книги / Рудничная вентиляция
..pdfRi — число Ричардсона; RiKp — критическое число Ричардсона, соответствующее началу вырождения турбулентности; для штре кообразных выработок
Шнр = |
0,05-4-0,3. |
|
Для разных газов |
const, |
(13.30) |
DTp/|i == |
где р — плотность газа; р — динамический коэффициент вязкости газа.
Значения коэффициента поперечной турбулентной диффузии
Яту-10\ мР/с
Модель штрекообраэной выработки, площадь сечения 13,4Х 14,2 см, |
11,4 |
||||
средняя |
скорость воздушной струи 0,25 м / с ................ |
. . . |
|||
Квершлаг с анкерной крепью, площадь сечения 14,5 м \ скорость |
|
||||
воздушной струи 0,5—1,2 м/с .......................................................... |
|
23,7—41,3 |
|||
То же, площадь сечения 23 м*, скорость воздушной струи |
1,1 м/с |
68 |
|||
Квершлаг без крепления, площадь сечения (сводчатая) 11,8 м1, ско- |
50,9 |
||||
ocrb воздушной струи 1,7 м / с .......................................................... |
|
|
|||
Çо же, площадь сечения 7,5 ма, скорость воздушной струи 0,8 м/с |
18 |
||||
Штрек без крепления, площадь сечения (сводчатая) 10 м*, скорость |
7,5 |
||||
воздушной струи 0,27 м/с |
. |
|
|||
Формулы для расчета коэффициента турбулентной диффузии |
|||||
(м»/с): |
|
штрекообразных выработок |
|
|
|
для |
|
|
|
||
|
|
Dtv = 0,02и*Н (в ядре потока), |
|
(13.31) |
|
Dry = |
0,03и*Я (на расстоянии от кровли 0,13Я и 0,8 Я); |
(13.32) |
|||
для |
лав с комплексом КМ-87 |
|
|
||
|
|
DTS = 25,5 • 104ucpV av/p, |
|
(13.33) |
|
|
|
Dry = 0,4wCpDnp |
|
(13.34) |
|
для центра потока в выработке арочного профиля |
|
||||
|
|
D41 = 5,5.10-4итр; |
|
(13.35) |
|
для |
круглых труб (гладких |
и шероховатых) |
|
|
|
|
|
Dw = |
0,052tfTu*; |
|
(13.36) |
для |
|
широкого прямого канала |
|
|
|
|
|
D „ = Dry = 0,068ы*Я; |
|
(13.37) |
|
для |
|
элемента s (м2) поперечного сечения штрекообразных.вы |
|||
работок |
при средней скорости |
по площади элемента и'ср (м/с) |
|||
|
|
Dry = 0,002ы^руТ/р; |
|
|
|
для |
диффузии углекислого газа в воздухе |
|
|
||
|
|
Dry = 3,96.10"4uOp. |
|
|
Здесь DT„, Drx — коэффициент турбулентной диффузии соот ветственно в поперечном и продольном направлениях; и* — дина
мическая |
скорость; Н — высота |
выработки (канала); ыср — |
средняя |
скорость воздушной струи; |
а — коэффициент аэродина |
мического сопротивления, Н с2/м*\ v — кинематический коэффи
циент вязкости |
воздуха, |
м*/с; |
р — плотность |
воздуха, |
кг/м*; |
||||||
Daр — приведенный |
диаметр призабойного |
пространства; |
R , — |
||||||||
радиус трубы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Полный диффузионный поток |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
/п — 1н + /т- |
|
|
|
|
(13.38) |
|
Уравнение диффузии имеет вид |
|
|
|
|
|
||||||
дс |
. |
дс |
, |
дс . |
дс |
д |
Г/Г1 |
, |
n \ |
1 . |
|
-д Г + |
и ~дГ + |
х,'д ? + |
Ы>~дГ = ~дГ |
|
+ |
|
+ |
|
|||
+ W |
[№ „ + |
0 » ) ^ - ] + 4 - [(0 „ + |
0 „> -|-] |
+ /(*. И. 2. 0. |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(13.39) |
где f (х, у, г, /) — суммарная плотность источника (стока) веще ства (называемая также функцией источника): количество веще
