книги / Разрушение твердых тел
..pdfщенных в HF. Такое изменение прочности должно быть связано с изменением поверхностной энергии в ~ 1 4 2 (~ 2 0 0 ) раз, если положить в основу критерий Гриффитса [1]. Повышение прочно сти, отмеченное Бредтом с сотрудниками [4], также не согласует ся с результатами настоящего исследования. Можно предполо жить, что эти различия результатов связаны с крайней чувстви тельностью германия к типу повреждения, которое легко может
Рис. 3. Разрушающее напряжение и время задержки разрушения для притертых образцов. Вертикальные линии соответствуют 95% достоверности получае мых значений:
/ — притертые образцы; II — легирование |
литием, при |
|
тирка; III — притертый, разрушенный в |
среде HF; |
|
IV — легирование медью, притирка |
|
|
происходить при работе с образцами и обычно остается |
незаме |
|
ченным. |
прочность |
застав |
Отсутствие заметного влияния среды на |
||
ляет предположить, что начальные дефекты являются |
внутрен |
|
ними и не выходят на наружную поверхность образца, |
так как |
любое изменение поверхностной энергии должно было бы отра зиться на прочности, если эти дефекты являются трещинами Гриффитса [см. (1)].
Так не найдено зависимости прочности от концентрации примесей элементов 111 и V групп в пределах, меньших, чем те, которые соответствуют электросопротивлению 5 ом •см. Насы щение медью дает явное повышение прочности, хотя и неболь шое у притертых образцов, а насыщение литием ведет к значи тельному снижению прочности и притертых, и протравленных кристаллов (рис. 3).
Статическая усталость и влияние температуры
Это явление нельзя считать типичным. Были отмечены слу чаи разрушения кристаллов германия примерно через 30 ч при действии постоянного напряжения, близкого к уровню прочно сти, однако это явление нельзя считать типичным.
Рис. 4. Отношение среднего разрушающего напряже ния при различных температурах к разрушающему на пряжению при комнатной температуре. Прочность раз лична для притертых образцов разных партий, так как для образцов двух партий (20 и 2 1 ) применялась улуч шенная технология притирки. Скорость нагружения про травленных образцов примерно вдвое больше, чем для притертых. Сплошная линия показывает наиболее до стоверную зависимость, полученную для образцов пар тии 21. Вертикальные линии соответствуют 95% досто
верности полученных значений:
1— партия 16, травление;
2— > 16, притирка;
3 |
— |
» |
21. |
» ; |
4 |
— |
» |
20, |
» |
В большинстве случаев разрушение либо происходит в пер вые секунды, либо не наступает вовсе. На рис. 3 показано ти пичное поведение одной партии образцов при комнатной темпе ратуре. Сплошная линия — кривая нагружения — показывает зависимость приложенного напряжения от времени. Под напря жением здесь имеется в виду максимальное напряжение в на ружном растянутом волокне, рассчитанное по обычной формуле для изгиба балки. Точками на кривой нагружения отмечены на пряжение и время, при которых происходит разрушение образ цов. Чистота материала или среда заметно не влияли на время до разрушения, и замедленное разрушение наблюдалось при всех условиях испытаний. На рис. 4 (точками) показана прочность
образцов различных партий при различных температурах по от ношению к прочности при комнатной температуре. Прочность притертых образцов различных партий при комнатной темпера туре мало различается. Можно видеть хорошо выраженную тенденцию к разрушению образцов в период нарастания нагруз ки (рис. 3) при температуре жидкого азота. Сплошная линия соответствует уравнению
а(7 > (2 7 3 °К ) = 1,33 ехр{— 0,0072 эв/КТ], |
(2) |
достаточно хорошо описывающему экспериментальные данные, несмотря на то, что они относятся к образцам различных партий. Относительная нечувствительность прочности к температуре указывает на доминирующую роль напряжения в разрушении германия. Это вполне согласуется со смещением точек для про травленных образцов, ибо в этом случае поверхностные повреж дения имеют значительно меньшую глубину. Следует отметить, что скорость нагружения протравленных образцов была пример но вдвое выше. С этой точки зрения численным значениям коэф фициентов уравнения (2) не следует придавать существенного значения.
Характер поверхности разрушения
На рис. 5 показана типичная пара -поверхностей разруше ния. Вообще говоря, на поверхности разрушения можно выде лить три области (/, //, III) .
