9498
.pdf30
Из сравнения формулы (3.8) для поступательного движения и формулы
(6.10) для вращательного движения видно, что при поступательном движении мерой инертности тела является его масса, а при вращательном − его момент инерции.
6.5. СЛУЧАИ СОХРАНЕНИЯ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА
Из теоремы об изменении кинетического момента следуют два положения.
Следствие 1
Если главный момент внешних сил механической системы относительно некоторого центра все время равен нулю, то кинетический момент системы относительно этого центра остается неизменным.
Действительно, если ∑=1 ( ) = 0, то = 0 и = .
Следствие 2
Если главный момент внешних сил относительно какой-либо оси все время равен нулю, то кинетический момент системы относительно этой оси остается неизменным.
Действительно, если ∑=1 ( ) = 0 то dKdtz 0 и Kz const.
1.Если механическая система представляет собой одно неизменяемое твердое тело, то = = и поэтому = , то есть тело вращается равномерно.
2.Если система изменяема, то из = следует, что увеличение момента инерции вызывает уменьшение угловой скорости (и
наоборот).
3.Если система состоит из двух (или нескольких) вращающихся тел с одной осью вращения, то из = следует, что 1∆1 + 2∆2 = 0 , и, следовательно, вращение одного тела будет вызывать вращение
второго тела с угловой скоростью ∆ |
2 |
= − |
1 |
∆ . |
|
||||
|
|
2 |
1 |
|
|
|
|
|
31
1 |
J z const |
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
J z z |
const |
|
2 |
|
|
|
|
J1 J |
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 |
2 |
|
J1 1 |
J2 2 const |
|
|
|
1 |
|
|
2 |
||
z |
const |
|
|
J1 1 |
J2 2 |
||
|
|
|
|
Рис. 6.4
Тема 7.
Мощность и работа
7.1.ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЩНОСТИ И РАБОТЫ СИЛЫ
1. Мощность силы Мощностью силы называется величина, равная скалярному произведению
силы на скорость точки ее приложения:
|
|
(7.1) |
= ∙ = (, ) |
Мощность может быть как положительной, так и отрицательной (рис. 7.1 ).
|
F |
F |
|
|
|
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
cos 0 |
v |
cos 0 |
v |
cos 0 |
|||||
|
N 0 |
|
|
N 0 |
|
N 0 |
|
|||
|
|
|
|
Рис. 7.1 |
|
|
|
|||
Единица измерения мощности: |
Н |
м |
Ватт. |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
с |
|
|
|
2. Работа силы
Введём понятие элементарной работы.
Элементарная работа есть скалярное произведение вектора силы на бесконечно малое приращение радиус-вектора (рис. 7.2):
|
32 |
|
(7.2) |
= ∙ |
Работой силы называется интегральная сумма элементарных работ,
вычисленная на некотором конечном участке траектории АВ (рис. 7.2):
|
|
|
|
|
(7.3) |
|
= ∫ = ∫ ∙ |
||||
Учитывая, что = |
|
, и, следовательно, = , получим, что |
|
||
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ∙ = ( ∙ ) = |
|
|||
или |
= |
|
(7.4) |
M0 d r
A M
|
|
r0 |
|
|
|
r |
F |
|
траект ория
B
r r0 d r за период времени dt
Рис. 7.2
Из формул (7.3) и (7.4) видно, что работа силы за некоторый промежуток времени t tB t A может быть вычислена путём интегрирования мощности по времени:
A B dA N dt. |
|
|
(7.5) |
||
A |
t |
|
|
|
|
Если мощность постоянна, то |
|
|
|
||
A N t . |
|
|
|
(7.6) |
|
Единицы измерения работы : |
Вт с |
Н м с |
Н м . |
||
с |
|||||
|
|
|
|
Вычисление работы при разных способах описания движения будет несколько отличаться. Рассмотрим эти отличия.
33
1. |
Закон движения задан в векторной форме |
|
|||||||
Если учесть формулу (7.2), то |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(7.7) |
|
|
= ∫ = ∫ |
∙ |
|
||||||
В частном случае, при |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= , из формулы (7.7) получим: |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
( |
− |
|
(7.8) |
|
= ∫ |
|
= ∙ |
) = ∙ ∆ |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2. |
Закон движения задан в аналитической форме |
|
|||||||
Если использовать аналитические выражения векторов |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= + + , |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= + + ,
= + + .
