все файлы, которые были использованы / ZonMet_versiya_15novaya_0
.pdfИсходные данные для расчета радиационного теплообмена приведены в табл. 3.1.
Таблица 3.1. Исходные данные для расчета РТО в системах, изображенных на рис.3.1 и рис. 3.2
|
|
Система, состоя- |
Система, состоя- |
|
|
|
щая из двух серых |
||
|
|
щая из двух серых |
||
Параметр |
тел и газа между |
|||
тел |
||||
|
|
ними |
||
|
|
(система №1) |
||
|
|
(система №2) |
||
|
|
|
||
Площадь |
поверхно- |
|
|
|
сти первого тела (F1), |
10 |
10 |
||
м2 |
|
|
|
|
Площадь |
поверхно- |
|
|
|
сти второго тела (F2), |
28 |
28 |
||
м2 |
|
|
|
|
Площадь |
поверхно- |
|
|
|
сти третьего тела (га- |
– |
F3 = F1 + F2 = 10 + |
||
зового объема) (F3), |
28 = 38 |
|||
|
||||
м2 |
|
|
|
|
Температура первого |
1073 |
1073 |
||
тела (T1), К |
|
|||
|
|
|
||
Температура третьего |
1573 |
1573 |
||
тела (T2), К |
|
|||
|
|
|
||
Поток результирую- |
|
|
||
щего излучения тела |
28000 |
28000 |
||
2 (Qр2), Вт |
|
|||
|
|
|
|
|
Вариант 1. 1 |
var, |
2 const, 3 |
const |
||
|
|
|
|
|
|
|
Степень |
черноты |
|
0,1÷1,0 |
|
0,1÷1,0 |
|
первого тела (ε1) |
|
|
||||
|
|
|
|
|
||
Степень |
черноты |
|
|
0,75 |
|
0,75 |
второго тела (ε2) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
Степень черноты тре- |
|
|
|
|
|
|
тьего тела (ε3) |
|
|
– |
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
71 |
|
|
|
|
|
Система, состоя- |
|
Система, состоя- |
|
|
|
|
|
щая из двух серых |
||
|
|
|
щая из двух серых |
|
||
Параметр |
|
|
тел и газа между |
|||
|
|
тел |
|
|||
|
|
|
|
|
ними |
|
|
|
|
(система №1) |
|
||
|
|
|
|
(система №2) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Вариант 2. 2 |
var, |
1 const, 3 |
const |
||
|
|
|
|
|
|
|
Степень |
черноты |
|
|
0,8 |
|
0,8 |
первого тела (ε1) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
Степень |
черноты |
|
0,1÷1,0 |
|
0,1÷1,0 |
|
второго тела (ε2) |
|
|
||||
|
|
|
|
|
||
Степень черноты тре- |
|
|
0,1 |
|
0,1 |
|
тьего тела (ε3) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
|
Вариант 3. 3 |
var, |
1 const, 2 |
const . |
||
|
|
|
|
|
|
|
Степень |
черноты |
|
|
0,8 |
|
0,8 |
первого тела (ε1) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
Степень |
черноты |
|
|
0,75 |
|
0,75 |
второго тела (ε2) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
Степень черноты тре- |
|
|
– |
|
0,2÷1,0 |
|
тьего тела (ε3) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
§ 3.2. Решение модельной задачи классическим зональным методом
Система тел №1
Запишем систему зональных уравнений классическим зональным методом (см. §2.4) для двух серых тел, разделенных диатермичной средой при условии, что задана температура первой зоны Т1 (зона I - го рода), а для второй зоны задан результирующий тепловой поток (зона II - го рода).
Определение обобщенных угловых коэффициентов
На первом этапе решения задачи необходимо определить потоки эффективного излучения каждой поверхност-
72
ной объемной зоны. Используя первое и второе уравнения системы (2.26) с учетом равенства обобщенных угловых и угловых коэффициентов для тел, разделенных лучепрозрачной средой ( ki ki ), получим
Q1эф R1 Qkэф k1 Q1соб
|
k |
|
|
|
|
|
(1 ε1 ) (Q1эф 11 Q2эф 21 ) Q1соб ; |
|
(3.1) |
|
|
Q2эф Qkэф k 2 |
Q2рез |
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
(Q1эф 12 Q2эф 22 ) Q2рез , |
|
(3.2) |
|
|
где Qэф |
– поток эффективного излучения тела 1; Qэф |
– по- |
|||
1 |
|
|
|
2 |
|
ток эффективного |
излучения тела 2; |
Qсоб |
– поток |
соб- |
|
|
|
|
1 |
|
|
ственного излучения тела 1; Qрез2 – поток результирующего излучения тела 2; R1 1 A1 1 1 – отражательная спо-
собность первого тела; φ11, φ12, φ21, φ22 – угловые коэффициенты излучения в системе двух тел, разделенных диатермичной средой.
