книги / СВЧ-энергетика. Генерирование. Передача. Выпрямление
.pdfк увеличению мощности в 6,5 раз по сравнению с одиноч нымдиодом. Предполагают, что таким способом можно повысить уровень мощности по меньшей мере иа два по рядка. Очевидно, что выполнение такой конструкции в виде интегральной схемы даст определенные выгоды и можно рассчитывать иа появление таких схем в ближай шем будущем.
По-видимому, не будет преувеличением сказать, что полупроводниковые генераторы СВЧ способны обеспе чить необходимые функции в приемниках и малогабарит ных генераторах СВЧ-диапазоиа. Можно считать вполне вероятным, что путем объединения большого числа при боров уровень мощности можно поднять на два порядка.
Еще одним важным применением полупроводниковых приборов являются переключатели большой мощности и
устройства |
защиты |
[151. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л И^Т Е Р А Т У Р А |
|
|
|
|
|
|
||||
1. |
АУ а I з о п |
Н . |
А ., |
М |сго\у ау е О ю Л ез |
а п ё Тйеп* СлгсиИ А ррП - |
||||||||||||||
|
саН о п з, |
№ \у У огк, |
М сО га\у -Н Ш , |
1968. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
2. |
О и п п |
Л. В . , |
М 1сго\уауе |
о зсШ аН оп з |
о ! |
си ггеп ! |
т |
Ш - У |
зеп н - |
||||||||||
|
сопс1ис1огз, |
5оШ ЗШе Соттип., ! , р р . |
8 8 — 91 |
(1963). |
|
|
|||||||||||||
3 . |
К |
1 |
<1 1 е |
у |
В . К ., |
АУ а I к |
1 п з |
Т . В ., |
|
ТНе |
роззП Н Ш у |
оГ |
п е§а - |
||||||
|
Ц уе |
ге51з1;апсе еН ес!з т |
зеписопёисД огз, |
|
Ргос. Ркуз. Зое. (Ьпс1.), |
||||||||||||||
|
78 , р. 293 |
(1961). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
4 . |
М с С |
и |
т |
Ь е г |
О . Е ., |
С И у п о \у е I Ь |
А . О ., |
Т к еогу |
оГ п е^а- |
||||||||||
|
И уе |
сопйис1апсе |
а т р Н П с а Н о п апс! о ! Оипп ш зи Ь П Ш е а |
1п |
*\уо- |
||||||||||||||
|
уа11еу |
зеппсопЛ ш И огз, |
1ЕЕЕ Тгапз. Е1ес(гоп Эеокез, |
Е В -13, р . 4 |
|||||||||||||||
|
(1966). |
|
|
|
Ь е г С. Н ., |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
5 . |
Р о \ у |
О . С.-, М |
о з |
V а п е |
А . В . , |
Ш &Ь р е а к ро\уег |
|||||||||||||
|
О аА з |
озсП1а1ог, |
1ЕЕЕ |
Тгапз. Е1ес1гоп Эеокез, |
Е В -13, |
р . |
105 |
||||||||||||
|
(1966). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
6. |
Р е а с! |
АУ. Т ., |
,1г., |
А |
ргорозей Ы ек -Ггеяи еп су, |
п ее аН у е гезез^ап- |
|||||||||||||
7 |
се |
сИобе, |
Ве11 Зуз1е1п\Теск. |
37, |
р р . 2 , |
401 (1958). |
|
|
|
||||||||||
М 1 з а \у а |
Т ., |
Ы ебаН уе гез1з{апсе ш р-п ]ипсНопз ипс1ег ауа1ап- |
|||||||||||||||||
|
ске Ъгеакс1о\Уп сопЗШопз, |
