книги / Основы проектировочного расчета внутренней баллистики маршевого РДТТ
..pdfтегрирования получим ln(P/PH) = aBt или
С помощью зависимости (5.12) строится кривая P(t) до того момен та, когда давление в камере станет равным давлению, на которое рассчи тана мебрана. Если мембрана срезается при давлении Рм , то из выражения (5.12) можно получить время первого периода:
ti = 1/лв -1п(Рм/Рн). |
(5.13) |
5.3. Выход двигателя на режим
Рассмотрим условия изменения давления в РДТТ при горении основно го заряда после его воспламенения. Сделаем следующие допущения /9/:
-топливо воспламенительного устройства полностью сгорело, обес печив надежное воспламенение всей поверхности горения основного заря да, создав при этом в камере давление Рм ;
-массой и тепловой энергией продуктов сгорания топлива воспламе нительного устройства, оставшихся в камере к моменту окончания его го рения, пренебрегаем;
- во всем объеме камеры, занятом продуктами сгорания топлива ос новного заряда, давление и температура в фиксированный момент времени одинаковы;
- в объеме камеры, занятом продуктами сгорания топлива основного заряда, кинетической энергией газов как весьма малой по сравнению с их внутренней энергией пренебрегаем;
-продукты сгорания топлива основного заряда, даже при наличии в них конденсированной фазы, подчиняются уравнению состояния идеального газа;
-истечение продуктов сгорания топлива основного заряда из камеры происходит при надкритическом режиме;
-состав продуктов сгорания топлива в камере заморожен;
-температура в камере РДТТ в течение всего времени работы оста ется постоянной и равной Т0 = хТр, где х<1 - коэффициент тепловых по
терь, учитывающий уменьшение температуры продуктов сгорания топлива при нагреве стенок камеры и неполноты химических реакций при горении;
- закон горения принимается в виде U=UiPv;
принимаем отношение плотностей газа к топливу р/рт < 1 , |
что |
||||||
выполняется, как правило, с точностью не более 1%. |
|
|
|
||||
При сделанных допущениях для определения закона |
P(t) |
можно |
ис |
||||
пользовать уравнение |
(4.10), которое |
с учетом принятого закона горения |
|||||
принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d(pW)/dt = pTSUiPv - ihc |
|
(5.14) |
|||
С учетом |
введенного |
ранее расхода через сопло |
(5.4) |
и уравнения |
|||
состояния газа |
(4.4), |
получим |
|
|
|
|
|
|
W0 |
dP |
|
Ф’В(К)- FK P |
|
|
|
|
-------- = pTSUiPv - |
------------ P. |
|
(5.15) |
|||
|
RTo dt |
|
/Wo |
|
|
|
|
Уравнение |
(5.15) |
сгодится к уравнению Бернулли следующего вида: |
|||||
|
|
|
dP/dt + а*Р = b-Pv, |
|
(5.16) |
||
где а = [q»B(K)FKp»^To3/Wo; |
b=[SUipT (RT0)]/W0 . Поделив обе части урав |
||||||
нения (5.16) на Pv, получим |
|
|
|
|
|||
|
|
1/PV-dP/dt + a-P1-v = b. |
|
(5.17) |
Введем новую переменную Z = P1-v.Тогда получим dZ/dt = C(l-v)/Pvx хdP/dt], 1/PV -dP/dt = l/(l-v)-dZ/dt,H уравнение (5.17) принимает вид
dZ/dt + a(l-v)-Z = b(l-v).
Это обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка с постоянными коэффициентами имеет решение:
Z(t) = b/a + C e ' a(1'v)t, |
(5.18) |
где С - постоянная интегрирования, определяемая из начальных условий: при t = О, Р(0) = Рм. Перейдя к основной переменной Р, получим
P1_v = b/a + C-e'aC1_v)t. |
(5.19) |
||
Тогда при t=0: PM1_V = b/a + С или С |
= PM1_V - b/a, |
а выражение |
|
(5.19) с учетом С принимает вид |
|
|
|
(P1_v b/a) |
(PM1_V |
b/a),e"a(1_v)t. |
|
Отсюда получим
1 |
b/a - PM1_V |
------- |
In ------------ |
a(l - v) |
b/a - P1-v |
Таким образом связываем давление в камере РДТТ и время его работы на участке восходящей ветви кривой P(t) (см. рис.5.1). При этом давле ние в камере в любой момент времени определяется из выражения (5.19) с
учетом постоянной интегрирования С:
l/(l-v)
P(t) = b/c + (PM1-V - b/a)-e“a(1_v)t |
(5.21) |
Выражением (5.21) рекомендуется пользоваться до получения значе ния Р=0,99Ро /9/. Время, в течение которого давление нарастало от точ ки 2 до точки 3 (см. рис.5.1), определяется из выражения (5 .20) при Р=0,7Ро .
