- •1.7. Первый закон термодинамики
- •1.9.2. Цикл Карно
- •2.1. Понятие о процессе парообразования
- •4.1. Основные понятия о тепловой обработке
- •4.2. Классификация способов тепловой обработки
- •4.5.3. Массообмен
- •4.9.2. Обеспечение применения ЭВМ
- •4.9.3. Принципы моделирования
- •6.2. Причины движения жидкости
- •5.3.1. Аэро- и гидродинамическое сопротивление каналов и трубопроводов
- •РАЗДЕЛ 4. ТЕПЛОГЕНЕРИРУЮЩИЕ УСТАНОВКИ
- •7.1. Классификация тепловых генераторов
- •7.2. Принципы использования тепловых генераторов для сушильных установок
- •8.2. Понятие о двигателях внешнего сгорания
- •9.1.1. Кинетика сушки влажных материалов
- •9.2. Система: материал — сушильная установка
- •9.2.1. Разработка математической модели системы: материал — сушильная установка
- •9.4. Принципы теплового и аэродинамического расчета сушильных установок
- •9.4.1. Расчет материального баланса
- •РАЗДЕЛ 7. ОБЖИГ МАТЕРИАЛОВ И ИЗДЕЛИЙ
- •10.5. Система: материал — обжиговая установка
- •11.2.2. Шахтные печи, работающие на природном газе
- •11.2.3. Печи кипящего слоя
- •11.3. Печи для обжига искусственных заполнителей бетона
- •13.2. Установки периодического действия
- •13.2.1. Камеры ямного типа
- •13.2.3. Пакетные установки
- •13.3.2. Вертикальные пропарочные камеры
- •РАЗДЕЛ 9. ПРИНЦИПЫ АВТОМАТИЗАЦИИ ТЕПЛОВЫХ УСТАНОВОК
- •14.1. Основные понятия о системе автоматического регулирования
В результате расширения и сжатия рабочего тела получена работа W0= W \—W2, равная исчезнувшему ко личеству теплоты. Следовательно, процесс 1-2-3-6-1—■ круговой процесс, или цикл.
Работу, полученную от теплового двигателя, исполь зуют для приведения в движение машин и механизмов. Поэтому ее называют полезной работой теплового дви гателя, а теплоту р0>за счет которой эта работа совер шена, называют полезной теплотой.
1.9.2. Цикл Карно
Пусть рабочее тело (единица массы газа) находится в цилиндре, стенки которого полностью теплоизолирова ны. Газ при необходимости приходит в соприкосновение с источниками теплоты, имеющими температуру Т\ и Гг и, следовательно, отдает или получает теплоту. Рассмот рим цикл Карно в pv- и Ts-диаграммах (рис. 1.10). На чальное состояние газа характеризуется точкой 1. От этой точки Карно предложил сначала осуществлять изо термический процесс расширения за счет подвода тепло ты q1 от источника с температурой Т\. Этот процесс в ру-диаграмме показан изотермой 1-2, а в ^-диаграм ме— прямой, параллельной оси s. От точки 2 дальней шее расширение совершается в ру-диаграмме по адиа бате 2—3, а в Ts-диаграмме по линии 2—3 при посто янной s. От точки 3, которая характеризует конечное состояние рабочего тела (газа) при его расширении, об ратный процесс — сжатие осуществляется в ру-диаграм- ме по изотерме 3—4 (см. рис. 1.10,а), при этом от газа отводится теплота q2 за счет соприкосновения его с ис точником, имеющим температуру Т2. Изотермический процесс 3—4 с отводом теплоты q2 в Гз-диаграмме изо бразится линией, параллельной оси s (см. рис. 1.10, 6). Окончание изотермического процесса 3—4 наступает тогда, когда газ, продолжая сжиматься, возвращается в исходную точку 1.
Очевидно, что полезная работа в ру-диаграмме выра жается фигурой 1-2-3-4. Ее площадь ограничена двумя изотермами 1—2 и 3—4 и двумя адиабатами, причем 2—3 соответствует процессу расширения, а 4— 1— про цессу сжатия. В Гя-диаграмме полезно затраченная теп лота «/о измеряется площадью прямоугольника 1-2-3-4.
