книги / Стабилизация параметров транзисторных усилителей

li

(/э2

/ 6l) R 'о.с — /б1 (^2 +

Znxoi) ,

(5-96)

о т к у д а

/ б, =

«D2*' О.С

(5-97)

Я'о.с 4“

4" ^ DX0I

И з

(5-97)

и (5-95)

Е

[(1 4- Pi) Лю1 4- ^яог]

|

(1 4" Рг)

j ф з

/ Э2

I

I П I

fî \ ^

о с

Z»xoi 4- Я2 4- Р.Л'.

(5-98)

I 4- (1 4- h )

Rs

ZDX0I +

r 2 +

/?'0.с

В

(5 -98)

н а и б о л ь ш у ю

за в и с и м о ст ь

от

те м п е р ату р ы

п р о я в л я ю т о б р а т н ы е

то к и к о л л е к т о р а

/ кoi

и

/ког- С л е д о ­

в а т е л ь н о ,

у с л о в и е

д и н а м и ч е ск о го

р а в н о в е с и я ,

при

к о то ­

ром

в

д и а п а з о н е

те м п е р а т у р

М

/ э2=

c o n st,

м о ж е т

б ы ть

з а п и с а н о в ви д е

/ко2= — (1 4*Pi)/koi-

(5-99)

В ел и ч и н у о б р а т н о г о то к а к о л л е к т о р а

м о ж н о и з м е ­

н ять

в

н е к о то р ы х

п р е д е л а х

с

п о м о щ ью

р е зи с то р а

Rz.

Н е т р у д н о

п о к а з а т ь , что:

п р и

р а зо м к н у т о й

ц еп и

б а зы

по

п о сто ян н о м у

то к у

(R 2= о о )

( 1 4*Pi)/K0i>

(5 -100)

п р и

к о р о т к о за м к н у т о м

в х о д е

(/?2=

0)

/ //к о н « ( 2 - 4 ) / к 01.

(5 -101)

С л е д о в а т е л ь н о , в к а ж д о м к о н к р е т н о м

с л у ч а е у с л о ­

вие,

в ы р а ж е н н о е

у р а в н е н и е м

(5 -9 9 ),

м о ж н о

в ы п о л н и ть

п о л н о стью

и ли

части чн о

п у те м

со о тв етству ю щ его

в ы б о ­

р а вел и ч и н ы

со п р о ти в л ен и я

р е зи с т о р а

Rz.

З а в и с и м о с т ь

Ii(o n = xV (R z),

и зм е р е н н а я

в

с х е м е

рис. 5-13, м о ж е т

б ы ть

з а п и с а н а

в ви д е

^КОН=

Л(0 (1 4 -0 Я 2) .

(5-102)

С о гл а с н о э к с п е р и м е н т а л ь н ы м д а н н ы м д л я т р а н з и ­

сто р о в

ти п о в

П 1 3 — П 1 6

0 » 3 ,4 - 1 0-2

п р и

и зм ен ен и и

Rz

от 0

д о 100 ко м ,

д л я

т р а н з и с т о р о в

П 201

0 « 5 ,2

• 10-1

п р и

и зм ен ен и и

Rz о т

0

д о

5

ко м ,

а

д л я

т р а н зи с т о р о в

ти п а

114

0:=«3,4

п р и и зм ен ен и и

Rz от 0 до

1 ком .

9*

И з (5-93)

n __ И1

(At2

^коз) /Уо-С

— Z ВХ01*

(5 -103)

Я2

Л(1 ( 1

al) Л<01

То;<

в цепи

коллектора

тр ан зи сто р а п ервого

к а с к а д а

/ К1 =

____ Р)/зг^'о.о

"I- ^К02‘

(5-105)

^ПХО! "b ^2 “Ь R’o.

Н а

осн ове

к а с к а д о в

с

в за и м о за в и с и м ы м

с м ещ ен и ем

м огут

'быть

со зд ан ы

ш и р о к о п о л о сн ы е

в ы с о к о ч а с то т н ы е

у си л и тел и с р а в н о м е р н о й ч а ­

сто тн о й

х а р а к т е р и с т и к о й .