При проектировании РДТТ должна быть удовлетворена задаваемая так тико-техническими требованиями программа изменения тяги по времени в условиях полета ракеты. Эту программу легко можно привести к программе изменения тяги по времени в условиях стендовых испытаний двигателя /9/:
P(t) = FKp-P(t)-f(X)/q(X) - Fa-PH-o, |
|
где газодинамические функции f (X) и q(X) определяются из |
выражений |
(4.17) и (4.16) соответственно для среза сопла площадью Fa . |
Давление |
окружающей среды Рн=о = 0,1 МПа. |
|
5.4. Стационарный режим работы |
|
При построении стационарного участка кривой, характеризующей ра боту РДТТ после выхода на основной режим работы , т.е. на режим, при котором на заполнение освободившегося от сгоревшего топлива объема и на изменение плотности продуктов сгорания в камере расходуется незна чительная часть секундного прихода продуктов сгорания топлива, исполь зуют уравнение Бори, которое получается из выражения (4.10) при усло вии равенства массового прихода газа с поверхности горения массовому расходу его через сопло. Тогда для каждой i-й точки выгорания заряда можно записать выражение Бори:
' Si-pT./^T^-UN-exptatd - Ты)] ' f-B(K).F*p
Давление на стационарном режиме зависит от закона изменения по верхности горения заряда S(t).B разделе 3.2 приведена методика расчета
S при выгорании заряда, которая позволяет для каждой i-'й точки |
перио |
|||||
да стационарного горения знать Si |
и определять |
таким образом. Pi. |
||||
На расчетном |
стационарном |
режиме могут быть определены и другие |
||||
характеристики работы двигателя в следующей последовательности: |
|
|||||
по формуле |
(2.8) скорость |
горения в i-й точке для давления Pi, |
||||
а затем средняя скорость между двумя соседними точками, |
|
|||||
|
Ui.i+l |
- (Ui |
+ U i+i) / |
2 |
|
(5.23) |
- интервал времени, в течение которого происходит выгорание заря |
||||||
да на толщину свода Ае со средней скоростью Ui. i+i |
|
|||||
|
Ati.i+l |
= Де / Ui.i+i |
|
|
(5.24) |
|
где Де = 0,1ео; |
|
|
|
|
|
|
- по формуле |
(5.2) газоприход с поверхности горения пи * SiUipT , |
|||||
а затем средний газоприход между двумя соседними точками, |
|
|||||
|
n>i.i+l |
= (пи + ihi+i) / 2 |
|
(5.25) |
||
- количество топлива, |
выгоревшее между двумя смежными точками, |
|||||
|
Anii.i+i |
= пи. i+i * Ati.i+i |
|
(5.26) |
||
- расчетное значение тяги по формуле |
(1.16) |
и средняя тяга |
между |
|||
двумя смежными точками, |
|
|
|
|
|
|
|
Pi. i+l |
- (Pi |
+ Pi+i) |
/ 2 ; |
|
(5.27) |
- приращение суммарного импульса между смежными точками,
- масса выгоревшего топлива за все время работы двигателя, |
|
|
|
ю |
|
Вт |
= Е toi. i+i |
(5.29) |
|
l-l |
|
- полное время работы двигателя, |
|
|
|
ю |
|
Х{\ = |
Е A'ti. i+i, |
(5.30) |
|
l-l |
|
причем X = 0 при 1=1 ;
полный импульс тяги, вырабатываемый двигателем при полном выго рании заряда,
ю
I - E A I i . i + i (5.31) l-l
Расчеты основного режима работы двигателя проводятся для темпера тур эксплуатации Т в соответствии с техническим заданием.
