книги / Справочник по расчету режимов работы электрических конденсаторов
..pdf.3 V*
Р м + Р 1 e X P (— </*!>)
п р и 0 < / С / р
P(t) =
Р м е х Р ( — * / т э )
п р и О < t <
т
/ Г * |
А |
/ |
1\ |
||
/ |
ftw to |
/ |
tpi I |
t |
Тц
Рм {[1 — ехр ( - у т т)] + |
У ( тт~ У ? + |
р 1тэ/(хт—т э ) texP (—У |
тт) —е х Р (—У У 1 |
||
|
1- |
ехр (—Гц/тт) |
|
|
|
X ехр (—//тт) - |
РмРттэ/(тт — тэ) ехр (—t / r j ; |
|
|||
Р(Л Ш |
— е х Р ( ~ |
У |
х т )1 + т э / ( т т — т э> е х Р |
( — ^ |
ц / Т т » + |
+ P I V T T — т э t e x P ( — У Т т ) — е х Р ( — 1У У |
] |
||||
® м ак с R- |
|
1 — е х р ( — Г ц / Т т ) |
|
|
|
|
|
®мин = |
«Т ^ |
|
|
|
|
||
Р м {[ 1 — е х р (— у * т) ] + У ( т т - Т з ) } + Р 1т э/ ( Т Т — т э) [ е х р (— у т т) — е х р ( — / р / т э) ] |
||||||||||
|
|
|
1 - е х р ( — Г ц / T g |
|
|
|
|
|||
|
|
X е х р ( — / п / т т ) — Р м Р „ х э / ( т т — т э) е х р ( — * п / т э) ; |
|
|
||||||
|
|
т э { т э [1 — е х р (— <п / т э) ] + |
|
т э [1 — е х р ( — / р / Т з ) ] |
||||||
0сР = а д { у Т |
’ц- |
(тт - т |
з)Г ц |
|
- } + ^ - |
|
|
|||
|
|
<*pl (О — ^ л Л / У |
(* |
Тт) + |
P fA ^ r |
X |
|
|
||
У У [1 |
— е х р ( ~ ( < р2+ у + |
У / Хт)1* |
+ |
У |
У п |
— е х Р |
( — iУ /У 1 е х Р |
( — У1 У |
X |
|
X |
|
|
1 — е х р ( — Г ц / Т т ) |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
X е х р ( — < / т т ) ; |
|
|
|
|
|||
|
|
Ор2 (О = PIAP-T — W |
* |
|
|
|
||||
У * Pi [1 - |
е х р |
( ~ У / хт) ] - У |
У [1 - |
е х Р ( ~ У / У 1 е х Р ( ~ ( У + У / У |
, |
, , ч |
||||
X |
|
1 - е х р ( - Г д / у |
|
|
|
е х р ( |
/ Т т ) ’ |
В рем ен н ая диаграмма и закон и зм ен ен и я м ощ н ости
r * V /* p i ПРИ 0 <
C i < ip,
Рм при 0 < i < i p
P ( 0 H рм (1 — */<Рз)
при 0 < i < /р3 О при 0 < / < /п
|
|
|
|
|
|
|
|
Продолжение |
т абл. 8 1 |
|
|||
|
|
|
|
Расчетны е |
ф о р м у л ы |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
ОрЗ (0 "" ^М ^т |
^М ^т/^рЗ (* |
Тт> |
|
X |
|
|
|
|
|||
т т/#Р1[1 |
— ехр |
/тт)] ехр (— |
i p2/ y |
+ |
T T / i p 3 |
[1 — |
exp [ — |
( i p l + |
i p 2 + |
i „ ) / T T ] } |
|
||
X |
|
|
1 - е х р ( - Г ц/тт) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
X e x p ( — i / x T ) ; |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
е ср = |
* М * т № р! |
+ |
*р2 + |
<Рз ) / 27Пц1; |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
*п (0 = |
-РМЯ» X |
|
|
|
|
|
|
|
|
У<рЗ П — exp (—i p3/Tr)l — y |
t pI [1 — exp (—ip, / y ] |
exp [—(ip2 + |
ip3)/Trl |
, |
,, |
л |
|||||||
Х |
|
1 — ехр (—Ти/ъТ) |
|
|
|
|
MP( |
t/X' Y' |
|||||
|
|
|
|
6макс = |
|
Р1АРтХ |
|
|
|
|
|
|
|
V < p 3 f 1 — ех Р (— ^Р з / Т т) > - |
У * р 1[1 — е х р (— i p l / Т т )1 е х р [ — ( i p2 + ^р 3) / т т 1 . |
