Остаточные напряжения.-1
.pdfdap =d N/ А,
где A = b(h-£).
Тогда суммарные дополнительные напряжения составят
d a 0 (а) = 3 (* + S: 1 а ) а |
(О Д ■+т г Ц г ( О Д ■ (2.3) |
(А -£) |
(Л -$) |
Напряжение a* (£,) в слое £, при снятии всех предыдущих
слоев можно определить точно таким же образом, как и в слое а .
Заменяя в равенстве (2.2) величину а на ^ и производя преобра зования, можно записать
|
4 £ ( М У |
£ |
к } |
З/2 |
d% |
Теперь из соотношения (2.3) вытекает
Суммируя приращения напряжений от снятия всех преды дущих слоев, получим дополнительное напряжение в слое а,
учитывая, что в начальный момент прогиб стержня отсутствует, т.е. /( 0 ) = 0.
£ |
(2.4) |
aD(а) = } daD(a) = - ^ (4А - 6 a)f(a) + 2j \ ^ d \ |
О
2.2. Метод замера деформаций
Для измерения деформаций широко применяются прово лочные тензорезисторы. Они используются также и при исследо вании остаточных напряжений. Рассмотрим порядок определе ния остаточных напряжений при замере деформаций проволоч ными тензорезисторами, которые в этом случае наклеены на грань стержня (рис. 2.5) и защищены от стравливания.
Расчетная зависимость получается так же, как и при замере прогибов. Напряжение ст’ (а), существующее в слое а после удаления всех предыдущих слоев, может быть найдено, если из вестно изменение в крайнем нижнем слое деформации dz при снятии слоя da.
Так как снятие этого слоя эквивалентно приложению к стержню дополнительного усилия dN = ст* (a)bda, то в крайнем нижнем волокне возникнут дополнительные напряжения от из гиба моментом
dM = dN(h-a)/2 = ст* (a)bda (h-a)/2, т.е. d a u = dM/W,
где W— осевой момент сопротивления сечения стержня изгибу, равный W = b(h-a)2/6. Тогда после преобразования получим сле дующую зависимость
d®u = —Зст* (я )———.
п - а
dN= a’fybdt,, и в слое а возникают напряжения изгиба и
растяжения. Напряжения изгиба
dc и= dM с/1,
где, dM = dN(h-%)/2 = a {^)bd%(А-4)/2; I = b (h -£ )3/12;
с =(h+£-2a)/2, следовательно,
d a „ = 6 c c r * ( y ^ /( h - $ ) 2
Напряжения растяжения
d a р = dN / dA = о* |
/ b (h -^ ) = a* (%)d% / (h - $ ). |
|
|
Таким образом, дополнительные напряжения составят |
|
||
daD= a (%)d% (4h + 2 $ -6 |
а) / (h-$ f |
(2.7) |
|
Напряжение a* (4) |
в самом слое £ |
после снятия предыду |
щих слоев можно найти из формулы, аналогичной формуле (2.6):
» '(5 ) = “ £ ( * - 5 ) ^ . |
(2.8) |
Теперь из соотношений (2.7) и (2.8) получим
Суммируя элементарные d<sD по всему сечению, получим
дополнительное напряжение в слое а, возникшее в результате снятия предыдущих слоев,
а |
а |
2h-3a + \ de_ |
|
® D = \ d a D = ~ E \ |
‘d% * |
|
|
о |
о |
|
|
С помощью интегрирования по частям находим |
|
||
aD(a) = -2Ee(a)+3E( h - a ) ] - ^ Q - Id?s. |
(2.9) |
||
|
|
о \h~%) |
|
Теперь в соответствии с (2.1) найдем остаточное напря
жение в слое а, подставив значения су*(а) и cyD(a) по (2.6) и
(2.9). После преобразования получим следующую расчетную формулу:
a (a ) = - E(h-a) |
Гde(a) ^ 4е(а) |
■G^ \ d$). (2.10) |
|
2 |
I da |
h -a |
(A- У 2 } |
|
|
|
|
В равенстве (2.10) величина |
е(а) |
представляет собой из |
меренную деформацию на нижней поверхности стержня после снятия слоя а. Если при расчете по формуле (2.10) величина
су(а) оказывается положительной, то остаточные напряжения — растягивающие.
