Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги / Справочник по расчету режимов работы электрических конденсаторов

..pdf
Скачиваний:
12
Добавлен:
12.11.2023
Размер:
10.73 Mб
Скачать

В соответствии с выражением (3.22) изменение превышения тем­

пературы при действии импульса

(интервал 0 t ^ tb)

в установив­

шемся ПКР будет

 

 

 

 

exp ( у т т) — ехр (Гц/тт)

ЯТХ

 

X

К)'

(3.25)

1 — ехр (Гц/тт)

ехр

 

 

 

 

 

 

 

Оригинал полного изменения превышения температуры во время первой паузы определяется как результат действия на тепловую модель конденсатора'двух перепадов мощности Px(t) и P2(f tp) (рис. 3.2, а, 6) в виде суммы вычетов:

[1 - ехр

RT

 

Г

ехр

 

Р (1 + рчт)

 

 

P i >Рг

 

(3.26)

= — р гл^т 0 — е х Рt p / Тт ) е х Р

( — / / Т т ) -

Спадание превышения температуры в паузе между импульсами (интервал времени 0 < / < /п) в соответствии с формулой (3.22) в уста­

новившемся ПКР получим в результате алгебраического суммирова­ ния оригиналов (3.23) и (3.26)

[1 — ехр (*р/тт)] ехр (Гц/тт)

Оп (') = РМ*т

1 — ехр (Гц/тт)

ехр (— //тт).

(3.27)

Таким образом, применение всех методов расчета теплового режи­ ма конденсатора в установившемся ПКР дает совпадающие резуль­

таты.

Пример 3.1. Рассчитать основные тепловые характеристики в ус­ тановившемся ПКР при ^изменении Рп (t), изображенном на рис. 3.2, в,

которое можно записать в виде

 

Рп +

Рм

при 0 «

/ < fpl|

 

 

-ГГ *

 

*пМ =

 

*pi

 

 

(3.28)

+

рм

при 0 <

t < /р2;

 

 

О

 

при 0 <

t < tn.

 

Воспользуемся методом, основанным на решении дифференциаль­ ного уравнения тепловой модели конденсатора, как наиболее универ­

сальным.

Запишем

решения

уравнения (3.1)

для всех временных ин­

тервалов

цикла:

0 < / С

/р1

 

 

для

интервала

 

 

 

d p, (0 =

PnRr +

Р1ЛРтV - Tr)/tpi +

Л ехр ( - / / тт);

(3.29)

для интервала 0 <

t <

tp2

 

 

 

dp2 (0 =

(Рп + РМ) Р т + В ехр

 

(3.30)

для

интервала 0 <

t < tn

 

 

 

 

 

 

d n (t) = C exp (~tJiT).

 

(3.31)

121

Приравнивая значения превышения температуры на границах между интервалами — условие непрерывности кривой d (t) [фр1 (/р1) = # р2 (0);

®р? (^рг) = (0)] ~ и пользуясь условием установившегося ПКР [фр1(0)= = #п Ш получаем систему из трех уравнений для определения по­

стоянных интегрирования А, В и С. Определитель этой системы и столбец свободных членов уравнений записывается следующим образом:

 

ехР(—*Р1/тт)>

““ Ь

0

Д =

0,

ехр (—*р2 /тт),

- I

 

1,

0,

- е х р ( - / п/тт)

Рм ^ттт^р1

(Pft + Рм)

^М^тхт/^р1 т

Заменяя соответствующие столбцы в определителе А столбцами свободных членов, вычисляем последовательно Д^, Ав , Д^, а затем

находим

значения [Л =

Дд/Д,

В = AB/At С =

Ас /А.