|
|
||||||||||
Х |
|
|
|
1 — е х р ( — T J T t ) |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
®мив = |
РКРтX |
|
|
|
|
|
|
|
|
У * рз П — |
е х р ( — <р3/тт)1 — У^р, П — е х р |
( — i p l / T T ) ] e x p [ — |
( у + * |
р 3) / ' У |
, 4 |
, |
х |
||||||
Х |
|
1 - е х р ( - Г д / т т ) |
|
|
|
|
6 Х Р ( _ < п / У |
ности с линейным фронтом, плоской вершиной и нулевым по длитель ности спадом, при этом (3.32) — (3.37) несколько упростятся. Полагая, что Рп г= 0 и /р2 = 0, получаем импульс пилообразной формы, а фор
мулы (3.32) — (3.37) для него еще более упростятся. Аналогичные ре зультаты получаются и при использовании других методов расчета.
Формулы для расчета основных характеристик теплового режима в установившемся Г1КР для ряда форм импульсов мощности приведены в табл. 3.1.
3. РАСЧЕТ НЕУСТАНОВИВШЕГОСЯ ТЕПЛОВОГО РЕЖИМА
|
Значение |
тепловой постоянной конденсаторов тт |
в |
зависимости |
|||||||||
от их размеров колеблется от единиц |
минут — для |
малогабаритных |
|||||||||||
конденсаторов |
до |
единиц ча |
|
|
|
|
|
|
|||||
сов — для |
конденсаторов боль |
|
|
|
|
|
|
||||||
ших |
габаритов. Поэтому время |
|
|
|
|
|
|
||||||
установления стационарного те |
|
|
|
|
|
|
|||||||
плового |
режима |
также велико |
с? |
|
|
|
|
|
|||||
и зачастую значительно превы |
|
|
|
|
|
|
|||||||
шает необходимое время работы |
|
1 |
|
|
|
* |
|||||||
того |
или |
иного |
электронного |
|
|
|
|
||||||
устройства. Малое необходимое |
т у }^J |
№ |
\ |
|
г* |
||||||||
Рис. 3.3. Временные диаграммы |
ь |
1 |
|
||||||||||
серии прямоугольных импульсов |
_ |
||||||||||||
мощности (а) и изменения пре |
tp |
1т tf) |
|
|
1 |
||||||||
|
|
|
t |
||||||||||
вышения |
температуры (б) в пе |
_ |
ШТц |
б |
|
|
|
||||||
реходном |
процессе |
|
|
|
|
||||||||
время работы обусловливает довольно широкие возможности |
либо |
||||||||||||
уменьшения |
габаритов конденсаторов, |
а следовательно, и аппаратуры |
|||||||||||
в целом, либо значительного форсирования электрического |
режима. |
||||||||||||
Чтобы |
определить |
допустимую степень |
форсирования, |
необходимо |
|||||||||
располагать |
надежными и удобными для |
инженерной |
практики |
мето |
дами расчета тепловых характеристик конденсатора в переходном про цессе установления ПКР.
Анализ |
теплового режима конденсатора |
в переходном процессе |
|||
базируется |
на |
принципах |
электротеплового моделирования. В качес |
||
тве |
расчетной |
принята |
простейшая тепловая |
модель конденсатора |
|
(рис. |
3.1, а). |
|
|
|
|
Импульсы мощности имеют идеальную прямоугольную форму (рис. 3.3, а). Наиболее рациональным для данной задачи является оператор ный метод.