/ — область «зарождения» разрушения |
(рис. 6). Примыкает |
к растянутой поверхности; имеет гладкий |
стеклообразный вид |
и не совпадает с какой-либо кристаллографической плоскостью. Обычно она несколько искривлена, но редко отклоняется от пло скости {111} более, чем на несколько градусов. Общий характер топографии поверхности этой области с «уступами» (рис. 5)
постоянно |
повторяется. Дополнительные |
структурные |
измене |
|||||||
ния (/', рис. 6) можно иногда различить вблизи центра |
«заро |
|||||||||
дыша». В их появлении |
или геометрии |
нет |
постоянства. В от |
|||||||
дельных случаях |
для |
образцов с малой |
прочностью |
размеры |
||||||
области Г согласуются с размерами, следующими из формулы |
||||||||||
Гриффитса. |
|
|
приблизительно |
растянутую |
||||||
II |
— область скола. Занимает |
|||||||||
половину |
|
поверхности |
излома в шлифованных |
образцах |
(см. |
|||||
рис. 5), но значительно |
большую площадь в протравленных |
об |
||||||||
разцах (рис. 7). Граница между областями / |
и II |
является гра |
||||||||
ницей перехода к разрушению сколом |
(отрывом). На той части |
|||||||||
поверхности разрушения, которая образована сколом, всегда |
||||||||||
имелись ступеньки или следы «отрывов», |
распространяющиеся |
|||||||||
радиально |
от области |
зарождения; между |
ступеньками скола |
|||||||
поверхность была |
предельно гладкой. |
Эти |
ступеньки, |
видимо, |
связаны с переходом от криволинейной области зарождения раз-
134
ду экспериментальными данными и кривой Гриффитса оказа лось слишком большим, чтобы его можно было объяснить лишь погрешностями эксперимента, С повышением напряжения рас хождение увеличивается. Трещина Гриффитса, соответствующая напряжению 2940,0 Мн)м2 (300 кГ/мм2), должна иметь радиус
— 0,015 мкм, в то время как наименьший зародыш, наблюдав шийся на многих исследованных образцах, имел радиус 5 мкм. Кривая В (рис. 8) описывается уравнением
Rn = 2 • 10V°f + |
3 |
ю 3/®,. |
Rn,MKM |
i |
1 |
|
1 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
J (3) |
180 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Здесь |
Rn — радиус |
зароды |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ша разрушения; а/ — разру |
750 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
шающее напряжение. |
Это |
|
о |
\ |
|
|
|
|
|
|
|||
уравнение может быть выве |
120 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
дено различными путями из |
90 |
|
° |
\ |
|
|
|
|
|
||||
предположений, |
основанных |
|
|
|
|
|
|
||||||
на прогрессирующем возра |
60 |
|
о |
О о |
\ \ |
|
|
|
|
||||
стании |
скорости |
развития |
|
|
|
ъ - |
|
|
|
|
|||
трещины или напряжения до |
30 . |
, |
|
|
|
|
|
||||||
критической переходной |
ве |
0 |
1— — 1------ - |
|
|
|
|
||||||
личины. В проведенном ана |
|
|
|
|
|||||||||
(10) |
(20) |
(30) (50) |
(700) |
(200) (300) |
|||||||||
лизе начальная |
длина |
тре |
98,0 |
196,0 т ш0 490ft |
380,0 |
1960,0 2940,0 |
|||||||
щины была принята, исходя |
|
|
|
Мн/м2(кг/мм2) |
|
||||||||
из представленных на рис. 1 |
Рис. 8. Зависимость радиуса зародыша |
||||||||||||
данных, в 7 раз больше рас |
разрушения |
Rn от |
разрушающего |
на |
|||||||||
считанной по формуле Гриф |
пряжения af |
для |
случайно |
выбранных |
|||||||||
фитса. |
|
|
|
|
|
|
групп |
образцов: |
|
|
|||
Гобели и Аллен [8] пред |
А — кривая, построенная по уравнению Гриф |
||||||||||||
фитса; |
В — кривая, |
построенная |
|
||||||||||
положили, что -при переходе |
|
|
по |
уравнению |
(3) |
|
|
||||||
трещины через нейтральную |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ось образца происходит переход поверхности |
разрушения |
типа |
|||||||||||
скола |
(область |
II) |
к остальной поверхности |
разрушения |
(об |
||||||||
ласть III). В наших опытах этот переход наблюдался в районе |
|||||||||||||
плоскости симметрии для образцов |
с малой |
прочностью, но у |
прочных (протравленных) образцов он лежит значительно бли же к сжатой поверхности. С другой стороны, предполагалось, что указанный переход может происходить после промежутка време ни, достаточного для отражения от границ образца упругих волн, создаваемых продвигающейся трещиной. Этим и можно объяснить сравнительно большую зону скола у высокопрочных образцов, так как скорость развития трещины возрастает с уве личением напряжения. Представляется вполне обоснованным предположение о том, что границей зоны скола является сжатая поверхность, лежащая выше развивающейся трещины, так как упругие волны, отражающиеся от этой поверхности, должны пер выми достигать вершины трещины, нижняя граница скорости
продвижения трещины для изученных здесь образцов при этом получается равной примерно с/3 для Низкого напряжения и около 4с/5 для высокого напряжения (с — Скорость продвижения попе речной волны в кристалле). Это объяснение различия во внеш нем виде поверхности разрушения объясняет и близкое сходство структуры области III с поверхностями разрушения фрагментов, которые образуются не сколом, а, по-видимому, возникают вслед за первичным разрушением в результате взаимодействия звуко вых волн. Понселет также рассматривал разветвление трещин.
