книги / Плазменные технологии в сварочном производстве. Ч
.2.pdfком участке (от конца электрода до выходного среза канала сопла плазмотрона) контактируют со столбом дуги, а затем существуют независимо от него. При такой резке нагрев изделия в зоне обра ботки осуществляется только воздействием тепла плазменной струи. Вследствие этого температура и скорость истечения струи плазмы по мере удаления от среза сопла резко уменьшаются. КПД нагрева изделия не превышает 30-40 %. Плазменную струю используют при обработке не проводящих электрический ток ма териалов и для резки металлов небольшой толщины.
При резке сжатой дугой прямого действия имеется три ис точника тепла: пятно дуги, столб дуги и струя плазмы.
Каждый из них вносит свою долю тепла либо по всей высоте реза, либо на отдельных ее участках. При этом изменение формы фронтальной поверхности реза по высоте отражает распределе ние количества вводимого тепла по высоте полости реза. При резке только плазменной струей форма фронтальной по верхности по высоте полости реза изменяется по экспонен циальному закону.
по фронтальной поверхности реза (а) и изменение яркости дуги (б): о-о Аг + 10 % Н2; 0-0 Аг; A-AN2
При резке дугой прямого действия в верхней части фрон тальной поверхности обычно имеется углубление (рис. 27, а), что свидетельствует о вводе тепла в данном месте за счет до
51
полнительного действия анодного пятна. Измерения яркости дуги по высоте реза показывают, что частота расположения
пятна в верхней |
части реза выше, |
чем |
в нижней |
(рис. 27, б) . Верхнее |
предельное положение |
пятна |
ограничено |
верхней кромкой полости реза, а нижнее - непрерывно меняется в пределах толщины листа. Поэтому среднестатистическое положение пятна смещено к верхней части полости реза и про плавление здесь больше, чем в нижней части.
Вся полость реза может быть разбита на три участка по вы соте (см. рис. 27, а). Верхний участок 1 характеризуется тем, что плавление основного металла осуществляется в основном за счет теплоты, поступающей из столба дуги. Участок 2, расположен ный в средней части толщины листа, является основной областью распространения пятна. На этом участке основной металл пла вится за счет энергии столба дуги и энергии пятна. Добавлением энергии пятна объясняется некоторое выдвижение вперед этого участка по сравнению с первым. При прямой полярности пятно существует в основном в центральной части фронтальной по верхности и может занимать довольно широкую область, состав ляющую от 0,3 до 0,6 толщины разрезаемого листа. На нижнем участке 3 плавление металла по фронтальной поверхности осу ществляется в основном за счет тепла, которое несет высокотем пературная плазменная струя. По мере уменьшения количества тепла, поступающего из высокотемпературной плазмы, форма фронтальной поверхности реза становится все более покатой.
На рис. 27, б видно, что на ширину области распростране ния пятна по толщине листа оказывает влияние и вид плаз мообразующей среды. При использовании азота область распространения пятна наиболее широкая.
Установлено, что характер перемещений анодного пятна внутри полости реза влияет не только на форму фронтальной поверхности, но и боковых стенок полости реза, т.е. на форму кромок вырезаемых деталей. Характер перемещения анодного пятна влияет и на поведение расплавленного металла в полости реза. Несмотря на высокую скорость плазменного потока, в верхней части реза, т.е. в месте пятна, имеют место перемеще ния расплавленного металла, направленные из центральной об ласти фронтальной поверхности в сторону линии затвердева
52
ния (рис. 28, а). Перемещение расплавленного металла по бо ковой поверхности в верхней части полости реза, на участ ках / и 2 (показано стрелками), объясняется действием сил по верхностного натяжения, появляющихся вследствие большой разности температур в центральной части фронтальной поверх ности и на участке затвердевания, где объем металла умень шается (см. рис. 28, а).