Р 1з. I |
ап<1 I I , |
1ЕЕЕ |
Тгапз. Е1ес1гоп |
||||||||||||||
|
ИешсеЗу Е В -13, р . 137 (1966). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
8. |
О и ш ш е 1 |
Н. |
К. , З с к а г ! е 1 1 е г |
Б . Ь ., |
А у а1 ап ск е ге^ ю п |
||||||||||||||
|
о ! |
1М Р А Т Т |
(НоЛез, |
ВеИ 8уз1ет Теск. |
4 5 , р р . |
10, |
1797 |
(1966). |
|||||||||||
9. |
Р е |
|
Ь |
о |
а |
с к , В . С ., |
Л о к п з 1 о п |
К . |
Ь ., |
А у а1ап се |
1гапзИ - |
||||||||
|
И ш е тп1Сго\уауе |
о зс П Ы о г з |
апс! аш рП П егз, 1ЕЕЕ Тгапз. Е1ес1гоп |
||||||||||||||||
|
Бео1сез1 Е В -1 3 , |
р . |
187 |
(1 9 6 6 ); см . т а к ж е |
I г |
у |
1 |
п |
Л. С ., |
О аА з |
|||||||||
|
а у а !а п с к е |
пнегоигауе о зс П Ы о г з, |
1ЕЕЕ Тгапз. |
Е1ес1гоп Оешсез, |
|||||||||||||||
|
Е В -1 3 , р . 20 8 (1 9 6 6 ); Л 0 5 е п Ь а п з Л. О. , |
|
М 1 5 а « г а |
Т . , |
|
Е х р е п т е п Ы |
с Ь а г а с Г е т а И о п оГ а пе^аИуе-ге$151апсе ауа1ап ске |
||||||||||||
|
сНойе, 1ЕЕЕ |
Тгап$. Е1ес1гоп ОеиЬсев, Е Р -13, |
р. 206 |
(1966). |
||||||||||
10. |
С |
о р е I а п <1 |
Л. А ., |
Ргос. 1ЕЕЕ, 54, |
р . 1479 (1966); есть р у с |
|||||||||
|
ский |
п ер ево д : |
ТИИЭР, 54, |
№ 10, |
стр . |
281 |
(1966). |
|
||||||
11. |
С |
о р |
е 1 а |
п (1 |
Л. А ., |
Ве11 8уз1ет Теск. Л ., |
4 6 , |
р р . |
1, |
284 (1967). |
||||
12. |
В |
а г Ь е г |
М. К., |
5о1М з Ы е ёеУ1се5 Гог пи сго\уауе ро\уег §епе- |
||||||||||
|
гаИ оп , 188СС 01§ез( оI ТесН. Рарегз, 36 (1967). |
|
|
|||||||||||
13. |
Р |
е Ь о а с Ь |
В . С ., |
Л г ., |
Айоап. Ммгоюсюез, 2, |
р. |
43 (1967). |
|||||||
14. |
Р |
и к |
и 1 |
Н ., |
Р гея и еп су 1 о с к т& ап<1 т о ё и 1 а и о п |
о ! |
т1 сго \у ау е |
|||||||
|
зШ соп ау а1 ап сЬ е (1юс1е озсШ аГогз, Ргос. 1ЕЕЕ, 54. р. 1475 (1966); |
|||||||||||||
|
есть р у с с к и й п ер ево д ; |
ТИИЭР, 54, |
№ |
10, стр . 277 (1966). |
||||||||||
15. |
К |
У а |
е г |
К . М ., |
В г о \у п |
N . Л ., |
Р о |
г е з I |
К . О.» |
М1сго\уа- |
||||
|
у е |
(НоЛе соп!го1 Л е у к е з, Шсгохыаее / . |
(2) 11, |
5 7 — 64 |
(1968); (3) |
|||||||||
|
11, 1 1 5 — 122 |
(1968). |
|
|
|
|
|
|
|
|
2.10.ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Окр е с с
Кмощным СВЧ-геиераторам теперь можно отнести не только имеющие уже свою историю электровакуумные приборы, но также полупроводниковые генераторы СВЧ
иквантовые генераторы инфракрасного и оптического диапазонов. В числе новых и быстро растущих областей применения можно назвать использование энергии СВЧ в быту и промышленности, а также миогоэлементные фа зированные антенные системы.
