книги / Специальные измерения в устройствах связи, автоматики и телемеханики

ной вел и ч и н е Е м ож н о

вы чи сл и ть,

изм ерив

п ред вар и тел ьн о

вьь

сокоом ны м во л ьтм етр о м

н ап р яж ен и е U 2

на

вы ходе

четы рехпо ­

л ю сн и к а

(см.

рис.

105, б ).

В то р ое

слагаем ое

тож е

м ож но вы чи ­

с л и т ь ,

им ея

вел и ч и н у

со п р о ти в л ен и я

ген ер ато р а

Zr

и

изм ерив

вх о д н о е со п р о ти в л ен и е

п ри ем н и ка

Z2,

х отя

его

зн ачен и е,

к а к

п р а в и л о ,

за р а н е е

и звестн о . О п ределен и е

рабочего

за т у х а н и я

цепи

м етодом

и звестн ого

ген ер ато р а

м ож но

у п р о сти ть, если

п ерейти

о т

и зм ер ен и я н ап р яж ен и й

к

изм ерению

уровней

передачи .

У м н о ж и в

ч и сл и тел ь и

зн ам ен ател ь

первого

сл агаем ого

в ф ор ­

м у л е (4)

на

н ап р я ж ен и е

U Q,

соответствую щ ее

нулевом у

абсолю т­

ном у

у ровн ю

по

н ап ряж ен и ю ,

при

эталон н ом

соп ротивлен и и

Z 0 ом

(см . §

59) получим

In

Е

_

E U

f

2U 2

~

2 U o U

но

с л ага е м о е

In

=

р Е/2

я в л я е тс я

абсолю тным

уровнем

п ол о ви н ы э .

д .

с .

ге н е р ат о р а ,

а

величина

представляет

собой

аб солю тн ы й

у р о вен ь

н ап р яж ен и я

р Иг

на

входе

прием ника.

П о с л е

п о д стан о вк и зн ач ен и я

уровней

в

ф орм улу

(4)

она

примет

вид

1

Z

1

Z

6 р =

Р е /2 ~

Р«* +

~2

1П Т

= Р е >2 ~

Р "г ----- 2

1П Т

НвП'

Е сли

вели чи н а

э.

д.

с.

ген ер ато р а

известна,

то

уровень

по­

л ови н ы э . д . с .

р Е/2

м ож но

оп ределить

расчетом

или

по

таб л и ­

це,

в

к о т о р о й

н ап р яж ен и е,

вы раж енное

^

в в о л ь т а х , переведено

в

абсолю тны е уров-

я)

г

ни

по

н ап р яж ен и ю ,

вы раж енны е

в

непе-

р а х

или

дец и бел ах .

В еличину

абсолю тн о ­

го

у р о в н я

по

н ап р яж ен и ю

р н,

изм еряю т

у к а з а т е л е м

у р о в н я ,

а зн ачен и е

тр етьего

с л ага е м о го

ф орм улы

(6)

о п р ед ел яю т

рас­

ч ето м .

П ри

н еи звестн о й

вели чи н е э .

д.

с.

Е ,

но и звестн ом со п р о ти влен и и

ген ер ато ­

р а вел и ч и н у

р Е/2

м ож н о

и зм ерить

непос­

р ед ствен н о ,

п о л ь зу я с ь

схем ой,

п р ед став ­

л ен н о й

на

рис.

105,

а,

подклю чив

у к а за т е л ь

у р о вн я

вы сокоом ­

ны м входом

п а р а л л е л ь н о входу

п р и ем н и к а.

В ел и ч и н у

р Е/2

м ож но

оп ред ели ть

та к ж е

путем

изм ерений,

п о к азан н ы х

на

ри с.

106,

на

ко то р ом

п риняты

следую щ ие

обо­

зн а ч е н и я :

U x— н ап р яж ен и е

хол осто го хода

ген ер ато р а,

R r— в н у т ­

рен н ее со п р о ти в л ен и е

ген ер ато р а,

R n — входное

со п р о ти влен и е

п р и ем н и к а,

равн о е

R rt

U n — н ап р я ж ен и е

на

входе

п ри ем н и ка,

6 Зак.