С х ем ы у с и л и те л ей

т а к о г о

ти п а

с п о л о с о й

д о

'1 1 ,4 3 ,

420

и 450

М гц ,

и м ею щ и х

н е р а в ­

н о м ер н о сть

ч асто тн о й

х а р а к ­

те р и сти к и

в д и а п а з о н е

э ф ­

ф ек ти в н о й п е р е д а ч и , н е п р е ­

вы ш аю щ у ю ед и н и ц д е ц и б е л ,

о п и сан ы в

|[Л. 49].

К о р р е к ц и я ч а с т о тн о й х а ­

Рис.

5-13. Схема для измере­

р а к те р и с ти к и

у с и л и т е л е й с

ния

зависимости

/«он—^(Я г).

в за и м о за в и с и м ы м

с м е щ е н и ­

ем

во м н о ги х

-сл у ч аях

м о ­

ж е т

бы ть

о су щ ествл ен а

п утем

п а р а л л е л ь н о г о

п о д к л ю ч е ­

ния

к

р ези сто р у

Rz к о н д е н с а т о р а

с о о тв етств у ю щ ей

е м к о ­

сти

С2 (н а

рис.

5-12

и з о б р а ж е н

п у н к т и р о м ).

Б л а г о д а р я

отсутстви ю эл ек тр о л и ти ч еск и х

к о н д е н с а т о р о в

и т е р м о р е ­

зи сто р о в

у си л и тел и

с

в за и м о за в и с и м ы м

с м е щ е н и е м

б ольш ой срок сл у ж б ы . П о э т о м у они н а ш л и

ш и р о к о е п р и ­

м ен ен и е при п остроен и и м и к р о м о д у л ей .

С п особ в за и м н о й

ко м п ен сац и и .н естаб и л ь н о стей с м е ж ­

ных к а с к а д о в м о ж е т

бы ть т а к ж е п р и м е н е н

д л я о с л а б л е -

Мйя

д р е й ф а

н у л я

о д н о так ти ы х

у си л и тел ей

п остоян н ого

то к а п р я м о го у си л ен и я .

В

п р и н ц и п е д л я

эти х ц елей

.пригодны и

р а с см о тр е н ­

ны е

р а н е е сп особы

с т а б и л и за ц и и р аб о ч его

р е ж и м а у си ­

л и т е л е й с

н еп о ср ед ств ен н о й св я зью м е ж д у

к а с к а д а м и .

[Л . 3, 9, 46, 51].

С у щ е с т ­

вен н о

л у ч ш и е .п о к азател и

по о с л а б л е н и ю д р е й ф а н у ­

л я

и м ею т

о д н о та к т н ы е

к о м п е н са ц и о н н ы е

схем ы и

р а с с м а т р и в а е м ы е в с л е ­

д у ю щ ем п а р а г р а ф е м о ­

сто в ы е

схем ы .

и з о б р а ж е ­ Рис.

5-14.

Схема простейшего

Н а

рис. 5-14

н а

п р о с т е й ш а я

с х е м а

двухкаскадного

усилителя по­

стоянного тока.

д в у х к а с к а д н о г о

у с и л и т е ­

л я д о с т о я н н о го т о к а п р я ­

м ого

у с и л ен и я ,

с т а б и л и з а ц и я р аб о ч его

р е ж и м а

ко то р о го

о с у щ е с т в л я е т с я

за сч ет в за и м н о й

.ком п ен сац и и

о б р а тн ы х

ро в . В

это й с х е м е р а зн о с тн ы й то к

н а

вы х о д е у с и л и те л я ,

о б у сл о в л ен н н ы й

д ей стви ем

о б р а тн ы х

к о л л е к то р н ы х

т о ­

ков

т р а н зи с т о р о в ,

Д /и =

K iz s J км +

5г/цо2.

(5-106)

О ч еви д н о , что д л я

у с тр а н е н и я

д р е й ф а

н у л я

(А /п= 0 )

н ео б х о д и м о в ы п о л н и ть у сл о в и е

K izSiIkoi= — s 2I ног*

(5-107).

