книги из ГПНТБ / Туговик, Г. И. Эксплозии и рудный процесс
.pdfлокальном снятии давления происходит уменьшение теплоемкости вещества и как следствие этого — спонтанное образование из бытка скрытой тепловой энергии.
Если магматический очаг представить в виде сферы с радиусом 1 км, то он, согласно расчетам (Белинский, 1970), будет содер жать 4,2- ІО8 м3 растворенных газов, что согласуется с данными по современным вулканам. Поэтому подъем пузырьков должен при нимать вид сильно ускоренного движения. Быстро поднимающиеся
крупные пузырьки догоняют |
меньшие по |
размерам, |
|
соединяются |
|||||
с ними и в результате поднимаются еще быстрее. Так |
образуются |
||||||||
вытянутые полосы пузырей, |
которые |
поднимаются |
быстрее, |
чем |
|||||
мелкие разрозненные |
пузырьки |
в |
окружающем |
пространстве. |
|||||
Вследствие |
трения |
восходящее |
движение частично |
передается |
|||||
также и на окружающий эти пузырьки расплав. |
|
|
|
||||||
Разрыву пузырьков на поверхности магматической колонны |
|||||||||
препятствует |
поверхностное |
натяжение |
расплава, |
которое |
при |
кристаллизации резко увеличивается с увеличением вязкости. Чтобы преодолеть это сопротивление, газовые пузырьки должны обла дать значительным избыточным давлением, которое при разрыве пузырьков ведет к взрывообразному расширению газов, поддержи
вает расплавленную магму |
в состоянии кипения, что приводит |
к брекчиеобразованию (в |
консолидирующейся оболочке). При |
взрыве одного пузырька давление между ним и следующим пузырь ком сразу снижается, так что и следующий пузырек сразу взры вается. Этот процесс развивается подобно цепной реакции до тех пор, пока вся полоска пузырьков не взорвется. После разрыва од ной полоски пузырей наступает фаза относительного покоя, пока не подойдет следующая полоска.
Адиабатическое расширение газов, приводящее к эксплозиям, начинает проявляться с глубины около 2 км, когда относительный объем системы расплав—газ возрастает более чем в 2,5 раза и силы сцепления магмы будут в основном преодолены. Согласно расчетам Г. Ферхугена (Костровицкий, Владимиров, 1971), не обходимым условием взрываемости газов является достижение пузырьками газа определенных размеров, когда начинается их слия ние. Наличие миарол в магматических породах фиксирует тот мо мент, когда значение вязкости становится так велико, что прекра щается движение пузырьков вверх.
Проход пузырьков магматических флюидов в кристаллизирую щейся магме может привести к появлению трубчатых сооружений, выполненных монобрекчией магматических пород, которые будут интерпретироваться как эксплозивные. Поперечное сечение их бу дет различное, может быть и небольшим. В дальнейшем по этим сооружениям могут циркулировать постмагматические растворы, обусловливая метасоматические процессы и отложение рудного вещества.
В условиях эксперимента за счет прохождения пузырей в ос тывающем субстрате образуется трубчатое сооружение, которое
160
все время остается открытым. Вполне естественно, что в под земных условиях газ отходит лишь в надинтрузивные разрывы. За счет падения давления при отходе газов и происходит вскипа ние, скорость которого зависит от скорости ядрообразования. При скорости 0,1 мл/с объем газов в верхней части резервуара может достичь 10% его объема уже в течение 100 лет (Matsuo Sacao, 1961), в то время как затвердевание интрузивов происходит в те чение многих миллионов лет (Ненашев, 1971). При экспериментах иногда происходит разветвление цилиндрических каналов в верх них частях и спиральное закручивание каналов. Подобное явле ние часто наблюдается и в природе («Шамянские кольцевые...» , 1971; и др.). За счет спирального вращения может происходить дополнительное брекчирование пород.
