m0936
.pdfРис. 11.1. Годограф вектора
Если уравнения (11.2) рассматривать как текущие координаты материальной точки, движущейся в трехмерном пространстве в
зависимости от времени t, то годограф вектора OM можно рассматривать как траекторию этой точки в трехмерном пространстве.
Вектор-функция, по существу, уже использовалась в векторном уравнении прямой
r t r |
M |
|
ts, |
(11.3) |
|
0 |
M r |
||||
0 |
|
0 |
|
|
где М – текущая точка с координатами (x, y, z); t – переменный параметр (см. часть I практикума, раздел 4.1).
Прямая линия как график вектор-функции (11.3) является годографом радиус-вектора r , и ее можно интерпретировать как траекторию текущей точки (рис. 11.2).
Замечание. Кроме вектор-функции |
r t x t i y t j z t k можно |
|||
рассматривать как более простую вектор-функцию r t x t i y t j |
(пе- |
|||
ременный |
вектор на |
плоскости), |
так и более сложные |
– |
r t x t i1 |
y t i2 ... z t in |
– переменный вектор в n-мерном векторном |
пространстве (i1, i2,..., in – ортонормированный базис этого пространства).
181
Рис. 11.2. Прямая линия как годограф
Вектор-функция r t имеет предел, равный r0 в точке t0, если для любого (как угодно малого) числа 0 найдется числотакое, что из t t0 следует r t r0 .
|
Замечание 1. Пределом вектор-функции является вектор. |
|
||||
|
Замечание 2. Если r t x t i y t j z t k и, кроме того, |
limx t x , |
||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
t t0 |
lim y t y , |
limz t z |
, то |
limr t r , где r0 x0,y0,z0 . Верно и обратное. |
|||
t t0 |
0 |
t t0 |
0 |
t t0 |
0 |
|
Иными словами, для того чтобы найти предел вектор-функции, необходимо и достаточно найти пределы ее координатных функций.
Вектор-функция r t называется непрерывной в точке t0, если для любого (как угодно малого) числа 0 найдется числотакое, что из t t0 следует r t r t0 .
Замечание. В определении непрерывности выражение |
t t0 |
означает |
|||||
модуль действительного числа, а выражение |
|
r t r t0 |
|
– модуль (т.е. дли- |
|||
|
|
||||||
ну) вектора. |
|
|
|
|
|
|
|
Вектор-функция r t |
непрерывна |
|
в интервале t1, t2 , если |
||||
она непрерывна в каждой точке этого интервала. |
|
||||||
Непрерывность вектор-функции r t равносильна непрерыв- |
|||||||
ности ее координатных функций x t , y t , z t . |
|
||||||
Пример. Найти |
годограф |
|
переменного |
вектора |
r i cost j k sint и изобразить его в прямоугольной системе координат.
182
Решение: Дано разложение переменного радиус-вектора r t
на составляющие. Из него следуют уравнения годографа в параметрической форме:
x cost,
y 1,
z sint.
Исключим из уравнений параметр t и получим уравнения окружности
x2 z2 1,
y 1,
лежащей в плоскости y 1 |
с центром в точке C 0,1, 0 радиуса 1 |
(рис. 11.3). |
|
Замечание. Окружность рассматривается как пересечение плоскости y 1 и цилиндрической поверхности
х2 + y2 = 1.
Иными словами, годографом вектора r t является окружность,
смещенная от начала координат на величину y 1.
Примеры определения годографов приведены ниже в прикладных задачах, в которых они
определяются как траектории движущихся материальных точек.
Замечание. Один и тот же годограф может соответствовать различным вектор-функциям.
Задачи к разделу 11.1
11.1.1.Объяснить, почему годограф нельзя называть графиком вектор-функции.
11.1.2.Установить связь между понятием параметрически за-
данной функции и понятием вектор-функции r t x t i y t j .