Подставив рассчи­

танные значения

Л,

В и С соответственно

в

формулы (3.29) — (3.31),

окончательно получим:

 

 

температуры наиболее нагретой точки кон­

нарастание превышения

денсатора в интервале О•<

t <: /р1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V

(0 = PnRr +

 

(t -

\ )

+ Рм *т X

 

 

 

 

е х Р

W

 

+

V

 

W

1 — е х Р ( — ( * Р2 + < п ) / т т ) ]

 

 

 

Х ----------------- 1 — ехр (—Гц/т~)------------------- ехР К Ь

 

 

 

 

- Р п К

1 — ехр ( - / П/Т т )

 

ехр К

) ;

 

 

(3.32)

 

 

1 — ехр (—Гц/тт)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

нарастание превышения температуры этой же точки в интервале

времени 0 < t

< tp2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

d p2(t) = (Рп + Рм) RT+ PMRT х

 

 

 

 

 

w exP (—(*Pi +

*п)/тт) — V*pi [1 — exp (-< p ,/tT)] w

 

 

 

 

X

 

 

 

 

1 — exp (— Tц/тт)

 

 

X

 

 

 

/

t \

 

n

n [1 -в р (-Г п/тг)]ехр(-<pl/xT)

ехр ( - i ) ; , 3

. 3 3

,

* “ P

~

P"* ’ ---------l - e * p ( - r „ / . , ) ----------

 

 

 

 

епадание превышения

температуры в интервале

времени

0 <

t <

/п

 

 

 

 

 

 

 

 

\ ( t ) = R , x

 

 

 

 

 

 

рм П —^/^plt1—ехр(—<р1/тт)]ехр(—<р2/тт)}+Я„[-1ехр(-(<р|+ ^р2)/тт)]

 

*

 

 

 

 

 

 

1 _ е х р ( - Г ц/тт)

 

 

 

 

Х

 

 

 

 

 

 

 

X ехр(—//тт).

 

 

 

 

(3.34)

Из

соотношений

(3.32) — (3.34)

легко можно

получить

следую­

щие расчетные формулы для

конкретного

установившегося

ПКР;

 

122

максимальное значение превышения температуры наиболее нагре­ той точки — подстановкой t = /р2 в (3.33) или /= ? О в (3.34):

^макс X

Тт/^р1П—ехР(~^р1/Тт)]ехр(—^р2/?т)}+Р п[1-ехр(- (^Р1+ ^Р2) /Тт)1.

 

 

 

1

— ехр (—Гц/тт)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(3.35)

минимальное

значение

превышения

температуры — подстановкой

t = tn в выражение (3.34)

или

/ = 0 — в

(3.32):

 

 

 

 

 

 

0 мин =

R T

X

 

Р гл U —

V

V

1 —

е Х Р ( —V

/

TT ) 1 е Х Р

*Р2 / Т т ) } +

 

+

Рп[ 1

- е х р ( - ( / р1+ < р2)/тт)]

 

 

 

 

1

_

ехр (—Гц/тт)

Х

 

 

 

X ехр

.

 

(3.36)

Интегрируя изменения превышения температуры но всем интер­ валам цикла с последующим усреднением по длительности цикла, полу­ чаем среднее значение превышения температуры

е Ср = p nR rlV pi +

+ р м ^ т (; Р1 / 2 Т а +

<3-37>

Представляет интерес анализ и проверка полученных выше соот­ ношений. Так, если предположить Рм = 0, то получим частный случай

воздействия на тепловую модель конденсатора идеального прямоуголь­ ного импульса амплитудой Рп и длительностью /р1 + /р2, а выражения,

например (3.32) и (3.34), при этом принимают вид

 

 

 

1 — ехр (—<п/тт)

 

 

 

 

 

V a W

= * n * T - p ««, 1 — ехр (—Гц/тт) ехр (—//тт);

 

 

 

 

1 — ехр [—(/ , + t 2)/т_]

 

 

 

 

 

(0 -

*»«*, —

Г- e x p f - T j Z

« Р

^

 

 

 

что, как видно, совпадает с выражениями

(3.16) и

(3.17)

для

прямо­

угольных импульсов.

 

 

 

 

 

 

Аналогичный результат получим, предположив, что /р1-*0. При

этом

условии амплитуда прямоугольного импульса

(рис. 3.2,

в)

равна

Рп +

рм» а в слагаемом формулы (3.35) — Рмтт//р1 [1 — ехр (—*р1/тт)]Х

X ехр (—/р2/тт) =

/ (/р1)/ф (/р1) имеет место

неопределенность вида 0/0.

Раскрывая ее по правилу Лопиталя, получаем

 

 

 

 

 

I'm / « р1) /Ф (/р1) = Пт Г (/р1)/<р' (/р1) = - Р м ехр (-*

2/тТ).

 

С учетом этого выражение (3.35) при tpl =

0 примет

вид,

аналогичный

формуле (3.18).