ства, выделяющегося (поглощаемого) в единицу |
объема |
потока |
|||||||
за единицу времени. Учитывается, например, при наличии источ |
|||||||||
ников (стоков) газовыделения в потоке [десорбция (сорбция) газов |
|||||||||
взвешенной пылью, химические превращения и др.1. |
|
||||||||
|
При работе двигателя |
внутреннего сгорания в выработке |
|||||||
|
|
|
/ (*, 0 |
= |
aiJH* — «м0* + |
Ь, 1, |
|
|
|
где |
х — расстояние |
вдоль |
выработки; t — время; |
4, Ьв — по |
|||||
стоянные, |
характеризующие |
токсичность |
двигателя; |
ым — |
|||||
скорость движения |
машины. |
|
|
|
|
||||
|
Частые случаи (при / = |
0): |
|
|
|
|
|||
|
а) при dc/dt — 0 имеет место стационарная диффузия; |
|
|||||||
|
б) при стационарной диффузии в выработке от бока, перпен |
||||||||
дикулярного к оси Oz, и при v = w = 0; |
/„* » |
(/т*+ /**); |
|||||||
ду |
O 'T V |
juv) “С |
(/д* ~ Ь |
/м х ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(13.40) |
[в |
в) |
в ядре потока молекулярной диффузией |
можно пренебречь |
||||||
формуле (13.39) |
DH = |
0]. |
|
|
|
|
|||
|
Уравнение неразрывности при диффузии, в том числе и для |
||||||||
переменной плотности потока, совпадает с уравнением неразрыв |
|||||||||
ности (6.18) для однородного по плотности потока. |
|
|
|||||||
|
Граничные условия (ось Ох направлена вдоль выработки): |
||||||||
|
в начале выработки (х = 0) |
с = с0; |
|
|
|
на |
бесконечности (х |
оо) при газовыделении |
по всей длине |
с—*■1; |
поверхностях выработки |
gw = cwgw— |
|
на |
газоотдающих |
— DM(дс/дп)\
на негазоотдающих поверхностях выработки дс/дп = 0. Здесь с0 — концентрация газа на входе в выработку; gw—
интенсивность газовыделения с поверхности выработки (объем газа,
выделяющийся в |
единицу |
времени с единицы поверхности); |
с„ — концентрация |
газа на |
поверхности выработки; дс/дп — |
производная по нормали к поверхности выработки.
Различают пассивные и активные примеси воздуха. Пассивная примесь — субстанция, диффузия которой не изменяет диффу зионные свойства потока (пульсационную скорость, путь пере мешивания, коэффициент диффузии), активная примесь — суб станция, диффузия которой изменяет диффузионные свойства потока. Активными примесями воздуха обычно являются газы, плотность которых существенно отличается от плотности воздуха (водород, метан, сернистый газ, углекислый газ и др.), а также подогретые (охлажденные) участки воздушного потока.
Диффузия активной примеси усиливает или ослабляет диф фузионные свойства потока (диффузионный перенос усиливается при диффузии легкого газа от почвы в поток, тяжелого — от кровли, ослабляется при диффузии легкого газа от кровли, тя желого — от почвы). Ослабление поперечной (к направлению основного движения воздуха) диффузии характеризуется локаль ным числом Ричардсона или интегральным для потока в целом:
Rio = Ig(cw — Cep) Н cos Pl/[(p — ccp) Ucp], |
(13.41) |
где g — ускорение свободного падения; ccp — средняя концентра ция газа в потоке; Н — высота выработки; Р — угол наклона
выработки к горизонту; р — отношение плотности воздуха к плот ности газа; ыср — средняя скорость воздушной струи.
