Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Пермский национальный исследовательский политехнический университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги / Малогабаритные генераторы накачки полупроводниковых лазеров

..pdf

Скачиваний:

Добавлен:

12.11.2023

Размер:

14.32 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 2021 / 2221 22 > Следующая >>>

Фотоэлектрическую регистрацию интерферограмм рассмотрим, для случая измерений с квантовым генератором непрерывного действия, т.е. когда за время сканирования интерференциальной картины спектр лазера не изменяется. Сканирование обычно осуществляется изменением геометрической Лт или оптической п0 hT толщин интерферометра интерференционная картина иссле дуется в центре поля или для малых углов отклонения от центра В случае мед ленного отклонения интерференциальной структуры обычно используется изме нение оптической толщины интерферометра Фабри-Перо.

Кратко рассмотрим устройство и принцип действия приборов интерферен ционной оптики. И н т е р ф е р о м е т р Ф а б р и - П е р о (рис. 4.8) состоит из двух плоских параллельно установленных зеркал, обращенных друг к другу отра жающими слоями. При падении излучения на них возникает множество лучей, интерферирующих друг с другом. На выходе образуется интерференционная картина с характерными максимумами и минимумами интенсивности.

И н т е р ф е р о м е т р со с ф е р и ч е с к и м и з е р к а л а м и (ИСЗ) произ вольных радиусов кривизны является распространенным прибором, принцип действия которого сходен с интерферометром Фабри-Перо. Однако зеркала юстируются таким образом, чтобы ось интерферометра, проходящего через центры радиусбв кривизны зеркал, располагалась как можно ближе к их середине. Пространственное распределение поля внутри ИСЗ и собственные моды (резонансные частоты) находятся путем решения волновых уравнейий ГюйгенсаФренеля. К сожалению, из-за отсутствия у ИСЗ угловой дисторсии их нельзя применять при импульсном излучении.

Рис. 4.8 Рис. 4.9*

Рис.4.8. Схама итерферометра Фабри-Перо: 1 — излучение; 2 — зеркала; 3 - выходной объектив; 4 - интерференционная картина

Рис.4.9. Схема многолучевого интерферометра Физо и вид интерференцион ной картины: 1 - излучение; 2 -г зеркала; 3 - интерференционная картина

К о н ф о к ал ь н ы й и н т е р ф е р о м е т р (КИ) - один из частных случаев ИСЗ, когда фокусы зеркал совмещены и расположены в центре интерферометра В отличие от ИСЗ конфокальный интерферометр не требует строгого согласования

с лазерным пучком,	применяется при исследовании	непрерывного	излучения.
М н о г о л у ч е в о й	и н т е р ф е р о м е т р Физо	(рис. 4.9). В	отличие от

интерферометра Фабри-Перо зеркала в нем не параллельны, а расположены под некоторым углом, что при коллимированном пучке способствует возникновению интерференционной картины, состоящей из эквивалентных полос, параллельных

Ребру угла между зеркалами.

Д в у х л у ч е в ы е и н т е р ф е р о м е т р ы . Из этого класса приборов наиболее

U Легкий

201

распространен интерферометр Майкельсона. Принцип действия и интерфэ-^ ренционная картина сходны с интерферометром Физо. Отличие состоит в рас* пределении интенсивности в интерференционной картине. При измерении длин волн лазерного излучения интерферометр Майкельсона применяется только вместе с фотоэлектрической регистрацией полного светового потока. Необ ходимо, чтобы угол между зеркалами и расходимость коллимированного пучка луча были, минимальными.

4.4. ИЗМЕРЕНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Важное значение в любой области применения лазеров имеют пространст венно-энергетические характеристики излучения лазера: расходимость, неста бильность оси диаграммы распределение плотности мощности и энергии в пучке. Коротко остановимся на особенностях измерения этих параметров [129].

Измерение расходимости и пространственного распределения излучения производится следующим образом. Изменение распределения поля излучения лазера описываается выражением

su ( x 2, y 2)	exp (ik H )			u ( x xy x) d x d y ,
	i H

где к = 2 n / \ - волновое число; к		- длина волны; Я -		расстояние от источника;
х ,у - декартовы координаты.		'		наклона, т.е. ах	= x j H ;
Если перейти от декартовых		координат к углам
то выражение имеет вид
u(ax s ay ,z )	= exp [ i k H (1 + а%/Н + а2у/ Н ) А / (ik H )		Н е х Р [“ ik (a xx x + ау у х) х
* u ( x x>y 1)]dx
и угловое	распределение плотности мощности		в	дальней зоне	(т.е. при
Я » (к/2)(х2+3fmax) описывается		как

Р(аХ9ау) = |~ И exp [ - i (ах х.х + ау у О ] и (х х, у J d x x d y x\ \

т.е. ширина пространственного распределения плотности мощности (энергии) количественно характеризуется углом расходимости.

