книги / Остаточные напряжения теория и приложения
..pdfZ - f / f - 1 ) / 2
Pnc. 5.9. Продольные остаточные напряжения в двутавровой балке № 60 (сплошные лннпи — расчет, крестики — эксперимент)
Рис. 5.10. Динамика развития температурных неоднородностей п внутрен них напряжений ах в точках 1—3 при охлаждении на холодильнике балки - № 60
тон длиной 1/4 Н. Результаты расчета и эксперимента приведены на рис. 5.9; в силу симметрии эпюры изображены для четверти' сечепия.
Сопоставление теоретических и экспериментальных исследо ваний обнаруживает удовлетворительное соответствие, что сви детельствует о применимости предлагаемых алгоритмов для рас сматриваемого в работе класса задач.
Данная методика была использована для анализа термических остаточных напряжений в прокатываемых на Нижне-Тагильском- металлургическом комбинате обычных (№ 60, 30Б1, 70Б1 и др.) и широкополочных (30Ш1 70Ш1 и др.) двутаврах (классифика ция балон содержится в работе [15]: первая группа цифр означает высоту балки в сантиметрах, буквы и следующие за ними цифры
71
характеризуют тип двутавра). Были исследованы также некото рые несимметричные профили (двутавры, уголки, швеллеры, рессоры), причем неепмметрия обусловливалась формой попереч ного сечения и условиями охлаждения.
Большой интерес представляет теоретический анализ динами ки развития внутренних напряжений в процессе охлаждения балок после прокатки. На рис. 5.10 приведены кривые изменения продольных напряжений а* в характерных точках поперечного сечения балки № 60 и разности температур в этих же точках (по ложение точек изображено на рисунке). В начальный период более быстрое охлаждение стенки приводит к возрастанию раз ности Т2 — Tv Установка двутавров примерно через 70 с в па кет (с соприкасающимися по внешним поверхностям полками) ведет к замедлению охлаждения полок и тем самым к дальнейше му нарастанию Т2 — Tv Вместе с тем установка балок в пакет вызывает выравнивание температуры в самих полках (разность Т2 — Тз уменьшается). В дальнейшем вследствие тепловыделения в интервале структурных превращений (180 т <; 240 с) в стен ке происходит некоторое падение величины Т2 — Тхи растяжение переходной от степки к полке области. В интервале перлитного превращения в переходной области (240 < т < 480 с) выделение скрытой теплоты структурного превращения и резкое увеличение удельного объема образующейся структуры приводит к увеличе нию разности Тg — Тг и появлению сжимающих напряжений в переходной области. Этот период, вероятно, наиболее неблаго приятен с точки зрения уровня остаточных напряжений. Дей ствительно, вследствие более высокой начальной температуры пе
реходная область имеет наибольшие температурные деформации
т1
сжатия е2 = J атdT. Следовательно, возникающее в рассматри вав
ваемом интервале (240 < х < 480 с) пластическое сжатие переход ной области обусловливает возрастание несовместности упругих деформаций, а тем самым и увеличение уровня остаточных на пряжений. Отсюда следует одно из положений, используемое в дальнейшем: для уменьшения уровня термических остаточных напряжений в областях, имеющих начальное неоднородное поле температур, необходимо ускоренное охлаждение наиболее горя чих зон в интервале структурных превращений в них с тем, что бы температурное сжатие компенсировало увеличение удельного объема образующейся структуры.
После завершения структурных превращений во всей иссле дуемой области наблюдается монотонное уменьшение разностей Т2 — Тх и Т2 — Т3 и рост напряжений (положительных — в пол ках и сжимающих — в стенке).