Изображение мощности тепловыделения при действии п-то импульса мощности в интервале времени (п — 1) Тп < / < (п — 1) Та + *р найдем
на основании теоремы запаздывания суммированием изображений обоих перепадов мощности (п — 1) импульсов и первого перепада я-го импульса
Рм f1— exp Г—Р (п — I) TJ
[1 — ехр (—p/рЛ Н-
Р ( 1 — ехр(—рТи)
+ exp I—р (п — 1) 7ц]}.
133
Аналогично, изображение мощности в п-й паузе будет
Рм [1 — ехр (— рпТц)] р ? (р) = ~Р 1 — ехр (—рТа) [1— ехр (—р^р)].
Для переходного процесса определяем изменение превышения температуры при действии я-го импульса мощности
|
1 + р% |
— PMPT ~~ |
|
|
|
|
Р \\Р г |
|
|
|
X |
|
ехр [(л — 1) Тц/тт] — 1 |
|
- |
„ р т - л - 1 |
(3.38) |
} “ » ( - ? ; ) • |
и для п-й паузы спадание превышения температуры
P i , P 2 |
|
|
|
|
(ехр яГц/тт — 1) [ехр (/р/тт) — 1] |
■ехр {— tf тт). |
(3.39) |
||
ехр ( T J Tt) — |
1 |
|||
|
|
Пример 3.2. Рассмотрим применение операторного мето да расчета для случая треуголь ной формы импульса мощности Рп (/), изображенной на рис.
3.4. Действующий импульс
Рис. 3.4. Временная диаграмма треугольных импульсов мощно сти и представление их суммой линейных функций
мощности в данном случае получается в результате алгебраического суммирования трех неограниченно возрастающих линейных функций (штриховые линии на рис 3.4):
р п (0 = |
Pi (0 - Рг V - |
У + P » ( t - 2<р). |
(3.40) |
где PiW = (PM/ y * ; |
/*«< * -У = |
(2РМ/У (<-*р>: |
Р , У - Ы р) ~ |
= (Рм/ у ( < - 2 / р). |
|
|
|
Используя теорему запаздывания, находим изображения мощ ности на характерных участках импульса в я-м цикле нагружения сум мирования с учетом выражения (3.40):
при действии фронта я-го импульса в интервале времени (я—1) < / < ( я - 1 ) Г ц + /р1
|
— |
РМ ( 1— e5tP t—Р (« — 1) Рц] |
||
Pm W |
м ( |
1 |
— ехр (—рТа) (1 — ехр (—р у ]г + |
|
= |
р \ \ |
|||
|
~ |
+ |
ехр [—р (л — 1) P J ; |
|
|
|
|
134
при действии спада л-го импульса в интервале времени (п — 1)ТЦ+
+ /р < / < ( « - 1 ) Г ц + 2<р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Рм 1 - е х р [ - р ( п - 1 ) 7 ’ ] |
|
|
|
|
|
|
||||||
Р?п(Р) |
РгК |
1— ехр (—рГц) |
|
[1 — ехр (—р<р)]2 + |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
+ |
|
{ехр 1-р (л - 1) Гц] [1 - |
2ехр (—р/р)]}; |
|
|
|
|||||||
в я-й паузе в интервале (я — 1) Гц + |
2/р < |
t < яГц |
|
|
|
|||||||||
|
Г)*** (0 = |
Рм 1 — ехр (—рпГц; |
[1 — ехр (—p U ]2. |
|
|
|||||||||
|
рЧр 1 — ехр (—рГц) |
|
|
|||||||||||
С учетом передаточной функции тепловой модели определяем из |
||||||||||||||
менение |
превышения |
температуры |
наиболее нагретой |
|
точки |
конденса |
||||||||
тора: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при действии фронта л-го импульса |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
V |
it) = |
У . |
Res [Р*т (р) К (р) ехр (pt)) = |
|
(t - |
тт) + |
|
|||||||
|
|
Pl*2* |
P i |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
, п п Тт { п — ехр (—<РЛ Т))2 [1 — ехр ( — (п — 1) T J тт)] |
|
|||||||||||||
+ |
М^т t p { |
|
|
1 _ |
ехр ( - Г ц/тт) |
|
|
|
