Konspekt_TR_RO
.pdfНайдем спектральную плотность ОПИ:
|
|
|
|
|
/ 2 |
|
|
S( j ) a(t)e j t dt |
|
Am e j t dt Am |
|||||
|
|
|
|
/ 2 |
|
||
|
2Am |
sin( / 2) |
2A / 2 |
sin( / 2) |
|
||
|
|
||||||
|
|
m |
|
/ 2 |
|
||
|
|
|
|
|
/ 2
(cos t j sin t)dt 2
/ 2
A sin( / 2) . |
|
m |
/ 2 |
|
/ 2 |
2Am |
|
/ 2 |
||
|
|
|
|||
Am cos tdt |
sin t |
|
|
||
|
|||||
|
|||||
0 |
|
0 |
|||
|
|
||||
|
|
|
Спектральная плотность амплитуд:
|
|
|
|
|
sin( / 2) |
|
|
S ( ) |
|
S( j) |
|
A |
|
. |
|
|
|
||||||
|
|
|
|||||
|
|
|
|
m |
/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Спектральная плотность фаз: |
0 |
при |
S( j) 0; |
( ) arg S( j) |
|
S( j) 0. |
|
при |
|
|
|
|
|
S(ω) |
Am τ |
|
|
0
2π/τ |
4π/τ |
6π/τ |
ω |
Рисунок 3.6 – Амплитудная спектральная диаграмма ОПИ.
φ(ω)
π
0
2π/τ |
4π/τ |
6π/τ |
ω |
-π
Рисунок 3.7 – Фазовая спектральная диаграмма ОПИ.
Выводы:
-спектр ОПИ сплошной (содержит непрерывную последовательность спектральных составляющих), убывающий (по мере роста частоты спектральная плотность уменьшается), неограниченный (спектральная плотность амплитуд, начинаясь в области низких частот, уходит в область бесконечно больших частот), имеет лепестковую структуру;
-спектральная плотность амплитуд ОПИ и огибающая линейчатого спектра
ПППИ совпадают по форме и отличаются только масштабом:
S( ) lim( Amn /( 2 f1 )) .
f1 0
Это правило относится к импульсам любой формы; - изменение длительности импульса приводит к пропорциональному растягива-
нию или сжатию спектральной функции S( ) вдоль оси частот;
21
- фазовый спектр ОПИ представляет собой ступенчатую кривую, изменяющуюся скачком на величину в точках, где S( ) проходит через нуль;
- за ширину спектра ОПИ принят интервал частот, в котором заключено 90,2% энергии импульса:
2f 2 / .
22
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ СИГНАЛОВ В НЕЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЯХ
Нелинейные элементы
Электрической цепью называется совокупность соединенных определенным образом физических элементов, предназначенных для прохождения, изменения и преобразования электрических сигналов.
Примеры элементов цепей: источники энергии, резисторы, конденсаторы, катушки индуктивности, электронные приборы, соединительные провода.
Свойства элементов цепей описываются внешними характеристиками, каждая из которых представляет собой зависимость реакции у от воздействия х:
y f (x) .
Примеры внешних характеристик: вольт-амперная характеристика для резистора u f (i) ; кулон-вольтная характеристика для конденсатора q f (u) ; вебер-амперная характеристика для катушки индуктивности Ф f (i) .
Элементы цепей разделяют на линейные, нелинейные и параметрические. Нелинейными называются элементы, параметры (R или G=1/R, L, C) которых за-
висят от электрических воздействий (протекающих в них токов и приложенных к ним напряжений), но не зависят от времени. Характеристики таких элементов имеют вид нелинейных зависимостей.
у
0 |
х |
|
Рисунок 4.1 – Внешняя характеристика нелинейного элемента (НЭ).
Цепь, содержащая хотя бы один НЭ, называется нелинейной.
Свойства нелинейных цепей и элементов:
- не подчиняются принципу суперпозиции (наложения), т.е. реакция на сумму воздействий не равна сумме реакций на каждое воздействие в отдельности:
y f (x1 x2 ) y1 y2 f (x1 ) f (x2 ) ;
- способны порождать новые частоты, т.е. спектр реакции содержит новые частоты по сравнению со спектром воздействия.
Классификация НЭ
Взависимости от способности рассеивать электромагнитную энергию в виде тепла или накапливать магнитную и электрическую энергию различают резистивные НЭ (полупроводниковый диод, транзистор, электронная лампа) и реактивные НЭ (нелинейная индуктивность (катушка с сердечником), нелинейная емкость (вариконд, варикап, варактор)).
Взависимости от наличия дополнительного управляющего фактора различают неуправляемые и управляемые НЭ. Неуправляемые представляют собой двухполюсники (диоды, газоразрядная лампа, варистор, терморезистор). Управляемые – это многополюсники (транзистор, электронная лампа, тиристор).