Таким образом становится понятным состав и генезис брекчии эксплозивных сооружений, развивающихся в магматическом рас плавленном субстрате. Также объяснимыми становятся морфоло
гические |
особенности сооружений, в |
частности их |
морковообраз- |
ное выклинивание в массивах изверженных пород. |
|
||
2. |
Ф о р м и р о в а н и е б р е к ч и е в ы х э к с п л о з и в н ы х с о |
||
о р у ж е н и й в т в е р д о й с р е д е . |
Дальнейшим |
продолжением |
рассматриваемого процесса является продвижение летучих соеди нений во вмещающих относительно твердых породах. Здесь они про двигаются по пути наименьшего сопротивления, используя разломы и места их пересечений и другие структурные элементы. Такое пе ремещение сопровождается специфическими явлениями, которые в общих чертах аналогичны явлениям, происходящим при техни ческом процессе флюидизации (Reynolds, 1954). Этот процесс в по следнее время нашел широкое распространение в различных об ластях (в каталитическом крекинге нефти, гашении извести, гази фикации угля и др.) и поэтому достаточно детально изучен. При флюидизации газ пропускается через слой тонкозернистых твердых частиц для облегчения химических реакций. Экспериментально установлено, что при медленном поднятии газа через слой несвя занных частиц происходит лишь его медленное просачивание без возбуждения отдельных частиц. При более быстром поднятии газа слой расширяется и отдельные частицы получают различную сте пень свободы, становятся подвижными, т. е. возникает подвиж ная газово-твердая система. На этой стадии частицы в расширив шемся слое являются возбужденными, и слой будет флюидизи рован.
В слое, сложенном частицами размером 40 ц, флюидизация будет происходить в том случае, если газ проходит со скоростью около 0,5 м/с. Зависимость скорости газа, при которой наступает флюидизация, от мощности слоя, через который проходит газ, видна из графика (рис. 43,а). Данные для него получены авто ром экспериментально при пропускании потока сжатого воздуха в цилиндрическом канале через слой частиц размером 1 мм.
11 Зак. № 725 |
161 |
Плотность и вязкость расширившегося слоя возрастают с уве личением веса и размера составляющих частиц. Вязкость будет наименьшей при наличии частиц различных размеров. Подвиж ность частиц значительно возрастает при увеличении количества тонкозернистого материала по отношению к грубозернистому.
При дальнейшем увеличении скорости газового потока твердые частицы полностью облекутся газом и начнут передвигаться с его помощью. Из-за бурного движения частиц в расширенном слое и выделения пузырьков с его поверхности слои в этой стадии име нуют кипящими. Он имеет горизонтальную поверхность, умерен ная вязкость и плотность которой в первом приближении анало-
6
Рис. 43. Результаты экспериментального исследования процесса флюи дизации:
а |
скорости |
газа, при которой наступает |
флюидизация, |
||||
— график зависимости |
|||||||
от мощности слоя (размер частиц |
1 мм); |
б |
— поведение материала при флю |
||||
идизации (/ — в начале |
опыта, |
II |
— в процессе опыта, |
I II — в |
конце опыта). |
||
Видно, что при флюидизации происходит |
дифференциальное погружение в пе |
||||||
сок |
материала различной крупности |
|
гичиы вязкости и плотности жидкости. Тела относительно низкой объемной массы будут плавать на этой поверхности. Плотность, которая достигает максимума до того, как начинают образовы ваться газовые пузырьки, пропорциональна давлению, падающему на слой. Вязкость определяется так же, как и для жидкости. Как вязкость, так и плотность расширенного слоя увеличиваются с воз растанием массы и размеров слагающих частиц. При этом вязкость будет наименьшей при наличии частиц различных диа метров. Присутствие даже небольшого количества тонкозернистого материала в слое крупнозернистых частиц значительно увеличивает их подвижность. Это, видимо, и приводит к заполнению большин ства рудоносных эксплозивных сооружений мелкообломочной брек чией, в которой спорадически включены более крупные глыбы.
162
Флюидизированные системы в промышленном процессе при обрели большое значение ввиду того, что в расширенном слое су ществуют идеальные условия для химических реакции между газом и твердым телом. Это обусловлено соприкосновением газа с тонко зернистыми твердыми частицами и сохранением приблизительно постоянной температуры во флюидизированной системе. Послед няя, по экспериментальным данным, обусловлена переносом тепла твердыми частицами. Их бурное движение представляет возмож ность поглощать тепло в одной части системы и отдавать его в другой части, т. е. нивелировать тепло в системе. Фактическая температура флюидизированной системы, естественно, зависит от скорости, с которой тепло переносится и теряется системой.
В расширенном слое, характеризующемся турбулентным дви жением частиц, имеются идеальные условия для их смешивания. Опыты показали, например, что смешивание твердых частиц в воде происходит много хуже, чем в газово-твердой системе, в ко торой наблюдается стремительная скорость циркуляции.
