книги / Прикладная теория ползучести и длительной прочности грунтов
..pdf
|
|
|
|
|
- |
51 - |
|
|
|
|
|
|
|
|
определяется |
из уравнения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
e(t) = -i-[6(t)+A6i(l-e Xtj+A62(l-e X(t |
, |
|
|
(3.1.22) |
||||||||||
а после |
подстановки |
двухчленного |
ядра |
(3.1.11) |
в |
|
выражение |
|||||||
(3.1.21) |
, найдем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 г |
|
|
( -Xt\ |
|
/ |
~X(t-ti)\ |
/ -\ti |
-Xt\-i |
||||||
e(t) - — |
[6(t)+2A6i(l-e |
J+A62(l-e |
J+A62(e |
|
-e |
11. |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.1.23) |
|
Здесь 6i |
и 62-напряжение |
на первой и второй ступени соответс |
||||||||||||
твенно, a 6(t) при t»ti |
равно 61+62- |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Проведем анализ |
полученных |
уравнений |
(3.1.22) |
и |
(3.1.23). |
|||||||||
Для этого рассмотрим наиболее характерные точки по |
времени. |
При |
||||||||||||
Ы ) во всех случаях |
|
(3.1.12), |
(3.1.14), |
(3.1.22) и |
(3.1.23) |
полу |
||||||||
чаем е0=б/Е. |
Если |
в |
уравнениях |
(3.1.22) |
и (3.1.23) |
рассматривать |
||||||||
процесс ползучести |
при t<ti, |
то из |
(3.1.22) |
следует |
(3.1.12), а |
из (3.1.23), получим выражение (3.1.14). Таким образом, уравнения (3.1.22) и (3.1.23) являются наиболее общими, поскольку в них со
держатся частные случаи (3.1.12) и (3.1.14). |
|
|
|
||||
При t-*» |
из |
уравнении (3.1.22) и (3.1.23) получим соответс |
|||||
твенно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[б( t ) +А61+А62] |
|
|
(3 . 1 . 24) |
|
е (») |
- |
|б ( t ) +2А61+А62^1+е X tlj j |
|
(3 . 1 .25) |
||
Из сравнения |
выражений |
(3.1.23) и (3.1.25) |
заключаем, |
что, хотя |
|||
они оба записаны для |
ступенчатой ползучести, |
в (3.1.24) отсутс |
|||||
твует член, |
учитывающий время действия нагрузки до |
точки ti. На |
|||||
личие члена exp(-\ti) |
позволяет учесть влияние первой ступени |
||||||
нагружения |
на |
весь |
период наблюдения за деформацией грунта или |
||||
осадкой сооружения. |
При лабораторных или натурных |
исследованиях |
|||||
на ступенчатое |
нагружение всегда отмечается |
изменение |
(уплотне |
ние) грунта, после каждой ступени нагружения. Уплотняющее влияние первой ступени наиболее выражено и зависит от продолжительности
-62 -
еевоздействия. Поэтому, если уравнение (3.1.25) использовать при определении констант А и X, то механический аффект уплотнения бу дет учтен.
Таким образом, результаты исследований, помещенные в этом параграфе,позволяют сделать следующие выводы:
1.Показано, что наиболее распространенные аппроксимирующие формулы расчета осадок и деформаций могут быть получены из урав нений прикладной теории наследственной ползучести.
2.На основе представления ядра ползучести в виде суммы раз ностной и неразностной функции времени получены формулы для рас чета ползучести, релаксации и ступенчатой ползучести. Общность этих формул обоснована тем, что позволяет из них подучить извест
ные формулы как частные случаи.
3.2.Уравнение релаксации, простой и ступенчатой ползучести. Ядра с особенностью при t«0.
Вглинистых грунтах реологические свойства, а именно ,ползу
честь и релаксация |
напряжений,выражены в наибольшей степени, |
чем |
в песчаных грунтах |
/3,5/. Это объясняется сложным строением, |
ко |
торое обусловлено дисперсностью, пористостью, многофаэностью, не однородностью глин и глинистых грунтов. Очевидно, что попытка учесть хотя бы перечисленные особенности в рамках единой теория приведет к практически неприемлемым, т.е. громоздким уравнениям.
