для решения / ТЕМА 3-2
.pdfТЕМА 3.2. Операционный метод |
|
Содержание |
|
Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме......................................................... |
4 |
Операторное уравнение и его связь с дифференциальным уравнением. Учет |
|
начальных условий....................................................................................................... |
5 |
Передаточная характеристика цепи............................................................................ |
8 |
Необходимость определения постоянных интегрирования из начальных условий в ряде случаев осложняют расчет переходных процессов классическим методом решения дифференциальных уравнений цепи. Более удобным является операторный метод решения линейных дифференциальных уравнений, при котором заданные начальные условия включаются в исходные уравнения и для нахождения неизвестных функции не требуется дополнительно определять постоянные интегрирования.
Метод заключается в том, что из области функции действительного переменного решение переносится в область функций комплексного переменного, с более простыми операциями. Вместо дифференциальных уравнений получаются алгебраические, решающиеся проще. Затем полученное решение опять переводится в область функций действительного переменного.
Из курса математического анализа известно, что если функция f(t) имеет ограниченный рост, то интеграл:
∞
F ( p) = ∫ f (t)e− pt dt
0
сходится абсолютно и является аналитической функцией комплексного переменного p=d+jw. Выражение (8.8) представляет собой прямое преобразование Лапласа. Функция f(t) называется оригиналом, а функция F(p)- изображением по Лапласу. Записывается это так: f(t)/F(p), а функция f(t) соответствует изображению F(p), или L{f(t)}=F(p)
По известному изображению можно найти оригинал при помощи обратного преобразования Лапласа:
f (t) = |
1 |
δ + j∞ |
F ( p)e |
pt |
dp. (8.9) |
|
∫ |
|
|||
|
|
||||
|
2πj δ − j∞ |
|
|
|
Приведем некоторые известные из курса математики теоремы. На которых будет базироваться дальнейшее изложение.
1.Теорема линейности
Если С1, С2,……….., Сn-постоянные, то
n |
n |
∑Ci f (t) = ∑Ci F ( p). |
|
k =1 |
x =1 |
При С1= С2 =…..= Сn =I, получаем теорему аддитивности, т.е. изображение суммы оригиналов равно сумме их изображений.
2. Теорема дифференцирования оригинала.
Если |
|
f (t) ÷ F ( p), то |
|
|
|
|
df (t) |
÷ pF ( p) − f (0) |
|
|
|
||
dt |
|
|
|
|
|
|
3. Теорема интегрирования оригинала. |
|
|||||
Если |
f (t) ÷ F ( p), |
то t |
1 |
|
|
|
|
∫ f (t)dt ÷ |
|
F ( p). |
|||
|
|
|
p |
|||
|
|
|
0 |
|
4. Теорема запаздывания. |
f (t −t0 ) ÷F( p)e−pt0 . |
||||||
Если f (t) ÷ F ( p), то |
|||||||
5. Теорема смещения. |
|
|
|
|
|
|
|
Если f (t) ÷ F ( p), то |
f (t)e±λt = F ( p λ). |
||||||
6. Теорема подобия. |
|
t |
|
|
|
|
|
Если f (t) ÷ F ( p), то |
|
|
|
||||
f |
|
|
= aF (ap) |
||||
|
|
||||||
где а-постоянная. |
|
a |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
7. Теорема об изображении свертки двух оригиналов. |
|||||||
Если F ( p) ÷ f (t), и |
F 2( p) ÷ f |
2 |
(t), то |
||||
1 |
1 |
t |
|
|
|
||
|
|
(t −θ) f2 (t −θ)dθ |
|||||
F1( p)F2 ( p) ÷ f (t) = ∫ f1 |
|||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
8.Изображение дельта - функции и функции включения (единичной функции).
δ(t) =1; A1(t) ÷ A 1p
9.Значение оригинала при t→0 и t→∞ определяется соответственно значением изображения, умноженного на оператор p при p→∞ и t→0, т.е.
f (0) = lim pf ( p),
p →∞
f (∞) = lim pf ( p),
p →0
Второе верно, если f(t) при t→∞ имеет определенный предел.
При анализе цепи операторным методом задача перехода от изображения искомой величины к оригиналу решается по одному из путей;
-таблицам операторных соотношений (табл.1.); -различным теоремам операционного исчисления (линейности,
интегрирования, запаздывания, смещения и др.); -теоремам разложения, позволяющей получить оригинал непосредственно
из изображения, если изображение имеет вид правильной дроби:
S ( p) = BA(( pp)) .
