книги / Практическое применение механики разрушения для оценки прочности конструкций
..pdfР и с. 3 4 . Система координат и обозначений для передней кром ки трещины и составляющие напряжений поля напряжений у кончика трещины
трещину и поддающаяся упруго му анализу напряжений, может быть исследована с точки зре ния сопротивления распростра нению трещины. Очевидно, если известно распределение упругих
напряжений в окрестностях вершины трещины в теле произвольной фор мы, то можно вычислить соответствующий коэффициент интенсивности напряжений К. Такой метод экспериментального измерения значений К был использован в работе [6 6 ] . Распределение напряжений у вер шины надрезов определялось фотоупругим способом на моделях из оп тически прозрачных материалов в виде образцов внецентренного рас тяжения и плоских дисков с одним или двумя надрезами, начинающи мися от центрального отверстия, после соответствующего нагружения моделей с использованием метода замораживания. Обработка кривых распределения напряжений в зоне, прилегающей к вершине надреза,
осуществлялась по углу наклона, по средним напряжениям и по макси мальным напряжениям. Полученные величины К сравнивались со зна чениями К, вычисленными аналитически для исследованных образцов с трещинами. Такой эксперимент удачно подтверждает теоретические
решения, причем показано, что метод обработки кривых распределения напряжений по углу наклона дает наилучшее совпадение величин К, найденных фотоупругим способом и аналитически.
Изложению аналитических решений большого числа тел различной формы с трещинами с позиций линейной механики разрушения посвяще на работа [5 9 ] . В ней показано, что в общем виде зависимость меж ду коэффициентом интенсивности напряжений К, напряжением 6 , дейст^-
вующим в исследуемом месте тела без учета |
наличия трещины, и ха |
||
рактерным размером |
трещины I |
имеет вид |
|
К{ = 6 ) р м 7 |
|
|
(II.4) |
где М - параметр, |
определяемый |
геометрией |
тела, формой трещины |
и видом напряженного состояния, а индекс 1 |
у величины К свидетель |
ствует о нагружении отрывом. Для растягиваемой пластины бесконеч ной ширины с центральной сквозной трещиной длиной 2 1 , расположен ной перпендикулярно напряжению, формула (II.4) приобретает вид
(II.5)
a/Zl
когда выбрано выражение К, соответствующее конкретной форме ис следуемого тела и форме трещины, выполняются условия плоской де формации, размеры трещины довольно велики и достаточны для получе ния критических напряжений, меньших предела текучести материала. При малых размерах дефектов, допускаемых в реальных конструкциях, формулы линейной механики разрушения дают критические напряжения, превышающие не только предел текучести, но и предел прочности ма териала, что противоречит физическим представлениям.
Попытка устранения этого недостатка теории Ирвина предпринята Я.Б. Фридманом и Е.М. Морозовым [6 7 ], которые использовали в тео рии трещин вариационный принцип. Этот принцип связан с предположе нием, что трещина распространяется в направлении определенного со четания малого поглощения энергии и большого ее выделения. Возмож ность существования вариационного принципа для процесса разрушения подтверждается сходством линий распространения трещин и поверхнос тей разрушения с геодезическими линиями [68] . Поведение стацио нарных трещин можно описать с помощью вариационного условия для
тела с линейной трещиной длиной |
I : |
& Г - 8 А + &1/-0, |
ш *9) |
где б Г - энергия разрушения; бА - работа внешних сил; 5W- вну
тренняя упругая объемная энергия, определяемая степенью деформации тела (потенциальная энергия); Г» fJL ds\ У - интенсивность энергии раз-
рушения; |
и $ £ - |
v J* 2 |
поверхности трещины. |
противолежащие |
|||
Вариация энергии |
в выражении (П.9) может быть определена ва |
риацией положения вершины трещины вдоль фиксированной траектории.
