книги / Транспортировка нефти, нефтепродуктов и газа
..pdfИзменение числа оборотов с приводом от асинхронныхэлектродви гателей. При применении в качестве привода насоса асинхронного электродвигателя число оборотов можно изменять следующими способами:
—изменением частоты тока, при этом требуется установка специальных преобразователей частоты тока:
—изменением числа полюсов двигателя, что требует слож ных схем переключения полюсов и применяется редко;
—применением механических редукторов или коробок передач, что, как было сказано выше, приводит к ступенчатому изменению числа оборотов, а это нежелательно;
—применением гидравлических муфт, регулирование при этом возможно плавное и автоматическое, но устройство гидро муфт довольно сложное;
—применением электромагнитных муфт, регулирование оборотов при этом возможно плавное и автоматическое, устойчиво
вработе, поэтому находит широкое применение.
Регулирование производительности путем переключения режима работы насосов. Данный способ заключается в переключении основных насосов центробежного типа с параллельного включе ния на последовательное, или наоборот. Схемы работы насосов в этих режимах показаны на рис. 3.24 и 3.25.
При последовательном включении насосов складываются напоры насосов, в результате суммарная характеристика насосов перемещается вверх по оси ординат. В этом случае точка пересе чения характеристик трубопровода и насосов смещается вправо и увеличиваются производительность перекачки и напор.
При параллельном включении насосов складываются произ водительности характеристик насосов при неизменном напоре, в результате суммарная характеристика насосов становится положе.
сс
Рис. 3.24. График суммарной характеристики насосов,
соединенных последовательно
162
Рис. 3.25. График построения суммарнойхарактеристики двух насосов, соединенныхпараллельно
В этом случае точка пересечения характеристик трубопровода и насосов смещается вправо и увеличивается производительность перекачки, но снижается напор.
Применение байпасной (перепускной) линии. Способ регули рования производительности осуществляется путем перепус ка части жидкости с нагнетания насоса на всасывание через байпасную линию с задвижкой. Способ простой в обращении, но не экономичен, так как затраты мощности остаются преж ними.
Изменение давления на выходе из НПС (способ дросселирования потока). Этот способ осуществляется применением специальных редукционных клапанов, которые устанавливаются на нагнета тельном трубопроводе насосов НПС. Простейшее регулирование этим способом можно осуществлять частичным закрытиемоткрытием задвижки на нагнетательной линии насосов. Способ дросселирования на практике широко применяется, так как является наиболее рациональным и может осуществляться в ав томатическом режиме.
Контрольные вопросы для проверки знаний
1.Назначение лупингов и вставок большего диаметра на маги стральном трубопроводе.
2.Способ регулирования режима перекачки методом измене ния диаметров колес центробежных насосов.
3.Способ регулирования режима перекачки методом измене ния числа оборотов насоса с приводом насоса от синхронного электродвигателя.
163
4.Способ регулирования режима перекачки методом изме нения числа оборотов насоса с приводом насоса от асинхронного электродвигателя.
5.Способ регулирования режима перекачки методом изме нения числа оборотов насоса с применением редукторов с электро магнитными муфтами.
6.Способ регулирования режима перекачки методом измене ния числа оборотов насоса с применением редукторов с гидравли ческими муфтами.
7.Способ регулирования режима перекачки методом подпора на приеме насосной станции.
8.Способ регулирования режима перекачки методом пере ключения схемы работы центробежных насосов с последователь ного включения на параллельное, и наоборот.
9.Способ регулирования режима перекачки методом пере пуска жидкости через байпас.
10.Способ регулирования режима перекачки методом дроссе лирования давления на выходе из НПС.
Раздел 4. РАСЧЕТ МАГИСТРАЛЬНОГО ГАЗОПРОВОДА
4.1. Основные определения и свойства газов
ата — единица измерения абсолютного давления Рабс; ати — единица измерения избыточного давления Рюб; am — единица измерения атмосферного давления РйТ.
Газовые смеси. Любой природный газ — это смесь газов. Со став смеси может быть выражен в объемных, мольных и массовых долях.
Дросселирование — это процесс изменения состояния газа — его объема и давления. При прохождении газа через задвижки, регулирующие клапаны, сужения газопроводов происходит его резкое расширение. Процесс, при котором происходит необрати мое превращение работы, затрачиваемой на изменение давления при движении газа, в теплоту, называется дросселированием.
