книги / Общая физика. Оптика
.pdf4. Зарисовать несколько вариантов дифракционной к тины и объяснить их на качественном уровне.
Определение ширины щели
1.Убрать линзу.
2.Укрепить экран со щелью в рейтере 3.
3.Регулируя ширину щели и расстояние до экрана 4, по лучить чёткую дифракционную картину.
4.Измерить расстояние между центрами дифракционных максимумов 1-го, 2-го и 3-го порядка (/,, /2, /3).
5.Измерить расстояние от щели (3) до экрана L (4).
6.По формулам
fesintp* = ±(к + —) \ ,
sincp* » tgcpA= ^L-
определите ширину щели.
7. Рассчитать среднее значение и погрешности измерения.
Определение длин волн спектральных составляющих естественного света
1.Укрепить экран с дифракционной решёткой в рейтере 3
иустановить его соосно с источником естественного света.
2.Получить на экране чёткую дифракционную картину в виде ряда вертикальных монохроматических полос.
3.Измерить расстояние между центрами полос красного,
синего и зелёного цвета в 1-м и 2-м порядках.
4.Измерить расстояние от решётки до экрана.
5.По формулам (19) и (21) с учетом значения постоянной решётки (постоянная решётки сообщается преподавателем) оп ределить длины волн соответствующих спектральных линий.
6.Для каждого цвета рассчитать среднее значение.
Контрольные вопросы
1. Каковы характерные особенности лазерного излуче
ния?
2. Как изменяется интенсивность в центре дифракцион ной картины при дифракции Френеля в зависимости от числа открытых зон?
3. Что происходит с дифракционной картиной Фраунго фера при увеличении (уменьшении) характерного размера пре пятствия?
4.В чём качественное отличие распределения интенсив ности дифрагированного света, обусловленной дифракцией Френеля и Фраунгофера?
5.Как изменяется дифракционная картина при увеличе
нии ширины щели?
6. Как качественно изменяется дифракционная картина с увеличением числа штрихов на единицу длины при дифракции Фраунгофера на одномерной дифракционной решётке?
Задания для отчета по лабораторной работе
1.Имеется круглое отверстие в непрозрачной преграде, на которое падает плоская световая волна. За отверстием распо ложен экран. Что будет происходить с интенсивностью света в центре наблюдаемой на экране дифракционной картины, если экран удалять от преграды?
2.Точечный источник света с X = 500 нм помещен на рас стоянии а = 0,5 м перед непрозрачной преградой с отверстием
г= 0,5 мм. Определить расстояние b от преграды до точки, для которой число m открываемых отверстием зон Френеля будет равно: а) 1,6) 5, в) 10.
3.Между точечным источником света и экраном помес тили диафрагму с круглым отверстием, радиус которого г мож но менять. Расстояния от диафрагмы до источника и экрана а= 100 см и Ъ = 125 см. Определить длину волны света, если максимум освещенности в центре дифракционной картины на экране наблюдается при г\ = 1,00 мм и следующий максимум при г2= 1,29 мм.
4.Расстояние от точечного источника света (А. = 0,5 мкм) до плоской диафрагмы с круглым отверстием радиусом г = 1 мм
иэкраном составляет а = I м. Определить расстояние Ъот экра на до диафрагмы, при котором отверстие открывало бы для цен тральной точки Р три зоны Френеля.
5.Как изменится интенсивность света в точке Р (см. за дачу 4), если убрать диафрагму совсем?
6.На узкую щель падает нормально монохроматический свет. Угол ф отклонения пучков света, соответствующих второй светлой дифракционной полосе, равен 1°. Скольким длинам волн падающего света равна ширина щели?
7.На щель шириной Ь = 20 мкм падает нормально парал
лельный пучок монохроматического света (А. = 500 нм). Найти ширину изображения щели на экране, удаленном от щели на расстояние / = 1 м. Шириной изображения считать расстояние между первыми дифракционными минимумами, расположен ными по обе стороны от главного максимума освещенности.
8.Свет с длиной волны 0,5 мкм падает на щель шириной 10 мм под углом 30° к ее нормали. Найти угловое положение первых минимумов, расположенных по обе стороны централь ного максимума.
9.Свет падает на щель по нормали. Будет ли перемещать ся по экрану дифракционная картина от щели при перемещении щели параллельно самой себе?
10.Высота прямоугольной щели вдвое больше ее шири ны. В какой плоскости свет будет размыт на больший угол - в
горизонтальной или в вертикальной?
11. Дифракционную решетку, постоянная которой d = = 0,004 мм, освещают светом с длиной волны X = 687 нм. Найти угол дифракции для спектра второго порядка.
12. Определить длину волны Хг для линии в дифракцион ном спектре третьего порядка, совпадающей с изображением линии спектра четвертого порядка, у которой длина волны Xi =
=490 нм.
13.Какова ширина спектра первого порядка, полученно
го на экране, отстоящем на расстоянии L = 3 м от дифракцион ной решетки с периодом d —0,01 мм? Длины волн спектра за ключены в пределах от Х\ = 0,38 мкм до Х^= 0,76 мкм.