формулы

(3.32) — (3.37)

можно

использовать

для

 

Полученные

получения частных случаев при соответствующих упрощающих

пред­

положениях. Например, полагая, что Рп =

0, получаем импульс мощ-

123

3.1. Расчетные формулы тепловых характеристик конденсатора

В рем ен н ая д и агр ам м а и закон и зм енен ия м ощ ности

pft)

tn

t

- Tu

Р а с ч е тн ы е ф о р м у л ы

 

1 — е х р ( — <П / Т т )

<РЫ)]!

Ор (о = а д , [-Т

ехР (—Тц/тт)

 

1 — exp (—tp/xT)

(-6 '

Оп (?) - Рл А

] _

ехр (—T J x T) 6Хр

 

 

1 ехр ( <Р/Тт)

°м а к с

М Л т 1_ е х р ( — Т п / х т ) ’

Рм при О< t < t Р № - { 0 при О С t

/YW

 

 

 

L

 

tp i

tp2 j tp

 

Г

 

 

Тц

 

 

 

 

Pi

при

О<

/ <

/р1

Р (0 = {

Р2

при

0 с

t <

/р2

 

0‘

при

С<

t <

 

 

 

 

 

 

е мин

1

- “ Р

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рл Л j _ ехр (—Г ц/Т т)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

%

= W

p / r «

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

J P1

= Р А

+ Рт х

 

 

 

 

х

Р2 [1 — ехр (—/р2/тт)] ехр (—t J x T) — Р, [1—ехр(—(*р2 +

<П) / Тт)1 ехр (—//хт);

 

 

 

 

 

 

 

1 — ехр (—Гц/тт)

 

 

 

 

т

m

р л

I

Р

 

Pl U ~

еХР М р' /Тт)) _ Р г П_еХР ( _ ( ^

+ ' п)- ^ т)

- р

(

ft* у

Ор2 (О -

РЛ

+

RT

 

 

1 — ехр (—!Гц/тт)

 

6ХР (

Г/Тт)’

Pi I* “

ехР ( - (р\/тт)

( ~ t p2/xт) + Р2 [1 - ехр ( - ^ р2/тт)]

_

,

 

Оп (0 =

Рт -----------------------------

! _ еХр (7^/тт)-----------------------------

6ХР (_Г/ т)’

ft

n

Pi [1 — exp (—<р1/тт)] exp (—tp2/xT) +

P2 [1 — exp (— tp2/xT)] _

маке_Рт

1 - exp ( - Р ц/тт)

Pit)

I

tp

tn

£

"7a

( Pi +

P (f) = I при 0 < t < tp

I 0 при 0 < t < tn

Pit)

1 3 £ Та

 

 

e c p ^ T ^ V p i + ^ / T V

 

 

Pt [l — e x p ( - /p,/TT)]exp(—t 2/тт) + Ра [1— exp(—/

2/Tt)]

е „ин = R r

-------------------- 2--------

1 - e x p (Тут.)---------------------------------

exP

 

 

• p W = p iR r + ^

г 1 V ~Tx> +

^ T x

 

 

 

 

 

 

p

 

 

PM (exP (— ^п/хт> + V 'p f 1 — exP (—^п/тт)Н — P i П — exp (— <п/тт)]

X

 

1 — exp (— Тц/тт)

 

exp(—t / x );

 

 

 

 

 

Р1 [ 1 - е х р ( -У// <т т)]]+ PMРм (IО ~— V M 1— exP(—У ттШ

, ,, ,

w = ^

------------------------

1г —- еexpхр ((—- гГ,ц/тт)----------------

2—

exp

A

макс

_ D Px [1 — exp (—у

Tt)] +

PM (1 — V *p [1 — exp (—y

t T)]}

 

 

 

1 — exp (—Гц/т.)