Для метановоздушной смеси
Rio = [g (cw— Сер) Я cos Pl/[(2,26 — Сер) Ucp]- |
(13.42) |
Ослабление диффузионных свойств потока связано с вырожде нием турбулентности, которое также характеризуется локальным или интегральным числом Ричардсона. Полному вырождению турбулентности соответствует критическое локальное число Ричардсона, являющееся функцией числа Рейнольдса и рассто яния от кровли (почвы) выработки. При выделении метана из Яровли и Re « 104 для области у кровли (почвы) выработки Ri„p » æ 0,05; при увеличении Re RiKp -*• 0,3 для всей области потока.
Изменение средней в поперечном сечении концентрации газа £Ср в продольном направлении описывается уравнением [46]
dccp/dt = 0 9фдгсср/д х ‘ |
(13.43) |
где х' — продольная координата в системе координат, движу щейся со средней скоростью потока; t — время; DBф — эффектив ный коэффициент продольной диффузии, учитывающий диффузию, вызываемую неоднородностью скоростного поля в поперечном сечении выработки (сдвигом скорости), и турбулентную диффузию. Уравнение (13.43) описывает рассеивание газа относительно начала координат движущейся системы отсчета.
Для штрекообразной выработки
|
|
D |
= 1100 (a/p),/3v1/3 (uCpD)2/3 |
|
(13.44) |
||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А,ф = 385,2р'/з (ucpD)2/3; |
|
(13.45) |
||||||
для |
лав, оборудованных комплексами |
КМ-87, |
|
|
|
||||||
|
|
|
£>вф = 1 .8 7 .10*ысрŸ av*/p , |
|
|
(13.46) |
|||||
где |
а — коэффициент |
аэродинамического |
сопротивления |
выра |
|||||||
ботки, Н-с2/м4; |
р — плотность воздуха, кг/м8; v — кинематиче |
||||||||||
ский |
коэффициент |
вязкости, |
м2/с; |
иср — средняя в поперечном |
|||||||
сечении потока скорость движения |
воздуха, м/с; D — гидравли |
||||||||||
ческий диаметр |
выработки, м. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Газоперенос в пульсирующем потоке усиливается. Коэффициент |
|||||||||||
продольной диффузии |
пульсирующего потока |
[46) |
|
|
|||||||
|
|
DB = |
2 (а„ - |
1) Y0Z.,/я, |
|
|
(13.47) |
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ûi» = (1 + |
е)/[(ра р) + |
в], |
|
|
|
||||
в — коэффициент |
присоединенной |
массы |
жидкой |
частицы |
|||||||
(для |
шарообразных |
частиц е = 0,5); |
рх — плотность |
частицы; |
|||||||
р — плотность |
воздуха; ¥ 0 — амплитуда |
пульсирующего |
дви |
||||||||
жения; Li — путь перемешивания |
в пульсирующем потоке; |
||||||||||
|
Li = |
1(а18 — 1) % Т (1 4 |
2 ^ |
— cos шт) )/(2я); |
|
|
Т = 2я/©; о — частота пульсаций; k2= | /п/(772) | — целая часть числа /п/(772); ta — время перемешивания; т = tB — (k2TI2).
Коэффициент диффузии пульсирующего движения может до стигать значений порядка коэффициента турбулентной диффузии.
13.3.2. Газоперенос в ограниченных воздушных потоках
Ограниченные воздушные потоки со всех сторон имеют твердые границы.
Концентрация газа в диффузионном пограничном слое ограни ченного потока в поперечном его сечении при газовыделении с поверхности выработки описывается выражением
с = cwexp (auÿ), |
(13.48) |
где cw — концентрация газа на поверхности выработки; а1Ь — коэффициент, зависящий от условий диффузии; у = у!б; у — расстояние от поверхности выработки; 6 — толщина диффузион ного слоя в данном сечении.
