справочник по физике
.pdf41
Теорема Нернста-Планка: энтропия всех тел в состоянии равновесия стремится к нулю по мере приближения температуры к нулю:
lim S → 0.
T →0
2.15. Тепловые двигатели и холодильные машины.
Цикл Карно и его КПД
Тепловые двигатели – периодически действующие двигатели, совершающие работу за счет полученной извне теплоты.
Термодинамический коэффициент полезного действия:
η = (Q1 − Q2 )Q1 .
Теорема Карно: из всех периодически действующих тепловых машин, имеющих одинаковые температуры нагревателей (Т1) и холодильников (Т2), наибольшим КПД обладают обратимые машины; при этом КПД обратимых машин, работающих при одинаковых температурах нагревателей (Т1) и холодильников (Т2), равны друг другу и не зависит от природы рабочего тела (тела, совершающего круговой процесс и обменивающегося энергией с другими телами), а определяются только температурами нагревателя и холодильника.
Холодильная машина – периодически действующая установка, в
которой за счет работы внешних сил теплота переносится к телу с более высокой температурой
Цикл Карно – наиболее экономичный обратимый круговой процесс, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. Рабочее тело – идеальный газ.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
42
Графически цикл Карно состоит из двух изотерм 1-2 и 3-4, которым соответствуют температуры Т1 и Т2 (Т1>Т2 ) и двух адиабат 2-3 и 4-1.
Рабочим веществом в этом цикле является идеальный газ.
Работа за цикл:
A = Q1 − Q2 .
Термический КПД цикла Карно:
η = Q1 − Q2 = T1 − T2 .
Q1 T1
2.16. Реальные газы
Уравнение состояния реальных газов (уравнение Ван-дер-Ваальса) для 1 моля газа:
(p + aVm2 )(Vm − b)= RT ,
где Vm − молярный объем; a и b − постоянные Ван-дер-Ваальса, различные для разных газов.
Внутреннее давление, обусловленное силами взаимодействия молекул:
p'= aVM2 .
Внутренняя энергия реального газа:
U = v(CV T − aVM ),
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
43
где СV - молярная теплоемкость газа при постоянном объеме
Изотермы Ван-дер-Ваальса.
Критическая изотерма. Изотерма, на которой наблюдается лишь одна точка перегиба.
Критическая температура. Температура TК, соответствующая критической изотерме.
Критическая точка. Точка перегиба K на критической изотерме.
3. ЭЛЕКТРОСТАТИКА
Основные формулы и определения
3.1. Электрический заряд. Закон Кулона
Электрический заряд – это физическая величина, характеризующая способность тел или частиц к электромагнитным взаимодействиям.
Единица электрического заряда 1 кулон (Кл = 1 А × с).
1 Кл – электрический заряд, проходящий через поперечное сечение проводника при силе тока в 1 А за время 1 с.
Элементарный электрический заряд
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
44
е = ±1,6 ×10−19 Кл,
носитель элементарного отрицательного заряда – электрон;
носитель элементарного положительного заряда – протон.
Фундаментальные свойства электрического заряда:
электрический заряд существует в двух видах: положительный и отрицательный;
электрический заряд инвариантен (его величина не зависит от системы отсчета);
электрический заряд дискретен (заряд любого тела – целое кратное от элементарного электрического заряда е);
электрический заряд аддитивен;
электрический заряд подчиняется закону сохранения заряда.
Закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной,
какие бы процессы ни происходили внутри данной системы
n
q = åqi = const . i=1
Точечный заряд (физическая абстракция) – заряд, сосредоточенный на теле, линейные размеры которого пренебрежимо малы по сравнению с расстоянием до других заряженных тел, с которыми он взаимодействует.
Закон Кулона: сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q1 и q2, находящимися в вакууме:
r |
1 |
|
q1 |
q2 |
r |
; |
|
F = |
|
|
|
|
|
× r |
|
|
4πε0 |
|
r3 |
||||
= |
4 1 |
| |
|| |
|
|, |
||
в скалярной форме (по величине): |
|
|
|
|
|
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
|
|
45 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где r – расстояние между зарядами; |
e0 = 8,85×10-12 |
Ф/м – электрическая |
||||||||||||||
постоянная (фундаментальная физическая постоянная); |
1 |
|
= 9 ×109 м/Ф. |
|||||||||||||
|
4pe |
0 |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В однородной и изотропной среде, границы которой совпадают с |
||||||||||||||||
эквипотенциальными поверхностями поля, |
|
|
|
|
||||||||||||
F = |
1 |
|
× |
|
q1 |
|
|
|
q2 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
4pe0 |
|
er2 |
|
|
|
|
где e - диэлектрическая проницаемость среды – безразмерная величина,
показывающая, во сколько раз сила взаимодействия F между зарядами в данной среде меньше их силы взаимодействия F0 в вакууме:
e = FF0 .
Сила F направлена вдоль прямой, соединяющей взаимодействующие заряды, т.е. является центральной силой. F<0 соответствует притяжению в случае разноименных зарядов; F>0 соответствует отталкиванию в случае одноименных зарядов.
Для одноименных зарядов:
|
|
|
|
F12= -F21. |
|||
+ q1 |
+ q2 |
||||||
F |
|
|
|
|
|
|
F21 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||
12 |
|
|
|
|
|
|
|
Для разноименных зарядов:
F12= -F21.
+ q1 |
− q2 |
|||||
|
|
|
F12 |
F21 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
где F12 - сила, действующая на заряд q1 со стороны заряда q2 ; F21 - сила, действующая на заряд q2 со стороны q1.
Линейная плотность заряда – физическая величина, определяемая зарядом, приходящимся на единицу длины:
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
46
τ = dqdl .