Особенности состава и строения глинистых грунтов приводят к сложному механическому деформированию их как при испытаниях в ла бораторных, так и в натурных условиях. Если сравнить семейства кривых ползучести для песков и для глин /3,5/ при различных наг рузках, то можно отметить следующее.
В песках, как правило, кривые ползучести имеют затухающий характер. В глинистых грунтах это можно обнаружить только при не больших нагрузках. При росте нагрузок кривые ползучести будут иметь незатухающий характер, хотя скорость ползучести на длитель ном отрезке времени будет мала.
Поэтому для описания деформирования во времени глинистых
|
- |
53 - |
|
|
грунтов необходимо привлекать |
уравнения |
ползучести, |
содержащие |
|
более сложные функции, чем для |
песков. |
|
|
|
В линейном варианте теории наследственной ползучести выберем |
||||
ядро ползучести |
в виде (3.1.7). Эта функция при t=0 |
стремится к |
||
бесконечности, в отличие от функции (3.1.8), которая |
в нуле имеет |
|||
конечное значение, поэтому ее |
называют функцией с особенностью. |
|||
Запишем связь между деформацией т, |
напряжением т и временем |
|||
t в следующем виде : |
|
|
|
|
T(t)" |
ь |
|
|
|
[t(t)+IK(t"v)t(v)dv] |
|
(3.2.1) |
||
|
|
|
|
Подставим K(t) в виде (3.1.7) и,полагая, что х в течение опыта остается постоянным, получим уравнение простой ползучести
(3.2.2)
При t-О из выражения (3.2.2) следует закдн Гука, а при t-*» дефор мация будет неограниченно возрастать. Последний вывод не означа ет, что формула (3.2.2) будет давать неправдоподобные результаты.
Приведем следующий пример, окончательные результаты для ко торого заимствованы из работы /3/. Осадки основания плотины Ка ховской ГЭС аппроксимировались формулой (3.1.1) с коэффициентами SH * « 5,86; е - 0,127, т.е.
S(t)«5.85t0 -127
где t - в месяцах, S - в сантиметрах.
Вычисления по этой формуле дали следующие результаты: при t =600
месяцев |
(50 |
лет), S « 13,2 см; при t =1200 |
мес. (100 лет), S |
- 14,4 |
||
см. Эти результаты являются правдоподобными, |
поскольку фактичес |
|||||
кая осадка |
S - 11,5 см за t ■ 180 мес. |
практически совпадает с |
||||
вычисленной S - 11,23 см. |
|
|
|
|
||
Подобные примеры расчетов на основе формул (3.1.1), |
(3.1.3), |
|||||
(3.2.2) |
в литературе приводятся для грунтов, |
металлов |
и |
других |
||
строительных |
материалов. |
|
|
|
|
|
Для получения формулы релаксации необходимо решить уравнение |
||||||
(3.2.1) |
относительно т. В общем виде решение будет таким : |
|
|
- |
64 - |
|
|
t |
|
|
t(t) - Go[T (t)-jR(t-V )T (V )dvj |
(3.2.3) |
||
|
0 |
|
|
здесь R(t-v)-резольвента ядра К (t-v). Резольвента имеет |
сложный |
||
вид /3/ и поэтому здесь не приводится. |
|
||
Рассмотрим процесс чистой |
релаксации, т.е. будем |
полагать, |
|
что т остается постоянной в течение опыта над образцом грунта. |
|||
Тогда в соотношении |
|
|
|
t |
|
|
|
t(t) - 6or[l-jR(t-v)dv] |
|
(3.2.4) |
|
о |
|
|
|
достаточно найти выражение интеграла от ядра релаксации. |
Подста |
||
вим в формулу (2.1.15) |
|
|
|
Р |
Р А(1-Л) |
1-\ |
|
jK(t-v)dv |
- J------- dv - At |
|
00 (t-v)*
инайдем искомое в следующем виде :
|
1-Х |
J*R(t-v)dv = |
At |
(3.2.5) |
|
|
1-Х |
1+At
После подстановки значения этого интеграла в (3.2.4) найдем выражение для чистой релаксации
|
x(t) |
“Со |
, |
|
(3.2.6) |
|
|
- ---------- |
|
||||
|
|
1+At |
1-Х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