 

 

 

 

0cp =

(P » y TV + Р м У 27,ц);

 

a

n

P * [l— exp(—# /тт)] + Рм {1—'‘xT/t [1— exp (—/ /тт)]>

 

0«ин =

К

-------------------------

! — exp (—Та/хт)-----------------------------

exP

 

 

# pl ( 0

— P I P T + ~7 " T R — Тт) +

^ T X

 

 

 

 

 

 

Гр1

 

 

Рм*ехР(— У

тт) + Тт/;р1 [1—e^P (—(<P2 +

U / TT)]} — PI

[1 — exp (— /п/т т)]

X -------------------------------------

 

 

1 — exp (—Гц/тт)----------------------------------------

 

exP ( - i/Tx);

 

 

V

(0 =

(PM +

Pi) P T + PTx

 

 

Р м ( e x P (— (#p l + #nT/Ti)— V * p l

П — e x P (— 1fpl /Тт)]} —

 

 

 

— Pj [1 — exp (—<p/TT)] exp (—/p, /т т)

exp (—//r T);

X

1 — exp (—Г„/тт)

 

 

В рем енная д и а г р а м м а и закон и зм ен ен и я м ощ н ости

[ P i + p ^ / t p i пр«

О С t

-С /pj

P{t) = р1 +

рм ПРИ Ос

О п р и

О < t с tn

PUT\

\( V1 d

tpA tn 1 U ft '

Продолжение табл. 3 J

Р асч етн ы е ф о р м у л ы

 

 

рм {! — V*pi [1 -

exp (—*pi/TT)] exp (—tp2/xт)} +

»„ (,, -

* , ----------- + м

| - *

н - ч

у +

у

) / ^ ------------ - exp (_ ( /Ч ;

 

 

 

 

1 — exp (—Гц/Тт)

 

 

 

Рм {1 — exp t T//pl [1 — exp (—fpI/TT)] exp (—tp2/xT)} +

 

. =

/?

 

+ Pi [1 — exp (—ftp, + tp2) /\) ) ____________

 

 

 

1 — e x p ( — Г ц / Т т )

 

 

 

 

 

 

PM {1 — V*pi [1 - exp (—fpi/TT)] exp (—<р2/тт)} +

 

 

________+ Pi [1 — exp (—(tpX+

tp2)/xT)]

®МИН

P i

 

 

1 —

e x p ( —

Г ц / т т )

exp (—tn/xT);

 

 

 

 

0Cp =

p iP* H*pi + 1Р2>/Т^

+ PMP * V Pi/2Tu + ^рг/Т’ц)

 

 

 

V

W = (P I + P M)

 

 

PM { \ / t p2 [1 -

e x p

( ~ t p2/xT)] e x p

( ~ t j x r) -

1} -

Px [1 - e x p ( - ? n/ t T)l exp (—t/xT);

X

 

 

 

 

 

 

 

 

:1 — e x p ( — Г ц / т т )

Op2 (0 = (P* + Pм) P T ~ РМРт/^р2

Тт) PT X

{W

[!_— exP (—^ PI+ ^ ) / TT)3 + exP (—W

TT» +

+

Pi [1 — exp (~tnlxT)] exp (—<P I /Tt )

exp ( — t / x j ;

X

1 — exp (—T J x x)

 

*n (*) = Rt X

p i -i-^V /'p !

nP“

0 ^ t

tpl

 

p (t) = P1 +

p n (1 — */*рг)

при

0 < t < tp2

О при 0 < / <

t

Р М {V *р2 П — е х Р (—<р2/Тт)] — еХР (— (*Р1+*р2) / Тт )} +

 

 

___________ +

p i [1 — exp (— (<р, + <р2) / т т)]______________

exp (—t/x );

X

1 — exp (—T J \ )

 

 

 

pn

{V *p 2 [1 ~ exp (—tpZ/ \ ) ] — exp (—(tpl + tp2)/ Tt )} +

___________ + pi П — exp {—(tp] + tp2) /тт)]

 

 

вмакс = Я:

1 — exp ( - T J Tt)

 

 

PM !XT/^ P 2 tl — exp M p2/TT)] — exp (—(^p,-+-^p2>/ Тт)} +

 

_________ + Pl tj_— exP (—(^pl + *p2) A T)]___________

exp (—tn/ \ ) ;

0 мин = R -

1 - exp (—Гц/тт)

 

 

 

0cp = p ip r №„i + tp2)/Ta] + PMPT (tpl/ T a + tp2/2Ta)

°pl(0 P 1R T + P M p T ^ p 1 (t Т т ) + Рт x

P MTT/*PI [1 — exp (—(V + ^ )/TT)] + PMV * P 2

[! — exp (—/р2/хт)] X

л ,

X exp (

tn/xT)