Поверхностная плотность заряда – физическая величина,
определяемая зарядом, приходящимся на единицу поверхности.
σ = dqds .
Объемная плотность заряда – физическая величина, определяемая зарядом, приходящимся на единицу объема.
ρ= dVdq .
3.2.Напряженность и потенциал электростатического поля, связь между ними. Принцип суперпозиции
Электрическое поле – силовое поле, посредством которого взаимодействуют электрические заряды.
Электростатическое поле – поле, создаваемое неподвижными электрическими зарядами.
Напряженность электростатического поля:
r = F E q0 ,
где F – сила, действующая на точечный положительный заряд q0, помещенный в данную точку поля. Напряженность электростатического поля
– силовая характеристика поля.
Единица напряженности электростатического поля 1 ньютон на кулон
(Н/Кл = 1 В/м).
Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительный заряд. Если поле создается положительным зарядом, то вектор Е направлен вдоль радиуса-вектора от заряда во внешнее пространство; если поле создается отрицательным зарядом, то вектор Е направлен к заряду.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
47
Напряженность поля точечного заряда в вакууме
r |
1 q r |
|||
E = |
|
|
|
r , |
4pe0 |
r3 |
где r - радиус-вектор, соединяющий данную точку поля с зарядом q.
По величине
E = |
1 |
|
q |
. |
|
|
|||
|
4pe0 r2 |
Поле равномерно заряженной сферической поверхности радиуса R с
общим зарядом q
E = |
1 |
(r ³ R) . |
4pe0r 2 |
Внутри сферы ( r < R ) E = 0.
E
+ + |
r |
|
|
|
1 |
|
+ R |
|
|
~ |
|
||
+ |
+ |
|
|
|
|
|
+ |
+ |
r2 |
|
|||
+ + |
+ |
|
|
|||
|
0 |
+ |
|
|
|
|
|
+ |
+ |
= R |
r |
||
|
|
+ |
+ r |
|
Линии напряженности (силовые линии) – линии, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора E . Для однородного поля (когда вектор напряженности в каждой точке постоянен по модулю и направлению) линии напряженности есть равноотстоящие параллельные прямые.
E1 E2
1 |
2 |
E3 |
|
3 |
|||
|
Линии напряженности для точечного заряда – радиальные прямые,
выходящие из заряда, если он положителен, и входящие в него, если заряд отрицателен.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
48
Поток вектора напряженности электростатического поля сквозь площадку dS
dФЕ = ЕdS = EdS cosα = EndS .
|
|
|
dS |
α |
|
|
E |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
En |
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поток вектора напряженности сквозь замкнутую поверхность S |
|||||||||||
где |
r |
Ф = |
|
= |
|
cos |
, |
|
|
|||
dS = ndS – |
вектор, модуль которого равен dS, |
а направление вектора |
||||||||||
совпадает с направлением нормали |
n к площадке; Еп = Еcosα − проекция |
|||||||||||
вектора Е на нормаль n к площадке dS. |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме: поток |
|||||||||||
вектора напряженности через любую замкнутую поверхность S |
||||||||||||
пропорционален |
алгебраической |
сумме |
заключенных |
внутри |
этой |
|||||||
|
|
Ф = |
|
= |
= 1 |
|
, |
|
|
|||
поверхности зарядов: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
в |
случае непрерывного |
распределения |
зарядов |
теорема |
Гаусса |
для |
||||||
|
|
Ф = |
|
= = 1 |
|
|
|
, |
|
|
||
электростатического поля в вакууме |
|
|
|
|
|
|
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
49
где e0 - электрическая постоянная; r - объемная плотность заряда.
Единица измерения ФE 1 вольт-метр (В × м).
Работа перемещения заряда в электростатическом поле (точечный заряд q0 перемещается в поле заряда q по произвольной траектории):
r |
r |
|
|
|
|
1 |
|
|
qq0 |
|
|
dA = Fdl |
= Fdl cosa = |
|
|
dr , |
|||||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
4pe0 r2 |
|||||
|
|
dl cosα = dr . |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
α |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
r2 |
|||||
1 |
|
dr |
|
|
q |
dl |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
r
r1
q
Работа перемещения= заряда= =q0 из точки=1 в точку 2:−
.
Работа А12 не зависит от траектории перемещения. Электрическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы –
консервативными.
В однородном электрическом поле
A12 = qEl cosα . |
|
= |
, |
Циркуляция вектора напряженности электростатического поля E
где El - проекция E на направление элементарного перемещения. Интегрирование производится по любому замкнутому пути L.
Теорема о циркуляции вектора E электростатического поля |
||
|
= |
= 0. |
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
50
Силовое поле, обладающее таким свойством, называется
потенциальным.
Потенциал электростатического поля – физическая величина,
определяемая потенциальной энергией Wп единичного положительного
заряда q0, помещенного в данную точку. Это энергетическая скалярная характеристика электростатического поля.
ϕ = Wп ; ϕ = A∞ , q0 q0
где Wп – потенциальная энергия заряда q0; А∞ – работа перемещения заряда из данной точки поля за его пределы.
Единица потенциала 1 вольт (В = 1 Дж/Кл).
1 В – потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной энергией 1 Дж.
Потенциал поля точечного заряда:
ϕ = 4πε1 0 qr ,
где r – расстояние от данной точки до заряда q, создающего поле.
Потенциал поля вне сферической поверхности
ϕ = 4πε1 0 qr ,
где r – расстояние от центра сферы до точки.
Потенциал поля внутри сферической поверхности всюду одинаков и равен потенциалу поверхности
ϕ = |
1× q |
, |
|
4πε0 R |
|||
|
|
где R – радиус сферы.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com