книги / Проектирование мостовых переходов через большие водотоки
..pdfПриняв для скоростного коэффициентаформулу Н. Н. Павлов
ского С = ~п , получим
|
|
|
A |
\Р |
|
|
где р = 1+ 2у. |
|
=v!(—Лб / |
COS а, |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Отношение глубин |
выразим |
через относительный |
подпор: |
|||
h = h 6-\-kh (Дh — подпор) и |
|
|
|
|
||
|
Л |
, |
, |
ДА |
= 4 - |
|
|
7* |
= I |
+ Т * |
|
||
Тогда формула, выражающая распределение скорости по шири |
||||||
не граничного живого сечения, примет вид |
|
|||||
|
V2= |
\ \ if cos a. |
(V-11) |
Необходимо подчеркнуть, что формула (V-11), полученная из формулы (V-10), применима для составных живых сечений речных
потоков, имеющих глубокую русловую часть и относительно мел кую пойму. В этом случае, чтобы найти величину скорости в раз личных частях сечения, следует брать: в русловой части за скорость VQ — скорость в русле в бытовых условиях и
ДА
vj — 1 +
*б. р
на пойме за V6 — бытовую пойменную скорость и
у = 1 +
ДА
тб. п
На мостовых переходах рек при обычных мерах стеснения потока сооружением относительная глубина у из-за малости под
пора бывает немногим более единицы, причем изменяемость по ширине живого сечения по сравнению с изменением величины cosa незначительна. Поэтому согласно (V-11) скорость по граничному живому сечению уменьшается от прямоструйной части потока к вертикали Я, расположенной у насыпи. На вертикали в, где угол а = 0, скорость в сечении наибольшая, здесь
В |
(V-11') |
|
Из выражения (V-I1') видно, что на вертикали в скорость нем
ного больше соответствующей бытовой, так как т] >1,0. Но согласно уравнению неразрывности струи (V-8) при ^>1,0 (Л>Лб); увеличе
ние скорости против бытовой возможно при соответствующем су жении ширины струи В . Отсюда следует, что вертикаль на прямоли
нейной струе смещена вниз по течению от вертикали предмостового подпора Я (рис. 72), где еще сохраняется ширина струи начального сечения, а скорость из-за подпора меньше бытовой. В делом линия граничного живого сечения на плане потока располагается ниже по течению от плоского сечения, проведенного через вертикаль пред мостового подпора.
Геодезическая отметка подпертой водной поверхности на верти кали в, расположенной ниже по течению, меньше, чем на вертикали
Рис. 80. Схема к определению расстояния хп\
а — продольный профиль; б — план с показанием горизонтали, окаймляющей впадину
на водной поверхности
предмостового подпора Я, и также меньше, чем на вертикали мак симального подпора Я, поскольку через последние вертикали про ходит одна и та же горизонталь водной поверхности.
Величина подпора на вертикалях Я и в , расположенных на на
чальном участке выпуклой кривой спада, может считаться одина ковой, равной величине предмостового подпора, т. е. Aha= bhn-
Исходя из указанного найдется расстояние между вертикалями Я и в и разность геодезических отметок свободной поверхности на
этих вертикалях (рис. 80, а).
Записываем уравнение Д. Бернулли для участка прямолиней ной струи менаду П и в , приняв за горизонтальную плоскость от
счета плоскость, находящуюся на отметке свободной поверхности нестесненного потока у вертикали в:
Чг |
Ч |
хл 1Ь + -2 £ |
= - 2Г + * Л / ' |
где / — средний уклон трения на рассматриваемом участке струи. Отсюда имеем
По условию неразрывности струи |
скорость Vn = |
|
а согласно (У-1Г) |
|
|
Уб = - ^ - |
|
|
V6 |
-Р/2 » |
|
поэтому |
•в |
|
|
|
|
v2c~ v % |
Ч Л |
1 |
2« |
г Л |
|
Средний уклон трения
|б + /я
2
где I n — уклон трения на вертикали Я, а на вертикали в согласно
полученному ранее / а= /б.
