Механика композитных материалов 2 1979
..pdfиндивидуального образца. Таким образом, нельзя непосредственно про верить выполнение условия (2 .1 ).
Остановимся более подробно на испытаниях по двухступенчатой про грамме. Пусть каждый образец выдерживается под нагрузкой с характе ристикой Si в течение отрезка времени TI, после чего подвергается дейст вию нагрузки с характеристикой s2 до разрушения. Время до разрушения определяется какх*=Х1+х2, где длительность второго отрезка х2 является случайной величиной, изменяющейся от одного образца к другому. Вели чины п и т2 связаны уравнением, вытекающим из условия (2 .1 ):
t,(si|r) |
+ xs(s2|r) |
^2'2^ |
Из эксперимента мы можем найти реализацию |
случайной величины |
|
т2(г). Однако в уравнении (2.2) |
остаются неизвестными еще две вели |
чины Ts(si|r) и Ts(s2|r), относящиеся к тому же образцу. Следовательно, чтобы непосредственно проверить выполнение уравнения (2 .2 ), следовало бы один и тот же образец разрушить трижды.
Экспериментаторы, занимающиеся исследованием закономерностей накопления повреждений, вместо условия (2 .2 ) проверяют в сущности некоторое аналогичное условие, в которое вместо х2(г) входит соответ ствующее математическое ожидание Е[т2]. Кроме того, вместо долговеч ности индивидуального образца xs(s| г) используются оценки для соответ ствующих математических ожиданий.
Математические ожидания Е{т2] и Е[т21s/t] должны вычисляться по от ношению к некоторым усеченным распределениям, отражающим тактику экспериментатора. Так, при испытаниях по двухступенчатой программе экспериментатор отбросит все образцы, разрушившиеся до выхода на вторую ступень, посчитав их «плохими». Длительность каждого испыта ния ограничена некоторой базой хв; поэтому образцы, которые не разру шились по истечении времени тв, также будут исключены из статистиче ской обработки. Множество значений вектора г, соответствующее усечен
ному таким образом распределению, вводится как |
|
А= (г:TS(Sj |г) ^гть ti+ T 2(r) < т в}. |
(2.3) |
Если известны функциональная зависимость x = Ts(s|r) |
и плотность |
распределения р(г) для характеристики прочности, то из уравнения
(2.2) |
нетрудно вывести теоретическое соотношение между Е(х2] и хь кото |
|||
рое |
поддается экспериментальной проверке. |
Введя обозначения для |
||
„ |
|
xi |
Е[х2] |
|
безразмерных времен |
0i= ———-——— ; ,02= ——:—:—гг- » запишем это |
|||
соотношение в виде: |
E[xs(si)] |
E[XS(S2)] |
||
/(0 ь ,02. Si, s2) = 1. |
(2.4) |
|||
|
|
Существенно, что уравнение (2.4), вообще говоря, отличается от линей ной зависимости 01 + 02= 1 . Оно отражает влияние истории нагружения, хотя исходное уравнение (2.2) является линейным. На рисунках 3 и 4 по казаны некоторые численные результаты. Они получены А. Ф. Ермоленко для стохастической модели: связь между долговечностью х и уровнем на пряжения s взята в виде:
T = Tc(r/s)"\ |
(2.5) |
гдехс — постоянная времени; m e[ 1 , оо); г — случайная величина с функ цией распределения
F{f) = 1-ехр [ - ( Г~ - ) ] |
(2.6) |
Здесь Го, гс — положительные постоянные; а е [ 1 ,оо). Эта модель соот ветствует семейству кривых длительной прочности, заданных с точностью
16* |
243 |
до одного случайного параметра г. Этот параметр может быть истолкован как характеристика прочности на базе испытаний тс. Рис. 3 соответствует ступенчатому нагружению при Si<S2, а рис. 4 построен для обратного по рядка нагружения. Зависимость условного математического ожидания Е[тг] от продолжительности первой ступени х\ обнаруживает эффект ка жущегося упрочнения, если нагрузка по ступеням возрастает, и эффект кажущегося разупрочнения при нагружении по убывающим ступеням. В данной модели эти эффекты порождаются исключительно усечением распределений согласно (2.3). На рисунках 3 и 4 шрихпунктирными ли ниями показаны границы 90% доверительных интервалов для статистиче ских средних из результатов 50 испытаний. Эти интервалы достаточно широки и включают на большой длине как линейную зависимость 01 + 02= 1 , так и кривую, соответствующую нисходящей программе нагру жения. Обычно экспериментаторы берут на каждую программу нагруже ния не более 10—12 образцов. Доверительные области при этом настолько расширяются, что не позволяют делать сколь-нибудь содержательных статистических выводов.