При газовыделении от точечного источника в потоке с равно мерным полем скоростей и однородной турбулентностью (область
у аэродинамической оси потока) |
|
О= [gB/(4nx£)T)] exp [— —-fjZ|~T*a) ] , |
(13.49) |
где с — концентрация газа в точке с координатами х, у, z; gB— интенсивность газовыделении из источника; DT — коэффициент турбулентной диффузии; и — скорость воздушного потока в дан ной точке.
При неравномерном поле скоростей угол раскрытия диффу зионного пограничного слоя меньше со стороны большей скорости.
В штрекообразных выработках при газовыделении с поверх ности
- |
(ci — с01)/(с, — с02) « (Rej/Rej)2, |
(13.50) |
где сх, с01 — соответственно концентрация газа в произвольной точке диффузионного пограничного слоя и вне последнего при числе Рейнольдса потока Rex; са, с02 — то же, для Rej.
Концентрацию газа на газоотдающей поверхности cw можно определить по выражению [46]
си, = 4 ( 1 + Р + П) - у Л- г ( 1 + Р + П)а- ( Р + сосП), (13.51)
где р = р„/(рв — рг), рв — плотность воздуха; рг — плотность диффундирующего газа;
П = 0С(в,иср/[Sc Utntxgn (Рв Рг)]; |
(13.52) |
аш— коэффициент трения поверхности выработки, на которой определяется концентрация; ыср — средняя скорость воздушного потока в выработке; Sc — число Шмидта (диффузионное число Прандтля), взятое для условий на поверхности выработки;
|
Sc = |
v/DM; |
|
|
|
(13.53) |
v — кинематический |
коэффициент вязкости |
газовоздушной |
||||
смеси; итп — максимальная |
скорость воздушного потока в вы |
|||||
работке; gn — дебит |
газа с |
единицы |
поверхности |
выработки |
||
в единицу времени; с0С — концентрация |
газа |
на оси потока. |
||||
Для метановоздушной смеси при с = |
0 Sc |
« |
0,65, |
при с =1 |
||
Sc fa 0,85. |
|
|
по графику |
рис. 13.11. |
||
Значение cw можно также определить |
Концентрацию газа на кровле можно рассматривать по фор мулам:
Рис. 13.11. |
График зависимости cw(П) |
|
при газовыделении |
из кровли |
|
Сш= 8-11,7 «ср + l.Tgiooî |
(13.54) |
|
при газовыделении из кровли и боков |
|
|
cw = |
2,1—2,75ыСр -f- 0,8g100» |
(13.55) |
где g10û — газовыделение в выработку на участке длиной 100 м,
M®/MHH.
Слоевые загазирования — относительно протяженная область вдоль кровли или почвы выработки с повышенным содержанием газа. Слоевые скопления — частный случай загазирования, сопро вождающийся снижением интенсивности процессов переноса в пре делах слоя.
Причины слоевого загазирования — высокая интенсивность газовыделении, низкая скорость движения воздуха, наличие зон рециркуляции. При диффузии активных газов в подобных усло виях могут развиваться слоевые скопления.
Профиль концентрации газа в слоевом скоплении характери зуется наличием точки перегиба (рис. 13.12), отделяющей область низкой диффузионной активности (собственно слоевое скопление толщиной /с) от области более высокой (нормальной) активности.
Содержание метана в слоевых скоплениях может достигать 90—100 %, толщина слоя 70 см, протяженность его вдоль вы работки — до 270 м.
В пределах слоя происходит уменьшение скорости воздуха, прекращение движения или его опрокидывание; явление усили вается в наклонных выработках. Скорость встречного движения метанового слоя может достигать 0,25 м/с.
В слое уменьшается турбулентность, возможно ее полное вы рождение и развитие ламинарного движения.