Существует два определения расходимости - как ширины диапазона углов, в которой интенсивность составляет не менее заданной от максимального зна чения; как углового диаметра круга в дальней зоне, охватывающего заданную часть всего потока излучений с уровнем отсчета 0,9; 0,5; 0,1; 0,01 соответственно. Первое определение приемлемо к одномодовым пучкам. Для измерения расхо димости на практике обычно применяются два метЪда: метод сечений пучка и метод фокального пятна.

Согласно первому методу расходимость вычисляют по формуле

9 = arctg [(d2 - d ,) //] = (d2 - d t)/J,

где «^-диам етры двух поперечных сечений пучка в дальней зоне; / - расстояние между этими сечениями.

202

Согласно второму методу для проведения измерения необходимо поставить на излучатель квадратичный фазовый корректор (линза со сферическими поверх ностями). Это делается для упрощения установки, так как дальйяя зона, например для \ = 0,63 мкм, удалена на несколько десятков метров, что создает опреде

ленные неудобства и увеличивает погрешность. Угловую расходимость при этом определяют по формуле:

0 =	arctgd0//^ d 0/ / ,
где d n -	диаметр сечения пучка в фокальной плоскости; / - фокус линзы.

Измерение угла расходимости ПКГ по первому методу легко осуществляется с использованием люминесцентного визуализатора (ВЛ-1), выпускаемого промышленностью!. Визуализатор имеет набор люминесцентных экранов с раз личной чувствительностью к ИК-излучению. Видимую картину распределения плотности мощности ИК-излучения на экране наблюдают под углом 30-60° к плоскости экрана непосредственно глазом либо с использованием регистри рующей фбто-, телеаппаратуры. ВУ-1 имеет следующие характеристики:

время установления рабочего режима, мин	< 5
диапазон визуализируемых плотностей	5-500; 2-10'2-2*10"э
мощности, Вт/см2	5-500; 2-10'2-2*10"э
диаметр рабочего поля экрана, мм	150

Измерение пространственновременной когерентности полупроводниковых лазеров проводится с помощью аппаратуры для голографических исследований (установок типа УИГ-1м; УИГ-22КМ; УГМ-1), а также с помощью томографических голографических интерферометров типа ТГИ-2М, ИПТ-2.

Приборы для измерения поляризационных параметров лазерного излучения (ИПП) предназначены для автоматического измерения степени и положения плоскости поляризации частично поляризованного непрерывного лазерного излучения или степени эллиптичности и положения главной оси эллипса поляризаци эллиптически поляризованного излучения. Принцип действия таких приборов основан на модулировании потока излучения по амплитуде при прохождении его через анализатор, вращающийся с определенной скоростью [126,130].

Промышленность выпускает измерители поллризационнных параметров типа ИПП-1мм, ИПП-1Э, ИПП-3. Спектральный диапазон измерений в этих приборах составляет 9-11 мкм, плотность мощности 0,1-2,5*105 Вт/ма .

Для ближнего ИК-диапазона используют призмы Николя, Фуко, ГланаТомсона - с воздушной прослойкой, Глазенбрука - с прослойкой из глице рина и т.д.

4 *

203

ПРИЛОЖЕНИЕ 1

REM

+ * *

РАСЧЕТ МОЩНОСТИ

СИГНАЛА

НА

ВХОДЕ

ПУ

* * +

REM

ИНТЕГРИРОВАНИЕ ВЫПОЛНЯЕТСЯ

МЕТОДОМ

УЭДЛЯ

REM

(ИНТЕРВАЛ ИНТЕГРИРОВАНИЯ РАЗБИТ

НА А УЧАСТКА)

REM

Y -

НИЖНИЙ

ПРЕДЕЛ

ИНТЕГРИРОВАНИЯ;

L -

МАССИВ

ПОДЫНТЕГРАЛЬНЫХ

ФУНКЦИЙ;

В -

МАССИВ

ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ЗНАЧЕНИИ

ИНТЕГРАЛОВ;

I - МАССИВ КОНЕЧНЫХ ЗНАЧЕНИИ ИНТЕГРАЛОВ;

1 0

DIM

Z ( 1 3 ) , I < 3 ) , B ( 3 , 2 > , L < 2 )

REM

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОДЫНТЕГРАЛЬНЫХ ФУНКЦИИ

2 0

DEFFN

F (

) 0 2 + ( H * T A N ( Q ) ) / C O S ( . 0 0 1 ) : DEFFN

G ( H ) =

. 0 3 - H * T A N ( . 0 0 1 )

3 0

DEFFN

H ( H ) = F N F ( H ) * 2 * ( W P I / 2 - S Q R ( 1 - F N 6 ( H ) * 2 / F N F ( H ) “ 2 1 -

ARC SI N ( F N 6 ( H ) / F N F ( H ) ) J

DEFFN

A ( H ) = F N H ( H ) * E X P ( ( 2 / ( 3 E 8 * T ) - 2 * G ) * H ) / H ‘ A

5 0

DEFFN

B ( H ) = F N H ( H ) * E X P ( H * ( A * / / P I / ( 9 E 1 6 * T ' 2 ) * ( 2 * R - j y ) -

2 * G ) ) / H * A

6.0

DATA

- 1 Е - 7 , 5 Е - 2 , 3 , 5 Е - 2

7 0

READ

T / G/ Y/Q

8 0 P R IN T " T = " ; T , " G = " ; G

9 0

PRIN T

" Y = " ; Y , " Q = " ; Q

9 5

REM

R -

ВЕРХНИЙ ПРЕДЕЛ

ИНТЕГРИРОВАНИЯ

1 0 0

FOR R = Y + . 5TO20STEP1

1 1 0

P R IN T "

