книги / Энергетические характеристики управляемых выпрямителей
..pdfтрансформатора равна нулю. С учетом этого мгновенная мощность на стороне переменного тока выпрямителя равна
р = Umcos a td 1 „ |
Un [Oj + |
ft—1 |
2 |
+ а3cos 2(ùt + bi sin 2o)t + a2 (cos at + cos 3©/) .+
+ Ьг (sin at + sin 3at) + a3 (cos 2©/ + cos 4at) 4— ].
Перегруппируем слагаемые и введем условно два новых коэффи* диента йо=0 и Ь0= 0:
Р = |
[(а0+ а2) cos at -Ь (b0+ b2) sin со/ + |
|
+ (а, + а3) cos 2о>/ + |
(/?, + b3) sin 2at + (а2+ а4) cos 3at + |
= |
щ |
[(а„_!,+ an+i) cos nat гН |
|
2„=i
+(6„_, + bn+l) sin nat].
Полученное выражение полностью совпадает с выражением (2.44) при m= m2= 1, поэтому можно сделать вывод, что и соотношения- (2.45) справедливы для случая т= 1. Что касается случая т = 2 , то легко показать, что он по существу эквивалентен случаю т = 1Г поскольку каждому из них соответствует одна и та же питающая сеть (ее можно рассматривать как однофазную с нулевым про водом или как двухфазную без нулевого провода).
Общие соотношения (2.45) и (2.46) имеют большое практиче ское значение, так как позволяют существенно упростить анализ гармоник выпрямленного напряжения сложных схем выпрямления
.при самых различных законах управления вентилями. Велико и теоретическое значение этих соотношений. Желая, видимо, под черкнуть это, автор работы [41] назвал полученное им выражение (2.41) «общим законом гармоник многофазных выпрямителей». Очевидно, что это название тем более подходит к зависимостям (2.42) и (2.45), отличающимся более высоким уровнем обобщения.
2.7. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ХАРАКТЕРИСТИК ВЫПРЯМИТЕЛЕЙ ДЛЯ СРАВНИТЕЛЬНОГО АНАЛИЗА
Как уже отмечалось, при сравнительном анализе выпрямителей с различными схемами и законами управления вентилями допус тима и целесообразна их идеализация, которая обычно ограни чивается принятием следующих допущений:
— напряжение питающей сети является синусоидальным;
— выпрямленный ток идеально сглажен (индуктивность наг рузки бесконечно велика);
— коммутация вентилей является мгновенной (выпрямитель питается от системы бесконечно большой мощности, индуктивное сопротивление питающей сети и трансформатора равно нулю) ;
— потери энергии в элементах выпрямителя отсутствуют (ак тивное сопротивление элементов выпрямителя равно нулю) ;
— вентили выпрямителя в общем случае являются двухоиерационными (т. е. управляемыми как по отпиранию, так и по запи ранию) .
Все характеристики выпрямителей определяются как функции выпрямленного напряжения, выраженного в относительных еди ницах,
Ud
(2.47)
Uda ’
или углов отпирания вентилей си, а2 и т. д. Для определения вып рямленного напряжения простых схем выпрямления обычно удает ся использовать общие выражения. Так, мгновенное значение выпрямленного напряжения простой т 2-фазной схемы с нулевым вентилем, рассмотренной в § 2.4, на произвольном интервале, гра ницы которого определяются выражениями (2.24), описывается уравнением
ud=Y 2 (/2COS[ CÛ*—0 - ( / - l) - ^ - j] |
(2.48) |
/712 |
|
Используя его, можно получить выражение для среднего значения выпрямленного напряжения этой схемы:
ЯФ2
£ |
- 1 |
1 ud d(ùt = |
|
|
^JT e = i |
m. |
|
|
|
n |
|
|
|
|
tn2q |
|
|
at + a 2 |
|
= ü dû |
n |
cos |
2 |
(2.49) |
sin----- |
|
|
|
|
m. q |
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
я |
|
|
|
m |
sin ----- |
|
|
■ ■ |
if! |
|
|
|
Udо = У 2 Ut --------- ------- |
|
(2.50) |
||
|
|
TC |
|
|
|
|
m2 |
|
|
— выпрямленное напряжение незарегулнрованного выпрямителя. Уровень обобщенности выражения (2.49) достаточно высок: его можно использовать для определения выпрямленного напряжения, большого числа практических схем выпрямления при разнообраз ных законах управления вентилями.
