Молекулярна фізика та темодинаміка
.pdfСтоділка М.І.
симетрії. До найпростіших елементів симетрії відносяться: центри симетрії, поворотні осі симетрії та площини симетрії, а також їх комбінації. Кількість комбінацій між всіма переліченими елементами симетрії дорівнює 32. Відповіно до цього в кристалографії розрізняють 32 види симетрії, або 32 класи кристалів.
Класи кристалів групуються у кристалічні системи – сингонії. До однієї сингонії відносять ті групи видів, кристали яких характеризуються подібними параметрами елементарних комірок (паралелепіпедів) або граток Браве. Всяка просторова кристалічна гратка може бути побудована шляхом переміщення в трьох координатних напрямах одного і того ж структурного елемента – елементарної комірки. Виходячи з можливих видів симетрії всього існує 14 типів граток Браве, які у свою чергу поділяються на чотири типи: примітивні, базоцентровані, об’ємоцентровані та гранецентровані (таблиця 1).
Величини a, b, i c i α, β i γ називаються параметрами комірки.
При рентгенографічному дослідженні структури кристалів в першу чергу визначають розміри і тип комірки Браве.
2) Фізичні ознаки кристалів.
Класифікація кристалів за фізичними ознаками грунтується на природі частинок, розташованих у вузлах кристалічної гратки та типом зв’язків між ними. Згідно сучасних уявлень кристалічні структури поділяються на чотири типи: іонні, атомні, металічні, молекулярні.
Іонні кристали. Типовим прикладом іонних кристалів є кухонна сіль (NaCl). У вузлах кристалічної гратки почергово розташовані різноіменні іони, зв’язок між якими здійснюється кулонівськими силами притягання. Іонний зв’язок досить сильний і тому іонні кристали мають малий коефіцієнт теплового розширення і високу температуру плавлення. Вони не проводять електричного струму, оскільки в них валентні електрони міцно утримуються в околі окремих іонів. При нагріванні стають провідниками з іонною провідністю.
Атомні кристали. У вузлах кристалічної гратки знаходяться нейтральні атоми. Зв’язок між сусідніми атомами здійснюється спільною парою електронів. Такий зв’язок має направлений характер, є дуже сильним і називається ковалентним. Кристали з ковалентними зв’язками мають високу механічну міцність і твердість, високу температуру плавлення. Типовими
Стоділка М.І.
атомними кристалами є алмаз, графіт, карборунд.
Металічні кристали. У вузлах гратки знаходяться позитивні іони. У просторі між ними хаотично рухаються колективізовані валентні електрони, так званий електронний газ, який належить одночасно усьому кристалу. Металічний зв’язок – це взаємодія сукупності позитивних іонів з колективізованими електронами. Висока концентрація вільних електронів у металах забезпечує їм добру електрота теплопровідність.
Останню групу кристалів становлять молекулярні кристали, у вузлах граток яких знаходяться певним чином орієнтовані молекули. Характерною особливістю цих кристалів є геометрична відокремленість молекул кристала із сильними внутрішньомолекулярними зв’язками і як наслідок, слабкий міжмолекулярний зв’язок. Силами зв’язку в молекулярних кристалах є сили Ван-дер-Ваальса та водневі зв’язки, якщо молекули мають гідроксильні ОН та амінні NH2 групи.
Молекулярні кристали є ізоляторами і мають низьку температуру плавлення (азот, фосфор, вуглекислий газ, парафін, інертні гази у твердому стані).
Слід зауважити, що у більшості твердих тіл одночасно діють декілька видів зв’язку. Наприклад, у графіті із гексагональною граткою між шестигранними шарами існують ван-дер-ваальсівські зв’язки, а в межах шарів іонні і металічні зв’язки.
§11.4. Теплоємність твердих тіл.
Утвердому тілі частинки здійснюють коливальні рухи відносно вузлів кристалічної гратки володіючи трьома ступенями вільності. Їх енергія складається з суми, однакових між собою, потенціальної та кінетичної енергій, які чисельно дорівнюють енергії, що припадає на одну ступінь
вільності (12kT + 12 kT)×3 = 3kT .
Внутрішня енергія одного моля твердого тіла Um = 3kTNA = 3RT , де
NA - число Авогадро. |
|
|
|
|
||
Молярна теплоємність твердого тіла |
|
|
|
|
||
CV = |
dUm |
= 3R = |
25 |
Дж |
. |
(11.1) |
|
мольЧK |
|||||
|
dT |
|
|
|
Молярна (атомна) теплоємність хімічно чистих, простих кристалічних тіл при достатньо високій температурі дорівнює 3R і не залежить від
Стоділка М.І.
температури. Це закон Дюлогна і Пті.
Якщо тверде тіло є хімічною сполукою (наприклад, CaCl2 ), то молярна теплоємність дорівнює
CV = n 3R , |
(11.2) |
де n – число атомів у молекулі, тобто дорівнює сумі атомних теплоємностей. Як видно із таблиці 2, для багатьох речовин експериментально визначені теплоємності достатньо добре співпадають із обчисленими за законом
Дюлонга і Пті.
|
|
|
|
Таблиця 2. |
|
||
Речовина |
С, |
Дж / мольЧK |
|
|
|
|
|
|
Теоретичні |
|
Експериментальні |
|
|||
|
значення |
|
|
значення |
|
|
|
Алюміній Al |
25 |
|
|
|
25,5 |
|
|
Алмаз C |
25 |
|
|
|
5,9 |
|
|
Мідь Cu |
25 |
|
|
|
24,7 |
|
|
Срібло Ag |
25 |
|
|
|
25,6 |
|
|
Сіль NaCl |
50 |
|
|
|
50,6 |
|
|
Хлористий |
75 |
|
|
|
76,2 |
|
|
кальцій CaCl2 |
|
|
|
|
|
|
|
Виключенням є алмаз, у якого теплоємність досягає теоретичного |
|||||||
значення при температурі 1800 К. Для |
більшості |
твердих тіл кімнатна |
|||||
|
|
температура |
є |
вже |
досить |
||
|
|
високою. |
|
При |
низьких |
||
C |
|
температурах |
|
(біля |
нуля |
||
|
Кельвіна) |
|
експериментальна |
||||
3R |
|
теплоємність |
твердих |
тіл |
є |
||
|
|
||||||
|
|
залежною |
від |
температури |
і |
||
|
|
пропорційною Т3. Ця залежність |
|||||
|
|
С від Т добре пояснюється на |
|||||
|
|
основі |
квантової |
теорії |
|||
|
|
теплоємності. |
|
|
|
|
|
0 |
T |
|
|
|
|
|
|
|
Рис.11.2 |
|
|
|
|
|
|