При изучении технического процесса флюидизации (Reynolds, 1954) установлена значительная эрозия стенок сосудов. Макси мальная эрозия происходит в том случае, когда угол удара частиц близок к 20°. Частицы при перемещениях за счет флюидизации подвергаются сильному истиранию. Опыты по определению изна шивания показали, что наиболее противостоят истиранию неболь шие частицы сферической формы. Этим можно объяснить округ лость некоторых обломков в некоторых рудоносных брекчневых эксплозивных сооружениях.
В промышленности термин «флюидизация» применяется только по отношению к газово-твердым системам. С некоторой долей ус ловности он может быть также применен к суспензии твердых частиц. В направленном вверх потоке жидкости, имеющей более низкую, чем твердая фаза плотность, твердые частицы рассеиваются в потоке, при этом образуется «расширенный неподвижный слой». Внутри него наблюдается лишь колебание частиц. Важно понять, что пузырьковая фаза газово-твердых систем не аналогична жид ко-твердым системам. Турбулентно расширенный слой возникает только в газово-твердых системах.
Применение основных положений процесса флюидизации по могает нам разобраться во многих сторонах генезиса рудоносных брекчневых эксплозивных сооружений, возникающих в твердой среде.
Бурное до взрывообразного отделение газовых пузырьков ле тучих компонентов приводит к появлению брекчий, т. е. частиц, обладающих различной степенью свободы. Возникновение брекчий происходит при таком процессе постепенно, когда фронтальная часть магматического тела достигает зоны повышенной трещино ватости и, может быть, обводненности окружающих пород (Write, Bowes, 1968).
11* |
163 |
Твердые породы кровли магматического тела переходят в месте прохождения газовой фазы в состояние взвешивания, что особенно характерно для мелких обломков. Во внутренней части образующего канала обломки будут закругляться, как бы ока тываться на месте первичного залегания. По периферии будет про исходить лишь рассечение пород на отдельные блоки. Процесс идет так, что массивные блоки вмещающих пород, отделенные от боковых образований, как бы утопают внутри потока газово твердой мелкообломочной системы (вопрос пространства в этом случае отпадает сам собой). Подобным образом в ранний пнев-- матолитовый этап происходит зарождение руднообломочной (руднобрекчиевой) сердцевины эксплозивного сооружения. В боль шинстве случаев это руднобрекчиевое тело будет перемещенным как в восходящем, так и в нисходящем направлениях.
Для понимания процесса перемещения брекчиевого материала в восходящем направлении важно учесть, что масса флюидизиро ванных пород, заключенная в канале, чрезвычайно мала, поэтому выполнить самостоятельно за счет внутренней энергии работу по передвижению внутри твердой земной коры она не может (в про тивном случае нам бы опять пришлось привлекать для объяснения появления вытянутого на сотни метров по вертикали канала ги
потетический сверхмощный |
газовый взрыв). В. И. Михеенко и |
Н . И. Ненашев (1961), на |
взгляд автора, совершенно правильно |
подошли к пониманию этого явления. Они считают, что энергия
потока внутри эксплозивного |
сооружения |
слагается |
из трех вели- |
|||
|
т Ѵ ч |
, энергии |
давления |
Р |
||
чин: кинетической энергии — |
|
в потоке — |
||||
|
Ph. |
|
|
|
7 |
|
и потенциальной энергии |
Узкий канал, заполняемый флюиди |
|||||
|
зированной системой в период зарождения и развития, сообщается с глубинным резервуаром магмы, находящимся под огромным гравитационным давлением. Известно, что под действием эндоген ных сил и силы тяжести горные породы в земной коре находятся
в напряженном состоянии, в условиях которого вертикальная |
Рсо |
||||||
ставляющая на любой |
заданной глубине |
|
в |
общем отвечает |
весу |
||
столба пород, давящих |
на горизонтальную |
площадку, т. е. |
= |
||||
= у |
h, |
где у — средняя плотность пород, а |
h |
— высота столба пород |
|||
|
|
от заданной площадки до дневной поверхности. При средней плот
ности пород в 2,7 г/см3 вертикальное |
давление |
на глубине 1 км |
||
составит 270 бар, на глубине 2 км — 540 бар, на |
глубине |
3 км — |
||
810 бар и т. д. |
(рис. 44). |
давления |
единого |
мнения |
О величине |
и характере бокового |
у исследователей нет. Если рассматривать горные породы как' сплошные идеально упругие тела, то при среднем значении вели чины поперечного расширения (коэффициент Пуассона) в 0,25, боковое давление составит 33% от вертикального, если же принять породы как несвязанные тела, то в плывунах боковое давление составит 75% от вертикального, а в прочных породах падает до 0,1% от вертикального.