Среди всех этих генераторов СВЧ основным прибором
для преобразования первичной электроэнергии в энер гию СВЧ (как в военной, так и в гражданской технике) является магнетрон. В числе главных достоинств магне трона можно назвать его малые размеры, механически простую и прочную конструкцию, относительно низкую стоимость и способность работать с высоким к. п. д. преобразования потенциальной энергии даже в усло виях, когда импеданс нагрузки меняется в широких пре делах. В этой главе были описаны критерии, руководст вуясь которыми конструктор может усилить те или иные перечисленные достоинства магнетрона, предназна ченного для конкретной системы. Рассмотрение конструк ций систем и их влияние на характеристики магнетрона хорошо иллюстрировано многочисленными рабочими и нагрузочными диаграммами. С помощью этих диаграмм объясняются такие ограничивающие факторы, как не устойчивость вида колебаний, и показано, как, изменяя параметры системы, можно оптимизировать работу маг нетрона. Основные параметры поступающих в продажу магнетронов сведены в таблицу, приведены также схемы, иллюстрирующие типичные случаи применения магне тронов.
Амплитрон — усилитель со скрещенными полями и замкнутым электронным потоком — по своим свойствам близок к магнетрону. Амплитрон, как и магнетрон, обладает~'высоким к. п. д., простой конструкцией, прочностыоТ малыми размерами и низкой стоимостью на ки
ловатт выходной мощности; главное же то, что амплитрон обеспечивает усиление в сравнительно широкой полосе (3—15%), хотя его легко также превратить в эффектив ный и высокостабильиый генератор. Современные мощ ные амплитроны мощностью от 150 до 400 кет в непре рывном режиме на частототе около 3000 Мгц работают при к. п. д. выше 70% в широком динамическом диапазоне изменения выходной мощности. Благодаря использова нию вторично-эмиссионного холодного катода потенциаль ная долговечность амплитрона велика. В этом приборе сочетаются широкая полоса пропускания, высокая фазо вая линейность и малые уходы фазы при изменении тока, что делает его особенно привлекательным для примене ний в системах большой мощности. Специально сконструи рованные амплитроны работали при к. п. д. до 90%, и, по-внднмому, в пределах достижимого создание еще более мощных приборов, к. п. д. которых будет соответствовать к. п. д. типичных двигатель-генераторов. Разработка таких амплитронов послужит стимулом для создания новых конструкций, имеющих большее пространство взаимодействия, и для разработки более совершенных устройств (например, электромагнитных усилительных СВЧ-линз) для ввода и вывода энергии СВЧ.
В этой главе хорошо проиллюстрированы существен ные различия между двумя типами современных магне тронных усилителей: с эмиттирующим отрицательным электродом и с инжектированным электронным потоком. Основные свойства магнетронных усилителей с эмигри рующим отрицательным электродом и замкнутым элек тронным потоком такие же, как у усилителей этого типа с незамкнутым электронным потоком, хотя обычно при боры первого типа имеют более высокий к. п. д. Коэф фициент усиления и ширину полосы усилителей с зам кнутым электронным потоком можно увеличить, если предусмотреть в приборе некоторую область дрейфа, где будет происходить разгруппировка электронного по тока. При этом становится возможным режим работы импульсного магнетронного усилителя с холодным като дом от источника питания постоянного тока. В приборе с незамкнутым электронным потоком протекание тока катода прекращается с окончанием входного СВЧ-сиг-
нала. В приборах с замкнутым электронным потоком для прекращения протекания тока катода на управляющий электрод должен подаваться гасящий импульс напряже ния. Реализация такого режима во многих случаях позво ляет заметно упростить требования, предъявляемые к модулятору.