На компрессорных станциях и газорегулировочных пунктах снижение давления до требуемой величины осуществляется с помощью специального устройства, которое называется дроссе
лирующим клапаном илирегулятором.
Дросселированием газа в газопроводе можно считать процесс распределения газа по его длине по величине падения давления. Процесс дросселирования газа в газопроводе сопровождается охлаждением газа. Снижение температуры газа при движении его по газопроводу из-за эффекта Джоуля — Томсона можно объяснить следующим образом. Принято считать, что дроссельный процесс энергетически изолирован от внешней среды. В этом случае внутренняя энергия газа остается неизменной. Внутрен няя энергия включает в себя кинетическую энергию молекул и потенциальную энергию их взаимодействия. Газ при движении по газопроводу расширяется. В результате увеличивается рассто яние между молекулами и, следовательно, возрастает потен циальная энергия их взаимного притяжения. Но, поскольку внутренняя энергия, как было сказано, остается неизменной,
165
увеличение потенциальной энергии сопровождается уменьшени ем кинетической энергии молекул, то есть снижением температу ры газа. Эффект снижения температуры газа при дросселирова нии характеризуется коэффициентом Джоуля — Томсона
D\ = (dT/dp)v |
(4.1) |
Количество газа принято определять не по массе, а в объеме, приведенном к стандартным условиям.
Расход газа выражают в единицах массы и в единицах объ
ема:
—массовыйрасход при отсутствии путевых отборов или под качек из магистрального газопровода не изменяется по длине газопровода.
—объемный расход возрастает, так как давление по дли не газопровода снижается. Объемный расход на входе в ком прессор, то есть при условиях всасывания, называется объем ной подачей. Объемный расход, приведенный к стандартным усло виям, называется коммерческим. Коммерческий расход, аналогич но массовому расходу, по длине газопровода остается неизмен ным.
Условия состояния газа
—Стандартные условия — при давлении Р= 0,1013 МПа (1,013 кг/см2) и температуре 7Т=273°К (0°С).
—нормальные условия — при давлении Р= 0,1013 МПа (1,013 кг/см2) и температуре 7’=293°К (20 °С).
Для пересчета параметров, характеризующих состояние газа, на нормальные или стандартные условия применяются следую щие формулы:
—При приведении газа к нормальным условиям
V0= К=273,16/У(273,16 + /)Р0. |
(4.2) |
— При приведении газа к стандартным условиям |
|
V20= К= (273,16 + 20)^/(273,16 + t)PQ, |
(4.3) |
где Vo — объем газа при нормальных условиях;
К— объем газа при заданном давлении и температуре в °С: Ро-нормальное давление газа (101,325 кПа);
Pt —давление газа в момент измерения объема при температуре
t°С;
273,16 — нормальная температура в °К;
V2o — объем газа при стандартных условиях, при температуре 273,16 + 20 =293,16°С, давлении Р0.
166
Физические свойства газа
—Плотность газа р зависит от давления и температуры, по этому в индексе плотности указываются давление и температура. Если расчеты ведутся при стандартных условиях, то эти данные, как правило, не проставляются. Обратная величина плотности
v= 1/р называется удельным объемом. Врасчетах еще пользуются
относительной плотностью по воздуху А= p/pB(m-
—Вязкость газа — свойство, характеризующее величину внут реннего трения и, соответственно, величину сопротивления при его движении в трубопроводе. Вязкость газа в отличие от вязко сти нефти увеличивается при повышении температуры. Такое явление можно объяснить понятием динамическая вязкость — rj. Динамическая вязкость газа определяется количеством движения, переносимым молекулами при переходе их из одного слоя в дру гой. При увеличении температуры возрастает скорость движения молекул и, следовательно, переносимое количество движения. Поэтому при повышении температуры вязкость газа возрастает. Зависимость динамической вязкости г\ от температуры Т описы вается формулой Сётерленда
Л =Ло(77273)1'5 • (273 + С)/(Т+ С), |
(4.4) |
где г|0—вязкость при 273°К;
С —постоянная величина.