В ы р а ж е н и е

(5 -107)

п р и

s i = s 2

п р ак ти ч еск и

с о в п а д а ­

ет с

(5 -9 9 ). Э то

у к а з ы в а е т

на

то,

что

к а с к а д ы

с в з а и м о ­

за в и с и м ы м

см ещ ен и ем

м о гу т

о б есп еч и ть

в ы со к у ю

с т а ­

б и л ьн о сть

р аб о ч его

р е ж и м а

т а к ж е

.при

и сп о л ьзо в ан и и

их в

к а ч е с т в е у си л и тел ей

д о сто я н н о го

т о к а .

У сл о в и е, в ы р а ж е н н о е со о тн о ш ен и ем (5 -1 0 7 ), о с у щ е ­

ств и м о

в сх ем е

рис. 5-14

то л ьк о п ри

п р и м ен ен и и в

п е р ­

во м

и

в т о р о м к а с к а д а х

тр а н зи с то р о в ,

су щ ествен н о

р а з ­

л о в и е

н е о б я з а т е л ь н о ). П р и это м

у к а з а н н ы е

то к и

б у д у т

и м еть

п р о ти в о п о л о ж н ы е з н а к и в

вы х о д н о й

ц еп и

у с и л и ­

те л я :

если 6 первом

и

втором к а с к а д а х

(п ри м ен ять

т р а н з и ­

сторы р азл и ч н о й

п р о во д и м о сти ;

в сл у ч ае п р и м ен ен и я т р а н зи с т о р о в о д и н а к о в о й п р о ­

водим ости, вк л ю ч ен н ы х в

со ч етан и ях : о б щ и й

э м и т т е р —

общ ий эм и ттер , о б щ а я

(б а з а — о б щ и й

э м и т те р ,

о б щ а я

б а ­

з а — общ ий

к о л л е к то р ,

о б щ и й

э м и т те р — о б щ и й

к о л л е к ­

тор и общ и й к о л л е к то р — о б щ а я б а з а .

Н еп р и го д н ы со четан и я

схем

в к л ю ч е н и я

т р а н з и с т о р о в ,

в

которы х

п о во р о та

ф а зы / Koi

не п р о и с х о д и т .

К

ним

о тн осятся о б щ а я

б а з а — о б щ а я

б а з а , о б щ и й

э м и т т е р —

о б щ а я 'б аза,

общ и й к о л л е к то р — о б щ и й

э м и т т е р и

о б щ и й

ко л л екто р — общ ий к о л л е к то р .

Н есм о тр я

на -простоту

о п и сан н о го

м е т о д а ,

о н -все

ж е

не

н аш ел

ш ирокого

'п р акти ч еско го

п р и м е н е н и я .

Э то

обусловлен о

тем ,

что в

с х е м а х

ти п а

и з о б р а ж е н н о й

н а

рис. 5-14 -необходимо

п р о и зв о д и ть

т щ а т е л ь н ы й

о т б о р

тр ан зи сто р о в

по

вел и ч и н е

о б р а тн о го

т о к а к о л л е к т о р а

и

и д ен ти ч н о сти

(зави си м о сти

это го

т о к а

от

т е м п е р а т у р ы .

С х ем а с в з а и м о з а в и с и м ы м

с м е щ е н и е м ,

и з о б р а ж е н н а я

н а ри с. 5-12, в это м

о тн о ш ен и и

б о л ее в ы го д н а , н о и -в н ей не

и с к л ю ч а е т с я н е о б х о д и м о с т ь

Рис. 5-15. Схема двухкаскад­

п о д б о р а

т р а н з и с т о р о в .

ного усилителя постоянного то­

И зв е ст н ы й

э ф ф е к т

по

ка

с термокомпенсацией.

у м ен ьш ен и ю к о л е б а н и й в ы ­

х о д н о го т о к а м о ж н о о б е с п е ­

чить

с р а в н и т е л ь н о п р о с т ы м и

ср ед ств ам и

в

схем е

с

тер -м озави си м ы м

с о п р о т и в л е н и е м

ти п а

и зо б р а ж е н н о й

н а

рис. 5-15.