X |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
X ехр (—/п/тт) + lj ехр (—//тт); |
|
|
|
|
|
||||||
при действии спада л-го импульса |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
V |
(0 = |
2 |
|
Res [Я** (р) /С (Р) ехр (р/)1 = |
ЯМЯТ - |
|
|
X |
|
|||||
|
|
P l .t |
P i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X (/ — тт) + Я м/?т ^ х |
|
|
|
|
|
|
||||
ГП — ехр (—/р/тт)12 {1 — ехр ( — (п — 1) Гц/тт)] ехр (—(<р + |
<п)/тт) |
|||||||||||||
1 |
|
|
|
1 — ехр (—7'ц/тт) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
— [2 — ехр (—<p/ t T)]| ехр (—t/xT); |
|
|
|
|
|
|||||||
во время |
я-й |
паузы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Res |
(р) К (р) ехр (pi)] = Рм/?т / |
X |
|
|||||||
|
|
Pi**» P t |
|
|
|
|
|
К )- |
|
|||||
|
[1 - |
exp ( - у т т)]2 [1 - |
exp (~ n 7 y тт)] |
(3.41) |
||||||||||
|
X |
|
|
1— exp (—Гц/тт) |
|
|
exp |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Максимальное значение температуры л-го |
цикла |
определяется |
||||||||||||
при подстановке t = |
0 в формулу (3.41), т. е. в начале паузы |
|
|
|||||||||||
а |
.. |
П |
п |
тхП - |
ехр ( - |
/ Р / Т т ) ] 2 |
[1 - |
ехр (-п Г ц/тт)1 |
|
|||||
имакс |
|
|
* |
|
1 - ехр ( - Г ц/тт) |
|
|
|
|
|
135
а минимальное значение превышения температуры — в конце п-й пау
зы при |
подстановке |
t = tn в (3.41): |
, |
р „ tTf1- |
exp (—/р/тт)]2 [1 - exp { - n T j x J } |
мин- |
м « т /р |
1— exp (—Ta/xr) |
■ По формулам (3.38) и (3.39), задавая разные значения / и п = 1, 2, 3. . ., было рассчитано изменение превышения температуры наиболее нагретой точки от момента включения нагрузки до установившего ся теплового режима для конденсатора К50-27-250-47 [40|. Результат расчета показан на рис. 3.5 в виде сплошной кривой L На этом же ри сунке штриховой кривой 2 показана экспериментально снятая зави симость превышения температуры наиболее нагретой точки при рас четных параметрах ПКР. Максимальное расхождение в значениях
Рис. 3.5. Зависимость температуры наиболее |
нагретой |
|
точки конденсатора К50-27-250-47 в |
ПКР: 1— расчет |
|
ные, 2 — экспериментальные данные |
|
|
превышения температуры наблюдается на |
границах |
интервалов (р |
и (п и составляет 3. . .4 ° С,что не превышает |
10 % .После 15 мин рабо |
ты, как видно из хода кривых / и 2, наступает установившийся ПКР, в котором также наблюдается хорошее совпадение результатов расчета
иэксперимента.
4.МЕТОДИКА ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДОПУСТИМЫХ НАГРУЗОК КОНДЕНСАТОРА
При оценке допустимости того или иного режима работы конден сатора необходимо проанализировать влияние каждого из факторов (см. § 2 гл. 1), определяющих работоспособность конденсатора. В ре зультате этого определяется максимально допустимый размах действу ющего на конденсатор напряжения по каждому фактору с целью обес печения требуемой долговечности. Затем из полученных значений выбирается наименьшее, которое определяет ограничивающий фактор, лимитирующий работоспособность конденсатора в данном конкретном режиме.
