книги / Геофизические исследования скважин
..pdfдами разной длины. Для уяснения принципа работы рассмотрим уп рощенную схему зонда с двумя главными индукционными индук ционными катушками: излучаю щ ей и приемной (рис. 22). Рас стояние между центрами излучающей и приемной катуш ек на
зывают р а з м е р о м |
з о н д а Ьи; точка записи кривой — середина |
||
этого расстояния. |
|
|
|
При пропускании через излучающую |
|
||
катушку переменного тока с частотой 20 — |
|
||
50 кГц (в зависимости от типа аппарату |
|
||
ры), вырабатываемого генератором 4, вок |
|
||
руг катушки в окружающей среде созда |
|
||
ются переменные токи г. Величина ЭДС |
|
||
этих круговых токов тем больше, чем выше |
|
||
электропроводность среды. В свою оче |
|
||
редь, эти переменные круговые токи ин |
|
||
дуцируют в приемной катушке зонда элек |
|
||
тродвижущую силу. Таким образом, в при |
|
||
емной катушке зонда индуцируется ЭДС |
|
||
первичного электромагнитного поля излу |
|
||
чающей катушки и ЭДС вторичного элек |
|
||
тромагнитного поля круговых токов. ЭДС |
|
||
первичного электромагнитного поля зонда |
|
||
в реальны х зондах |
ком пенсируется |
|
|
встречной, противоположной по фазе ЭДС, |
|
||
создаваемой дополнительными катуш ка |
Рис. 22. Принципиальная |
||
ми или специальными электронными уст |
|||
ройствами. |
|
схема индукционного ме |
|
|
тода. |
||
В средах с низкой электропроводностью, |
|||
1 — скважинный снаряд- |
|||
которой обычно характеризуются горные |
|||
зонд, 2 — излучающая ка |
|||
породы при относительно небольших ча |
тушка, 3 — приемная ка |
||
стотах электромагнитного поля, использу |
тушка, 4 — генератор, 5 — |
||
емых в индукционных зондах, влиянием |
усилитель и выпрямитель, |
||
электрических полей вихревых токов друг |
6 — кабель, 7-регистрирую |
||
щий прибор |
на друга (скин-эффект) можно пренебречь и с достаточной точностью принять, что
ЭДС активной составляющей, генерируемой вторичным полем Е, прямо пропорциональна электропроводности окружающей среды а. Для однородного по электропроводности немагнитного пространства это условие можно записать так:
Е = К иа, |
(1.22) |
где Ки — коэффициент индукционного зонда, зависящий от числа витков и диаметра генераторной и приемной катушек зонда, силы и частоты тока.
Из уравнения (1.22) можно определить удельную электрическую электропроводность однородной среды
о = £ /К и |
(1.23) |
31
В неоднородной среде, если скважина перпендикулярна к плос кости пластов, вихревые токи не взаимодействуют между собой и не пересекают границы между отдельными участками среды (скважи на, зона проникновения, пласт, вмещающие породы). Это означает, что в соответствии с приближенной теорией (пренебрегая скин-эф фектом) все среды включены в цепь кольцевых токов параллельно и наведенная в приемной катушке ЭДС представляет собой сумму сиг налов, пришедших отдельно от каждого участка среды.
По аналогии с методом кажущихся сопротивлений в неоднородной среде вводят понятие к а ж у щ е й с я (или э ф ф е к т и в н о й ) у д е л ь н о й э л е к т р о п р о в о д н о с т и с р е д ы
а = Е '/К = а рВр+азпВзп+апВп+свмВвм |
(1.24) |
где 0р, 0ЗП, а п и а вм — удельные электропроводности соответственно раствора, зоны проникновения, пласта и вмещающих пород; Вр, Взп, Вп и Ввм — геометрические факторы тех же участков среды — чис ла, показывающие долю сигнала данной среды в общем сигнале.
Произведение электропроводности участка на геометрический фактор этого участка определяет вклад каждого участка в суммар ную вторичную ЭДС приемной катушки.