Плазмотрон Плазмотрон
Рис. 28. Схема полости реза и перемещения расплава под воздействием сил поверхностного натяжения:
а - продольное, б - поперечное сечение
При этом, чем выше локальная плотность вводимого теп ла, тем больше составляющая потока расплавленного металла, направленная к боковым стенкам реза. В связи с этим на участке ВС (см. рис. 28, а, б), являющемся областью существования пят на, скорость расплавленного металла в направлении поверхно сти затвердевания больше, чем на участке АВ. По мере переме щения к нижней части полости реза уменьшаются время пребы вания анодного пятна и плотность тепла, вводимого из потока плазмы (участок CD). Поэтому снижается разность температур между центральной частью фронтальной поверхности и уча стком затвердевания на боковой поверхности. Это приводит к ослаблению сил поверхностного натяжения, в результате чего на данном участке расплавленный металл большей частью сте кает вниз. На участке ниже точки D происходит дальнейшее снижение плотности вводимого тепла и изменение угла наклона центральной части фронтальной поверхности полости реза в ре зультате изменения направления потока газа, снова увеличива-
53
ется составляющая потока расплавленного металла к боко вым стенкам реза. В результате этого образуется поток рас плавленного металла, направленный к линии затвердевания (см. рис. 28, а).
4.2.Плазмообразующие среды для резки
Втехнике плазменной резки применяются две системы стабилизации и обжатия столба дуги - осевая и вихревая.
При осевой (или аксиальной) системе газ подается вдоль продольной оси электрода, охлаждает его и выходит через ка
нал сопла, обжимая в нем и за его пределами столб дуги. В плазмотроне с осевой системой стабилизации электрод уча ствует в формировании дуги и поэтому имеет форму стержня
сзаострением на конце, чтобы обеспечить точное совпадение оси столба дуги с осью канала сопла, а также равномерность толщины газовой оболочки, обжимающей столб дуги в канале сопла. В связи с этим требования к соосности электрода и ка нала сопла очень высокие. Это является недостатком осевой системы стабилизации.
При вихревой (тангенциальной) системе стабилизации газ по ступает в дуговую камеру по каналам, продольные оси которых расположены по касательным к окружности поперечного сечения дуговой камеры, или по каналам винтообразной формы. Вследст вие этого газ в камере движется по спирали, охватывая столб дуги вихревым потоком. При этом катодное пятно и столб дуги автома тически и точно фиксируются в точке пересечения оси канала со пла с поверхностью катода, что позволяет применять электроды
сплоской или другой формой рабочей поверхности. Возрастет стойкость сопла за счет обеспечения равномерности толщины газо вой оболочки, обжимающей столб дуги в камере и в канале сопла.
vКачественный состав плазмообразующей среды существенно влияет на основные технологические показатели процесса и в пер вую очередь скорость и качество резки.
Состав среды определяет при заданной геометрии сопла и дан ном токе напряженность поля столба дуги как внутри, так и вне со пла и, следовательно, за счет изменения состава среды можно в ши роких пределах регулировать количество тепловой энергии, выде ляющейся вдуге.
54
Состав плазмообразующей среды сильно влияет на макси мально допустимое значение I/d, что позволяет регулировать плотность тока в дуге, величину теплового потока в полости реза и, в конечном итоге, ширину реза и скорость резки.
Теплопроводность плазмообразующей среды определяет эффективность передачи разрезаемому листу выделенной в дуге тепловой энергии.
Плазмообразующая среда, взаимодействуя с выплавляемым металлом, дает возможность изменять его вязкость, величину поверхностного натяжения, химический состав. В результате изменения состава среды можно создавать наиболее благопри ятные условия удаления расплавленного металла из полости ре за, предотвращая образование наплывов на нижних кромках разрезаемого листа или делая их легко удаляемыми.
Следует также учитывать в некоторых случаях добавку теп ловой энергии за счет химического взаимодействия плазмообра зующей среды с разрезаемым металлом. Дополнительный вклад химической реакции в общий тепловой баланс может достигать величины, соизмеримой с электрической мощностью дуги.
Состав плазмообразующей среды сильно влияет на физико химические процессы на стенках реза; от состава среды зависит насыщение стенок реза различными газами, а также глубина га зонасыщенного слоя.
Выбор плазмообразующей среды определяется природой разрезаемых металлов и толщиной листов. Чем выше теплопро водность материала и чем больше толщина листа, тем более же сткие требования предъявляются к составу плазмообразующей среды и тем более сужается диапазон смесей, которые могут использоваться.
При выборе плазмообразующей среды необходимо также учитывать себестоимость процесса и дефицитность применяе мых материалов.
Выбор плазмообразующей среды влияет на характеристики оборудования. В первую очередь состав плазмообразующей среды определяет конструкцию плазмотрона. В прямой зависи мости от состава среды находится материал катода. В инертных или нейтральных смесях применяется нерасходуемый катод.