Определение допустимого размаха напряжения по допустимому нагреву конденсатора
Допустимый размах напряжения на конденсаторе определяется допустимой степенью нагрева конденсатора по сравнению с темпера турой окружающей среды, обусловленного потерями энергии в диэлек-
136
грцке, электролз.т и арматуре конденсатора. Допустимая мощность, рассеиваемая в конденсаторе в виде потерь, определяется выражением
РЗ]
^п. доп |
а Т‘^бок^доп» |
|
(3.42) |
где а т — коэффициент теплоотдачи, Вт/ (см2 • К); |
S6oK— боковая |
||
поверхностьконденсатора — поверхность охлаждения; |
0ДОП= |
"* |
|
—Г0— допустимоепревышение |
температуры корпуса |
конденсатора |
Тк над температурой окружающей среды Г0.
Допустимую мощность потерь в конденсаторе можно также пред ставив, как было показано в гл. 2, выражением
Р п.доп = ^ р .д о г i W l . |
(3-43) |
k
где N1 e — коэффициент, характеризующий потери в экви- £**=1
валентной схеме конденсатора при данной форме импульсного напря жения в установившемся режиме (эквивалентная схема представляет собой набор k релаксаторов Ri Cif в котором щ = Q/CH; Nn — коэф
фициент, характеризующий потери в t-м релаксаторе при |
данном неси |
||||||
нусоидальном |
напряжении в установившемся режиме); |
Fn = |
1/7 п — |
||||
частота повторения |
несинусоидального напряжения. |
|
|
||||
Приравнивая выражения (3.42) и (3.43) и решая равенство отно |
|||||||
сительно Uр.доп, получаем |
|
|
|
|
|||
|
ир. доп - |
K ( « A o K V n ) / ( C „ W . |
|
(3.44) |
|||
Допустимый размах несинусоидального напряжения |
зависит обыч |
||||||
но от довольно большого количества параметров |
режима. Например, |
||||||
при действии на конденсатор напряжения, форма |
которого приведена |
||||||
в табл. 2.3, такими параметрами являются |
7^, £и, |
£в1, /с, /с1, £ь2, |
|||||
/Са. Так что представить |
такую зависимость в технической документа |
||||||
ции в удобной и |
приемлемой для практического |
применения |
форме |
||||
не представляется |
возможным. Поэтому вычисление Up. доп на |
основе |
|||||
нахождения значения |
по формулам табл. 2.3, |
связанное с доволь |
|||||
но большим |
объемом расчетных операций, |
необходимо производить |
в тех случаях, когда в конкретном режиме работы необходимо полно стью использовать возможности конденсатора. С этой целью учитыва ются точные значения параметров электрического режима.
Иногда необходимы более общие рекомендации по применению конденсаторов в несинусоидальных режимах. В таких случаях сле дует иметь в виду такой режим, который можно было бы полностью охарактеризовать одним-двумя параметрами и он был бы самым же стким по средней мощности тепловыделения в сравнении с любым дру гим несинусоидальным режимом при одинаковых размахах импуль сов. При этом можно предложить несколько вариантов задания допу
стимого |
несинусоидального режима. |
|
является воздействие |
||||||
на |
В первом варианте самым жестким режимом |
||||||||
конденсатор |
последовательности идеальных |
прямоугольных |
им |
||||||
пульсов |
со скважностью д = |
2. Если по формулам (3.44) |
и (2.28) опре |
||||||
делить |
допустимое значение |
размаха |
прямоугольного |
импульса, |
го |
||||
это позволит применять |
конденсатор |
при любой форме |
импульсного |
||||||
напряжения Данной частоты повторения и такого |
же размаха. Однако |
||||||||
в этом варианте |
значение |
£/р доп получается в значительной мере зани |
|||||||
женным |
для импульсов |
реальных форм. |
|
|
|
||||
6 |
b-39i |
|
|
|
|
|
|
|
137 |
Во втором варианте для импульсов трапецеидальной формы допусти мый размах напряжения определяется по формулам (3.44) и (2.61). В этом случае Up доп получается более близким к действительному
допустимому значению, но здесь для задания режима вводятся два параметра импульсного напряжения: период повторения импульсов (час тота повторения) Тп (Fn) и длительность фронта (спада) /ф (/J. В со
ответствии с данным вариантом для большого перечня конкретных кон струкций конденсаторов определены стандартные уровни нагрузок для случая воздействия видеоимпульсов трапецеидальной формы. При рас чете стандартных уровней’ нагрузок предполагается превышение темпе ратуры корпуса конденсатора относительно температуры окружающей
среды не более чем на 5 °С. Допустимое значение раз маха импульсного напряже ния задается в виде номо грамм [3].