В этом случае, согласно |
[68] , уравнение (Н .9) |
принимает вид |
* r r t O -vj r # |
* -о, |
(|Ш> |
О
где J - плотность энергии разрушения; р ( 1 ) - напряжение на линии грешины; и - перемещение точек поверхности трещины, возникающее
2. Влияние пластической зоны у вершины трещины, размеров образца, остроты надреза и скорости нагружения
Напряжения, действующие у вершины трещины, превосходят предел текучести материала до того, как достигается критическое состояние вследствие образования пластической зоны, в которой теряют силу за коны упругости и наблюдается упрочнение материала. Поэтому поле на пряжений перед кончиком трещины в реальном металлическом теле может быть описано с помощью распределения напряжений в виде урав нения (II. 2 ), но с учетом особенности у вершины трещины. Наличие зоны, в которой материал пластически течет, приводит при оценке мо мента разрушения к образованию ошибки. Увеличение отношения цластически деформированного объема к объему, находящемуся в упругом состоянии в момент нестабильного разрушения, приводит к увеличению ошибки. Влиянием пластического течения в ряде случаев можно пре небречь или внести поправку на образование пластической зоны, если размеры этой зоны существенно малы по сравнению с длиной трещины и толщиной исследуемого материала. В этих случаях поле напряжений в момент разрушения описывается только уравнениями теории упругос
ти и определение параметра К |
сводится |
к интегрированию уравнения |
|
упругой деформации по |
объему тела [7 1 |
] . |
|
Радиус пластической |
зоны у |
вершины •трещины определяется из |
|
уравнения (II .2 ), если принять, |
что 6 ^ 6 |
^ и 0 = 0 . Тогда |
|
Гп~2 * 6 * |
|
|
(II.12) |
0,2 |
|
|
|
Следовательно, в момент разрушения ( K SKC) ошибка, вносимая наличием пластической зоны, может быть оценена из отношения
|
|
(11.13) |
Для сквозной трещины длиной |
21 в пластине |
бесконечной ширины |
разрушающее напряжение исходя |
из формулы (II. 5) |
будет равно |
поэтому выражение (11.13) преобразуется к виду
(11.14)
тояния плоской деформации к плоскому напряженному состоянию. В полосе, находящейся в условиях плоской деформации, распределение напряжений у вершины трещины определяется уравнениями (II. 2 ) и (II. 1 5 ).
Практически важно установить критерий, оценивающий приближение к условиям плоской деформации. Как правило, такой критерий записы вается в форме отношения радиуса пластической зоны у вершины тре щины Гп к толщине образца В, поскольку это отношение определяет степень стесняющего действия размеров образца, влияющих на харак тер развития трещины.
Если, следуя [72 ] , |
исследовать отношение радиуса пластической |
зоны ( II. 5) и толщины |
образца |
Гп_=J___(К )2 |
|
В 2яВ \ ^ 0 2 / |
ШД6) |
’ |
|
то условию плоского |
напряженного состояния соответствует Гп!В 2 1 . |
Это условие характеризуется распространением пластической зоны на всю толщину образца, наличием плоскости излома под углом 4 5 ° к на правлению действующего напряжения и отсутствием элементов хрупко го излома. При этом достигается наибольшая прочность материала. Если в плоскости такого излома находится дефект, прочность образца уменьшается пропорционально размеру площади дефекта относительно площади поперечного сечения образца.
