Physicsformula
.pdfФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
51. Работа А, совершаемая внешними силами над телом, определяется как мера изменения энергии системы:
A E |
E |
E |
|
|
m 2 |
m 2 |
|
(E |
E |
). |
к1 |
2 |
1 E |
п |
|||||||
к |
к2 |
|
|
2 |
2 |
п2 |
п1 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
52. Средняя мощность за интервал времени ∆t N At .
53. Мгновенная мощность
|
|
N dA , |
|
|
|
|
||
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N F cos . |
|
|
|||||
54. КПД механизма |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Aпол |
100% |
Nпол |
|
100% . |
|||
A |
|
|||||||
|
|
|
N |
зат |
|
|
||
|
зат |
|
|
|
|
|
||
55. Формула Циолковского |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u lg |
|
mc |
|
, |
|||
|
m |
t |
||||||
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
где – скорость ракеты в момент времени t, u – скорость истечения продуктов сгорания (газов), mc – стартовая масса ракеты, – массовый рас-
ход топлива.
Динамика твердого тела
56. Чтобы невращающееся тело находилось в равновесии, необходимо,
чтобы равнодействующая всех сил, приложенных к телу, была равна нулю |
|||
|
|
|
... 0. |
F |
F1 |
F 2 |
57. Правило моментов: тело, имеющее неподвижную ось вращения, находится в равновесии, если алгебраическая сумма моментов всех приложенных к телу сил относительно этой оси равна нулю:
M1 M2 ... 0.
58. Момент силы относительно неподвижной точки О – физическая величина, определяемая произведением радиуса-вектора r , проведённого из
точки О в точку А приложения силы, на силу F (рис. 2)
M r, F .
Модуль вектора момента силы
M F r sin F d .
Кратчайшее расстояние между линией действия силы и точкой О – плечо силы
11
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
r sin d .
M
О |
|
r |
F |
|
|
|
d |
|
α |
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
Рис. 2. Момент силы M
59. Моментом инерции тела относительно оси вращения называется сумма произведений элементарных масс на квадрат расстояния от оси вращения
n
J mi ri2 .
i 1
Таблица 3
Моменты инерции однородных тел
Тело |
Положение оси вращения |
Значение мо- |
|||||
|
|
мента инерции |
|||||
Обруч, кольцо, |
Ось симметрии перпендикуляр- |
|
|
|
|
|
|
тонкостенный |
на плоскости торца |
J = m·R2 |
|
||||
цилиндр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сплошной ци- |
Ось симметрии перпендикуляр- |
J = |
1 |
· m·R |
2 |
||
линдр, диск |
на торцу |
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|||
Стержень |
проходит через середину |
J = |
|
1 · m·l2 |
|||
|
Ось перпендикулярна стержню и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
Стержень |
проходит через конец |
J = 1 |
· m·l2 |
|
Ось перпендикулярна стержню и |
|
|
|
|
3 |
|
Твердый |
Ось, проходящая через |
J = |
2 |
· m·R |
2 |
сплошной шар |
центр масс |
|
|
||
5 |
|
60. Теорема Штейнера: момент инерции тела J относительно любой оси вращения равен моменту инерции JC относительно параллельной оси, прохо-
12
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
дящей через центр масс С тела, сложенному с произведением массы m тела на квадрат расстояния а между осями
JJC m a2 .
61.Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси,
EK 12 J 2 .
62. Кинетическая энергия при плоском движении слагается из энергии поступательного движения со скоростью центра инерции тела и энергии вращения вокруг оси, проходящей через центр инерции
E m C2 J 2 .
пл 2 2
63. Основное уравнение динамики вращательного движения
M z |
Jz , |
||
или |
|
d L |
|
|
|
. |
|
M |
dt |
||
|
|
|
64. Момент импульса тела, вращающегося относительно неподвижной
оси
Lz Jz .
65. Закон сохранения момента импульса: момент импульса замкнутой системы сохраняется, то есть не изменяется с течением времени
L const ; J1·ω1 = J2·ω2.
Гидродинамика
66. Сила Архимеда
FA V g ,
где – плотность жидкости; V – объем тела, погруженного в жидкость;
g– ускорение свободного падения.
67.Гидростатическое давление
p g h ,
где h – высота столба жидкости. 68. Уравнение неразрывности струи
S1 1 S2 2 ,
где S1 и S2 – площади поперечного сечения трубки тока в двух местах;1 и 2 - соответствующие скорости течений.