—Теплоемкость (массовая удельная) — это количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы газа на один гра дус: c= —dq/dT. Теплоемкость зависит от природы газа и от про исходящего термодинамического процесса. Так при нагревании газа:
—при изохорическом процессе подводимое тепло q идет на
увеличение внутренней энергии и;
—при постоянном объеме с0 =dq/dT=du/dT,
—при изобарическом подводимое тепло идет также и на со вершение работы.
Теплоемкость при постоянном давлении равна
ср =dq/dT=d(u + pv)/dT= di/dT. |
(4.5) |
Функция i=u+pv называется энтальпией (теплосодержанием)
газа.
Эффект Джоуля — Томсона — это изменение температуры реального газа при дросселировании.
167
4.2. Законы газового состояния
Воснове физических свойств газов и законов газового состоя ния заложена молекулярно-кинетическая теория газов. Большин ство законов газового состояния было выведено для идеального состояния газа.
Идеальным газом принято считать такой газ, молекулярные силы которого равны нулю, а объем самих молекул бесконечно мал по сравнению с объемом межмолекулярного пространства.
Реальный газ. Молекулы реальных газов помимо энергии пря молинейного движения обладают энергией вращения и колеба ния. Они занимают некоторый объем, то есть имеют конечные размеры. Законы для реальных газов несколько отличаются от законов для идеальных газов. Это отклонение тем больше, чем выше давление газов и ниже их температура, оно учитывается введением в соответствующие уравнения поправочного коэффи циента сжимаемости.
При транспортировании газов по трубопроводам под высо ким давлением коэффициент сжимаемости имеет очень большое значение. Так при давлениях газа в городских газовых сетях до 1 МПа (10 кгс/см2) законы газового состояния для идеального газа достаточно точно отражают свойства природного газа. При более высоких давлениях или низких температурах применяют уравнения, учитывающие объем, занимаемый молекулами, и силы взаимодействия между ними, или вводят в уравнение для идеального газа поправочные коэффициенты, то есть коэффици енты сжимаемости газа.
Рассмотрим основные законы газового состояния.
4.2.1. Законы газового состояния для идеального газа
Закон Бойля—Мариотта: «Произведениевеличины объемагазана величинусоответствующегоэтомуобъемудавления газапри постоянной температуре всегда остается постоянной величиной».
Газы изменяют свой объем при изменении давления. Опыт ным путем установлено, что если определенное количество газа подвергать различным давлениям, то его объем будет изменяться обратно пропорционально величине давления. Эта зависимость выражается формулой
P\/P7 =V2/VXили V2 = (PlVl)/P2, |
(4.6) |
где Р\ и V\— первоначальные объем и давление газа,
Р2и К2 — объем и давление газа после сжатия (расширения).
168
р
Рис. 4.1. График изобарического (1—а) и изотермического (2—в) процессов
Из формулы (4.6) можно получить следующую математиче скую зависимость:
V\Pi = V2P2 = VnPn= const. |
(4.7) |
Это означает, что произведение величины объема газа на величину соответствующего этому объему давления газа при по стоянной температуре всегда остается постоянной величиной.
Такое заключение имеет большое практическое значение при эксплуатации газопроводов и газового хозяйства. Закон БойляМариотта позволяет определять объем газа при изменении его давления, и наоборот, величину давления при изменении его объема при условии, что температура остается постоянной. За висимость изменения давления и объема при постоянной темпе ратуре показана на рис. 4.1.
Зависимость между объемом и плотностью выражается фор мулами:
Vi/V2 =Р2/Ри |
(4.8) |
Рг/Р^Рг/Рь |
(4.9) |
Р2 = (Р2Рд/Ри |
(4.Ю) |
где ^и К 2- объемы, занимаемые газом; Р2и Рх— соответствующие объемам давления газа;
Pi ир2— плотности газа, соответствующие объемам.
Из последних формул можно сделать вывод:
— при одной и той же температуре плотности газа прямо про порциональнадавлению, подкоторымнаходитсягаз, тоесть чембольше давление — тем больше будет плотность.
П ример. Объем газа при давлении 760 мм рт. ст. итемпературе 0°С составляет 300 м3. Какой объем займетэтот газ при абсолютномдавлении, равном 2280 мм рт. ст., и при той же температуре?