3. Рассмотрим еще один способ проверки гипотезы о линейном пра виле суммирования повреждений. Испытания проводятся по некоторой программе s(/), содержащей достаточно большое число блоков. Пере местив эти блоки в составе программы, например, образовав из них об ратную последовательность, повторяют эти испытания. Полагают, что если гипотеза верна, то времена до разрушения в обоих случаях должны совпадать. В действительности же результаты испытаний, относящиеся к двум различным образцам, могут различаться так же сильно, как и результаты стандартных испытаний на длительную прочность.
Другой подход к проверке гипотезы состоит в вычислении предельной величины меры повреждения и в сравнении ее с единицей. Под этой вели чиной следовало бы понимать интеграл или конечную сумму типа выра жений, стоящих в левых частях условий (2.1) или (2.2). Но так как функ ция Ts(s|r) для каждого образца неизвестна, то ее заменяют некоторой оценкой для математического ожидания E[TS(S)]. В конечном счете вместо предельной меры повреждения вычисляется характеристика типа:
(3.1)
О8
Рис. 3. |
Рис. 4. |
244
с тем лишь отличием, что вместо математического ожидания в формулу (3.1) подставляются некоторые подходящие оценки. Поскольку долговеч ность т* есть случайная величина, то и характеристика 0 будет случайной величиной. Сравнение ее с единицей лишено смысла.
Долговечность т* есть решение стохастического функционального уравнения (2.1). В некоторых случаях удается непосредственно выразить т* через г. Пусть, например, функция T = T S ( S | T ) имеет вид T = f(s)g (r). Тогда долговечность т* может быть исключена из уравнения, что дает:
g(r) |
(3.2) |
|
E[g(r)] |
||
|
Если задано распределение р(т), то при помощи формулы (3.2) можно вычислить распределение для величины 0. В качестве примера рассмотрим модель, задаваемую соотношением (2.5) и распределением Вейбулла (2.6) при го= 0. В этом случае g(r) =rm, так что функция рас пределения величины 0 принимает вид:
Fe(0) = l-e x p [ - ( - £ - J ] |
(3.3) |
где р= а /т . Постоянная 0С, входящая в распределение (3.3), вычисляется следующим образом:
Г m |
1 |
|
0С= E[rm] = |
Г(1 + 1/Р) ' |
(3‘4) |
Математическое ожидание Е[0] в соответствии с формулами (3.3) и (3.4) оказывается равным единице, а коэффициент вариации WQ совпадает с коэффициентом wx, определяемым по формуле (1.5).
Распределение (3.3) в рамках принятой модели не зависит от про граммы нагружения и может быть положено в основу проверки совокуп ности соответствующих гипотез. Специально отметим, что величина 0 имеет такой же разброс, как и долговечность при стационарном режиме нагружения. Для сравнения сошлемся на известные данные5 (относя щиеся, правда, не к композитным материалам, а к металлическим конст рукциям), где минимальное наблюдаемое значение параметра типа 0 было равно 0,11, а максимальное оказалось равным 4,88.