Заметим, что полученные результаты подтверждают основан ные на экспериментальных данных выводы авторов работы [126] о неблагоприятности данного способа установки балок в пакет (с горизонтальной стенкой и соприкасающимися внешними по-
72
иерхыостями фланцев). Расчет остаточных напряжений для балки № 60, охлаждаемой в положении с вертикальной стенкой, пока зал, что напряжения уменьшаются примерно в два раза (на пример, в центре стенки — точка 1 — напряжения уменьшились с —260 до — 150 МПа). Эпюры остаточных напряжений, получен ные расчетным путем, и экспериментально замеренные значения напряжений в балке № 60 изображены па рис. 5.9. Используе мая при проведении эксперимента методика позволяет выявить изменение продольных остаточиых напряжений по длине профи ля, которое и представлено на рис. 5.11. Из рисунка видно, что остаточные напряжения достигают своих максимальных значе
ний уже |
на расстоянии |
(1,0—1,5) II от свободного торца балки |
||
и в дальнейшем практически не изменяются. |
|
|||
Динамика развития впутренпих напряжений для двутавра |
||||
70Б1, охлаждаемого с |
вертикальной стенкой, приведена |
на |
||
рис. 5.12. |
Б |
этом случае температурные разпости Т2 — Т1 |
и |
|
ТУ— Тз |
мало |
отличаются друг от друга и возрастают только |
в интервале структурных превращений в переходной области. При этом разпости не превосходят своей начальной величипы на протяжении всего охлаждения до температуры окружающей среды. Очевидно, это связано со способом установки балок в па кет.
Эшоры остаточиых продольных напряжений для 1/4 части по перечного сечения балки 70Б1 представлены на рис. 5.13. В цептре переходной области растягивающие напряжения достигают 190 МПа, что составляет примерно 70% номинального предела текучести as для стали Ст. 3. Сжимающие собственные напряже ния в центре стенки и кромках полок составляют соответственно -1 9 0 (0,7 as) и -1 4 0 МПа (0,5 as).
Динамика развития внутренних напряжений и характер рас пределения остаточных напряжений для других двутавровых профилей, анализируемых в работе, аналогичен приведенным выше. В табл. 5.3 сведены значения собственных напряжений (в МПа в характерных точках некоторых двутавровых профи лей [75]).
Т а б л и ц а |
5.3. Остаточные напряжения |
|||
н двутавровых балках |
|
|
||
Тип двутавра |
|
№ точки |
|
|
1 |
2 |
3 |
||
|
||||
30Б1 |
-1 9 0 |
180 |
-130 |
|
30Ш1 |
-150 |
190 |
-150 |
|
70Б1 |
-190 |
19 |
—140 |
|
70Ш1 |
-170 |
200 |
-1 6 0 |
|
№ 60 |
-260 |
180 |
30 |
73
Теперь рассмотрим результаты расчета остаточных напряже ний в несимметричных профилях, полученных способом горячей прокатки, где наличие остаточных напряжений приводит к искрив лению профилей. Были рассмотрены швеллер № 20, уголок с размерами 160 X 160 X 20 (мм), прокатываемые на 11ижпеТагильском металлургическом комбинате, а также прямоуголь ные авторессоры 45 X 6,65 X 6,65 X 8,90 X 12 (мм), прока тываемые на Чусовском металлургическом заводе. Расположение профилей па холодильнике показано на рис. 5.14. Заметим, что геометрически авторессора, является симметричным профилем. Несимметричность температурного поля и напряженно-дефор мированного состояния возникает вследствие того, что после уста новки авторессор в пакет па холодильнике (каждая рессора стоит вертикально на меньшей стороне) охлаждение сверху на первой стадии охлаждения происходит существенно быстрее, чем снизу.
