книги / Справочник по судовой акустике
..pdfПри решении ряда задач — таких, например, как расчет потока колебатель ной энергии, излучаемой механизмом при фланцевом контакте с опорами, анализ рабочих процессов в некоторых механизмах, расчет вибрации трубопроводов, обусловленной колебаниями среды, определение излучения воздушного шума ме ханизмами и др. — невозможно выделить конечное число точек взаимодействия элементов системы. В этих случаях описание колебательного процесса в тради ционной форме, с использованием конечного числа входных и переходных сопро тивлений или податливостей, неприемлемо. Однако принципиально возможно по строить совокупность интегральных соотношений, характеризующих динамику механизма и в этом случае.
Рассмотрим для примера гармонический колебательный процесс. Пусть сило вое воздействие на линейную механическую систему на частоте <а осуществляется по поверхности Q и характеризуется комплексной поверхностной плотностью силы р (S). Согласно теореме Гильберта, какова бы ни была интегрируемая функ ция р (S) (а ими описываются практически все физически осуществимые виды воз буждения), решение для реакции системы — в частности, скорости колебаний в точке — можно представить в виде
q (S )= \M(S,S’)p(S')dS'9 |
(3.1.15) |
ci |
|
где М (5, S') — функция Грина для конкретной краевой задачи.
Физический смысл функции Грина ~ переходная механическая податливость от точки 5 до точки 5'.
Если рабочие процессы в механизме, вызывающие вибрацию и воздушный шум, таковы, что вибрационные силы распределены по поверхности QH с плот
ностью lïp (S), а контакт механизма с опорными и неопорными связями осущест вляется по поверхности П аф, то динамика механизма описывается следующими интегральными соотношениями:
яt(S) = S |
JИуи°‘7 (S>S')"Pi<S')ds> - |
|
|
/ = ‘ ° , |
|
|
|
6 |
|
|
|
- J |
f М° «7 (s - s '> pi (s '>d |
S |
(3.1.16) |
/ - 1 а,ф
где Pj («S') — /-я составляющая поверхностной плотности силы реакции опорных и неопорных связей;
Учитывая, что |
6 |
I |
|
|
|
|
|
h (S ) = |
У |
[ М а ф £ /(5, 5 #) Р / (S e r fs ', |
(3.1.17) |
**=1.2......6 |
A J J |
|
|
|
/ = 1 |
й аф |
|
получаем систему интегральных уравнений для определения Pj (5') по известной
поверхностной |
плотности |
силы |
иЯу (S'): |
|
6 |
|
|
|
|
У |
[ 1Л*аф if (S, S') - M,t/ (S, S ')] P, (S') dS' = |
|
||
/ - |
1 я аф |
|
|
|
|
6 |
|
|
|
|
= 2 |
J |
"Alof/i5*S')I,/>/(*S')dS' |
<3.1.18) |
|
/= ! |
Q„ |
|
|
для i — 1, 2........ |
6. |
|
|
|
|
|
|
|
SI |
В случае, когда механизм характеризуется плотностью силы Р 0 (5), приве денной к поверхности контакта с опорными и неопорными связями, уравнения колебаний механизма имеют вид
j ' |
Î 1Маф i/ (S, S') - М щ[, (S, S')] P, (S') dS' = |
|
|
/= ! |
«аф |
|
|
|
|
6 |
|
|
- У |
f AÏ6V (S. 5 0 Pe (S') rfS' |
(ЗЛЛ9) |
/=1 йаф
Решение задачи о колебаниях механизма в случае непрерывно распределен ных по поверхности сил представляет значительные трудности и может быть осу ществлено в основном численными методами. Однако в ряде важных частных слу чаев анализ соотношения входных и переходных податливостей конструкций механизма конкретного типа по отношению к различным силам позволяет значи тельно упростить общие уравнения связи между силами и уровнями вибрации и привести их к виду, допускающему аналитическое решение.
Приближенные уравнения, отражающие физику колебательного процесса, позволяют выбрать правильное направление при проектировании малошумных механизмов.
