- •1. Рабочая программа по дисциплине «Техническая термодинамика»
- •2. Рабочая программа, методическое обеспечение по дисциплине «Прикладная термодинамика»
- •3.Конспект лекций
- •4. Методические указания и пример расчета газового цикла теплового двигателя
- •5.Задачи с примерами решений
- •6. Варианты домашнего задания по расчету газового цикла теплового двигателя
- •1.1. Пояснительная записка
- •1.2. Тематический план изучения дисциплины
- •1.4. Контрольные вопросы к зачету.
- •2.1. Пояснительная записка
- •2.2. Тематический план изучения дисциплины
- •2.3. Содержание дисциплины.
- •2.4. Контрольные вопросы к зачету.
- •2.5.Основная литература
- •2.6.Дополнительная литература:
- •3.Конспект лекций
- •3.1. Термодинамика
- •3.1.1. Содержание и метод термодинамики
- •3.1.2. Основные понятия термодинамики
- •3.1.3. Газовые смеси
- •3.1.4. Законы идеальных газов
- •3.1.5. Первое начало термодинамики
- •3.1.5.1. Первое начало термодинамики как математическое
- •3.1.5.2. Первое начало термодинамики простого тела
- •3.1.6. Понятие теплоёмкости
- •3.1.7.Первое начало термодинамики для идеальных газов
- •3.1.7.1. Закон Майера
- •3.1.7.2. Принцип существования энтропии идеального газа
- •3.1.8. Термодинамические процессы
- •3.1.8.1. Классификация термодинамических процессов
- •3.1.8.2. Работа в термодинамических процессах
- •3.1.9. Круговые процессы (циклы)
- •3.1.9.1. Тепловые машины, понятие термического к.П.Д.,
- •3.1.9.2. Цикл Карно
- •3.1.10. Второе начало термодинамики
- •3.1.11. Термодинамические циклы двигателей внутреннего сгорания
- •3.1.11.1. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •3.1.11.2. Циклы газотурбинных установок
- •3.1.12.Водяной пар
- •3.1.13.Влажный воздух
- •3.1.14.Истечение сжимаемых и несжимаемых жидкостей
- •3.1.14.1. Истечение несжимаемых жидкостей
- •3.1.14.2.Истечение сжимаемых жидкостей (газов и паров)
- •4. Методические указания и пример расчета газового цикла теплового двигателя
- •3 .Рй цикл в координатах t-s цикл в координатах t-s
- •5.Задачи с примерами решений
- •5.1.Параметры состояния и основные газовые законы
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.2. Газовые смеси
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.3. Первое начало термодинамики
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.4. Процессы изменения состояния вещества Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.5. Пары Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.6. Циклы тепловых машин Примеры решения задач
- •Определение параметров пара в крайних точках цикла
- •Определение термического кпд цикла
- •Задачи для самостоятельного решения
- •5.7. Истечение газов и паров Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •6.Варианты домашнего задания по расчету газового цикла теплового двигателя Состав газовых смесей
- •Исходные данные к расчету газового цикла
- •625003, Г. Тюмень, ул.Семакова, 10.
Определение параметров пара в крайних точках цикла
Параметры пара в крайних точках цикла паросиловой установки определяются по i – s диаграмме для водяного пара или же по таблицам водяного пара (табл.5.5.1.или 5.5.2.).
Удобнее определить вначале параметры пара перед паровой турбиной III.
Так как известны значения давления и температуры пара перед турбиной, то положение точки 1 на диаграмме i – s находятся на пересечении изобары P1 = 5 МПа = 50 бар и изотермы t1=500º C.
Рис.5.6.5. Процесс расширения в координатах i – s.
Определив местонахождение точки 1, находим значение энтальпии i, удельного объема υ, энтропии S и т. д.
Точка 1.
В идеальном цикле Ренкина расширение пара в турбине происходит без потерь на трение и без теплообмена с внешней средой (адиабатически). Адиабата в координатах i – s идет вертикально и, опустив ее до пересечения с изобарой P2, находим точку 2.
Точка 2.
P2 = 0,01 Мпа = 0,1 бар;
I2 = 2215 кДж/кг;
υ2= 12,1 м3/кг; S2 = S1 = 6,99 кДж/кг∙К;
i = и +Р; υ = 2215 – 0,01∙12,1 = 2215 – 121 = 2094 кДж/кг.
В точке 2 пар является влажным и поэтому для состояния точки 2 по данным табл. 5.5.1. можно найти энтальпию i, удельный объем υ, энтропию S для жидкости и пара в этом состоянии.
Так при P2 = 0,01 МПа и t = ts= 45,8 ºC, по данным табл.5.5.1, удельный объем воды в точке 2 составит υ′1 = 0,001 м3/кг, удельная энтальпия воды i1 = 191,8 кДж/кг, а удельная энтропия воды S ′1 = 0,4764 кДж/кг∙К.
