книги / Энергетические характеристики управляемых выпрямителей
..pdfдвух- и многопараметрическне способы управления, хорошо из вестными примерами которых являются поочередное и несиммет ричное. Под поочередным обычно понимают такое управление,, при котором регулирование выпрямленного напряжения сложной' схемы осуществляют путем симметричного изменения углов отпи рания вентилей сначала одной из последовательно включенных' простых схем, затем второй, третьей и т. д. При таком управлении" весь диапазон регулирования выпрямленного напряжения распа дается на отдельные зоны регулирования, число которых равно числу последовательно включенных простых схем выпрямления. Однако часто поочередным называют и управление, при котором" углы отпирания вентилей изменяются одновременно (но в общем" случае неодинаково) сразу у нескольких простых схем. Чтобы избежать путаницы в терминологии, имеет смысл объединить все эти способы управления под другим общим названием — «раз дельное управление вентильными группами», а конкретные раз новидности раздельного управления различать по числу зон ре гулирования выпрямленного напряжения, как это предлагается в- [37] пли по другим признакам. В этой связи следует упомянуть так называемое двухзонное управление [37, 38], при котором- в ряде случаев удается существенно улучшить гармонический сос тав первичного тока выпрямителей.
При поочередном и ряде других разновидностей симметрич ного раздельного управления выпрямленные напряжения отдель ных простых схем, входящих в состав сложной, неодинаковы,, поэтому эти виды управления могут применяться только в слож ных схемах последовательного типа. Более универсальным яв ляется другой вид раздельного управления — несимметричное, ко торое можно применять как в схемах последовательного типа, так< и параллельного. При несимметричном управлении вентили каж дой из вентильных групп отпираются с разными углами, поэтому первичные токи отдельных простых схем, образующих сложную,, несимметричны по фазам. Однако благодаря тому, что углы отпи рания вентилей изменяются по определенным циклам, согласован ным друг с другом, несимметрия первичных токов простых схем при их суммировании полностью устраняется. Сопоставительный анализ множества различных разновидностей симметричного tr несимметричного раздельного управления показывает, что в схе мах последовательного типа любой разновидности симметричного* раздельного управления можно поставить в соответствие опреде ленную разновидность несимметричного и наоборот, причем ха рактеристики выпрямителя в обоих случаях оказываются совер шенно одинаковыми. Более того, две соответствующих друг другу разновидности симметричного и несимметричного раздельного уп равления характеризуются одним и тем же законом управления-, т. е. функциональной связью между углами отпирания вентилей (при этом надо лишь помнить, что при симметричном раздельном управлении имеются в виду углы отпирания вентилей, принадле-
жащнх различным вентильным группам независимо от того, к *сакпм вторичным фазам они относятся, тогда как при несиммет ричном раздельном управлении — углы отпирания вентилей раз личных вентильных групп, относящиеся к какой-либо одной из •вторичных фаз). Таким образом, симметричное и несимметрич ное раздельное управление можно рассматривать как две разно видности одного и того же способа управления, которые отли чаются лишь способом и возможностями их технической реализа ции (симметричное раздельное управление, как уже говорилось, неосуществимо в схемах параллельного типа; в ряде случаев, в от личие от несимметричного управления, при его осуществлении приходится ограничивать диапазон изменения углов отпирания вентилей, чтобы обеспечить их устойчивую коммутацию).
Практически несимметричное раздельное управление не имеет ■каких-либо особых преимуществ перед симметричным: в схемах последовательного типа они взаимозаменяемы, в схемах же парал лельного типа для осуществления несимметричного управления необходимо предусматривать установку уравнительных реакторов
.•значительной мощности, в результате чего параллельные схемы утрачивают свои преимущества перед последовательными. В свя зи с этим в последующих главах несимметричное управление спе циально не рассматривается, тем более, что характеристики вып рямителей, полученные для различных законов симметричного раздельного управления, можно отнести и к соответствующим за конам несимметричного управления.
Изложенное позволяет сделать вывод, что все многообразие технически целесообразных способов управления вентилями вып рямителей сводится по существу к двум основным видам — к уп равлению с многократным включением вентилей н раздельному управлению вентильными группами в сложных схемах. Более де тально особенности этих видов управления раскрыты в после дующих главах.