Рис. 1.10. Цикл Карно
а — о ри*днаграмме; б —в Гз-днаграмме
Термический КПД для рассмотренного |
обратимого |
|
цикла Карно можно выразить в виде |
|
|
Пх = (qx- q 2)lq{= (Г,—Га)/7\ ~ |
1- (TJTX) . |
(1.69) |
Из (1.69) следует, что rjT цикла |
Карно зависит толь |
ко от разности температур источника подводимой тепло ты Т\ и холодильника Г2. Термический КПД цикла Кар но не может быть равным единице, ибо Т^Т\ не может равняться нулю.
Реальные процессы не могут происходить по обрати мому циклу. За счет потерь на трение, теплообмен с окружающей средой и др. они необратимы. Поэтому КПД необратимого цикла Карно будет всегда меньше 1 - .(В Д ),
ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
1. Сформулируйте понятие о технической термодинамике.
?.Дайте определение энергии.
3.Что такое термодинамическая система? Какие термодинами
ческие системы по условиям взаимодействия с другими термодина мическими системами вы знаете?
4.Дайте определение понятия «гидеальный газ».
5.Что называют термодинамическим параметром и какие ос новные термодинамические параметры вы знаете?
6. |
Объясните уравнение состояния идеального газа? |
7. |
Дайте определение теплоемкости вещества. Какие ее виды |
существуют? |
|
8. |
Расскажите о смесях газов, параметрах смеси газов. |
9. |
Представьте внутреннюю энергию как функцию параметров |
состояния.
10.Рассмотрите работуt совершаемую термодинамической си
стемой.
11.Сформулируйте первый закон термодинамики и на его ос
нове расскажите о термодинамических процессах изменения со стояния газа.
12.Постройте процессы изменения состояния газа в pv- и Ts-дцаграммах.
13.Расскажите о политропном процессе изменения состояния газа и постройте его в pv- и Тs-диаграммах.
14.Сформулируйте второй закон термодинамики и дайте по
нятие о круговом процессе.
15. Из каких процессов складывается цикл Карно. Напишите зависимость термического КПД цикла Карно.
ГЛАВА 2. ВОДЯНОЙ ПАР
Водяной пар широко применяется в различных от раслях народного хозяйства, причем в основном в ка честве теплоносителя в теплообменных аппаратах и как рабочее тело в паросиловых установках. В промышлен ности строительных изделий и конструкций водяной пар используется для тепловлажностной обработки бетонных и силикатных изделий, для подогрева воздуха в про цессах сушки и пароувлажнения изделий. Кроме того, водяной пар идет на нужды отопления и вентиляции производственных зданий и на горячее водоснабжение.
2.1. Понятие о процессе парообразования
Представим себе, что мы заключили 1 кг воды в ци линдр с подвижным поршнем. Температура воды состав ляет 273 К, абсолютное давление р0 и удельный объем V ' Q. Для невысоких давлений можно принять энтальпию
/'о, тоже равную нулю [ i /Q = E i o + P o v ' o ) .
При нагреве воды в цилиндре температура ее и удельный объем будут увеличиваться1. Однако рост
температуры |
прекратится, |
когда она достигнет некото- |
||||
1 От |
0 до |
3,98 °С удельный |
объем |
воды |
уменьшается. |
Этим |
свойством |
воды |
пренебрегаем. |
После |
3,98 °С |
ее удельный |
объем |
начинает увеличиваться.
рой величины, зависящей от давления в цилиндре. При нормальном давлении (0,01013 МПа) эта температура составляет 373 К. Прекращение роста температуры (не смотря на дальнейшую подачу теплоты) объясняется из менением состояния воды — парообразованием, а достиг нутая температура — температурой кипения — Тк. Каж дому давлению соответствует определенная температура кипения. Эта зависимость приводится в справочной ли тературе.
Так как энтальпия воды при 273 К равна нулю, то энтальпия при нагреве до любой температуры в пределе от 273 до Тк будет измерять количество теплоты, кото рое было подведено, чтобы получить воду заданной тем пературы, т. е.
|
i'— i ' o = i ' — 0 = i ' = q p . |
(2.1) |
Если по достижении температуры кипения (Тк) про |
||
должать при |
р = const подводить теплоту, вода начнет |
|
переходить в |
газообразное состояние — водяной |
пар. |
При этом температура воды остается постоянной, а ее объем увеличивается. Это объясняется возрастанием ско рости движения молекул воды, которые, преодолевая силу сцепления, переходят в парообразное состояние. При дальнейшем нагревании вся вода превращается в пар с такой же температурой, с которой начинался процесс парообразования. Этот пар как бы насыщает объем, в котором он находится, и поэтому назван на сыщенным паром, а его температура, равная темпера туре кипения, названа температурой насыщения Тв, сле довательно, ТК= Т В.