Сумма всех геометрических факторов равна единице:
Вп+В,п+Вп+В =1. |
1.25 |
Рис. 23. Расчленение разреза по диаграмме индукционного зонда (по МГ Латышевой)
Пласты удельного сопротивления 1— высокого, 2 — среднего, 3 — низкого
Точки на кривой зонда 5Ф1,2 соответ ствуют границам пласта
Каж ущ аяся электропровод ность а к=1/р к измеряется в мил лисименсах на метр (мСм/м).
Шкала диаграммы кажущей ся электропроводности в индук ционном методе линейная, диаг раммы кажущегося сопротивле ния — гиперболическая, не имею щая нулевой линии.
Кривые ок или рк в одиночных пластах симметричные; границы пластов при мощности более 4м на кривых фокусированных зон дов определяются по середине аномалии, где ее ширина равна мощности пласта (рис, 23). В пла стах меньшей мощности опреде ленная по этому правилу мощ ность оказывается меньше фак тической — фиктивная мощность пласта. Достоверное выделение пластов малой мощности возмож но лишь в случае, когда изучае мые пласты представлены поро дами более низкого сопротивле-
32
ния по сравнению с вмещающими породами, а их мощность превы шает 1 — 1,5 м.
Таким образом, как следует из уравнения (1.24), на показания индукционного метода оказывают влияние скважина, вмещающие породы, зона проникновения фильтрата бурового раствора и сопро тивление неизмененной части пласта, а также в определенной мере скин-эффект. Для того чтобы правильно определить сопротивление неизмененной части пласта, необходимо ввести соответствующие поправки в величину кажущейся электропроводности.
Этой цели служат специальные палетки. Поправка на влияние скважины несущ ественна при использовании в качестве про мывочной жидкости не проводящих электрический ток растворов (на углеводородной основе) или пресных глинистых растворов. Однако эта поправка становится существенной при удельном сопротивлении глинистого раствора р <1 Ом • м и рп/р р> 20, dc > 0,3 м. Влияние скинэффекта на ак при работе с обычными низкочастотными индукцион ными зондами становится заметной в случае, если рк=1/стк<2 Ом • м.
При исследованиях с шестикатушечным фокусированным зондом влиянием вмещающих пород можно пренебречь при определении оп в пластах с h>2 м. Наличие повышающего проникновения фильтрата бурового раствора при глубине проникновения D < 4dc относительно мало сказывается на величине сткв пластах высокой электропроводно сти. Наличие глубокой зоны понижающего проникновения фильтрата бурового раствора существенно затрудняет определение истинной электропроводности пласта, заставляет прибегать к комплексному ис толкованию кривых индукционного метода и кривых обычного мето да КС или метода экранированного заземления.
Таким образом, индукционный метод наиболее эффективно при меняется для исследования разрезов, сложенных породами низкого (до 50 Ом • м) удельного сопротивления. Метод может быть исполь зован в скважинах, заполненных непроводящей электрический ток жидкостью. Эффективность использования индукционного метода снижается при исследовании скважин, заполненных соленым раство ром (рр<1 Ом • м), и при наличии зоны проникновения фильтрата бу рового раствора, понижающей сопротивление пласта.
Обычный низкочастотный индукционный метод позволяет де тально изучить разрезы, сложенные породами низкого удельного сопротивления, выделить нефтеносные и водоносные породы, изу чить строение переходной водонефтяной зоны и положение контак тов нефть — вода и газ — вода.
При определении истинного удельного сопротивления пород эф фективно применять индукционный метод в комплексе с обычным методом КС или методом экранированного заземления.
Высокочастотное индукционное каротажное изопараметрическое зондирование
Высокочастотное индукционное каротажное изопараметрическое зондирование (ВИКИЗ) представляет собой измерение параметров3
3 Добрынин В М |
33 |
магнитного поля трехкатушечными индукционными зондами, обла дающими геометрическим и электродинамическим подобием [15]. Каждый зонд состоит из одной генераторной и двух приемных кату шек. За одну спускоподъемную операцию регистрируются показа ния пяти разноглубинных зондов индукционного каротажа и потен циала самопроизвольной поляризации (СП) пород.
Длины зондов уменьшаются последовательно, начиная с зонда двухметровой длины; коэффициент уменьшения — корень квадрат ный из двух. Самый короткий зонд имеет длину 0,5 м. В измеритель ном зонде все излучающие и приёмные катушки коротких зондов размещены между излучающей и приёмной катушками двухметро вого зонда. База измерения равна расстоянию между приёмниками и составляет пятую часть от длины.