69. Уравнение Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости в общем случае:
p |
2 |
g h |
p |
|
2 |
g h |
, |
1 |
2 |
||||||
|
|
||||||
1 |
2 |
1 |
|
2 |
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
13
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами Полицинский Е.В.
где p1 |
|
и p2 – статические давления жидкости в двух сечениях трубки тока; |
|||||
и |
|
|
2 |
2 |
|||
2 |
– скорости жидкости в этих же сечениях; |
|
1 |
и |
2 |
– динамиче- |
|
1 |
|
|
2 |
|
2 |
|
|
ские давления жидкости в этих же сечениях; h1 и h2 |
|
|
|||||
– высоты их над некото- |
рым уровнем; g h1 |
и g h2 – гидростатические давления. |
||||
Уравнение Бернулли в случае, когда оба сечения находятся на одной вы- |
|||||
соте ( h1 h2 ), |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
p |
1 |
p |
2 |
. |
|
|
|
|||
|
1 |
2 |
2 |
2 |
|
70. Сила Стокса
F 6 r ,
где – скорость движения шарика, взвешенного в жидкости; – коэффи-
циент вязкости (динамическая вязкость); r – радиус шарика.
Элементы релятивисткой механики
71. Длина тела l, движущегося со скоростью относительно некоторой системы отсчёта, связана с длиной l0 тела, неподвижного в этой системе. соотношением
l l |
1 2 . |
0 |
с2 |
|
72. Промежуток времени в системе, движущейся со скоро-
стью по отношению к наблюдателю, связан с промежутком времени 0
в неподвижной для наблюдателя системе соотношением
|
0 |
||
|
|
. |
|
1 |
2 |
||
|
с2 |
||
|
|
73. Зависимость массы тела от скорости
m |
m0 |
. |
||||
1 |
|
2 |
||||
|
|
с2 |
|
|||
|
|
|
|
|
||
74. Релятивистский импульс |
|
|
|
|
|
|
p |
|
m0 |
|
. |
||
|
|
|||||
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
с2 |
|
|||
|
|
|
|
|
Частица называется релятивистской, если скорость частицы сравнима со скоростью света, и классической, если c .
75. Энергия покоя частицы
14
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
E0 m0 c .
76. Полная энергия релятивистской частицы
E m0 c Eк ,
где Ек – кинетическая энергия частицы.
2. ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ И ТЕРМОДИНАМИКИ
1. Количество вещества однородного газа (в молях)
v |
N |
|
m |
, |
|
NA |
М |
||||
|
|
|
где N – число молекул газа; NA – постоянная Авогадро (NA = 6,02·1023 моль-1); m – масса газа; М – молярная масса газа.
Если система представляет смесь из нескольких газов, то количество
вещества системы |
|
|
|
|
|
N1 |
|
|
N2 |
|
|
Nn |
v = v1+ v2 +…+ vn |
|
|
|
... |
||||||||
|
|
|
|
N A |
||||||||
или |
|
|
|
|
|
N A |
N A |
|||||
m1 |
|
m2 |
|
|
|
|
|
mn |
|
|
||
v |
|
|
... |
, |
|
|||||||
М1 |
М2 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Мn |
|
где vi, Ni, mi, Мi – соответственно количество вещества, число молекул, масса, молярная масса i-го компонента смеси.
2. Относительная молекулярная масса – отношение массы молекулы к 1/12 массы атома углерода:
m
r121 m0C .
3.Молярная масса (масса одного моля вещества):0М
M m0 NA ; M Mr 10 3 кг/моль, Где m0 – масса молекулы.
4. Молярная масса смеси газов
M m1 m2 ... mi , v1 v2 ... vi
где mi - масса i-го компонента смеси; vi - количество вещества i-го компонента смеси; n - число компонентов смеси.
5. Массовая доля i-го компонента смеси газов (в долях единицы или в процентах)
mmi ,
где m - масса смеси.
6. Концентрация молекул (число молекул в единице объема)
15
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
n VN NmA ,
где N – число молекул, содержащихся в данной системе; – плотность ве-
щества; m – масса.
Формула справедлива не только для газов, но и для любого состояния вещества.
7. Закон Дальтона, определяющий давление смеси газов:
р = р1 + р2 +…+ рn,
где рn – парциальное давление компонента смеси; n – число компонентов смеси.
8. Закон Авогадро: моли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают одинаковые объёмы.
При нормальных условиях Vm 22, 41 10 3 м3/моль.
9. Связь температурной шкалы по Цельсию с температурной шкалой по Кельвину
Tt 2730 ; T t .