Порядок полинома числителя меньше порядка полинома знаменателя (m<=n). Если m>n, то можно выделить из дроби целую часть (т.е. разделить числитель на знаменатель), и в остатке получим правильную дробь. При отсутствии кратных корней оригинал:
S(t) = ∑n A( px ) e px t1(t),
x=1B( px )
где px- корни уравнения B(p)=0
В том случае, если один из корней уравнения B(p) равен нулю, то теорема разложения после преобразования записывается так:
f (t) = |
A(0) 1(t) + ∑ A( pk ) |
epk t1(t). |
||
|
|
n |
|
|
|
pB(0) |
k =1 |
pk B′( pk ) |
|
где pk-корни уравнения А(p)=0 n-число этих корней. Таблица 8.1
Оригинал |
|
|
Изображен |
Оригинал |
|
|
|
|
|
|
|
Изображение |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ие |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
1. |
|
δ (t) |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12. |
|
|
1 |
(e−bt |
|
−e−at ) |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
a −b |
|
|
|
|
|
( p + a)( p +b) |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
2. |
1 (t) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13. |
|
ae |
−at |
−be |
−bt |
|
|
|
|
|
|
|
p |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
3. t |
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
14. |
|
|
|
|
a −b |
|
|
|
|
|
|
|
|
( p + a)( p +b) |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cosω0t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 |
+ω02 |
|
|
|
|
|
|||||||
4. tn |
|
|
|
|
n! |
15. |
|
sinω0t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
||||||||||||||||||||||||||||||
n- |
|
|
|
|
|
|
pn+1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 +ω02 |
|
|
|
|
|
||||||||||||
положитель |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ное число |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
16. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
5. |
e at |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
sin(ω0t +φ) |
|
|
|
|
|
p sinφ +ω0 cosϕ |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p ± a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 +ω02 |
|
||||||||||||||
6. |
δ(t) −ae−at |
|
|
|
|
|
p |
17. |
|
e−at sinω0t |
|
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p + a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( p + a)2 +ω02 |
|
|
|||||||||||||||
7. |
e jω0t |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
18. |
|
e−at cosω0t |
|
|
|
|
|
|
|
|
p + a |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
p ± jω0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( p + a)2 +ω02 |
|
|
||||||||||||||||
8. |
e j(ω0t+ϕ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
19. sh at |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
e jφ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 |
−a2 |
|
|
||||||||
9. |
(1-ai) e-at |
|
|
|
|
p − jω0 |
|
|
|
|
20. ch at |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
( p + a)2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 −a2 |
|
|
||||||||||||||||
10. 1 (1−e−at |
) |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
21. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
p( p + a) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p( p + a)( p +b) |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
1 |
|
+ |
|
|
1 |
|
(e |
−bt |
− e |
−at |
) |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
11. |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
ab |
|
b −a |
b |
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
1 |
|
[1−e−at (1+ at) |
p( p + a)2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
a2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следует учесть, что при наличии нулевого корня изображение функции
следует рассматривать как отношение полиномов:
F ( p) = A( p) pB( p)
Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме.
Пусть имеется цепь (рис.8.8).
Заданы начальные условия, т.е. известны величины iL(0) и uc(0) и их направления. Уравнение рассматриваемой электрической цепи при t>0
Ri(t) + L |
di(t) |
+ uc (0) |
+ |
1 t |
|
dt |
c |
∫i(t)dt = e(t) |
|||
|
|
|
0 |
Используя теоремы линейности. Дифференцирования, интегрирования, перейдем к изображению этого уравнения:
RI ( p) + pLI ( p) − Li(0) + uc p(0) + pC1 I ( p) = e( p)
Здесь |
|
|
|
|
|
|
||||
uc (0)1(t) ÷ |
uc (0) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
||
Изображение тока |
|
|
|
|
|
|
||||
|
E ( p) + Lt (0) − |
1 |
uc (0) |
|
|
|
||||
|
|
E( p) |
|
|||||||
I ( p) = |
|
p |
= |
, |
||||||
|
1 |
|
|
Z ( p) |
||||||
|
|
R + pL + |
|
|
|
|
|
|||
|
|
pC |
|
|
|
|
||||
где E(p)=E(p)+L*iL(0)-1/p*uc(0)-обобщенная |
операторная э.д.с, |
учитывающая начальные условия. При нулевых начальных значениях E(p)=E(p), Z(p)-полное сопротивление цепи в операторной форме (операторное сопротивление).
Z(p) не является изображением Z(jω ), а получается оно из комплексного сопротивления, когда вместо jω пишется p:
Соотношение Z 9 p) = Z ( jω) | jω = p.