Условия образования слоевых скоплений: средняя скорость движения воздуха в выработке менее 0,5 м/с, повышенная высота
выработки, суфлярные или другие интенсивные |
выделения газа |
в выработку, увеличение средней концентрации |
газа в потоке, |
166
Рис. 13.12. Профиль концентрации газа с в по перечном сечении слоевого скопления:
у — расстояние от кровли
Рис. 13.13. Схемы взвихривающих |
трубопрово |
дов: |
|
а — через вм онтированны е в трубопровод патрубки |
|
воздух вы ходит в виде свободных струй; |
б — н аправ |
ленны й |
поток воздуха |
создается |
спиральны м к о ж у |
хом (/ |
— трубопровод; |
2 — спиральны й кож ух); в — |
|
трубопровод работает |
на сж атом |
воздухе |
наличие куполов в кровле, арочная форма сечения (для метана). Угол наклона выработки влияет неоднозначно.
Места слоевых скоплений метана: тупиковые выработки (при забойные участки), участки выработок в зоне неустановившегося горного давления, места повышенного газовыделения (суфлярных выделений, пересечения выработками зон геологических нару шений и т. п.).
Для предупреждения слоевых скоплений средние скорости движения воздуха в выработке должны быть не менее 0,5—1 м/с; высота выработки должна быть возможно меньшей; активной мерой предупреждения скоплений является дегазация.
Способы разрушения слоевых скоплений: увеличение средней скорости движения воздуха в выработке; применение взвихрива ющих трубопроводов (рис. 13.13); применение вентиляторов ме стного проветривания; установка продольных перегородок вдоль кровли с принудительной вентиляцией подкровельного простран ства (рис. 13.14) и без принудительной вентиляции; применение сеток с размером ячеек около 3x3 мм, перекрывающих нижнюю часть выработки на 2/3 ее высоты (зона действия до 60—85 м); использование акустических сирен (ультразвуковые свистки Гарт-
у ////////////////////////////////л
CM
1 z
V ////////////Z //////////////////A
А-А
Рис. 13.14. Схема принудительной вен тиляции подкровельного пространства с продольной перегородкой:
/ — перегородка: 2 — трубопровод
Рис. 13.15. Схема установки напра вляющих наклонных щитков под кров лей выработки
) г |
*** |
|
1 |
з |
|
|
Y////M ^ |
/ S////< 1 |
мана, оптимальная частота 4 кГц, интенсивность звука 1 Вт/сма, избыточное давление воздуха (15-7-20)* 104 Па; установка направ ляющих щитков у кровли (рис. 13.15) (при угле наклона к гори зонту 45° против потока расстояние между щитками 3 м, при 70° — 5 м); эжектирование сжатого воздуха в слоевое скопление, в том числе применение трубки Вентури; установка поперечных перегородок, перекрывающих нижнюю часть выработки. Однако поперечные перегородки уменьшают поступление воздуха в вы работку, что снижает эффективность их действия. Продольные перегородки без вентилятора могут уменьшить поступление воз духа в подкровельное пространство и поперечный перенос газа, увеличивая накопление газа. Ниже приводится рациональная область применения некоторых из указанных способов.