Обозначим удельный объем сухого насыщенного пара v", плотность р", энтальпию i". Так как энтальпия ки пящей воды t', то при переходе кипящей воды в насы щенный пар при p=const подведенное количество теп лоты qP— i"—t'= r . Это количество теплоты г называют
теплотой парообразования,
( 2.2)
Рассмотрим состояние воды, при котором в пар пе решла только часть кипящей воды в количестве х кг. Тогда единица рабочего тела состоит из х кг насыщен ного пара и 1—х кг кипящей воды. Такая смесь названа
влажным насыщенным паром. Состояние рабочего тела,
при котором вся кипящая вода перейдет в пар, назы вают сухим насыщенным паром.
Для характеристики влажного насыщенного пара в разных состояниях по количеству испаренной воды вводят понятия: степень сухости х, и степень влажности
1—х. Степенью сухости влажного насыщенного пара называют массовую долю влаги во влажном насыщен ном паре.
Обозначим характеристики влажного насыщенного пара vXy iX) р*, тогда при условии, что из кипящей воды перешло в пар х кг, количество подведенной для этого теплоты составит гх> т. е. qpx= ix—i'= rx , и энтальпия влажного насыщенного пара может быть вычислена по формуле
1х= £/+ лл;. |
(2.3) |
В практике при вычислении объема влажного насы щенного пара или влажного пара пренебрегают объе мом воды, находящейся во влажном паре, и объем влаж ного насыщенного пара считают равным объему х кг сухого насыщенного пара, находящегося в 1 кг влаж ного насыщенного пара. Тогда удельный объем влаж ного насыщенного пара подсчитывают по формуле
v = v"x. |
(2.4) |
Плотность влажного насыщенного пара при тех же условиях составит
р = 1/(г/'я) = р"/х. |
(2.5) |
Е сли к сухому насыщенному пару продолжать под водить теплоту при p=const, то его температура и удельный объем начнут возрастать. Образующийся пар с более высокой температурой, чем температура насы щения при данном давлении, называют перегретым паром.
Разность между температурой перегретого пара и температурой насыщения называют степенью перегрева пара. Следовательно, для перегрева до температуры Та к сухому насыщенному пару необходимо подвести коли чество теплоты, равное количеству теплоты для его пе регрева, т. е.
г=1"+ср(Гп—Гн). (2.6)
2.2.Построение процесса парообразования
вT s - и /«-диаграммах
Рассмотренный выше процесс парообразования 1 кг воды при 273 К, давлении ро, удельном объеме v'0 при условии нахождения ее в цилиндре с подвижным порш нем представим сначала в ^«-диаграмме (рис. 2.1).
Начальное состояние воды при Г0= 0 , «'о будет рав но нулю, и начало кривой процесса пройдет через коор динаты (273 К; 0) точки 1. Далее идет процесс подогре ва воды при p=const до температуры кипения Т1{. По строение изобарного процесса в 7«-диаграмме было рас смотрено ранее, поэтому на этой диаграмме нанесем изобару 1—2. Точка 2 соответствует температуре кипе ния Ти при давлении Ро■ Дальнейшее подведение тепло ты определяет процесс парообразования, который про ходит при постоянной температуре Тк, причем этот про цесс (см. прямую 2—3 ) — изотермический. Вся подве денная теплота в этом случае затрачивается на тепло ту парообразования.
В точке 3 последняя капля кипящей воды перейдет в пар, и состояние рабочего тела будет соответствовать
сухому насыщенному пару. Дальнейший нагрев |
(см. |
|||
кривую 3—4) определяет |
процесс перегрева |
пара |
до |
|
необходимой температуры |
перегрева, |
например до |
Тп. |
|
В Гв-диаграмме, как |
установлено |
ранее, |
площадь |
фигуры под кривой обратимого процесса 1-2-3-4 собтветствует количеству теплоты, подведенному к рабоче му телу. Тогда площадь под изобарой 1—2 соответству ет теплоте q', подведенной к жидкости, площадь под изотермой 2—3 — теплоте г, израсходованной на паро образование, а площадь под изобарой 3—4 — теплоте, затраченной на перегрев .пара qn.