760 мм рт. ст. = 101329 Па= 101,3 кПа;
169
2280 мм рт. ст. = 303 987 Па = 304,0 кПа. Расчетной формулой будет формула (4.6)
V2 = (PXVX)/P2.
Подставляем заданные значения Vh Ph Р2в формулу (1) и получим:
V2 = (101,3 • 300): 304,0=99,7 м3.
Закон Гей-Люссака: «При постоянном давлении с повышением тем пературы объем газа увеличивается, а при понижении — уменьшается».
То есть при постоянном давлении объемы одного и того же ко личества газа прямо пропорциональны их абсолютным температу рам. Математическая зависимость этого соотношения имеет вид
V2/Vl= T2/T1, |
(4.11) |
где PJ и V2— объемы газа до и после изменения температуры; Тхи Т2. — соответственно температуры газов, °К.
Из формулы видно, что если нагревать определенный объем газа при постоянном давлении, то объем его увеличится во столь ко раз, во сколько раз увеличится температура. Отсюда можно сделать важный вывод:
— «при нагревании газа на 1 градус при постоянном давлении его объемувеличится в 1/273,16раза, то есть на постоянную величину».
Эта постоянная величина называется коэффициентом терми ческогорасширения газа и обозначается буквой р.
Р= 1/273,16 = 3,66-10"3. |
(4.12) |
Тогда закон Гей-Люссака можно сформулировать так:
«Объем данноймассы газа при постоянном давлении естьлинейная
функция температуры»: |
|
К=К0(1 + р-/) |
(4.13) |
К= К (1 + 1/273) = К0 [(273 + 0/273]; |
(4.14) |
К= К0 (7/273). |
(4.15) |
График протекания изобарического процесса показан на рис. 4.1.
Закон Шарля: «При постоянном объеме абсолютное давление не изменного количества газа прямо пропорционально его абсолютным температурам».
Закон Шарля выражается математической формулой
Pi /Рг + Т2/71 или Р2= Р, • Т2 /Ти |
(4.16) |
170
где PJP2— абсолютные давления, в ата\ r 2/Ti — абсолютные температуры, в К.
Из формулы можно сделать вывод:
— при постоянном объеме давление газа при нагревании увеличи вается во столько раз, во сколько раз увеличивается его абсолютная температура.
П ример. При температуре газа, равной 27°С, его давление равно 4 МПа. Каким будет избыточное давление этого газа при температуре газа +47 °С?
Начальная абсолютная температура газа Г, = 27+ 273= 300°К, конечная абсолютная температура газа Т2=47 + 273= 320°К.
Атмосферное давление равно 0,1 МПа, тогда абсолютное давление газа до нагревания будет4 МПа+0,1 МПа=4,1 МПа.
Искомое абсолютное давление газа по формуле (4.15) будет равно
Р2 = (4,1 *320)/300 = 4,37 Мпа.
Следовательно, избыточное давление газа после нагревания будет равно
Л,пб = 4,37-0,1 =4,27 МПа
Закон Авогадро: «Вравных объемахлюбых газов, взятых при одинако вых температурах и одинаковом давлении, содержится одинаковое число молекул»,
или «Равное числомолекуллюбых газов занимает один и тот же объем при нормальныхусловиях».
1 грамм-молекула (г-моль) любого газа при нормальных условиях занимает объем 22,4 л. Этот объем называют молярным объемом, или
постоянной Авогадро.
В 1 молелюбого вещества содержится одинаковое число молекул, равное 6,06 • 1023. В системе измерения СИ используется понятие ки ломоль, равный 6,06-1026.
1 киломольлюбого газа при нормальныхусловиях(0°Си 1013 кПа) занимает объем 22,4л. Зная эту величину, можноопределитьплотность любого газа по формуле:
Р= М /22,4 кг/м3. |
(4.17) |
Пример. Определить плотность метана при 0°С и 101,3 кПа. Решение: PcluМсп,122А =(12+4)/22,4= 0,71 кг/м3
Уравнение Клапейрона — Менделеева. Если происходит одно временное изменение объема, давления и температуры газа, то в этом случае одновременно действуют законы Бойля — Мариотта и Гей-Люссака.
V=VX(PJP-T/TX) |
(4.18) |
171