10.Основное уравнение кинетической теории газов:
p 1 m |
2 n , |
|||||
3 |
|
0 |
кв |
|||
|
|
|
||||
или |
2 n E |
|
||||
p |
, |
|||||
|
|
|
3 |
к |
|
|
|
|
|
|
|
||
где Eк – средняя кинетическая энергия поступательного движения молеку- |
||||||
лы. |
|
|
|
|||
11. Уравнение Менделеева-Клапейрона (уравнение состояния идеально- |
||||||
го газа): |
|
|
|
|||
p·V = |
m |
|
·R·T = v·R·T, |
|||
M |
||||||
|
|
|
|
где m – масса газа; М – молярная масса газа; R – молярная газовая постоянная (R = 8,31 Дж/(моль·К)); v – количество вещества; Т – термодинамическая температура.
12. Опытные газовые законы, являющиеся частными случаями уравнения Менделеева-Клапейрона для изопроцессов:
а) закон Бойля-Мариотта (изотермический процесс: T = сonst, m = сonst) p·V = сonst
или для двух состояний газа
p1·V1 = p2·V2,
где p1 и V1 – давление и объем газа в начальном состоянии, p2 и V2 – те же величины в конечном состоянии;
б) закон Гей-Люссака (изобарический процесс p = сonst, m = сonst )
VT = сonst
16
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
или для двух состояний газа
V1 V2 ,
T1 T2
где Т1 и V1 – температура и объем газа в начальном состоянии; Т2 и V2 – те же величины в конечном состоянии;
в) закон Шарля (изохорический процесс V = сonst, m = сonst)
Tp = сonst
или для двух состояний газа
p1 p2 ,
T1 T2
где p1 и Т1 - давление и температура газа в начальном состоянии; p2 и Т2 - те же величины в конечном состоянии;
г) объединенный газовый закон (m = сonst) |
|
|||||
|
p V |
= сonst, |
P1 V1 |
|
P2 V2 |
, |
|
T |
T |
T |
|||
|
|
|
|
|||
|
|
|
1 |
|
2 |
|
гдеp1, V1, Т1 – давление, объем и температура газа в начальном состоянии; p2, V2, Т2 – те же величины в конечном состоянии.
13. Средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы
E 32 k T ,
где k – постоянная Больцмана (k = 1,38·10-23 Дж/К).
14. Средняя полная кинетическая энергия молекулы
Ek 2i k T,
где i – число степеней свободы молекулы.
15.Число степеней свободы молекул – число независимых переменных, полностью определяющих положение системы в пространстве. Ниже (таблица 4) приведены данные по числу степеней свободы для различных моделей молекул.
16.Зависимость давления газа от концентрации молекул и от температу-
ры
17. Скорость молекул: |
|
|
|
|
p = n·k·T. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
среднеквадратичная |
|
кв |
|
3 k T |
3 R T ; |
||
|
|
|
|
m0 |
М |
||
|
|
|
|
|
|
||
среднеарифметическая |
|
|
|
|
8 k T |
8 R T ; |
|
|
|
|
|
|
|
m |
М |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
наиболее вероятная |
|
B |
|
|
2 k T |
2 R T , |
|
|
|
|
|
m0 |
М |
||
|
|
|
|
|
|
где m0 – масса одной молекулы, в : : кв 1:1,13:1, 22 .
17
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
Таблица 4
Число степеней свободы для различных моделей молекул
Газ |
Модель газа |
Число степеней свободы |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
iпост |
iвращ |
iколеб |
всего |
|
Одно- |
материальная точка |
3 |
|
- |
- |
3 |
атомный |
|
|
|
|
|
|
Двух- |
Две материальные точки, |
3 |
2 |
- |
5 |
атомный |
жёсткая связь |
|
|
|
|
Двух- |
Две материальные точки, |
3 |
2 |
2 |
7 |
атомный |
нежёсткая связь |
|
|
|
|
Трёхатом- |
Три (много) атома, |
3 |
3 |
- |
6 |
ный, мно- |
жёсткая связь |
|
|
|
|
гоатом- |
|
|
|
|
|
ный |
|
|
|
|
|
18. Закон распределения молекул по скоростям (Закон Максвелла) позволяет найти число молекул N , относительные скорости которых лежат в интервале от u до u+∆u
|
|
N |
4 |
N e u2 u2 u , |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
где u= |
|
– относительная скорость; – данная скорость; В – наиболее ве- |
||
|
||||
B |
|
|
|
роятная скорость; u – интервал относительных скоростей, малый по сравнению со скоростью u.
