Теория автоматического управления
..pdfраллельного (охват обратной связью). Если эти соединения со стоят из элементов направленного действия (см. 2.1), то каждое соединение может быть заменено одним элементом, статические и динамические свойства которого эквивалентны свойствам сое динения.
При последовательном соединении (рис. 2.14, а) выходная ве личина каждого предыдущего элемента является входным воздейст вием для последующего элемента. Если элементы линейны и в ста
тике характеризуются передаточными коэффициентами k lt k 2, . |
, |
||
ku |
» kn, |
то, согласно определению передаточного коэффици |
|
ента, можно записать систему равенств |
|
||
yi = k1x1 = k1x; |
|
||
У2 = |
^2*2 = |
^2l/l> |
|
iji = k(Xt = |
(2.124) |
||
|
|
Уп -- knXn-- kпУп-1- .
Исключая из (2.124) промежуточные переменные у ъ у 2, Ус-1>Уь , Уп> получим равенство
г/ = /г1/г2 kt knx, (2.125)
из которого следует, что передаточный коэффициент эквивалент
ного элемента |
равен |
|
|
|
|
|
|
П |
|
къ = ylx = |
kxk2 |
kc |
kn= Г! h . |
(2.126) |
'"аким образом, |
|
i=i |
|
|
|
|
|
общий передаточный коэффициент последовательно соединенных элементов равен произведению передаточных коэффициентов этих элементов. Размерность общего передаточного коэффици ента равна произведению размерностей коэффициентов.
Так как при последовательном соединении выход каждого пре дыдущего элемента является входом последующего, то передаточ ные коэффициенты всех элементов должны определяться путем ли неаризации статических характеристик в точках, соответствующих одному и тому же режиму.
Параллельным соединением называют такое соединение, при котором на вход всех элементов поступает одно и то же воздействие,
а их выходные величины (с соответствующими знаками] |
сумми |
||
руются (рис. 2.14, б). Согласно этому определению |
|
||
x = Xi = X2= |
= Xi = |
— %ги |
(2.127) |
У = У1+Уъ+ |
+У1+ |
+Уп• |
(2.128) |
71
Подставляя в (2.128) уравнения статики отдельных элементов
yl = klxl, |
(2.129) |
получим
y= {k1-\-k2-]r + £ * + + k n) х. (2.130)
Отсюда следует, что
эквивалентный передаточный коэффициент параллельно соеди ненных линейных элементов равен сумме передаточных коэффи циентов элементов:
h |
(2.131) |
|
£=1 |
Отметим, что суммирование сигналов ус в одной точке возможно лишь в том случае, если они имеют одинаковую размерность. Поэ тому коэффициенты всех параллельно включенных элементов и ко эффициент k3 всегда имеют одну и ту же размерность.
Встречно-параллельным соединением двух элементов (соедине нием с обратной связью) называют такое соединение, при котором выходной сигнал первого элемента поступает на вход второго, а выходной сигнал второго элемента с соответствующим знаком сум мируется с общим входным сигналом (рис. 2.14, в). Первый элемент, в котором направление передачи сигнала совпадает с направлением передачи общего сигнала, называют элементом прямой цепи. Вто рой элемент, у которого направление передачи сигнала противо положно направлению передачи общего сигнала, называют элемен том обратной связи.
В зависимости от знака сигнала обратной связи различают по ложительные и отрицательные обратные связи. Если сигнал об ратной связи у0_с суммируется (на схеме знак «+») с общим вход ным сигналом х, то обратная связь является положительной. Если сигнал обратной связи вычитается из общего сигнала (на схеме знак «—»), то обратная связь является отрицательной.
Рассмотрим статические свойства соединения с обратной связью. Пусть элементы прямой и обратной связи линейны и характери зуются коэффициентами k„ и kQ. с. Тогда согласно определению понятия обратная связь можно записать уравнения:
прямой цепи
y = knxn, |
|
(2.132) |
обратной |
связи |
|
Уо.с = ко.сУ |
(2.133) |
|
и узла суммирования |
|
|
Ха = X |
Уо. с* |
|
Подставляя выражение (2.133) в (2.134), а затем выражение (2.134) в (2.132), получим уравнение статики всего соединения с об ратной связью:
y = xknl(\ ± k uko'c)- |
(2.135) |
Отсюда эквивалентный передаточный коэффициент равен |
|
кэ — kn/(1 i t knk0mс), |
(2.136) |
где знак «+» соответствует отрицательной обратной связи, а знак «—» положительной. Формула (2.136) выражает одно из фундамен тальных правил ТАУ:
эквивалентный передаточный коэффициент элемента, охваченного отрицательной обратной связью, равен коэффициенту пря мой цепи, разделенному на единицу плюс произведение коэффи циентов прямой и обратной связи.