23
По инерционности различают инерционные и безынерционные НЭ. Инерционным в электрическом смысле является такой НЭ, в котором фаза пер-
вой гармоники отклика отстает от фазы гармонического воздействия (реактивные НЭ; диод, транзистор, электронная лампа выше определенной частоты входного сигнала).
Инерционный в тепловом смысле НЭ – элемент, сопротивление которого зависит от температуры и, соответственно, тока, протекающего через него (проволочное сопротивление (лампа накаливания), непроволочное сопротивление (терморезистор)).
По активности различают активные и пассивные НЭ. Активные способны преобразовывать электрические колебания одной формы (частоты) в колебания другой формы (частоты) (транзистор, электронная лампа, туннельный диод). Пассивные потребляют или накапливают электрическую (электромагнитную) энергию (полупроводниковый диод, реактивные НЭ).
Параметры НЭ
Статические параметры НЭ (R(i) или G(u)=1/ R(i), L(i), C(u)) вычисляются по внешним характеристикам НЭ (вольт-амперной u R(i)i или i G(u)u , вебер-амперной Ф L(i)i , кулон-вольтной q C(u)u ) при фиксированных значениях напряжения u или тока i .
Статический параметр НЭ в рабочей точке А с координатами (х0, у0) вычисляется как отношение значения функции у0 к значению аргумента х0, т.е. пропорционален тангенсу угла наклона прямой, проведенной через начало координат и точку А, α:
a(x0 ) y0 / x0 katg ,
где k a - коэффициент пропорциональности, зависящий от масштаба по осям координат х, у.
у
у0 |
А |
|
α
х0 х
Рисунок 4.2 – Определение статического параметра НЭ.
Дифференциальные параметры НЭ определяются при линеаризованной внешней характеристике НЭ относительно рабочей точки формулами:
Rдиф (i) du / di ; Gдиф (u) 1/ Rдиф (i) Sдиф (u) di / du ; Cдиф (u) dq / du ; Lдиф (i) dФ / di .
Дифференциальный параметр НЭ в рабочей точке А вычисляется как отношение приращения функции у к приращению аргумента х, т.е. пропорционален тангенсу угла наклона касательной к характеристике в этой точке β:
aдиф (x0 ) y / x x x0 ka tg .
24
у
А
у0
у
β
х х0 х
Рисунок 4.3 – Определение дифференциального параметра НЭ.
Средние параметры НЭ определяют по первой гармонике реакции аналитически, располагая математическим выражением для внешней характеристики. Для этого не НЭ подают гармоническое колебание x(t) X m cos t , из спектра реакции выделяют
первую гармонику Ym1 cos(t 1 ) и делят комплексную амплитуду реакции на ампли-
туду воздействия:
aср (Ym1 / X m )e j 1 .
Аппроксимация характеристик нелинейных элементов
Аппроксимация нелинейной характеристики – замена истинной (эксперимен-
тально полученной) характеристики приближенно представляющей ее функцией. Необходимость аппроксимации возникает при анализе, синтезе и расчете нели-
нейных цепей. Для упрощения аппроксимируют не всю характеристику НЭ, а только ее рабочий участок (используемую часть).
Различают способы аппроксимации:
-полиномиальная;
-кусочно-линейная;
-с помощью трансцендентных функций.
Выбор способа аппроксимации зависит от вида нелинейной характеристики, а также от режима работы НЭ. Выбранный способ аппроксимации должен обеспечивать достаточные полноту описания свойств НЭ, простоту математической обработки полученного представления характеристики и точность расчета.
График характеристики НЭ будем показывать сплошной линией, а график аппроксимирующей функции – штриховой.
Полиномиальная аппроксимация
Является одним из наиболее распространенных способов аппроксимации. Заключается в представлении нелинейной характеристики в виде полинома (многочлена) n-ой степени относительно рабочей точки (x0, y0):
y y0 a1 (x x0 ) a2 (x x0 )2 ... an (x x0 )n ,
где y0 y(x0 ) a0 , a1 , a2 ,..., an - коэффициенты полинома. Зависят от положения ра-
бочей точки на характеристике;
n - порядок полинома. Определяется требуемой точностью расчетов. Примеры:
1) Полином второй степени:
25
i(u) i(U |
0 |
) a (u U |
0 |
) a |
(u U |
0 |
)2 |
- |
|
1 |
2 |
|
|
|
- используется, если рабочая точка (определяется постоянным напряжением U 0 )
расположена на начальном участке характеристики, имеющем вид квадратичной параболы, и подводимое к НЭ напряжение сигнала не выходит за начало характеристики (за точку U н , которая определяется из условия: i(Uн)=0).
i
i(U0) |
|
|
0 |
Uн |
a U0 b u |
|
Рисунок 4.4 – Характеристика, для аппроксимации которой требуется полином второй степени.