Гл а в а 2. ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА
ИХАРАКТЕРИСТИКИ ВЫПРЯМИТЕЛЕЙ
2.1.ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ
При исследовании выпрямителей применяются раз личные аналитические методы (метод кусочно-линейной аппрок симации, гармонического анализа, переключающих функций, не прерывного и дискретного преобразований Лапласа и др. [6]), предназначенные в основном для анализа конкретных схем вып рямления с заданным способом управления вентилями. Использо вание этих методов позволяет успешно решать частные задачи, но мало способствует развитию общих представлений о свойствах выпрямителей. Более того, высокий уровень формализации и от влечение от физической сути процессов при применении многих из этих методов часто приводит к ошибкам, которые трудно обна ружить, если отсутствуют надежные ориентиры. Так, используя метод коммутационных функций, авторы работы [39] пришли к выводу, что коэффициент мощности выпрямителя при управлении с многократным включением вентилей возрастает с повышением кратности, тогда как на самом деле он снижается — это вполне убедительно и несложно доказано в [12]. Кстати, и в этой работе, содержащей ряд важных обобщений, получены результаты, из которых следует, что коэффициент мощности выпрямителя зависит от того, как соединены первичные обмотки трансформатора — треугольником или звездой. Такой же ошибочный вывод получен и в работах некоторых других исследователей, например в [40]. Причины появления подобных ошибок связаны в основном с от ступлением от основ методологии научных исследований (каждый полученный результат должен быть тщательно и всесторонне про верен), в то же время многие такие ошибки легко обнаруживают ся при сопоставлении полученных результатов с известными и твердо установленными общими свойствами выпрямителей.
Представления об общих свойствах выпрямителей формируют ся на основе наиболее общих закономерностей, устанавливающих связь характеристик выпрямителей со структурой их схем и спо собами управления вентилями. К таким общим закономерностям «относятся закон первичных токов М. А. Чернышева [7], теорема о коэффициенте мощности простых выпрямителей О. А. Маевского
[9], теорема о мгновенной мощности гармоник симметричной многофазной системы токов, рассматриваемая ниже, общие соотношения между гармониками первичного тока и выпрям ленного напряжения [11, 41], а также ряд зависимостей об щего характера, являющихся следствиями перечисленных зако номерностей. Знание указанных закономерностей и связанных с ними представлений об общих свойствах выпрямителей ие только служит надежным ориентиром при проведении самых различных исследований, но является также основой для разработки спе циальных методов поисковых исследований, когда требуется срав нивать характеристики большого числа различных схем выпрям ления с множеством различных законов управления вентилями. При таком сравнительном анализе допустима и целесообразна известная идеализация выпрямителей, и именно в этом случае использование общих закономерностей оказывается особенно эф фективным.
Настоящая глава посвящена изучению перечисленных законо мерностей и разработке на их основе методики сравнительногоанализа выпрямителей по их энергетическим характеристикам.
2.2. ЗАКОН ПЕРВИЧНЫХ ТОКОВ
Закон первичных токов, впервые сформулированный М. А. Чер нышевым [7], устанавливает связь между мгновенными значе ниями токов фаз питающей сети и анодных токов вентилей, вы раженную через обобщенные параметры схемы выпрямления. За кон является мощным инструментом анализа и расчета выпря мителей, так как, во-первых, избавляет от необходимости прово дить громоздкий анализ первичных токов множества конкретных схем выпрямления и, во-вторых, служит основой для получения многих других важных соотношений общего характера. Наконец, закон первичных токов имеет исключительно важное значение в- понимании того, какие именно свойства и каким образом зависят от тех или иных схемных параметров.
Вывод математического выражения закона первичных токов основывается на широком допущении о том, что в рассматривае мой анодной цепи вентиля, проводящего ток, в общем случае мо жет быть включено последовательно т секций вторичных обмоток питающего трансформатора, расположенных на соответствующих стержнях его магнитопровода, при этом предполагается, что пер вичные обмотки трансформатора соединены т-фазной звездой. В этом случае напряжение рассматриваемой вторичной фазы (бу дем считать ее 1-й по счету) можно определить в виде геометри ческой суммы напряжений отдельных секций:
$ 2 1 ~ ^21.1 $ 1 ~ ^ " ^21.2 $ 2 4" "Ь k i i , т $ т з ( 2. 1 )'
где
•K-21.1— |
v «-> |
. _ |
a 21.2 |
|
t/.21. m |
JJ |
'î '^21.2 |
y |
^21. ni — |
U |
|
|
|
|
|
|
— частные коэффициенты трансформации; U, U2, ..., Um— фазные напряжения первичных обмоток трансформатора; U.2lA , Un , .... ,
U2\ m — напряжения секций вторичных обмоток, образующих 1-ю вторичную фазу; U — действующее значение фазного напряжения первичных обмоток. Очевидно, что уравнения вида (2.1) можно составить для каждой вторичной фазы, т. е. всего т2 уравнения.