С в о й с тв а с х е м

п о д о б ­

ного

р о д а р ассм о тр ен ы

в ‘§ 5-2. У к а ж е м

л и ш ь

н а

то ,

ч то

при

соответствую щ ем

п о д б о р е к о м п е н са ц и о н н о й

х а р а к ­

тер и сти к и те р м о р е зи ст о р а

-величина

д р е й ф а н у л я в

у с и ­

л и те л я х п остоян н ого

т о к а

п р ям о го

у с и л е н и я

н е

-превы ­

ш ает

5— 10%

п р и и зм ен ен и и

т е м п е р а т у р ы

о т

+ 2 0

д о

л е л ь н о го и 'п о сл ед о в ател ь н о го ти п ов .

Б а л а н с н ы й к а с к а д п а р а л л е л ь н о г о ти п а, сх ем а к о то ­

рого и з о б р а ж е н а

на <рис.

5 -16,а, м о ж е т бы ть

п р е д с т а в л е н

в

в и д е м о сто во й

сх ем ы ,

и зо б р а ж е н н о й н а

рис. 5-16,6,

в

к о то р о й R i и R 'i — э к в и в а л е н т н ы е со п р о ти в л ен и я, ото-

оГ

кос„

Рис. 5-16. Параллельно-балансный каскад (а) и

его

эквива­

лентная схема

(б).

б р а ж а ю щ и е тр а н зи с т о р ы

и

о тн о с я щ и е с я к

ним с о п р о ­

т и в л ен и я ц е п е й с м е ш е н и я и о тр и ц а т ел ь н о й

о б р а тн о й

с в я зи ;

R '3= R 3+ A R \

и R " 3= R 3+ A R "b .

С о гл а с н о те о р и и

м о сто вы х схем то к

-в н а г р у зк е к а с ­

к а д а

ц —

/?', +

Д"з + R

(5-108)

П р и р а щ е н и я то к о в в к а ж д о м из п л е ч к а с к а д а п ри

д ей ств и и д е с т а б и л и зи р у ю щ и х

ф а к т о р о в :

A /7h i=

SiA/koi»

(5 -109)

д / '2= 52д,/к02.

(5 -110)

И з

ф о р м у л

(5 -.108)— (5 -110) д р е й ф

т о к а

а

н а г р у з к е

__ 5|Д/

— 5дД/ыгЯ,гш

(5-111)

А /.

+

Я",5+ Кц

'

П ри симметричном построении балансной

схем ы

( R '3—

= R " 3 = R 3 и s l = s 2 = s)

2+Ян/Я .

(5-112)

И з

(5-111)

и

(5-112)

сл ед у ет,

что

д л я

о б е сп е ч ен и я

м и н и м альн ого

д р е й ф а н у л я н ео б х о д и м о п о д б и р а т ь

т р а н ­

зисторы ,

им ею щ и е

п р и м ер н о

о д и н а к о в у ю

з а в и с и м о с т ь

о б р атн о го

то к а

к о л л е к т о р а от

те м п е р а т у р ы .

Д л я

о с л а б ­

л ен и я в л и я н и я

п о сл ед о в ател ь н о й

о т р и ц а т е л ь н о й

о б р а т ­

ной связи

на

вел и ч и н у к о эф ф и ц и е н та

у с и л е н и я

к а с к а д а

ц ел есо о б р азн о

эм и ттер ы

о б о и х

т р а н зи с т о р о в с о е д и н и т ь

м еж ду

собой

ч ер ез р ези сто р R m с

н е б о л ь ш и м

с о п р о т и в ­

лен и ем

(н а рис. 5 -16,а п о к а з а н

п у н к т и р о м ). Т а к

к а к э т о т

а —принципиальная

схема;

б — эквивалентная

мостовая схема.

рези стор

п одклю чен

к

то ч к ам

п р и м е р н о р а в н ы х

п о те н ­

ц и ал о в,

то

через

него

б у д ет

п р о т е к а т ь

н е зн а ч и т е л ь н ы й

по вели чи н е у р авн и тел ьн ы й то к . В та к о й

сх ем е с о п р о т и в ­

л ен и е р е зи с то р а

R '0.c

п р а к ти ч е с к и

не

о к а з ы в а е т

в л и я ­

ния н а к о эф ф и ц и ен т у си л ен и я к а с к а д а .