Области применения способов борьбы со слоевыми скоплениями метана
Концентрированные |
источники газо- |
Применение поперечных перегородок, |
||
выделения с дебитом не более |
устанавливаемых перед источником га- |
|||
0,5 м3/мин |
|
|
зовыделения на расстоянии |
не более |
|
|
|
3 м с наклоном в сторону движения |
|
|
|
|
воздуха и перекрывающих |
нижнюю |
Скопление метана у кровли или бу |
часть выработки |
|
||
Установка наклонных щитков |
||||
товых полос; дебит источника не бо |
|
|
||
лее 1 м*/мин |
и |
концентрирован |
Применение ВМП с трубопроводом и |
|
Рассредоточенные |
||||
ные источники с дебитом более |
продольной перегородкой |
|
||
1 м3/мнн |
|
|
Применение взвихривающих трубо |
|
|
|
|
||
Слон на большой площади |
проводов: |
|
||
работающих от ВМП |
воздуха |
|||
Рассредоточенные |
источники газовы- |
работающих от сжатого |
||
делення с дебитом 0,5 м3/мин и более |
|
|
Рис. 13.16. Номограмма для определения средней скорости движения воздуха в выработке исл, необходимой для ликвидации слоевого скопления метана при концентрированных источниках его выделения из кровли выработки
Рис. 13.17. Номограмма для определения средней скорости движения воздуха в выработке исл, необходимой для ликвидации слоевого скопления метана при повышенном газовыделении из кровли выработки
Средняя по площади сечения скорость движения воздуха в выработке (м/с) для ликвидации слоевого скопления метана, образованного концентрированным источником в кровле, может быть определена по номограмме рис. 13.16 (где I — дебит суфляра)
или |
по формуле |
|
|
|
|
ue„ = 4 V T lD , |
(13.56) |
где |
I |
— дебит источника газовыделения, |
образующего слой, |
м8/мин; D — гидравлический диаметр выработки, м [см. формулу |
|||
(6.13) |
1. |
|
|
Та же скорость (м/с) при концентрированных суфлярах на |
|||
почве или боках выработки |
|
||
|
|
цсл = А0/о.«в, |
(13.57) |
где |
k0 — коэффициент, учитывающий место расположения суф |
|||
ляра; kc = 0,6 при расположении суфляра на почве и kc = |
1,2 — |
|||
при расположении |
на боку. |
|
|
|
> |
При повышенном газовыделении из кровли на площади 5 0л > |
|||
1 м2 ыСл (м/с) определяется по номограмме рис. 13.17 или по |
||||
формуле |
___ |
|
||
|
|
«сл = 3.2 уГГI f y 's Z D). |
(13.58) |
|
|
При равномерном выделении метана |
в выработку |
|
|
|
|
«сл = 318Асл*д/7 7 |
5 , |
(13.59) |
где В — ширина выработки, м; &Сл — коэффициент, учитывающий соотношение газовыделении из кровли и боков выработки (рис. 13.18); Лд — коэффициент, учитывающий длину слоевого скопления:
Длина слоевого скопления, м |
10 |
20 |
40 |
60 |
80 |
100 |
*д |
0,5 |
0,42 |
0,31 |
0,26 |
0,23 |
0,20 |
При обычном газовыделении в выработки, проводимые по тон ким пластам, слоевые скопления метана у кровли ликвидируются при средней скорости движения воздуха более 0,5 м/с. На пластах средней мощности и мощных
Исл = 10,7*сл/7 /Б 1 ^ . |
(13.60) |
где / — газовыделение из кровли выработки, м*/мин; В — ши рина выработки по кровле, м; Lc„ — длина слоевого скопления (протяженность загазированного участка выработки), м.
Площадь окна над поперечной перегородкой
|
|
|
|
S0H= 0,8Q/ucn, |
|
(13.61) |
||
где Q — расход воздуха в выработке, |
м8/с. |
|
|
|||||
Оценку возможности образования слоевых скоплений метана |
||||||||
можно |
произвести: |
|
|
|
|
13.3.1); |
||
по интегральному числу Ричардсона Ri0 (см. разд. |
||||||||
скопления не происходят при Ri0 > 0,5; |
|
|
||||||
по слоевому |
числу |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
L = иер1Уg (Др/р) //£>ся, |
|
(13.62) |
||
где |
иср — средняя |
скорость воздушного потока в |
выработке; |
|||||
g — ускорение |
свободного |
падения; |
Ар — разность |
плотности |
||||
газа |
и |
воздуха; р — плотность основного потока; |
I |
— дебит |
||||
источника газа, образующего слой; DCn — ширина слоя газа. |
||||||||
Для |
метана |
|
L = ucp/l,63y/7jDrn. |
|
(13.63) |
|||
|
|
|
|
|
||||
Слоевые скопления не происходят при L > 5; |
|
|
||||||
по коэффициенту |
перемешивания |
|
|
|
||||
|
|
|
|
М = |
12,3- 10s*(I/QY V"D, |
|
(13.64) |