Угловые коэффициенты в системе 1 рассчитывают по формулам (1.45):
|
0; |
|
1; |
|
|
1 |
F1 |
; |
|
|
|
F1 |
. |
2 2 |
|
2 1 |
|
||||||||||
1 1 |
|
1 2 |
|
|
|
F2 |
|
|
|
F2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решая систему уравнений (3.1) – (3.2), находят потоки эффективного излучения для тел 1 и 2.
Определение параметров радиационного теплообмена
Зная потоки эффективного излучения первого и второго тела, по формуле (2.28) рассчитывают результирующий тепловой для тела 1 (зона I - го рода) и поток собственного излучения (зона II - го рода) по формуле (2.30)
73
Q1ðåç Q1ïàä |
Q1ýô Qkýô k1 Q1ýô |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
Qýô |
Qýô |
21 |
Qýô ; |
(3.3) |
|||||
|
1 |
11 |
2 |
|
|
1 |
|
|||
Qсоб A |
2 |
Qэф |
R |
2 |
Qрез |
|
||||
2 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
||
|
2 Q2эфф (1 ε2 ) Q2рез , |
(3.4) |
||||||||
где Qрез |
– поток результирующего излучения тела 1; Qсоб – |
|||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
поток собственного излучения тела 2; |
A2 2 – поглоща- |
|||||||||
тельная |
способность и |
степень черноты второго тела; |
||||||||
R2 1 A2 1 2 |
– отражательная способность второго |
тела.
Замечание. Поток собственного излучения второго тела можно найти по определению эффективного теплового потока (1.7), из которого следует
Qсоб |
Qэф |
Qотр Qэф R |
2 |
Qпад |
|
||
2 |
2 |
2 |
2 |
|
2 |
|
|
Q2эф R 2 Qkэф k 2 |
|
|
|
|
|||
|
|
k |
|
|
|
|
|
Q2эф (1 2 ) (Q1эф 12 |
Q2эф 22 ) . |
(3.5) |
Зная поток собственного излучения второй зоны, ее температуру рассчитывают по формуле (2.32)
|
|
|
|
Qсоб |
|
|
|
T2 |
4 |
|
2 |
. |
(3.6) |
||
2 |
0 F2 |
||||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
Система тел №2
Для решения задачи в системе, изображенной на рис.3.2, на первом этапе расчета определяют обобщенные угловые коэффициенты ki , затем находят эффективные
74
тепловые потоки для поверхностных и объемных зон Qiэф и
на третьем этапе расчета по известным потокам эффективного излучения рассчитывают для зон I - го рода потоки
результирующего излучения Qiрез , а для зон II - го рода – потоки собственного излучения Qiсоб .
Определение обобщенных угловых коэффициентов
В простейших системах обобщенные угловые коэффициенты излучения находят, используя их свойства: свойство взаимности, свойство замыкаемости (замкнутости) и свойство невогнутости.
Свойство взаимности обобщенных угловых коэффициентов излучения совпадает со свойством взаимности угловых коэффициентов (1.40)
ik Fi ki Fk . |
(3.7) |
Свойство замыкаемости обобщенных угловых коэффициентов для системы, состоящей из трех тел, запишем, следуя формуле (2.3)
2 |
3 |
ki kiAi 1, |
|
i 1 |
i 3 |
3
где kiAi Aг (k) – поглощательная способность газа для
i 3
эффективного излучения k - й зоны. Поэтому можно запи-
сать (2.4)
2
ki 1 Aг(k) Dг (k) . i 1
Свойство невогнутости для обобщенных угловых коэффициентов имеет вид
75
ii |
0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.8) |
||
Применяя свойство взаимности (3.7) получаем |
|
||||||||||||
ψ |
|
F ψ |
|
F , |
|
|
|
|
|||||
|
12 |
1 |
|
|
21 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
ψ13 F1 ψ31 F3 , |
|
|
|
(3.9) |
|||||||||
|
|
|
F2 ψ32 F3. |
|
|
|
|||||||
ψ23 |
|
|
|
||||||||||
Применяя свойство замыкаемости (2.3) и (2.4) имеем |
|||||||||||||
ψ |
|
ψ |
|
ψ |
ε |
|
1, |
|
|||||
|
11 |
12 |
|
|
13 |
|
|
|
3 |
|
|
||
ψ21 ψ22 ψ23 ε3 1, |
|
||||||||||||
|
|
|
ψ32 |
ψ33 ε3 |
1, , |
|
|||||||
ψ31 |
(3.10) |
||||||||||||
ψ |
|
ψ |
|
1 ε |
|
, |
|
|
|||||
|
11 |
12 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
||
ψ |
21 |
ψ |
22 |
1 ε |
|
. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|||
где 3 |
A3 – |
степень черноты (поглощательная способ- |
|||||||||||
ность) объемной зоны (тело 3). |
|
||||||||||||
В системе трех тел только тело 1 является невогнутым, |
|||||||||||||
поэтому для него по формуле (3.8) записываем |
|
||||||||||||
11 0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.11) |
Решая систему уравнений (3.9) – (3.11), находим матрицу из 9 обобщенных разрешающих угловых коэффициентов.