Измеряемой величиной в методе ВИКИЗ является разность фаз гармонического магнитного поля Дф (наведенного в измерительных катушках) распространяющегося в проводящей среде от источника излучения до приемников удалённых от источника на различные расстояния (база измерения). Разность фаз определяется простран ственным распределением удельного электрического сопротивления окружающей среды и характеризует удельное электрическое со противление пород и электрические неоднородности прискважин ной зоны.
Зонды отличаются радиальной глубинностью исследования. Это позволяет по данным ВИКИЗ обнаруживать радиальный градиент сопротивления и выделять по этому признаку пласты в которые происходит проникновение промывочной жидкости (коллекторы), оп ределять удельное электрическое сопротивление частей пластов, незатронутых проникновением, зон проникновения и окаймляющих их зон с одновременной оценкой глубины изменённой части пласта. По данным об удельном электрическом сопротивлении (УЭС) плас тов также определяют характер насыщения пород и положение флюидальных контактов и протяжённости переходных зон.
Благоприятные условия для ВИКИЗ — скважины, заполненные пресной промывочной жидкостью и промывочной жидкостью на не фтяной основе. Исследования не проводят в скважинах, заполненных сильно минерализованной промывочной жидкостью, удельное сопро тивление которой менее 0,02 Ом • м. Метод может быть применен так же в скважинах обсаженных диэлектрическими трубами. Диапазон измерения удельных сопротивлений пород от 1 до 200 Ом • м.
В таблице 2 приведены технические характеристики зондов мо дуля ВИКИЗ-М в аппаратуре АМАК «ОБЬ» (см. гл XII). Модуль пред назначен для работы в открытом стволе в горизонтальных скважи нах.
Обработка данных ВИКИЗ проводится по интерпретационным зависимостям (см. рис.24). Интерпретационными параметрами явля ются: УЭС пластов ограниченной толщины с учетом скин-эффекта, диаметра скважины, УЭС промывочной жидкости и вмещающих по род при отсутствии проникновения; диаметр и УЭС зоны проникно-
34
Т а б л и ц а 2. Технические характеристики электромагнитных зондов мо дуля ВИКИЗ-М [по данным 15]
Обозначение |
Длина, м |
База, м |
Частота, МГц |
||
3 |
ф |
0.5 |
0,5 |
0,10 |
14,000 |
3 |
ф |
0.7 |
0,7 |
0,14 |
7,000 |
З ф |
1.0 |
1,0 |
0,20 |
3,500 |
|
З ф |
1.4 |
1,4 |
0,28 |
1,750 |
|
3 |
ф |
2.0 |
2,0 |
0,40 |
0,875 |
З ф |
1.0 |
1,0 |
0,20 |
3,500 |
|
З ф |
1.4 |
1,4 |
0,28 |
1,750 |
|
3 |
ф |
2.0 |
2,0 |
0,40 |
0,875 |
вения в пластах неограниченной толщины. Электрические неодно родности прискважинной зоны учитывают итерационным подбором интерпретационных моделей [15].
На рис.24 приведены результаты исследования методом ВИКИЗ пластов АС Федоровского месторождения, вскрытых вертикальной скважиной. Отложения представлены терригенными осадками.
35
Водонефтяной контакт определяется по инверсии показаний зон дов большой и малой длины. По увеличению показаний зондов боль шой глубинности отчетливо выделяются интервалы переходной зоны. В переходной зоне, где формируется окаймляющая зона, происхо дит вытеснение нефти, а затем — пластовой воды.
Метод диэлектрической проницаемости
Диэлектрическая проницаемость среды £а является физической характеристикой породы, показывающей во сколько раз напряжен ность электрического поля Е в данном диэлектрике меньше напря женности поля индукции D в вакууме: еа =D/E. В методе диэлектри ческой проницаемости рассматривается относительное значение это го параметра, равное отношению величины еа данной среды к значению е0 абсолютной диэлектрической проницаемости в вакуу ме: 8 =еа/е 0.