Pi [1

exp (

<п/тт)]

,

X ---------------------------------

;-----

; ■' — r \

----------------------------------------

 

exp (—t/xT);

 

1 — exp (—Гц/тт)

 

 

 

0’p2 W =

(P 1 +

PM) R t ~

Р МР т /'р 2 V ~ TT) ~

R r X

 

PMV ' P, n — exp (—*р1/тт)1 + PMV * p 2 l*1 — exp (—tfp,+ * n)/TT)]+

 

+ P, [1 — exp (—i„/xT) exp (—*p, /тт)

exp (—t/xT);

X

1 — exp (—ГЦ/.ТТ)

 

 

 

 

 

p 1 [1 - exp (—(/plH-#p3)/xT)] - PMxT/?pl [1 -

exp ( - / р,/т г)]

X

X exp (—<p2/x T) +

P M\ I { v? [1 — exp (—<р2/тт)]_______

®макс Р т

 

1 _

exp (—Гц/тд

 

 

в р е м е н н а я д и а г р а м м а и закон и зм ен ен и я м о щ н о с ти

P{t)

 

|C£T

tn

 

tpi

\tf>2

*

.

TU

. _

 

f P i +

P M#/<p,

при

0 <

t

<

<pI

 

P(<) = (P1+ P2)

4

при 0 < < < f p2 О при 0 < t < fn

Продолжение табл. 3.1

Расчетн ы е ф о р м у л ы

Pi р -

exp (-tfp , +

tp2)/xT)] — Рмтт/*р1 [1 — exp (—^р,/т т)] X

емин =

 

X exp (—<p2/ t T) +

Рмтт/<р2 [1 — ехр (—^р2/тт)]_______

 

 

 

1— ехр(—Гц/тт)

 

exp (—<п/ тт);

 

 

0СР =

PiRr Wpi +

tpi/Tn)] +

Р М* Т W Pi +

2>/2Гц];

 

Pf {1—exp (—(<pi + tpi) l \ ) \ — PMV *pi f1 — exP (—W T*)3 x

 

 

X exp М

р2/тт) + PMxT/tp2 [1 — exp (—tp2/xr)]

 

 

 

 

1 — exp (—T

/тт)

 

e x p (— * / T t )

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Op, W = Р Л

+

PMRTR pl (t -

тт) +

« ,X

PM [V *pi [1 -

exp (-(^p2+ 'n )/\)] + exp (-(* Р2+*п)/тт)} +

+

p 2 [1 — exp(—fp2/TT)] exp (—fn/Tt) — P j [1—exp (—<п/тт)1

X

 

 

 

1 — e x p

 

 

 

 

 

 

exp (—t/xT);

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Op2 (0 — (Pi +

^ 2) P T~b PT X

 

Р м О - V

' p i [1 - e x p (—fpIAT)]} — P2 (1 — exp (—(£р1+ ? п)/тт)] —

______________________— P

i t 1 -

e x p ( - < „ / T t )1

e x p

( — < P

I / T t )________________________

X

 

 

 

1 — e x p ( - T J T t )

 

exp (—</Tt );

 

 

 

 

 

 

 

 

P M { 1 — V * p i £ 1 ~ e x p ( — <p l / r T ) ] } e x p ( — * p 2 / T T ) +

+ P * [ 1 — e x p ( — / p j / T ^ I +

_

P

i f

l — e x p ( — (<p 2 + < p i ) / T T ) ]

»a ( t ) = R *

-------------------------- _

_

 

 

_

_

 

exp (—t/x T);

398-6 5 V2

tpt

tpz \tp3 tn

 

Тц

r Pi +

P n t / t pi при

0 <

t <

<pl

/ l + ^

M

" Р и

P (t)= < 0 < t < tp2

Px +

P,

при

0 •< t <

tp3

О при 0 <: t < tn

 

 

 

 

PM 0 — V ^pl t1 — eXP (#p l/Xx)]} exP (—*р2/т т) +

 

 

 

 

 

+ p 2 £1 — exp (—^р2/ хт)1 + p i £1 — exp (—<*pi+*p2)/Ti) ] .

