книги / Расходомеры и счетчики количества веществ. Расходомеры обтекания, силовые, тепловые, оптические, ионизационные, ядерно-магнитные, концентрационные, меточные, корреляционные, вихре
.pdfили по длине перемещения закругленного участка, имеюще го гибкую связь с трубопроводом, или же по значению компен сационной силы, удерживающей этот участок от перемеще ния. Участок, имеющий гибкую связь с трубопроводом, дела ют или в виде двойного S-образного колена, или же в виде горизонтально направленной петли U-образной формы. По следняя с помощью сильфонов связана с трубопроводом и переме щается при возникновении расхода в горизонтальном направ лении. Двойное S-образное колено при возникновении расхо да поворачивается вокруг центральной точки. Гибкий учас ток трубы связан с подвижным элементом преобразователя линейного перемещения (например, дифференциально-транс форматорного) или преобразователя угла поворота (например, сель сина). Выходной сигнал этих преобразователей служит или для непосредственного измерения по нему расхода потока, или же для управления компенсационной схемы, создающей с по мощью постороннего источника энергии силу, компенсирую щую силовое воздействие потока на закругленный участок тру бы. В первом случае гибкие элементы, связывающие подвижной участок с остальным трубопроводом, должны иметь высокие уп ругие свойства, так как их силы упругости должны уравновеши вать давление потока на закругленный участок трубок. Этого не требуется во втором случае, где уравновешивание достигается с помощью компенсирующей силы. Такие расходомеры [3, 9] бо лее предпочтительны. В одном из них [9] при повороте S-образно- го двойного колена включается механизм, который закручивает противодействующую спиральную пружину, пока S-образное колено не возвратится практически в исходное положение. В ком плект входит радиоизотопный плотномер, благодаря чему при бор показывает массовый расход от 0,3 до 33 кг/мин. Приведен ная погрешность ±0,75% . Фирма считает этот прибор пригод ным для измерения расхода многофазных агрессивных и радио активных веществ.
Но в большинстве случаев погрешность измерения у расходо меров с подвижным участком трубы оказывается больше. Так, в работе [17] сообщается о расходомере, состоящем из двух после довательных U-образных петель. Первая по ходу потока, распо ложенная в вертикальной плоскости, воздействует на мембран ногидравлический преобразователь. Вторая — дополнительная, находящаяся в горизонтальной плоскости, передает свой вес на расположенный под ней динамометрический преобразователь массы измеряемого вещества. Испытания показали, что погреш ность измерения расхода около 5 % .
В одном японском расходомере [13] измеряется усилие, возни кающее не на закругленном участке трубы, а при переходе с боль шего диаметра на меньший. Соответствующий участок трубы выполняют подвижным.
191
10.5.РАСХОДОМЕРЫ С ОСЦИЛЛИРУЮЩИМ КРЫЛОМ
Вработе [8] приведены результаты исследования расходомера
сосциллирующим крылом, служащего для измерения расхода воздуха в каналах больших размеров. Преобразователь расхода состоит из двух одинаковых крыльев (рис. 113), поверхности которых расположены вдоль направления движения воздуха. Крылья сдвинуты немного (расстояние е) относительно друг дру
|
|
га, и между ними оставлено не |
|
|
большое расстояние Ьдля прохода |
|
|
воздуха. Нижнее крыло непо |
|
^ |
движно, верхнее может поворачи- |
/ |
ваться вокруг оси О. Установле- |
|
V |
-о |
но, что при правильно выбранных |
|
|
значениях отрицательного угла |
|
|
атаки а неподвижного крыла верх |
|
|
нее крыло начинает осциллиро |
Рис. 113. Схема преобразователя с ос |
вать вокруг точки О при скорос |
|
|
циллирующим крылом |
тях воздуха, не меньших некото |
рого значения, зависящего от массы крыла. Между частотой колебаний крыла и скоростью воз духа наблюдается достаточно хорошая пропорциональность. Ос новная причина этих колебаний — периодический срыв вихрей с криволинейной поверхности крыла. Поэтому данный расходо мер можно рассматривать как частный случай вихревого. Для указанных на рис. 113 размеров крыльев были приняты: Ъ= 10 мм, е = 2СИ-30 мм, р = 22+23 мм и а = 3+5°.