5.5.Прекращение работы двигателя
После того, как твердотопливный заряд полностью сгорает, газ, на ходящийся в камере, продолжает еще истекать в окружающую среду. Сохра ним все допущения, сделанные выше, и перепишем уравнение (4.10) с уче том уравнения состояния (4.4), полагая U = 0:
q>B(K)FKP |
WK |
d(P/T) |
|
|
-------- Р --------------- 0, |
(5.32) |
|||
№ |
R |
dt |
|
|
где WK - объем камеры сгорания без заряда. |
|
|
||
Поскольку приток тепла прекратился, |
можно предположить, |
что про |
||
цесс истечения происходит адиабатически, |
т.е. |
|
||
|
|
(К-1)/к |
|
|
Т Д о |
= |
(Р/Ро) |
|
С5-33) |
где Т0 и Р0 - температура и давление, соответствующие началу адиабати ческого истечения газа.
Подставляя выражение (5.33) в уравнение (5.32), получим
|
WK |
dP |
WK-P |
dT |
<p8 (K)FKP |
|
|
|
||
|
R- T |
dt |
R-T2 dt |
|ART |
|
|
|
|
||
Разделив в последнем выражении все члены на Р0 и вводя |
новую |
пе |
||||||||
ременную Z = Р/Р0, после несложных преобразовании получим |
|
|
||||||||
WK |
-(К-1 )/к dZ |
К-1 |
<pB(K)FKp |
(К+1 )/2К |
|
|
||||
-----Z |
|
---- |
( 1 -------) + ---------- |
Z |
= 0 |
|
||||
(RT0) |
|
dt |
|
К |
|
\/&о |
|
|
|
|
ИЛИ |
dZ |
|
<PB(K)FKP J/ R TO 'К |
|
(3K-D/2K |
|
|
|||
|
---- = -------------------- Z |
|
|
|
|
|||||
|
dt |
|
WK |
|
|
|
|
|
|
|
В последнем уравнении разделяем переменные и интегрируем |
|
|
||||||||
|
t |
|
WK |
|
|
Z |
- (3K-D/2K |
|
|
|
|
Jdt |
= - |
|
|
|
S Z |
dZ |
(5.34) |
||
|
0 |
<pB(K)FKP |
|/ RT0 ‘К |
1 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||||
После подстановки пределов получим |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
2WK |
|
|
|
-CK-1)/2K |
|
|
|
|
t = ----------- = ------ |
|
Z |
1 ) |
(5.35) |
|||||
|
|
<PB(K)FK P -|/feT0 -(K-l) |
|
|
|
|
|
|||
Окончательно из выражения (5.35) определяется |
Z и закон |
P(t) |
на |
|||||||
нисходящей ветви кривой (см. рис.5.1): |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
2WK |
|
|
|
2К/(К-1) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P(t) = Р0 |
|
|
|
|
|
|
(5.36) |
||
|
|
2WK P + q>B(K)FKp|/6v(K-l) |
t _ |
|
|
|||||
Температура в |
камере на этом этапе работы двигателя определяется |
|||||||||
из выражения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T(t) = Т0-(Р/Ро) |
(К-1)/к |
|
(5.37) |
||||
|
|
|
|
|
|
|||||
Необходимо отметить, |
что формулой |
(5.36) можно пользоваться |
лишь |
до тех пор, пока процесс истечения остается сверхкритическим /9/, т.е. пока давление отвечает условию
Р > Ркр = Рн С2/СК+1)]
Импульс тяги, создаваемой двигателем при свободном истечении га зов после конца горения (импульс последействия), вычисляется по выра жению
|
48(1) z(X) WK Р0 |
|
К+1/2К -| |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
*пд |
- |
|
1 |
- |
( P (t)/P 0 ) |
- |
Iпд.вн * |
|
|
ф в (ю (к+1 ) |
. |
|
|
|
|
|
|
где для вычисления импульса сил |
давления внешней среды на ракету |
|||||||
Iпд.вн необходимо знать закон изменения давления |
внешней среды по вре |
|||||||
мени вдоль |
траектории |
|
Рн( t ) . |
В |
условиях |
стенда |
PH=const |
и |
W .BH-FaPH-o' t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5.6. Разброс |
внутрибаллистических характеристик |
|
|||||
Одним из основных |
требований, |
|
предъявляемых |
к баллистической ра |
||||
кете, является точность |
попадания |
в цель. Не менее важным |
требованием |
является получение минимальной стартовой массы ракеты. Удовлетворение этим требованиям во многом определяется разбросом внутрибаллистических характеристик (ВБХ) РДТТ - тяги,удельной тяги,расхода и давления /10/.