здесь |
T 03GO Y - значение |
напряжения в условный момент |
времени t*=0. |
|||
При t=0, t(0)=to, а при |
t-*» t(^)=0, |
т.е. релаксация |
по этой фор |
|||
муле |
происходит |
полностью. |
|
|
|
|
|
Для описания ползучести грунтов в широком диапазоне действу |
|||||
ющих |
напряжений |
в уравнении |
(3.2,1) |
необходимо вместо т записать |
||
Ф(Т). |
|
|
|
|
|
|
- 55 -
t |
|
*cr(t)] - T(t)+jK(t-v)T(v)dv |
(3.2.7) |
0 |
|
Выберем ф (т ) в виде Вт^-чКт), K(t-v) по формуле (3.1.7) и,считая, что действует постоянное напряжение t, подучим
Bret)"1 - t^l+At1 Х) |
(3.2.8) |
Здесь В имеет размерность напряженияHai .. Отсюда найдем деформацию
|
г t |
/ |
,17т |
|
|
I-XN-I1 |
(3.2.9) |
||
|
т “ L T |
(1+At )1 |
||
|
|
|||
При т=1, |
обозначая B=Go, |
приходим к полученному ранее линейному |
||
выражению |
(3.2.2). |
|
|
|
Для того, чтобы получить уравнение релаксации,необходимо ре |
||||
шить уравнение (3.2.7) |
относительно (т). |
|
||
|
t |
|
|
|
t(t) |
- 9CT(t)]-jR(t-v)i|>CT(v)]dv |
(3.2.10) |
||
|
О |
|
|
|
При постоянной деформации |
получим |
|
||
|
t |
|
|
|
t(t) |
= ф Ст З ^l-jR(t-v)dvj |
(3.2.11) |
||
|
о |
|
|
|
Подставим сюда значение интеграла от резольвенты по формуле (3.2.5) и найдем уравнение чистой релаксации
to
t(t)
1-Х
1+At
Вид его совпадает с уравнением (3.2.6), но здесь в отличие от (3.2.6) начальное напряжение при релаксации следует вычислять по формуле Хо-Вт™.
Для получения уравнений, позволяющих описывать ступенчатую
- 56 -
ползучесть,необходимо интеграл в правой части представить в-виде суммы интегралов, число которых будет равно количеству ступеней нагружения.
Поясним это на примере уравнения (3.2.7). Если действует од на ступень нагружения,равная постоянному напряжение TI ,O T момента приложения ее t-О до любого времени наблюдения t, то деформацию следует вычислять из уравнения
t
VtT(t)3 * ti(l+jK(t-v)dvj
О
Предположим, что в момент времени ti |
нагрузка увеличилась |
на |
||||||||||
величину Т2, тогда деформацию следует вычислять из уравнения |
|
|||||||||||
|
|
t |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
9CT(t)] - T(t)+TijK(t-v)d\H-T2jK(t-v)dv. |
|
|
|
|
(3.2.12) |
|||||||
|
|
0 |
|
fcl |
|
|
|
|
|
|
|
|
Под t будем понимать время наблюдения за деформацией, |
а ti-время |
|||||||||||
действия напряжения Xi, |
например, после окончания |
определенного |
||||||||||
этапа строительства. |
Напряжение Х2 |
вызвано нагружением на сле |
||||||||||
дующем этапе строительства t>ti и |
т.д. |
При t«ti |
x(t)«Xi, |
а |
при |
|||||||
t»ti T(t)-ti+t2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставим в уравнение ступенчатой ползучести сначала |
одноч |
|||||||||||
ленную функцию K(t-v) |
(3.1.7), а |
затем в виде двучлена |
|
|
|
|||||||
|
|
|
- X |
|
|
- X |
|
|
|
(3.2.13) |
||
|
K(t-v,v)-A(l-X) (t-v) |
+A(l-X)v |
|
|
|
|||||||
представляющего собой сумму разностной и неразностной функций. |
|
|||||||||||
После |
интегрирования |
подучим |
два |
уравнения для |
вычисления |
|||||||
деформаций. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1-Х |
|
|
1-Х |
|
|
|
(3.2.14) |
||
|
9CT(t)3 « X(t)+XiAt |
+t2A(t-ti) |
|
|
|
|
||||||
vU(t)] |
X(t)+2TiAt |
1-Х |
|
1-Х |
1-Х |
1-Х |
|
(3.2.15) |
||||
+t2A(t-ti) |
+X2A(t |
-ti |
) |
|
Сравнивая почленно правые части уравнений, видим, что в уравнении (3.2.15) влияние времени действия ti первой ступени на