Далее процесс парообразования ведем при более вы
соком |
давлении |
pi>po |
и при |
условии, что |
pi = const. |
В этом |
случае |
процесс |
нагрева |
воды, хотя |
и начнется |
в точке /, но изобара будет идти не до точки 2, а до точки 2', так как температура кипения воды повысится. В точке 2' начнется процесс парообразования. На про цесс парообразования при более высокой температуре требуется меньше теплоты. Уменьшение теплоты идет как за счет снижения теплоты парообразования г, так и за счет повышения температуры, ибо Дs = s " —s'= r/T ,
т
Рис. 2.1. Процесс парообразования в Ts-диаграмме
снижается. В этом случае процесс парообразования идет до точки 3'.
При нанесении на диаграмму изобар с более высо ким давлением тенденция снижения расхода теплоты на парообразование сохраняется. В какой-то критической точке, назовем ее К, изотерма 2—3 исчезнет и превра тится в точку К. Такое давление называют критическим. Процесс испарения при критическом давлении приводит
к тому, что |
закипевшая |
вода мгновенно обращается |
в сухой пар. |
|
название нижней погранич |
Кривая /—К получила |
ной кривой, а К—3 — верхней пограничной кривой. Ниж няя пограничная кривая характеризует состояние кипя щей воды. Область левее нижней пограничной кривой — жидкость, область верхней пограничной кривой — сухой насыщенный пар, а область правее и выше этой кри вой— перегретый, но ненасыщенный пар. Между ниж ней и верхней пограничными кривыми расположена об ласть влажного пара.
Для анализа процессов и циклов водяного пара ши роко применяется is-диаграмма (рис. 2.2). В ней, в от личие от Ts-диаграммы, параметрами состояния являют-
Рис. 2.2. is-диаграмма водяного пара
ся: теплота нагрева жидкости до кипения q', теплота парообразования г, энтальпия кипящей воды /', энталь пия сухого насыщенного пара i", а также энтальпия перегретого пара in представлены не площадями, а ли ниями. В /«-диаграмме на оси абсцисс откладываем зна чения энтропии s, на оси ординат значения энтальпии г. За начало отсчета принята нулевая точка — начало осей координат.
При составлении is-диаграммы по данным таблиц водяного пара сначала наносим нижнюю пограничную кривую (JC= 0). Координатами точек нижней погранич ной* кривой являются значения величин V и s', т. е. зна чения энтальпии и энтропии кипящей воды. Получаем кривую 0—К. Координаты точек верхней пограничной кривой ( я = 1) обозначают значения величин i" и s" сухого насыщенного пара. Возьмем на нижней погра ничной кривой точку В с координатами s' и i', соединим ее прямой линией с точкой С на верхней пограничной кривой, координаты которой s" и i".
Точки С я В, лежащие на пограничных кривых, ха рактеризуются одинаковым давлением. В этом случае расстояние между точками С и В по горизонтали равно s"—s'= r/T B, а по вертикали равно I"—i'= r. Прямая, соединяющая точки В и С,— изобара (p=const). При p=const величины s', Г и Тн постоянны, следовательно,
уравнение, связывающее координаты s'* и должно быть уравнением прямой линии. В области перегрето го пара, т. е. над верхней пограничной линией, изобары переходят в кривые с небольшой выпуклостью к оси абсцисс.
Кривые постоянной степени сухости пара получают путем деления отрезков изобар (например, В— С) меж ду пограничными линиями на равное число долей и сое диняют одноименные точки деления. Линии постоянной сухости пара хи х2>х3 и т. д. берут свое начало от кри тической точки К-
Изотермы на is-диаграмме показаны линиями, иду щими слева направо, но более полого, чем изобары. На практике is-диаграмму применяют не для всей области насыщения, а для части, используя более крупный мас
штаб. |
\ |
С помощью is-диаграммы |
определяют параметры |
пара по двум известным параметрам для влажного на сыщенного и перегретого пара. Параметры сухого насы щенного пара могут быть определены-по одному, извест ному, параметру (вторым параметром является х= 1 ). Например, чтобы определить температуру влажного пара, заданного его давлением р2 и степенью сухости х {точка а), необходимо из точки а подняться по изоба ре р2 до верхней пограничной кривой. В этом случае изотерма T2i ведущая свое начало в точке пересечения изобары р2 с верхней пограничной кривой, определит ис комую температуру влажного пара, одинаковую с тем пературой сухого насыщенного пара.