К а к

п о к а зы в а ю т

эксп ер и м ен ты ,

б а л а н с н ы е

сх ем ы

о б есп еч и ваю т зн а ч и т е л ь н о е о с л а б л е н и е

д р е й ф а н у л я д а ­

ж е в том с л у ч а е ,

если

п о д б о р

т р а н зи с т о р о в п р о и зв о д и т с я

не очень т щ а т ел ь н о .

С в о й ства у р авн о в еш ен н о й

м о сто во й сх ем ы м о г у т

б ы ть

т а к ж е эф ф ек ти в н о и с п о л ьзо в а н ы д л я н е й т р а л и з а ц и и

с в я ­

зей м е ж д у

ц еп ям и

в х о д а и в ы х о д а

у с и л и т е л ь н ы х

к а с к а ­

рис.

5 -17,0, м о ж е т

бы ть

со с та в л е н а

э к в и в а л е н т н а я

м о с ­

т о в а я с х е м а ,

п р е д с т а в л е н н а я

на рис. 5 -17,6

[Л . 8].

Д л я та к о й

схем ы у сл о в и е

м и н и м ал ьн о й

с в я зи м еж д у

ц е п я м и в х о д а и в ы х о д а м о ж е т б ы ть за п и с а н о в ви д е

^бэ

__

(5-113)

^бк

гд е

G б;) п G бк— со о тветствен н о

п р о во д и м о сти

т р а н з и с т о ­

р а

па з а ж и м а х б а з а — эм и ттер

и б а з а — 'ко л л екто р :

£бз = £бэ + /(оСб:>;

(5-114)

<5бк==Ц'бк+/(Т)Сбк.

(5-115)

М о с то в ы е

схем ы м о гу т

'п р и м ен яться

в со четан и и

с о тр и ц а т е л ь н о й

о б р а тн о й

с в я зью

[Л .

68].

В

так о м

в а ­

р и а н те они ч ащ е

всего

и сп о л ьзу ю тся

д л я

о с л аб л е н и я

на цеп и

о б р а тн о й св я зи .

Н а

о сн о ве

а н а л и з а , п р о вед ен н о го в

н асто я щ ей гл а в е ,

молено

с д е л а т ь

с л ед у ю щ и е вы воды :

1. С п о со б

с та б и л и за ц и и р аб о ч его

р е ж и м а , о с н о в а н ­

х а р а к т е р и з у е т с я

б о л ее

ш и р о ки м и

р егу л и р о во ч н ы м и

в о з ­

м о ж н о с тя м и ,

чем

способ,

о сн о ван н ы й

н а

п р и м ен ен и и

О О С н а

п о сто ян н о м

то ке,

т а к

к а к

в

д ан н о м

с л у ч а е

к о ­

эф ф и ц и е н т

р е ж и м н о й

н естаб и л ь н о сти

и зм ен я е т ся

в

п р е ­

д е л а х

Э то

п о з в о л я е т

и с п о л ь зо в а ть

данны й

сп особ

с т а б и л и за ц и и

н е т о л ь к о

в

у с и л и тел ьн ы х

у стр о й ­

ств ах ,

но

т а к ж е

в р азл и ч н о го

р о д а те м п е р а т у р н ы х

д а т ­

ч и к ах и у з л а х а п п а р а т у р ы а в т о м а ти к и .

В м е с те

с

тем

р е а л и з а ц и я

м ето д о в

те р м о к о м п е н с а ц и н

в с т р е ч а е т

и зв естн ы е

тр у д н о сти

в с л е д ст в и е

н а л и ч и я

з н а ­

ч и тел ьн о го

п р о и зв о д с тв е н н о го

р а з б р о с а

со п р о ти в л ен и й

т е р м о р е зи с т о р о в

и н еи д ен ти чн о сти

их

и зм ен ен и й

с т е м п е ­

р а ту р о й .