19. Барометрическая формула даёт закон убывания газа с высотой в поле силы тяжести:
p p0 exp( M g h) .
R T
Здесь p – давление газа на высоте h, p0 – давление на высоте h = 0, g – ускорение свободного падения. Эта формула приближённая, так как температуру нельзя считать одинаковой для больших разностей высот.
20. Закон Максвелла-Больцмана
18
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
||||
|
|
|
E |
|
|
dn |
e |
k T 2d , |
|
||
|
|
||||
p , |
|
|
|
|
|
где Е – полная энергия молекулы.
21. Среднее число соударений молекулы
z 2 n0 d 2 .
где n0 – концентрация молекул, – средняя арифметическая скорость,
d– эффективный диаметр молекулы.
22.Средняя длина пробега молекулы
|
|
|
|
|
|
1 |
. |
|
|
|
|
|
|||||
z |
2 |
n |
|
d 2 |
||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
23. Явления переноса – необратимые процессы в термодинамически неравновесных системах, в результате которых происходит пространственный перенос энергии, массы или импульса (таблица 5).
Таблица 5
Общие сведения о явлениях переноса (одномерный случай)
Явление |
Переносимая |
Закон, |
|
|
|
|
Коэффици- |
|
переноса |
физическая |
описывающий |
енты , D и |
|||||
|
величина |
явление переноса |
|
|
|
|
||
Теплопро- |
Энергия |
Закон Фурье |
|
1 |
c |
l |
||
водность |
|
jE |
dT |
|
3 |
V |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
1 |
|
|||
Диффузия |
Масса |
Закон Фика |
|
|
||||
|
|
jm D |
d |
|
D |
3 l |
|
|
|
|
dx |
|
1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
Внутреннее |
Импульс |
Закон Нью- |
|
|
l |
|||
трение |
|
тона |
|
|
3 |
|||
(вязкость) |
|
jp d |
|
|
|
|
||
|
|
|
dx |
|
|
|
|
В таблице 5: jE , jm , jp – соответственно плотность теплового потока,
плотность потока массы и плотность потока импульса; , D, – соответственно коэффициенты теплопроводности, диффузии и динамической вязко-
сти; dTdx , ddx , ddx – соответственно градиенты температуры, плотности и ско-
рости; cV – удельная теплоёмкость газа при постоянном объёме; – плотность газа; – средняя скорость теплового движения молекул; l – средняя длина свободного пробега молекул.
1 мВтК ; D 1 мс2 ; 1 Па с.
Зависимости между , D, :
D ; |
|
1 |
|
c |
|||
|
|
||
|
V |
|
19
ФИЗИКА: основные формулы, связи между физическими величинами |
Полицинский Е.В. |
24. Удельные теплоемкости газов при постоянном объеме сV и при постоянном давлении ср
|
cV |
i R |
, |
|
cр = i 2 R . |
||||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
2 М |
|
2 |
М |
|||
25. Связь между удельной с и молярной С теплоемкостями |
|||||||||
|
|
с = |
C |
|
; C = c·M. |
||||
|
M |
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||
26. |
Уравнение Роберта Майера: |
|
|
|
|||||
27. |
|
|
CP – CV = R. |
|
|||||
Внутренняя энергия идеального газа |
|
||||||||
|
U= |
i m |
|
R T= m C T. |
|||||
|
|
||||||||
|
|
2 M |
|
м |
V |
||||
28. |
Первое начало термодинамики: |
|
|||||||
|
|
|
Q = U+A; |
|
или более строго
Q dU A,
где Q – теплота, сообщенная системе (газу); U – изменение внутренней энергии системы; А – работа, совершенная системой против внешних сил.
29. Процессы, связанные с поглощением теплоты: нагревание, плавление, парообразование. С выделением – охлаждение, кристаллизация, конденсация, сгорание топлива.
При нагревании (охлаждении)
Q c m t c m T ,
плавлении (кристаллизации)
Q m ,
парообразовании (конденсации)
Q r m ,
сжигании топлива
Q g m ,
где c, , r, g – соответственно удельная теплоёмкость, удельная теплота
плавления, удельная теплота парообразования, удельная теплота сгорания топлива (табличные величины).
30. Работа расширения газа:
|
V |
|
|
в общем случае |
A = 2 pdV; |
|
|
|
V1 |
|
|
при изобарическом процессе |
A = p·(V2 - V1); |
|
|
при изотермическом процессе |
A = m ·R·T ln V2 |
; |
|
|
|
V |
|
|
A = - U = m |
1 |
|
при адиабатическом процессе |
CV · T |
||
|
|
|
|
20