книги / Рудничные вентиляторные и водоотливные установки
..pdfПолученный результат можно распространить и на реальные турбомашины, для которых соответствующие коэффициенты напора и расхода определяются следующим, образом:
ёН |
6 = “2Щ |
(66) |
U2 |
JD= 1,5м I____________ I______________ I_____________ I____________ I____________________
п=980о5/мин |
щ |
20 |
30 |
W |
0,п3/сек |
Рис. 26. Безразмерные п индивидуальные характеристики шахтных осевых одноступенчатых вентиляторов серии К-06
По терминологии, принятой ЦАГИ, коэффициент набора р на
зывается отвлеченным напором и обозначается через H (р = Н). В ЦАГИ принят также при исследовании турбомашин отвлеченный
расход (Q)
Q
Следовательно,
Для получения безразмерной характеристики необходимо иметь индивидуальную характеристику турбомашины и, воспользовав шись соотношениями (66), определить различные значения коэффи циентов расхода и напора. Затем можно построить кривые fi = /i (6),
л = /, (в).
Основное преимущество типовых характеристик заключается в том, что каждый тип турбомашины имеет только одну характери стику, не зависящую от геометрических размеров, скорости вра щения и плотности перемещаемой среды. Среди турбомашин, при меняемых в горной практике, подобными являются осевые венти ляторы ЦАГИ серии К-06, центробежные вентиляторы ВЦД, ВЦО
и др.
На рис. 26 показаны безразмерные характеристики одноступен чатых осевых вентиляторов ЦАГИ К-06.
§ 8. Влияние угла выхода 02 на работу центробежной машины
Как следует из уравнения (53), напор турбомашины прямо про порционален скорости закручивания потока. Меняя в рабочем колесе только угол выхода Р2, можно изменять скорость закручивания с„г и, следовательно, напор турбомашины.
Напорность турбомашины характеризуется коэффициентом на пора р:
(I для лопаток, загнутых |
р для радиальных |
р для лопаток, загнутых |
назад (P‘iî> 9 0 o) |
лопаток (р2= 90°) |
вперед (р2< 9 0 ° ) |
0,3—0,6 |
0,6—0,8 |
0,8—1,2 |
Увеличение напора с уменьшением угла выхода Р2 делает, на первый взгляд, выгодным использование рабочих колес с лопастями, загнутыми вперед, однако наряду с напорностью турбомашин весьма важным фактором является их экономичность. Наиболее экономич ными являются турбомашины, имеющие рабочие колеса с лопастями, загнутыми назад.
Как видно из уравнения (53), при cltl = 0
Hr = “ и 2Сч2 = Н0Т + НАпи,
где НСТ и # днн — соответственно статический и динамический на поры, создаваемые рабочим колесом.
где с2 — абсолютная |
скорость жидкости |
на выходе из рабочего |
колеса; |
скорость на входе в |
рабочее колесо. |
с1 — абсолютная |
И так как при конструировании центробежных машин обычно
сх — сНг, а также имея в виду, что C\ = CR2-\- c2Uz, |
получим |
||
ТТ _ |
с2 |
|
|
Ut |
|
|
|
12Дни |
2g * |
|
|
При Р2 >• 90° с„, < и2 (см. рис. 23), |
|
|
|
следовательно, |
1 |
“2СИ, |
|
с\г < и%сНг и |
|
||
2 |
g ’ |
|
|
откуда |
|
||
|
|
|
|
и |
ЯСТ> 1 Я Т. |
|
|
Таким образом, в рабочем колесе с лопастями, |
загнутыми назад |
(Р2 > 90°), большая часть напора в колесе — это статический напор. Преобразование же динамического напора в статический связано со значительными гидравлическими потерями, и поэтому при Р2 £> > 90° можно получить более высокие значения к. п. д.
При выборе типа лопасти рабочего колеса турбомашины оцени вают также возможную величину окружной скорости и2 и габариты
машины. Легко |
показать, что в случае |
применения рабочих колес |
||
с лопастями, |
загнутыми назад, при |
прочих |
равных |
условиях |
(Н = const, Q = const и п = const) потребуется |
большая |
окружная |
скорость и2 и турбомашина будет иметь сравнительно большие габариты. В рассматриваемом случае у турбомашины будет сравни тельно небольшой коэффициент напора ц, следовательно, большая
окружная скорость и2 ( н = р,—), а жидкость будет перемещаться
в проточной части машины со сравнительно меньшими абсолютными скоростями (см. рис. 23). Следовательно, для обеспечения заданного расхода потребуются большие габариты машины. С увеличением окружной скорости ухудшаются условия прочности, потребуется применение более прочных и дорогостоящих материалов. Таким образом, выбор того или иного типа лопастей рабочего колеса определяется напорностью, экономичностью, условиями прочности и габаритами турбомашины.