2.

С т а б и л и з а ц и я

р аб о ч его

р е ж и м а

путем

к о м б и н и р о ­

ван н о го

и с п о л ь зо в а н и я О О С

н а п о сто я н н о м

то к е

и

т е р ­

м о к о м п ен сац и и п о зв о л я е т

в и звестн о й

степ ен и

с о ч е т а й ,

б и ть п р и су щ и е

им н ед о статк и . Н е с м о т р я н а

это, д ан н ы й

м ето д не н а ш е л

ш и р о к о го р а с п р о с т р а н е н и я

на

п р а к ти к е

в о сн о вн о м по

п р и ч и н е

с л о ж н о с ти р е а л и з а ц и и

с о о тв етс т ­

ву ю щ и х у с и л и

те л ь н ы х

у стр о й ств .

3. У силители

с в за и м о за в и с и м ы м с м е щ е н и е м ,

а т а к ж е

уси ли тели с

н еп осред ствен н ой с в я зь ю м е ж д у

к а с к а д а м и

м огут бы ть

вы п олн ен ы

е м и н и м ал ьн ы м

ч и сл о м

э л е м е н ­

тов. О ни

х а р а к т е р и зу ю т с я

н еб о л ь ш и м и

г а б а р и т а м и и

вы сокой

н ад еж н о стью .

Э ти

о б с т о я т е л ь с т в а

о п р е д е л и л и

ц ел есо о б р азн о сть

и с п о л ьзо в а н и я п р и н ц и п о в

п о с тр о е н и я

уп ом ян уты х

у си л и тел ей

при

к о н с тр у и р о в а н и и м и к р о м о -

дулей .

4. М ето д

стаб и л и зац и и ,

о с н о ван н ы й

н а

п р и м ен е н и и

м остовы х

схем , м о ж ет бы ть эф ф е к ти в н о и с п о л ь з о в а н д л я

р атн ы х

связей

в

в ы со к о ч асто тн ы х у с и л и т е л ь н ы х

у с т р о й ­

ствах . В м е с те

с

тем

при п р и м ен е н и и

д а н н о г о

м е т о д а

со х р ан яется н ео б х о ди м о сть

п р и н я ти я

д о п о л н и т е л ь н ы х

м ер д л я

и склю ч ен и я

н естаб и л ь н о стей ,

о б у с л о в л е н н ы х

п р о и зво дствен н ы м р а зб р о с о м

п а р а м е т р о в т р а н з и с т о р о в

и их и зм ен ен и ем в с л е д с т в и е с та р е н и я .

О сн о во п о л агаю щ ей

д л я тео р и и , то ч н о сти

я в и л а с ь

р а б о т а

Н . Г. Б р у е в и ч а

«Т очность

м ех а н и зм о в »

[Л . 74]. С ф о р м у ­

л и р о в а н н ы е в

ней

идеи

б ы ли

р а з в и т ы

в м о н о г р а ф и я х

Н . А . Б о р о д а ч е в а

[Л . 79,

80],

к о т о р ы й

п о л у ч и л

с о о тн о ­

стей

к и н ем ати ч еск и х ц еп ей и м е х а н и зм о в с п р и в л е ч е ­

нием

м ето д о в теори и в е р о я тн о стей .

В п о сл ед у ю щ ем п р и ем ы , р а з р а б о т а н н ы е

в у п о м я н у ­

ты х и с с л е д о в а н и я х , бы ли р а с п р о с т р а н е н ы н а р а с ч е т д о ­

п у ск о в п а р а м е т р о в и х а р а к т е р и с т и к

р а д и о т е х н и ч е с к и х

ц еп ей

и у стр о й ств (Л . 75,

78,

81 — 85,

88,

105, 114,

127—

129].

В а ж н о е зн а ч е н и е при

это м

и м ел о

и с с л е д о в а н и е в о п ­

росов

п о в ы ш е н и я точн ости

р а с ч е то в п р и

б о л ь ш и х

п р и р а ­

щ е н и я х

п о гр е ш н о с те й

п а р а м е т р о в

эл ем е н то в

|[Л. 76, 88].