Выпрямленное напряжение сложных выпрямителей опреде ляется путем суммирования выпрямленных напряжений всех пос ледовательно соединенных простых схем, входящих в состав слож ной схемы:
яПС
Ud = |
U, |
(2.51)' |
Cfj. |
Гармоники первичного тока выпрямителей рассчитываются по формулам (2.26)— (2.32), а гармоники выпрямленного напряже ния— по формулам (2.45). Следует помнить, что выпрямленноенапряжение в этом случае представлено тригонометрическим рядом
Ud = U<i + |
cos Nmz cot + BKm sin Nm2«/) |
(2.52)- |
|
JV=1 |
|
c началом отсчета по временной оси, совпадающим с положитель ным максимумом напряжения одной из первичных фаз. Именно по отношению к этому началу отсчета определяются начальные фазы гармоник:
Фа(п) = arctg В/ - ~ |
(2.53)- |
S*-Nm2
Характеристики выпрямителей удобно представлять в относи тельных единицах. В качестве базисного тока обычно принимается: номинальный ток нагрузки выпрямителя h t а в качестве базис ного напряжения — напряжение Uao (2.49). В некоторых случаях в качестве базисного напряжения удобнее принять напряжение U№
{him) или V S Um( V 3 U2m) , причем нередко для одних харак теристик используют одно базисное напряжение, а для других — другое. В качестве базисной мощности обычно используется мощ ность
Рб — Pda ~~ h ,i0 /rfu. |
(2.54) |
При принятом выше допущении об отсутствии потерь энергии в элементах выпрямителя активная мощность, потребляемая им из сети (и отдаваемая в нагрузку), может быть представлена в относительных единицах следующим образом:
P . Pd ^ Udig
(2.55)!
Pü PQ Udo Ida
где
(2.56)
— коэффициент загрузки выпрямителя по току.
Для реактивной мощности выпрямителя справедливо выра жение
|
Я |
m U Iw sin tp(1) |
(2.57) |
Q* = |
VA P tgcp(n. |
||
Рб |
Udо/du |
|
Угол cp(i) в этой формуле для простых схем выпрямления опреде ляется по формуле (2.30) при /г=1. Если схема выпрямления слож-' ная, то в формулу (2.30) подставляются коэффициенты au и Ьц
яз выражении (2.31).
Для определения полной мощности выпрямителя удобно ввести новую характеристику — относительное действующее значение пер вичного тока
I - = i - = f(u*d). |
(2.58)' |
*0 |
|
Эта характеристика определяется по уравнениям кривой первич ного тока, составленным на основании закона первичных токов. Ток /0 в выражении (2.58) представляет собой действующее зна чение первичного тока незарегулированного выпрямителя (Ud* = 1). Характеристика (2.58) показывает, как изменяется действующее значение первичного тока в процессе регулирования выпрямленного напряжения, и для различных способов управления вентилями получается разной. Так, при обычном симметричном (однопара метрическом) управлении действующее значение первичного тока в процессе регулирования не изменяется (см. § 2.3), поэтому в этом случае /* = 1. Впервые подобная характеристика была ис пользована в работе [12J в виде отношения
которое отличается от (2.58) постоянным множителем (величина которого, впрочем, зависит от типа схемы выпрямления). Харак теристика (2.58) представляется более удобной и более универ сальной, так как не зависит от схемных параметров и имеет кон-1 кретный физический смысл. j
Перед тем, как перейти к определению выражения для полной 1 мощности выпрямителя, заметим, что базисную мощность (2.54) 1 можно рассматривать как активную мощность незарегулировэн ного (£/<** = 1) выпрямителя при номинальном токе нагрузки. Учи тывая, что начальная фаза первой гармоники первичного тока у
54
лезарегулированиого выпрямителя равна нулю, базисную мощ ность (2.54) можно представить следующим образом:
|
|
Pc = |
Ida= mU |
|
(2.59) |
|
|
|
|
|
г |
|
|
Используя это выражение, |
для полной |
мощности |
выпрямителя |
|||
получим формулу |
|
|
|
|
|
|
S* = |
S |
mUI |
|
1_ |
|
(2.60) |
---- ------------- |
h |
Р - /г„о |
||||
где |
Pc |
mUI(l)о |
’ |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kuc ^ Ij~ |
- |
|
(2.61) |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
— коэффициент |
искажения |
первичного |
тока незарегулированного |
выпрямителя, значения которого для всех практически используе мых схем хорошо известны.
Мощность искажения выпрямителя с учетом полученных фор мул можно выразить следующим образом:
Т
Р =
Т с
= $ 1 ^ г ,------(1 + tg* q,,,,). |
(2.62) |
К ,
Коэффициент мощности выпрямителя определяется, как из вестно, в виде произведения коэффициента искажения первичного тока на коэффициент сдвига:
£м= |
== ~~cos ср(1). |
(2.63) |
Используя полученные формулы, для коэффициента мощности можно вывести выражение
К = = kB0 ~JT~’ (2.64)
при использовании которого нет необходимости в предваритель ном проведении гармонического анализа первичного тока (для определения угла гр(п).