Разброс расхода и удельной тяги определяет величину гарантирован
ного запаса топлива. Разброс давления |
определяет |
толщину |
стенки каме |
|||
ры, которая рассчитывается по верхнему пределу давления. |
Таким обра |
|||||
зом, разбросы |
внутрибаллистических |
параметров |
двигателя существенно |
|||
влияют на массу двигательной установки, |
рулевого привода |
и исполни |
||||
тельных устройств |
органов управления |
ракетой. |
|
|
||
Все факторы, |
оказывающие влияние на разброс ВБХ, можно объединить |
|||||
в три группы: |
|
|
|
|
|
|
зависимость |
внутрибаллистических характеристик (скорости горе |
|||||
ния и др.) от |
температуры заряда; |
|
|
|
|
-конструкторско-технологические разбросы, неизбежные при созда нии двигателя (отклонения размеров; разбросы скорости горения, плот ности топлива, температуры горения, обусловленные технологией произ водства топлива и сырьем);
-разбросы коэффициентов потерь и др., задаваемые на этапе проек тирования на основе статистических данных и уточняемые в процессе от работки РДТТ.
Зависимость скорости горения топлива от давления и начальной тем пературы заряда Т принимаем в виде (2.8). Если это выражение пролога рифмировать и взять частную производную по начальной температуре заря да, получим выражение для температурного коэффициента скорости горения:
at = (31nU/9T)p. |
(5.38) |
Комплекс (xRTp) зависит от начальной температуры заряда /9/:
|
(xRTp) = (xRTp)n-ехр[2ш(Т-Ты)3. |
(5.39) |
Тогда |
m = l/2(xRTp) = 3(xRTp)/3T. |
(5.40) |
Величина площади поверхности горения S также зависит от темпера туры заряда Т /9/:
S = SN-expC-a(T-TN)], |
(5.41) |
где a - коэффициент линейного расширения топлива. С учетом выражений (2.8),(5.38) и (5.40) зависимость (5.22),определяющяя давление в каме
ре на основном режиме, принимает вид
l/Cl-v)
Р = |
Бц.рт / (XRTP )N UI N |
ехр[ (at+m-a>(T-TN)/l-v]. |
|
|
Ф B(K)FK P |
Прологарифмировав, продифференцировав последнее выражение и пе рейдя к конечным приращениям, получим
ДРо/Ро |
= l/(i-v) |
[ Z\SN /SH |
+ Дрт/Рт + ^UI N /UI H |
+ Дх/2х + |
+ A(RTP )N/(2RTP )N |
- Дф/ф |
- AFKp/FKp + (at + ш - а) ДТ]. (5.42) |
||
Разброс |
расхода газа через сопло определяется, |
если выражение |
||
|
|
ФВ(К)- FKp-P0 |
|
|
|
|
Шс а ------— ---- |
|
прологарифмировать, продифференцировать и перейти к конечным прираще ниям, используя выражение (5.42):
Am/bi = 1/(1-v) CALJ/U + AS/S + Дрт/рт + (ott + vm - ct) AT +
+ vA(RTp)/(2RTp) + vAx/2x - vAф/«р |
- VAFK P /FK P ]. |
(5.43) |
||||||||
Разброс величины тяги и удельной тяги получим способом, |
аналогич |
|||||||||
ным рассмотренному выше, |
|
|
|
|
|
|
|
|||
АР/Р = Дф/ф + ДРо/Ро + АРкр/Ркр + АСр/Ср; |
(5.44) |
|||||||||
Д1уд/1Уд — Аф/ф + Дх/2х + A(RTp)/2RTp + шАТ + АСр/Ср, |
(5.45) |
|||||||||
где Ср - коэффициент тяги в выражении Р |
= CP PQ FK P - |
|
|
|||||||
Для вычисления |
предельных |
отклонений коэффициента тяги можно ре |
||||||||
комендовать следующую методику |
/9/. |
По чертежу определяются |
значения |
|||||||
диаметров критического |
сечения |
dKP |
и среза сопла da и их предельные |
|||||||
отклонения от номинальных значений. С помощью зависимости |
|
|
||||||||
da/^Kp = (da ном/dKp ном)£(1+ Ada/da ном)/(1+ AdKp/dnp ном)3 |
|
|||||||||
определяются предельные |
максимальные |
и |
минимальные |
значения |
||||||