|
|
|
|
|
|
|
- 67 |
- |
|
последующий |
процесс |
ползучести |
более существенно и будет расп |
||||||
ространяться |
на |
длительное |
время наблюдения за |
деформацией. |
|||||
Пусть, |
например, |
Тг>Т2, |
а время |
наблюдения t>ti, |
тогда полагая, |
||||
что t-ti*t, |
найдем |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
vCr(t)3 |
|
|
1-Х |
|
||
|
|
|
- T(t)+2TiAt |
|
|
||||
|
|
|
<ptT(t)] |
|
|
1-Х |
|
||
|
|
|
- X(t)+4tiAt |
|
|
||||
Этот |
эффект |
получен |
без введения дополнительных констант в |
||||||
уравнение |
наследственности. |
Расширение возможностей уравнений |
|||||||
достигается за счет выбора ядра в виде двучлена (3.2.13). |
|||||||||
Вычисления |
эмпирических |
констант А и X можно производить по |
|||||||
любой методике,изложенной, |
например, в работах /3,8/, но уравне |
||||||||
ния |
(3.2.14) и |
(3.2.15) |
дают дополнительные возможности. Напри |
||||||
мер, |
при вычислениях точки |
(t) на экспериментальной кривой можно |
|||||||
выбрать в долях |
ti.Часто комбинации констант, входящих ~в уравне |
ния, не приводят к однозначному ответу. Поэтому всегда стоит воп рос о дополнительном обосновании их достоверности. Большую досто верность можно обеспечить, если описать различные опыты. В данном случае следует вначале найти коэффициенты А и X из опытов на простую ползучесть, а затем провести корректировку их при описа нии ступенчатой ползучести.
Дополнительную независимую информацию даст проверка по опи санию опытов на релаксацию, но для этого нужно знать резольвенту ядра (3.2.13). Она известна и представляет собой знакопеременный медленно сходящийся ряд, поэтому практически пользоваться ей тру
доемко. Известен более |
простой прием нахождения интеграла от ре |
||
зольвенты, |
предложенный А.П.Бронским : |
||
t |
t |
|
t |
jR(t-v,v)dv - jK(t-v,v)dv / l+jK(t-v,v)dv |
|||
n |
n |
/ |
n |
Воспользовавшись этим приемом,получим компактное уравнение релак сации
6(t) |
во |
t |
|
|
1-А |
l+2At
здесь б0 - напряжение в начале процесса релаксации.
- 58 -
Таким образом, рекомендованная система опытов на простую i ступенчатую ползучесть, а также на релаксацмо напряжении позволя ет повысить достоверность определяемых эмпирических констант.
3.3.Прикладные реологические уравнения, полученные на основе дробно-линейного ядра ползучести
Теория наследственной ползучести используется для прогнози рования реологических свойств грунтов, так как с единых теорети ческих позиций позволяет получить все необходимые прикладные
уравнения ползучести и релаксации. Как правило, из этих приклад
ных |
уравнений можно получить наиболее распространенные |
эмпиричес |
||
кие |
формулы, |
применяемые для описания частных случаев |
ползучести |
|
и релаксации |
грунтов /1 ,2,3,5/. |
|
|
|
|
Наследственная теория ползучести легко адаптируется |
к любым |
||
грунтам из-за широких возможностей выбора.соответствующих |
функций |
ф (т ), Ф(б) и R(t) в исходных уравнениях.
Например, в качестве <р(г) можно выбирать степенную функцию (1.3.1) или ограниченную функцию (1.3.8) и другие. В параграфе 3.1 использовано экспоненциальное ядро K(t), позволяющее получить уравнение для описания ограниченной ползучести песков и глин при любых напряжениях. Функция K(t), с особенностью при t=0, применя ется для описания неограниченной ползучести. Уравнения, получен ные на ее основе,приведены в предыдущем параграфе.