Третий вариант пред ставляет собой расчетную ме тодику определения £/р<доп,
не требующую специальных номограмм и применимую для импульсного напряже-
Рис. 3.6. Номограмма допу стимой амплитуды синусо идального напряжения в за висимости от частоты для конденсаторов К75-10
Рис. 3.7. К определению до пустимого размаха несину соидального напряжения
ния произвольной формы. Сущность методики сводится к следующему. В технической документации на большинство выпускаемых конденса торов имеются номограммы допустимых значений переменной состав ляющей напряжения синусоидальной формы в зависимости от частоты. На рис. 3.6 показана такая номограмма для конденсатора К75-10.
При действии на конденсатор импульсного напряжения любой
формы |
мощность потерь в нем можно рассчитать по формуле (3.43). |
||||
Пусть, |
|
например, |
на конденсатор |
действует |
напряжение трапецеи |
дальной |
формы с |
размахом £/р |
(рис. 3.7) |
и частотой Fn = 1/7^. |
Очевидно существует некоторое синусоидальное напряжение с амплиту дой £7М (штриховая линия на рис. 3.7) и частотой Fn, которое в том же
конденсаторе обусловливает такие же потери, как и импульсное напря жение. В случае синусоидального напряжения потери в конденсаторе определяются по формуле
" 2 » + 1Ег «Рг[) “ (1 + |
' |
где tg б/?п — тангенс угла потерь данного конденсатора на частоте Fn.
При условии одинаковых потерь выражения (3.43) и (3.45) прирав ниваются. Решая равенство относительно 1/р, получаем допустимый
размах импульсного напряжения
|
|
tg в, |
|
Utр. доп |
1.78 "м. доп/ ( l + t g 4 Fn) N i ' |
(3.46) |
|
где £/Мдоп— допустимая амплитуда |
синусоидального напряжения. |
|
|
Последовательность |
определения |
£/р доп по описанной методике сво |
дится к следующему:
по номограмме максимально допустимой амплитуды синусоидального
напряжения в функции от |
частоты определяется £/Мдоп на частоте Fn; |
|||||
по частотной характеристике |
тангенса |
угла |
потерь, |
приводимой |
||
в справочной литературе, |
определяется tg8 |
на |
частоте |
Fn — |
||
по формулам табл. 2.3 и по графическим зависимостям (например, |
||||||
рис. 3.3), |
определяется Л^; |
|
|
размах |
импульсного |
|
по формуле (3.46) рассчитывается допустимый |
||||||
напряжения Цр. доп; |
|
|
|
|
|
|
при наличии постоянной составляющей U0 в действующем на кон |
||||||
денсатор |
напряжении проверяется |
выполнение |
неравенства |
|||
|
^ п и к == iU 0 + |
р . д оп < и н - |
|
|
Пример 3.3. Определить допустимый размах импульсного напря жения для конденсатора К75-10-250-1,0 при следующих параметрах Импульсов трапецеидальной формы с косинусоидальными фронтом и спадом: Fn = 104 Гц, скважность q = 2, длительность фронта и спада
1) *ф в *с “ 1мкс» 2) t<b3=3 U “ |
10мкс* |
По номограмме (рис. 3.6 штриховая линия) определяем допусти |
|
мую амплитуду синусоидального |
напряжения частотой 104Гц — |
—доп ^ ^0 1^° частотной характеристике tg 6 для конденсаторов
К75-10 находим tg б = |
8 • 10“8. |
По |
графической |
зависимости N ц => |
||||||
&=/ (х) при а = |
const |
(рис. |
2.13) |
определяем |
|
|
|
|||
|
Nt = |
5,51 • 10-* для |
<ф = |
<0 = |
1мкв; |
|
||||
|
Nt = 2,61 . 10-г для |
<ф = |
ta = |
10мкс. |
|
|||||
По формуле |
(3.46) |
рассчитываем |
|
|
|
|
|
|||
р. Доп,= |
1,78 - 50 у |
|
|
8 • |
10^8 |
|
|
34В |
||
(1 + |
64 • 10-8) 5,51 • |
10-8 |
||||||||
|
|
для |
*ф = |
tc = |
1 мкс; |
|
|
|
||
"р.доп= 1.78 - 50 | / _ |
|
8 . 10-8 |
|
= |
49 В |
|||||
64 • 10"‘) 2,61 |
||||||||||
|
|
|
+ |
10"» |
|
|||||
|
|
д л я |
/ф = |
/с = |
1 МКС. |
|
|
|
Однако описанные варианты методики определения допустимого размаха импульсного напряжения не позволяют в полной мере учесть и использовать возможности конденсатора, так как оговорено макси мально допустимое превышение температуры корпуса конденсатора
(5 °С).