На диаграмме легко определить и количество тепло ты, затрачиваемое на испарение в изобарном процессе от точки В до точки С: r= i" —i'. Если в этом же изо барном процессе перегревать пар до точки D, то необ ходимо затратить на перегрев количество теплоты qu = = in—i" (см. рис. 2.2).
ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ1
1.Дайте характеристику видам водяного пара.
2.Перечислите параметры, определяющие каждый вид пара.
3.Как построить процесс парообразования в Тs-диаграмме?
4.Рассмотрите принцип построения is-диаграммы?
5.Расскажите о применении водяного пара в промышленности строительных изделий, материалов.
Смесь воздуха с водяным паром называют влажным воздухом. Влажный воздух широко применяется в тех нологии строительных изделий для сушки, охлаждения материалов после обжига и других целей. Для расчетов, в которых участвует влажный воздух, с достаточной точ ностью могут быть применены все теоретические поло жения, приведенные в гл. 1, о смеси идеальных газов. Однако необходимо помнить, что сухой воздух может быть только в виде газа, а влажный при различных тем пературах может встречаться в жидком, твердом и га зообразном состояниях.
3.1.Основные определения влажного воздуха
Всоответствии с законом Дальтона для газовых сме сей общее давление влажного атмосферного воздуха
Р = Рц |
Рп* |
(3.1) |
|
где р—барометрическое давление; |
р'„ |
и р'а—соответственно |
пар |
циальные давления сухого воздуха |
и |
водяного пара в смеси. |
Обычно в технике приходится иметь дело с ненасы щенным влажным воздухом, в котором водяной пар на ходится в перегретом состоянии. В таком воздухе йаходится не максимальное количество водяного пара при данной температуре, и этот воздух способен к даль нейшему увлажнению. Основные параметры влажного воздуха: абсолютная влажность, относительная влаж ность, влагосодержание.
Абсолютной влаоюностью воздуха Ф называют коли чество водяного пара, содержащегося в единице объе ма влажного воздуха. Так как объем пара в смеси равен объему смеси, то абсолютная влажность воздуха пред ставляет собой плотность водяного пара рп при его пар циальном давлении р'п и температуре смеси.
Относительной влажностью воздуха ф называют от
ношение его абсолютной влажности рп |
к максимально |
возможной ртах при данном давлении и |
температуре |
ф—рд/ршах. |
(3.2) |
Учитывая, что при атмосферном давлении парциаль ное давление водяного пара в насыщенном воздухе мало, такой пар можно считать идеальным газом, и по
закону Бойля—Мариотта отношение рп/ртах можно за менить отношением парциальных давлений
ф = /п /л ,,а х . |
<3 -3> |
где р'шах — парциальное давление пара при максимальном его со держании в смеси для данных условий.
Относительную влажность воздуха измеряют в долях единицы или в процентах.
Температуру, до которой необходимо охладить нена сыщенный влажный воздух при постоянном давлении, чтобы он стал насыщенным, называют точкой росы.
Влагосодеро/санием воздуха d называют количество водяных паров в граммах, содержащихся в 1 кг сухого воздуха.
Если обозначить массу водяного пара в 1 кг влаж ного воздуха пги и массу сухого воздуха также в 1 кг влажного воздуха т в, то влагосодержание d можно вы разить
|
d = m n/m„, |
(3.4) |
Обе |
массывыразим с помощью уравнения |
Клапей |
рона |
х |
|
|
ma = (pa v n)l{RaT)\ mB- (p'B v B)l(R BT), |
(3.5) |
где t»n и t>B— объемы обоих компонентов при своих парциальных давлениях р'п и р'в, равные объему влажного воздуха vBB = vn= v B.