4. После того как подходящая стохастическая модель разрушения вы брана, возникает вопрос о получении достоверных оценок для параметров модели. Применительно к моделям замедленного или усталостного раз рушения подбор параметров обычно производится одним из двух спосо бов. По первому способу вначале подбираются параметры механического уравнения состояния x = f(s) по методу наименьших квадратов или по методу квантилей, после чего делается попытка оценить параметры рас пределения долговечности. По второму способу подбор производится в обратном порядке: вначале оцениваются распределения долговечности при различных уровнях нагружения, после чего делается попытка свя зать эти результаты в единое распределение. Недостаток поэтапных под ходов заключается в том, что эти подходы требуют представительных вы борок на каждом уровне нагружения. Допустим, что нужно найти рас пределение долговечности на 10 уровнях напряжений и 10 уровнях температуры. Тогда при 50 испытаниях на каждый уровень нагружения потребуется 5000 испытаний. Кроме того, при поэтапном подборе пара метров результаты могут оказаться несовместимыми: например, не всегда удается по распределениям долговечности на разных уровнях найти объ единяющие соотношения.
245
Указанные недостатки преодолеваются, если использовать следующий алгоритм. Пусть модель разрушения задана уравнением
w =/(s, г, а), |
(4.1) |
связывающим вектор w с вектором нагружения s (включающим также температуру и факторы среды) и вектором прочности г. Среди компонен тов вектора w, помимо долговечности т, могут содержаться другие харак теристики разрушения — остаточная деформация, работа разрушения и др. В уравнение (4.1) входит вектор параметров модели а. Этот вектор подлежит оценке наряду с вектором Ь, входящим в выражение для плот ности распределения р(г;Ь) вектора г. Особенность предлагаемого алго ритма состоит в одновременной оценке векторов а и Ь. При этом су щественно, чтобы размерности векторов w и г были одинаковы. Это тре бование представляется естественным, если учесть, что при более полном описании картины разрушения мы получаем и более полную информацию о свойствах образца. Наконец, требуется существование обратной функ ции r = f~l (w, s, а).
Пусть из испытаний на разных уровнях s/t получены реализации w& вектора w. Каждой реализации w^ соответствует семейство реализаций Tjk, параметрически зависящих от неизвестного вектора а, а по всем этим семействам можно построить семейство эмпирических распределений р(г;а). С другой стороны, имеется семейство теоретических распределе ний р(г;Ь), параметрически зависящих от неизвестного вектора Ь. За дача состоит в том, чтобы подобрать оценки векторов а и Ь, дающих наи лучшее в некотором смысле приближение функций р(г;а) к функциям р{г;Ь). Сделаем это по методу наименьших квадратов. В результате при ходим к условию
^ c o /[p (rz; а)-р (г,; b)]2->min, |
(4.2) |
|
1 |
а,Ь |
|
где сог — весовые коэффициенты, учитывающие значимость различных узловых значений г* вектора прочности г. Оптимизационная задача (4.2 ) решается при ограничениях, вытекающих из смысла компонентов век торов а и Ь.
Проиллюстрируем алгоритм на примере, в котором векторы w и г од номерны. Пусть обработка опытных данных ведется при помощи модели
r J - L T ' |
{s>r)\ |
||
\ |
s |
/ |
|
/ |
г |
\т? |
( S < r ) , |
|
|
|
где тс — время, соответствующее перелому на кривых длительной проч ности; показатели т\, т2 связаны неравенством г — случайная величина с распределением (2 .6). К данным длительных испытаний доба вим результаты кратковременных стандартных испытаний, постулируя линейную связь s=yr между случайным параметром г и пределом проч ности s. Таким образом, оценке подлежат вектор параметров уравнений механического состояния а= (тс, т\, /л2,у) и вектор параметров распре деления прочности b = (го,гс,а). Результаты применения алгоритма к об работке опытных данных, полученных путем цифрового моделирования, приведены на рис. 5. На диаграмме показаны опытные точки, а также квантили распределения длительной прочности. «Истинные» квантили на несены сплошными линиями, квантили, соответствующие оцененным зна чениям параметров модели, — штриховыми линиями. Хорошее согласие
246
результатов в значительной степени может быть приписано тому, что в данном примере «истинные» уравнения модели известны. Однако этот пример указывает все же на большие возможности получения при по мощи данного алгоритма оценок, относящихся к редким событиям.