Размерность эквивалентного передаточного коэффициента равна размерности коэффициента ku. Произведение коэффициентов knk0. с всегда безразмерно.
Из выражения (2.136) следует, что отрицательная обратная связь уменьшает эквивалентный коэффициент, а положительная — уве личивает. Если при положительной обратной связи произведение коэффициентов knk0. с — 1, то коэффициент k3 возрастает до беско нечности, а если knk0. с > 1, то положительная обратная связь преобразует соединение в инвертор (элемент, изменяющий знак входного сигнала) с эквивалентным коэффициентом k3.
Анализируя формулу (2.136), можно показать, что отрицатель ная обратная связь уменьшает отклонения выходной величины, возникающие в исходной прямой цепи из-за нестабильности коэф фициента kn, в (1 + knk0. с) раз. Нестабильность самого коэффи циента k0. с обратной связью не компенсируется.
Соединение с отрицательной обратной связью обладает еще од ним свойством:
при достаточно большом значении произведения knk0. с эквива лентный передаточный коэффициент практически не зависит
от коэффициента kn. |
|
Действительно, при knk0. с > |
1 |
f e « t n t t . c = l / f e . c |
(2.137) |
Это свойство широко используется при конструировании вьи сокостабильных устройств из элементов с меняющимися коэффи. циентами.
Таким образом,
отрицательная обратная связь всегда уменьшает проявление нестабильности параметров охватываемого элемента и оказы вает стабилизирующее действие на передаточные свойства пря мой цепи.
Заметим, что в случаях, когда статические характеристики от дельных элементов нелинейны, нельзя применять формулы (2.126), (2.131), (2.136) и эквивалентные характеристики соединений можно определить только графическими построениями.
Рассмотрим п р а в и л а н а х о ж д е н и я э к в и в а л е н т н ы х д и н а м и ч е с к и х х а р а к т е р и с т и к т и п о в ы х с о е д и н е н и й .
Выражения для эквивалентных передаточных функций типовых соединений можно получить также, как выражения (2.126), (2.131) и (2.136) для передаточных коэффициентов.
Эквивалентная передаточная функция последовательного сое динения из п элементов равна произведению п передаточных функций элементов:
| №в (p)=Y(p)/X (р) = П Wt (р). |
(2.138) |
Соответственно, эквивалентная а. ф. ч. х. последовательного
соединения также равна |
произведению: |
|
W9(/со) = П Wi (/со) = |
Д А (©) е'фс<“>. |
(2.139) |
1=1 |
1=1 |
|
Эквивалентная а. ч. х. этого соединения может быть получена как модуль произведения (2.139) и равна произведению отдельных
а. ч. х.: |
|
Аэ (со) = | W, (/со) | = П ^ И , |
(2.140) |
1=1 |
|
а эквивалентная ф. ч. х.— как аргумент произведения и равна сумме ф. ч. х.:
фэ (со) = arg W3(/со) = Y J ф; («)• |
(2.141) |
i = 1 |
|
В соответствии с (2.140) эквивалентная л. а. ч. х. может быть получена как сумма л. а. ч. х. отдельных элементов, соединенных
последовательно: |
|
М с о ) = £ м с о ) . |
(2.142) |
1=1 |
|
Эта возможность широко используется в практических расчетах.
При параллельном соединении п элементов эквивалентная пере- даточная функция равна сумме п передаточных функций эле ментов:
иМ р) = 1 > < ( р). i =1
Как сумма могут быть найдены и такие эквивалентные характе ристики параллельного соединения, как W9 (/со), h3 (t) и w3 (t).
Наконец, для соединения с обратной связью эквивалентная пе редаточная функция, аналогично (2.136), равна
| Г э (р) = Wn(р)/[1 + Wn(р) W0. с (р)], |
(2.144) |
где знак «+» соответствует отрицательной обратной связи, а знак «—» — положительной.