Если требуется определить остаточные напряжения в по верхностном слое, то в этом случае из формулы (2.10), полагая
а=0, получим
2 da
Для слоев стержня, характеризующихся малыми значения ми а, остаточные напряжения в соответствии с формулой (2.10)
окажутся равными
o { a ) » - ^ E { h - a ) ^Z + 2Е е(а).
Как и при использовании формулы (2.5), в полученной за висимости (2.10) для вычисления остаточных напряжений надо
знать не только величины г (а), |
но и |
располагать значениями |
|
~ de(a) |
г |
е(ф |
,, |
производной------- и интеграла |
------ —jdc,. |
||
da |
{ ( h - t f |
|
2.3. Метод Давиденкова
Этот метод используется в том случае, когда исследуемая заготовка представляет собой тонкостенный цилиндр. Тонко стенными принято считать цилиндры, толщина стенки которых
£
h мала по сравнению со средним радиусом R , т. е. при — >3.
В общем случае элемент цилиндра находится в трехосном напряженном состоянии (рис. 2.6). На рисунке и в дальнейшем
приняты обозначения: а е — окружное напряжение; аг — осе
вое напряжение; ог — радиальное напряжение.
Величина стг для тонкостенных цилиндров мала по сравне нию с напряжениями а е и о г и, таким образом, напряженное
состояние тонкостенного цилиндра является плоским.
Согласно методу Давиденкова, который был предложен в 1931 году, для определения остаточных напряжений вырезается достаточно длинный участок тонкостенного цилиндра, а затем производится его разрезка по образующей и последовательное снятие цилиндрических слоев. Снятие слоев металла произво
дится травлением.
Окружное напряжение, существующее в некотором слое а после вырезки участка цилиндра, его разрезки и снятия преды
дущих слоев определяется по соотношению |
|
ст*в(й) = °0(а )+ ои (а) ■+сте2 (а) + ст03 (а), |
(2.11) |
где о9 (а) — первоначальные наружные остаточные напряжения;
a ei (а ) — окружные напряжения, снимаемые в рассматри ваемом слое при вырезке участка тонкостенного цилиндра;
с 92 (а) — окружные напряжения, снимаемые в рассматри ваемом слое при разрезке тонкостенного цилиндра по образующей; <т93 (а) — окружные напряжения, снимаемые в рассматри
ваемом слое при удалении всех предыдущих слоев;
Од (а) — окружные напряжения в слое а непосредственно перед его удалением.
Вырезка участка цилиндра эквивалентна приложению в торцовых сечениях распределенных моментов, создаваемых об ратными осевыми напряжениями. Дополнительные напряжения (в том числе и окружные ст91 (а)), возникающие от этих распре деленных моментов, затухают по мере удаления от торцов ци линдрической оболочки. Поэтому их величинами при определе нии остаточных напряжений пренебрегают.
При разрезке цилиндра вдоль образующей (рис. 2.7) вели чина момента М, создаваемого окружными остаточными напря жениями, связана с изменением диаметра на величину 8 сле дующим соотношением
М = |
2EJ |
8 |
(2.12) |
|
При известном значении М можно записать соотношение для дополнительных окружных напряжений ст92, возникающих
на расстоянии а от наружной поверхности тонкостенного ци линдра ob2{a) = MclI , где c=h/2-a. Тогда с учетом (2.12) по
лучим
'02 |
£5 |
fh |
а |
^ |
(а) = -2 |
— |
|
||
|
(1 -р 2)Д |
2 |
|
|
Рис. 2.6. Элемент тонкостенного цилиндра
в трехосном напряженном состоянии
Рис. 2.7. Схема для определения окружных остаточных напряжений путем разрезки тонкостенного цилиндра