СП И С О К Л И Т Е Р А Т У Р Ы
1.Болотин В. В. Механика композитных материалов и конструкций из них. — В кн.:
Болотин В. В., Гольденблат И. И., Смирнов А. Ф. Строительная механика, современное состояние и перспективы развития. М., 1972, с. 65—98.
2.Болотин В. В. Статистические методы в строительной механике. М., 1965. 279 с.
3.Freudenthal А. М. Statistical approach brittle fracture. — In: Fracture. Vol. 2. N. Y„ 1968, p. 592—621.
4.Малмейстер A. K-, Тамуж В. П., Тетере Г А. Сопротивление жестких полимерных материалов. Рига, 1972. 498 с.
5.Brooks R. D. Structural fatigue research and its relation to design. — In: Fatigue in aircraft structures. N. Y., 1956.
Московский энергетический институт |
Поступило в редакцию 20.09.78 |
МЕХАНИКА КОМПОЗИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ, 1979, № 2, с. 248—259
УДК 539.4:678.5.06
К. Чамис
ВЛИЯНИЕ МЕХАНИКИ КОМПОЗИТОВ НА МЕТОДЫ ИХ ИСПЫТАНИЙ*
В течение последних 12 лет механика композитов существенно способ ствует развитию методов испытаний композиционных материалов и ин терпретации их результатов, а следовательно, и значительному прогрессу технологии композитов в целом. Это и иллюстрируется в настоящей ра боте специально подобранными примерами. Использованные примеры ограничены областью личных интересов автора, однако они охватывают приблизительно десятилетний период исследований и могут считаться весьма характерными для оценки влияния на методы испытаний трех главных направлений механики композитов — микромеханики, макро механики и теории слоистых сред.
Микромеханика композитов. Влияние микромеханики на установле ние характеристик компонентов, определяющих прочность композита, по казано на двух примерах — исследовании свойств матрицы, определяю щих прочность на поперечное сжатие и отрыв и на межслоевой сдвиг1, и влиянии свойств компонентов на ударную вязкость композита2.
Свойства матрицы, влияющие на прочность композитов при попереч ном растяжении, сжатии и межслоевом сдвиге. Кривые напряжение—де формация для высоко- и низкомодульных смол-матриц показаны на рис. 1 , где представлены также деформационные кривые для однонаправ ленного композита, нагружаемого в поперечном направлении. Исполь зуемая в дальнейшем система обозначений приведена на рис. 1. Предель ные деформации матрицы етрт определяются точкой, при которой нели нейность диаграммы а —е становится существенной.
Определяющие уравнения микромеханики1 имеют следующий вид: прочность на поперечный отрыв 5 /22Г
Рис. 1. Кривые а —е при нагружении композита поперек волокон1 для высокомодульной матрицы с волокнами Модмор II (а) и низкомодульной матрицы с волокнами Торнел-бОБ
(б). 1 — композит, 2 — матрица.
Доложено на советско-американском симпозиуме «Разрушение композитных мате риалов» (Рига, сентябрь 1978 г.). Перевод Г. Г. Портнова.
248
прочность на поперечное сжатие S122C
ОQ ВтрС с .
OZ22C = Р22С ------------ |
£ /2 2 , |
(2) |
Р У ф (.122
прочность на продольный сдвиг Si\2s
с |
Q 6mps п |
(3 ) |
*->/12S — Р 1 2 ~ ----------- U U2- |
РУ фц12
В (1) — (3) р — теоретическо-экспериментальный коэффициент, отражаю щий влияние технологии изготовления композита; f3v — коэффициент, от ражающий влияние пустот; фд — коэффициент концентрации деформа ций в матрице; Т, С, S — растяжение, сжатие и сдвиг; етрт — предель ные деформации матрицы, определяемые из рис. 1, то же относится к сжатию и сдвигу; EI22, Gn2 — поперечный и сдвиговый модули соответ ственно.