55
В химически активных средах катод рассчитан либо на относи тельно частую замену, либо на непрерывную подачу. От состава плазмообразующей среды зависит не только материал катода, но и способ его крепления в плазмотроне, а также интенсив ность его охлаждения, что, в свою очередь, определяет конст рукцию катодного узла.
В зависимости от состава среды изменяется величина теп ловых потоков в сопла плазмотрона при прочих равных услови ях и, следовательно, конструкция системы охлаждения сопел.
Как показали исследования, от состава плазмообразующей среды зависит величина частоты и амплитуда колебаний в кри вой напряжения на дуге, от которых зависит устойчивость сис темы дуга - источник питания.
Состав и расход плазмообразующего газа полностью опре деляют циклограмму формирования рабочей дуги и, следова тельно, схему управления установкой.
Таким образом, технологические возможности процесса и характеристики основных узлов оборудования во многом оп ределяются плазмообразующей средой.
Исследования показали, что однокомпонентные плазмооб разующие среды нецелесообразно использовать при плазменной резке. Справедливость этого положения подтверждается при рассмотрении основных газов с точки зрения возможности ис пользования их при плазменной резке.
Аргон. Нецелесообразность применения аргона как само стоятельного плазмообразующего газа объясняется его плохими энергетическими характеристиками. В данном случае под энер гетическими характеристиками понимается способность среды преобразовывать электрическую энергию в тепловую и переда вать ее разрезаемому металлу.
Аргон также имеет наиболее низкую теплопроводность по сравнению со всеми плазмообразующими средами, вследст вие чего тепло, выделяющееся в аргоновой дуге, используется плохо (рис. 29, а).
Проникающая способность дуги наиболее низкая из всех га зовых сред, что снижает скорость и прорезающую способность дуги при заданных параметрах тока и геометрии плазмотрона.
56
Рис. 29. Зависимость теплопроводности газов от температуры (а), и зависимость напряжения на дуге от тока в различных газах (б)
Аргоновая дуга характеризуется наиболее низкой напря женностью поля (рис. 29, б), в результате чего при одном и том же токе в дуге выделяется наименьшее количество тепла.
Максимально допустимое значение J/d в аргоне намного меньше, чем в других средах.
В какой-то степени можно было компенсировать плохие электрические и теплофизические характеристики аргона значи тельным повышением его расхода. Увеличение расхода позво лило бы повысить максимально допустимый ток для заданного диаметра сопла, а, кроме того, с увеличением расхода газа по высилась бы проникающая способность дуги. Но аргон - один из наиболее дефицитных и дорогих газов, вследствие чего рабо та при высоком расходе экономически не целесообразна.
Азот. Азот - единственный газ, который можно применять самостоятельно в качестве плазмообразующей среды при резке. Это объясняется следующим. Теплопроводность и теплоемкость азота при больших температурах довольно высоки. Благодаря этому, в азотной дуге можно обеспечить достаточно эффектив ное преобразование электрической энергии в тепловую и пере дачу последней разрезаемому металлу. В результате скорость резки при использовании азота в несколько раз выше, чем арго на. Как и при использовании других плазмообразующих смесей,
57
содержащих двухатомные газы, проникающая способность азотной дуги значительно выше, чем аргоновой дуги, что обес печивает возможность резки листов больших толщин.
Технологические исследования показали, что в азоте обес печивается достаточно высокое качество резки нержавеющих сталей, особенно малых толщин. Качество резки алюминиевых сплавов и сплавов на медной основе хуже, чем при резке в водо родсодержащих смесях, но лучше, чем в аргоне.
Широкое применение азота в качестве плазмообразующего газа при плазменной резке ограничивается тем, что даже чистый азот взаимодействует с вольфрамом при высоких температурах, образуя нитриды. Еще более сложно использование технического азота, содержащего 1-2 % кислорода. При температурах около 600 °С кислород начинает взаимодействовать с вольфрамом, об разуя ряд более или менее летучих окислов (W 03, W20 3, W20 5). В результате, особенно в техническом азоте, вольфрамовый катод быстро сгорает, если величина тока превышает 500 А (табл. 3).
Таблица 3 Изменение длины и веса вольфрамового электрода за 1 ч работы
Сила тока, А |
Потеря в весе, г |
Уменьшение длины, мм |
200 |
0,13 |
0,4 |
250 |
0,16 |
0,6 |
300 |
0,17 |
0,7 |
350 |
0,22 |
0,8 |
400 |
0,34 |
и |
Используя очень чистый азот, например спектрально чис тый, можно несколько поднять допустимые значения тока, нс спектрально чистый азот не намного дешевле аргона. Таким образом, азот в отличие от аргона можно применять в качестве самостоятельного плазмообразующего газа при резке.