Выражая уклоны трения по формуле Шези, найдем средний
уклон трения: |
|
|
|
/ = |
2 |
1 + |
) |
|
|
|
а разность уклонов
Искомое расстояние между вертикалями Я и б можно теперь найти как
хп |
= |
V2 |
V? |
|
ёч |
= ■—7—ri l . |
|||
17 |
|
ёч |
ia' |
Чтобы сопоставить длину хп с шириной нестесненного водотока
L, умножим и разделим правую часть формулы на Z,, тогда получим
(V-12)
Ввиду того что на мостовых переходах через реки при обычных встречающихся на практике мерах стеснения водотока сооруже нием % немногим более единицы, то
|
хп ~ 1 1Г ' |
(V-12') |
|
Расстояние |
Хп составляет |
обычно небольшую |
часть ширины |
г |
Fr |
для рек во время |
разлива высо- |
потока L, так как параметр—г- |
ких вод величина порядка нескольких десятых или даже несколь ких сотых (см. § 22).
Разность геодезических отметок подпертой водной поверхности на вертикалях Я и в:
V J |
(V-13) |
Д z = xn i& |
|
g |
|
Разность отметок на вертикали максимального |
подпора Я |
и на вертикали в равна той же величине, так как свободная поверх
ность на вертикалях Я и Я имеет одинаковую отметку.
Вертикаль максимального подпора находится у насыпи, на рас стоянии от вертикали в до оси перехода, равном х0 (рис. 80, б). Связь между максимальным подпором Акн и подпором на вертикали
в ДНд выражается следующим равенством: |
|
|
Дкн = Дhe + xQi6 + |
Y|3 , |
(V-14) |
На рис. 81 показана схема распределения величины подпора по ширине граничного криволинейного цилиндрического живого се чения, развернутого в плоскость.
Рис. 81. Распределение подпора по ширине гра ничного живого сечения
Для определения расстояния х0, входящего в зависимость (V-14),
обратимся вновь к уравнениям продольного динамического равно весия (V-7) и неразрывности струи (V-8). Применим их к элемен
тарному отрезку крайней струи в том месте, где подпор равен мак симальному подпору, а струя, подойдя к насыпи, начинает двигаться вдоль нее. На рассматриваемом участке, граничащем с водоворотом, струя имеет горизонтальную свободную поверхность.
Вдоль струи расход не изменяется. Продифференцировав урав нение неразрывности (V-8), получим
Bh dV_ |
V h — + V B — = 0. |
dS |
dS |
dS |
1 |
dB |
= |
/ 1 |
dV |
, _J____ dh_\ |
|
В ’ dS ~ [ V ' dS |
h |
dS ] ’ |
||||
Выражение |
в |
dSdB можно трактовать (предложение H. M, Вер |
||||
надского) как |
кривизну |
ли |
|
|
|
|
нии криволинейного |
живого |
|
|
|
||
сечения на плане потока (рис. |
|
|
|
|||
82): |
|
|
|
|
|
|
1 |
dB |
_ _1_ |
В |
dS |
г и ’ |
где гл — радиус кривизны ли
нии живого сечения у вертикали макси мального подпора, совпадающий по на правлению с прямой линией тока, иду щей вдоль насыпи.
Тогда
Рис. 82. К понятию кривизны гранич ного сечения на вертикали максималь ного подпора
dV , _1_ ^ dk \
(V-15)
dS |
к * dS ) ’ |
При горизонтальной свободной поверхности уравнение продоль ного динамического равновесия струи приобретает вид
_d_ |
уз |
, |
V3 = 0, |
dS |
2g |
|
C 2h |
из которого следует |
|
|
|
1 |
dV |
_ |
g |
V |
’ dS |
|
C°-h |
По граничному живому сечению, проходящему через вертикаль
максимального подпора, |
d9 |
0 и, следовательно, |
|
|
|||
dk |
_ |
|
V2 |
V |
dV |
|
|
dS |
~ |
dS |
2g |
g |
dS |
|
|
Тогда можем записать |
|
|
|
|
|
|
|
dh |
_V___ dV_ |
У2 |
|
dV |
У3 |
g |
|
А dS |
gh |
dS |
gh |
V |
dS |
gh |
C9A |
Сделав подстановки в (V-15), получим |
|
|||||
|
—5— = — |
(l — |
— |
|
||
V2 |
ги |
C4i |
V |
gh |
|
|
= #к . Я |
представляет собой параметр |
кинетич- |
||||
Величина |
||||||
g/i |
струи на |
вертикали |
максимального |
подпора. |
||
ности крайней |
В нестесненном состоянии речной поток отличается весьма малыми параметрами кинетичности, порядка нескольких сотых или тысяч ных (см. § 22); параметр кинетичности Пк.н еще ниже того, ибо ско
рость крайней струи у насыпи гораздо меньше бытовой. Таким об разом, величиной Як.я, по сравнению с единицей, можно пренебречь.