Используемые обозначения:
-i(U0) – ток покоя;
-(a, b) – используемый участок ВАХ.
2) Неполный полином третьей степени:
i(u) i(U 0 ) a1 (u U 0 ) a3 (u U 0 )3 -
- используется, если рабочая точка является точкой перегиба характеристики и напряжение сигнала не выходит за пределы напряжения насыщения +Umax.
i
i(U0)
0 |
a |
U 0 b |
u |
|
|
||
|
Umax |
Umax |
|
Рисунок 4.5 – Характеристика, для аппроксимации которой требуется полином третьей степени.
3) Полином высокой (пятой и более) степени используется, если рабочая точка находится на нижнем сгибе характеристики и изменение напряжения сигнала велико.
i
0 a U0 b
Рисунок 4.6 – Характеристика, для аппроксимации которой требуется полином высокой степени.
Кусочно-линейная аппроксимация
Применяется при очень больших амплитудах входного сигнала. Заключается в замене реальной характеристики идеализированной, линейно-ломаной, составленной из отрезков прямых линий, являющихся касательными к характеристике.
26
Примеры:
1) Два линейных отрезка используется, если сигнал захватывает нижний сгиб и линейный участок характеристики.
i
0 |
a |
b с |
u |
|
|
Рисунок 4.7 – Характеристика при числе аппроксимирующих отрезков 2. Используемое обозначение: (a, c) – используемый участок ВАХ.
2) Три линейных отрезка используется, если сигнал захватывает нижний и верхний сгибы характеристики.
i
0 a b с d u
Рисунок 4.8 – Характеристика при числе аппроксимирующих отрезков 3. Используемое обозначение: (а, d) – используемый участок ВАХ.
3) Четыре линейных отрезка используется, если сигнал достигает также и падающего участка характеристики.
i
0 a b с |
d f |
u |
|
Рисунок 4.9 – Характеристика при числе аппроксимирующих отрезков 4. Используемое обозначение: (a, f) – используемый участок ВАХ.
Аппроксимация с помощью трансцендентных функций
Применяется при более сложной форме используемого участка характеристики. Заключается в замене реальной характеристики трансцендентной (неалгебраической) функцией. Неалгебраическими являются функции: экспоненциальная ( y ex ), гиперболическая ( y k / x ), показательная ( y a x ), логарифмическая ( y log a x ), тригономет-
рические |
( y sin x, |
y cos x, y tgx, y ctgx), |
обратные |
тригонометрические |
( y arcsin x, |
y arccosx, |
y arctgx, y arcctgx). |
|
|
Пример:
ВАХ полупроводникового диода в пределах от –(0,3…1) до +(0,25…0,6) В достаточно точно может быть представлена экспонентой (рисунок 15.7):
i I 0 (e u 1) ,
27
где I0 100 |
нА (для германиевого диода) или I 0 10 пА (для кремниевого диода) |
– теоретический обратный ток; |
|
1/ kT / qe |
- тепловой (термический потенциал); |
qe 1,6 1019 |
Кл – заряд электрона; |
k 1,38 10 23 |
Дж/К – постоянная Больцмана; |
T – абсолютная температура.
i
I0 |
u |
|
- (0,3…1) +(0,25…0,6)
Рисунок 4.10 – Характеристика, для аппроксимации которой требуется экспоненциальная функция.
Анализ спектра отклика нелинейного элемента на гармоническое воздействие
Гармонический анализ отклика НЭ осуществляется при воздействии на него гармонического колебания со «смещением», представляемого выражением:
u(t) U0 Um1 cos 1t .
Цель гармонического анализа отклика – определение его спектрального состава. При этом имеется ввиду, что НЭ безынерционный. Под таким НЭ подразумевается любой электронный прибор с нелинейной ВАХ при использовании его в диапазоне частот, на которых можно пренебречь влиянием паразитных параметров (внутренних емкостей и индуктивностей).
Наиболее распространенные методы анализа и случаи их использования приведены в таблице 4.1.
Таблица 4.1 – Методы спектрального анализа.
Метод спектрального анализа |
Способ аппроксимации ВАХ |
С использованием тригонометрических |
Полиномиальный |
формул кратного аргумента (аналитический) |
|
Угла отсечки (графический) |
Кусочно-линейный |
С использованием формул трех и пяти |
Не требует аппроксимации |
ординат (графоаналитический) |
характеристики НЭ |
С использований функций Бесселя от |
Экспонента или сумма экспо- |
мнимого аргумента |
нент |
При методе угла отсечки используется кусочно-линейная аппроксимация характеристики НЭ. Форма реакции находится графическим методом (методом проекций), который заключается в построении третьей проекции y(t) (реакции НЭ) по известным двум: воздействию x(t) и характеристике y f (x) . При построении графика y(t) сначала наносят характерные точки: максимумы, минимумы, пересечения с осью абсцисс, - а затем промежуточные точки. Спектральный состав реакции определяется при разложении ее в ряд Фурье.