Практически для всей номенклатуры судовых машин н механизмов с доста точной степенью точности допустимы следующие упрощения.
1.На средних и высоких частотах можно пренебречь связью между колеба ниями участков контакта механизма с опорными и неопорными связями.
2.Обычно центры тяжести и жесткости виброизолирующих элементов (амор тизаторов и патрубков) расположены на одной оси, нормальной к поверхности участка крепления к механизму и проходящей через центр этого участка. Опорные пластины таких амортизаторов и патрубков под действием сил со стороны меха низма совершают независимые колебания в направлении координат: вертикальной
иповоротной вокруг вертикальной оси, и попарно связанные колебания в гори зонтально-продольном и поворотном направлении вокруг горизонтально-продоль ной оси и в горизонтально-поперечном и поворотном вокруг горизонтально-попе речного направления.
3.Моменты реакции, возникающие в районе крепления амортизаторов к ме ханизму, мало влияют на вертикальные составляющие вибрации его опорной по верхности. Допустимо пренебречь влиянием сопротивления амортизаторов по от ношению к моментам на вибрацию механизма, нормальную опорам (аналогично
идля других линейных составляющих вибрации).
4.На частотах выше 2— 3 кГц допустимо пренебречь связью между однона правленными линейными колебаниями различных участков контакта механизма
с опорными и неопорными связями.
§3.2. ИЗЛУЧЕНИЕ КОЛЕБАТЕЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ МЕХАНИЗМАМИ
Работа судовых механизмов сопровождается излучением в присоеди ненные конструкции и окружающую среду колебательной энергии. Излучаемая в опорные и неопорные связи колебательная энергия служит основным парамет ром, характеризующим виброактивность механизмов. Только по потоку колеба тельной энергии можно точно и однозначно оценить механизм как источник вибра ции и воздушного шума, учесть многоточечность его связей, многонаправленность колебаний, силовое воздействие и механические сопротивления конструк ций. Зная излучаемую колебательную энергию, можно выявить источники коле баний как в механизме, так и в блочных агрегатах [5, 8]. Колебательной мощ ностью, излучаемой механизмом, является среднее во времени значение интеграла скалярного произведения векторов, сил, действующих со стороны механизма на
опорные и неопорные связи, и колебательных скоростей точек контакта механизма с этими связями:
тtg
|
л=1 |
|
i1 |
|
|
|
|
= |
ttl |
6 |
12 |
Ï |
. |
T |
(3.J2.1) « у м |
2 |
2 |
. |
|||||
|
n=l |
I=Z |
|
|
|
|
|
где M = t2 —
Иными словами, колебательная мощность N, излучаемая механизмом в опор ные и неопорные связи, равна сумме мощностей, излучаемых отдельными состав ляющими действующих со стороны механизма сил через отдельные Точечные уча стки контакта с опорными и неопорными связями:
тб
(3.2.2)
п=>1 1=1
Спектры вибрации машин и механизмов в зависимости от характера проте кания рабочего процесса могут содержать дискретные составляющие и сплошные участки. Дискретный характер обычно носят вибрации механического и электро магнитного происхождения в диапазоне частот примерно до 1000 Гц.
Колебательная мощность, излучаемая механизмом на дискретной составля ющей с частотой © при действии силы Q? (со) cos (ùt, определяется по формуле
|
|
Т |
|
|
N" (со) = |
- ^ J Qn. (со, 0 ^ ( © ,< ) dt = <&ф (со) # эф ш cos aQ •, |
(3.2.3) |
|
|
о |
|
где <27Эф и <?7эф |
эффективные (среднеквадратичные) значения силы и скорости; |
||
а |
. — угол сдвига фаз между действующими усилиями и колебательной скоростью. |
||
|
Q(J |
в |
|
|
Если под Q" (©) и q*- (©) понимать комплексные амплитуды соответственно |
||
силы и скорости, |
то выражение для излучаемой мощности можно представить |
||
в |
виде |
|
|
|
|
Nn. (со) = ~ Re (Q? Ш Г (со)), |
(3.2.4) |
где символ * означает комплексное сопряжение.