то можно дать следующее выражение элементарной работы:
|
|
|
|
|
|
(7.9) |
= ∙ = + + . |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Если учесть выражение (7.9), то |
|
|
|
|
|
|
= ∫ = ∫ ( |
+ + |
) |
(7.10) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3. Закон движения задан в естественной форме
A
s
ь л а м р о н
n
Fn
F |
|
|
|
|
v |
v |
|
|
|
|
каса |
|
|
|
тельная |
F
4. Рис. 7.3
34
Из кинематики известно, что при рассмотрении процесса движения в
«естественном» базисе , ,
где – единичный вектор касательной,
– единичный вектор нормали (см. рис. 7.3),
справедливы следующие зависимости:
|
= = ̇ , |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= + , |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
= ̇– алгебраическое значение скорости, |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
s |
– дуговая координата (не путь), |
|
|||||
F |
, Fn – проекции силы на оси естественного базиса. |
|
|||||
В этом случае мощность и элементарная работа будут равны: |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
= ̇ |
|
|
= ∙ = |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= = = . |
(7.11) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Из полученных соотношений видно, что работу совершает только |
|||||||
составляющая силы, направленная по касательной к траектории, то есть F . |
|||||||
Путем интегрирования получаем, что работа равна |
|
||||||
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
A |
dA |
|
F ds |
|
(7.12) |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
Когда проекция силы на касательную к траектории постоянна, то есть
= , получаем, что
A F s. |
(7.13) |
7.2.ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ВЫЧИСЛЕНИЯ МОЩНОСТИ И РАБОТЫ
1.Работа силы тяжести
Пусть тело массой m двигается под действием силы тяжести (рис. 7.4)
по некоторой траектории из точки А в точку В.
35
z |
A |
+ |
- |
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
mg |
|
0 |
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
x
Рис. 7.4
Как было сказано в предыдущем параграфе, работа силы, записанная в аналитической форме равна:
A B dA B Fx dx Fy dy Fz dz
AA
Вданном случае Fx Fy 0, a Fz mg .
Выполняя интегрирование, получим:
|
B |
|
zB |
|
zA |
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
dA mg |
|
dz mgz |
zB mg zA |
zB mgh. |
|
A |
|
zA |
|
|
|
При движении в обратном направлении получим тот же результат (рис. 7.4), но с противоположным знаком. Таким образом
(7.14)
Видим, что работа силы тяжести зависит только от начального и конечного положений точки. Силы, при действии которых работа не зависит от вида траектории, называются потенциальными силами.
2.Работа силы упругости
При растяжении (деформировании) в упругих элементах, таких как
тросы, стержни или пружины, возникает сила, препятствующая
деформации.
36
Пусть некоторое тело закреплено на пружине, имеющей длину l , как показано на рис. 7.4. Пусть этому телу в начальном состоянии (состояние А) соответствует координата
y |
A |
y |
|
B |
|
|
F |
||
|
|
|
|
x 0 |
x |
0 |
l |
x |
|
||||
|
|
l |
l |
x |
Рис. 7.4
В процессе деформирования пружина изменяет длину на некоторую величину x , которая изменяется от нуля до l (состояние В). Возникающая при этом в пружине сила упругости будет препятствовать деформации
(рис. 7.4). В соответствии с законом Гука, её проекция на х будет равна
Fx Cx,
где C – коэффициент, называемый жёсткостью пружины.
Используя формулу (7.10), вычислим работу совершаемую силой |
|
, |
||||||||||
F |
||||||||||||
учитывая при этом, что |
Fy 0, |
|
Fz 0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
l |
|
x |
2 |
|
l |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
A Fx dx Fy dy Fz dz C x dx C |
|
|
|
|
l 2 . |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
A |
|
0 |
2 |
|
0 |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Итак, полная работа силы упругости при удлинении пружины на величину l будет равна
A |
C |
l 2. |
(7.15) |
|
|||
2 |
|
|
Заметим, что сила упругости тоже является потенциальной.