Нетрудно убедиться, что при больших значениях передаточного коэффициента прямой цепи эквивалентная передаточная функция встречно-параллельного соединения с отрицательной обратной связью, аналогично (2.137), принимает вид
W9(P) K MW0. C(P). |
(2.145) |
Соотношение (2.145) выражает свойство так называемой пре дельной системы, динамические свойства которой определяются только свойствами звена обратной связи.
2.9. Векторно-матричная форма описания многомерных элементов
Современные системы управления сложными технологическими объектами содержат часто элементы с несколькими входными и не сколькими выходными переменными. Такие элементы называют
многомерными.
Многомерными элементами являются прежде всего сами объекты управления. Например, электрический генератор переменного тока имеет две выходные переменные — напряжение и частоту и две входные — напряжение возбуждения и частоту вращения ротора. Примером более сложного многомерного элемента является такой объект управления, как технологический процесс флотации медной руды, который характеризуется несколькими входными и выход ными переменными. К выходным переменным флотации относятся показатели качества медного концентрата (содержания меди и по сторонних компонентов) и большое количество так называемых режимных параметров (плотность пульпы, размеры минеральных частиц и т. д.). К входным управляемым переменным относятся, например, подача реагентов, уровни пульпы в флотокамерах.
Многомерными элементами могут быть и другие части систем управления — например, сложные управляющие устройства в виде микроЭВМ, выполняющих роль многоканальных регуляторов.
В приведенных примерах выходными переменными многомер ного элемента являются реальные физические величины, которые, как правило, поддаются измерению. Однако, как будет показано ниже, в качестве выходных переменных могут фигурировать неко торые абстрактные переменные, например, производные от реаль ных выходных переменных, не имеющие конкретного физического
Рис. 2.15. Модели «вход-выход» многомерного элемента
смысла, и тогда даже элемент с одним входом и одним выходом (но описываемый дифференциальным уравнением выше первого порядка!) может рассматриваться как многомерный.
Математическое описание передаточных свойств любых линей ных многомерных элементов может быть осуществлено в двух раз личных видах: при помощи рассмотренных в 2.4—2.7 динамических характеристик (дифференциальных уравнений, временных, пере даточных и частотных функций), записанных для реальных вход ных и выходных переменных; при помощи дифференциальных урав нений в форме Коши, записанных для абстрактных выходных пе ременных (переменных состояния). Для краткости обозначим пер вый способ описания ВВ (вход-выход), а второй — ПС (перемен ные состояния).
Способ описания «вход-выход». Пусть имеется многомерный эле
мент (рис. 2.15, а) cm входными переменными х 1( х 2, , хк,
хт и п измеряемыми (наблюдаемыми) выходными переменными у 1г у г, , уи . уп• В общем случае каждая входная переменная связана с каждой выходной переменной (на рисунке показаны лишь связи переменных хк и yt с остальными). Если взаимосвязи по всем каналам хк—yi линейны или линеаризованы, то в общем случае элемент можно описать следующей системой п неоднородных диф ференциальных уравнений:
п |
т |
|
£ |
Du (р) у, (0 = £ Kik (р) хк (0 (i = l; 2; |
л), (2.146) |
1=1 |
к = \ |
где D it (р) |
и Kik (р) — выходные и входные дифференциальные |
операторы |
вида (2.60) и (2.61). |
Систему (2.146) можно записать более компактно — в виде од
ного векторного дифференциального уравнения |
|
D(p) y( t) = K( p) x( t) , |
(2.147) |
где у (/) и х (/) — векторы выходных и входных переменных, пред
ставленные в виде матриц-столбцов у |
= [уг, у 2, |
. |
yi, |
, уп]т |
|||||
и х — [хи |
х 2, . . |
, |
xk, . . |
xmV, |
a D (р) и |
К (р) — матрицы |
|||
операторов |
Du (р) |
и |
R ik (р), |
имеющие размеры |
соответственно |
||||
(п х |
п) и (п х /п). |
|
|
|
|
|
|
|
|
У |
большинства |
реальных |
конструктивных |
элементов |
каждая |
выходная переменная yi зависит только от входных переменных хк и не связана уравнениями с другими выходными переменными. В этом случае матрица D диагональная. Если же хотя бы между двумя выходными переменными существует внутренняя связь (на рис. 2.15, а — связь между yt и уп), то матрица D уже недиаго нальная.