11.1.3. Построить годографы следующих вектор-функций на плоскости:
183
а) r t 2t 3 i 4 5t j |
; б) r t 2cos2 ti |
3sin2 tj; |
|
|
|||||
в) r t 2costi |
3sintj; г) |
r t et e t i et |
e t j ; |
|
|
||||
д) r t t 3 i |
t2 t 1 j; е) r t t sint i 1 cost j. |
|
|||||||
11.1.4. Построить годографы следующих вектор-функций в |
|||||||||
пространстве: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а) r t 3ti 2tj 5tk ; б) r t 2costi 2sintj; |
|
|
|
|
|||||
в) r t 2sinti |
2costj 5tk ; г) r t cos2 tj sin2 tk ; |
|
|
||||||
|
|
|
t |
et e t |
|
|
et e t |
|
|
д) r t 2sinti |
3costj 5tk ;е) r |
|
i |
|
j 2k . |
||||
|
|
||||||||
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
11.1.5.Используя понятие предела вектор-функции, дать определение ее непрерывности в точке.
11.1.6.Доказать правильность замечания 2 к определению предела вектор-функции.
11.1.7.Доказать, что непрерывность вектор-функции r t
равносильна непрерывности ее координатных функций x t , y t , z t .
11.2. Производные вектор-функции
Производной непрерывной вектор-функции r t в точке t t0
называется конечный предел отношения приращения векторфункции к приращению скалярного аргумента при стремлении приращения аргумента к нулю.
В символьной форме это определение можно представить так:
lim |
r t r t0 |
lim |
r |
|
dr t |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
t t0 |
t t0 |
t 0 t |
|
dt |
|
|
Замечание. Поскольку производная определена как конечный предел, то она может и не существовать (если предел бесконечен или не существует).
Для дифференцируемых векторных функций r1 r1 t и r2 r2 t справедливы следующие правила дифференцирования:
1) r1 r2 r1 r2 ;
|
|
|
|
|
|
|
2) f t r |
|
t |
f t r |
; |
||
f t r |
|
3) C r C r , где C const;
184
4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
(производная |
скалярного |
произведе- |
||||||||||||
|
r1 |
r2 |
|
r1 r2 r1 r2 |
|||||||||||||||||||
ния); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
5) |
|
|
|
(производная векторного произведе- |
|||||||||||||||||||
r1 r2 |
|
r1 r2 |
r1 |
r2 |
|
||||||||||||||||||
ния). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
|
|
общем |
|
случае |
|
|
производная |
|
вектор-функции |
||||||||||||
r t x t i y t j z t k |
|
с |
|
использованием |
указанных |
|
правил |
||||||||||||||||
дифференцирования имеет вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
dr t |
dx t |
dy t |
|
dz t |
|
di |
|
dj |
dk |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
j |
|
|
|
|
k |
x t |
|
|
y t |
|
z t |
|
. |
(11.4) |
|
dt |
|
dt |
dt |
|
|
|
|
dt |
|
dt |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
dt |
|
|
Если векторы-орты i, j, k не изменяют свое направление и величину (неподвижная система координат), то
di |
dj |
|
dk |
|
dr t |
dx t |
dy t |
dz t |
|||||
|
|
|
|
|
0 и |
|
|
|
i |
|
j |
|
k . (11.5) |
dt |
dt |
|
dt |
|
dt |
dt |
dt |
dt |
Замечание. По умолчанию (если не сказано обратного) предполагают, что система координат, в которой задана вектор-функция, неподвижна, по-
этому di dj dk 0. dt dt dt
Векторная производная r t является в общем случае пере-
менной векторной величиной. Дифференцируя ее, получаем вторую производную
|
d2r t |
|
d dr |
|
x |
|
|
y |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
r t |
dt |
|
t i |
t j z |
t k. (11.6) |
||||||||||
|
|
dt dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Аналогично можно получить формулы для производных третьего и более высоких порядков.
Замечание. Если аргумент t в вектор-функции рассматривают как текущее время, то в качестве обозначений производных используют не штрихи, а точки (r, r, и т.п.).
Если модуль и направление вектор-функции постоянны, то ее векторная производная равна нулю.
Если вектор r t имеет постоянный модуль r t const и
переменное направление, то векторная производная такого вектора ортогональна исходному вектору.
185
Пример 1. Найти векторные производные первого и второго порядков для вектор-функции r t ctgt i arctgt j.
