Файловый архив студентов. Файловый архив студентов.
1264 вуза, 4631 предмета.
/ Регистрация
FAQ Обратная связь Вопросы и предложения
Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Нижегородский Государственный Архитектурно-Строительный Университет
Предмет:
[НЕСОРТИРОВАННОЕ]
Файл:

10520

.pdf
Скачиваний:
0
Добавлен:
25.11.2023
Размер:
6.55 Mб
Скачать
☆

130

Рисунок 1.2.9.5 - мгновенные профили волны при А=1 и γ=3, определенные в моменты времени T0=0, T1=7/3, T2=14/3, T3=21/3, рассчитанные при двух значениях параметра δ

На рисунке 1.2.9.6 показаны профили волны при асимметричном развитии для четырех последовательных моментов времени. Начальное значение состоит из суммы двух возмущений, которые имеют различные основные частоты. Начальное возмущение имеет вид:

U X ,0 Asech(γX ) Bsech g(X 1) ,

(1.2.9.39)

U ( X ,T )

0 .

(1.2.9.40)

t

 

 

Здесь основное возмущение, отмеченное на рисунке 1.2.9.6 как а, имеет амплитуду А = 1 и пространственный параметр γ = 1,6 (соответствует возмущению с низкой основной частотой). Вторичное возмущение, которое отмечено на рисунке 1.2.9.6 как b, сдвигается влево с определенным шагом по отношению к основному возмущению. Вторичное возмущение имеет амплитуду B = 0,55 и пространственный параметр g = 10, что соответствует высокой основной частоте.

131

На рисунке 1.2.9.6 видно, что высокочастотное возмущение b

распространяется быстрее, чем основное возмущение, которое имеет меньшую частоту.

Рисунок 1.2.9.6 - мгновенные профили волны при δ = 0,5, γ = 1,6, g = 10, А = 1, В = 0,55, в моменты времени T0 = 0, T1 = 15/4, T2 = 30/4, T3 = 45/4. Маркеры bi указывают положение пика b0 при распространении возмущения вправо, ib - при распространении возмущения влево.

Например, в положении b2 и в соответствующий момент времени T2

максимум возмущения b0 достиг максимума главного возмущения, а в положении b3 максимум возмущения b0 опережает максимум главного возмущения. Это явление объясняется аномальной дисперсией, которая выражается в том, что групповая скорость превышает фазовую.

По результатам дисперсионного анализа, представленного на рисунке

1.2.9.6, волновые компоненты высокой частоты также должны затухать быстрее, чем низкочастотные компоненты. Пиковое значение основного

132

возмущения уменьшилось от начальной амплитуды А = 1 в момент T0 до А ≈

0,2 в момент T3. С другой стороны амплитуда возмущения b0 уменьшается более существенно, от В = 0,55 в момент T0 до В ≈ 0 в момент T3.

На основе анализа самосогласованной математической модели,

включающей в себя уравнение динамики стержня и уравнение поврежденности его материала, показано, что:

–поврежденность материала существенно влияет на искривление мгновенного профиля продольной упругой волны, а также на ее затухание в различных частотных диапазонах;

–в поврежденном материале скорость волны является частотно-

зависимой величиной, при малых частотах эта скорость ниже;

– в поврежденном материале наблюдается аномальная дисперсия продольной упругой волны, а также возможны случаи возникновения отрицательных групповых скоростей.

ПРАКТИЧЕСКОЕ ЗАНЯТИЕ 16

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОВРЕЖДЕННЫХ КОНСТРУКЦИЙ С

НЕОДНОРОДНЫМИ УПРУГИМИ ОСНОВАНИЯМИ ПРИ

ПОДВИЖНЫХ НАГРУЗКАХ

Для исследования элементарных эффектов, лежащих в основе динамического поведения систем с движущимися нагрузками, упростим уравнение (3.12) таким образом, чтобы для больших частот степень затухания определялась только параметром поврежденности в

соответствие с формулой:

2U 2U

~

2

1 U

 

(3.17)

2

 

y2

0U

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Пусть вдоль струны по равномерному закону движется нагрузка,

представляющая собой массу m, на которую действует постоянная

133

поперечная сила G . В движущейся точке контакта выполняются условия непрерывности:

~

~

(3.18)

0U I U V , II U V ,

и баланс сил:

 

 

 

 

 

c

 

 

~

~

 

G

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

V 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U y V U ~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m U

 

 

 