Выражение радиуса кривизны линии граничного живого сечения на вертикали максимального подпора будет
|
г« = |
C4i |
|
Cg /ig |
3 |
|
|
|
|
||
где |
— |
|
|
|
g |
я » |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
ДНи |
|
|
|
|
|
|
|
|
% |
= |
1 + |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Лб ‘ |
|
|
|
|
|
|||
Разделив и умножив |
правую |
часть |
выражения |
на |
шири |
||||||
ну нестесненного потока L |
и учитывая, что |
|
|
|
|
||||||
|
Сб^б = _Fr_ |
|
|
|
|
|
|||||
получим окончательно |
gL |
|
~ |
16 |
’ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
rH = L -т— |
• |
|
|
|
|
(V-16) |
||||
Гидравлический |
параметр |
нестесненного |
потока |
Fr |
не пре- |
||||||
|
— |
||||||||||
вышает нескольких |
десятых, |
a |
|
на |
|
£б |
|
||||
|
мостовых |
переходах |
рек достаточно близко к единице, поэтому у насыпи вблизи грани цы разлива радиус кривизны граничного живого сечения значи тельно меньше ширины потока в бытовых условиях L. Из указан
ного следует, что линия, граничного живого сечения на плане по тока имеет кривизну, убывающую от вертикали Н к вертикали в.
Это необходимо для соблюдения граничных условий — ортогональ ности живого сечения к прямоструйной части потока (рис. 72).
Примем, что линия граничного сечения на плане потока — кри вая второго порядка. Единственной кривой второго порядка, удов летворяющей условию ортогональности к струям на границах потока, является эллипс с малой полуосью, направленной вдоль прямоструйной части потока. Радиус кривизны линии граничного сечения на вертикали Н при эллиптическом очертании
где l — длина большой полуоси, совпадающей с направлением
оси сооружения.
Подставляя значение ги в формулу (V-16), можем записать
Длина I близка к ширине потока L (немного меньше ее), так
как вертикаль максимального подпора находится у конца насыпи вблизи границы разлива водотока, ч\н бывает немногим более
единицы. Допустим, что
V T ^ - ЬО.
тогда
*0 |
(V-17) |
При определении величин параметра
Fr |
gLit ’ |
йз |
входящего в формулы (V-12) и (V-17), скорость V6 можно брать
как среднюю скорость в живом сечении нестесненного потока и считать продольный уклон гб одинаковым по ширине сечения. Расстояние от вертикали предмостового подпора до оси сооруже ния найдется по формуле
(V-18)
Полученные в настоящем параграфе формулы применимы для речных потоков с указанными ранее гидравлическими параметрами (§ 22) и с обычными мерами стеснения мостовыми переходами (§23).