Приведенные формулы позволяют определять основные харак теристики практически любого выпрямителя, не прибегая к гро моздкому и трудоемкому анализу его работы.
Г л а в а 3. ХАРАКТЕРИСТИКИ ТРЕХФАЗНЫХ. МОСТОВЫХ ВЫПРЯМИТЕЛЕЙ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ СПОСОБАХ УПРАВЛЕНИЯ ВЕНТИЛЯМИ
5.1. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ
Наиболее распространенным в промышленности: типом преобразователя является трехфазный одномостовой вып рямитель, преимущества которого (простота схемы и конструкции,, возможность бестрансформаторного включения в сеть) перед пре образователями других типов настолько значительны, что альтер нативы их применению в ряде случаев практически не существует. Между тем именно в отношении трехфазных одиомостовых вып рямителей проблема повышения энергетических показателен в; связи с ограниченным выбором средств решается наиболее трудно. Наибольшее число исследований в этом направлении связано с поисками специальных способов управления вентилями, примене ние которых позволило бы улучшить энергетические показатели таких выпрямителей. При естественной коммутации вентилей к та ким способам относятся поочередное управление вентильными: группами, в целом эквивалентное ему несимметричное управление, управление с двукратным включением вентилей [13], а такжедвухпараметрическое управление в схеме с двумя нулевыми вен тилями [46]. Эффективность этих способов управления, как по казали исследования, оказалась невысокой, во всяком случае не достаточной для большинства промышленных глубокорегулируе мых преобразователей.
Более высокие энергетические показатели могут быть получе ны при использовании принудительной коммутации вентилей. При меняя различные способы управления вентилями с принудительной: коммутацией, можно осуществлять глубокое регулирование вып рямленного напряжения при любом значении коэффициента сдви га — отстающем, опережающем и равном единице. На этом, в частности, основано автоматическое регулирование реактивной мощности преобразователей [34, 35], осуществляемое параллель но с регулированием выпрямленного напряжения и независимо от него. Однако следует иметь в виду, что повышение коэффициента, сдвига в ряде случаев сопровождается ухудшением гармоническо го состава первичного тока и выпрямленного напряжения, что»
само по себе является недостатком, не менее существенным, чем: низкий коэффициент сдвига.
При принудительной коммутации применяются по существу те же способы управления, что и при естественной, существенно воз растает лишь число реализуемых разновидностей этих способов и их эффективность. Так, кроме поочередного управления вентиль ными группами при принудительной коммутации можно применять и другую разновидность раздельного управления — управление, при котором углы отпирания вентилей катодной и анодной групп остаются в процессе регулирования одинаковыми по величине, но разными по знаку. Принудительная коммутация позволяет не только расширить диапазон изменения углов отпирания вентилей при управлении с двукратным включением вентилей [30] и тем самым повысить эффективность этого способа управления, но и реализовать управление с более высокой кратностью включения вентилей в течение одного периода [31]. Существенно возрастает при принудительной коммутации и эффективность двухпараметрнческого управления в трехфазной мостовой схеме с двумя нуле выми вентилями. При естественной коммутации в этой схеме мо жет быть реализовано управление только с однократным вклю чением вентилей в течение периода, при принудительной же ком мутации кратность включения вентилей может быть любой.
Исследования, проведенные автором [47], показали, что упо мянутые управление с двукратным включением вентилей и двух параметрическое управление в трехфазнон мостовой схеме с дву мя нулевыми вентилями можно рассматривать как частные случаи управления с многократным включением вентилей с кратностью включения, равной соответственно двум и единице. Это позволяет выполнить анализ характеристик выпрямителя при управлении с многократным включением вентилей в общем виде, т. е. для произ вольной кратности включения вентилей. Такой подход существен но сокращает трудоемкость анализа, так как позволяет из полу ченных таким образом обобщенных характеристик получить ха рактеристики, соответствующие любому конкретному значению кратности включения вентилей (а также любому конкретному за кону изменения углов отпирания вентилей). Все остальные из пе речисленных выше способов управления являются, как было сказано, разновидностями другого способа управления — раздель ного управления вентильными группами. Анализ характеристик трехфазной мостовой схемы при этом способе управления также может быть выполнен в обобщенном виде.
Анализу характеристик трехфазных одномостовых выпрямите лей при специальных способах управления вентилями посвящено большое число работ. Характеристики при естественной коммута ции наиболее обстоятельно исследованы в - [13], при принудитель ной коммутации — в работах [48, 12] и др. В последние годы появилось много работ [36, 39, 49, 50], в том числе и зарубежных,, посвященных управлению с многократным включением вентилей..