Формулы (3.2.3) и (3.2.4) приемлемы для вычисления колебательной мощ ности, излучаемой на дискретных составляющих спектра судовых механизмов Однако вибрации электрического и механического происхождения на частотах выше 1000—3000 Гц и гидродинамические вибрации не имеют ярко выраженных дискретных составляющих и могут рассматриваться как случайные стационарные. В этом случае спектральная плотность излучаемой колебательной мощности на частоте © определяется взаимной спектральной плотностью действующей силы и колебательной скорости:'
^ ( û ) = R eS (Q 'J,?'*) =
т
= Re lim lim |
A |
[ Qnt (t> ©, A©) - qn. (t, ©, Д©) dt. |
(3.2.5) |
Д © - > 0 Д Г - » о о |
Ш 0 / |
J |
|
На практике силу и скорость измеряют обычно в полосах частот, например, V 8- или 1/ 2*октавных, из которых и формируется частотная характеристика
процесса в исследуемом диапазоне. Колебательная мощность N” (Аса), излучаемая
механизмом в полосе частот А©, определяется по формуле
Аса
N* (А©) = |
N 4 (ю) Ай = <2?3ф (Дю)•? " эф (До) ReRQ . (Дш), (3.2.6) |
где Re R ^ (А © ) — действительная часть коэффициента корреляции между силой
и скоростью в полосе частот А©:
И т |
~КГ |
J |
f Q>i <Дю) ' 'qT (ДЮ) dt |
Д / - > 00 |
|
1 |
____________h______________________
RQq <Дш) =
<??эф ( Д® ) - 9 ? 5ф(Д«>)
Если контакт механизма с опорными и топорными связями осуществляется по поверхности Qa<j>, то при этом излучается колебательная мощность
N (©) = Re f P . (S, ©) q* (S, © )dS, |
(3.2.7) |
°аф
где Pi (S, ©) — поверхностная плотность силы; qi (S, ©) — колебательная ско рость в точке S на частоте ©.
Значения N* (©) и N f (А©) будут положительны, если поток энергии направ
лен от механизма в опорные и неопорные связи. На некоторых частотах колеба тельная энергия может поступать в механизм от расположенных рядом источни ков вибрации. Возможны также случаи, когда колебательная анергия излучается механизмом в одной зоне контакта с амортизацией, а поступает обратно в механизм через другие участки контактов. При направлении потока колебательной энергии
в механизм значения N? (©) и N*- (А©) отрицательны.
Таким образом, зная силы и колебательные скорости в каждом участке кон такта механизма с опорными и неопорными связями (или поверхностное распре деление сил и скоростей), а также фазовую и корреляционную связь между силами и скоростями, можно по уравнениям (3.2.3), (3:2.5), (3.2.6) и (3.2.7) определить излучаемую механизмом колебательную мощность. Ее можно найти также, рас полагая информацией о механических сопротивлениях или о податливостях опор ных и неопорных связей.
При однонаправленных гармонических колебаниях механизма и одноточеч ном контакте с системой амортизация— фундамент получаем:
— в терминах механических сопротивлений |
|
|
Щ «*) = [^"эф <®)]2 |
аф <«)• |
<3-2.8) |
т. е. излучаемая механизмом колебательная мощность является функцией квад рата скорости колебаний и действительной части входного механического сопро тивления системы амортизация — фундамент;
— в терминах механических податливостей
Щ (<■>) = [<2?эф И ] 2 ReAÎ??a(|) (а ). |
(3.2.9) |
т. е. излучаемую механизмом колебательную мощность можно выразить через ква драт силы и действительную часть входной механической податливости системы амортизация — фундамент.