1 1 5

REM

ЦИКЛ

ЗАПОЛНЕНИЯ МАССИВА В

1 2 0

FOR

N= 0T03

1 3 0

M=0

1 AO FOR

J=0T O 13

1A5

REM

M,K -

ИНДИКАТОРЫ

ВЕТВЛЕНИЯ

1 5 0

K=K + 1 0 : I F

M O 0 T H E N ON

1 5 5

REM

ОПРЕДЕЛЕНИЕ

ШАГА ИНТЕГРИРОВАНИЯ -

1 6 0 H = Y + J / 2 * ( R - Y ) / 2 A + N * ( R - Y ) / A

1 7 0

Z ( J ) = F N A ( H ) :M = 1:K = 17 0 :G O T O

1 9 0

1 8 0 Z ( J ) = F N B ( H ) : M = 0

1 9 0

195

REM

ОПРЕДЕЛЕНИЕ

ЧИСЛА

ПОДЫНТЕГРАЛЬНЫХ

ФУНКЦИЙ

ДЛЯ ЗАПОЛНЕНИЯ

МАССИВА

В ПО СТРОКАМ

2 0 0 W = I N T < ( J - 1 ) / 6 )

2 1 0

FOR

0=0T0W - 1

204

* 2 2 0	8 C N , 0 ) = 3 / 2 4 C * ( f i : - Y ) * C 2 ( 0 ) + 5 > * Z ( 0 + W ) + Z ( 0 ^ * W j + t * Z i 0 + 3*U iW
	2 < 0 + 4 * W ) + 5 * Z ( 0 + 5 * W ) + Z ( C + 5 * W ) + Z ( 0 + 6 * W ) ) :NEXT 0
2 3 0	NEXT	N
2 4 0	PRIN T	" R = " ; R ;
2 4 5	REM	ЗАПОЛНЕНИЕ МАССИВА I СУММИРОВАНИЕМ МАССИВА В ПС

	СТОЛБЦАМ,ОПРЕДЕЛЕНИЕ И ПЕЧАТЬ ЗНАЧЕНИЙ L
2 5 0	FOR Р=0Т01
2 6 0	Н Р ) = 0
2 8 0	1 ( P ) = I ( P ) + B < N , P )
2 9 0	NEXT N
3 0 0	К = К + 1 0 : 1F M O O THEN ON К
3 1 0	K=0
320	S = K P )(( . 0 0 3 2 G )/Q ‘ 2)EXP(2GY - 2R/(3E8*T)) :М-1		: К -
	320:G0T0	340

3 3 0 1 = I ( P > * < ( . 0 0 3 2 * G ) / Q “ 2 ) * E X P ( 2 * G * Y - 4 * R * 2 * # P I / ( 9 EI 6 * t - 2 )

				) :G0T0	3 6 0
3 4 0		PRIN T		" P S = " ; S ;
3 5 0		GOTO		3 7 0
3 6 0		PRIN T		" P L = " ; L ;
3 7 0		NEXT		P
3 8 0		NEXT		R
3 8 §	REM		ПЕРЕХОД К		СЛЕДУЮЩЕМУ	ЗНАЧЕНИЮ	ВЕРХНЕГО ПРЕДЕЛА
		ИНТЕГРИРОВАНИЯ, ИЛИ. ЗАВЕРШЕНИЕ ЦИКЛА ПО R
3 9 0		STOP
4 0 0		ENf>
				ПРИЛОЖ ЕНИЕ 2
1C	РЕМ			***МСДЕЛЬ МДП-КЛЮЧА			С CR- Н А Г Р У З К О й * * *
2 0		DIM	Y ( 6 ) , W < 3 ) , A < 3 ) , C ( 3 > , D ( 3 > , E ( 3 ) , F ( 3 ) , A o 8
3 0		PRINT		"ВВЕДИТЕ	ПАРАМЕРЬ:"
4 0		INPUT		" C 1 1 ,C 1 2 M IN , A ,B " ,K 1 , K 4 ,A , B : R E M С				ЗИ,ПАРАМЕТРЫ
				АППР.	С ЗГ.
5 0		INPUT		" C 2 2 M IN ,C » D " ,K 5 ,C ,D :R E M ПАРАМЕТРЫ АППР. С СИ
6 0		INPUT		" E C , R C , R r " ,E ,R 2 , R 1 : R E M			ПИТАНИЕ,R С Т О КА ,R
7 0		INPUT		ГЕНЕРАТОРА				ПАРАМЕТР
7 0		INPUT		" U B X M A X , T B X , T H " , U 1 , T 1 , T 2 : R E M				ПАРАМЕТР
				АППР.	U B X (T )
8 0		INPUT		CP,RH , C 1 , R 3 : R E M		С РАЗ Д Е Л И Т . ,		R НАГРУЗКИ
9 0		INPUT		" H 0 , E P S , T C " , H , E 1 , X
95		REM	НО-НАЧАЛЬНЫЙ ШАГ, E P S - Т О Ч Н О С Т Ь ,ТО-ИСХОДНЫй
				ПАРАМЕТР(ВРЕМЯ)