Решение: |
dr |
1 |
|
|
1 |
|
d2r |
|
2cost |
|
2t |
|
||
|
|
|
i |
|
|
j; |
|
|
|
i |
|
|
j. |
|
dt |
sin2 t |
1 t2 |
dt2 |
sin3 t |
1 t2 2 |
Пример 2. Найти производную скалярного произведения векторов r1 t 3ti 2j 5k и r2 t 2i 3tj k .
Решение. Найти решение можно двумя способами.
Первый способ (используем правило дифференцирования скалярного произведения переменных векторов).
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 |
r2 |
|
r1 r2 |
r1 |
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k 3ti |
2j 5k 2i 3tj |
|
||||||
3ti 2j 5k 2i 3tj |
k |
||||||||||||||
|
3i 2i 3tj k 3ti 2j 5k 3j |
|
|
|
|||||||||||
6i i 9ti j 3i k 9ti j 6j j 15k j 6 6 0. |
|
||||||||||||||
Второй способ (проверка): |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 |
r2 |
|
|
|
x1 |
t x2 |
t y1 t y2 t z1 t z2 t |
|
|
|
|||||
dt |
|
|
|
d 3t 2 2 3t 5 1 d 5 0. dt dt
Задачи к разделу 11.2
11.2.1. Найти производные первого и второго порядков век- тор-функций, а также их длины и направляющие косинусы (для
ненулевых производных):
а) r t 3i 2j 5k ; б) r t 3ti 2tj 5tk ;
в) r t 2costi 2sintj; г) r t 2sinti 2costj 5tk ;
д) r t cos2 tj sin2 tk .
11.2.2. Найти производные вектор-функций:
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
а) r |
t |
|
– скалярный квадрат; б) r t |
; в) r t r |
t ; |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г) r t r |
t r |
t – смешанное произведение; |
|
|||||
д) r |
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
r t r t – двойное векторное произведение; |
|||||||
11.2.3. Для функций: |
|
|
|
|
||||
а) r t 2costi 2sintj ; б) r |
t 2sinti 2costj 5tk |
|||||||
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
186
найти производную их скалярного произведения и производную любого из двух векторных произведений.
11.2.4. Доказать, что если вектор r t имеет постоянный мо-
дуль r t const и переменное направление, то векторная про-
изводная такого вектора ортогональна исходному вектору.
11.3. Геометрический смысл векторной производной. Уравнение касательной к годографу радиус-вектора
По определению производная вектор-функции в фиксиро-
ванной точке M0 |
(при t t0) равна: |
|
|||
|
|
r t0 lim |
r t |
. |
(11.7) |
|
|
|
|||
|
|
t 0 |
t |
|
|
При |
t 0 |
имеем r t r t0 |
t r t0 . |
При этом точка |
|
N x,y,z |
секущей l и точка M касательной |
L неограниченно |
сближаются; секущая l поворачивается, сближаясь с касательной, и в пределе сливается с ней. Поэтому векторную производную r t0 можно рассматривать как направляющий вектор каса-
тельной с началом в точке касания M0. В этом заключается гео-
метрический смысл векторной производной по скалярному аргументу (рис. 11.4).
Рис. 11.4. Геометрический смысл векторной производной
187
Исходя из геометрического смысла векторной производной, уравнение касательной как уравнение прямой в векторной форме будет иметь вид:
r t r t0 r t0 t, |
t ; , |
(11.8) |
|
где r t X,Y, Z |
– радиус-вектор текущей точки M касатель- |
||
ной; r t0 x0, y0, |
z0 – радиус-вектор фиксированной точки ка- |
сания M0 – общей точки касательной и годографа радиус-вектора r t .
Из (11.8) следуют канонические уравнения касательной
|
|
X x t0 |
|
|
Y y t0 |
|
Z z t0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
x t0 |
|
|
y t0 |
|
z t0 |
|||
Пример. Найти |
|
|
уравнение |
касательной к кривой |
||||||
x t sint, |
в точке t0 |
|
. |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
2 |
|
|
|
|
|
|||||
y 1 cost |
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение. Кривая является циклоидой, заданной в параметрической форме. Такую кривую описывают точки на поверхности цилиндра, катящегося без скольжения по плоскости (рис. 11.5).