Аналогично для колебательной мощности, излучаемой механизмом в полосе
частот, |
[? » эф (Да)]2 -ReZ™ ф (До>), |
(3.2.10) |
N'} (Да) = |
||
N?(Да) = |
[С??эф (Да)]2 •ReM?"аф (Да). |
(3.2.11) |
В общем случае опорные и иеопорные связи судовых механизмов представляют собой многоточечные колебательные системы, в которых скорость вибрации каж дой точки является функцией всех сил, действующих со стороны механизма. С учетом такой зависимости выражение для излучаемой колебательной мощности можно представить:
— в терминах механических сопротивлений
т
N " |
И = “Г 2 |
I |
r,ReZ""aФ<«>+ |
|
|||
|
|
|
|
/tSl |
|
|
|
т |
|
т |
6 |
|
|
|
|
+ 2 |
|
2 |
2 |
Re |
|
аф( ш ) ' **(со) ■^ (<в)1; |
(з-2>12) |
й |
|
f c l |
j=\ |
|
|
|
|
— в терминах механических податливостей |
|
||||||
|
|
|
|
т |
|
|
|
^ |
0 |
= |
4 |
-/ Й2 |
1 |
(w) I2ReM“ аф(ш)+ |
|
т |
т |
6 |
|
|
|
|
|
+ 2 |
|
2 |
2 |
Re[л<“/■* <®>- а д -ef («л- |
<з-2лз) |
||
й |
|
Й |
й |
|
|
|
|
Вторые суммы в правых частях уравнений позволяют оценить влияние свя занности колебаний в различных точках и направлениях на излучаемую колеба тельную энергию.
В случае поверхностного контакта механизма с опорными и неопорными свя зями колебательная энергия, излучаемая механизмом, может быть определена только через механические податливости:
6 |
J I М Ч •*(S>S“) Pl (S>®) Pi (S'- ®) dS' dS-(3-2-,4) |
N i (®) =■ 2 |
|
y = l |
Паф &аф |
Из приведенных формул видно, что колебательную мощность, излучаемую механизмом, можно экспериментально определить двумя способами: непосред ственно —: как среднее во времени скалярное произведение силы на соответству ющую скорость и косвенно — по скоростям рибрации механизма и механическим сопротивлениям опорных и неопорных связей.
Непосредственным способом производят измерение колебательной мощности, излучаемой при действии нормальных к опорам сил [6, 7].
Косвенный способ в принципе позволяет определять все составляющие коле бательной ,мощности.
Параметр колебательной мощности следует считать основным при оценке' виброактивности механизмов. Колебательная мощность концентрирует в себе информацию, которую дают уровни вибрации и силы воздействия механизма на опорные и неопорные связи.
Прежде всего, по излучаемой колебательной мощности удается сравнивать машины и механизмы различных принципов действия и типов, имеющие различные массы, габариты и устанавливаемые в разных местах как источники колебаний.
Произвести такое сравнение по уровням вибрации не удается. Дело в том, что развиваемые в рабочих узлах силы тратятся на преодоление механических сопро тивлений собственных конструкций и присоединенных опорных и неопорных связей. При значительных массах и габаритах механизма и фундамента даже большие силы возбуждают вблизи механизма вибрацию, не превышающую по
уровням вибрацию малых механизмов на подат ливых фундаментах [5].
На рис. 3.1 приведены спектрограммы виб рации электродвигателя и судового редуктора, а также дизеля и газовой турбины. Видно, что вибрация редуктора примерно равна вибрации электродвигателя. В то же время очевидно, что редуктор обладает значительно большей виброактивностыо. Сравнение спектрограмм излу чаемых колебательных мощностей (рис. 3.2) подтверждает это: редуктор излучает на два-три порядка большую колебательную мощность.
Сопоставление колебательной мощности, из лучаемой дизелем и газовой турбиной (рис. 3.3), показывает предпочтительность использования газовой турбины, несмотря на меньшие уровни вибрации дизеля.
По спектру колебательной мощности, излу чаемой механизмом, можно установить, какой источник — рабочий узел или процесс — яв ляется основным.
