13.3. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
Первая пара (13.1)
|
|
|
,
|
|
|
.Вторая пара (13.2)
|
|
|
,
|
|
|
.13.4. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
Применяя теорему Стокса можно преобразовать интеграл по замкнутому контуру l в интеграл по поверхности S, натянутой на этот контур.
Теорема Остроградского-Гаусса позволяет преобразовать интеграл по замкнутой поверхности S в интеграл по объему, ограниченному этой поверхностью. Преобразовав левые части уравнений (13.3) можно получить систему Максвелла в дифференциальной форме:
Первая пара:
|
|
|
,
|
|
|
.Вторая пара:
|
|
|
,
|
|
|
.Здесь
.
К этим уравнениям необходимо добавить закон Ома в дифференциальной форме и связь с , с :
|
|
см. (10.5), |
|
|
см. (9.13.4), |
|
|
см. (12.5). |
Эти три векторных уравнения характеризуют свойства среды. Семь записанных выше уравнений составляют основу электродинамики покоящихся сред.
Литература,
использованная при написании первой части учебного пособия "Физика в конспектном изложении"
Савельев И.В. Курс общей физики. - М.: Наука. 1982. - т.1
Савельев И.В. Курс общей физики. - М.: Наука. 1982. - т.2
Савельев И.В. Курс физики. - М.: Наука. 1989 . - т.1
Савельев И.В. Курс физики. - М.: Наука. 1989 . - т.2
Трофимова Т.И. Курс физики. - M.: Высшая школа. 1990
Киттель Ч., Найт У., Рудерман М. Механика. - М. Физматлит. 1971
Парсел Э. Электричество и магнетизм. - М.: Физматлит. 1973
Принцип относительности. Сборник работ по специальной теории относительности./ Составитель - Тяпкин А.А. М.: Атомиздат. 1973
Физический энциклопедический словарь./ Гл. редактор Прохоров А.М.. М.: Советская энциклопедия. 1973
Кудрявцев П.С. Курс истории физики. - М.: Просвещение, 1982
Колебания. Волны. Волновая оптика
КОЛЕБАНИЯ
14. Физика колебаний
ВОЛНЫ
15. Волны в упругой среде
16. Электромагнитные волны
ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
16.5. Световые волны
17. Геометрическя оптика
18. Интерференция света
19. Дифракция света
20. Поляризация света
21. Взаимодействие света с веществом
Список литературы
14.1. Понятие о колебательных процессах
Колебаниями называются движения или процессы, обладающие той или иной повторяемостью во времени.
Примеры колебаний:
колебание величины заряда на обкладках конденсатора в колебательном контуре;
колебание грузика, закрепленного на пружине;
колебание маятника.
14.1.1. Гармонические колебания
Гармонические колебания - это такие колебания, при которых колеблющаяся величина x изменяется со временем по закону синуса, либо косинуса:
,
или
где A - амплитуда; ω - круговая частота; α - начальная фаза; ( ωt + α ) - фаза.
14.1.1.1. Фаза колебания
Фаза колебания - это аргумент гармонической функции: ( ωt + α ). Начальная фаза α - это значение фазы в начальный момент времени, т.е. при t = 0.
14.1.1.2. Амплитуда колебания
Амплитуда колебания A - это наибольшее значение колеблющейся величины.
14.1.1.3. Круговая или циклическая частота ω
При изменении аргумента косинуса, либо синуса на 2π эти функции возвращаются к прежнему значению. Найдем промежуток времени T, в течение которого фаза гармонической функции изменяется на 2π .
ω(t + T) + α = ωt + α + 2π,
или
ωT = 2π.
.
Время T одного полного колебания называется периодом колебания. Частотой ν называют величину, обратную периоду
.
Единица измерения частоты - герц (Гц), 1 Гц = 1 с-1.
Так как
,
то
.
Круговая, или циклическая частоты ω в 2π раз больше частоты колебаний ν. Круговая частота - это скорость изменения фазы со временем. Действительно:
.