Соответственно для пара эти значения в точке 2 составят:
υ″2 = 14,7 м3/кг; i″2 = 2583,9 кДж/кг;
S″2 = 8,149 кДж/кг∙К.
Удельный объем насыщенного пара, как смеси воды и пара, равен
υ2 = υ′2 = x(υ″2 - υ′1)
Удельная энтальпия влажного пара
i2 = i′2 + x (i″2 - i′ ) = i′2 + x∙r,
где x – паросодержание или сухость пара.
В точке 2 по диаграмме i - s 0,845.
Соответственно влажность пара
y = 1 – x = 1 – 0,845 = 0,155.
Температуру влажного насыщенного пара в i – s диаграмме находят следующим образом. Из точки 2 по изобаре поднимаемся вверх до пересечения с верхней пограничной кривой (x = 1) и смотрим, какая температура соответствует этой точке. Эта температура и будет равна температуре влажного насыщенного пара при давлении P2 в искомой точке 2. В данном случае t2 = 45 ºC.
Конденсация отработанного пара в конденсаторе (2–3) осуществляется при постоянном давлении Р = idem. Параметры пара в точке 3 определяются по табл. 3.1.4, по давлению в конденсаторе для воды в состоянии насыщения. По табл. 3.1.4 (x = 0) для P2 = P3 = 0,01 МПа имеем t2 = t3 = 45,8 ºC, υ3 = 0,001 м3/кг, i3 = 191,8 кДж/кг, S3 = 0,4764 кДж/кг∙К.
В результате повышения давления воды насосом V на линии 3 – 4 давление ее становится равным давлению в котле 1, то есть Р1 = 5 МПа. Остальные параметры в этом процессе практически остаются без изменений, в том случае и удельный объем в силу несжимаемости жидкости. Так что точки 3 и 4 в координатах Т – s и i – s совпадают.
Работа, затрачиваемая при этом в насосе, невелика в силу того, что удельный объем жидкости очень мал υ3 = 0,001 м3/кг
W3,4 = - υ3∆Р = - 0,001 (5 - 0,01) = - 4,99 кДж/кг.
Поэтому величину этой работы по сравнению с работой, которую получаем при расширении пара в турбине (i1 – i2 = 3460 – 2215 = 1245 кДж/кг), в конечном результате можно не учитывать.
Процессы нагрева воды до температуры кипения (процесс 4 – 5), парообразования до получения сухого насыщенного пара (процесс 5 – 6) и перегрев пара в паронагревателе (процесс 6 – 1) осуществляются при постоянном давлении Р1 = 5 МПа.
Параметры воды и пара в точках 5 и 6 определяются по табл. 5.5.1. по давлению Р1 = 5 МПа для воды и пара в состоянии насыщения (х = 0 и х = 1).
Точка 5.
(х = 0)
Р5 = 5 МПа; t5 = 263,9 º C; Т5 = t5 + 273,2 = 537,1 К;
υ5 = 0,00128 м3/кг; i5 = 1154 кДж/кг; S5 = 2,291 кДж/кг∙К.
Точка 6.
(х = 1)
Р6 = 5Мпа; t6 = t5 = 263,9 ºC; Т6 = Т5 = 263,9 + 273,2 = 537,1 К;
υ5 = 0,0394 м3/кг; S5 = 2794 кДж/кг∙К.
Параметры крайних точек цикла паросиловой установки сводятся в табл. 5.6.3.
Построение цикла в координатах Р – υ, Т – s и i – s производится по найденным значениям соответствующих параметров в крайних точках цикла. Если надо, то промежуточные точки в процессах цикла находятся по i – s - диаграмме.
После построения цикла паросиловой установки в Р – υ, Т – s и i – s - диаграмме необходимо провести в этих диаграммах верхнюю (х = 1) и нижнюю (х = 0) пограничную кривые. Данные для построения этих кривых берутся из табл. 5.5.1.или 5.5.2.
Таблица 5.6.4.
Параметры крайних точек цикла паросиловой установки
Параметры |
|||||||
Точки |
Р, МПа |
t, ºC |
T, ºК |
υ, м3/кг |
i, кДж/кг |
S, кДж/кг |
x |
1
2 3 4 5 6 |
5
0,01 0,01 5 5 5 |
500
45,8 45,8 45,8 263,9 263,9 |
773,2
319,0 319,0 319,0 537,1 537,1 |
0,07
12,1 0,001 0,001 0,00128 0,0394 |
3460
2215 191,8 191,8 1154 2794 |
6,99
6,99 0,4784 0,4784 2,921 5,973 |
Перегретый пар 0,845 0 0 0 1 |