§ 27. Определение величин подпора у~мостовых переходов
Составим уравнение баланса удельной энергии вдоль прямой струи от вертикали в до сжатого сечения в отверстии моста. Гори
зонтальную плоскость отсчета расположим на глубине Лб.м! равной средней глубине сжатого живого сечения при бытовом уровне воды (рис. 83). Уравнение баланса можем записать следующим образом:
*^в = *^ы+ *о (h — *«)•
э в = Лб. ы+ |
-1- К |
есть |
удельная энергия, которая отсчитывается от дна, в вышерасполо-
женном по течению сечении струи; э |
|
= |
h |
|
V2 |
М |
М |
Ч----- — — удельная |
|||
|
|
|
' л - |
||
|
|
|
|
|
2g |
энергия в сжатом живом сечении, причем hM—he.м—Д/*м> где ДАм—
Рис. 83. Схема к уравнению баланса удель ной энергии вдоль прямой струи
среднее изменение уровня воды по сечению, вызванное стеснением водотока; I f — средний уклон трения, находимый как
l f — 2 ’
где / м — уклон трения в сжатом сечении; £б= / в — уклону трения в вышерасположенном сечении на вертика
ли в. |
|
|
Подставляя выражение |
среднего |
уклона трения, получим |
= |
+ |
— l). |
Отношение уклонов — представим через меру стеснения по-
*0
тока мостовым переходом, определяя уклоны трения по Шези. Поскольку уклон /б имеет одинаковое значение во всех частях не стесненного потока, его можно выразить через элементы части живого сечения в пределах отверстия моста:
|
_____ |
а 7 |
Q2 |
c |
L v ; |
м |
< t cih „ |
Отсюда получаем |
|
|
|
/м |
Q\*(h6.«Y +r ( Q ) 2 i |
к |
Q M / \ Л м / |
\ Q M / |
где
= 1 |
Aftм |
А, |
|
|
б. м |
Заменив отношение уклонов трения выражением, содержащим меру стеснения, и подставив х 0 по формуле (V-17), находим
— Эи -{- |
(V-19) |
Удельная энергия сжатого живого сечения Эп всегда больше удельной энергии в том же сечении в бытовых условиях Эв.ы- При
бавка удельной энергии в сжатом сечении (на единицу веса жид кости) Эи— Эб.ы вызывается тем, что в результате стеснения в
зоне III на участке расширения потока гидравлические сопротив ления возрастают против бытовых условий. Величина Эб.п при
данном отверстии моста известна; при определенном расходе по тока она зависит от уровня воды в сжатом сечении.
Выясним, в какую сторону по сравнению с бытовым может измениться уровень воды в сжатом сечении, если поток воды и после стеснения его мостовым переходом остается спокойным. Для этого будем совместно рассматривать кривые зависимости удельной энергии сечения от глубины Э=Ф{к) стесненного и нестесненного
потока, как это предложил Г И. Сухомел (рис. 84). Известно, что движению потока жидкости свойственна форма, при которой поте ри энергии на гидравлические сопротивления являются наимень шими из возможных. В соответствии с указанным общим принципом удельная энергия стесненного потока в сжатом сечении всегда бу дет устанавливаться такой, чтобы прибавка Эы—Эб.ы была мини
мальной, так как при этом потери энергии на участке растекания потока за мостом наименьшие. Отсюда следует, что при спокойном состоянии потока уровень воды в сжатом сечении обязательно будет стоять ниже соответствующего бытового уровня (рис. 84).
Относительное понижение уровня воды в сжатом сечении
|
|
ДАМ ^ |
/1б. м~ Ам |
|
|
|
^б. м |
^б. м |
|
зависит |
от параметра |
кинетичности части нестесненного потока в |
||
пределах |
отверстия |
моста Пк.б.м = Ч.Н и от |
меры стеснения |
|
|
|
|
gfl6. .М |
|
водотока |
мостовым переходом |
Величина |
бывает не |
|
|
|
|
VM |
п б. м |
более нескольких сотых, обычно она составляет несколько тысяч ных.
Относительное увеличение (перепад) удельной энергии в сжа том сечении (по отношению к глубине потока в бытовых условиях Лб.м) обозначим как коэффициент
Рис. 84. Совмещенные кривые Э=Ф (h) в сжатом живом сечении потока и в бытовых условиях
Представим Д в следующем виде:
|
|
|
V2 |
|
г б. м |
|
|
|
|
|
|
Лм + |
м |
-ь |
VI - V? |
|
|||
|
Д = |
|
ч |
h.б. м |
2g |
1 |
|
б. м |
|
|
|
|
|
|
Ч ьб. м |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Лб |
. м - Лм _ |
Я к . б. м Г/ |
Q |
У |
J |
ДЛ„ |
(V-20) |
|
|
|
‘б. м |
|
2 1ЛОи-ЫI |
б. м |
||||
С запасом в |
сторону |
некоторого |
завышения |
коэффициента Д |
|||||
примем, |
что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(V-200 |
Здесь |
мы допустили, |
что т)м= |
1 -----1,0, |
так |
как |
||||
|
|
|
|
|
|
|
Лб. м |
|
|
Д h—для весьма спокойных речных потоков и при обычных стесне-
Лб. м
160