Учебное пособие 1221
.pdf2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРАВЛЕНИЯ ХИМИЧЕСКОЙ РЕАКЦИИ В РАВНОВЕСНЫХ УСЛОВИЯХ
2.1.Цель работы
1.Определить направление химической реакции в равновесных условиях.
2.Определить оптимальные условия реакции в заданном интервале температур.
3.Рассчитать температурную зависимость стандартного
изменения энергии Гиббса rGT0 с помощью стандартных термодинамических величин.
2.1. Условия химического равновесия и направления химической реакции
Энергия Гиббса G определяется соотношением
G H TS , |
(2.1) |
где H и S – соответственно энтальпия и энтропия системы; Т – температура.
При любом процессе, протекающем самопроизвольно при постоянных давлении и температуре, энергия Гиббса уменьшается, следовательно, условием протекания химической реакции является неравенство
rGP,T |
0, |
(2.2) |
условием химического равновесия:
rGP,T 0. |
(2.3) |
Отсюда следует, что не может самопроизвольно протекать химическая реакция, для которой rGP,T 0.
9
При рассмотрении равновесий имеет значение особый случай, когда исходные вещества реагируют в своих стандартных условиях при парциальных давлениях, равных атмосферному, т.е. РА РВ РC РD 1 атм.
Величина G0 называется стандартным или нормальным изменением энергии Гиббса.
2.2. Расчет стандартного изменения энергии Гиббса rGT0
с помощью стандартных термодинамических величин
Исходными данными для расчета являются температурные зависимости теплоемкостей компонентов С0р , стандарт-
ная теплота образования f H2980 , энтропия S2980 или стандарт-
ное изменение энергии Гиббса f G2980 .
В этом методе расчета используются два исходных уравнения:
|
G0 |
|
r |
H0 |
T |
S0 |
; |
(2.4) |
r |
T |
|
T |
r |
T |
|
|
0
ln K0p rGT . (2.5)
RT
Тепловой эффект химической реакции r HT определяется уравнением
|
T2 |
|
r HT |
r HT1 CpdT , |
(2.6) |
|
T1 |
|
где Ср – изменение теплоемкости системы, обусловленное протеканием данной реакции.
Если
0 |
|
2 |
; |
(2.7) |
Cp |
a bT c T |
|
||
|
10 |
|
|
|
Cp0 |
cCp0 |
,C |
dCp0 |
,D aCp0 |
,A bCp0 |
,B ; |
(2.8) |
||
|
|
|
|
|
|
2 |
, |
|
(2.9) |
|
Cp a bT c T |
|
|
где а, b, с – алгебраические суммы коэффициентов при одинаковой температуре в выражении (2.8), например,
|
|
|
|
|
|
, |
(2.10) |
a |
niai |
|
niai |
||||
|
i |
прод |
|
i |
исх |
|
|
где ni – стехиометрические коэффициенты в уравнении реакции.
Аналогично определяются b, с .
После интегрирования уравнения (2.6) получаем
r HT0 |
H0 |
aT |
1 |
bT2 |
|
c |
, |
(2.11) |
|
|
|||||||
|
|
2 |
|
|
T |
|
где Н0 – константа интегрирования.
Для определения Н0 вычисляем при Т = 298 С тепловой эффект реакции rH298, используя табличные значения величин стандартных теплот образования компонентов реакции
f H2980 :
|
H0 |
n |
f |
H0 |
|
n |
f |
H0 |
. (2.12) |
r |
298 |
i |
298 |
прод |
i |
298 |
исх |
Подставив значения r H2980 из уравнения (2.12) в урав-
нение (2.11), определяем Н0:
H0 |
r H2980 |
a 298 |
1 |
b 2982 |
c |
. (2.13) |
|
298 |
|||||
|
|
2 |
|
|
11
Далее рассчитаем r ST0 :
|
|
C0 |
|
|
r ST0 |
|
p |
dT const . |
(2.14) |
|
||||
|
|
T |
|
Подставив Ср из выражения (2.7) в уравнение (2.14) и проинтегрировав, получаем
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
r ST |
alnT |
bT |
|
|
c T |
|
const . |
(2.15) |
||||||||||
|
2 |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Подставив r НT0 |
и r ST0 в уравнение (2.4), получим |
||||||||||||||||||
G |
0 |
H |
0 |
T alnT |
b |
|
T |
2 |
|
c |
T |
1 |
IT , |
(2.16) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
r T |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где I – константа интегрирования.