Подставим в формулу (3.4) значения пга и ш0 из (3.5), примем /?п=462 Дж/(кг-К) и/?в=287Д ж /(кг-К), а р'в— р—р'п, получим для d, кг/кг,
d = 287/462р'п/[р — Р„) = 0,622Рп/ { р - Р а) I |
(3.6) |
для d, г/кг,
d = 622р п/{ р - р ’п). |
(3.7) |
Энтальпию влажного воздуха / вв относят к |
1 кг |
сухого воздуха в паровоздушной смеси и определяют как сумму энтальпий сухого воздуха iB и водяного пара
din, т. е. |
(3.8) |
7вв= £в“Ь^й*п» |
|
где in — энтальпия 1 кг водяного пара; |
d — количество влаги, со |
держащейся в 1 кг влажного воздуха. |
|
Если cp=const, то энтальпия сухого воздуха iB= cpt°B, где (°в.— температура воздуха.
Тогда
^вв — Ср |
dln> |
(3.9) |
Энтальпия водяного пара in может быть определена по теплотехническим таблицам.
3.2. /d -диаграмма влажного воздуха
Удельный расход теплоты и влажного воздуха в су шильных установках проще всего рассчитывать графи ческим методом с помощью /d -диаграммы. В /d -диа грамме 1 строят теоретический и действительный процес сы работы влажного воздуха (в качестве сушильного агента) по отбору (ассимиляции) влагц от материала, подвергаемого сушке.
По оси ординат (рис. 3.1) откладывают значения эн тальпий /, по оси абсцисс, расположенной под углом 135° к оси ординат, значения влагосоде^жаний возду ха d. Значения d указывают не на самой оси, а на вспо могательной горизонтальной оси. Перенос значений с оси абсцисс на вспомогательную выполнен по верти кали. Для определения координат точки 1 проводят из нее линии, параллельные осям координат, и читают зна чения так, как показано на рис. 3.1. Кроме этих осей
Рис. 3.1. Схема расположения осей координат в /d -диаграмме
1 /d -диаграмма была предложена проф. Рамзпным Л. К. для расчета сушильных процессов.
Рис. 3.2. Схема определения параметров паровоздушной смеси в /tf-диаграмме
справа проводят ось ординат, на которой откладывают значения парциальных давлений пара, находящегося во влажном воздухе.
На рис. 3.2 представлена схема /d -диаграммы. Кро ме значений энтальпий /, влагосодержаний й, парци альных давлений водяного пара в воздухе p'n= /(d ) на рис. 3.2 нанесены линии равнозначных относительных влажностей <p=const и изотерм T^const.
Если в /d -диаграмме задана какая-либо точка, на пример А, то по ее положению можно определить все параметры состояния влажного воздуха: энтальпию ]л, влагосодержание йл, относительную влажность срд, тем пературу Та, парциальное давление водяного пара во влажном воздухе р'л.
Наоборот, если состояние воздуха задано двумя ка кими-либо параметрами (чаще всего <р и Т), на пересе чении их линий находим точку, а по этой точке —другие параметры. Например, задано фв и Тв, найдем точку В, по точке В определим (аналогично с точкой А) все другие параметры.
ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
1.Дайте понятие о влажном воздухе и его применении при тепловой обработке строительных изделий.
2.Расскажите о влагосодержании воздуха и параметрах, его определяющих.
3.Что называют абсолютной и относительной влажностью воз
духа?
4.Опишите принцип построения и координируемые параметры Jd-диаграммы.
ГЛАВА 4. ОСНОВЫ ТЕПЛО- И МАССООБМЕНА. ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛОВОЙ ОБРАБОТКИ
Тепловая обработка материалов и изделий во мно гом определяет качество готовой продукции. При тепло вой обработке материала в нем происходят физико-хи мические превращения, формируется его структура, идут процессы тепло- и массообмена, возникает напряженное состояние. Эти процессы подчиняются основным зако нам физики и химии.
В каждой установке, в которой производится тепло вая обработка материалов и изделий, создается свой тепловой режим.
Тепловой режим представляет собой совокупность создаваемых для обработки материалов и изделий теп ловых, массообменных и гидродинамических процессов. За счет созданного теплового режима в материалах про исходят физико-химические процессы, например тверде ние, спекание, вспучивание и т. п.