164
Для того чтобы разрушить или перевести горную породу в пластическое состояние, необходимо приложить к ней определен ное усилие, превышающее предел прочности данной породы. Зна чения стандартной прочности горных пород на раздавливание при ведены в табл. 5.
Экспериментально установлено, что прочность горных пород на сдвиг или изгиб в 7— 10 раз меньше прочности их на раздавлива ние, но механическая прочность в условиях всестороннего напря женного состояния увеличивается в несколько раз (Орлов, 1963). Чтобы разрушить или перевести породу в флюидизированное со стояние в условиях двухили трехстороннего сжатия, необходимо, чтобы разница максимального и минимального напряжений, при-
Рис. 44. Характер распределения давления горных пород на магматическую камеру после внедрения расплава. Орлов, 1963.
Т а б л и ц а 5
Стандартная прочность горных пород на раздавливание.
По Д . М. Орлову, 1963
|
Порода |
Количество |
Средняя проч |
Предел прочности, кг/см1 |
|
Гранит |
месторождения |
ность, кт/см* |
|||
................................... |
|
154 |
1480 |
370-3790 |
|
Сиенит |
.............................. |
|
21 |
1960 |
1000—3440 |
Диорит |
диабаз............................... . . . |
17 |
1960 |
960-2600 |
|
Габбро, |
41 |
1800 |
460-4700 |
||
Гпенс |
................................... |
|
18 |
1560 |
810—3270 |
Кварцит |
.............................. |
|
8 |
2020 |
260-3200 |
Мрамор |
.............................. |
|
76 |
1020 |
310-2620 |
П е сч а н и к .............................. |
. . . . . . |
210 |
740 |
110-2520 |
|
Известняк |
216 |
960 |
60-3600 |
||
Сланец |
кристаллический |
14 |
1840 |
600-3130 |
|
Т у ф ............................................. |
|
|
8 |
310 |
100-520 |
|
|
|
|
|
165 |
I
лагаемых к породе, достигала определенного для данной породы предела (промежуточное напряжение при трехосном сжатии не влияет на условие текучести горных пород). Значение этой пре дельной разности растет с увеличением среднего гидростатического давления.
К действующему в условиях земной коры гравитационному давлению в моменты тектонических подвижек добавляется еще и тектоническое давление, а в момент подземной эксплозивной дея тельности возникает дополнительное напряжение, обусловленное нагревом паров воды или диссоциацией углекислоты.
Канал, возникший за счет эксплозий, и магматический резер вуар являются сообщающимися сосудами. Поэтому в канале должно действовать огромное давление, почти равное давлению в резервуаре. Это суммарное давление создает большую удель ную энергию потока далее при незначительной кинетической энер гии. Поэтому чтобы сформировать в земной коре каналы с неболь шим сечением, но длиной в несколько сотен метров (иногда до километра и более), для магмы или ее постмагматических произ водных совершенно не нужны скорости в десятки километров в се кунду: они могли быть незначительными.
Флюидизированный (эксплозивный) брекчиевый материал, на ходящийся под высоким давлением, способен проникать в мель чайшие трещины, образуя эксплозивные дайки, и особенно в места пересечения разломов и других ослабленных зон, образуя псевдо округлые тела, для формирования которых требуется наименьшая энергия. Во флюидизированных системах существуют идеальные условия для перемешивания пород, что часто приводит к хаотиче скому распределению обломков или их расположению в виде от дельных струй внутри эксплозивного сооружения. Эти явления нами наблюдались в экспериментальной обстановке, когда флюи дизированные мелкие частицы передвигались в цилиндрическом канале, заполненном материалом различных размеров, в виде струй между крупными обломками.
П р о ч и е п р и ч и н ы , |
п р и в о д я щ и е к ф о р м и р о в а н и ю |
|
|
т р у б ч а т ы х б р е к ч и е в ы х т е л |
|
Кроме магматических причин, приводящих к возникновению |
||
собственно |
рудоносных |
брекчиевых эксплозивных сооружений, |
трубчатые |
по форме тела, заполненные брекчированными поро |
дами и внешне напоминающие эксплозивные сооружения, могут возникать в связи с другими явлениями.