Из уравнений (2.12) – (2.14) очевидно, что I = а – const. Константу интегрирования I находим по известному
значению rG2980 :
rG2980 |
r H2980 |
T r S2980 , |
(2.17) |
тогда
IT rG2980 H0 a298 ln298
|
b |
298 2 |
|
c |
298 1 . |
(2.18) |
|
|
|||||
2 |
|
2 |
|
|
Температурную зависимость константы равновесия химической реакции определяем по уравнению (2.5).
12
2.3. Пример расчета
Рассчитать температурную зависимость rGT0 и K0p для
химической реакции 2СО + О2 = 2СО2.
Термодинамические характеристики компонентов реакции приведены в таблице.
Стандартные термодинамические величины веществ
Вещест- |
f H2980 , |
S2980 , |
Cp |
|
|
|
2 |
, |
a bT c T |
|
|||||||
во |
кДж/моль |
Дж/моль К |
|
Дж/моль К |
|
|
|
|
|
а |
b 103 |
|
c 10-5 |
||||
|
|
|
|
|||||
СО2 |
–393,51 |
213,6 |
44,14 |
9,04 |
|
–8,53 |
||
О2 |
0 |
205,03 |
31,46 |
3,39 |
|
–3,77 |
||
СО |
–110,50 |
197,40 |
28,41 |
4,10 |
|
–0,46 |
Вычислим а, b, с реакции:
a 2aCO2 2aCO cO2 2 44,14 2 28,41 31,46 0.
Аналогично:
b (2 9,04 2 4,1 3,39) 10 3 6,49 10 3 ;
c [2( 8,53) 2 0,46 3,77] 105 12,37 105 .
Следовательно для реакции 2СО + О2 = 2СО2
Сp0 6,49 103 T 12,37 105 T 1 [Дж/моль К].
Согласно уравнению (2.11), для данной реакции
13
|
|
|
H0 H |
|
|
b |
T2 |
c |
, |
|
(2.19) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
r |
T |
|
|
0 |
2 |
|
|
T |
|
|
||
так как а = 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для определения Н0 вычислим r H2980 , |
используя зна- |
|||||||||||||
чения f H2980 по уравнению (2.12): |
|
|
|
|
|
|||||||||
r H2980 |
2 f |
H2980 |
,CO |
2 f H2980 |
,CO |
f |
H2980 |
,O ; (2.20) |
||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
r H2980 2( 393,51) 2( 110,5) 566,02 [кДж/моль],
затем из уравнения (2.19) находим Н0:
H0 |
|
6,49 10 3 |
|
2 |
|
12,37 105 |
|
556020 |
|
298 |
|
|
|
570459,2. |
|
|
|
298 |
|||||
|
2 |
|
|
|
|
Для данной реакции, согласно уравнению (2.16), определим rGT0 :
|
G0 |
H |
|
|
b |
T2 |
|
c |
T 1 IT ; |
(2.21) |
|
2 |
|
||||||||
r |
T |
|
0 |
|
|
2 |
|
|
и вычислим rG2980 , чтобы найти константу интегрирования I.
rG2980 |
f H2980 |
TS2980 . |
(2.22) |
r H2980 = -566,02 кДж/моль, согласно уравнению (2.22).
|
r |
S0 |
2S0 |
2S0 |
S0 |
; |
(2.23) |
|
298 |
298,CO2 |
298,CO |
298,O2 |
|
|
14
r S2980 2 213,6 2 197,4 205,03 172,63 [Дж/К].
Следовательно,
rG2980 566020 298 172,63 514576,3 [Дж].
Затем по уравнению (2.21) находим I:
I 298 514576,3 570459,2 6,49 10 3 (298)2 2
12,49 105 (298) 1 54067,1; 2
I = 181,43.