Запишем векторное дифференциальное уравнение (2.147) в изо бражениях по Лапласу, полагая при этом начальные условия ну левыми:
D ( p) y( p ) = K( p) x( p) . |
|
|
(2.148) |
||
Теперь можно определить матрицу передаточных функций (пе |
|||||
редаточную матрицу) |
элемента: |
|
|
||
|
WU (P) |
Wlm(p) |
|
|
|
Щр) = |
|
|
= Z)-1(p)/C(p) = |
||
|
Wnl (р) |
Wnm(p) _ |
|
|
|
D(p)K(p) |
|
|
|
(2.149) |
|
\D(P)\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где D~l (p) — матрица, |
обратная по отношению к D (р); D (р) = |
||||
= [Ьц (р) ]Т — присоединенная |
матрица для |
D (р); |
бц{р) — ал |
||
гебраические |
дополнения элементов Da (р). |
собой |
передаточные |
||
Элементы |
матрицы |
W (р) |
представляют |
функции W/k (р) по отдельным каналам хк —yt. В частном случае, когда матрица D (р) диагональная, т. е. когда в левой части каж дого уравнения системы (2.146) содержится только одно слагаемое
с переменной |
у^ передаточные функции |
по |
отдельным |
каналам |
можно найти |
более просто — пользуясь |
определением |
понятия |
|
передаточной функции: |
|
|
|
|
W,k (р) = у, (р)/хк (р) = К1к(P)/Du (Р) (t = 1; |
2; |
л). |
||
|
|
|
|
(2.150) |
77
Согласно принципу суперпозиции каждая выходная перемен ная элемента может рассматриваться как сумма (рис. 2.15,6):
Ш |
|
|
y,(p)=T.Wik(p)Xk(p), 0 = 1 ; 2; |
я). |
(2.151) |
*=i |
|
|
Пользуясь введенной передаточной матрицей многомерного элемента, его схему можно заменить другой (рис. 2.15, в), которой
соответствует операторное |
уравнение |
y ( p ) = W ( p ) x ( p ) . |
(2-152) |
Матрицы, элементами которых служат весовые функции w[k (/) |
|
или переходные функции |
htk (t), называются соответственно ве |
совой w (/) или переходной h (t) матрицами. Весовая и передаточная
матрицы связаны соотношением, аналогичным |
формуле (2.72): |
оо |
|
W(p) = SS {w (0} = $«>(*) е_р< d L |
(2-153) |
о |
|
Если все воздействия приложены к элементу одновременно в мо мент t = 0, то аналогично интегралу свертки (2.83) можно записать
t |
|
у (0 = $ w (t— b) х (-ft) d# |
(2.154) |
о |
|
или в скалярной форме
т t
У1 (0 = S $ Щк (<—Ф) Ч Ф) dfl- (/ = 1; 2; |
п). |
(2.155) |
k=\ о |
|
|
Способ описания в переменных состояния. Рассмотрим сущность
способа применительно к задаче описания многомерного объекта управления, учитывая, что при описании объектов управления выходные переменные принято обозначать символом х, а входные (управляющие) — у (рис. 2.15, г). Математическую модель объекта представляют в виде двух уравнений — уравнения состояния и уравнения выхода.
Уравнение состояния линейного объекта отражает его динами ческие свойства и записывается в виде векторного дифференциаль
ного уравнения в форме Коши |
|
|
|
|
|
||||
x(t) = Ax(t ) + By{t) + z(t), |
|
|
|
(2.156) |
|||||
где х |
(/) — вектор |
состояния с |
компонентами х г (/), |
х 2 |
(t), |
, |
|||
хп (/), |
называемыми |
переменными состояния объекта; |
у (/) — век |
||||||
тор управления с компонентами |
у х (t), у 2 (t), . |
, ут (/); |
г (/) — |
||||||
вектор возмущений г х (/), z2 |
(t), . |
zn (/), действующих на входе |
|||||||
объекта; А = |
[ац]пхп, В = |
[6,/lnxm — матрицы |
постоянных |
ко |
|||||
эффициентов, |
зависящих от |
конструктивных параметров |
объекта. |
Векторное уравнение (2.156) эквивалентно системе л скалярных дифференциальных уравнений первого порядка
п |
т |
|
|
XI ( 0 = £ |
а их1( 0 + £ buy, (/ ) + Zt ( t) ( i = 1; 2. |
л). |
(2.157) |
/=i |
/=i |
|
|
При описании электрических и механических объектов, обла дающих способностью накапливать энергию, в качестве перемен ных состояния часто принимают токи через индуктивности, напря жения на емкостях, перемещения и скорости движения масс. Как известно, именно эти величины определяют накопленную энергию (магнитную, электрическую, потенциальную, кинетическую) и ха рактеризуют, следовательно, инерционные свойства объекта. Для одномерного объекта л-го порядка переменными состояния могут служить выходной сигнал и его производные до (л—1)-й включи тельно.