Запасенная в кристалле упругая |
энергия при |
напряжении |
|||
2940,0 Мн/м2 (300 кГ/мм2) могла |
бы |
раздробить |
его на куски |
||
размером порядка |
1 мкм, если бы Она целиком |
|
превратилась |
||
в поверхностную |
энергию. При |
напряжении |
же 68,6 Мн/м2 |
(7 кГ/мм2) размер фрагментов должен приближаться к разме ру исходного кристалла. Этот довод наводит на мысль, что эф фект дробления протравленных кристаллов ослабляется вязкой средой, которая поглощает энергию звуковых волн ранее, чем произойдет чрезмерное повреждение кристалла. Эта идея под крепляется также наблюдениями, показывающими, что число кусков, на которые раздробляется кристалл, сильно зависит от геометрии и длины образца, так же как и от напряжения. Чем длиннее образец и чем сложнее его форма, тем меньше, как пра вило, число кусков, образующихся при разрушении (при данном разрушающем напряжении), чего и следует ожидать, если по лагать звуковые волны одним из источников разрушения.
Иногда мелкие плоские кусочки, или полоски материала, со ответствуют по форме ступеням скола на поверхности разруше ния, как например в точке 5 рис. 7. В некоторых случаях эти фрагменты искривлены. Иногда они Выявляются лишь при лег ком протравливании кристалла (после разрушения), причем картины’травления не показывают никаких видимых следов дефор мации.
Родь врожденных дислокаций
Более пятидесяти разрушенных образцов было протравлено для изучения дислокаций, которые могли развиться в начальной стадии разрушения. Сюда входят по меньшей мере тридцать предварительно протравленных образцов, разрушенных при вы соком напряжении [до 3430,0 Мн/м2 (350 кГ/мм2)], и восемь про травленных образцов, разрушенных при повышенных темпера турах (160—200°С). Систематического расположения дислока ционных ямок травления в области зарождения разрушения или около нее обнаружено не было. В некоторых случаях наблюда ются одна — две случайные ямки травления, типичные для «вро жденной» плотности дислокаций. ЯмкН травления, связанные с «врожденными» дислокациями, хорошо выявлялись в плоскостях
138
ковалентных кристаллов со структурой алмаза или цинковой обманки.
Согласно механизму зарождения разрушения, предложенно му Фудзита [21], дислокации противоположных знаков в сосед них плоскостях скольжения сливаются и образуют волнистый зародыш разрушения. В соответствии с механизмами, предло женными Гилменом [22] (для цинка), Алленом [23] (для желе за) и Стро [24], разрушение зарождается в результате ослабле ния связей по плоскостям скольжения, вызванного скопивши мися в них дислокациями. Хотя механизмы Фудзита и Стро тре буют значительной генерации дислокаций и их движения, а ме ханизмы Гилмена и Аллена требуют образования плоских скоп лений дислокаций, их нельзя считать полностью противоречащи ми приводимым данным.
Явления, следующие за зарождением разрушения
В ряде случаев на поверхности разрушения удается обнару жить ряды ямок травления, аналогичных вызываемым дислока циями. Эти ряды обычно отсутствуют на исходной поверхности кристалла и никогда не наблюдаются в области зародыша раз рушения. Имеется по меньшей мере качественная корреляция между приложенным напряжением в момент разрушения и плот ностью этих рядов. У шлифованных или притертых образцов чи сло рядов весьма незначительно, или они даже вообще отсутст вуют, но у более прочных протравленных образцов почти всегда наблюдается большое количество сильно развитых рядов. Мож но предположить, что эти ряды не играют роли в зарождении разрушения, но их распределение указывает на возможную их связь с распространением трещины. Отсутствие рядов вблизи области зарождения разрушения указывает, что для их образо вания необходима либо высокая концентрация напряжений, ли бо большая скорость распространения трещины. Типичные при меры таких рядов приведены на рис. 10 и 11. На рис. 10 приведе на микроструктура области вблизи края такого ряда на слегка протравленной поверхности скола (травитель DE-1, глубина травления 0,4 мкм). Ямки травления с плоским дном соответст вуют несовершенствам, глубина проникновения которых меньше
толщины стравленного |
слоя |
материала. Ямки с острым Дном |
||
в большинстве случаев |
расположены |
вдоль |
тех направлений |
|
< 1 1 0 > , которое проходят наиболее близко |
к предполагаемому |
|||
фронту трещины. На рис. 11 |
показана |
поверхность разрушения |
типичного образца, разрушившегося при относительно высоком напряжении. Этот кристалл был слегка протравлен (снят сл0й 0,1—0,2 мкм травителем DE-2). Распределение этих рядов несо вершенств часто зависит от конфигурации ступеней скола. По ложение и протяженность рядов на парных поверхностях разру