 

” макс R T

 

 

1exp (—Гц/тт)

 

 

 

 

 

 

Ям {1 — тT/tpl [1 — exp (—tpi/ \ m

exp (—<p2/xT) +

 

 

A

 

+

P2 f1 — exp H

p2At)] + Pi (1 — exp (—(*pi+*p2)/*T) _ _ ,

,

0мин -

R T

 

 

 

1 — exp ( - T J т т)

 

 

exp (

п/Тт,:

 

 

 

 

e cp =

% ^ р | / 2Г« + Р^

/ Тч +

p i «pi +

*рЛ Та

 

 

 

 

 

 

»pl (0 =

Р Л +

P M R T I *pi « -

X T ) +

R T X

 

 

P M £ V

* p i

l 1—

exp ( - ( < р г + < р з + < п ) / т т ) ] +

exP ( - ( <

рз + ^ п) / т т ) } — P t

[ 1 — exp ( — <п / т т ) ]

X

 

 

 

 

 

1 — exp (—Ta/xr)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

P2 [1 — exp (—<p3/ t T)] exp (—tn/xT) '

 

 

 

 

X exp (—t/xT) + Rr

 

1 — exp (—Ta/xT)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

PM £W

£1—exp (—tpl/xT)] —exp (—(*р1+*рз+<п) /тт)}+

• „ «>=

<*«+

«•■)*, -

« , ---------P(- W

l “ P(- 'p '/V -------------------------------x

 

 

 

 

 

 

 

 

1 — exp (—T J x T)

 

 

 

X exp (—t/xT) ■

Pa [1 — exp(—*р3/тт)] exp (—(<р1+<п)/тт) exp {— t/x T);

 

 

 

 

 

 

1— exp (—Гц/тт)

 

 

 

 

 

 

 

 

PM {1 -

TT/<pl [1 - exp ( - f pl /тт)] exp (—<р2/тт)} -

 

 

 

 

 

 

— Pi И — exp (—<n/xT)J exp (—(fpI +

tp2)/xT)

* p3(t) = (Pi + P2)RT+ R T-

 

 

1 — exp (—Ta/xT)

 

X

 

X exp (—t/xT) Rr

P*[ l - e x p ( - « pl+<p2+ f n)/Tt)]

 

 

 

 

1 — exp (—Ta/xT)

exp (—t/xt)i

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В р ем ен н ая д и агр ам м а и зако н и зм ен ен и я м о щ н о сти

Продолжение т абл. S J

Р а с ч е т н ы е ф о р м у л ы

рм О -

V 'p i [1

e x p

(— tpi / Т т ) ] e x p

( - ^ 2/тт} e x p (— *р3/тт) +

 

+

p i [1

— e x p

( - ( <

р1 +

<р2 +

* р з ) / т т ) ]

+

р а П — е х р ( —

<р3 / т т ) ]

ехр (—</тт);

 

 

 

 

 

1 — е х р ( — Г ц / т т )

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

рм f 1 ~

V *pi [1 — ехр (—<р1/тт)] ехр (—*р2/тт)} ехр (— tpZ/rT) +

 

+

pi [1 ~ ^ р (-(<р1 +

V + <рз)Лт)1 + р2 [1 ~

ехр ( ~ У ХТ)1

 

 

 

 

 

 

 

1 — ехр (—Гц/тт)

 

;

р м О ~ V * p i [1 — е х р М

р, / т т ) ] е х р ( — t p 2 / T r ) } е х р ( — <р 3/ т х ) +

 

D + p i f l - e x p ( - ( ; , +

/ 2 + <

3) / т т ) ] + р 2 [ 1 — е х р ( - ^ 3 / т т ) ]

 

^ -------------------------------

 

 

 

1 - е х р ( - Г ц/тт)----------------------

 

2---------

ехР < - W ;

еср =

р м р т

W p i+

И р

а ) / ^

] + р 2р т^рз / р ц +

р 1р т К * р, +

<р2 + V

/ r «J

# р ( 0 = р м р т — р 1р т т э / ( т тх э ) е х р ( — * / т э) — Я т X

рм Ш ехР (—^П/Тт)] ( V V - ' тэ) ехР (—#п/тт)>

— р1 У тт — ТЭП — ехр H p /T j ехр (—<П/Тт)]

ехр (— */тт);

1— ехр(—Гц/т.)