 

 

u0

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

Q

(3.19)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

u0

 

 

2

2

 

V 0

 

 

 

 

 

 

 

 

U

U y

2V U U y ~

 

 

 

 

 

 

 

 

m

 

2

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

Первое слагаемое в (3.22) определяет продольную составляющую силы реакции со стороны направляющей (силу давления волн [13, 14]), а

второе – внешнюю силу. При движении нагрузки с постоянной скоростью (

~

 

V

 

 

const ) под Q понимается сила, необходимая для поддержания

V

 

 

 

 

с

 

 

 

 

 

 

 

~

с

 

 

заданного закона движения контакта V

 

 

 

. Условие (3.18)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

позволяет записать выражение для силы давления волн в более сжатом виде:

 

1

~

~

 

 

V 0

 

Fpr

 

u02 2 1 V

2 U y2 ~

(3.20)

2

 

 

V 0

 

Считая процесс возбуждения колебаний в струне установившимся,

решение задачи будем искать в виде бегущих волн слева и справа от точки

контакта ~ . Тогда частоты и волновые числа искомых волн y V

определяются системой уравнений:

 

~2

 

1

~ ~2

~2

 

 

 

i

 

 

 

0

 

0,

(3.21)

 

 

 

 

 

 

~

~~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V 0

 

 

 

 

первое из которых является дисперсионным уравнением, а второе – кинематическим инвариантом [13], выражающим равенство частот волн в системе отсчёта, связанной с движущимся источником. Отсюда получим, что

134

в зависимости от параметров струны и скорости движения точки контакта частоты и волновые числа могут быть либо чисто мнимыми, либо комплексно-сопряжёнными.

Для того, чтобы однозначно определить возбуждаемые волны и направления их распространения, необходимо задать некоторые условия их физической реализуемости. В данном случае это условие ограниченности решений на бесконечности:

U y, при y

~1

Сучётом сказанного, если 0 2 , то можно выделить три случая

поведения упругой системы:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

1,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а) 0 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

б) 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4 0 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

в) V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4 0

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

1 функция прогибов струны слева и справа от нагрузки имеет

При 0 V

вид:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

2

~2

~2

~2

 

 

~

 

 

 

 

 

 

V

 

 

1

V

 

4 0

1

V

~

 

exp

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y V

при y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

(3.22)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U y, A

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

~

 

2

~2

~2

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

V

 

 

1

V

 

4 0

1

V

~

 

exp

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y V

при y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Если 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

, то

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4 0 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

135

 

 

1

~

 

 

 

 

V

 

Aexp

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

1 V

U y, Aexp

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

~ 2

 

~ 2

~ 2

1

 

 

~

 

 

 

 

1

V

 

4 0

V

 

 

 

 

 

 

~ 2

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

~

2

~ 2

~ 2

1

 

~

 

~

 

 

1

V

 

 

4 0

V

 

 

 

(3.23)

~ 2

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y V

 

при y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

при y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Здесь A

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

G 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

~2

 

~2

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

c u0 1 V

 

1

 

V

 

4 0 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Наконец, если V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

, то

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4 0

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 V

y V

 

 

 

 

~2

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

2

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4 0 V

 

1

1

V

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2G V

1 e

 

 

 

 

 

sin

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

~2

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U y,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

~2

~2

1 1

 

2

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

c u0 1 V

4 0 V

 

V

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

U y, 0

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

при y V и

при y V .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Подставляя полученные решения в (3.23), найдём выражение для Fpr :

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

G2 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

при

V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

2 ~2

 

 

 

 

 

 

~2

 

 

~2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 c 1

V

 

 

 

 

1 V

 

4 0 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(3.24)

Fpr

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

G2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

при

V

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

~

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 c 1 V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

При 0

 

 

 

 

 

 

 

качественно-различных случаев два: а) 0 V

1, б)

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~ . Функции прогибов струны в этих режимах и постоянная

V 1

составляющая силы давления волн определяются согласно формулам (3.13)- (3.23).

На рис. 3.11 приведены качественные зависимости силы давления волн

~

F

 

c2

G2 ) от скорости движения нагрузки. При отсутствии

( F

pr

pr

 

 

 

 

136

повреждённости 1 для

~

 

Fpr 0

~

 

V

1 имеем

. В этом случае V

1

является «резонансным» значением скорости, сопровождающейся неограниченным ростом Fpr (кривая 1, рис. 3.11). Начиная с него в системе происходит излучение волны, бегущей вслед за нагрузкой, подобно эффекту Вавилова-Черенкова [11]. Наличие повреждённости приводит всегда к отличной от нуля силе давления волн. Постоянная составляющая силы давления волн в зависимости от скорости движения нагрузки может быть как положительной, так и отрицательной (кривая 2, рис. 3.11).