28
Метод кратных аргументов основывается на получении выражения реакции y(t) путем подстановки в степенной полином, которым представлена нелинейная характеристика y f (x) , выражения воздействия x(t) , представленного в виде ряда Фурье. После элементарных преобразований с учетом известных тригонометрических формул кратных аргументов и группировки слагаемых с одинаковыми аргументами получают выражение отклика в виде ряда.
Слабонелинейный режим работы НЭ
Рассмотрим режим работы, при котором напряжение сигнала u(t) не выходит за пределы точки начала характеристики U н (рисунок 4.4) и ВАХ удовлетворительно аппроксимируется степенным полиномом третьей степени:
i(u) a0 a1 (u U 0 ) a2 (u U 0 )2 a3 (u U 0 )3 ,
где u(t) U0 Um1 cos 1t - входной сигнал.
Подставим в заданный полином выражение входного сигнала:
i(t) a0 a1U m1 cos1t a2 (U m1 cos1t)2 a3 (U m1 cos1t)3
a0 a1U m1 cos1t a2U m12 cos2 1t 3 U m13 cos3 1t.
Применяя тригонометрические формулы кратных аргументов:
|
|
|
|
cos2 1/ 2 1/ 2 cos 2 , |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
cos3 3 / 4 cos 1/ 4 cos3 , |
|
|
|
|
||
избавимся от степеней тригонометрических функций: |
|
|
|
|||||||
i(t) a |
0 |
a U |
cos t 1/ 2a U |
2 1/ 2a U |
2 cos 2 t 3 / 4a U |
3 cos t 1/ 4a U |
3 cos 3 t. |
|||
|
1 m1 |
1 |
2 m1 |
2 m1 |
1 |
3 m1 |
1 |
3 m1 |
1 |
Сгруппируем слагаемые с одинаковым аргументом косинуса:
i(t) (a0 1/ 2a2U m12 ) (a1U m1 3 / 4a3U m13 ) cos1t
1/ 2a2U m12 cos 21t 1/ 4a3U m13 cos31t.
Заменим коэффициенты обозначением тока: I 0 a0 1/ 2a2U m12 - постоянная составляющая;
I m1 a1U m1 3 / 4a3U m13 - амплитуда первой гармоники; I m2 1/ 2a2U m12 - амплитуда второй гармоники;
I m3 1/ 4a3U m13 - амплитуда третьей гармоники. Отклик представим в виде:
i(t) I0 I m1 cos 1t I m2 cos 2 1t I m3 cos3 1t.
Представим воздействие и отклик графически.
Umk |
I |
|
mk |
0 |
1 |
|
0 |
1 2 3 |
|
|
|
Рисунок 4.11 – Спектральные диаграммы гармонического воздействия и отклика на него.
Выводы:
-спектр отклика при воздействии гармонического сигнала линейчатый;
-частоты составляющих спектра кратны частоте входного сигнала;
29
-кратность частоты высшей гармоники спектра равна степени полинома;
-постоянная составляющая и четные гармоники определяются только четными степенями напряжения в полиноме;
-нечетные гармоники определяются только нечетными степенями напряжения в полиноме.
Отметим, что в спектре отклика появились составляющие, отсутствовавшие в спектре входного воздействия. Эти новые составляющие являются результатом реакции нелинейной цепи и называются нелинейными продуктами, характеризующими нелинейные искажения входного сигнала.
Рассмотренный метод используется при анализе работы усилителей, работающих в нелинейном режиме, т.е. когда допустим уровень нелинейных продуктов выше
10%.
Существенно нелинейный режим работы НЭ
Рассмотрим режим работы, получаемый при сдвиге рабочей точки U 0 влево и
увеличении амплитуды возбуждающего напряжения (рисунок 4.7). В данном случае целесообразно применить кусочно-линейную аппроксимацию ВАХ:
0 |
при u U н , |
|
i |
|
u U н , |
S(u U н ) при |
где S - крутизна линейно возрастающего участка ВАХ, U н - координата его начала.
Форму реакции находим графическим методом. Типичное взаимное расположение ВАХ и сигналов показано на рисунке 4.12.
i |
i |
Im
0 |
U0 |
Uн |
u |
0 |
|
2π |
ωt |
|
|
θ |
|||||
|
θ |
|
u(t) |
|
2θ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Um |
|
|
|
|
|
|
2π |
|
|
|
|
|
|
ωt
Рисунок 4.12 – Определение формы реакции методом проекций.
30