В се

э т о о к а з а л о

б л аго п р и я т н о е

вл и я н и е

н а

с о вер ш ен ­

с т в о в а н и е к о н с тр у и р о в а н и я

и п р о и зв о д ств а

р а д и о а п п а р а ­

т у р ы .

В м е с те с

тем

и звестн ы е

п у б л и к ац и и

о сн о вы ваю тся

на

п р и м ен ен и и

м ето д о в

н еп о ср ед ствен н о го

а н а л и з а

и с с л е ­

д у ем ы х с тр у к ту р ,

п р и в о д я щ его

д а ж е

в

ср ав н и тел ьн о

п р о сты х с л у ч а я х

к

у р а в н е н и я м , н еп р и го д н ы м

д л я

и н ж е ­

н ер н о й

п р а к ти к и . В

эти х у с л о в и я х

д л я

п о л у чен и я ч и сл ен ­

ны х реш ен и й

п р и х о д и тся

вво д и ть

р я д

у п р о щ ен и й

и

у ч ета

о со б ен н о стей

н естаб и л ь н о стей п а р а м е т р о в

э л е м е н ­

то в ,

о б у с л о в л ен н ы х

р а зл и ч н ы м и

п р и ч и н ам и , то

м огут

б ы ть

д о п у щ ен ы

о щ у ти м ы е

п огреш н ости , п р и в о д я щ и е

•к п о н и ж е н и ю то ч н о сти р асч ето в .

В а ж н о е

зн а ч е н и е

п р и

этом

и м еет у ч ет

в л и я н и я

в ы б ­

р ан н о го

р а б о ч е го

р е ж и м а

н а

п о стоян н ом

то ке

н а

п оле

д о п у с к а

с о о тв етств у ю щ его

п а р а м е т р а .

П р и м е н е н и е м ето д о в тео р и и

в ер о я тн о стей п р и

о п р е д е ­

л е н и и зо н ы

р а з б р о с а

п а р а м е т р а п о з в о л я е т

и скл ю ч и ть и з ­

б ы то чн о сть,

сво й ствен н у ю

м ето д ам ,

о сн о ван н ы м

н а у ч е ­

(т а к н а з ы в а е м ы е

м ето ды

« м а к с и м у м а — м и н и м у м а » ).

Е стеств ен н о ,

п ри

это м

в в о д и тся

н еко то р ы й э л е м е н т ' р и с ­

к а ,

т а к к а к в

к а ч е с т в е

и сходн ой

п р и 'р асч ете п р и н и м аег -

ся

в е р о я т н о с т ь н а х о ж д е н и я

п а р а м е т р а в н еко то р ы х н о р ­

ч ествен н о го а н а л и з а и ч и сл ен н о го

р а с ч е та д о п у ск о в

п а р а ­

м ет р о в т р а н зи с т о р н ы х

у си л и тел ей

с п р и в л е ч ен и е м

м ет о ­

д о в т е о р и и ве р о я т н о ст е й п р е д с т а в л е н а на

рис. 6-1.

Р а с с м а т р и в а е м ы й -

п р о ц е с с, в к л ю ч а е т

в себ я

тр и

2) о п р е д ел е н и е п о л я

д о п у ск а

и с с л е д у е м о го п а р а ­

м ет р а ;

3) р а с ч е т в е р о я т н о ст н ы х п о к а з а т е л е й и о ц ен к а то ч н о ­

сти

в ы п о л н ен и я п о с т а в л е н н о й з а д а ч и .

О сн о в н ы е

о п е р а ц и и , со п у тств у ю щ и е

к а ж д о м у

из э т а ­

пов,

б о л е е п о д р о б н о р а с с м а т р и в а ю т с я

в д а л ь н е й ш е м .

Д л я п о л у ч е н и я о б щ и х р еш ен и й н ео б х о д и м о :

п р о и зв ес ти к л а с с и ф и к а ц и ю т р а н зи с то р н ы х у с и л и те л ей

п о

с п о со б ам

.р еал и зац и и

за д а н н о й

с та б и л ьн о с ти

п а р а ­