3.11. Зависимости силы давления волн от скорости движения нагрузки.

Таким образом, в результате излучения волн движущимся по направляющей с повреждённостью источником силы, появляется горизонтальная составляющая силы реакции со стороны направляющей,

которая может быть направлена как в сторону движения нагрузки, т.е.

137

способствовать её движению, так и против, т.е. оказывать сопротивление

движению нагрузки.

3. Общие рекомендации по организации самостоятельной работы

Для эффективного освоения дисциплины необходимо:

1.Знакомство с основной и дополнительной литературой, включая справочные издания, зарубежные источники, конспект основных положений, терминов, сведений, требующихся для запоминания и являющихся основополагающими в этой теме. Составление аннотаций к прочитанным литературным источникам и др.

2.Работа с конспектом лекций, подготовка ответов к контрольным вопросам.

3.Поиск литературы и составление библиографии, использование от 3 до 5 научных работ, изложение мнения авторов и своего суждения по выбранному вопросу, изложение основных аспектов проблемы.

4.Ознакомиться со структурой и оформлением РГР.

5.Выполнение домашних заданий.

6.При подготовке к экзамену необходимо ориентироваться на конспекты лекций, рекомендуемую литературу, выполненные РГР и др.

Вопросы для подготовки к экзамену

1.Определение частот собственных колебаний зданий и сооружений.

2.Определение коэффициентов форм собственных колебаний зданий и сооружений.

3.Какие традиционные подходы различают в сейсмостойком строительстве?

4.Какие существуют рекомендации по распределению масс, жесткостей несущих элементов по высоте и в плане зданий?

5.Динамическая расчетная схема сооружения.

6.Спектральный метод расчета.

7.Прямой динамический метод расчета с применением расчетных сейсмических воздействий как функций времени.

8.Определение сейсмической нагрузки.

9.Особенности расчета зданий и сооружений с системами активной сейсмозащиты.

10.Сейсмоизоляция сооружений.

11.Охарактеризуйте системы с гибкой нижней частью несущей конструкции здания.

12.Охарактеризуйте системы с кинематическими опорами.

138

13.Охарактеризуйте системы с подвесными опорами.

14.Охарактеризуйте системы с сейсмоизолирующими скользящими опорами и скользящими поясами.

15.Охарактеризуйте адаптивные системы.

16.Охарактеризуйте системы с выключающимися связями.

17.Охарактеризуйте системы с включающимися связями.

18.Охарактеризуйте системы с повышенным демпфированием. Системы с вязкими демпферами.

19.Охарактеризуйте системы с демпферами сухого трения.

20.Охарактеризуйте системы с элементами повышенной пластической деформации.

21.Опишите виды динамических нагрузок.

22.Охарактеризуйте виды сейсмических волн.

23.Опишите работу ударных гасителей колебаний.

24.Опишите работу динамических гасителей колебаний.

25.Приведите примеры конструктивного решения фрикционных систем.

Печатные и электронные издания

1.Анохин Николай Николаевич. Строительная механика в примерах и задачах : учеб. пособие для студентов вузов по строит. спец.. Ч.3 : Динамика сооружений / Анохин Николай Николаевич ; М. : Изд-во АСВ, 2016. – 344 с. –

ISBN ISBN 978-5-4323-0174-1.

2.Безухов Николай Иванович. Устойчивость и динамика сооружений в примерах и задачах : учеб. пособие для строит. спец. вузов. / Безухов Николай Иванович, Лужин Ольгерт Владимирович, Колкунов Н. В. ; Москва : Высш.

шк., 1987. – 263 с.

3.Белостоцкий А.М.. Вычислительная аэродинамика в задачах строительства : учебное пособие. / Белостоцкий А.М., Акимов П.А., Афанасьева И.Н. ; Белостоцкий А.М.; Акимов П.А.; Афанасьева И.Н.. – Москва : АСВ, 2017. –

720 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785432302175.html. – ISBN ISBN 978- 5-4323-0217-5.