Для определения линейных токов па первичной стороне транс форматора составляется т—1 уравнение из условия равенства нулю сумм намагничивающих сил по соответствующему числу не
зависимых замкнутых |
контуров магнитопровода трансформатора |
|
и уравнение |
|
(2.2)1 |
/, + in•-г ••• 4- im= 0 » |
||
вытекающее из отсутствия в питающей сети нулевого |
провода. |
|
М. Л. Чернышевым [7] |
получено решение этих т уравнений в об |
щем виде для случая, когда током нагружена только одна из вто
ричных фаз |
(в данном случае 1-я): |
|
||
il = ----------- j" k2\ 1 --------- |
(^21.1 ”1 ^21.3 "I” |
”1” kzi. n») 1^21> |
||
m |
L |
m —1 |
|
J |
m —1 |
Г /. |
to -- |
"I ^21.2 |
m |
L |
1 T |
(/^21.3 "Ь k21.4 |
(2.3) |
m —1 |
|
|
4--- + k2l. m+ h l |
.l)^j *21» |
m |
[ &2i. m |
I (^21.1 ^21.2 |
t'm |
||
m |
m —1 |
|
|
H--- + k2i. (m-l))] *21- |
Чтобы исключить из этих уравнений частные коэффициенты транс формации, необходимы дополнительные условия, которые можно получить из уравнения (2.1), записав его в виде проекций векто ров напряжений в правой и левой частях этого уравнения на нап
равления векторов напряжений Ùu U2, ... Um:
1 |
2л |
2jt |
---- cos 0 = |
k2i ! + k2l 2 cos-------- г k2i 3cos 2 ----- - + |
|
kT |
m |
m |
+ |
— I" kn.m cos (m — 1) |
2jt |
m |
1 |
/ |
2л |
л |
---- cosl - |
— |
-0 1 = |
|
к |
х |
т |
' |
|
2я |
|
2я |
'21.з COS |
ni |
-1- /*21.4cos 2 m |
2я
— + kzl mcos (m —2 )------ + /*21.1 cos (w —1) m
1 |
Г |
ч 2л |
1 |
|
— |
cos |
(m —1) |
------—9 |
— |
/*T |
L |
|
ni |
J |
2я
m
2л |
, |
, |
, > 2я |
^ |
— hi. m'+ Aai.i cos |
+ + Дм. (тп—î) cos (m —1) |
(2.4)
где 0 —угол между векторами напряжении 1-й первичной и 1-й вторичной фаз (угол 0 положителен, если напряжение U2\ отстает
по фазе от напряжения Ui);
/гт = |
— |
(2.5) |
|
£/. |
|
— результирующий (полный) |
коэффициент трансформации питаю |
щего трансформатора; U2— действующее значение фазного напря жения на вторичной стороне трансформатора.
Совместное решение уравнений (2.3) и (2.4) позволяет выра зить токи первичных фаз i\, i2..., im через ток вторичной фазы i21 и схемные параметры т, /*т и 0. Общего решения этих уравнений не получено (и, возможно, его вообще нельзя получить), однако в этом и нет особой необходимости, поскольку случаи, когда т > 3, крайне редки. М. А. Чернышевым получено решение для частного, но очень важного в практическом отношении случая, когда т — Ъ.