Усилители со скрещенными полями и незамкнутым электронным потоком в случае инжектирования элек тронного потока представляют собой по существу ЛБВ с электронным взаимодействием в скрещенных полях; а в случае распределенной эмиссии прибор является аналогом магнетрона с бегущей волной. В приборах обоих типов используется взаимодействие магнетронного типа, приводящее к высокому к. п. д., широкому динамиче скому диапазону, идеальной характеристике насыщения мощности и стабильности фазовой характеристики. На различных стадиях разработки и выпуска ограничен ными партиями находится значительное число усилите лей бегущей волны Л4-типа с инжектированным электрон ным потоком, причем мощность некоторых из них дости гает нескольких киловатт в непрерывном режиме. В длин новолновой части диапазона СВЧ разработаны усилители со спиральными замедляющими системами, полоса про пускания которых превышает октаву, а мощность в не прерывном режиме равна 1 квт\ в 3-сантиметровом диапа зоне и на более высоких частотах полоса пропускания несколько уже. Выдающихся успехов недавно удалось добиться в усилителях магнетронного типа с распределен ной эмиссией, которые позволяют получить большую им пульсную и среднюю мощности, обладают высоким первеансом и хорошими фазовыми характеристиками и в кон струкции с незамкнутым электронным потоком допускают полностью автоматическую модуляцию высокочастотным сигналом. Сейчас ведется разработка и изготовляются опытные образцы таких усилителей 5-саитиметрового диапазона с выходной мощностью 1 М ет.
Приборы со скрещенными полями вследствие прин ципиальной нестабильности собственного пространствен ного заряда могут генерировать мощные некогерентные шумы. Благодаря этому можно получать шумовую мощ ность высокого уровня при больших к. п. д. преобразова
ния. Ширину полосы шума можно изменять в пределах от нескольких процентов до октавы и более, регулируя дисперсию замедляющей системы. В некоторых этих при борах центральную частоту полосы перестраивают, ме няя напряжение питания.
Изложение материала по клистронам в этой главе начинается с исторической справки, вслед за которой кратко поясняются принцип действия и основные конст руктивные особенности. Дано описание ряда лучших клистронов, по которым можно судить об уровне, до стигнутом в данной области. Отмечаются особенности клистронов импульсного и непрерывного действия. Кратко упоминаются новые клистроны с электростатической фо кусировкой, имеющие малый вес. Отдельно разбираются вопросы дальнейшего повышения выходной мощности, к. п. д. и увеличения ширины полосы, причем в каждом случае автор обращает внимание читателя на некоторые ограничивающие факторы. В настоящее время, по-види- мому, отсутствуют какие-либо принципиальные ограни чения на пути дальнейшего повышения мощности кли стронов. Новые методы расчета, основанные на примене нии больших электронных вычислительных машин, поз воляют надеяться на ускорение разработок мощных при боров с высокими к. п. д. и на повышение их конкуренто способности по отношению к приборам со скрещенными полями в невоенных энергетических применениях. Автор делает осторожные выводы относительно перспектив раз вития каждой области. Во всяком случае, нет сомнений, что темпы прогресса будут сдерживаться экономически ми, а не технологическими факторами.
Триоды являются полезными приборами для генери рования энергии СВЧ как в непрерывном, так и в им пульсном режимах. Повышение эмиссионной способности катода, допустимых мощностей рассеяния на сетке и аноде, а также создание новых конструкций с очень ма лым межэлектродиым расстоянием и высокой механиче ской устойчивостью представляют собой основу для даль нейшего повышения выходной мощности и улучшения других характеристик триодов. Выходная мощность трио дов в непрерывном режиме изменяется от 2,5 кет на ча стоте 700 Мгц при к. п. д. 70% до 0,1 вт на частоте
18 Ггц. В импульсном режиме при длительности импуль сов 500 мксек, коэффициенте заполнения 0,07 на выходе усилителя с шириной полосы 11% относительно средней частоты 1,3 Гец и коэффициенте усиления 17 дб была по лучена мощность 5 кет.
Изложение основных закономерностей, управляющих поведением плазмы на сверхвысоких частотах, ведется с точки зрения получения усиления при взаимодействии электронного пучка с плазмой. Рассмотрены плазменно лучевые взаимодействия различных типов, обсуждаются их потенциальные возможности для применения в систе мах с высоким уровнем мощности. Перечислены свойства, которыми должна обладать плазма, описаны некоторые новые способы получения плазмы. Отмечается, что основ ной проблемой в настоящее время является проблема связи с усилителем. Охарактеризовано состояние ис следований в области плазменно-лучевых усилителен на современном этапе.
