- •Сборник задач и методические указания
- •140400.62 “Электроэнергетика и электротехника”
- •Контрольная работа №3
- •2.1. Электромагнетизм
- •2.1.1. Основные законы и формулы
- •2.1.2. Примеры решения задач по электромагнетизму
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •2.2. Колебания и волны
- •2.2.1. Основные формулы Механические колебания
- •Электрические колебания
- •2.2.2. Примеры решения задач по колебаниям и волнам
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •2.3. Волновая оптика
- •2.3.1. Основные законы и формулы Интерференция света
- •Дифракция света
- •Поляризация света
- •2.3.2. Примеры решения задач по волновой оптике
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Р ешение
- •Решение
- •2.4. Квантовая природа излучения
- •2.4.1. Основные законы и формулы
- •2.4.2. Примеры решения задач по квантовой оптике
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •2.5. Элементы квантовой механики
- •2.5.1. Основные законы и формулы
- •2.6. Физика атомов
- •2.6.1. Основные законы и формулы
- •2 .6.2.. Примеры решения задач по квантовой механике и физике атома
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •2.7. Физика ядра
- •2.7.1. Основные законы и формулы
- •2.7.2. Примеры решения задач по ядерной физике
- •Решение
- •Решение
- •3. Задачи для контрольных работ №3 и №4
- •Варианты контрольных заданий Контрольная работа №3
- •Контрольная работа №4 Квантовая оптика. Элементы квантовой механики. Физика атомов и ядра
- •Приложение Основные физические постоянные
- •Библиографический список
- •140400.62 “Электроэнергетика и электротехника”
- •Составители:
- •394026 Воронеж, Московский просп.,14
- •140400.62 “Электроэнергетика и электротехника”
Решение
В данном случае интерферируют лучи 1 и 2, отраженные от двух поверхностей тонкого воздушного клина (см. рис.). Наблюдаемые на поверхности клина интерференционные полосы будут полосами равной толщины, представляя собой геометри- ческое место точек, соответствующих одинаковой толщине клина.
Пусть точки А,В соответствуют двум соседним интерферен- ционным полосам. Проведя прямую ВС, параллельную нижней пластинке, и учитывая, что искомый угол весьма мал, имеем
(1)
где hA, hB — толщины воздушного клина в точках А, В.
Предположим для определенности, что АВ — расстояние между темными интерференционными полосами. Тогда обе величины hA, hB найдем, приравняв правые части формул и . Так как i2 = 0, n = 1 (воздух) и h > 0, то
h = (k + 1) λ0./2. (2)
Поскольку величины hA, hB относятся к соседним полосам, то в формуле (2) числа k, соответствующие величинам hA, hB должны отличаться на единицу. Следовательно,
(3)
Легко, убедиться, что к такому же результату придем, предположив, что АВ есть расстояние между соседними светлыми полосами. Теперь из формулы (1) с учетом результата (3) найдем
= 0N/2l = 510-4 рад = 140.
Пример 3. Сферическая поверхность плосковыпуклой линзы (n1=1,52) соприкасается со стеклянной пластинкой (n2 = =1,7). Пространство между линзой, радиус кривизны которой R= =1м, и пластинкой заполнено жидкостью. Наблюдая кольца Ньютона в отраженном свете (λ0 = 0,589 мкм), измерили радиус rk десятого темного кольца. Определить показатель преломления жидкости nж в двух случаях: 1) rk = 2,05 мм, 2) rk = 1,9 мм.
Решение
Предположим, что показатель преломления жидкости nж удовлетворяет одному из двух неравенств:
nж < n1< n2; n1 < п2 < nж. (1)
Тогда для темных колец будет верна формула
.
Так как , получим nж = kR0 /rk2.
Выполнив вычисления, найдем:
1) nж1 = 1,41; 2) nж2 = 1,63.
Теперь пусть
n1 < nж < n2. (2)
В этом случае для темных колец верна формула
.
Тогда Выполнив вычисления, получим:
1) nж1 = 1,34; 2) nж 2 = 1,55.
Сравнив результаты вычислений для обоих случаев (очевидно, соответствующих двум разным жидкостям), видим, что в первом случае (nж1=1,41; nж1=1,34) значения показателя преломления жидкости удовлетворяют одному из неравенств (1), но не удовлетворяют неравенству (2). Следовательно, для первой жидкости nж1=1,41. Во втором случае (nж2=1,63; nж2= =1,55) выполняется только неравенство (2). Следовательно, для второй жидкости nж2 = 1,55.
Пример 4. На щель шириной а =0,1мм падает нормально монохроматический свет с длиной волны λ=500нм. Дифракцион- ная картина проецируется на экран, параллельный плоскости щели, с помощью линзы, расположенной вблизи щели. Опреде-лить расстояние L от экрана Э до линзы, если расстояние l между первыми дифракционными минимумами, расположенными по обе стороны центрального максимума, равно 1см.