1158

161

Е — э . д.

с.

ген ер ато р а, У У — у к а за т е л ь

у р о в н я ,

вк л ю ч ен н ы й

вы сокоомны м

входом .

Н а

о сн ован и и

схем ы ,

и зо б р а ж е н н о й

на

рис.

106, а ,

и

р авен ств а R„ =

R r

м ож но у т в е р ж д а т ь ,

что £ /х= £ ,

£

a

U а =

- g - ,

поэтом у

аб солю тн ы й

у р о в ен ь

по

н а п р я ж е н и ю

на

выходе

ген ер ато р а, изм еренны й у к а за т е л е м

у р о в н я п ри

х о л о с т о м

ходе

ген ерато ра, равен

1

U x

.

Е

р Е ~ Ь и 0 ~ l n U 0 ’

а

абсолю тны й

у ровен ь

половины

н а п р я ж е н и я

ге н е р а т о р а

(рис.

106, б)

будет

- 1

Е

*

Ре/2 — 1П

2U 0

В ы чтя

из

первого

вы р аж ен и я

в то р о е,

н ахо д и м

Р е — Р е/2

=

1 п ^

—

In ^

=

1п

=

1 п 2 =

0 ,6 9

н е п .

О тсю да

получаем ,

что

Ре/2

=

Р Е ~

° ’69 н е п '

П о д став л яя

э то т

р е зу л ь т а т

в

ф о р м у л у

(6),

им еем

Ь? = (РВ

- 0 , 6 9 ) - p « ,

+ I

l

n

| a .

Е сли внутреннее со п р о ти вл ен и е ген е р ат о р а Z r р ав н о в х о д н о м у со ­

противлению четы рехп олю сн и ка со сто р о н ы

в х о д а

(см . р и с . 105,

б),

то у ровен ь половины

н а п р я ж е н и я

э . д . с.

ген е р ат о р а

р £ /г о п р е д е ­

ляю т непосредственны м

изм ерением

н а

вы х о д е ге н е р ат о р а . П р и

н а ­

личии согласованности х ар ак тер и сти ч еск и х со п р о ти в л ен и й

ч ет ы р е х ­

полю сника

с

внутренним соп роти влен и ем

п е р е д а тч и к а и

вход н ы м

М етод р азн о сти у р о вн ей ,

прим ен яем ы й

д л я и зм ер ен и я р а б о ч е ­

го

за т у х а н и я ,

я в л я е т с я п рои зводн ы м

о т

м етод а

и зв е с тн о го

ге ­

н ер ато р а . И м

иногда

п о л ь зу ю т с я , к о гд а и звестн о ,

что

в р аб о ч ей

схем е входное

с о п р о ти в л ен и е

Z BX и зм ер яем о го ч е т ы р е х п о л ю с н и к а

р авн о входном у со п р о ти вл ен и ю

п р ед ы д у щ его э л е м е н т а . П р и э т и х

у сл о в и ях у р о вен ь

по

н ап р яж ен и ю р„,

на

вх о д е ч ет ы р е х п о л ю с н и ­

к а

(см. р и с .

105, б)

м ож н о

п р и н я т ь

за

в е л и ч и н у Р е/2 , с ч и т а я ,

что

та к о й у р о вен ь

со зд ает у сл о вн ы й

г е н е р ат о р

с в н у т р е н н и м

соп ротивлением ,

р авн ы м ZBX.

Т о гд а

ф о р м у л а

(6)

п р и м ет

ви д

1

Z

1

Z

,

Ьр = рн, — Рн. +

= Ра, — Рн, — 2“ In - ÿ

если

Z 8 =

Z Cl,

то

Z BX =

Z Cll

поэтому

=

Ai, —■r P h,

1

Z c

ту ln

•

М етод Z построен на

п реобразован и и п роизвольно

взятого гене­

р а то р а

в ген ер ато р

с

за р а н ее заданны м и

величинам и

внутреннего

со п р о ти в л ен и я

и эл ек тр о д ви ж у щ ей

силы . П рео б разован и е

ген ера ­

то р а п р о и зво д и тся

на

основан и и следую щ их соображ ен и й .