При разработке рекомендаций по снижению виброактивности механизмов важно определить, какую из составляющих необходимо снижать в первую оче редь. В связи с различием в размерности линейных и поворотных вибраций, а также в сопротивлениях опорных, конструкций по отношению к силам различных на правлений это можно решить только после разделения составляющих колебатель-
Рис. 3.2. Спектрограммы излу |
Рис. 3.3. Спектрограммы |
излучаемой |
чаемой колебательной мощности. |
колебательной мощности. |
|
/ — электродвигатель; 2 — ГТЗА. |
/ . — дизель; 2 — газовая |
турбина. |
ной мощности, излучаемой механизмом. Результаты измерения показывают, 470 применительно к судовым механизмам нет какого-то одного вида воздействия на опоры, определяющего излучение энергии. В каждом частном случае в зависимости от конструктивных особенностей механизма и системы сил, действующих в рабо чих узлах, составляющие вибрации имеют различную значимость.
На рис. 3.4 для ряда судовых механизмов приведены частотные характери стики отношения колебательной мощности N3, излучаемой при возбуждении нор мальной к опорам составляющей вибрации, к полной излучаемой колебательной
мощности N Видно, что колебательная мощность N3имеет разные значения (в до
лях от подной излучаемой мощности). Только по значению колебательной мощ ности можно сравнивать виброактивность механизма по отношению к-опорным и неопорным связям.
Информацию об излучаемых колебательных мощностях можно также исполь зовать при определении механизмов — основных источников виброактивности блочных фрегатов. Важной особенностью такой диагностики является влияние причин вибрации не только на отдельных частотах, но и в полосе частот’.
В ряде случаев представляет интерес излучение энергии амортизированным механизмом в фундаментные конструкции. Рассмотрим гармонический колебатель
ный процесс в системе механизм— амортизация—фундамент. |
|
|||||
—уat - |
— - |
|
|
|
|
|
|
|
V |
п |
|
|
|
|
•л |
------ |
|
|
||
----------------- N\ |
|
|
|
|||
|
|
<s/ г Л L J.L-____ |
||||
v |
A |
1V V / |
|
м |
|
|
|
|
|
|
|||
— ' 1<Г----- ;—V—/\ / |
|
|
||||
° |
С>*7 |
% |
|
|
|
|
°10 |
|
Ю2 |
|
103 |
ю 4 |
|
|
|
|
|
|
Г,Гц |
|
Рис. 3.4. Частотные |
характеристики |
отношения N.jN^. |
||||
1 — дизель-генератор; |
2 — генератор; 3 — паровая турбина; |
4 — |
||||
|
|
|
редуктор. |
|
|
|
Каждый амортизатор может быть представлен линейным механическим четы рехполюсником при однонаправленных колебаниях. В общем случае набор п0 амортизаторов при учете всех шести составляющих вибрации представляет собой 24гс0-полюсиик. Очевидно, описание колебательных процессов целесообразно вести с использованием матричных коэффициентов.
Связь между колебательными скоростями в сечениях механизм — амортиза
ция q и амортизация — фундамент qç, а также силами взаимодействия амортиза
ции с механизмом Q и фундаментом Q<j, дается следующими матричными уравне ниями:
(3.2.15)
= ^амфq “Ъ ^аф</ф>
где квазидиагональные матрицы Z aм> ZaM. ф, Zaм. ф, 2аф характеризуют механиче ские сопротивления амортизаторов.
Объединив эти уравнения с уравнением (3.1.11), характеризующим динами
ческие свойства механизма, а также учтя, что |
|
<Эф = - ^ Й Ф, |
(3.2.16) |
где Ъф— матрица механических сопротивлений фундамента, |
получим следу |
ющую систему матричных уравнений, полностью описывающую совместные
гармонические колебания механизма, амортизации и фундамента;
Qo = ZoЯ |
Ф* |
Q = %гиЯ + |
2 аМф.^ф; |
|
(3.2.17) |
<3ф=£афМ<7+^афЯф!
(?ф=—^ф^ф-
Возможна и дуальная форма записи уравнений — в терминах механических податливостей:
q — M 0Qo H- MQQî |
|
q — MmQ Л4амфч |
(3.2.18) |
|
|
Яф = М амфФ 4“ Л^афСф» |
|
<7ф= — Л1фСф-
Аналогичный вид имеют уравнения распространения колебаний через не
опорные связи, если под сопротивлениями Z aM, Zai#> ^афм» ^аф или податливо
стями Мт>М амф, ЛГафм» М~аф понимать соответственно сопротивления или подат ливости гибких элементов в неопорных связях.