Уравнения |
(2.4) при этом значении т принимают вид: |
|||||||
|
1 |
COS 0 = /*21.1 |
1 |
(/*21.2 Ч" k 21.3), |
|
|||
|
— |
~ |
|
|||||
|
kT |
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
( |
2я |
|
\ |
|
1 |
^ 21-3 |
Aîl.l); |
-cosl |
-------- 0 |
1—К21.2 |
‘ 2 |
|||||
Ат |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
1 |
/ |
4я |
Л\ |
|
1 |
(«21.1 + |
/*21.2) |
|
-cosl |
-------- 0 |
J -- ^21.3 — |
||||||
К |
|
3 |
|
|
|
|
|
( 2 .6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя эти выражения в соответствующие уравнения системы (2.3), получим:
|
|
|
2 |
1 |
^21 cos 0, |
|
|
|
|
ii = ■---- - * |
|
|
|||||
|
|
|
3 |
к |
|
|
|
|
-- |
• 2 |
• |
1 |
|
( |
2я |
л |
|
---- |
|
А, |
121cosl |
----- |
0) , |
|
||
|
3 |
|
|
\ |
3 |
' |
|
|
h — |
2 ■ |
• |
1 |
|
/ |
4jt |
n\ |
|
3 |
|
/гт |
*21 cosl |
3 |
’ |
|
||
|
|
|
|
|
||||
или в общей форме |
|
|
|
|
|
|
(2.7) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
In -- |
|
2 |
1 |
|
|
|
(2.8) |
|
|
3 |
t21 cos [ ( p - n - ^ - e ] , |
|||||
|
|
|
kr |
|
|
|
|
|
где p = 1,2,3 — порядковые номера первичных фаз. |
а произ |
|||||||
Если током нагружена не |
первая |
вторичная фаза, |
вольная, /-я, то, с учетом того, что ее напряжение отстает от нап ряжения 1-н первичной фазы на угол
|
|
0j = |
0 + (/ —1)----- |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
m2 |
|
|
|
выражение |
(2.8) примет вид |
|
|
|
|
|||
|
2 |
1 |
Г , |
2л |
, |
ч 2л |
1 |
(2.9) |
iP= ------ -— i2j cos |
(р — 1) -------- (/ —1 ) ----------0 |
, |
||||||
|
3 |
kr |
L |
3 |
|
m, |
J |
|
тде j —1, 2, |
, m2. |
|
|
|
|
|
|
В том случае, когда током нагружены одновременно несколько вторичных фаз, первичные токи в соответствии с принципом на ложения должны определяться в виде алгебраической сумхмы сос тавляющих, обусловленных токами каждой из вторичных фаз. В общем случае, когда нагружены все т 2 вторичные фазы, пер вичные токи должны определяться по формуле
т, |
2 |
1 |
Г |
2л |
2л |
1 |
|
V» |
(2.10) |
||||||
iP — / . —-----— hj cosl |
|
(р —1) —------ (/ —1) --------- 0] |
|||||
j—i |
ij |
/2Т |
|
o |
|
|
|
При выводе выражении |
(2.8) — (2.10) |
предполагалось, |
что пер |
вичные обмотки трансформатора соединены звездой, однако они справедливы и для любой другой схемы соединения этих обмоток, если выдержано условие (2.2).
, Суть закона первичных токов сводится к тому, что мгновенные значения первичных токов полностью и однозначно определяются
мгновенными значениями токов вторичных фаз и общими схем ными параметрами т, пц, кТ и 0 и не зависят от того, каким спо собом соединены первичные и вторичные обмотки трансформато ра. На основании закона можно утверждать, что первичные токи у выпрямителей с неодинаковыми схемами соединения первичных и вторичных обмоток трансформатора будут одинаковыми, если у них одинаковы схемные параметры т. т2, kT и 0.
Зависимость (2.8) названа М. А. Чернышевым «законом пер вичных токов многофазных мутаторов», однако, если внимательно проследить вывод этого выражения, нетрудно заметить, что вен тильная часть схемы фактически не рассматривалась, и если шила речь об анодных токах вентилей, то на самом деле имелись в виду токи вторичных фаз трансформатора. В ряде случаев анодные токи вентилей действительно равны токам вторичных обмоток транс форматоров, однако это не всегда так. Например, при одновре менном включении в любой мостовой схеме двух противофазных вентилей их токи, равные току нагрузки, могут быть отличны от нуля, тогда как ток вторичной обмотки трансформатора, к кото рой они подключены, равен нулю. Таким образом, выражение (2.8) и более общее выражение (2.10) правильнее было бы назвать «законом первичных токов многофазных трансформаторов». В этом смысле выражения (2.8)—(2.10) носят самый общий характер* т. е. они могут быть применены для расчета первичных токов вып рямителей с как угодно сложной схемой выпрямления, а также многих других устройств с трансформаторами по заданным токам вторичных фаз.
Вто же время, говоря о применимости закона первичных токов
красчету любых схем выпрямления, следует иметь в виду, что
для выполнения таких расчетов зависимостей (2.8) — (2.10) в об щем случае недостаточно, так как заданным является ток нагруз ки выпрямителя, а не токи вторичных фаз. Поэтому в дополнение к зависимостям (2.8) —(2.10) необходимо еще иметь зависимости» позволяющие рассчитать токи вторичных фаз по заданному току нагрузки. В общем виде такие зависимости могут быть установ лены только для простых схем выпрямления (в том числе и для простых схем с нулевым вентилем), да и то лишь при допущении о мгновенной коммутации вентилей. Действительно, только в этих схемах и только при мгновенной коммутации в любой момент вре мени может быть включен только один вентиль, в связи с чем ток нагруженной вторичной фазы всегда равен току нагрузки. Это позволяет в выражениях (2.8), (2.9) заменить токи вторичных фаз током нагрузки id и говорить о возможности непосредственного применения закона первичных токов к схемам выпрямления этих классов.