В ели ­

чи н а т о к а

на

входе

ч еты рехполю сн и ка,

вклю ченного по

схеме*

п ред ставл ен н о й

на

рис.

107 а ,

р авн а

/ l _

Z +

ZBX ‘

З д е сь

Е

и

Z — э . д .

с. и вн у тр ен н ее сопротивлен и е

ген ер ато р а, s

ZBX — входное

со п роти влен и е четы рехполю сн и ка.

Т о к

на

вход е

ч ет ы р е х п о ­

л ю сн и к а, в к л ю ч ен н о го по

схем е,

п о к а за н н о й

на рис.

1 0 7 ,6 ,

равен

ZC,*ZC2

\h

j-

и

IT

/ , _

Z

+

Z BX

•

В

этой

ф о рм уле

через

Z обо зн ачен о

со п р о ти вле ­

ние,

вклю чен н ое

в

цепь

м еж ду

ген е рато р ом

и четы ­

рехп олю сником ; оно

взято

равны м вн утрен н ем у

со п ­

ротивлени ю

ген ер ато р а

в

схем е,

и зоб р аж ен н ой

на

р и с .

107,

а .

И з

обозначений, приняты х

на

схем ах,

видно,

что

оба ч еты рехп олю сн и ка

по своим

парам етрам

идентичны

и

имеют

о д и н аковы е

н а гр у зк и ,

а поэтом у

они

будут

находиться

в

одина­

ковом

реж и м е работы , если токи

h

и

/1

на

их

входах будут

рав ­

ны м еж ду

собой .

Э того

м ож но

доби ться,

установив

с

помощ ью

м ага зи н а

за ту х а н и й

М 3

р авен ство

U = E . П ри

соблю дении

этих

у слови й

ген ератор

с

вы ходны м и

заж им ам и

в-г (см.

рис.

107, б >

о к а ж е тс я

экви вален тн ы м

ген ер ато р у

в

схеме,

изображ ен н ой на/

рис.

107, а ,

подклю ченном у

к

четы рехполю снику через

вы ход­

ные заж и м ы

а -б . И з

приведенны х

сравнений

д вух схем

видно,

что*

ген ер атор с п рои звольн ой э. д. с Е у

и произвольны м внутренним со ­

п роти влен и ем Zy

(см. рис. 107, б) м ож но п реобразовать в генератор

с оп р ед ел ен н о й

за р а н ее

зад ан н о й

величиной

э. д . с .,

равной U ,

и оп ределен н ы м

внутренним сопротивлением

Z. П оследнее об озн а ­

чение

л е гл о

в о сн ову наи м ен ован и я

м етода,

в котором

прим еняю т

п рео б р азован н ы й

ген ер ато р .

В еличина

внутреннего со п р оти влен и я

п р ео б р азо в ан н о го

ген ер ато ра

д и кту ется

конкретны м и

у сл ови ям и

и зм ерений .

/

,

u

1

=

,

и г

и зам ен и ть

им первое сл агаем ое ф орм улы (8),

=

ln ô r f

In

2U 2

2 U u

к о т о р а я

п ри м ет

вид

ЬР = Ьи +

y

In j .

Е сли

ж е

входное

со п ро ти влен и е

Z

п рео б разован н ого ген ер а ­

то р а верхн ей

ветви

цепи устан о ви ть

равны м

соп роти влен и ю н а ­

гр у зк и

Z 2,

то рабочее

зату х ан и е четы рехполю сника будет равно

за ту х а н и ю

м агази н а:

Ьр — Ьм . П ри

данны х услови ях

изм ерение

р аб о ч его

за т у х а н и я

сводится к

подбору таки х

данны х

м агазина

М 3 2,

при

кото р ы х н ап р яж ен и е

на его

вы ходе

ü 'u о к а ж е тс я р а в ­

ным

н ап р яж ен и ю

U 2

на

вы ходе

верхней

ветви .