205

1 0 0	R E M ----------- П О Г О Т О В К А				Г Р А Ф И К И ( Т О Л Ь К О			Д Л Я	И С К Р Ы - 2 2 6 ) -----------
1 1 0 Z / Z 1 , Z 2 = 0 : Z 3 S 0 : А в = Н Е Х ( 1 B 0 0 0 0 C 0 C C C 0 G 0 0 Q ) : R E M											r
1 2 0	P R I N T		/ 1 4 , H E X ( 0 D ) : V 1 = E / 1 4 0 : G 1 = 8 * T 2 / 5 1 2 : R E M							-----------------------J
1 5 0	R E M -------- З А Д А Н И Е			Н А Ч А Л Ь Н Ы Х У С Л О В И Й				Д Л Я	С И С Т Е М Ы Д И Ф . У В - ,
1 6 0 N = 3 : W ( 1 > , Y < 1 ) = 0 : Y < 2 > , W < 2 > = E : Y ( 3 ) , W ( 3 ) = E : R E M											j
1 6 5	REM		N-ЧИСЛО ДИФ.		У Р - Н И й , У ( 1 ) - U		3 H , Y < 2 ) - U			C H , Y < 3 ) - U I
										СРАЗД;----------
2 0 0 R E M — Р Е Ш Е Н И Е С И С Т Е М Ы Д И Ф . У Р - Н И й М Е Т О Д О М .
							Р У Н Г Е - К У Т Т А - М Е Р С О Н А — ,
2 0 5 R E M						С М . С . 1 1 4					I
2 1 0 Е 3 = 0 : G O S U B 4 5 0 : F O R J = 1 T 0 N : R E M											I
2 2 0 A ( J ) = ( J ) * H : Y ( J ) * W ( J ) + A < J ) / 3 : N E X T								J : R E M			I
2 3 0 X = X + H / R : G O S U B 4 5 0 : F O R J = 1 T 0 N : R E M											I
2 4 0 Y ( J ) = W ( J ) + ( A ( J ) + F ( J ) * H ) / 6 : N E X T							J : R E M				i
2 5 0 G O S U B 4 5 0 : F O R J = 1 T 0 N : C ( J ) = F ( J ) * H : R E M
2 6 0 Y ( J ) = W C J ) + A C J ) / 8 . 3 7 5 * C ( J ) : N E X T							J : R E M
2 7 0 X = X * H / 6 : G 0 S U B 4 5 0 : F 0 R J = 1 T 0 N : R E M											1
2 8 0	0 ( J ) = F ( J ) * H : Y ( J ) = W ( J ) + A ( J ) / 2 ^ 1 . 5 * C ( J ) + 2 * 0 ( J ) : R E M										I
2 9 0 N E X T J : X = X + H / 2 : G O S U B 4 5 0 : R E M											j
3 0 0 F O R J = 1 T 0 N : E ( J ) = F ( J ) * H : R E M											,
3 1 0	Y ( J ) = W ( J ) + ( A ( J ) + 4 * 0 ( J ) + E ( J ) ) / 6 : R E M										.
3 2 0 E 2 = A B S < - 2 * A < J ) * 9 * C ( J > - 8 * D < J ) + E < J ) ) / 3 0 : R E M
3 3 0 I F E 2 < = E 1 T H E N 3 5 0 : R E M											I
3 4 0 E 3 = 1 : G 0 T 0 3 7 0 : R E M											I
3 5 0 I F		E 2 > = E 1 / 2 0 T H E N 3 7 0 : R E M									\|
3 6 0 P = P + 1 : R E M											I
3 7 0 N E X T J : I F E 3 = 0 T H E N 4 0 0 : R E M
3 8 0 X s X - H : F 0 R J = 1 T 0 N : Y ( J ) = W ( J ) : N E X T J : R E M
3 - 9 0 H = H / 2 : G 0 T 0 2 0 0 : R E M											'
4 0 0 I F P O N T H E N 4 2 0 : R E M											1
4 1 0 H = H * . H : R E M											1
4 2 0 G O S U B 7 5 0 : R E M				В Ы З О В П О Д П Р О Г Р А М М Ы В Ы В О Д А Р Е З У Л Ь Т А Т О В !
4 3 0	.FOR	J = 1 T 0 N : W ( J ) = Y ( J ) :NEXT				J:GOTO		2 0 0 :R E M ------------------------- 1
4 5 0	R E M ----------------П/Л*			ВЫЧИСЛЕНИЯ		ТЕКУЩИХ		ЗНАЧЕНИЙ------ --------- !
4 6 0	I F	X>T2THEN480:REM							АППРОКСИМАЦИЯ!
4 7 0 U 2 = U 1 * C 1 - E X P ( - X / T 1 ) ) : U = U 2 : G 0 T 0 4 9 0 :R E M										!	!
4 8 0 U = U 2 * E X P ( - ( X - T 2 ) / T 1 ) : R E M									U B X (T )		!
4 9 0	K 2 = K 4 + A * E X P ( - B * Y ( 2 ) ) : R E M					АППР.		C3C(UCM)			!
5 0 0	K 3 = K 5 + C * E X P ( - D * Y ( 2 ) ) :REM					АППР.		CCM(UCH)			!
5 1 0	I F Y ( 1 ) > 1 T H E N 5 3 0 : R E M								АППРОКСИМАЦИЯ!
5 2 0	R 4 = - 9 8 5 5 . 5 * Y ( 1 ) * 1 0 0 0 0 : GOTO					5 8 0 : REM				!	!
5 3 0	I F	Y(1 )*> 3 .5 T H E N 5 50 :R E M								!	!
5 4 0	R 4 = - 5 7 * Y ( 1 ) + 3 . 6 8 : G 0 T 0 580 :R E M									!	!