В уравнениях (1) — (3) можно выделить три группы переменных, имеющих различный физический смысл. Эти группы легко устанавлива ются записью уравнения (1 ) в следующей форме:
5/22Г = |
бтпрГ, |
где Р22г/Ру отражает особенности процесса производства и целиком нм определяется; £%г/фц2г определяется как «параметр прочности», завися щий от упаковки волокон и упругих свойств компонентов; етрт — пре дельные деформации матрицы, определенные выше. Соответствующие переменные в уравнениях (2 ) и (3) могут быть сгруппированы таким же образом и аналогично интерпретированы. Свойства матрицы влияют лишь на параметр прочности £/22/фц22 и на предельную деформацию етрт, тогда как отношение Рггг/Ру не зависит (по крайней мере явно) от упругих и прочностных свойств матрицы.
Изменение Ei22jц>ц22 и Спг/фщг в зависимости от модуля матрицы для композита Торнел-50—эпоксидная смола показано на рис. 2. Как видно из рисунка, модуль матрицы заметно влияет на прочностные параметры при поперечном нагружении и сдвиге. Данные, приведенные на рис. 2, за ставляют предположить, что испытания на поперечную прочность и проч ность на межслойный сдвиг должны быть чувствительны к модулю матрицы. Изменение параметра поперечной прочности Дгг/фцгг при из менении объемного содержания волокон показано на рис. 3 для трех зна чений модуля упругости матрицы, для материала без пустот и с 10 % со держанием пустот. Кривые рис. 3 показывают, что параметр трансвер сальной прочности чувствителен и к модулю матрицы, и к содержанию пустот. Однако он малочувствителен к объемному содержанию волокон. Это применимо и к параметру прочности при межслойном сдвиге.
Результаты, полученные при изучении микромеханики композитов, легли в основу экспериментальных исследований, описанных в1. Объеди нение теоретических и экспериментальных данных позволило сделать вы вод о том, что влияние матрицы на прочность композита определяется величиной начального модуля ее кривой деформирования. Чем выше на чальный модуль, тем выше прочность композита. Интересно отметить, что общий вид кривой а —е (вплоть до разрушения) не оказывает влияния на прочность композита1.
Свойства компонентов, определяющие ударную вязкость композита.
Энергия, накопленная в однонаправленном композите при однородном растяжении в направлении волокон, выражается следующим образом:
£ '= ^r 6*„lrS„,TV' или U = ( ^ - ) v ,
249
где U — энергия деформации; е* — разрушающие деформации; 5 — прочность; V — объем; Е — модуль. Группа индексов /ИГ обозначает следующее: I — однонаправленный композит, 11 характеризует направ ление внешней нормали к плоскости сечения и направление напряжений (по порядку), а Г — тип напряжений. Используя методы микромеханики, S/пт и Ещ можно выразить через свойства волокон и матрицы2. Ударная вязкость IED равна энергии деформации, деленной на объем. IED компо зитов с Ef/Em> 20 может быть аппроксимирована следующим образом:
w f |
’ |
|
( 1 — k v ) kf$fT2SfT2 |
|
(4) |
IED |
|
|
ошибка при этом не превышает 5%. Переменные в уравнении |
(4) суть |
следующие: k v , kf — объемное содержание пустот и волокон; (3/Т — коэф фициент понижения прочности волокон, отражающий влияние процесса переработки; индекс f — волокна. Существенным выводом из (4) явля ется квадратичная зависимость ударной вязкости от прочности воло кон SfT2 и коэффициента (3/г2. Исходя из уравнения (4) к ударопрочным композитам должны предъявляться следующие требования: волокна должны быть низкомодульными и высокопрочными, их прочность должна сохраняться после переработки, объемное содержание волокон должно быть высоким, а пустот — низким.
Ударная вязкость в поперечном направлении выражается следующим
образом:
<5)
Использованные обозначения опреде лены в уравнениях (1) —(3). Как и в (1 ), определяющей трансверсальную ударную вязкость характеристикой яв ляется модуль (Ет ). Описание IED различных композитов с использова нием уравнений (4) и (5) и сравнение теоретических значений с измерен ными представлены в табл. 1 . Как видно, совпадение является очень хорошим.