Для несимметричных профилей, претерпевающих изгиб, вме сто предположения об обобщенном плоскодеформированном со-
Рис. 5.11. Измените остаточных напряжении по длпне балки Js« 60 (места установки дат чиков ириведепы над графиком)
Рис. 5.12. Динамика раз вития внутренних напря жений при охлаждении двутавра 70Б1 на холо дильнике (расстояние между балками s = = 0,34 м)
74
стоянии |
(5.1) используется гипотеза |
плоских |
сечений е* = |
= А 0 (т) |
+ Ах (т) у + А 2 (t) ъ и, кроме |
условия |
самоуравнове- |
шенности (5.4), должно выполняться условие равенства нулю моментов внутренних напряжений
§ daxy dS = 0, |
jj daxz dS. |
(5.6) |
Подставляя в (5.4) |
и (5.6) выражение для dax%получаемое с помо |
щью (5.3) и гипотезы плоских сечений для dzx, получим систему линейных алгебраических уравнений относительпо коэффициен тов dAo, dAlf dAz. Определив эти коэффициенты, находим далее приращения деформаций и напряжений на каждом шаге по вре мени. Из рис. 5.-14 видно, что рассматриваемые нами профили несимметричны только относительно одной оси Oz, поэтому про дольные сечения будут искривляться лишь в плоскости хОу. Рассматривая деформацию продольного сечения в плоскости хОу (в предположении малости деформаций), можно убедиться [92],
что А г = |
1/р2, где pz — радиус кривизны деформированной оси |
|
профиля |
в |
плоскости хОу. |
Вследствие симметрии относительно плосковти хОу имеем |
||
А2 = 0. На |
рис. 5.15 показана динамика развития внутренних |
напряжений и разность температур в характерных точках попе
речного сечения швеллера № 20. Быстрое |
охлаждение стенки |
в начальный период приводит к возрастанию |
температурной раз- |
75
t |
Pvc. 5.15. |
Динамика |
развития |
||||
' |
впутрепин |
напряжений |
и раз- |
||||
иооть тс-пиратур |
в характерных |
||||||
|
точках |
|
поперечного |
ссчспия |
|||
|
швеллера № 20 |
|
|
|
|||
|
пости Т2 — Тг (1, 2, В — ха |
||||||
|
рактерные точки на рис. 5.15). |
||||||
|
Установка швеллеров на хо |
||||||
|
лодильнике |
с |
сомкнутыми |
||||
|
фланцами (рис. 5.14) способ |
||||||
|
ствует возрастанию этой раз |
||||||
|
ности и выравниванию |
тем |
|||||
|
пературы во |
фланцах |
(раз- |
||||
|
пость Т2 — Тэ уменьшается). |
||||||
|
За этим |
периодом |
следует |
||||
|
период |
перлитного |
превра |
||||
|
щения в переходной области |
||||||
|
(3 < т < |
5 мин). Здесь вслед |
|||||
|
ствие |
выделения |
скрытой |
||||
теплоты структурного превращения |
продолжается |
|
неко |
||||
торое увеличение температурной разности |
|
— Tv Такое пове |
дение температурного поля вызывает соответствующую динамику развития внутренних напряжений. Так, тепловыделение при пер литном превращении вызывает появление в ней и во фланцах сжимающих напряжений, а в стенке — растягивающих. Быстрое охлаждение стенки в начальный период определяет и направле ние искривленности профиля: профиль прогибается вниз.
После достижения максимальных значений разности Т2 — Тг и Т2 — Т3 начинают уменьшаться. В это время происходит упру гая разгрузка по всему сечению, напряжения по модулю умень шаются и в некоторый момент (различный для каждой точки) проходят через нуль. Дальнейшее монотонное выравнивание температурного поля обусловливает появление и рост сжимаю щих напряжений в стенке и растягивающих в кромках и переход ной области.
Следует отметить, что возрастание температурной разности Т2 — Т1в интервале высоких температур приводит к возникнове нию в переходной области пластических деформаций сжатия, т. е. область, имеющая наибольшие по сечению температурные дефор мации сжатия получает дополнительное пластическое сжатие. Это, в свою очередь, ведет к возникновению значительных упру гих деформаций растяжения в переходной области и упругих деформаций сжатия в стенке швеллера при его охлаждении до температуры окружающей среды, а следовательно, к появлению остаточных напряжений высокого уровня (рис. 5.17). После охлаж дения стенка швеллера имеет пластические деформации растя- ж ения. Поэтому конечная кривизна после изменения знака тако ва, что стенка швеллера изогнута вверх. На рис. 5.16 представ лена динамика изменения кривизны швеллера высотой 200 мм
71
в процессе естественного охлаждения на холодильнике. Расчет ный радиус кривизны после охлаждения швеллера составил 54,23 м. Этот результат был проверен экспериментально на Ниж не-Тагильском металлургическом комбинате, где был измерен прогиб на 20 швеллерах. На базовой длине 12 м средний радиус кривизны составил 50,36 м. Таким образом, погрешность опреде ления радиуса кривизны составляет около 7%. Максимальный прогиб по длине 12 м составил: экспериментальный ш = 0,3587 м, расчетный w = 0,33 м.