Т р у б ч а т ы е т е л а в и х р е в ы х с т р у к т у р . Механическое перемещение тела слагается из поступательного и вращательного движений. В среде же горных пород при вращении любого тела или блока возникает не простое вращательное движение, а вра щательный сдвиг. В результате последнего возникают вихревые структуры, изученные Ли Сы-гуаном (1958). Масштаб их может
166
быть различным. Мелкие вихревые структуры часто проявляются в виде трубчатых по форме тел. Типичные примеры вихревых тру бок обнаружены им в Северо-Западном Китае. Диаметры трубча тых тел здесь 0,2—0,3 м. Оси их вертикальные. Вмещающие по роды сильно раздроблены, а породы внутри трубок разбиты лишь редкими трещинами. Поверхности тел хорошо отполированы, а сами тела опущены или приподняты относительно вмещающих пород. В других случаях диаметры описанных Ли-Сы-гуаиом вих ревых структур измеряются сотнями метров в поперечнике.
Т р у б ч а т ы е т е л а т е к т о н и ч е с к и х б р е к ч и й . Тела брекчий изометричной формы могут возникать как тектоническим путем на пересечении зон нарушений двух направлений, так и в пределах одной разрывной зоны, особенно если она изменяется по ширине, чем создаются условия для локального брекчирования пород. В результате явлений трения при разрывах происходит раз ламывание пород и образование остроугольных обломков, вели чина которых бывает от микроскопической до десятков метров в поперечнике. В цементе таких брекчий наблюдается мука тре
ния (милоиит), а состав обломков соответствует составу |
пород, |
|||
в которых |
развито |
тектоническое |
нарушение. |
весьма |
М е т е о |
р и т н ы е |
к р а т е р ы . |
Метеоритные кратеры |
схожи с эксплозивными сооружениями по своим морфологическим особенностям. Они сложены брекчированными породами, имею щими местное происхождение. Брекчии в этом случае образуются в результате мгновенных сверхвысоких давлений при ударе ме теорита. Для того чтобы однозначно отмести тела таких брекчии к метеоритным кратерам, в них должны быть установлены хотя бы микроскопические количества метеоритного вещества и приз наки ударного изменения: наличие конусов сотрясения, импактитов (перекристаллизоваиные породы с наличием магнитных шариков), плотной и сверхплотной разновидности кремнезема.
По данным Л. Е. Кринова (1962), метеоритные кратеры гене тически подразделяются на взрывные и ударные. Первые обра зуются при падении сравнительно крупных тел с остатками косми ческой скорости (для железных метеоритов скорость удара 4— 5 км/с, для каменных 2—4 км/с). При ударе о земную поверхность метеорит из-за относительно малой силы молекулярного сцепле ния по сравнению с энергией ударной волны приобретает свойства сильно сжатого газа. Происходит взрыв, образуется мощная удар ная волна. Основная часть метеоритного вещества испаряется; сохраняются лишь мелкие осколки, рассеянные за пределами кра тера. Радиус взрывного метеоритного кратера зависит от массы и скорости метеорита в момент удара.
Метеоритные кратеры ударного типа образуются при скорости метеоритного тела от менее 100 до 3000 м/с. Они характери зуются сравнительно небольшими размерами (до 100 м в диа метре), насыпанными валами из коренных пород, присутствием метеоритных осколков и пыли.
167
К типичным метеоритным кратерам взрывного типа относится Аризонский кратер, возникший при падении метеорита Каньон Дьябло (Вдовыкин, 1971), к кратерам ударного типа — кратер Холлиферд (шт. Онтарио в Канаде) и др.
Из приведенного описания видно, что многие рудоносные брекчневые эксплозивные сооружения были сформированы в резуль тате комбинации разнообразных явлений. В большинстве сооруже ний наблюдаются черты нисходящего перемещения (обрушения). Эти явления носят специфический характер и требуют специаль ного рассмотрения.
Г л а в а V I
ЯВЛЕНИЯ ОБРУШЕНИЯ в РУДОНОСНЫХ эксплозивных
с о о р у ж е н и я х
Явления обрушения весьма характерны для многих эксплозив ных сооружении. Обрушению подвергаются как отдельные блоки и обломки во внутренних частях сооружений, так и прилегающие к ним участки. В результате обрушения внутренних частей экспло зивное сооружение на значительном протяжении бывает заполнено раздробленными вышележащими породами (Булуктан и др.) или отдельные обломки вышележащих пород встречаются в канале на сотни метров ниже своего первоначального залегания (трубка «Мир» и др.). При обрушении прилегающих участков у многих сооружений формируется мульдообразный прогиб (Ангаро-Илим ские железорудные месторождения и др.). В последнем случае обрушение захватывает и центральную область.