Н ап ряж ен и е

м ож но

и зм ер я т ь

лю бым

и н д и като р о м

с

вы сокоомны м

входом,

д о б и ваясь

равен ств а

угл о в

отклон ен и я

стрелки

прибора

при

обоих

п о л о ж ен и ях

п ер ек л ю ч ател я .

С хем а изм ерен и я

по м етоду

сравнения

для

частного

случая

и зо б р аж ен а

на

рис.

109.

П ри

соблю дении

условий

согласован и я

х а р а к те р и с ти ч е с к и х

соп роти влений

и

н агр у зо к , отмеченны х на

схем е,

и

при

обеспечении р авен ства £/м =

Ù 2

на основании

ф ор­

м у л ы

(7)

м ож но н ап и сать:

\

Z-

J

z

Ьм

Рн|

рп„

Ьр

Рн,

Piij

2

^п 2

Y

^ Z

'

если

Z Ci =

Z c.,

то

b p =

b K.

§

68.

И зм ерение

со б ствен н о го

за ту х а н и я

М етоды , реком ендованны е

д л я изм ерения рабочего

за ту х а н и я ,

м о гу т

бы ть

прим енены

и д л я

оп ределен и я собственного

за ту х а н и я ,

но с той р азн и ц ей ,

что в последнем сл у ч ае

вход прием ника д ол ж ен

бы ть

со гл асо в ан с вы ходом

четы рехполю сника.

Е сли

х а р а к те р и ­

сти ческое

со п р о ти в л ен и е

и зм еряем ого

четы рехполю сника

им еет

ком плексны й

вид,

то со гл ас о в ан и е

н еобходим о

обесп еч и ть к а к по

активн ой,

та к

и по

р еакти вн о й

составляю щ и м .

Схема

изм ерения собствен н ого

з а т у х а н и я

по

м етоду с р а в н е н и я

приведена

на

рис.

110. Д л я общ его

с л у ч а я

в з я т н есси м етри ч н ы й

четы рехполю сник.

В соответстви и

с

и зл о ж ен н ы м и вы ш е с о о б р а ­

ж ениям и в схеме об есп еч и ваю т

равен ство м еж д у х а р а к т е р и с т и ч е ­

ским сопротивлением Z c,

и зм ер яем ого ч еты р ех п о л ю сн и к а и входны м

сопротивлением н а гр у зк

и 2 г .

П ри

этих

усл о ви ях

собственное за т у х а н и е

неси м м етри чн ого

ч е ­

ты рехполю сника

равно

.

1 .

Р х

1

,

I XU X

(9)

Ь с ~

2

П Р 2 ~

2

1 п / 2 £/2 Неп>

но

,

и г

а

.

и г

и 2

_

зн ач ен и я

в ф о рм у -

/ 1 =

у ^ ,

/ 2 =

—

.

П о д стави в эти

Zc,

Lz

Z Cj

л у

(9),

получим

1

U 2i Z r,

. U i

1 . Z c>

1 v i

* 1

неп .

(10)

Ьс = -Jr- In

2

" i

1 , 2c,

2

Z C.U

n ï ^ + T l n Z 7 ~ l n U 2 ~ ~ '2 l n T t

c,

2

С обственное

за ту х а н и е

м а га зи н а

М 3 2

к а к си м м етри ч н о го

четы рехп олю сн и ка,

им ею щ его

с о гл ас о в ан н у ю

н а г р у з к у ,

р ав н о

А

1

u i

неп .

о о =

1п j j -

U М

О беспечив

р авен ство

U u — U 2

изм енением

в е л и ч и н ,

в х о д я щ и х

в

м агази н за ту х а н и й ,

м ож ем н а п и с ат ь , что

А

1

u

i

bo =

In у .- .

и о

З а м ен яя

этим

отнош ением

первое

сл ага е м о е ф о р м у л ы

(10),

п о ­

лучим

ь с =

ь 0

Е сли

изм еряем ы й ч еты р ех п о л ю сн и к

сим м етричны й,

тогд а

Ьс — Ь0,

т а к

к ак у

си м м етр и ч н о го

ч еты рехп олю сн и ка Z C| = Z Ct

и вто рой

член

вы р аж ен и я п р евр ащ ается

в н у л ь .