Эшоры остаточных напряжений для некоторых типов несим метричных профилей изображены на рис. 5.17. В каждом из рас сматриваемых случаев был определен также радиус кривизны (или прогиб на единицу длины) готового профиля. Так, для рес соры 45 х 6 мм прогиб на 1м длины составляет 4,5 мм (при об щей длине полосы 40 м), экспериментальные замеры имеют раз брос в пределах (3,5—5) мм/м. Заметим, что согласно требованиям соответствующего ГОСТа прогиб не должен превышать 2,5 мм/м.
Таким |
образом, прлученпые |
результаты |
свиде |
||
тельствуют |
об |
отрицательном |
влиянии |
остаточных |
|
термических напряжений на качество готовой |
продук |
||||
ции. Наличие |
сжимающих остаточных |
напряжений |
|||
в балках, |
работающих в качестве колонн, |
ведет к |
снижению сопротивления продольному изгибу [ИЗ, 144]. На рис. 5.18 изображены кривые устойчивости для
Рис. 5,16. Изменение радиуса кривизны швеллера № 20 во временя
Рис. 5.17. Распределение продольпых остаточных напряжений (МПа)
а — в швеллере; б — уголке; в — рессоре
77
Рис. 5.18. Зависимость критического напряжения от гибкости для балки 60Б1
балки 60Б1, работающей в качестве колонны под действием осе вой нагрузки (“К — гибкость, материал — сталь Ст. 3). Приняты обозначения: 1 — кривая Эйлера для идеальнопластического материала без остаточных напряжений; 2 — кривая устойчивос ти с остаточными напряжениями, рассчитанная по касательному модулю; 3 — то же, по приведенному модулю; 4, 5 — кривые устойчивости по касательному и .приведенному модулю соответст венно после снижения остаточных напряжений согласно методике, предложенной в гл. III и более детально в этом параграфе.
Расчет устойчивости проведен согласно методике работы [113]. Из рис. 5.18 видно, что при к = 80 остаточные напряжения сни жают критическую нагрузку примерно на 1/3. Аналогичные ре зультаты были получены экспериментально в Лихайском универ ситете (США) [113].
Применение принудительного охлаждения, найденного из решения оптимизационной задачи, почти полностью восстанавли вает несущую способность. Растягивающие поверхностные напря жения ведут к снижению предела выносливости при циклических нагружениях. При сварке и огневой резке профилей собственные напряжения способствуют возникновению и развитию трещин, а в некоторых случаях имеет место самопроизвольная потеря устой чивости элементов профиля и даже разрушение [34]. Несимметрич ные поля остаточных напряжений вызывают отклонение формы готовой продукции от прямолинейной, которое превышает допусти мые пределы. Вышесказанное делает задачу снижения уровня ос таточных напряжений весьма важной и актуальной.
Традиционным и наиболее распространенным способом сниже ния собственных напряжений является отжиг при температуре 350— 600° С, причем время изотермической выдержки устанавли вается эмпирически. Экспериментальные исследования, прове
78
денные в условиях НТМК, показали, что отжиг при температуре 450 + 25° С в течение 1800 с приводит к снижению остаточных на пряжений на 50— 60%; дальнейшее увеличение времени выдерж ки практически не влияет на. величину и распределение напряже ний. Применение отжига для снижения собственных напряжений существенно снижает производительность и усложняет техноло гический процесс.
В работах [30, 144, 147] для уменьшения остаточных напряже ний в горячекатаных профилях предлагается использовать на грев наиболее холодных частей (например, стенки двутавра). При этом устранение несовместности упругих деформаций про исходит за счет неоднородных пластических деформаций: при на греве меньшая температурпая деформация стенки (по сравнению с переходной областью) компенсируется пластическим сжатием. Данный способ удлиняет технологический процесс и требует до полнительных энергетических затрат.