Чем легче крыло, тем меньше значение скорости воздуха i>min, начиная с которого крыло начинает осциллировать. Но чем мень ше жесткость крыла, тем раньше наступает вибрация крыла, т. е. тем меньше значение наибольшей итах измеряемой скорости воз духа. Наилучший диапазон измерения скоростей от 3 до 22 м /с оказался у крыла из пенопласта шириной 76 мм, а длиной 914 мм. При этом частота / колебаний возрастала от 5 до 37 Гц. Отноше ние f/v сохранялось постоянным в пределах ±4 % , но повторяемость f при данном v сохранялась с погрешностью не более ±0,5 %.
10.6. ИЗМЕРЕНИЕ РАСХОДА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ
Один из методов измерения расхода основан на поляризации диэлектрической жидкости при движении ее в магнитном поле. Снаружи участка трубы, изготовленного из неэлектропроводного материала, расположены полюса магнита. Между ними, а также снаружи трубы, на концах диаметра, перпендикулярного к на правлению магнитного поля, помещены обкладки конденсатора в виде полукруглых металлических пластин. При движении жид кости на этих пластинах будут образовываться связанные заря-
192
ды, создающие разность напряжения U на обкладках, в соответ ствии с уравнением
U = [(e -l)/ t]B v D ,
где е — диэлектрическая проницаемость жидкости; В — магнит ная индукция; v — средняя скорость жидкости; D — расстояние между обкладками.
В характере уравнений измерения и в устройстве преобразова телей расхода у поляризационных и электромагнитных расходо меров много общих черт. Но первые предназначены для измере ния расхода диэлектрических, а вторые — электропроводных жидкостей. Опытный образец преобразователя поляризационно го расходомера имел прямоугольную форму (10 х 60 мм). На его плоских обкладках, находящихся на расстоянии 60 мм друг от друга, при В = 0,56 Тл и v = 0,1 м /с возникла разность напряже ний Uуравная 4 мВ. Ввиду очень высокого внутреннего сопротив ления преобразователя для измерения поляризационной ЭДС не обходимо применение электрометрических усилителей с входным сопротивлением Ю9-Ю 10 Ом.
Другой метод основан на том, что между внутренней поверх ностью участка трубы из изоляционного (диэлектрического) ма териала и находящейся в трубе диэлектрической жидкостью воз никает двойной электрический слой. Движущаяся жидкость вы носит из диффузной части этого слоя электрические заряды, со здающие разность потенциалов U на концах изолированного участка трубы. Эта разность потенциалов пропорциональна объем ному расходу жидкости. На этом принципе в ЛПИ был разрабо тан [1] преобразователь расхода, в котором внутри диэлектриче ского патрубка для увеличения поверхности двойного электри ческого слоя был подвешен вкладыш из синтетического материа ла — поливинилхлоридной связки. Ток, возникающий под влия нием разности потенциалов [/, преобразовывался в частоту путем периодического заряда и разряда емкости. Периодическая ком мутация емкости производилась с помощью порогового устрой ства. При сопротивлении нагрузки 10 кОм длительность импуль сов равнялась 20 мкс, а амплитуда — 20 В. При увеличении рас хода жидкости от 0,6 •10”5 до 6 •10~5 м3/с измеряемая частота возрастала линейно от 15 до 150 Гц. Погрешность преобразовате ля расхода около 2 %.
Имеется и иная реализация преобразователя, основанного на движении вместе с диэлектрической жидкостью электростатичес ких зарядов. Снаружи трубы, изготовленной из изоляционного материала, располагают несколько, например шесть, кольцевых электродов [7]. Первый, третий и пятый электроды соединяют одним проводом, а второй, четвертый и шестой — другим. При движении зарядов на концах проводов возникает измерительный сигнал синусоидальной формы, частота которого / определяется
193
уравнением f = v/2d, где v — скорость движения жидкости; d — расстояние между осями двух соседних электродов. Данный спо соб не обеспечивает высокой точности измерения. Электростати ческие заряды носят случайный характер, и измерительный сиг нал содержит большой спектр частот.
10.7. ИЗМЕРЕНИЕ РАСХОДА ЭЛЕКТРОЛИТОВ
Для измерения расхода электролитов служат многие из ранее рассмотренных расходомеров и в том числе корреляционные. Здесь же кратко остановимся на особых методах, связанных со специ фикой данного измеряемого вещества, и прежде всего на методе, который основан на зависимости контактного потенциала метал лического электрода от скорости движения электролита. Это обус ловлено тем, что с изменением скорости электролита меняется состояние двойного электрического слоя между металлом и ра створом его соли. В работе [15] в трубопровод со слабым раство ром НС1 вводился электрод в виде трубки из оксида алюминия, имеющей диаметры: внутренний 0,2 и наружный 0,5 мм, запол ненной цинком высокой чистоты (>99,99 %). Потенциал электро да менялся от -640 до -480 мВ при увеличении скорости жидко сти от 0 до 25 см/с. Темп изменения потенциала замедлялся с увеличением скорости жидкости. Изменение потенциала элект рода будет вызывать изменение сопротивления и, следовательно, силы тока в цепи, в которую входит данный электрод. На этом основан прибор [5], примененный для измерения расхода шахт ной жидкости (pH = 8). Электрод платиновый.