С о гл асо ван и е со п р о ти влен и я н агр у зк и

четы рехп олю сника с уч е­

том р авен ств а

акти вн ы х и реакти вн ы х составл яю щ и х за тр у д н я е т

п роцесс

оп р ед ел ен и я

собственного за ту х а н и я

четы рехполю сн и ка,

п о ск о л ь к у

в б ольш инстве сл у ч аев согл асован и е

необходим о обеспе­

чить в ш и роком д и ап азо н е частот. П оэтом у

часто при оп ределении

ч астотн ы х

х ар а к те р и с ти к четы рехп олю сника

огран и чи ваю тся

изм е­

рением

рабочего за т у х а н и я . П р и

больш их

зн ач ен и ях собственного

з а т у х а н и я

п ри б л и ж ен н ы е дан н ы е

его

величины м ож но п о л учи ть,

м одулю х ар актер и сти ч еско го

соп роти влен и я

ч еты рехполю сника.

§ 69.

И зм ерение р аб очего за т у х а н и я

ф и л ь тр о в

и л и н и й ' связи

Ч асто тн у ю

х ар ак тер и сти к у

рабочего за ту х а н и я ф ильтров м ож но

дом р азн о сти у р овн ей (рис.

111).

Р е зу л ь та т ы

и зм ерен и я

ф и льтров,

работаю щ их п ар ал л ел ьн о ,

б у д у т о т р а ж а т ь

действи тельн ость л и ш ь

при условии, что вы ходы

ж ен ы соп роти влен и ям и R , соответствую

щ им и рабочему реж им у . Это

тр еб о ван и е необходим о вы п ол н ять при

лю бы х м етодах изм ерений,

всех м ногополю сны х схем (н ап равляю щ и х

и линейны х

ф ильтров,

д и ф ф ерен ц и ал ьн ы х систем и

д р у ги х элем ен тов ап п ар ату ры с п ар ал ­

л ельн ы м и ответвл ен и ям и ).

К ром е того, при

изм ерении

ф ильтров

с л ед у е т им еть в ви ду в л и ян и е гарм онических составляю щ их н а ­

р у е т

р азн у ю вел и ч и н у уровн ей

то к а

с частотой

одно значение

б у д ет

п ри отсутстви и гарм он и ки

2fi

и д р у го е при

ее наличии . П о ­

п р и м ен я ть селекти вн ы й

у к а за т е л ь

у р о в н я,

наприм ер

прибор

У У - 150-11 с вклю чен н ой и зб и рательн ой

приставкой СП -150-11.

Е сл и

со п р о ти в л ен и е

н и зкоом ного

входа

у к а за т е л я

у р о в н я

Z yy не

с о о тв ет с тв у е т вы ходном у сопротивлению ф и л ь тр а Z BbIX

(см. рис.

I l l ) ,

тогда

ф и л ь тр н а гр у ж а ю т

с о п р о ти в л е н и е м ,

равн ы м

Zbblx,

а у к а за т е л ь

у р о вн я

п о д кл ю ч аю т

вы сокоом н ы м

входом

п а ­

рал лел ьн о

цепи

и

п р о и зв о д я т

п ер есч ет

у р о в н е й ,

и зм ер ен н ы х

по

н ап ряж ен и ю , в

уровн и по

м ощ ности .

Ч астотн ую

х а р а к те р и с ти к у

рабочего

з а т у х а н и я

л и н и й

с в я зи

и з ­

м еряю т в

рабочем

сп ек тр е

ч асто т

а п п а р а т у р ы ,

к о то р о й

о с н а щ ен а

цепь,

п о л ьзу ясь

в больш и н стве с л у ч а е в

м етодом р а зн о с ти

у р о в н е й .

И зм ерение

уплотнен н ой

цепи

реко м ен д у ется

п р о и зв о д и ть

ч ер е з

вклю ченны е ли н ейны е ф и льтры (рис.