206

b 5G

I F

Y ( 1 )> 6 T H E N 5 7 0:R E M

56С R 4 = ^ . 4 8 * Y ( 1 ) + 3 . 6 8 : G 0 T 0

580 :K E M

570

R A = - . 0 3 3 3 3 3 3 3 3 * Y C ; ) + I

: R E M

к а н а л а ш з и )

580

S = . 0 1 : 1F Y d ) < 5 . 4 6 6 T H E N 6 2 0 : 1 F

Y(1 ) > 1 2 T H E N 6 0 0 :R E M

590

S = . 3 5 * Y d ) - 1 . 9 : G O T O

6 2C :R E K

АППР.

С Ш З И )

600

S = - . 2 7 5 * Y ( 1 )

+ 5 . 6 : R E M --------------------------------------------------------------------

610

R E M ---------------------

ВЫЧИСЛЕНИЕ

ТЕК УШИ X ИЗНАЧЕНИй

В КЛЯЧЕт

620

1 1 = ( U - Y ( 1 ) ) / R 1 : R E M

ВХОДНОЙ

ТОК!

630

I 4 = ( E - Y ( 2 ) ) / R 2 : R E M

ТОК

ЧЕРЕЗ

RC!

640

I 5 = - ( I 4 * R 2 - E + Y ( 3 ) ) / R 3 : R E M

ТОК

НАГРУЗКИ!

650

I 2 = ( ( ( I 4 - I S - Y ( 2 ) / R 4 - S * Y ( 1 ) ) / K 3 ) - ( I 1 / K 1 ) ) / ( 1 / K 1 +

660

I 3 = I 4 - I 5 - Y ( 2 ) / R 4 - S * Y d

) - I 2

1 / K 2 + 1 / K 3 ) : R E M

:REM

ТОК

ЧЕРЕЗ

С СИ I

670

R £ M

----------

ВЫЧИСЛЕНИЕ

АРГУМЕНТОВ

СИСТЕМЫ ДИФ.

У Р - Н И й — |

680

F ( 1 ) = ( I 1 + J 2 ) / K 1 : R E M '

Г D U 3 M / D T = ( I B X + I C 3 ) / C 3 H

690

F ( 2 ) = I 3 / K 3 : R E M

0 и С И /0 Т = 1 С З /С С И

700

F ( 3 ) = I 5 / C 1 : R E M

L D U C P / D T = I H /C P

710

RETURN

: REM---------------------------------------------------------------------

-------------------------

750

REM-------------------------

П / П ВЫВОДА РЕЗУЛЬТАТОВ------------------------------

760

P R I N T

"ТЕКУЩЕЕ В Р Е М Я - " ; Х * 1 E 6 ; "МКС"

770

P R IN T

"НАПРЯЕИИЯ: U 3 H = " ; Y ( 1 ) ; " U C H = " ; Y ( 2 ) ; " U C P a " ; Y ( 3 )

780

P R IN T

"ТОКИ:

I B X = " ; I 1 ; " l C 3 = " ; I 2 ; " I C H = " ; I 3 ; " I C = " ; I 4

790

P R I N T

" I H = " ; I 5

800

REM

---------ВЫВОД НА

ГРАФОПОСТРОИТЕЛЬ

(ТОЛЬКО

ДЛЯ И С К Р Ы - 2 2 6 )

------

810

Z = Z + H / G 1 : I F Z < 1 T H E N 8 8 0 : S T R ( A n , 6 , 3 ) = H E X ( 0 0 0 0 0 0 ) :

B IN (S T R C A B , 3 , 2 ) , 2 ) = ( R 0 U N D ( Z , 0 ) ) * 6 : P R I N T / 1 4 , А п ; :

S T R (A B , 3 , 2 ) * H E X ( 0 0 0 0 )