Рис. 11.5. Касательная к циклоиде |
|
|
||
Радиус-вектор |
текущей |
точки |
x, y |
равен: |
r t t sint,1 cost . Направляющий вектор касательной в те-
кущей точке |
|
|||
r t 1 cost, sint . Для фиксированной точки |
||||
t0 |
|
|
получим |
|
|
|
|||
|
2 |
|
|
188
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
r |
|
|
|
|
|
|
sin |
|
,1 cos |
|
|
|
|
|
|
|
1,1 |
, |
||||||||||||
|
|
2 |
2 |
|
2 |
|||||||||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1,1 . |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
r |
|
|
|
|
1 cos |
|
, sin |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Канонические уравнения касательной при t0 |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|||
|
X |
|
1 |
|
Y 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
, |
или Y X |
2. |
|
|||||||||||||||||||||||
2 |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
Задачи к разделу 11.3
11.3.1. Составить уравнения касательных к годографам век-
тор-функций на плоскости: |
|
|
|
|
|
|
||||||
а) r t t 3 i |
t2 t 1 j в точке t0 0; |
|||||||||||
б) r t 2cos2 ti 3sin2 tj |
в точке t0 |
|
; |
|||||||||
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|||
в) r t 2costi |
|
3sintj в точке t0 |
|
; |
|
|||||||
|
|
|||||||||||
г) r t et e t i et e t j |
2 |
|
|
|
||||||||
в точке t0 |
0. |
|||||||||||
11.3.2. Составить уравнения касательных к годографам век- |
||||||||||||
тор-функций в пространстве: |
|
|
|
|
|
|
||||||
а) r t 3ti 2tj 5tk в точках t 0 и t = 14; |
||||||||||||
б) r t 2sinti |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
||
2costj 5tk |
в точке t0 |
0; |
||||||||||
|
|
et e t |
|
et e t |
|
|
|
|||||
в) r t |
|
|
|
i |
|
|
j 2k в точке t0 0. |
|||||
|
|
|
||||||||||
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
11.3.3. Плоскость, перпендикулярная касательной в точке касания, называется нормальной плоскостью кривой. Используя уравнения касательной и знания аналитической геометрии, вывести уравнение нормальной плоскости.
11.3.4. Для кривых из задачи 11.3.2 составить уравнения нормальных плоскостей в указанных точках.
189
11.4. Физический смысл векторных производных по скалярному аргументу (времени)
Пусть материальная точка M перемещается по криволинейной траектории L. Положение ма-
териальной точки M относительно
неподвижной |
системы |
координат |
|
|
||||
определим с помощью радиус- |
|
|
||||||
вектора |
r t . |
Векторную функцию |
|
|
||||
r r t |
можно |
интерпретировать |
|
|
||||
как закон движения |
материальной |
|
|
|||||
|
|
|||||||
точки, если аргумент t считать те- |
|
|
||||||
кущим временем. Тогда годограф |
|
|
||||||
Рис. 11.6. Физический смысл |
||||||||
радиус-вектора |
r t |
представляет |
||||||
собой криволинейную |
траекторию |
векторной производной |
||||||
|
|
точки (рис. 11.6).
С одной стороны, вектор r t vcp является средней скоро-
t
стью равномерного перемещения материальной точки по секущей MN. В пределе при t 0 средняя скорость материальной точки vcp стремится к ее мгновенной скорости:
|
r t |
|
|
|
dr |
|
|
||
v lim |
|
|
lim v |
cp |
|
|
r t . |
(11.9) |
|
t |
dt |
||||||||
t 0 |
t 0 |
|
|
|
С другой стороны, производная радиус-вектора r t является
направляющим вектором касательной. Таким образом, мгновенная скорость материальной точки направлена по касательной к траектории движения точки и характеризует направление и быстроту движения точки по траектории.
Мгновенную скорость точки как переменный вектор можно разложить по векторам базиса i, j, k и представить в виде:
|
|
t i y |
t j z t k vxi vy |
j vzk, |
(11.10) |
v r t x |
|||||
где vx, vy, vz |
– проекции вектора скорости v |
на оси координат |
(координаты вектора скорости).
Аналогично можно показать, что ускорение материальной точки можно представить так:
190