Определение потоков эффективного излучения
Вариант А
По варианту А тела 1 и 3 являются зонами I - го рода, а тело 2 – зоной II - го рода. Следуя первому, второму и третьему уравнениям системы (2.26) получаем
76
|
ýô |
|
|
ýô |
|
ýô |
|
|
ýô |
ñîá |
|
|
Q1 |
(1 |
ε1 ) (Q1 ψ11 |
Q2 |
ψ21 |
Q3 ψ31) Q1 |
, |
|
|||||
Qýô |
Qýô |
ψ |
Qýô ψ |
22 |
Qýô ψ |
32 |
Qðåç, |
|
(3.12) |
|||
|
2 |
1 |
12 |
2 |
|
3 |
2 |
|
|
|
||
|
ýô |
ñîá |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q3 |
Q3 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Qэф – поток эффективного излучения тела 1; Qэф |
– по- |
|||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
ток эффективного излучения тела 2; |
Qэф |
– поток эффек- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
тивного излучения тела 3; Q1соб – поток собственного излучения тела 1; Q3соб – поток собственного излучения тела 3;
Qрез |
– |
поток |
результирующего |
излучения |
тела 2; |
2 |
|
|
|
|
|
R1 1 A1 |
1 1 |
– отражательная |
способность |
первого |
тела; ψ11, ψ21, ψ31, ψ12, ψ22, ψ32, – обобщенные угловые коэффициенты излучения в системе двух тел, разделенных по-
глощающей и излучающей средой.
Вариант Б
По варианту Б тело 1 является зоной I - го рода, а тела 2 и 3 – зонами II - го рода. Следуя первому, второму и четвертому уравнениям системы (2.26) получаем
Q1ýôQýô2Q3ýô
(1 ε ) (Qýô ψ |
|
Qýô |
ψ |
21 |
Qýô |
ψ |
31 |
) Qñîá , |
|||||||||
|
|
|
1 |
1 |
11 |
|
|
|
2 |
|
|
3 |
|
1 |
|||
Qýô ψ |
Qýô ψ |
22 |
Qýô ψ |
32 |
Qðåç, |
(3.13) |
|||||||||||
|
1 |
12 |
|
2 |
|
|
3 |
|
|
|
2 |
|
|
||||
ε |
3 |
(Qýô |
ψ |
Qýô ψ |
23 |
Qýô ψ |
33 |
) Qðåç. |
|||||||||
|
|
1 |
13 |
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
3 |
Из решения системы уравнений (3.12) по варианту А или системы уравнений (3.13) по варианту Б находят эффективные тепловые потоки двух поверхностных и одной объемной зоны.
77
Определение параметров радиационного теплообмена
Вариант А
По варианту А тела 1 и 3 являются зонами I - го рода, а тело 2 – зоной II - го рода. Поэтому зональные уравнения для определения результирующих тепловых потоков для тела 1 и тела 3 и поток собственного излучения для тела 2 записываем, следуя формулам (2.28), (2.30) и (2.33)
|
ðåç |
|
ýô |
ýô |
|
|
ýô |
ýô |
|
|
Q1 |
Q1 ψ11 Q2 ψ21 |
Q3 ψ31 |
Q1 , |
|
||||||
Qñîá |
ε |
2 |
Qýô |
(1 ε |
2 |
) Qðåç, |
|
(3.14) |
||
|
2 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
||
|
ðåç |
|
|
ýô |
|
|
ýô |
ýô |
ñîá |
|
Q3 |
ε3 (Q1 |
ψ13 Q2 ψ23 Q3 |
ψ33) Q3 |
, |
||||||
где Qрез |
– поток результирующего излучения тела 1; Qсоб – |
|||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
поток собственного излучения тела 2; Qрез – поток резуль- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
тирующего излучения тела 3; |
A2 2 |
– поглощательная |
||||||||
способность |
|
и |
степень |
черноты |
второго |
тела; |
||||
R2 1 A2 |
1 2 – отражательная способность второго |
|||||||||
тела; A3 3 |
|
– поглощательная способность и |
степень |
черноты третьего тела; Q3соб – поток собственного излуче-
ния третьего тела.