(da/dKp)inax и |
(da/dKp)min- |
С |
помощью зависимости (da/бкр) 2 |
= l/q(A) |
||||||
находим q(X)min и q(X)max и по |
таблицам газодинамических функций |
вы |
||||||||
числяем предельные значения Amin и Атах* |
а также f(A)m in и f(A)max- |
|
||||||||
Комбинируя соответствующим образом максимальные и минимальные |
||||||||||
значения f (А) |
и q(A) и используя определенные ранее величины Р0 шах |
и |
||||||||
Ро mm* с помощью зависимостей |
|
|
|
|
|
|
||||
|
Ср шах = tf(A)max ” Рн/Ро max^ |
/ q M m i n I |
|
|
||||||
находим |
Ср min |
= |
tf(A)min “ Рн/Ро min^ / q(A)max |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (A)max “ Рн/Ро max |
|
|
||||
АСр = Ср щах ” Ср mm = |
|
|
|
|
1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
q(A)min |
|
|
|
||
|
|
E f W m i n |
" Рн/Ро min^ q(^)min |
(5.46) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ef (A)max - PH/P O max^* qWmax .
Если давление в камере на установившемся режиме работы не меняет ся, то время работы тп = eo/UiPv и относительные разбросы времени в этом случае могут быть определены по зависимости
А^пА п |
= Аео/е0“ (v/l-vH (1/v) (AU/U)+ ASN/SN + Арт/рт+ Ах/2х - |
|
- Аф/ф |
+ A(RTp)/2RTp - AFK P A K P + (at + m - «0 ДТ>. |
(5.47) |
Предельные отклонения AU, Дрт, A(RTP), величины показателя степе ни v и коэффициентов at, ш, и а задаются для каждой марки топлива. Предельные отклонения AS, AFKP и AFa вычисляются с помощью таблиц до пусков на линейные размеры. Предельные отклонения коэффициентов Ах, Дф задаются.
В работе /9/ приведены в качестве примера для РДТТ с зарядом из смесевого топлива следующие значения разбросов:
AUIN/UIN = ±0,0328; |
ASN/SN = 0,0059; |
Лрт/рт |
= ±0,0075; |
|||
ARTp/RTp = ±0,0075; |
AFKP/FKP = 0,0044; |
Дф /ф |
= 0,00203; |
|||
Ро |
= 4,0 МПа; |
v = 0,4; |
at = 0,0018; |
m = 0,0015; |
a = 0,001. |
|
Тогда для нормальной температуры заряда |
Ты = 20 °С получим, что |
|||||
|
+0, 266 |
|
|
|
|
|
Р0 = 4,0 |
МПа. При изменении начальной температуры заряда от +20°С |
|||||
|
~0' 4 |
|
+0.945 |
|
|
|
до +50 °С получим |
Р0 * 4,0 |
МПа. |
|
|
|
|
|
|
|
-0,12 |
|
|
|
Таким образом, случайные изменения параметров двигателя и особен но начальной температуры заряда весьма сильно сказываются на величинах давления, расхода, тяги и удельного импульса. Начальная температура - это установившаяся температура заряда, одинаковая во всех его точках. Эта температура изменяется под влиянием температуры окружающей среды. Если камера двигателя снабжена теплоизоляционным покрытием, а заряд имеет большую толщину свода, то процесс изменения температуры заряда довольно длителен. Суточные изменения температуры окружающей среды не способны вызвать изменение начальной температуры заряда по всей толщи не свода. Они вызывают изменение температуры только слоев топлива, ле жащих близко к поверхности заряда, причем вследствие малого коэффици ента температуропроводности*градиент температуры в поверхностных слоях топлива весьма значителен.
Сезонные изменения температуры - за лето, зиму, весну, осень происходят постепенно. Таким образом, изменение температуры заряда нельзя считать случайной величиной. Можно заранее предсказать ту или иную среднесуточную температуру и в связи с этим принять соответствую щие меры для снижения разбросов выходных параметров РДТТ /9/