- •Кислицын А.А. Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
- •Экспериментальные обоснования
- •Принципы построения оболочечной модели
- •Форма потенциальной ямы
- •Простейший потенциал взаимодействия
- •"Реалистичный" потенциал Вудса-Саксона,
- •Результаты решения ур-я Шредингера
- •Результаты расчетов уровней гармонического осциллятора (слева), поправки с учетом реалистичности потенциала (в центре)
- •Было сделано мно- го попыток подо- брать такую фор- му потенциала, чтобы получить
- •Спин-орбитальное взаимодействие.
- •Диаграмма энергетических уровней (оболочек) и числа заполнения с учетом спин- орбитальной связи. Спин-
- •Для решения задач диаграмму уровней удобно представить в виде таблицы
- •Оболочечная модель однозначно
- •2.Ядро с одним нуклоном сверх заполненных оболо- чек. Т.к. полный момент всех заполненных
- •Итак, правила заполнения оболочек:
- •ПРИМЕРЫ
- •У модели ядерных обо- лочек, так же, как и у ка-
Диаграмма энергетических уровней (оболочек) и числа заполнения с учетом спин- орбитальной связи. Спин- орбитальное взаимодейст- вие "расщепляет" каждый уровень энергии гармони- ческого осциллятора на два уровня тем сильнее, чем больше орбитальный мо- мент L. Уровни s не "расще- пляются", т.к. для них L = 0. В результате получено пол- ное совпадение с реальны- ми "магическими" числами.
Для решения задач диаграмму уровней удобно представить в виде таблицы
Оболочечная модель однозначно
предсказывает спин и четность основного состояния ядра в трех случаях
1. Ядро с заполненными оболочка- ми. В этом случае в каждой обо- лочке заняты состояния со всеми
возможными проекциями момента j, поэтому каждому нуклону с про- екцией +jz соответствует нуклон с
проекцией -jz , и суммарный мо- мент всех нуклонов равен нулю. Четность замкнутой оболочки по- ложительна, т.к. она содержит
четное число нуклонов положи-
тельной четности.
2.Ядро с одним нуклоном сверх заполненных оболо- чек. Т.к. полный момент всех заполненных оболо- чек равен нулю, а четность положительна, то мо- мент и четность ядра определяются квантовыми
числами единственного внешнего нуклона.
3.Ядро с "дыркой" в заполненной оболочке (т.е. ко-
гда до заполнения оболочки не хватает одного ну-
клона). Т.к добавление нуклона в оболочку сдела-
ет ее замкнутой, то в этом случае, как и в преды- дущем, момент и четность ядра определяются квантовыми числами единственного недостающе- го нуклона.
Итак, правила заполнения оболочек:
1).Суммарный момент четно-четного ядра
равен нулю (моменты направлены в про-
тивоположные стороны и компенсируют
друг друга);
2).Момент ядра, содержащего нечетное чи-
сло нуклонов, определяется моментом по-
следнего (неспаренного) нуклона J=L+S;
3).Момент нечетно-нечетного ядра равен
сумме моментов неспаренных нуклонов.
ПРИМЕРЫ
7Li3 1s1/24 1p3/23
25Mg12 1s1/24 1p3/28 1p1/24 1d5/29
17O8 1s1/24 1p3/28 1p1/24 1d5/2 ,
29Si14 1s1/24 1p3/28 1p1/24 1d5/212 2s1/2 ,
63Cu29 1s1/24 1p3/28 1p1/24 1d5/212 2s1/24 1d3/28 1f7/216 2p3/251f5/22 .
У модели ядерных обо- лочек, так же, как и у ка-
пельной модели, есть несколько модификаций.
Одна из них учитывает кулоновское отталкива-
ние протонов, которое
видоизменяет потенци- альную яму для протонов; она мельче нейтронной, и
за пределами ядра дополнена асимптотикой куло- новского потенциала. Это дает результаты, лучше согласующиеся с экспериментом. В качестве приме- ра на рисунке приведена конфигурация дважды ма-
гического ядра кислорода-16.