Рабочие колеса центробежных насосов имеют лопасти, загну тые назад (Р2 = 150-т-160°). Рабочие колеса центробежных венти ляторов встречаются с лопастями всех трех типов. Однако в послед ние годы широко внедряются в промышленность высокоэкономич ные центробежные вентиляторы, у которых рабочие колеса имеют профилированные лопасти, также сильно загнутые назад.
Применение профилированных лопастей рабочего колеса поз волило одновременно удовлетворить требования аэродинамики и обес печить необходимую прочность конструкции.
§ 9. Законы подобия и понятие о быстроходности турбомашин
Ранее было показано (см. § 7, главы II), что серия геометри чески подобных турбомашин имеет общую типовую характеристику. Этот вывод подтвержден также опытным путем.
Реяшм работы серии геометрически подобных турбомашин, ко торые на типовой характеристике определяются координатами одной и той же точки, называются подобными режимами работы турбома шины. Следовательно, для подобных режимов работы турбомашины типовые коэффициенты напора и расхода должны быть одинаковыми:
ц = const; ô= const.
Для осуществления полного подобия потоков в турбомашине кроме геометрического подобия необходимо обеспечить равенство чисел Рейнольдса Re
Re = — = const
V
где с — характерная скорость;
d — любой характерный линейный размер; V — кинематический коэффициент вязкости.
Постоянство числа Рейнольдса при исследовании подобных турбомашин практически трудно обеспечить, но это и не всегда вызывается необходимостью. Обычно режимы работы рудничных турбомашин соответствуют большим числам Рейнольдса, когда силы инерции значительно превосходят силы трения. В этом случае коэф фициенты потерь, как известно из гидравлики, не зависят от числа Рейнольдса, и большое различие в числах Рейнольдса (даже если они будут отличаться в 2—3 раза) не нарушит условий подобия. Таким образом, при больших числах Рейнольдса для подобия турбо машин достаточно выполнить условие их геометрического подобия.
Используя условие постоянства типовых коэффициентов для подобных режимов и соотношений (66), получим закон изменения расходов Q, напоров Н и мощностей N турбомашин, перемещающих одну и ту же жидкость, при изменении скорости вращения п и внеш него диаметра рабочего колеса D 2:
(67)
(68)
Формула (69) справедлива при условии постоянства к. п. д. для подобных режимов (ц = const). Вышеприведенные соотношения называются законами подобия турбомашин.
Для одной и той же турбомашины (Z) 2 = const) законы подобия получают следующий вид:
Рис. 27. Индивидуальные характеристики турбомашины при различных скоростях вращения и параболы подобия
Обычно эти соотношения называют законами пропорциональности турбомашин.
Из формул (70) и (71) получим
И' |
( Q’ у |
(73) |
|
Я" |
V Q" ) |
||
|
Уравнение (73) — уравнение параболы, являющейся геометри ческим местом точек, координаты которых определяют собой по добные режимы турбомашины при изменении ее скорости вращения.
Эта парабола называется кривой пропорциональности. На рис. 27 показан ряд таких парабол (кривые, проходящие через начало координат). Законы пропорциональности впервые теоретически обос нованы акад. А. П. Германом. С помощью этих законов можно путем пересчета получить индивидуальную характеристику турбомашины при другой скорости вращения.
Если учесть, что давление, создаваемое турбомашиной, h = = pgH, то законы подобия в самом общем виде при изменении плот ности перемещаемой жидкости р, скорости вращения турбомашины п и внешнего диаметра рабочего колеса D 2 примут следующий вид:
|
<?" |
п" \D l |
] ’ |
|
|
h' |
Pi |
/ п ' У ( |
D j y |
(74) |
|
h" |
p2 Vn” ) |
\ D\ J |
|
||
N' |
Pl |
/ V у |
/ |
Р'2 \* |
|
N" |
p2 U" ) VDl ) |
|
|||
При исследовании турбомашин |
широко |
используется понятие |
о коэффициенте быстроходности (удельномчисле оборотов). Удельным числом оборотов ns называется число оборотов воображаемой турбо машины, геометрически подобной данной турбомашине, которая при расходе Q8 создает напор Н8.