3.Работа внутренних сил
Суммарная мощность внутренних сил может быть не равна нулю.
Например, при выстреле из орудия = 1 + 2 > 0 , так как направления скоростей совпадают с направлением сил (см. рис. 7.5).
|
37 |
F 1 v1 |
v 2 F 2 |
Рис. 7.5
Но можно указать ряд случаев, когда внутренние силы «не работают», и
использовать этот факт при решении задач.
1. Суммы мощностей и работ внутренних сил в абсолютно твердом
теле равны нулю.
Покажем это.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
FD |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
FB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
90 |
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
vBD |
|
Рис. 7.6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Пусть в твердом теле действуют две силы |
|
|
. По закону равенства |
||||||||||||||||||
и |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
|
|
|
|
|
действия и противодействия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
= − . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Их суммарная мощность равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
∙ |
|
|
|
∙ |
|
|
|
∙ ( |
|
− |
|
). |
|
|
||||
|
= |
+ |
= |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Если принять точку D за полюс, то по теореме о сложении скоростей |
|||||||||||||||||||||
получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
+ |
|
, |
|
откуда |
|
|
− |
|
= . |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Тогда |
|
|
∙ |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
= |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где ─ скорость точки B во вращении относительно точки D. |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В процессе вращения скорость |
|
перпендикулярна силе |
|
||||||||||||||||||
|
. |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∙ |
|
= 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
По этой причине |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
38
Поскольку внутренние силы всегда возникают попарно, то и общая сумма
мощностей будет равна нулю.
2. Внутренние силы, возникающие в нерастяжимой, абсолютно
гибкой нити, также не совершают работы.
Механические системы, в которых суммарная мощность и работа внутренних сил равны нулю называют неизменяемыми.
Признаки неизменяемых механических систем:
1.Они должны состоять из абсолютно твердых тел и абсолютно гибких нерастяжимых нитей.
2.При взаимодействии тел системы должно отсутствовать взаимное проскальзывание.
Примечание: В примере с орудием нарушены оба признака: газ
расширяется, снаряд проскальзывает по стволу.
7.3.РАБОТА ВНЕШНИХ СИЛ, ПРИЛОЖЕННЫХ К ТВЕРДОМУ ТЕЛУ
1.Работа при поступательном движении тела
Рассмотрим тело, совершающее поступательное движение под
действием системы n внешних сил |
|
|
|
( |
, |
, … , ) (рис.7.7,а). Известно, что |
|
|
1 |
2 |
|
при поступательном движении скорости всех точек тела одинаковы (рис. 7.7,б) и равны скорости центра масс .
|
|
|
|
|
а |
|
F2 |
б |
|
|
|
|
v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F1 |
|
v1 |
|
|
|
|
vC |
|
|
|
|
Fi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
vn |
vi |
|
|
|
|
|
|
|
Fn |
|
|
|
|
|
Рис. 7.7 |
|
39
Выразим мощность, развиваемую всей системой сил при
поступательном движении:
|
= ∑ |
|
|
= ∑ |
|
|
|
|
|
∙ ) = ∑ |
|
|
) ∙ |
|
|
|
∙ |
(7.16) |
|||
|
=1 |
|
|
( |
|
=1 |
( |
|
= |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где |
|
|
– главный вектор внешних сил. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Учитывая, что |
|
|
= |
и |
|
dA N dt , |
|
получим |
выражение |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
элементарной работы внешних сил: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
∙ |
|
|
|
|
|
∙ |
|
|
|
|
(7.17) |
|
||||
= = |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Элементарная работа всех внешних сил, приложенных к твёрдому телу,
при поступательном движении равна работе главного вектора всех внешних сил на элементарном перемещении центра масс.
2.Работа при вращательном движении тела
Рассмотрим тело, совершающее вращательное движение относительно
оси z под действием системы n внешних сил (1, 2, … , ) (рис.7.8,а).
Известно, что при вращательном движении точки тела движутся по окружности и их скорости направлены по касательной к окружности (рис. 7.8,б) и пропорциональны расстоянию до оси вращения: vi Ri ,
где – угловая скорость.
Кроме того, из §7.1 известно, что мощность имеет только та составляющая силы, которая направлена по касательной к траектории, то
есть .