Таким образом, для заданной реакции
rGT0 570452,2 6,49 10 3 T2 2
12,37 10 |
5 |
181,43 T [Дж/моль]. |
|
|
|
|
|
(2.24) |
|
2T |
|
|||
|
|
|
|
Подставив значения Т в уравнение (2.24), можно найтиrGT0 для любой температуры в заданном интервале темпера-
тур. Нужно только помнить, что выражение rGT0 получено при условии, что каждый компонент реакции не имеет фазового перехода в заданном интервале температур.
Вычислим, например, rG10000 :
|
G |
0 |
570452,2 |
6,49 10 3 |
1000 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
r 1000 |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
12,37 105 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
181,43 1000 391648,7 [Дж/моль]. |
|||||
2 1000 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
15 |
|
|
|
|
2.4.Задание
1.Определить направление химической реакции в равновесных условиях (по варианту).
2.Определить оптимальные условия реакции в заданном интервале температур.
3.Рассчитать температурную зависимость стандартного
изменения энергии Гиббса rGT0 с помощью стандартных термодинамических величин.
2.5.Примеры задач
1.При каких условиях внутренняя энергия системы может служить критерием направленности процесса? Как она изменяется в ходе самопроизвольного процесса в этих условиях? Ответ аргументировать.
2.В некотором самопроизвольно протекающем изобар- но-изотермическом процессе энтропия убывает. Сопоставьте изменение изобарно-изотермического потенциала ΔG и теп-
ловой эффект процесса Н по величине. Что больше?
3.Определите изменение изобарно-изотермического по-
тенциала конденсации 1 кмоля водяного пара при 373 К и давлении 1,0133·103 Н/м2, если известно, что теплота испарения воды равна 40,7·106 Дж/кмоль, а изменение энтропии
109·103 Дж/(кмоль·К).
4.Какой знак будет иметь величина ΔG для процесса перехода жидкого олова при 298 К в твердое состояние при той же температуре? Температура плавления олова 511 К. Какое состояние олова (жидкое или твердое) является более устойчивым при 298 К?
5.Рассчитать изменение изобарно-изотермического потенциала от температуры в интервале Т1 – Т2 для реакции (по заданию).
16
3. ЭНТРОПИЯ. ЭНТРОПИЙНЫЙ КРИТЕРИЙ САМОПРОИЗВОЛЬНОГО ПРОЦЕССА И РАВНОВЕСИЯ
Энтропия – функция состояния системы, изменение которой равно приведенной теплоте, сообщенной системе обратимым процессом.
dS |
Qобр |
. |
(3.1) |
|
Т
Для обратимых процессов Qобр = 0, dS = 0 и ΔS = 0. Пи конечном изменении состояния системы
|
2 |
2 Q |
|
||
S S2 S1 |
dS |
обр |
. |
(3.2) |
|
|
|||||
|
1 |
1 |
Т |
|
Если процесс изотермический, то
S |
Qобр |
, |
TdS Qобр |
(3.3) |
|
||||
|
Т |
|
|
В любых круговых процессах
dS 0, |
|
Qобр |
0. |
(3.4) |
|
Т |
|||||
|
|
|
|
Для необратимого процесса
δQнеобр < δQобр, |
(3.5) |
следовательно,
17
dS |
Qнеобр |
, S |
Qнеобр |
. |
(3.6) |
|
Т |
Т |
|||||
|
|
|
|
Таким образом, второй закон термодинамики для обратимых и необратимых процессов
dS |
Q |
. |
(3.7) |
|
|||
|
Т |
|
Для изолированных систем δQ = 0, следовательно, dS ≥ 0
иS ≥ 0.
3.1.Изменение энтропии в разных процессах
1)При нагревании вещества при P = const
T2 |
CpdT |
, |
|
S n |
|||
|
|||
T |
T |
||
1 |
|
|
где n – число молей.
2) При нагревании вещества при V =const
T2 CV dT .
T
3) При изотермическом процессе
S |
Qобр |
, |
S |
Hф.п. |
, |
|
|
||||
|
Т |
|
Тф.п |
(3.8)
(3.9)
(3.10)
где Hф.п. , Тф.п. – теплота и абсолютная температура фазового перехода.
18