В данном параграфе рассмотрим возможности уравнения наследс
твенной ползучести с дробно-линейной функцией K(t). |
В качестве |
исходного примем нелинейное уравнение |
|
t |
|
Ч»СТ<t)1 = T(t)+jK(t-v)T(v)dv |
(3.3.1) |
О |
|
которое связывает деформацию г с напряжением х в любой момент времени t. Как уже отмечалось, успешное описание эксперименталь ных данных для конкретного грунта и прогнозирования деформации на длительный промежуток времени t зависит от оптимального выбора вида функции ф (т ) и ядра ползучести K(t-v).
-59 -
Вработе /3/ на основании многочисленных экспериментов для различных грунтов рекомендуются следующие выражения ? и К.
ч»(т) |
Gots |
K(t-v) |
T(6-l) |
------ т |
(3.3.2) |
||
|
ts+GoT |
|
CT+(t-w)32 ' |
здесь Go - начальный модуль сдвига, т3 - предел текучести, кото рые определяются из кратковременных опытов. Для нахождения эмпи рических констант б и т необходимо использовать опыты на ползу честь для того же грунта. Выведем прикладные уравнения для описа ния ползучести при постоянных и переменных нагрузках и релаксации напряжений.
Рассмотрим ползучесть при t-const. Уравнение (3.2.1) с учетом выражений (3.3.2) запишется
Gpt3 |
г |
г *(*-« |
|
(3.3.3) |
T(t) - T(t) |
М |
--------- |
|
|
Ts+Gor(t) |
I |
J[T+(t-v)] |
|
|
Деформация т после |
|
соответствующих преобразований |
(3.3.3) |
|
определяется из следующего выражения : |
|
|
||
r(t) |
|
t(T+6t) |
|
(3.3.4) |
|
|
|
||
^W1- hM‘4 -z •)] |
|
|||
|
|
%s J |
ts |
|
Отсюда при t*0 подучим кривую мгновенного деформирования |
|
|||
|
|
-1 |
|
|
То ■ т[во(1- |
I- «)] |
|
(3.3.5) |
а значение стабилизированной деформации (или осадки) найдем при t-«®.
Т(®) - 6T [GO(I - e jj (3.3.6)
Таким обрааом, получены три уравнения:
1)для определения деформации в любой заданный момент време ни t), (3.3.4);
2)для определения деформации сразу после приложения нагруз ки, (3.3.5);
|
|
|
- |
во - |
|
|
3) |
максимальное значение деформации, |
(3.3.б), которое можно |
||
вычислить по формуле (3.3.4). |
|
|
|||
|
Решением уравнения (3.3.1) |
относительно т является соотноше |
|||
ние |
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
x(t) - *CT(t)]-|R(t-v)*[T(v)Jdv |
(3.3.7) |
|||
|
|
|
О |
|
|
Если рассматривать процесс релаксации напряжения x(t) при постоян |
|||||
ном эначении фСтЗ, |
то из (3.3.7) следует |
|
|||
|
|
|
t |
|
|
|
t ( t ) |
- 4pCi(t)] (l-J*R(t-v)dvj |
(3 .3 .8) |
||
|
|
|
0 |
|
|
В этом случае |
резольвенту R(t-v) ядра K(t-v) можно не определять» |
||||
а воспользоваться |
приближенной формулой |
|
|||
t |
|
t |
t |
|
|
jR(t-v)dv |
- jK(t-v)dv[l+jK(t-v)dv] |
(3.3.9) |
|||
o |
o |
|
o |
|
|
т.е. найти интеграл от ядра релаксации R(t-v). |
|
||||
Подставим в формулу (3.3.9) |
|
|
|||
|
р |
р |
Т(в-1) |
(g-l)t |
|
|
|K(t-v)dv - Г--------- rdv |
|
|
||
|
|
CT+(t-v)l2 |
T+t |
|
|
и получим искомое |
выражение |
|
|
||
|
|
t |
(8-l)t |
|
|
|
|
|
(3.3.9') |
||
|
|
jR(t-v)dv |
|
||
|
|
о |
т+te |
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, все необходимые функции, входящие в (3.3.8), известны и можно получить окончательное выражение для простой ре лаксации