820

Y ( 4 ) = U : Y ( 5 ) = I 5 * R 3 : Y ( 6 ) = 0 : F O R J = 6 T 0 1 S T E P - 1 : I F

3 T H E N 8 6 0 : Z 3 = R 0 U N D ( Y ( J ) / V 1 , 0 ) + 1 7 0 - Z 3 : I F Z 3 < 0 T H E N 8 3 0 :

3 I N ( S T R ( A n , 6 , 2 ) , 2 ) = Z 3 * 6 : S T R ( A B , 8 , 1 > = H E X ( 0 0 > : G 0 T 0

84C

830

B I N ( S T R ( A n , 6 , 2 ) , 2 ) = A B S ( Z 3 * 6 ) : S t R ( A B , 8 , p = H E X ( 8 0 )

840

PRIN T / 1 4 , А в ; Н Е Х ( 1 2 1 1 ) ;

850

Z 3 = R 0 U N D ( Y ( J ) / V 1 , 0 ) * 1 7 0

860

NEXT J

870 Z 2 = Z 2 + R 0 U N D ( Z , 0 ) : Z = 0

880

I F Z 2 > = 5 5 T H E N 9 0 0

890

RETURN

900

REM

* * * * * * K O H EU :P R IN T

" C P = " ; C 1 * 1 E 9 ; " Н

RH= " ; R3 ,

"END ":ST OP

910

END

207

ЛИТЕРАТУРА

1.Ривлин JIA , Семенов А.ТЧ Якубович (ХД. Динамика и спектры излучения полупро

водниковых лазеров/Под ред. Л.А.Ривлина.- Ми Радио и связь, 1983.-208 с.

2.Грудень M X , Дьякова КХГЧ Сидорин ЮЛ. Применение мощных решеток полу проводниковых лазеров в системах ночного видения и целеуказания//Зарубежная радиоэлектроника.- 1977,- №12.- С. 84-102.

3.СтельмахЯ.Ф* Швейкин В Х Полупроводниковые лазеры - перспективные изделия

•электронной техники//Электронная промышленность.- 1981.- Вып. 5 -6 ,- С. 30-34.

4.Laser Focus Buyer's Cuide. -1984. - P.90.

5.Photonics Spectra. -1983.-* N 12. - P.81.

6.Laser Focus. -1983. Vol. 19 -N 9. -P . 184.

7.Каталог фирмы IIT Components Laser Diode 6340/2480 E, Ed 4. - 1982.- 16 p. 1985/1986.-280 p.

8.Рябов (XT. Торопкин ГX , Усольцев И.Ф. Приборы квантовой электроники.- Mu Радио

исвязь, 1985.-280 с.

9.Елисеев ПХ. Введение в физику инжекционных лазеров.- Ми Наука, 1983. - 294 с. 10. Laser Focus Buyer's Cuide. Solid state Lasers. -1981.

11. Thompson A. The reliability of practical Ga1-fleAsA\x laser device//IEEEJ.-1979. -

VoLQE. -15 .wNl .-P . 11-13.

12.Olsen G K , Huese GJ4 Ettenberg M. Reability of vaporgroun InGaAl, an InGaAsP Heterojunction laser Structures//IEEE.- 1979.-Vol.QE. -1 5 .- N 8 .- P. 670-688.

13.Эффективная генерация когерентного излучения в инжекционных гетеролазерах/ Ж.И.Алферов, В.М.Андреев,ВКБородулин и др.//Ф ТП.-1971.-Т. 5.-№ 5.-С . 972-973.

14.Инжекционные лазеры на основе гетеропереходов в системе с низким порогом

генерации при комнатной температуре/Ж.И.Алферов, В.МАндреев, Е.Л.Портной

идр.//ФТП. - 1969.- Т. 3 .- С. 1328-1331.

15.Басов КГЧ Крохин О Х , Попов Ю Х Генерация, усиление, индикация инфракрасного

иоптического излучения с помощью квантовых систем//УФН.- 1960.-Т. 72. №2.- С . 161.

16.Шарупич ЯСХ, Тутов КМ . Оптоэлектроника.- Ми Энергоатомиздат, 1984.- 256 с.

17.Мухитдинов М^ Мусаев Э.С. Светоизлучающие диоды и их применение. -Ми Радио

исвязь, 1988.-79 с.

18.	Сигналы и помехи в лазерной локации/В.М.Орлов, И.В.Самохвалов,	Г.М.Креков
19.	и др.; Под ред. В.Е.Зуева. -Ми Радио и связь, 1985. - 264 с.	действия
19.	Низкопороговые мезаодяосковые JnGaAsP/JnP-лазеры непрерывного	действия

(А.=*1,3мкм)/Ж.ИАлферов, К.А.Гацоев, А.Т.Гореленок и др.//Письма в ЖТФ.-1984.-

Т.10, вып. 16.- С.961-964.

20.Laser scanning and recoding: developments and trends Beiser Leo//Laser Focus/ Elec.-opt-1985. - 21,N2, P.'88-90,92, 94-96.

21.Harris Тч UppX Digitae laser beam deflection//Laser Focus.April.-Vol. 26,1967.

22.	Катью Г Л Автоматическое сканирование. -Mu Машиностроение, 1969.- 518 с.
23.	Ребрин PJC Управление оптическим лучом в пространстве. - Ми Сов. радио,1977.-

336 с.