I ( p) = ZE(( pp)) .
Выражает закон Ома в операторной форме для всей цепи. Для участка цепи аналогично:
Размерности:
[I ( p)] = Acek;
[U ( p)] = Bcek;
[Z ( p)] = BcekAcek = OM .
Первый закон Кирхгофа для токов записывается:
n
∑ik (t) = 0.
k =1
Применяя теорему аддитивности, переходим к изображению токов и получаем первый закон Кирхгофа в операторной форме:
n
∑ Ik ( p) = 0.
x =1
Аналогично, переходя от оригиналов падений напряжений и э.д.с. к их изображениям, получаем второй закон Кирхгофа в операторной форме:
n |
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
∑U x ( p) = ∑ Ei ( p) |
|
|
|||||||
x =1 |
|
|
t =1 |
|
|
|
|
||
Где |
|
|
|
|
|
uск (0) |
|||
U |
x |
( p) = Z |
k |
( p)I |
k |
( p) − L i |
(0) + |
||
|
|||||||||
|
|
|
k k |
|
p |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
В правой части должны стоять только изображения э.д.с. источников.
Операторное уравнение и его связь с дифференциальным уравнением. Учет начальных условий.
Рассмотрим цепь с ненулевыми начальными условиями.
Допустим, что цепь (рис.8.9) была подключена до момента времени t=0 к какому-то источнику, который вызвал в цепи ток i(0) и напряжение на емкости
uc(0). Для момента времени t>=0 имеем, согласно второму закону Кирхгофа, |
|||||
|
di(t) |
|
|
1 t |
|
e(t) = Ri(t) + L |
dt |
+ |
|
|
∫i(t)dt + uc (0) |
|
|
||||
|
|
C 0 |
Рис.8.9.
Дифференциальное уравнение для такой цепи будет:
L d 2i(t)
Илиdt2
d 2i(t) + dt2
+ R di(t) + 1 i(t) |
= de(t) |
||
dt |
c |
|
dt |
R di(t) |
+ i(t) |
= |
1 de(t) |
L dt |
LC |
|
L dt |
Видим, что начальные условия, исчезающие при дифференцировании, в самом дифференциальном уравнении не учтены.
Получаем операторное уравнение:
E( p) = RI ( p) + pLI ( p) − Li(0) + IpC( p) + uc p(0)
Которое после преобразования примет вид:
p 2 I ( p) + pI ( p) RL + I ( p) |
|
1 |
|
|
= |
|
|||
LC |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||
= p[E ( p) + LiL (0) − uc (0)] |
1 |
|
|
|
|||||
L. |
|
||||||||
|
p |
|
|
|
|||||
p2 I ( p) + pI ( p) R + I ( p) |
1 |
|
= pE( p) |
1 |
|||||
LC |
L |
||||||||
L |
|
|
|
|
|
Таким образом, получено алгебраическое уравнение относительно неизвестной I(p). Начальные условия учтены в обобщенной операторной э.д.с., стоящей в правой части уравнения.
Для более сложных схем удобно пользоваться схемой цепи в операторной форме, применяя следующий прием.
Если в цепи (рис.8.10,а) имеются емкости с начальным запасом энергии (в виде напряжения uc(0)), то в операторной форме она изображается схемой замещения (рис. 8.10, б). Исходя из схемы замещения, записываем:
uc (t ) = jω1C i(t ) + uc (0),
откуда |
Uc ( p)I ( p) − uc (0) |
|
|
|
p |
Рис.8.10.
Изображение эквивалентной э.д.с. учитывается в правой части операторного уравнения со знаком «минус».
Аналогичным образом для индуктивности с запасом энергии (рис.8.11, а) используется схема замещения в виде пустой индуктивности и генератора э.д.с. (рис.8.11,б).Изображениегенератораэ.д.с.учитываетсявправойчастиуравнения со знаком «плюс»
Рис.8.11.
Тогда цепь (см. рис. 8.9) для t=0 можно представить в операторной форме
(рис.8.12).
Рис.8.12.
Применив закон Ома и второй закон Кирхгофа, запишем операторное уравнение
I ( p)R + pi( p)L + I ( p) pC1 = E( p) + LiL (0) −uc p(0) = E( p)
Преобразовав его, получим:
p2 I ( p) + pI ( p) RL + I ( p) LC1 = pE( p) L1 .
Таким образом, операторные уравнения для контуров любой цепи можно составлять, минуя запись дифференциальных уравнений.