Из уравнений (3.2.17) путем несложных алгебраических преобразований по лучаются уравнения баланса колебательной энергии в системе механизм— амор тизация-фундамент [3 ]:
|
|
л^ м |
л и |
-|- N aф, |
|
|
# а ф = |
~ Y |
|
• Я \ Я * ' |
+ |
4 " |
• <7ф] Я * ’ ’, |
|
|
|
|
|
|
(3.2.19) |
N ф = |
~2~ |
[^афм • Я \ Я* ' |
Н |
2 * ^ |
аФ * Я ф ] ЯФ *1 |
|
ЛГф--------- п I[2ф *^ф 1^ф , |
где NM— комплексная колебательная мощность, развиваемая источником силы |
|
С о » ^ м м = |
lZ0qq*'] — комплексная колебательная мощность в конструк |
циях механизма; # аф — комплексная колебательная мощность на входе системы
амортизация—фундамент; Nф — комплексная колебательная мощность на входе фундамента.
Из уравнений (3.2.19) можно определить колебательную мощность, излучае мую как в фундамент, так и в амортизацию, только по данным сопротивлений амортизаторов и скоростям вибрации механизма и фундамента. В ряде случаев, когда заранее известны механические сопротивления амортизаторов, такой спо соб очень удобен.
Особенностью системы уравнений (3.2.19) является то, что в нее входят ком плексные мощности. Действительная часть комплексной мощности равна погло щаемой (излучаемой) мощности, мнимая — мощности, постоянно присутствующей в системе механизм— амортизация— фундамент и реализующейся в виде потенци альной и кинетической энергии элементов.
В каждом сечении имеются шесть составляющих колебательной’мощности. Приведенные уравнения (3.2.19) описывают баланс энергии как для каждой со ставляющей отдельно, так и для всех вместе.
Используя понятие эффективного сопротивления и обобщенной эффективной силы [2, 3], молено записать систему уравнений (3.2.19) в следующем виде:
|
|
|
°Q/0 — % 0 (Чсэф) Н |
°Qh |
|
|
|
||||||
|
|
|
0Qi ” |
°Ziам (Çiф) |
|
°Z[амф {<7/ф)’> |
|
(3.2.20) |
|||||
|
|
|
Q /ф ” |
|
афм (Чiэф) |
|
|
аф (?/ф )» |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
° 0 / ф = |
° 2 у ф ( < // Эф ) , |
|
|
|
|||||
где °Zi0 — эффективное сопротивление механизма |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
% о = ' |
Nj мм |
|
[ЯцоЧсЬ 'я£ |
|
(3 .2 .2 1 ) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
J _ % |
|
|
||||
|
|
|
|
,К^эф>]2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
4l 4l |
|
|
|
°2,ф — эффективное сопротивление фундамента |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Л, |
_ |
~ |
• |
• * |
|
|
|
|
|
|
0 7 |
œ |
|
*/ф |
|
ф^гф]t |
|
(3 .2 .2 2 ) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Виброизолирующая конструкция (в частности, совокупность амортизаторов) |
||||||||||||
характеризуется четырьмя сопротивлениями для каждого направления: |
|
||||||||||||
' |
__ |
[*ам |
Qj |
07 |
|
__: |
1 |
|
[^амф |
Q i |
. |
/ Q о 23) |
|
°zч -п м - |
|
’ |
^ ’ ам* |
|
|
|
|
|
1 |
||||
|
|
тм <7* |
Ъ |
|
|
|
тм |
* |
|
|
|
1*ф^ |
|
|
0 7 |
афм___ |
[^амф |
|
_________, |
07 |
__ |
[^аф-^ф It ^(ф |
, |
||||
|
|
|
|
- |
т .Ч у - г - ф Ч |
’ |
|
Li а* |
|
1 ~ |
» |
<7,‘ ф
°Qi — обобщенная эффективная сила воздействия механизма на виброизолирую
щую систему |
|
|
- |
“7*' |
|
|
|
Nj аф |
__ |
|
|||
°Qi |
Qt Ъ |
(3.2.24) |
||||
(<7t эф) |
л Г |
1 |
“ |
|||
|
|
|||||
|
|
У |
ИГ q‘ Ъ |
|
°(Э|ф — обобщенная эффективная сила взаимодействия виброизолирующей системы с фундаментом:
ол.. |
_ |
^Ф |
^'Ф |
(3.2.25) |
^гф — 7=------ Г — |
7— = = = = = " > |
|||
|
<^фэф> |
у ± |
4 ^ |
|
т м — число'участков контакта механизма с виброизолирующей системой; Шф — число участков контакта виброизолирующей системы с фундаментом (в частности, если виброизолирующая система представляет собой совокупность амортизаторов, то тм — тф).