Внешний диаметр рабочего колеса воображаемой турбомашины D2s- Параметры реальной турбомашины Ç, Я, /г, a D 2 — внешний диаметр рабочего колеса ее. В соответствии с законами подобия
(67) и (68) можно написать: |
|
|
|
|
|
|
Q |
= п ( |
Р2 у |
|
|
|
Qs |
^8 ND%8 ) |
|
||
|
н |
= ( п у |
( |
Рг у |
|
|
Н 8 |
\ п 8 ) |
\ |
D28 ) |
|
Исключив из этих уравнений отношение диаметров колес |
P2s 1 |
||||
получим |
Н*и |
о 1/г |
|
||
|
|
(75) |
|||
|
п8 = п |
|
|
||
Величины Н8 и Q8 для |
~о7г й*77 |
|
|||
эталонной машины выбирают |
условно |
||||
следующим образом: |
|
|
|
|
|
для |
насосов Qa = 0,075 м9/сек и Н8 = 1 м вод. cm.; |
|
|||
для |
вентиляторов Qg = |
1 мъ/сек |
и |
Н8 = 30 кГ/см2. |
|
Для определения удельного числа оборотов используют следу ющие формулы:
для насосов
0х/. /г, = 3,65/г-^77- ;
8 н
для вентиляторов
= 12,9 п |
Q'/г |
(77) |
|
Н'и |
|
А. Г. Бычков (ЦАГИ) предложил для упрощения коэффициент 12,9 в формуле (77) заменить единицей
пУД |
_ |
UQ'I * |
(78) |
|
~ |
н 'и |
|
Коэффициент быстроходности применяется как характеристика типа турбомашины, при этом величину его подсчитывают для режима работы одноступенчатой машины с односторонним подводом жид кости к рабочему колесу при максимальном к. п. д.
Используя соотношения (66), нетрудно показать, что коэффи циент быстроходности есть функция двух критериев подобия (ти повых коэффициентов) 6 и \i:
лгв = 3,65/г |
0 ^1 |
3,65 п |
(ы2р\)'и _ 3£7 Ь'1 |
|
н>п |
|
( и1 У * |
V ~ t )
Можно также получить следующее соотношение:
»„ = 821 Я’/*
(79)
(80)
Коэффициент быстроходности используют для классификации различных типов турбомашин. Центробежные насосы, применяемые для оборудования главных водоотливных установок, имеют п8 ~
—70 -т- 100, а вентиляторы главного проветривания: центробежные тгуд = 40 -т- 80;
осевые пи = 100’ 140.
Коэффициент быстроходности п8 при данных значениях подачи Q и напора Я пропорционален скорости вращения п турбомашины. Увеличение скорости вращения приводит к уменьшению размеров и веса турбомашины, что экономически целесообразно.
Поэтому современные насосы и вентиляторы отличаются сравни тельно большой быстроходностью по сравнению со старыми типами турбомашин.
Коэффициент быстроходности широко используется также для обобщения результатов экспериментального исследования турбо машин. Так, например, на рис. 32 показана зависимость максимапьного к. п. д. центробежных насосов от п8.
§ 10. Потери энергии в турбомашинах
Потери энергии в турбомашине подразделяют на три вида: гидра влические, объемные и механические.
Гидравлические потери:
а) потери напора на трение в подводящем устройстве, рабочем колесе и отводящем устройстве. Величина их зависит от относитель
ной шероховатости поверхности каналов |
в проточной части турбо |
|||||||||
|
|
машины, |
что |
определяется ма |
||||||
|
|
териалом и технологией изгото |
||||||||
|
|
вления |
ее элементов; |
обусло |
||||||
|
|
б) |
|
потери |
напора, |
|||||
|
|
вленные |
изменением величины |
|||||||
|
|
и направления |
скоростей |
по |
||||||
|
|
тока |
в |
каналах |
турбомашины; |
|||||
|
|
в) |
с |
потери |
энергии, |
связан |
||||
|
|
ные |
вихреобразованием |
при |
||||||
|
|
движении жидкости в |
лопаточ |
|||||||
|
|
ном колесе, возникающие вслед |
||||||||
|
|
ствие отрыва |
потока от поверх |
|||||||
|
ZZZ |
ности |
лопасти, из-за появле |
|||||||
|
|
ния вторичных токов при дви |
||||||||
|
ZZ1 |
жении |
|
жидкости из |
области |
|||||
|
повышенного давления на рабо |
|||||||||
|
|
|||||||||
Рис. 28. Вторичные токи, возникающие |
чей стороне |
лопасти в область |
||||||||
у торцов лопастей в месте сопряжения |
пониженного |
давления с нера |
||||||||
с боковыми стенками |
колеса |
|||||||||
бочей |
|
стороны |
смежной |
ло |
||||||
|
|
|
||||||||
(рис. 28). Имеет место |
|
пасти |
в направлении |
х—у |
||||||
также вихреобразование |
при выходе пото |
ка из рабочего колеса, который смешивается с потоком, переме щающимся вдоль наружных поверхностей дисков колеса [21];
г) потери энергии, связанные с преобразованием кинетической энергии потока в статическое давление, т. е. в связи с диффузорным эффектом. Это имеет место, например, в рабочих колесах осевых вентиляторов обычного типа, в отводящих устройствах и диффу зорах насосов и вентиляторов. Эффективность диффузора в значи тельной степени зависит от правильного выбора его длины и угла раскрытия. Увеличение угла раскрытия диффузора приводит к от рыву потока от стенки, что сопровождается образованием мертвой зоны с последующим беспорядочным перемешиванием потока (рис. 29).