Для слабых электролитов, имеющих небольшую удельную элек трическую проводимость у» измерительная цепь состояла из двух платиновых электродов, расположенных в воде (у= 3 - 10-1 См/м) на расстоянии 0,5 мм друг от друга [12]. Проводили испытания проволочных (диаметром 0,5 и длиной 15 мм) и пластинчатых (10 х 5 х 0,5 мм) электродов, включенных в качестве одного из плеч в электрический мост. При изменении скорости движения электродов в неподвижной жидкости наблюдалось или троекрат ное изменение отношения AI/I от 0,4 до 1,2 (где / = 5 мкА — сила тока при скорости движения, равной нулю) при постоянном на пряжении C/Q, и л и троекратное изменение отношения Д £ //[ /0 от 0,04 до 0,12 при постоянной силе тока. Аналогичные опыты со сла быми растворами NaCl и H2S04, имевшими у = (2,9*4,6)10~2 См/м, дали меньшее изменение А /// и At//t/0. Применение алюминие вых электродов несколько повышает чувствительность метода, который применим лишь для слабых электролитов и при неболь ших скоростях до 15-25 см/с. При дальнейшем увеличении ско рости чувствительность резко падает.
Кроме рассмотренного способа, для измерения расхода элект ролитов применяют и другие специфические методы, в частно
194
сти, связанные с большой зависимостью электрической проводи мости некоторых электролитов от температуры (до 2,5 % при изменении температуры на 1 °С). В одном приборе [2], построен ном на принципе калориметрического теплового расходомера, вся жидкость нагревается при протекании внутри высокочастотной емкостной ячейки, а разность температур определяется путем измерения электрической проводимости электролита до и после зоны нагрева. Прибор измерял расход от 36 до 3600 см3/ч с при веденной погрешностью ±2 % . В другом приборе [15] местная ско рость определялась путем измерения сопротивления малого слоя электролита, прилегающего к нагревательному элементу, в част ности проволочному.
Г л а в а 11
ИЗМЕРЕНИЕ ПЕРЕМЕННЫХ РАСХОДОВ
11.1. ТРЕБОВАНИЯ К СРЕДСТВАМ ИЗМЕРЕНИЯ ПЕРЕМЕННЫХ РАСХОДОВ
Для возможности измерения переменных расходов приборы должны обладать быстродействием или, иначе, высокими дина мическими характеристиками. Это требование относится к рас ходомерам не только при измерении быстропротекающих про цессов, но также при контроле переходных режимов обычных процессов. Это особенно важно для расходомера, работающего в системе автоматического регулирования. Высокое качество по следнего во многом будет зависеть от быстроты реагирования при бора на изменение расхода.
Другие требования предъявляются к расходомерам, измеряю щим пульсирующий расход, который возникает чаще всего при работе поршневых насосов и компрессоров. В этом случае обычно нужно лишь правильное измерение среднего расхода, а не мгно венных его значений. Для этого существенно иметь не столько быстродействие, сколько линейность характеристики расходоме ра, понимаемую в широком смысле. Необходима не только ли нейность статической характеристики прибора, но и равенство показателей его быстродействия, например постоянных времени, как при уменьшении, так и при возрастании расхода, т. е. линей ность в динамике.
11.2. ХАРАКТЕРИСТИКИ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ
Динамические характеристики расходомера определяются при исследовании его реакции на типовой переходный режим, чаще всего на скачкообразное (мгновенное) или же синусоидальное из менение расхода. Возникающий при этом переходный процесс в расходомере описывается дифференциальным уравнением, по рядок которого будет зависеть от свойств прибора.
Приборы, подчиняющиеся уравнению первого порядка. Ли нейное дифференциальное уравнение первой степени, описываю щее переходный процесс, имеет вид
Тгх + я = / (Q), |
(70) |
где х — величина, непосредственно измеряемая расходомером (перепад давления, создаваемый сужающим устройством; часто та вращения турбинки и т. л.). Коэффициент Tv имеющий раз мерность времени и называемый постоянной времени, — основ ная характеристика динамических свойств расходомера.