В следующем разделе обсуждаются принципы, дейст вия и особенности конструкции квантовых генераторов, рассматриваются перспективы использования этих при боров для энергетических применений. В первой части описаны свойства ансамблей связанных электронов, из лучательные переходы, уширение спектральной линии, инверсия населенностей и усиление. Во второй части рассмотрены моды колебаний в оптическом резонаторе, лазер с модуляцией добротности, комбинация лазерагенератора с усилителем и вопросы эффективности лазе ров. Автор делает вывод, что, хотя в настоящее время потенциал квантовых приборов для энергетических при менений очень низок, успехи, достигнутые в последнее время в таких высокоэффективных приборах, как лазер на С02, показывают, что в будущем эти приборы могут оказаться полезными для специальных применений. Про гресс в области мощностных характеристик идет настоль ко быстрыми темпами, что многие функции, выполнение которых раньше возможно было только при использова нии электровакуумных приборов, перейдут к лазерам.
Полупроводниковые приборы СВЧ различных типов рассматривались по их частотно-мощностным парамет рам. Лавинно-пролетные диоды, арсенид-галлиевые диоды
Ганна и диоды с ограниченным накоплением объемного заряда, варакторные умножители частоты и транзисторы генерируют достаточные мощности для использования их в качестве гетеродинов приемников по крайней мере в некоторых частях диапазона СВЧ. С увеличением ча стоты мощность всех этих приборов, кроме диодов с огра ниченным накоплением объемного заряда, изменяется обратно пропорционально квадрату частоты.
Поскольку развитие полупроводниковых приборов СВЧ идет очень быстрыми темпами, приведенные данные позволяют составить лишь приближенную и фрагментарную^картину, которая,г2гем не менее, по-видимому, полезна для оценки возможностей этих приборов как источников энергии СВЧ. Хорошие практические резуль таты в смысле повышения мощности дало параллельное включение многих полупроводниковых приборов, однако прежде, чем эти приборы смогут оказать серьезную кон куренцию их более эффективным и мощным вакуумным соперникам, им придется пройти еще длинный путь через исследовательские лаборатории и конструкторские бюро.
Г лава 3
ПЕРЕДАЧА
3.1.ВВЕДЕНИЕ
Ба р л о у
Величина мощности, переносимой посредством элек тромагнитного поля через единичную площадку, опреде ляется вектором Пойнтинга, который выражает долю энергии, протекающую перпендикулярно к заданной по верхности. Таким образом, нас интересуют поперечные (ортогональные) составляющие электрического и магиит-
Ф и г. I. Энергия и мощность, переносимые плоской волной.
ного поля. Произведение амплитуд этих составляющих в любой момент дает мгновенное значение передаваемой мощности. В большинстве случаев представляет интерес величина мощности, усредненная по времени.
На^фиг. 1 показано представление вектора Пойнтин га [1] для плоской волны в диэлектрической среде. Для
среды без потерь с диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью р энергия на единицу объема составит
|
= |
+ |
(1) |
где Е и |
Н — соответственно |
напряженности |
электриче |
ского и |
магнитного полей. |
|
|
Поскольку энергия передается (в положительном на |
|||
правлении) со скоростью |
|
|
|
|
о = (ре)-1/2, |
(2) |
плотность мощности, передаваемой перпендикулярно к фронту волны, равна
|
(3) |
Принимая во внимание, что волновое сопротивление |
|
г° = - Н ^ Г . |
(4) |
получим |
|
р = ЕН. |
(5) |
Если Е и Н изменяются во времени синусоидально, то средняя плотность мощности
р ^ -± Я е(Е Н *), |
(6) |
где Е и Н — комплексные амплитуды (звездочка означает комплексно-сопряженную величину), и при разности фаз ф между ними можно записать
Е = \ Б \ е * 9 |
(7) |
Н = \ Н \ е * |
(8) |
Тогда средняя плотность мощности (6) запишется в виде
/7ср = -5-|г||Я |С 05ф . |
(9) |
При передаче высокой мощности по волноводам раз личной формы (фиг. 2) имеется большое преимущество, заключающееся в том, что энергия электромагнитного поля направляется только вдоль желаемого пути, а поте ри в волноводах должны быть относительно малы. Волна