Увеличение длины диффузора приводит к дополнительным по терям на трение. Обстоятельные теоретические и экспериментальные исследования диффузоров проведены в ЦАГИ [40].
Для оценки гидравлических потере введем понятие о гидравли ческом к. п. д. турбомашины г|г, который равен отношению напора
турбомашины Н к теоретическому напору # т при одном и том же расходе жидкости:
= |
(81) |
11 Т |
|
Гидравлический к. п. д. зависит от параметров |
турбомашины, |
качества ее изготовления, и в современных турбомашинах его опти мальные значения составляют 0,85—0,96.
Объемные потери. Они связаны с утечкой жидкости через за зоры между вращающейся и неподвижной частями турбохмашины
под влиянием |
разности давлений. Утечки жидкости имеют место: |
|||||||||
в переднем |
уплотнении |
между |
|
|
|
|||||
рабочим колесом и корпусом на |
|
|
|
|||||||
входе |
в колесо; |
между отдель |
|
|
|
|||||
ными |
ступенями |
турбомашины |
|
|
|
|||||
(см. рис. 69); через разгрузоч |
|
|
|
|||||||
ное устройство для |
уравнове |
|
|
|
||||||
шивания |
осевых |
сил |
(см. |
|
|
|
||||
рис. |
60); |
через |
уплотнения |
|
|
|
||||
сальников |
и |
т. д. |
через ра |
|
|
|
||||
Расход |
жидкости |
Рис. 29. Распределение скоростей в раз |
||||||||
бочее колесо |
Q' |
больше расхо |
||||||||
личных сечениях по |
оси диффузора |
|||||||||
да турбомашины Q на вели |
|
|
|
|||||||
чину |
расхода |
утечек |
g. |
|
|
равен |
|
|||
Объемный |
к. п. д. турбомашины |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
% = - £ “ -5 |
$ 7 - |
(82) |
В качестве наиболее характерного примера рассмотрим опре деление расхода утечек g между рабочим колесом и корпусом на входе в рабочее колесо центробежного насоса.
Простейшее уплотнение имеет форму кольцевой щели.
Как известно из гидравлики, расход q определяется по следу
ющей формуле: |
|
q = a F Ÿ 2 g - £ = ^ , |
(83) |
где а — коэффициент расхода, величина которого зависит от типа уплотнения;
F — площадь сечения щели с радиальным зазором s; р' — давление перед уплотнением;
— давление за уплотнением, равное давлению при входе в колесо.
Для того чтобы воспользоваться формулой (83), нужно уАметь определять давление р* и коэффициент расхода а.
Для выяснения закона изменения давления в области между рабочим колесом и корпусом (рис. 30) используем известное из
4 З а к а з 1 8 7 3 .
гидравлики дифференциальное уравнение относительного покоя жидкости
dp = p(Xdx + Y dy + Zdz), |
(84) |
|
где р — давление в рассматриваемой |
точке |
жидкости; |
X, Y , Z — проекции ускорения массовых сил на соответствующие |
||
оси координат; |
точки |
жидкости. |
х, г/, z — координаты рассматриваемой |
У
Рис. 30. К расчету объемных потерь в переднем уплотнении рабочего колеса
При решении данной задачи следует учитывать только цен тробежную силу, силой тяжести можно пренебречь. Поэтому X = 0; У = 0; Z = со|г, где сож— угловая скорость вращения жидкости; г — радиус. Если направим ось z в плоскости чертежа, как показано на рис. 30, то z = г. Поэтому уравнение (84) по лучит следующий вид:
dp = p(ù%rdr, |
(85) |
где р — плотность жидкости.
Принимая давление р 2 при выходе потока из колеса на радиусе 7? 2 известным, интегрированием уравнения (85) получим давление р на любом радиусе г
(86)
Г
Теоретические и экспериментальные исследования показывают, что при нормальных зазорах в уплотнениях частицы жидкости в об-