Наиболее важное для деталей крупных сечений условие плоской де
формации записывается |
в виде [7 2 ] |
из которого [ см. уравне |
|
ния (11.13) |
и (Н .1 6 )] |
получается |
известное условие |
I « Ь |
2,5 |
, |
(ИД7) |
определяющее минимальные геометрические размеры образцов для на хождения действительных значений сопротивления развитию трещин. Для таких образцов характерны полностью хрупкий излом без груб среза и наибольшее влияние дефектов на прочность образца, а следова тельно, и его наименьшая прочность. Если критерий К^с измерен в ус ловиях, когда выполняется неравенство (11.17), он может быть исполь зован как характеристика материала и рекомендован для применения в расчетах конструкций на прочность. Ниже будут приведены данные по экспериментальной проверке достоверности этого критерия как ха
рактеристики материала. Однако такое заключение непригодно в диапа зоне так как в этой области измеряются величины Кс , су щественно зависящие от толщины образца. Изломы в этом случае име ют смешанный вид с переходом от полностью пластического до пол
ностью хрупкого, а влияние дефектов на |
прочность изменяется соответ |
ственно от минимального upvi rjB ^ i до |
максимального при f^jB ^ i/Ьп • |
Величины Кс можно использовать для расчетных оценок прочности конструкций лишь тогда, когда образцы из исследуемого материала
даленной от вершины, и необходимо для поддержания распространения неустойчивой трещины после ее возникновения. Первое условие выпол няется при начале продвижения трещины у вершины, а второе - при достаточном для проявления нестабильности запасе упругой энергии деформации в теле. В случае не очень острой трещины пластическая зона, прилегающая к ее вершине, довольно велика и определяющую роль играет сопротивление возникновению разрушения. Идеальное испытание на разрушение в условиях плоской деформации определяется минималь ным сопротивлением материала возникновению разрушения. Следова тельно, на образцах необходимо наносить искусственные трещины с ра диусом у вершины, близким к нулю. Это требование обязательно по тому, что в реальных конструкциях могут быть флокены, сварочные или усталостные трещины, у вершин которых радиусы близки к нулю.
Очень важен вопрос о влиянии скорости нагружения образца на ве личины сопротивления развитию трещины. В работе [7 6 ] показано (рис.38), что изменение скорости деформирования образца в 4» 10^ раз
практически не приводит к изменению К|с высокопрочной стали ти |
|
па ^Мерейджинг*. Однако на рис. |
39 показано, что для стали ABS-C |
с пределом текучести 2 8 кГ/мм^ |
увеличение скорости нагружения |
приводит к значительному уменьшению К^с при одинаковых температур ных испытаниях. Различие результатов по влиянию скорости нагруже ния наблюдается в основном у низкопрочных вязких материалов, для
которых наряду с К|с введено |
понятие динамического сопротивления |
|
распространению трещины К ^ |
[54] . |
|
Немец [7 7 ] полагает, что |
величина |
определяется скоростью |
перемещения трещины, зависящей от двух противоположных влияний.1
Рис. 3 8 . Влияние температуры испытания |
и скорости деформирования |
||
на сопротивление развитию трещины К |
для |
мартенситно—стареющей |
|
стали |
(типа "Мерейджинг*) |
|
|
1 - |
= 5*10“ 5/сек; 2 - £ = 2 0 /се к ; |
для |
всех точек ^ < 0 ,4 |
Р и с. 3 9 . Влияние температуры испытаний |
и скорости деформирования |
|
на сопротивление развитию |
трещины Kjc для стали ABS-C |
|
1 - £ =5 • 1 0 -5 /се к ; 2 - |
6 = 1 0 -1 /сек; |
3 - Е = 2 О/сек. |
Р и с. 4 0 . Двухконсольный образен со специальным контуром
1 - |
контур по уравнению 3(^2/h )+i/h= 75. мм“ ^; |
а - |
V - образные надрезы; б - полукруглые надрезы; Вн/В = 0 ,7 5 |
Первое связано с динамическим выделением энергии упругой деформа ции около трещины. Быстрое увеличение количества освобождаемой части энергии вызывает ускоренное распространение трещины и снижа ет сопротивление развитию трещины. Второе влияние представляет собой воздействие скорости движения трещины на деформацию пласти ческой зоны. Чем выше мгновенный уровень местного напряжения, тем больше местная деформация и упрочнение. Поскольку второе влияние меньше первого, динамическое сопротивление развитию трещины мень ше статического.