196
Решая это уравнение при скачкообразном изменении расхода от Qj до Q2, получим
JC= х х + (jc2 -JC1) ( l - e “t/Tl)- |
(71) |
Здесь JCj и х 2 — начальное (при t = 0) и конечное (при |
* = °°) |
значения х. Соответствующий переходный процесс показан на рис. 114.
При t = T1 из этого уравнения получим, что (х - л^) = 0,632 (х2- - JCj). Откуда следует, что постоянная времени Тг прибора назы вается время, в течение которого его показания (х - х^) изменят ся на 63,2 % (—2/3) от полного их изменения х 2 —Ху
Переходный процесс называется экспоненциальным, если по стоянная Tj не зависит от Q и сохраняет одно и то же значение при различных Q1 H Q2 ~ О*. Чем меньше значение Т у тем выше быстродействие прибора. Если в начальной точке кривой пере ходного процесса провести касательную, то ее подкасательная будет равна (в масштабе оси абсцисс). Этим способом часто пользуются для определения значения Т у если имеется экспери ментально полученная кривая переходного процесса. Существует другой способ нахождения Т у После логарифмирования уравне ния (71) получим In (х2 - х г)(х2 - х) = -t/Tv Эта зависимость в по лулогарифмических координатах (х2 - х^)/(х2 -х ) и t изобразит ся в виде прямой с углом у при основании; ctg у = Т у
Если в уравнении (70) f (Q) соответствует не скачкообразному изменению расхода, а изменению по закону синусоиды с часто той со, то и на выходе величина х будет меняться по такому же закону, но с меньшей амплитудой и со сдвигом фазы. Решая в этом случае уравнение (70), получим отношение а амплитуд колебаний на выходе к амплитудам колебаний на входе а = (1 + + T2(D2)”0,5 и сдвиг фаз е колебаний s= arctg Тгсо. Зависимость а от со называется амплитудно-частотной, а зависимость е от со — фазово-частотной характеристикой прибора. Первая из них изобра жена на рис. 115 для значений Т у равных 0,001; 0,01; 0,1 и 1 с. Существующие типы расходомеров очень сильно различаются по
Рис. 114. Переходный экспоненциальный процесс
197
а |
|
быстродействию. Так, у турбин |
|
|
ных расходомеров постоянная Тх= |
|
|
= 0,001-ь0,1 с, в то время как у теп |
|
|
ловых (у них дифференциальное |
|
|
уравнение более высокого поряд |
|
|
ка) постоянная времени при пер |
|
|
вой производной измеряется десят |
|
|
ками секунд. |
|
|
Зная постоянную времени Т19 |
|
|
легко подсчитать время установле |
|
|
ния показаний при скачкообразном |
|
|
изменении расхода. Это время для |
10 20 30 40 |
501Гц |
полного достижения нового значе |
ния х 2 теоретически при экспонен |
||
Рис. 115. Частотные характеристи |
циальном процессе равно бесконеч |
|
ки прибора при разных значениях |
||
его постоянной времени |
ности. Поэтому ограничиваются |
|
такого значения х ~ x v |
|
подсчетом времени тд достижения |
которое будет отличаться от х 2 ~ х г на |
небольшую наперед заданную величину а (в % ), например: 0,5; 1; 2; 5 % . Время та называют временем установления или време нем a-процентного недохода. Связь между та и Тг выражена урав нением а /100 = eT°^Tl9 получаемым из уравнения (70). При а, равном 0,5; 1; 2; 5 и 10 % , имеем т0 = 5,37^; т10/о = 4,67^; т2о/о = = 3,97^; т5о/о= 37^; т10 0/о = 2,37^.
Приборы, подчиняющиеся уравнению второго порядка. Пере ходные процессы у рассматриваемых расходомеров описываются
линейным дифференциальным уравнением второй степени |
|
11i x ' + T1x' + x = f{Q ), |
(72) |
вкотором имеются две постоянные времени Тг и Тт2. Постоянная 7’1 характеризует время запаздывания прибора так же, как и
вуравнении первой степени. Постоянная Т2 — время или круго вой период свободных колебаний подвижной системы прибора. Обратная величина k = — круговая или угловая частота сво бодных колебаний подвижной системы. Время Т2 характеризует инерционные свойства подвижной системы прибора. Степень ус покоения или демпфирования прибора Р = Тг/2Т2 зависит от со отношения между Tj и Т2. Она характеризует поведение прибора при переходных процессах. Вводя вместо времени t безразмерное
время т = t/T2, из предыдущего уравнения получим
*Ч 2 Р x' + x = f(Q). |
(73) |
При Р> 1 переходный процесс при скачкообразном изменении расхода будет апериодическим, а при 0 < р < 1 — колебательным затухающим. Последний процесс показан на рис. 116. Как боль шие, так и малые значения р удлиняют переходный процесс.