Аппаратура метода диэлектрической проницаемости представля ет собой трехкатушечный скважинный прибор, регистрирующий па раметры электромагнитного поля с частотой, 15—60 МГц (это на не сколько порядков выше, чем в индукционном методе). Прибор диэлек трического метода (ДМ) вклю чает две сближенные генера
C O S 6 ( f ) торные и одну приемную ка тушки (или одну генераторную и две приемные).
Применяют две модифика ции диэлектрического метода (ДМ): диэлектрический индук тивный (ДИМ) и волновой диэ лектрический (ВДМ).
Аппаратура ДМ предназна чена для измерения амплитуд ных (ДИМ) и/или фазовых ха рактеристик высокочастотного электромагнитного поля (ВДМ): Как правило, определя ют относительные ф азовы е (разность ф аз в двух точках, расположенных на различном расстоянии от генераторной катушки А(р=ср1-(р2) и относи тельные амплитудные ()7izl—
|
h j = Ah„\ h j /| hz21.1K / hJ ) ха |
|
рактеристики . А ппаратура |
|
волнового диэлектрического |
P uc.25. П ал етка д л я определения £ |
метода АДК-1 регистрирует |
соэДф, ДК1-713 — зт(А ф /2), |
|
(ш ифр кривых) при известном р по ди |
I Кх\/ 1Кг Iи IДК /К г I •Все пеРе- |
аграм м е (однородная среда) cosAcp |
|
[по С.Б.Денисову! |
численные характеристики |
36
Рис. 26. Зависимости £п= f( k u) д ля
различны х к ’в(шифр кривых).
1— продуктивный коллектор в зоне пре дельного насыщения, 2 — водоносный коллектор и неколлектор; 3 — коллекто ры с промежуточным значением fcB; гра ницы зоны двухфазного течения, 5— гра ница коллектор-неколлектор; I — нефть (газ); II — нефть (газ) + вода; III — вода.
определяются диэлектрической проницаемостью (г) и удельным электрическим сопротивлением среды (р). В наименьшей степени от р зависит величина Д<р. Значения еп и рп определяют по специаль ным палеткам. Например, на рис. 25 приведена палетка для опреде ления е (шифр кривых) при известном по диаграмме (однородная среда) cosA<p.
Диэлектрическая проницаемость основных породообразующих минералов лежит в пределах 4— 10 (кварц — 4,7; кальцит — 8,1; доломит — 9,8); нефти — 2—3 (в зависимости в основном от газово го фактора); газа — 1—2 (в зависимости от пластового давления); для воды — 50—81 (зависит от температуры и минерализации) Метод имеет линейную петрофизическую модель и в общем случае енп « евп Используя коэффициент относительного водонасыщения {к’в= —(кв- к Б0)/(1 - к в0)) можно построить семейство кривых с различ ными кв= const, изменяющимися от 0 для предельно нефте(газо) на сыщенного коллектора до 1 для водоносного коллектора (рис.26).
Диэлектрический метод выполняют для оценки характера насы щения пласта при низкой минерализации пластовых вод, в услови ях низкой дифференциации продуктивных и водоносных пород по удельному электрическому споротивлению. Условие успешной реа лизации метода — неглубокие зоны проникновения (не более 0,6— 0,8 м). Это обусловлено невысокой радиальной глубинностью метода ВДМ (Ки,вдм=0,4— 0,6 м). Метод ВДМ неэффективен в разрезах низ кого сопротивления (рп< 5 Ом • м), поскольку основной вклад в реги стрируемые параметры вносит проводимость среды.
Благоприятными условиями для применения ДМ являются сква жины, заполненные пресными промывочными жидкостями или РНО, также, как и ИМ, метод может применяться в скважинах, обсажен ных стеклопластиковыми трубами.
При изменении водонасыщенности породы (при заводнении) на блюдается изменение диэлектрической проницаемости пласта (при чем тем больше, чем выше минерализация воды). Контролируя из менение диэлектрической проницаемости можно следить за завод нением, прослеживать положение ВНК, выделять обводнившиеся интервалы, определять текущие значения Кв, Кн. Для решения этих
37
задач проводят исследования ВДМ при контроле разработки нефтяных месторождений в спе циальных контрольных скважи нах, пробуренных с использова нием раствора на нефтяной осно ве (РНО), или обсаженных стек лопластиковыми трубами. На рис.27 показано изменение диэ лектрической проницаемости об водняющегося интервала (еЛобв) относительно первоначальной еип при фиксированном значении пористости.