Если же учитывать конечную длительность коммутации, т. е. допустить возможность одновременной работы двух и более вен тилей, то закон первичных токов не может быть непосредственно применен даже для расчета простых схем выпрямления, так как
распределение тока нагрузки выпрямителя по двум и более вто ричным фазам зависит от ряда факторов, в том числе и от способа управления вентилями, следовательно, общих для любых способов управления зависимостей, связывающих токи вторичных фаз с током нагрузки, получить в этом случае уже нельзя. Невозможно получить такие зависимости и для сложных схем выпрямления (даже при допущении о мгновенности коммутации), поскольку в таких схемах в любой момент времени ток проводят не менее двух вентилей и распределение тока нагрузки между ними (или соче тание номеров одновременно открытых вентилей) также зависит от способа управления вентилями. В то же время закон первичных токов непосредственно применим для каждой из простых схем, входящих в состав сложной схемы выпрямления. Это позволяет найти составляющие первичного тока сложной схемы, обуслов ленные нагрузкой отдельных простых схем. Однако суммирование этих составляющих опять-таки должно производиться с учетом способа управления вентилями выпрямителя.
С увеличением числа первичных фаз математическое выраже ние закона первичных токов становится более сложным. Это мож но показать па примере при т —4. Уравнения (2.3) в этом случае принимают вид:
i'l -- |
‘ [/?21 1 |
_ |
(/^21.2 |
^21 3 |
^21.4)} |
\ |
||
^21» |
||||||||
4 |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
3 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
---- |
t/-21 .2 |
"Г |
1 ( А 21 3 |
^21.4 |
,_к |
/<-21 l ) l |
^21» |
|
4 |
|
3 |
|
|
|
|
|
( 2.11) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
/3 = —г |
[Аз[.з |
|
~ (/<^21.4 + |
/i21.I |
/<-21.2)1/21» |
тО
i l = ------ |
[& 2 1 .4 |
-------(& 2I.1 + |
/2г1 2 "Ь &*1 , ) ] 1*21, |
4 |
|
о |
> |
а из уравнений системы (2.4) получаются только два независимых уравнения:
1
/гт COS 0 --- &2| 1 — |
3, |
(2.12) |
— sin 0 = /гм » —knt |
|
) |
/гт |
|
Последнее связано с тем, что частные коэффициенты трансформа
ции k21л и kn з относятся к двум первичным фазам, сдвинутым
друг относительно друга на 180°, т. е. по существу к одной и той же фазе. То же самое можно сказать и о коэффициентах кп2 и 1г.пА,
Поэтому в уравнениях (2.11) и (2.12) коэффициенты /г213 и ЛЛ4
можно принять равными нулю, полагая, что они уже учтены при определении коэффициентов кпл и k2ir Тогда для первичных
токов получим следующие общие выражения:
i. |
-------------3 |
1 ( cos 0 |
----------1 |
sin 0), |
|
4 |
kx |
3 |
|
h |
3 |
î |
î |
|
---- /,! ( sin G------ cos 0), |
||||
|
7 |
kT |
3 |
|
h |
1 |
---- - in ( cos 0 + sin 0 ), |
||
3 |
||||
|
kr |
|
||
it — |
------------3 |
K |
• iu ( cos 0 —sin G). |
|
|
|
(2.13).
)
B [11] без вывода приведено математическое выражение за кона первичных токов в общем виде, т. е. для произвольного числа фаз питающей сети, по форме почти не отличающееся от выраже
ния (2.8), полученного |
при т = 3. Выражение (2.13) показывает, |
что авторы работы [11] |
допустили ошибку и полученное ими об |
щее выражение закона первичных токов является неверным. |
Имеет смысл получить также выражение для первичного тока в однофазных системах, но сначала надо решить, как такие сис темы рассматривать; однофазные с нулевым проводом или двух фазные без нулевого провода. Очевидно, что с точки зрения общ ности подхода к анализу систем с различным числом фаз предподчтптелеп второй вариант, т. е., полагая, что нулевой провод в таких системах отсутствует, следует принять, что число фаз в них
равно двум. При т = 2 уравнения (2.3) и (2.4) |
примут вид |
||
ii — it. — |
(^2i.i ~~ кц.ъ) iii’ |
|
|
|
2 |
|
|
|
COS 0 = k-n.i —& 2 I . 2 , |
|
|
|
/ет |
|
|
откуда следует |
|
|
|
ii — |
|
1 |
(2.14) |
’ |
hi COS 0. |
||
|
/гт |
|