113). П р и

и зм ер ен и и

з а т у х а ­

ния в спектре до 2 ,8 кгц ген ер ато р

в к л ю ч аю т в т о ч к у

1,

в с п е к т р е о т

2,8 до 5,7

кгц — в то ч ку

2,

в с п ек тр е

о т 5 ,7 до

33

кгц

—

в

т о ч к у 3

и в сп ектре свы ш е 33 кгц

—

в то ч к у 4 . У к а з а т е л ь у р о в н я

н а п р о т и ­

вополож ной станции вклю чаю т соответствен н о в то ч к и

2 '\ 3 ' и 4 '

Выходы ф ильтров,

не

зан я ты е

в м омент

и зм ерен и й ,

д о л ж н ы

б ы ть

н а гр у ж е н ы с о п р о т и в л е ­

н и ям и , со о тв ет с тв у ю щ и ­

ми

рабочем у

р е ж и м у .

Р аб о ч ее з а т у х а н и е р а в ­

но р азн ости

у р о в н ей

п е ­

редачи

и у р о в н я

п р и ем а:

b — р пср

Рлр

НСft.

И зм ер ен и е в е д у т в

обоих н а п р а в л е н и я х , р е ­

зу л ь т а т ы п ер в о го и в т о ­

рого

изм ерений

на

каж д ой

частоте

не

д о л ж н ы

о т л и ч а т ь с я

д р у г

от д р у га более чем

н а 0 ,2

неп . Е сли

у р о вен ь ш ум ов

на

п р и ем н ом

конце отличается о т у р о в н я п олезного си гн а л а м енее чем на

1,5 неп,

то изм ерение

за т у х а н и я

цепи

сл ед у ет

п р о и зво д и ть

и зб и р а те л ь н ы м

указателем у р о в н я

ти п а

У У -1 5 0 -П

с

сел екти р у ю щ ей

п р и с та в к о й .

В случае

необходим ости

за т у х а н и е

л и н ей н о й

части

цепи

о п р е д е ­

л яю т

к а к

разн ость

м еж ду

изм еренны м

р е зу л ь т а т о м

и

за т у х а н и е м ,

вносимым

ф ильтрам и .

§

70. М етоды

и зм ерен и я

р аб о ч его

у си л ен и я

И сходны е

п о л ож ен и я

д л я

вы бора

м етодов

и зм ер е н и я

р а б о ч е го

усилен ия

оп ред ел яю тся

ф орм улой

о

1

2 U 2

1 .

Z 2

н еп .

S p =

ln

- g

------ y

In j -

С равн ен и е

этой

ф орм улы с

ф орм у л о й

(4) п о к а зы в а е т ,

что

и зм е ­

рение

рабочего

у си л ен и я м ож но

п р о и зв о д и ть

м етодам и ,

а н а л о г и ч ­

ными

м етодам ,

п рим еняем ы м

д л я и зм ер е н и я

раб о ч его з а т у х а н и я ,

у р о в н и , обеспечиваю щ ие р аб о ту у си л и тел я

в

п ред ел ах п р ям о л и ­

нейной

части

ам п ли тудн ой

х ар ак тер и сти к и ,

а

при

и зм ер ен и ях ,

п рои зводи м ы х

д л я с н я ти я

ам пли тудной х а р а к те р и с ти к и

у си л и ­

т е л я , необходим о

иметь возм ож н ость

регу л и р о вать н ап р яж ен и е на

вход е у си л и тел я

в ш и р о ки х

п ред елах .

И зм ер ен и е

рабочего

у си л ен и я

методом

известного

ген ер ато ра

п р о и зв о д ят с пом ощ ью схемы , и зображ ен н ой

на рис.

114. П ри м ен и ­

те л ьн о

к

этой

схем е

ф орм уле,

приведенной

вы ш е,

м ож но

придать

вид

5 р =

2 U 2 U 0

1 , Z2

<

.

Е

In h .

1п

E U 0

y l n z ; = = ln tr 0 - |n 2U 0

2

z r

1

.

7.2 .

(H )

p 2 — Pé/2 ~

Y

] n z~

Hen'

где p 2 — абсолю тны й

у ровен ь

по

н ап ряж ен и ю

на

выходе

уси ли ­

те л я

(рис.