14. Свет, падающий нормально на дифракционную ре шетку, состоит из двух резких спектральных линий с длинами волн А-1 = 490 нм (голубой свет) иХ2 = 600 нм (оранжевый свет). Первый дифракционный максимум для линии с длиной волны Х| располагается под углом (р = 10°. Найти угловое расстояние Д<р между линиями в спектре второго порядка.
15. При падении на дифракционную решетку монохрома тического света первый дифракционный максимум наблюдают под углом дифракции <pi = 6,9°, а последний - под углом ф2 = = 74°. Чему равен максимальный порядок спектра для данной решетки?
16. Какой наименьшей разрешающей силой R должна об ладать дифракционная решетка, чтобы с ее помощью можно было разрешить две спектральные линии калия (A-i = 578 нм и Х2 = 580 нм)?
17. С помощью дифракционной решетки с периодом d = = 20 мкм требуется разрешить дублет натрия (Я., = 589,0 нм и Х2 = 589,6 нм) в спектре второго порядка. При какой наимень шей длине / решетки это возможно?
18.Определить угловую дисперсию Дфдля угла дифрак ции <р = 30° и длины волны X = 600 нм.
19.Дифракционная решетка шириной 2,4 см содержит 16 000 штрихов. Определить ее угловую дисперсию в первом и втором порядках.
20.Угловая дисперсия Дф дифракционной решетки для излучения некоторой длины волны (при малых углах дифрак ции) составляет 5 нм. Определить разрешающую силу R этой решетки для получения той же длины волны, если длина / ре шетки равна 2 см.
Номер |
|
Номера вопросов и задач |
|
||
|
|
Баллы |
|
||
вар. |
|
|
|
||
1 |
1 |
1 |
2 |
||
|
|||||
1 |
1 |
6 |
11 |
16 |
|
2 |
2 |
7 |
12 |
. 17 |
|
3 |
3 |
8 |
13 |
18 |
|
4 |
4 |
9 |
14 |
19 |
|
5 |
5 |
10 |
15 |
20 |
Лабораторная работа № 4 ЯВЛЕНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТА
Цель работы - ознакомление с поляризаторами света на примере стопы Столетова; определение степени поляризации частично поляризованного света.
Приборы и принадлежности: оптическая скамья, источ ник света, анализатор (стопа Столетова), конденсорная линза, набор стеклянных пластинок (стопа), фотодиод ФД-2, измери тельный прибор.
Сведения из теории
Явление поляризации типично для поперечных волн. Из электромагнитной теории следует, что световая волна попереч на. Колебания вектора напряженности электрического поля Е происходят перпендикулярно направлению распространения волны. Обычные источники света излучают естественный свет, в котором направление колебаний вектора Е, оставаясь перпен дикулярным направлению распространения, быстро и беспоря
дочно меняется. Поэтому естественный свет |
|
||||
обладает статистически осевой симметрией |
|
||||
относительно направления его распростра |
|
||||
нения. |
Схематически |
естественный свет |
|
||
изображается так, как показано на рис. 1. |
|
||||
В поляризованном свете такой сим |
|
||||
метрии |
нет. |
Поляризованным называется |
|
||
свет, в котором направление колебаний |
|
||||
упорядочено каким-либо образом. |
|
Рис. 1 |
|||
Линейно-поляризованным или плос- |
|
||||
кополяризованным называется свет, в кото |
|
||||
ром вектор Е имеет одно единственное на |
|
||||
правление колебаний (рис. 2). Плоскость, |
|
||||
проходящую через вектор Е, и направление |
|
||||
распространения волны |
называют |
плоско |
|
||
стью поляризации (по старой терминоло |
|
||||
гии —плоскостью колебаний). |
|
Рис. 2 |
|||
Если по мере распространения света |
|||||
направление |
колебаний |
вектора Е |
повора- |
|
чивается так, что конец вектора Е описывает эллипс, то такой свет на зывается эллиптически-поляризован- ным (рис. 3). В частном случае, когда конец вектора Е описывает окруж ность, свет называется поляризован
ным по кругу.
Частично поляризованным на зывается свет, в котором есть пре имущественное, но не единственное направление колебаний вектора Е (рис. 4). Частично поляризованный свет можно рассматривать как смесь естественного с линейно-поляризо ванным.
Для получения поляризованно го света используют различные спо собы: отражение и преломление света на поверхности диэлектрика, прохо ждение света через поляризатор.
При отражении и преломлении света на границе раздела двух диэлектриков свет частично поляризуется. Преимущест венное направление колебаний вектора Е в отраженной волне перпендикулярно плоскости падения, а в преломленной - рас положено в плоскости падения. Доля поляризованного света за висит от угла падения и показателя преломления п. Д. Брюстер экспериментально установил, что максимальная поляризация достигается, когда отраженный луч перпендикулярен к прелом ленному. Это легко показать, если угол падения ЭБ (угол Брю стера) удовлетворяет условию
tg = ” |
(1) |
При этом отраженный свет линейно поляризован перпен дикулярно плоскости падения, а преломленный - поляризован частично, но степень поляризации его максимальна (закон Брю стера). Для увеличения степени поляризации прошедшего света используют несколько стеклянных пластинок (стопа Столетова).