0,3 |
0,Ь |
0,5 |
0,6 |
0,7 |
Рис. 2. |
|
Рис. 3. |
|
|
Рис. 2. Влияние модуля матрицы на параметры трансверсальной прочности (а) и проч ности межслойиого сдвига (б). Композит Торнел-50—эпоксидная смола с объемным со держанием волокон 0,5, без пустот1.
Рис. 3. Зависимость прочности на поперечное растяжение однонаправленного композита с волокнами Ториел-50 от содержания волокон, пустот и модуля матрицы1; _____ без пустот;---------- содержание пустот 0,1; — объемное содержание волокон.
250
|
|
|
|
|
|
|
|
Табл. 1 |
Ударная вязкость (по Изоду) |
волокнистых эпоксидных композитов2 |
|
||||||
|
|
Объемное |
Средняя |
энергия |
Место |
в порядке |
убывания |
|
|
|
разрушения, н • см |
|
ударной вязкости |
||||
Волокно |
Тип |
содержа |
|
|
|
|
|
|
ние во |
|
|
|
I |
|
II |
||
|
|
локна |
I |
п |
|
|
||
|
|
Э |
Р |
Э |
р |
|||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
||||
Графит |
Торнел-бОБ |
0,532 |
85,9 |
7,9 |
5 |
5 |
3 |
3 |
|
Торнел-50 |
0,583 |
208,0 |
3,4 |
4 |
4 |
5 |
5 |
|
HTS |
0,523 |
56,5 |
14,7 |
6 |
6 |
2 |
2 |
Стекло |
Модмор I |
0,542 |
215,0 |
4,5 |
3 |
3 |
4 |
4 |
S |
0,486 |
757,0 |
15,8 |
1 |
1 |
1 |
1 |
|
Кевлар-49 |
— |
— |
280,0 |
3,4 |
2 |
2 |
5 |
— |
Макромеханика композитов. Влияние макромеханики композитов на развитие методов испытаний характеризуется рассмотрением метода ис пытаний на одноосное нагружение под углом 10° к оси симметрии мате риала3. Схема образца для этого метода испытания представлена на рис. 4. При разработке метода испытания на сдвиг путем нагружения под углом 10° к оси симметрии (рис. 5) были использованы следующие урав нения макромеханики композитов: уравнения преобразования деформа ций к новым осям в случае плоского напряженного состояния
£ш |
|
cos2 0 |
sin2 0 |
|
sin 20 |
ECxx |
|
|
£122 |
’ = |
sin2 0 |
cos2,0' |
— |
sin 20 |
eCyy |
(6а, б) |
|
|
||||||||
6И2 |
• |
- —sin 20 |
sin 20 |
|
cos 2,0 |
&Cxy |
|
|
|
|
|
||||||
или в матричной форме |
Ы = Ш |
е с}; |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
уравнения преобразования |
напряжений |
при одноосном нагружении |
||||||
(см. рис. 5) |
|
|
|
|
|
|
|
|
От = осхх cos2 0; |
GI22= OCXX sin2 ,0; |
Gn2 = — оСхх sin 20 |
(7) |
и критерии разрушения при плоском напряженном состоянии
: 0.
(8 )
Не определенные обозначения в (6)— (8) имеют следующий смысл: е — деформации; а — напряжения; 0 — угол между направлением нагруже ния и направлением волокон (см. рис. 5); 5 — прочность; Кт — функция упругих свойств композитов4; индекс I означает свойства в осях симмет рии композита; индекс С — свойства в осях, определяемых направлением нагружения; индексы Т, S — растяжение и сдвиг.
Изменение деформаций, действующих в направлении осей композита, в зависимости от направления нагружения для композита Модмор I— эпоксидная смола представлено на рис. 6. Как видно, деформации сдвига еп2 достигают максимума при 0 = 10° и вблизи этого угла малочувстви тельны к небольшим его изменениям. Именно поэтому метод испытания под углом 10° к направлению волокон рекомендуется использовать для
Примечание: I — в продольном направлении; II — в поперечном направлении. Э — эксперимент; Р — расчет.
251