Однако в общем случае переменные состояния могут и не иметь конкретного физического смысла — они будут формальными, аб страктными переменными, лишь удовлетворяющими уравнениям состояния.
В некоторых частных случаях переменные состояния оказы ваются связанными между собой соотношением
xc(t)= xi+1(0 |
(/ = |
1; 2; |
л - 1 ) , |
(2.158) |
|
и тогда они называются фазовыми переменными. |
служат |
пере |
|||
л-мерное пространство, |
координатами которого |
||||
менные состояния |
xit |
называют пространством состояния, а рас |
|||
сматриваемый способ |
описания — соответственно |
методом |
про |
||
странства состояний. |
|
|
|
|
Полная математическая модель линейного многомерного объекта, кроме уравнений состояния, содержит еще так называемое уравне ние выхода или уравнение наблюдения, связывающее переменные состояния (промежуточные переменные) и управляющие воздейст
вия с выходными измеряемыми |
(наблюдаемыми) |
переменными хв. |
х в (/) = С х (/) + Dy (t) + g (/) |
|
(2.159) |
или в скалярной форме
пт
Хв < (< )= £ CijXj (/) + X dаУ1(/) + £ ; (/) |
(t = 1; 2; |
I), |
|||
/=1 |
/=1 |
|
|
(2.160) |
|
|
|
|
|
|
|
где хв (t) = |
[хв1 (t), хв2 (0, |
• , xBl (/)]г — /-мерный |
вектор вы |
||
ходных переменных объекта; g |
(/) = [gi (/), ёч (/)> |
•. gi (0 J7 — |
|||
/-мерный вектор возмущений, |
действующих на выходе объекта; |
||||
С = [cij ]/хя> |
D = |
[dijiixm — матрицы |
постоянных |
коэффициен- |
тов, характеризующие безынерционное влияние переменных со стояния и управляющих воздействий на выход объекта.
<f
*в
Рис. 2.16. Модель многомерного объекта в переменных состояния
Матрица выхода С отражает статические передаточные свойства как самого объекта, так и измерительного устройства, с помощью которого получаются выходные сигналы хв. Поэтому матрицу С называют еще матрицей наблюдения, а в вектор возмущений g включают и помехи, возникающие в измерительном устройстве.
Модели объекта, записанной при помощи переменных состояния в виде уравнений (2.156) и (2.159), соответствует алгоритмическая
схема, представленная на рис. 2.16. |
В звене, стоящем между х |
и х, выполняется операция |
|
х = (11р)Гх, |
(2.161) |
где Мр — оператор интегрирования; / — единичная матрица.
Из уравнений состояния (2.156) и выхода (2.159) может быть получено следующее матричное уравнение статики многомерного
линейного объекта: |
|
Хв — КуУ — K BZ + g , |
(2.162) |
где Ку = D—СА~1В и Кв = СЛ-1 — матрицы передаточных ко эффициентов объекта соответственно по каналам управления и воз мущения.
С помощью переменных состояния можно представить в виде модели (2.156), (2.159) объект, имеющий один вход и один выход и описываемый передаточной функцией
ур / _ |
*в (р) |
_ |
ь„рт |
bipm 1 -|- |
. . • + Ьт |
(т = п — 1). |
|
У (Р) |
|
altpn + |
Охр" - 1 + |
+ а п |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
(2.163) |
При одном из возможных вариантов указанного представления матрицы, входящие в уравнения (2.156), (2.159), имеют вид
80