198
Найти оптимальное значение Р можно из стремления или достиг нуть минимальное время переходного процесса, или получить минималь ную интегральную погреш ность во время переходно го процесса, определяемую минимальной суммой пло щадей Еп, заключенных между кривой показаний расходомера и кривой, ха рактеризующей действи тельное изменение расхо да, Целесообразнее послед нее. При этом [14] Ропт =
I т<
Рис. 116. Характерные элементы кривой пере ходного процесса
=0,65 и, следовательно,
Тх = 1,3Т2* Если же исходить из минимальной длительности пе реходного процесса, то Ропт будет зависеть от принятой погреш ности измерения 8 в конце переходного процесса (величины недохода). Так, Ропт возрастает от 0,69 до 0,91 при уменьшении 8 от 5 до 0,1 % . При апериодическом процессе желательно иметь Т1 воз можно меньшее, но при колебательном процессе Т1 не следует
иметь меньше (1,3*1,8) Ропт, так как тогда Р будет меньше Ропт. Если в уравнении (72) расход f (Q) изменяется по закону sin о t с круговой частотой (о, то после решения этого уравнения полу
чим в зависимости от отношения частот (D/& = соТ2 характеристи ки: амплитудно-частотные (отношение а амплитуд выходных коле баний к входным); фазово-частотные (значение угла сдвига фазы г) и амплитудно-фазовые соотношения между а и е. При этом зна чения а и е вычисляются по формулам
а= [(1 - Т|(о2)2 + 4Г2со2р2]-0’5; tg е = -2рТ2(0/(1 - т|(о2).
Значения Tv Т2 и Р удобнее всего найти по кривой переходно го процесса, снятой при скачкообразном изменении нагрузки. Точность графического определения Т1 и Т2 повышается при уве личении скачка, но если прибор не строго подчиняется уравне нию (72), то лучше брать небольшой скачок, например 20 % от максимально возможного. Постоянная Тх=Ь (см. рис. 116), а так же период Тс затухающих колебаний и амплитуда первых полу волн могут быть измерены непосредственно на кривой. Постоян ную же Т2 и Р можно получить в зависимости и от отношения подкасательных Та и Тъ и, кроме того, при Р< 1 в зависимости от
отношения &хг тах/(*2 “ Х1) по кривым, приведенным в [14]. На рис. 116 время выражено в относительных единицах т -t/ T 2.
199
Приборы, подчиняющиеся уравнениям более высоких степе ней* У некоторых расходомеров, например у тепловых, переход ный процесс описывается линейным дифференциальным уравне нием третьего и более высокого порядков. Для оценки динами ческих свойств приборов иногда привлекают все имеющиеся в уравнении коэффициенты ^1* ^2» •••* Тп. Но в этом случае срав нение между собой различных расходомеров и истолкование фи зического смысла величин Tv Т2, Тп будет сильно затрудне но. Между тем учитывая, что переходные процессы, описывае мые уравнениями высоких порядков, как правило, апериодичес кие и что основное влияние имеет первый коэффициент Тх, можно, как показано в работах [7, 17], достаточно хорошо охарактеризо вать эти процессы всего двумя параметрами: постоянной Тj и по рядком п дифференциального уравнения. На рис. 117 показаны кривые переходных процессов при скачкообразном изменении расхода для приборов, имеющих различный порядок дифферен циального уравнения п от 0,1 до <». При этом принята биноми нальная структура коэффициентов Т2, Т3, ..., Тп, определяемых из выражения (Т^/п +- 1)п, что соответствует наиболее неблаго приятному виду запаздывания. Из рис. 117 следует, что порядок п уравнения влияет главным образом на начальную часть кривой переходного процесса. С возрастанием п начальный участок кри вой становится более пологим и тем хуже реагирует прибор в пер вое время после скачкообразного изменения расхода. Следова тельно, с увеличением п динамические свойства прибора ухудша ются. Для определения Тг и п данного расходомера надо снять кривую его переходного процесса при скачкообразном изменении расхода и сопоставить ее с кривыми на рис. 117.
Рис. 117. Переходный процесс при различных порядках запаздывания
200