114, а);

Р е/2

— абсолю тны й

уровен ь

по

н ап ряж ен и ю

половины э. д. с.

ге н е р ат о р а ,

изм еряем ы й у к а за те л ем

у ровн я

с помощ ью

схем ы , и зоб раж ен н ой

на

ри с.

114, б.

Рис.

114

Рис. 115

С х ем а и зм ерен и я

у си лен и я м етодом Z , основны е принципы кото ­

рого

у ж е бы ли

рассм отрен ы д л я рабочего за т у х а н и я , п редставлен а

на ри с. 115. Е сли

в ф о р м у л е (11) величину р Е{2 зам енить ранее вы ­

веденной

зави си м остью

Р е /2 = Р е — 0,69 и

учесть, что

для

дан ­

н ого

с л у ч а я

вн у трен н и м соп ротивлением

ген ератора

я в л я е тс я

вел и ч и н а

Z lt

то

рабочее

усиление,

изм еренное

методом Z

(р и с.

115, а ), будет

равн о

S P =

Р2 —

Р е /2 — J -

In y

= Р* — Р е

+

°»69 — у

ln j r

>

где р 2 — у р о вен ь

по

н ап р яж ен и ю

на

вы ходе

у си л и тел я;

Р е — у р о вен ь

по

н ап р яж ен и ю

в

то ч ках

а -б , та к

к ак

напря»

ж ен и е U x со о тв етству ет

э. д. с.

п реобразован н ого

ген е­

р а т о р а .

6Б Зак.

1158

Схема, п ри вед ен н ая на р и с . 115, б,

п о зв о л я е т п ри и зм ер ен и и у с и ­

л ен и я р егу л и р о вать

н а п р я ж е н и е

на

вход е у с и л и т е л я

с

п ом ощ ью

м агази н а зату х ан и й

М 3 .

И зм ерение рабочего у с и л е н и я

по м етоду с р а в н е н и я

в со ч етан и и

с методом Z вы п олняю т по схем е,

п р и вед ен н ой н а р и с .

116. В этой

схеме

М Зх — м агази н з а т у х а н и й , п р ед н азн ач ен н ы й

д л я

р е г у л и р о ­

ван и я

величины н а п р я ж е н и я £Л; М 3 г —

м а га зи н за т у х а н и й ,

в к л ю ­

ченный согласован н о

с со п р оти влен и ем

п р и ем н и к а

Z r,

Z i

и

Z 0 —

внутренние соп р о ти влен и я

п р ео б р азо в ан н ы х ген е р ат о р о в

ве р х н е й

и ниж ней ветвей схемы ; Ы —

за т у х а н и е м а га зи н а М З г , V \

—

э . д . с.

п реобразованны х ген ер ато р ов верх н ей

и н и ж н ей схем .

Т ак

к а к соп роти влен и е п ри ем н и ка

н иж ней

ветви

схем ы

в з я т о

равны м внутрен н ем у

со п роти влен и ю п р е о б р азо в ан н о го

г е н е р а т о ­

ра Z0,

то н ап р яж ен и е

н а

вы ход е

н и ж н ей

ветви

в то ч к а х

е-д

р а в -

Д л я

верхней ветви,

н а

основании

ф о р м у л ы

(11), с п р а в е д л и в о

равенство

s p =

Рг +

&2— P s/2 — у 1 п ^

н ёп ,

(12)

где р г — абсолю тны й

у р о вен ь по

н а п р яж е н и ю ,

и зм ер ен н ы й

в т о ч ­

к ах в-г;

р Е/2 — абсолю тны й

у р о вен ь

по

н а п р я ж е н и ю ,

и зм ер ен н ы й

в т о ч ­

к а х д-е. Е сли

н а п р я ж е н и е

U 2 с

п ом ощ ью

м а га зи н а М3%

у стан о в и ть

равны м

н ап р яж ен и ю

Ь \

на

вы ходе

н и ж н еи

ветви схем ы ,

то гд а

будет д е й ст в и т ел ь н о

и

д р у го е

р а в е н ­

ство

Р е/2

~ Рг-

(13)