Наиболее эффективным и экономичным методом снижения соб ственных термических напряжений, вероятно, является локаль ное принудительное охлаждение элементов профиля, имеющих в конце прокатки более высокую температуру [144, 147]. Одпако используемый в цитируемых работах эмпирический способ выбора режимов охлаждения нельзя признать рациональным. Мало эффективным оказывается и применение прямого численного эксперимента, т. е. решение краевой задачи термоупругопластпчности при нескольких режимах охлаждения и выбор среди них «наилучшего».
Рассмотрим использование изложенного в гл. III подхода для выбора режимов принудительного охлаждения применительно к горячекатаным двутаврам (при введении в математическую модель деформаций ползучести данный подход может быть применен н для анализа режимов отжига).
Выше указано, что основной причиной возникновения остаточ ных напряжений в данном случае является неоднородность темпе ратурного поля по сечепию, а продольные напряжения на порядок превосходят поперечные. ,Тогда, как отмечено в § 3.2, для симмет ричных конструкций совместность деформаций означает их равен ство и в качестве целевой функции используется выражение (3.42). Следовательно, для уменьшения уровня остаточных напряжений неоднородные температурные составляющие тензора деформаций необходимо компенсировать неоднородными пластическими де формациями. С этой целью в элементах профиля, имеющих наи более высокую температуру, а следовательно, и большее темпера турное сжатие, путем ускоренного охлаждения их необходимо совдать пластические деформации растяжения. При этом принуди тельное локальное охлаждение следует производить в интервале высоких температур, где предел текучести является низким и пластическое деформирование осуществляется при малых энерге тических затратах, в частности, двутавры предлагается охлаждать непосредственно после окончания прокатки.
79
Из физического анализа процесса охлаждения следует, что по следнее следует производить таким образом, чтобы па каждом этапе принудительного охлаждения максимальным образом сни жать несовместность неупругих деформаций. Действительно, ес ли на некотором шаге процесса охлаждения происходит увеличе ние несовместности неупругих деформаций (т. е. возрастание функ ционала (3.42)) вследствие пластического деформировапия, то в дальнейшем устранение возникшей несовместности потребует больших — вследствие повышения предела текучести — энерге тических затрат.
При решении оптимизационной задачи следует учесть ряд тех нологических ограничений: 1) время принудительного охлажде ния не должно превышать заданного значения т*
(5.7)
2) охлаждению подвергается только часть внешней поверхности полок шириной Ъ
0 < & < Я ; |
(5.8) |
3) коэффициент теплоотдачи принудительного охлаждения изме няется в пределах
а в < а с<с£, |
(5.9) |
где ах — суммарный коэффициент теплоотдачи излучением и кон
векцией при свободном охлаждении, а* — заданная величина, обусловленная особенностями применяемой системы локального охлаждения. Можно ввести и другие ограничения.
Задача снижения остаточных напряжений в профилях сфор мулирована следующим образом: найти вектор управления (ас(т), 6(т)}, доставляющий минимум функционалу Ф (3.42), при ограничениях типа равенств (4.15) — (4.23) и ограничениях тина неравенств (5.7) — (5.9).
При решении весь интервал принудительного охлаждения [О, х*] разбивается па ряд достаточно малых этапов. На каждом этапе решение осуществляется методом Нелдера — Мида (методом деформируемого многогранника), ограничения на параметры уп равления учитываются с помощью метода внешней точки [119, 124].
На рис. 5.19—5.21 приведены некоторые результаты решения поставленной оптимальной задачи для прокатываемой на НижпеТагильском комбинате широкополочной балки 60ПИ [69]. Мате
риал — сталь Ст. 20, а? = 1000Вт/(м2*К), х* = 300 с, ал опреде ляется по температуре начала шага. На рис. 5.19 показано изме нение коэффициента теплоотдачи ас в зависимости от времени х. Оказывается, что принудительное охлаждение следует произво дить лишь в течение 80 с. По коэффициенту теплоотдачи ас, ис пользуя экспериментальные данные, несложно определить тип и параметры системы охлаждения. На рис. 5.20 приведено сравне-
80