Характерным для большинства этих исследовании является инди видуальный подход к анализу характеристик конкретных схем и способов управления (отсутствие глубоких обобщений), неполнота анализа (определяются в основном зависимости коэффициентов сдвига, искажения и мощности от глубины регулирования вып рямленного напряжения, анализ же гармонического состава пер вичного тока и выпрямленного напряжения проводится в большин стве случаев поверхностно или не проводится вообще). В ряде работ [39, 40, 51] из-за пренебрежения установленными для вып рямителей закономерностями при анализе характеристик допуще ны серьезные ошибки.
Проводимый в дальнейшем анализ характеристик трехфазиой одномостовой схемы преследует цель систематизировать и допол нить результаты проводившихся ранее исследований, а также дать объективную оценку эффективности различных способов управ ления вентилями этой схемы.
3.2. ХАРАКТЕРИСТИКИ ТРЕХФАЗНОГО МОСТОВОГО ВЫПРЯМИТЕЛЯ ПРИ РАЗДЕЛЬНОМ УПРАВЛЕНИИ ВЕНТИЛЬНЫМИ ГРУППАМИ
Раздельное управление вентильными группами объединяет множе ство различных законов управления, каждому из которых соответ ствует определенная зависимость
aa= f(a„), |
(3.1) |
где аа н а к — углы отпирания вентилей анодной и катодной групп. Такое определение раздельного управления позволяет рассматри вать и обычное симметричное управление как одну из его разно видностей, соответствующую закону аа= ак. При естественной ком мутации практическое значение имеет только поочередное управ ление, при котором регулирование выпрямленного напряжения осуществляется изменением угла отпирания вентилей сначала в одной группе, а затем в другой (при этом весь диапазон регули рования выпрямленного напряжения разбивается на две зоны). При принудительной коммутации наибольший интерес представ ляет закон управления аа= —сск, при котором коэффициент сдвига
выпрямителя |
равен единице. В общем случае зависимость (3.1) |
|
может быть произвольной. |
(2.47), (2.49) и (2.50) при т = 3 и |
|
Используя |
выражения |
ai = a2 и учитывая, что среднее значение выпрямленного напряже ния трехфазной мостовой схемы можно определять как сумму соответствующих напряжений двух грехфазных нулевых схем, из которых она может быть получена, найдем
. cos а„ + cos аа |
а„ + аа |
ак — ая |
/п п. |
Ud — --------- ---------- = |
cos------------- -cos------------- . |
(3.2) |
|
2 |
2 |
2 |
|
Форма первичного тока трехфазной мостовой схемы (рис. 3.1)
« его действующее значение зависят, как показывает анализ, от модуля разности углов ак—аа. Относительное действующее зна чение этого тока, определяемое согласно (2.58) путем анализа кривых на рис. 3.1, равно:
Рис. 3.1. Токи терхфазного мостового выпрямителя при раздельно.м управлении вентильными группами
я
/* = 1 , О«£ |а« —аа1
F ’
(3.3)
я
1ак —аа| < я.
3
J
Выражения (3.3) позволяют без гармонического анализа пер вичного тока определить коэффициент мощности выпрямители (2.64):
U,d > |
О |
|
|
д |
|
1ан — ос. |
|
||||
л |
|
|
|
Т ’ |
|
л |
|
|
|
|
(3.4> |
л |
. |
. |
|
|
|
— < |
10Ск-0Са| |
•ПС |
• |
|
|
На первом интервале регулирования |
^0 < |« к — «а | |
коэф |
фициент мощности при любом законе управления вентилями сни жается пропорционально снижению выпрямленного напряжения. На втором интервале зависимость коэффициента мощности от ве личины выпрямленного напряжения сложнее, и коэффициент мощ ности зависит от закона регулирования. Из (3.2) при фиксирован ном значении выпрямленного напряжения Va* найдем:
ал = arccos (2бС —cos оск).
Подставив это равенство в выражение для коэффициента мощ ности (3.4) на втором интервале и приравняв нулю производную
dkм |
i,+ — |
5ing> |
) X |
— а У Ц |
|||
daK |
VI —(2U* —cos ак) 2 |
|
|
Я |
|
а
X [д —а1( —arccos (2lfd—cos ак)] = 0,
получим, что максимальный коэффициент мощности достигается при управлении по закону
а» = —аа = а.
Зависимости (3.2) —(3.4) при таком управлении принимают вид
Vd = |
cos а, |
/ — 1 ) kHмаис — |
Vi , 0 а < > |
л |
6 |