24.Протопопов B A , Устинов КД . Инфракрасные лазерные локационные системы. -Ми Воениздат, 1987,- 175 с.

25.Дрожжин А Х , Михайлова Л Х Акустооптический дефлектор для лазерного знакоформирователя//Электронная промышленность.- 1983.- Вып. 4 .- С.32.

208

26.Балакшин В.Я, Парыгин В.К, Чирков JLE. Физические основы акустооптики.- М.: Радио и связь, 1985.- 279 с.

27.Пат. 4217561 США. Seifres Donald Beam Scanning using pattern distortion. 1978.

28.Пат. 4475200 США. Semiconductor laser beam Scanner. 1981.

29.Климков Ю.М. Основы расчета оптико-электронных приборов с лазерами. -Ми

Сов. радио, 1978.-264 с.

30.Рождественский О Л , Вейнберг В Л , Саттаров Д.К. Волоконная оптика в авиаци онной и ракетной механике/Под ред. ВЛВейнберга. - Ми Машиностроение, 1977.- 169 с.

31.Вейнберг В Л , Саттаров ДЛС Оптика световодов.-Ми Машиностроение, 1977.-319 с.

32.Кучикян ЯМ. Физическая оптика волоконных световодов.-Ми Энергия, 1979.- 191 с.

33.Элион Г., Элион X. Волоконная оптика в системах связи/Пер. с англ, под ред. ЕЛДианова.- Ми Мир, 1981. - 198 с.

34.Киноформные оптические элементы: Методы расчета, технология изготовления/

B. П.Коронкевич, Г.АЛенкова, И.А.Михальцова и др.//Автометрия.- 1985.- № 1.-

C. 1-4.

35.Соединители и узлы ввода излучения для волоконных световодов/Г.В.Велемицын, Н.С.Шевкопляс, КЛКуштанин и др.//Обзоры по электронной технике. Сер. Радиодетали и радиокомпоненты. - Ми ЦНИИ Электроника.-1985.- 35 с.

36.Киноформные линзы. Изготовление линз и исследование их оптических характеристик/В.В.Донцова, В.П.Коронкевич, Г.А.Ленкова, И.А.Михальцова//Автометрия.- 1979. - №1 .- С.75-83.

37.Галун Б Л , Кудрявцева И.В., Шевкунова ТЛ . Малогабаритный генератор накачки полупроводникового квантового генератора//ПТЭ.-1977.- №3.-С . 184-185.

38.К вопросу формирования импульсов тока наносекундной длительности с помощью транзисторов/Б.В.Галун, И.Д.Миценко, И.В.Кудрявцева, Т.П.Шевкунова// Широко полосные устройства СВЧ и системы оптимальной обработки сигналов/Под ред.

Е.И.Машарского, П.С.Вовченко.-Новосибирск: НГУ-НЭТИ. - 1978. - С. 62-68.

39.Волынцев Н.Я, Галун Б.В. Генератор наносекундных импульсов с высокой частотой повторения//ПТЭ.- 1980.- №3 .- С.120.

40.Пауль Р. Транзисторы: Физические основы и свойства/Пер. с нем. под ред. И.А.Палехова.- М.: Сов^радио, 1973.- 504 с.

41.Степаненко И Л Основы теории транзисторов и транзисторных схем. -Ми Энергия, 1973.-608 с.

42.Грехов И.ВП Сережкин Ю.Н. Лавинный пробой р-л перехода в полупроводниках. -Ли Энергия, 1980.- 152 с.

43.Дьяконов В.Я Лавинные транзисторы и их применение в импульсных устройст вах. - Ми Сов.радио, 1973.- 208 с.

44.Демчук М Л , Дмитриев С Л Субнакосекундный полупроводниковый излучатель

света для исследования временных характеристик ФЭУ//ПТЭ, 1988.- № г.- c. 215-216.

45.Игнатьев А Л Полевые транзисторы и их применение. - Ми Радио и связь, 1984.-216 с.

46.Генератор мощных прямоугольных импульсов с наносекундным фронтом и спа

дом/В.Н.Легкий,	Д.Д.Каримбаев, Г.Л.Приходько, Ф.А.Соскин//ПТЭ - 1984.-
№6 .- С.113-114.

47.Дьяконов В.Я Справочник по алгоритмам и программам на языке Бейсик для персональных ЭВМ: Справочник.- Ми Наука, 1987,- 240 с.

48.Бачурин В Л , Ремнев А Л Сильноточные ненасыщенные ключи на составном транзисторе//Электронная промышленность.-1981.- №2 ,- С. 56.

209

9.Мощные импульсные транзисторы на основе арсенида галлия/Ю.М.Задиранов, В.И.Корольков, В.Г.Никитин и др.//Письма в ЖТФ.- 1984.- Т. 10, вып. 16.- С.976-979.

»0. Волощенко Э.И^ Джамалов АЖ Эквивалентные схемы инжекционных лазеров// Зарубежная радиоэлектроника. - 1988. - №10. - С. 26-44.