Причины, приводящие к обрушению, довольно разнообразны и могут так же, как у кальдер (Мархинип, 1967), быть сведены к пяти главным: обрушения происходят при процессах флюидиза ции, при усадке в результате кристаллизации магмы, при ее от токе, за счет минерализационного выщелачивания и при форми ровании кольцевых даек.
О б р у ш е н и я при п р о ц е с с а х ф л ю и д и з а ц и и . Процесс флюидизации, обусловленный взрывообразным прохождением га зовой фазы в твердой среде по определенным каналам, идет та ким образом, что массивные блоки перекрывающих вышележащих и вмещающих пород отрываются от боковых образований и утап ливаются внутри потока мелкообломочной газово-твердой системы. Для понятия механизма такого нисходящего перемещения отдель ных блоков внутри канала автором были поставлены экспери менты (см. рис. 45,6), при которых крупные частицы помещались над слоем мелкозернистых частиц. При достижении слоем мелко зернистых частиц флюидизированного состояния крупные частицы в песке вначале медленно погружались, а затем перемещение их приобретало вид сильно ускоренного движения. Начало процесса
163
утапливания оказалось разным для частиц различного диаметра (и массы). Так, в песке диаметром 1 мм куски гранита диамет ром 50 мм начали погружаться при скорости прохождения воздуха около 5 м/с, диаметром 30 мм — около 3 м/с и диаметром 20 мм — около 2 м/с.
Кроме того, 'был поставлен следующий опыт: над слоем того1
же песка мощностью |
15 см |
был |
помещен |
слой обломков гра |
нита мощностью 15 см |
(см. |
рис. |
43,6). При |
достижении песком |
флюидизированного состояния, что произошло при прохождении воздушной струи со скоростью около 8 м/с, началось передвиже ние песка по пустотам между отдельными обломками, а затем катастрофическое обрушение всего слоя крупных обломков с хао тическим его перемешиванием. Весь канал был заполнен компакт ной массой: наиболее крупные обломки оказались заключенными внутри более мелких, а все пустоты заняты мелкозернистым песком. Возникшая масса весьма напоминает природную брекчию.
О б р у ш е н и я за с ч ет у с а д к и п р и к р и с т а л л и з а ц и и
м а г м ы . Известно, что многие вещества при переходе из жидкой фазы в кристаллическую существенно изменяют свой объем. Кри сталлизация расплава сопровождается уменьшением объема или увеличением плотности вещества, что в металлургии и камнелитей
ном производстве получило название «усадки при кристаллиза7. |
|||||
ции». Процесс усадки |
характерен для |
многих |
породообразующих |
||
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
|
минералов и горных пород, что характеризуется таблицами 6 и |
& |
||||
|
Плотность кристаллов и отвечающих им стекол. |
По Р. Дели |
|
||
|
Минерал |
Плотность, |
г/см3 |
Уменьшение |
|
|
Кристалл |
Стекло |
плотности при |
||
Плагиоклазы |
витрификации, |
% |
|||
2,765 |
2,700 |
2,35 |
|
||
Анортит ......................... |
|
||||
АЬіАп5 |
.............................. |
2,733 |
2,648 |
3,1 |
|
Ab]An2 |
.............................. |
2,710 |
2,591 |
4,4 |
|
АЬіАпі |
..................................... |
2,679 |
2,533 |
5,5 |
|
АЬ2Апі |
|
2,660 |
2,483 |
6,7 |
|
.............................. |
7,2 |
|
|||
АЬзАп, .............................. |
2,649 |
2,458 |
8,6 |
|
|
Альбит |
|
2,605 |
2,382 |
|
|
.............................. |
2,351 |
7,8 |
|
||
О р т о к л а з .............................. |
2,551 |
16,9 |
|
||
Кварц |
(низкотемпера |
2,651 |
2,203 |
|
|
турный) .............................. |
2,830 |
13,6 |
|
||
Диопсид |
.............................. |
3,275 |
|
||
Энстатнт |
|
3,175 |
2,743 |
13,6 |
|
.............................. |
2,835 |
13,2 |
|
||
А в г и т |
|
3,266 |
|
||
обманка . . . |
3,216 |
2,826 |
12,1 |
|
|
Роговая |
16,3 |
|
|||
О л и в и н ................................... |
3,381 |
2,831 |
21,8 |
|
|
Гранат |
................................... |
3,900 |
3,050 |
|
169