Однако из-за низкой производительности и невысокой про резающей способности области использования его весьма огра ничены: механизированная резка листов небольшой толщины (преимущественно нержавеющих сталей) и ручная резка.
Гелий. Использование гелия в качестве плазмообразующей среды значительно целесообразнее, чем аргона.
58
В гелиевой дуге более высокая напряженность поля, поэто му при одной и той же силе тока обеспечивается больший запас тепловой энергии в дуге. Анодное падение напряжения также более высокое, что способствует увеличению удельных тепло вых потоков в анодной области. Оба фактора приводят к тому, что скорость резки и прорезающая способность гелиевой дуги более высокие, чем аргоновой, и приближаются по параметрам к азотной дуге.
Хорошие результаты дает использование для резки аргон- но-гелиевых смесей. Однако необходимо помнить об очень вы сокой стоимости и дефицитности гелия.
Возможной областью применения гелия в качестве плазмо образующего газа (и смеси с аргоном) является резка таких сплавов, для которых с точки зрения металлургии наличие во дорода и азота в зоне реза недопустимо.
Кислород. При использовании кислорода нельзя пренебре гать химическим взаимодействием плазмообразующей среды с разрезаемым металлом. При горении металлов в кислороде выделяется довольно большое количество тепла, которое может складываться с тепловой мощностью дуги. При добавлении ки слорода в плазмообразующий газ азот и неизменном общем рас ходе газа скорость резки малоуглеродистых сталей постепенно увеличивается. Так как теплофизические параметры кислорода и азота весьма близки (теплоемкость и теплопроводность), то такое увеличение скорости может быть объяснено только хи мическим взаимодействием кислорода со сталью. Скорость рез ки линейно увеличивается с увеличением содержания кислорода в смеси. Это значит, что наличие азота в смеси фактически не влияет на процесс горения железа. В то же время при газовой кислородной резке наличие примесей в кислороде существенно снижает скорость резки, а при содержании примесей свыше 30% процесс резки невозможен. Такое различие во влиянии примесей при плазменной резке в кислороде и обычной кисло родной резке может быть объяснено тем, что необходимая для устойчивого горения температура на поверхности фронта горе ния поддерживается при плазменной резке за счет тепла элек трической дуги.
59
Применение кислорода при плазменной резке сталей, несо мненно, целесообразно, так как дает возможность получить вы сокие скорости резки на малых токах при небольшой ширине реза. Качество резки при этом не уступает качеству обычной кислородной резки. В то же время в качестве самостоятельной плазмообразующей среды кислород не может быть использован из-за крайне низкой стойкости катода. К тому же скорость резки в чистом кислороде ниже, чем в смеси азота с кислородом.
Водород. Наилучшим газом для плазменной резки как про цесса локального выплавления металла является водород. В во дороде по сравнению со всеми рассмотренными газами величи на анодного напряжения максимальна (в 3-4 раза выше, чем
варгоне), это значит, что только за счет увеличения анодного падения величина удельного теплового потока (определяющего
восновном режим резки) в анодной области может быть увели чена в несколько раз.
Напряженность поля в водородной дуге также в 2-3 раза
выше, чем в аргоновой. Благодаря более высокому значению напряженности поля при одном и том же токе в водородной ду ге выделяется значительно большее количество тепла. Следова тельно, в водородной дуге обеспечиваются наилучшие условия для преобразования электрической энергии в тепловую.
Теплопроводность водорода также значительно выше, чем у всех остальных газов (рис. 29), что обеспечивает максималь ное использование тепловой энергии, выделившейся в дуге.
К тому же водород не дорог и не дефицитен. Несмотря на это, водород не нашел промышленного применения в качест ве самостоятельного плазмообразующего газа. Стабильная ра бота обеспечивается только при больших значениях отношения величины диаметра сопла к величине тока, поэтому не удалось добиться высоких скоростей резки.
Кроме того, как и при резке в кислороде, оказалось, что скорость при прочих равных условиях в одном водороде ниже, чем в смесях аргона с водородом или азота с водородом. Но да же при столь низких значениях скорости резки стабильность горения водородной дуги значительно ниже, чем дуги, горящей в смесях на основе водорода.
60