Зная поток собственного излучения второй зоны, ее температуру рассчитывают по формуле (3.6).
Вариант Б
По варианту Б тело 1 является зоной I - го рода, а тела 2 и 3 – зонами II - го рода. Поэтому зональные уравнения для определения результирующего теплового потока для тела 1 и поток собственного излучения для тела 2 и тела 3 записываем, следуя формулам (2.28), (2.30) и (2.34)
78
|
ðåç |
|
ýô |
ýô |
|
ýô |
ýô |
|
|
Q1 |
Q1 |
|
ψ11 Q2 |
ψ21 Q3 |
ψ31 Q1 |
, |
|||
Qñîá |
ε |
2 |
Qýô (1 ε |
) Qðåç, |
|
(3.15) |
|||
|
2 |
|
|
2 |
2 |
2 |
|
|
|
|
ñîá |
|
ýôô |
|
|
|
|
||
Q3 |
Q3 . |
|
|
|
|
Третье уравнение системы (3.15) учитывает, что объемные зоны не отражают падающий на них поток.
Зная поток собственного излучения второй зоны, ее температуру рассчитывают по формуле (3.6).
Температуру объемной зоны II - го рода (тело 3) рассчитывают по формуле (2.32), в которой Fi в данном случае равна площади поверхности объемной зоны F3 F1 F2
Qсоб
T3 4 3 . (3.16)
3 0 F3
§ 3.3. Решение модельной задачи резольвентным зональным методом
Расчет радиационного теплообмена (определение температур и результирующих тепловых потоков зон) резольвентным зональным методом выполняют в два этапа. На первом этапе находят разрешающие угловые коэффициенты решением системы (2.8). На втором этапе расчета для поверхностных и объемных зон I - го рода определяют результирующие тепловые потоки по явным формулам (2.36), а для поверхностных и объемных зон II - го рода находят потоки собственного излучения решением системы зональных уравнений (2.37).
79
Система тел №1
По условию задачи (§ 3.1) система тел №1 состоит из двух твердых серых тел, разделенных диатермичной средой. При этом тело 1 – зона I - го рода, а тело 2 – зона II - го рода.
Определение разрешающих угловых коэффициентов
Если тела разделены лучепрозрачной средой, то в этом случае обобщенные угловые коэффициенты равны угловым коэффициентам и система уравнений (2.8) для расчета разрешающих угловых коэффициентов принимает вид
Ψ R |
Ψ R |
|
Ψ |
|
, |
|
|||||||||||||
|
11 |
11 |
11 |
1 |
|
11 |
12 |
|
2 |
|
|
21 |
|
|
|||||
Ψ22 |
22 22 R 2 Ψ22 |
21 |
R1 |
Ψ21, |
(3.17) |
||||||||||||||
|
|
|
12 11 R1 Ψ12 12 R 2 Ψ22, |
||||||||||||||||
Ψ12 |
|
||||||||||||||||||
Ψ |
21 |
|
21 |
|
22 |
R |
2 |
Ψ |
21 |
|
21 |
R |
|
Ψ , |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
11 |
|
где 11, 12, 22, 21 – разрешающие угловые коэффициен-
ты излучения; 11, 11, 11, 11 – угловые коэффициенты излучения (находят по формулам (1.45)); R1 1 1 – отража-
тельная способность первого тела; R2 1 2 – отражательная способность второго тела.
Определение параметров радиационного теплообмена
Результирующий тепловой поток для тела 1 (зона I - го рода) и собственный тепловой поток для тела 2 (зона II - го рода) рассчитаем по формулам (2.36) и (2.37)
|
ðåç |
ε1 (Q |
ñîá |
ñîá |
ñîá |
Q1 |
1 |
Ψ11 Q2 |
Ψ21) Q1 , |
||
|
|
|
|
|
(3.18) |
|
ñîá |
|
ñîá |
ñîá |
ðåç |
Q2 |
ε2 (Q1 |
Ψ12 Q2 |
Ψ22 ) Q2 . |
||
|
|
|
|
80 |
|