Линейно-поляризованный свет можно также получить, пропустив естественный свет через поляроид, который про пускает колебания электриче ского вектора только одного на правления. Поляроиды пред ставляют собой искусственно приготовленные коллоидные пленки, служащие для получе ния поляризованного света.
Наиболее распространенным материалом для приготовления поляроидов является герапатит —соединение йода с хинином. Этот материал вводят в целлулоидную или желатиновую плен ку. В ней кристаллы герапатита каким-либо способом (обычно механически) ориентируются своими осями в одном и том же направлении. Полученное вещество поглощает световые коле бания одного из двух взаимно перпендикулярных направлений. Существуют и другие способы получения поляризованного све та (например, используя явление двойного лучепреломления, рассеяния света).
Всякий прибор, служащий для получения поляризованно го света, называется поляризатором. Тот же прибор, применяе мый для исследования поляризации света, называется анализа тором. Таким образом, некоторые кристаллы или поляроиды могут служить и поляризаторами и анализаторами.
Допустим, что два поляризатора поставлены друг за дру гом так, что их оси О и Oi образуют некоторый угол <р (рис. 6). На первый поляризатор падает естественный свет интенсивно сти /ест, он пропускает колебания электрического вектора, па раллельные оси О, амплитуда которых Ео и интенсивность /<>. Второй поляризатор (анализатор) пропускает колебания элек трического вектора, параллельные оси Oi амплитуда которых Е и интенсивность I. Разложим Е на вектор Е ц, параллельный оси
Oi второго поляроида, и вектор Ej., перпендикулярный к ней (рис. 7). Составляющая Ej. будет задержана вторым поляризато ром. Через второй поляризатор пройдет свет с электрическим
о
Рис. 6 Рис. 7
вектором Е к, длина которого Е = £0cos <р. Интенсивность света, прошедшего через второй поляроид,
/ = /0 cos2 ф |
(2) |
Соотношение (2) называется законом Малюса.
Для естественного света все значения угла ф между на правлением колебаний электрического вектора и осью первого поляризатора равновероятны. Поэтому доля света, прошедшего
через поляризатор, будет равна среднему значению |
соз2ф, |
т.е. 1/2 |
|
ест • |
|
Таким образом, интенсивность света, прошедшего через |
|
оба поляризатора, |
|
/ = |
(3 ) |
Если пропустить частично поляризованный свет через по ляризатор, то при вращении последнего вокруг направления лу ча интенсивность прошедшего света будет меняться в пределах от /тах до 7min. Причем переход от /тах до /тт будет происходить плавно при повороте поляризатора на 90°. Степенью поляриза ции называется величина, определяемая по формуле
Р = Anax ^mm
(4)
^ max |
^min |
В частности, для естественного света Imx= /min и Р = 0, а для плоскополяризованного света 1тт= 0 и Р = 1.
Описание установки
На оптической скамье 1 (рис. 8) укреплены осветитель 2, конденсорная линза 3, плита с оправой для стеклянных пласти нок стопы 4, такая же точно стопа пластинок, являющаяся ана лизатором 5, которую можно вращать в плоскости, перпендику лярной лучу, фотодиод б, подключенный к измерительному прибору 7.
3
Порядок выполнения работы
Измерение степени поляризации
Подключить фотодиод к измерительному прибору. Изме рить силу фототока /т при выключенном осветителе, результат занести в табл. 1.
|
|
|
|
|
|
Таблица 1 |
|
N |
/т, |
Лит» |
fmaxj |
|
h, |
|
|
Число |
|
Р |
|||||
мкА |
мкА |
мкА |
мкА |
мкА |
|||
пластинок |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
. . . |
|
|
|
|
|
|
|
> • • |
|
|
|
|
|
|
Включить осветитель.
Поместить набор стеклянных пластинок в оправу стопы 4. Вращением анализатора добиться минимальной освещенности фотодиода. Измерить /т;„ и занести его значение в табл. 1. Вы числить /| = /mjn- /т. Повернуть анализатор на 90°, при этом ос вещенность фотодиода окажется максимальной, измерить и за нести в табл. 1 /тах. Вычислить h ~ W ~ N
/2+/,
Повторить измерения, убирая по две пластинки. Запол нить таблицу, рассчитать степень поляризации
Построить график зависимости степени поляризации Р от числа стеклянных пластинок в стопе N.
Проверка закона Малюса
Установить в стопу Столетова все пластинки. Поворотом анализатора добиться минимального значения силы фототока. При этом оси поляризатора и анализатора скрещены <р = 90°. Показания занести в табл. 2. Поворачивая анализатор через 10°, измеряйте силу фототока и заносите значения в таблицу.
|
|
|
Таблица 2 |
№ |
____Ф |
cosicp |
I, мкА |
1 |
90 |
|
|
280
370
460
550
640
730
8' 20
910
10 0