4.Городецкий А. С.. Компьютерные модели конструкций / Городецкий А. С.,

Евзеров И. Д. ; М. : АСВ, 2009. – 358 с. – ISBN ISBN 978-5-93093-638-4.

5.Городецкий А.С.. Компьютерное моделирование в задачах строительной механики : учебное пособие. / Городецкий А.С., Барабаш М.С., Сидоров В.Н. ; Городецкий А.С.; Барабаш М.С.; Сидоров В.Н.. – Москва : АСВ, 2016. – 338 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785432301888.html. – ISBN ISBN 978-5-4323-0188-8.

6.Дарков Анатолий Владимирович. Строительная механика : учеб. для студентов строит. спец. вузов. / Дарков Анатолий Владимирович, Шапошников Николай Николаевич ; Санкт-Петербург : Лань, 2004. – 655 с. –

ISBN ISBN 5-8114-0576-6.

7.Дукарт А.В.. Задачи теории ударных гасителей колебаний : монография. / Дукарт А.В. ; Дукарт А.В.. – Москва : АСВ, 2006. – 219 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN5930934622.html. – ISBN ISBN 5-

139

93093-462-2.

8.Кадисов Г.М.. Динамика и устойчивость сооружений : учебное пособие. / Кадисов Г.М. ; Кадисов Г.М.. – Москва : АСВ, 2007. – 272 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785932040416.html. – ISBN ISBN 978- 5-93204-041-6.

9.Клейн Георгий Константинович. Руководство к практическим занятиям по курсу строительной механики : (основы теории устойчивости, динамики сооружений и расчета пространственных систем) : учеб. пособие для студентов строит. спец. вузов. / Клейн Георгий Константинович, Рекач Владимир Германович, Розенблат Геня Исааковна ; Москва : Высш. шк., 1972.

– 318 с.

10.Маркина Юлия Дмитриевна. Использование препроцессора "Форум" для формирования расчетной схемы многоэтажного здания : учебное пособие. / Маркина Юлия Дмитриевна, Хазов Павел Алексеевич, Лампси Борис Борисович ; Нижегородский государственный архитектурно-строительный университет. – Нижний Новгород : ННГАСУ, 2020. – 1 CD ROM. – URL: URL: http://catalog.nngasu.ru/MarcWeb2/. – ISBN ISBN 978-5-528-00381-8.

11.Перельмутер А.В.. Управление поведением несущих конструкций :

учебное пособие. / Перельмутер А.В. ; Перельмутер А.В.. – Москва : АСВ,

2011. – 184 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785930938043.html. – ISBN ISBN 978- 5-93093-804-3.

12.Перельмутер Анатолий Викторович. Расчетные модели сооружений и возможность их анализа / Перельмутер Анатолий Викторович, Сливкер Владимир Исаевич ; Москва : ДМК, 2007. – 596 с. – ISBN ISBN 5-94074-352-

13.Райзер В.Д.. Теория надежности сооружений. Научное издание : монография. / Райзер В.Д. ; Райзер В.Д.. – Москва : АСВ, 2010. – 384 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785930937398.html. – ISBN ISBN 978-5-93093-739-8.

14.Райзер В.Д.. ВЕРОЯТНОСТНЫЕ МЕТОДЫ В АНАЛИЗЕ НАДЕЖНОСТИ И ЖИВУЧЕСТИ СООРУЖЕНИЙ : монография. / Райзер В.Д. ; Райзер В.Д.. –

Москва : АСВ, 2018. – 396 c. – URL: URL: https://www.studentlibrary.ru/book/ISBN9785432302540.html. – ISBN ISBN 978- 5-4323-0254-0.

15.Синицын С. Б.. Теория сейсмостойкости : Курс лекций. / Синицын С. Б. ; Синицын С. Б.. – Москва : Московский государственный строительный университет, ЭБС АСВ, 2014. – 88 с. – URL: URL: http://www.iprbookshop.ru/23752.html. – ISBN ISBN 978-5-7264-0789-0.

16.Смирнов А. Ф.. Строительная механика. Динамика и устойчивость сооружений : учеб. для вузов. / Смирнов А. Ф., Александров А. В., Лящеников Б. Я., Шапошников Н. Н. ; под ред. А. Ф. Смирнова. – Москва : Стройиздат,

1984. – 416 с.

17.Хазов П. А.. Динамический анализ каркасного высотного здания в г.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]
Помощь Обратная связь Вопросы и предложения Пользовательское соглашение Политика конфиденциальности