В левой части записываются, согласно закону Кирхгофа, изображения радений напряжения (как и при расчете цепей комплексным методом для гармонического воздействия). Вместо комплексных сопротивлений jiwL и 1/jwc используются операторные сопротивления , полученные из комплксных заменой jw на p. В правой части записывается сумма изображений действующих э.д.с., начальных напряжений на конденсаторах, деленных на p, и начальных токов в катушках , умноженных на их индуктивности. Величина
Uc(p)/p имеет знак плюс, если при обходе контура по положительному направлению имеет место переход от минуса к плюсу. Величина L*iL(0) берется со знаком плюс, если iL(0) совпадает с положительным направлением обхода.
Имеясистемуоператорныхуравнений,которыеявляютсяалгебраическими относительно изображений токов I(p) и напряжений U(p), решают эту систему обычными способами.
Например, необходимо составить эквивалентную операторную схему и найти изображения токов электрической цепи (рис.8.13) для t>=0. начальные условия заданы.
Рис.9.13.
Решение: составляется эквивалентная операторная схема (рис.8.14).
Обобщенная операторная э.д.с. |
Рис.9.14. |
||||||||
uc (0) |
|||||||||
E( p) = E( p) |
+ L |
+ i |
|
(0) |
− |
||||
L |
|
1 |
|
||||||
|
|
|
|||||||
|
1 |
|
|
|
|
PВоспользовавшись законом Ома в |
|||
|
|
|
1 |
|
|
|
|||
Она действует |
в |
одной ветви. |
операторной форме, найдем L1(p):
I |
|
( p) = |
E( p) |
, |
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
1 |
|
Z3 ( p) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
(R + pL + |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Z |
|
= R + pL + |
1 |
|
|
|
+ |
3 |
2 |
2 |
|
pC2 |
, |
|
|
|
|||||||
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
1 |
1 |
|
pC1 |
|
R3 + R2 |
+ pL2 + |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
pC2 |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
I2 |
( p) = I1 |
( p) |
|
|
|
|
|
|
R3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||
|
R |
+ R |
+ pL + |
|
1 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
2 |
2 |
|
|
|
|
pC 2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R + pL + |
1 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
I3 |
( p) = I ( p) |
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
pC2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
R + R + pL + |
1 |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
2 |
2 |
|
|
|
|
PC2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следует заметить, что э.д.с. e(t) может быть не только синусоидальной, а любой. Изображения токов найдены с учетом переходного процесса.
Передаточная характеристика цепи.
Пусть имеется некоторая линейная цепь (рис.8.15.). требуется найти x(t)/
Рис.8.15.
Дифференциальное уравнение такой цепи имеет вид: an x(n) + an−1x(n−1) +... + a1x′+ a0 x =
= bms(m) +bm−1s(m−1) +... +b1s′+b0 x,
n |
|
m |
|
∑ a x(k )(t) = ∑b s(t )(t). |
|||
k =0 |
k |
i =0 |
i |
Возьмемотправойи левой части уравнения преобразование Лапласа.Тогда при условии, что цепь пустая, т.е. x(k)(0)=0 при к=0,1,2,….,s(l)(0) при l=0,1,2,…,
получим:
an p(n) + an−1 p(n−1) +... + a1 p′+ a0 p =
=bm p(m)s( p) +bm−1 p(m−1) +... +b1 ps +b0s( p),
n |
k |
m |
′ |
∑ ak p |
|
||
|
( p) = ∑bi p s( p), |
||
k =0 |
|
i =0 |
|
X(p) и s(p) выносим за скобки. Тогда:
|
m |
|
|
|
∑b pe |
|
|
x( p) = |
i =0 |
e |
s( p) = K ( p)s( p), |
m |
|
||
|
∑a pk |
|
|
|
k =0 |
k |
|
|
|
|
x( p) = K ( p)s( p),
где,
K ( p) = bm pm + bm −1 pm −1 + ... + b0 (8.13) an pn + an −1 pn −1 + ... + a0
передаточная характеристика цепи. Можно получить K(p) непосредственно из K(jω ), заменив jω на p:
K ( p) = K ( jω) | jω = p (8.14)
Таким путем находится операторное уравнение для пустой цепи.
При использовании передаточной функции анализ прохождения сигнала через электрическую цепь выполняется следующим образом:
1.По заданному входному сигналу s(t) находится его изображение S(t).
2.Вычисляется передаточная характеристика
K(p)=K(jω )|j ω =p
3. Определяется изображение выходного сигнала
x(p)=K(p)*s(p)
4. По изображению x(p) определяется оригинал x(t).