Таким образом, вместо формул для многоточечной активной системы полу чены выражения, по форме совпадающие с уравнениями колебаний системы, в ко торой виброизолирующая конструкция контактирует соответственно с механизмом и фундаментом в одной точке. Такое упрощение удалось получить в результате введения обобщенных эффективных сил в эффективных сопротивлений, концен
трированно характеризующих силовое возбуждение и инерционно-жесткостные и демпфирующие свойства элементов системы в различных точках и направлениях с энергетической точки зрения. Физический смысл эффективного сопротивления — коэффициент пропорциональности между комплексной энергией, присутствующей в рассматриваемом элементе системы, и квадратом среднеквадратичного (по пе риметру сечения) значения колебательной скорости. Физический смысл обобщен ной эффективной силы — коэффициент пропорциональности между потоком коле бательной скорости, усредненной по периметру сечения.
В практически важном частном случае, когда виброизолирующая система представляет собой набор т одинаковых амортизаторов и совершает мало свя занные вдоль различных направлений линейные колебания, выражения (3.2.20) для каждого направления преобразуются следующим образом:
|
°Qt0 = % 0 |
(я i эф) ~b |
|
Ч |
= mzu™<?»аф) + т2иш^ 6,-ф. чд (Ьфэф); |
2 |
|
Ч ф |
= m Z ™ афм/? (q it <?,ф) ( ? » э ф ) + т 2 п аф(^фэф); |
|
|
|
°Qt$ — |
(7/фэф)» |
|
где Z??aM, 2 ^ амф, 2 £ 1афм, аф — входные и переходные^ механические сопро
тивления амортизаторов как четырехполюсников; R ( ^ ф, qfi — простран ственный коэффициент корреляции вибрационных скоростей на входе и выходе амортизаторов при однонаправленных колебаниях
— |
* |
агб Ч ф + ^ ' а ф |
# (<7*Ф. Яi) = |
" Ш и * |
|
|
|
Если колебательный процесс в системе имеет стационарный случайный ха рактер, то эффективные сопротивления и спектральная плотность обобщенной эффективной силы имеют вид:
S(Nj) |
j |
(3.2.27) |
% = |
|
|
[<S(?i*b)>]a |
|
|
S («Qi) = - |
, |
(3.2.28) |
<S(qtэф)> |
|
где S (Ni) — спектральная плотность колебательной энергии в каком-либо се
чении; (5 (qi эф)) — усредненное по квадратичному закону по периметру сечения эффективное значение спектральной плотности колебательной скорости.
В случае поверхностного контакта элементов системы эффективное сопротив ление и обобщенная эффективная сила определяются (для однонаправленных колебаний) по уравнениям:
J Î МН (S>S') P* (®) Pi (“')
% = |
a я_____________________________________________ |
(3.2.29) |
||
J | Mu (s, s')Pi (s') ds' |
j M* (s, s') P* (s') ds' ds |
|||
|
|
|||
|
Q Q |
a |
|
|
|
J | Mu (S, s')P* (s)P(s')dsds' |
|
||
°Qi = |
а я__________________ |
(3.2.30) |
||
|
|
Mit (s, s') P (s') ds' | M*t {s, s') P* (S')ds' ds
G
где Sa — площадь поверхности контакта элементов в рассматриваемом сечении.