51.Гаряинов G A , Гаряинов A.G., Плешко BJC Обобщенная модель р-п-р-п-структуры// Электронная техника. Сер. Микроэлектроника. - 1987,- №4 (124).- С. 57-67.

52.Гаряинов С А , Гаряинов АС. Природа индуктивности и отрицательного сопротив ления в приборах с S-образной вольт-амперной характеристикой//Электросвязь.- 1986.- № 6.-0.44-48.

53.Зи.С. Физика полупроводниковых приборов. Кн.1./Пер. с англ, под общей ред. РАСуриса.- Мл Мир, 1984.

54.Кузьмин В А , Сенаторов КЯ . Четырехслойные полупроводниковые приборы.- Мл

Энергия, 1967.- 184 с.

55.Дннисторный импульсный модулятор излучения инжекционного ОКГ/Л.П.Иванов, A. С.Логинов, К.С.Ржевкин, К.Я.Сенаторов//Изв. вузов СССР. Радиоэлектроника.- 1980. - Т. 23, №10.- С. 53-60.

56.Зиенко С Л Формирователи высоковольтных наносекундных импульсов на тирис- торах//ПТЭ .-1984.-№ 3 .- С. 100-103.

57.Тиристорный формирова+ель импульсов тока накачки полупроводникового кван-

-тового генератора/В.В.Беляев, Н.М.Давильковский, Ю.Н.Кальченко, ААМацвейко// ПТЭ.- 1980.- №5 .- С. 135-136.

58.Мощный высоковольтный быстродействующий коммутатор/ВЛБрылевский, И.В.Грехоз, АФ.Кардо-Сысоев, И.Г.Чашников//ПТЭ.- 1982.- №3 .- С. 96-98.

59.Зиенко С Л Формирователи наносекундных импульсов со сложением мощностей тиристорных коммутаторов//ПТЭ.- 1984,- №5 .- С. 107-112.

60.Шмелев КА» Королев Г.В. Источники электропитания лазеров.- Мл Энергоиздат,

1981. -168 с.

61.Дьяконов EUlfЗиенко С.И, Грушенко ЮЛ Импульсные параметры тиристоров в ла винном режиме//ПТЭ,- 1980.- №2 .- С. 117-119.

62.Импульсные тиристоры на основе гетероструктур GaAs-AlGaAs/K).M.3aAHpaH0B, B. И.Корольков, В.Г.Никитин и др.//Письма в ЖТФ. - 1983. - Т. 9, вып. 11.- С.652-655.

63.Григорьев Б Л , Корольков В Л , Рожков А.В. Расчет основных характеристик фотонно-инжекционного импульсного тиристора на основе гетероструктуры// Физика и техника полупроводников.-1988.- Т. 22, вып. 3 .- С. 413-418.

64. Рожков И Л К формированию коротких мощных электрических импульсов.- Дис. канд. техн. наук.- Горький: ГПИ, 1972.- 150 с.

65.Еремин G A , Мокеев О .К, Носов ЮЛ Полупроводниковые диоды с накоплением заряда.- Мл Сов.радио, 1966.-152 с.

66.Галун Б А , Миценко ИА» Говорухин В Л Генератор импульсов тока наносекундной длительности на тиристорах//ПТЭ.- 1977.- №З.т С. 100-102.

67.Мощные дрейфовые обострители с наносекундным временем восстановления/

И.В.Грехов, В.М.Ефанов, А.Ф.Кардо-Сысоев, С.В.Шендерей//ПТЭ.- 1984.- № 5 ,-

C. 103-105.

68.Зиенко С Л Формирование высоковольтных наносекундных перепадов напряжения серийными полупроводниковыми диодами с дрейфовым механизмом восстанов ления напряжения//ПТЭ.- 1984.- №4 .- С. 100-103.

69.Зиенко С Л Формирование высоковольтных субнаносекундных перепадов напря жения полупроводниковыми диодами с задержкой лавинного пробоя//П Т Э .- 1985.~ № 1.-С. 113-117.

210

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 2021 / 2221 22 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги

#
20.11.202310.82 Mб1Линейная алгебра.-1.pdf
#
12.11.202313.06 Mб32Линейная алгебра..pdf
#
12.11.20239.52 Mб3Майкл Джексон. Мадонна. Страницы жизни.pdf
#
12.11.20233.97 Mб0Макромоделирование интегральных микросхем..pdf
#
12.11.20238.18 Mб5Малобазные тензодатчики сопротивления..pdf
#
12.11.202314.32 Mб17Малогабаритные генераторы накачки полупроводниковых лазеров..pdf
#
12.11.202313 Mб3Малоцикловая усталость при неизотермическом нагружении..pdf
#
12.11.20235.71 Mб13Маркетинг (кейсы, задачи, тесты)..pdf
#
12.11.20231.15 Mб0Маркетинг в инновационной сфере..pdf
#
12.11.20231.49 Mб0Маркетинг в отраслях и сферах деятельности промышленный маркетинг..pdf
#
20.11.20235.64 Mб0Маркетинг.-1.pdf