Продуктивные межзерновые коллекторы успешно выделяются по данным повторных замеров ВДМ с использованием метода двух растворов (см. гл-VT). В продук тивной части терригенного разреза метод может быть использован для изучения глинистости пород. В продуктивном карбонатном раз резе метод можно использовать для оценки пористости пород.
§ 6. МЕТОД МИКРОЗОНДОВ
При микрозондировании в скважине измеряют кажущееся со противление, но в отличие от методов, описанных выше, это и з мерение проводится зондами весьма небольших размеров (обычно до 5 см). Благодаря этой осо бенности микрозонды обладают малой глубиной исследования и позволяют детально исследовать изменение удельного электрического сопротив ления горных пород, непосредственно прилега ющих к стенке скважины. Для уменьшения вли яния бурового раствора на результаты измере ния электроды зонда устанавливают на наруж ной стороне изолирующей пластины (башмака), которая специальной пружиной (рессорой) плот
но прижимается к стенке скважины (рис. 28). При исследовании пород-коллекторов на по
казания микрозондов оказывает влияние удель ное сопротивление части пласта, измененной проникновением фильтрата бурового раствора, а также удельное сопротивление и толщина гли нистой корки. Поэтому по данным микрозондов трудно получить представление о характере на сыщения коллектора (нефтью, газом или водой).
Рис. 28. Схематический вид микрозонда.
1 — изоляционная пластина; 2 — электрод; 3— пружина; 4 — корпус микрозонда; 5 — груз, 6 — кабель; А, М ,, Мг — элек троды зонда
38
аб
тродный и трехэлектродный зонды в методе экранированного зазем ления (бокового каротажа). В отечественных приборах чаще исполь зуется принцип двухэлектродного зонда (рис. 30, б).
Фокусированный пучок тока, вытекающий из центрального элек трода А 0зонда бокового микрокаротажа, пересекает глинистую кор ку по кратчайшему пути и тем самым уменьшает ее влияние. Удель ное электрическое сопротивление промытой фильтратом раствора зоны коллектора удается измерить точнее.
§ 7. МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
При исследованиях скважин методом потенциалов собственной поляризации (СП) изучают естественные электрические поля, возни кающие в скважине и породах в результате физико-химических про цессов диффузии солей в растворах электролитов, фильтрации жид кости, окислительно-восстановительных реакций. Эти процессы по рождают потенциалы диффузионные, течения, окислительно - восстановительные. Главную роль в формировании естественных элек трических полей в скважине, заполненной буровым раствором на вод ной основе, играют потенциалы диффузионного происхождения.
Исследования методом СП проводят, регистрируя диаграмму из менения по разрезу скважины разности потенциалов между элект родом М, перемещающимся по стволу скважины, и электродом N, расположенным на земной поверхности близ устья скважины.
Диффузионная ЭДС
При непосредственном контакте растворов электролита различ ной концентрации на границе растворов в результате диффузии ионов, на которые диссоциирует электролит, из раствора большей концентрации в раствор меньшей, возникает двойной электрический слой с разностью потенциалов Ед:
Е |
п ь Я , |
( 1.26) |
дnF и+ \)
где Ед — диффузионная ЭДС; R — универсальная газовая по стоянная; Т — абсолютная температура растворов, К; п — ва лентность электролита; F — число Фарадея; и и v — подвижности катиона и аниона; С} С2 — концентрация растворов.
При данной последовательности индексов при С под знаком лога рифма величина Ед рассчитываемая по формуле (1.26), определяет потенциал раствора «2» по отношению к раствору «1». Если подста вить в формулу (1.26) значения констант R, F, величину Т = 293К, соответствующую комнатной температуре t = 20 “С, и перейти от на турального логарифма к десятичному, то для растворов одновалент ного электролита п= 1 получим
Е = 58———1дС}/С2, |
(1.27) |
•ц + ц где Едвыражается в милливольтах.
40