26. Оптическая пирометрия.

Для измерения температуры раскаленных тел, а также самосветящихся тел, удаленных от наблюдателя (например, звезд) , Нельзя пользоваться обычными методами, основанными на применении термометров расширения, электрических термометров сопротивления и термопар. В этих случаях о температуре тела можно судить только по его излучению. Совокупность методов измерения высоких температур, основанных на использовании зависимости испускательной способности исследуемого тела (или его интегральной испускательной способности) от температуры , называется оптической пирометрией. Приборы, применяемые для этой цели, называются пирометрами излучения. Пирометры излучения бывают двух типов – радикальные и оптические. В первых регистрируется суммарное тепловое излучение исследуемого нагретого тела во всем интервале частот от 0 до ∞, во вторых- его излучение в каком-либо одном или двух узких участках спектра

Изменения высоких температур с помощью закона Стефана-Больцмана, мощность пропорциональна напряжению p~u , таким образом можно измерить температуру звезд

15.Пружинный маятник .

Пружинный маятник представляет собой тело массой m подвешенный на пружине и способный совершать колебания. Мы пренебрегаем массой пружины и силы трения.

x=xmcos(wt+α)

v=dx/dt=-xmwsin(wt+α)

W=Wk+Wp=mv²+kx²/2=m/2∙x²wsin²(wt+α)+k/2 x²mcos²(wt+α)=

W=√k/m , k=w²m

W=√l/g

=m/2xm²w²sin²(wt+α)+w²/2mxm²cos²(wt+α)=mw²xm²/2

W= mw²xm²/2 = const

1.w~xm² ~ A²

2.По закону сохранения энергии наблюдается переход в кинетическую и обратно, поэтому при увеличении одной наблюдается уменьшение другой.

3.W÷f(t)

16. Колебательный контур

Колебательным контуром называется электрическая цепь , состоящая из индуктивности L и емкости С, электрическое сопротивление контура пренебрегают .

W=1/√ LC - формула Томпсона

g=gmcos(wt+α)

I=dg/dt= - gmwsin (wt+α) W=We+Wв=g²/αC+LI²/2= gm²cos²(wt+α)/2C+L gm2w2sin2 (wt+α)/2=

=gmcos²(wt+α)/2C+L gm2sin2 (wt+α)/2LC

W=g²m/2C

1. W~gm² ~ A²

2. W≠ f(t)

3. Происходит переход энергии электрического поля на энергию магнитного поля и обратно.

30. Боровская теория атома водорода.

Вокруг ядра движутся электрон по круговой орбите .

F кул=ke²/r²

F=mean=me ∙ v²/r

L=n ∙ h/2π = me vr

ke²/r²= me v²/r

v=nh/2πmer

v²= n²h²/4π²m²er²

k=1/4πEo

1e²/4πEo= men²h²/4π²m²er²

R=Eo n²h²/πme e² - радиус , в вакууме между ядром

и 1-ым электроном.

Радиус 1-ой Боровской орбиты

n =1

r1 = Eo h²/πme e²

ri = r1 h²

F=mea=me v²/r

F= ke²/r²=1e²/4πEo r²

me v²= e²/4πEo r²

L=mevr = n ∙ h/2π

v= nh/2πmer

men²h²/4π²m²er²r= e²/4πEo r² → r = n²h² Eo/π²me e ² -

радиус Боровской орбиты

W=Wk+Wp=1/2 Wp = - ½ ∙ e²meπe²/4πEon²n²h²Eo=

= - e¹me / 8 Eo²n²h²

Wp= - e² / 4π Eo r , Wk = mev²/2

mev²/r = e²/4πEo r² ← mev²/2 = ½ ∙ e²/4πEo r = Wk- ½ Wp

W= - e¹me / 8 Eo²n²h²

E= hν = Wn – Wi n,i -квантовые числа

ν = 1/h (Wn – Wi) – энергии уровней =

= - e¹me / 8 Eo²h³ ∙ (1/e² - 1/h²)

ν = R (1/ i² - 1/n²)

R= e¹me / 8 Eo²h³ - постоянная Ридберга

Теория бора позволила определить радиус атома и

энергию , позволила объяснить природу линейчатых

спектров.