133
Анализ теплового режима конденсатора, основанный на электротепловом моделировании, позволяет Обоснованно форсировать электри ческий режим в конкретных условиях работы без нарушения тепловой устойчивости конденсатора. Так, при известной величине полного теплового сопротивления конденсатора /?т и известном 0ДОП» Ти —
— То можно записать
Рп. доп = 0доп/Ят- |
(3.47) |
Приравнивая выражения (3.43) и (3.47) и решая равенство относи* тельно Uр доп, находим
Ур. доп = К ^ Ж С Л Л ) . |
(3.48) |
Пример 3.4. Определить (/р доп для конденсатора К75-10-250-1,0
при следующих параметрах импульсного напряжения трапецеидаль ной формы с косинусоидальным за коном изменения напряжения на фронте и спаде: Fn = 104Гц, скваж
|
|
|
|
|
ность |
q = 2, |
длительность |
фронта |
||||
|
|
|
|
|
Рис. 3.8. К определению допустимой |
|||||||
|
|
|
|
|
степени |
форсирования |
электрическо |
|||||
|
|
|
|
|
го режима |
|
|
|
|
|
||
и спада 1) |
= |
*0 *= 1мкс, |
2) |
= tQ= |
10 мкс. |
Допустимая |
темпе |
|||||
ратура максимально нагретой точки конденсатора |
Тч = |
85 °С, |
темпе |
|||||||||
ратура окружающей среды |
Т = 45 °С. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Определяем ®доп ** |
— Т0 |
40 °С. Из табл. 3.1 [36] находим для |
||||||||||
данного конденсатора |
RT = |
30 К/Вт. По формуле (3.48) с учетом дан |
||||||||||
ных примера |
3.3 |
рассчитываем |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
р. Доп |
|
|
|
40 |
|
|
|
_ |
= |
49,5 В |
|
|
|
30 . 1,0 • 10-« • 10* • |
5,51 • |
|
1-2 |
|
* |
|
|||||
|
|
|
10~а |
|
|
|
||||||
|
|
|
для |
<ф = |
tc = |
1 мкс; |
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
40 |
|
|
|
. = |
71 В |
|
|
^р-доп |
ад—с 0 • 10~в • |
10* *2,61 • |
|
|
|
|||||||
10-* |
|
|
||||||||||
|
|
|
для |
/ф = |
/0 = |
10 мкс. |
|
|
|
|
|
Сопоставление расчетных данных примеров 3.3 и 3.4 показывает возможность форсирования электрического режима по сравнению со стандартными нагрузками при учете конкретных условий работы кон денсатора.
Электрический режим работы конденсатора можно в значительной мере форсировать в устройствах о ограниченным временем работы, соизмеримым с тепловой постоянной конденсатора т* [26]. Если кривая 1 на рис. 3.8 представляет собой зависимость он(/) для конденсатора,
работающего в непрерывном режиме нагружения, который является предельно допустимым (при оо, о н(оо) = 0ДОП), то для ограничен
ного интервала времени |
максимальное форсирование |
соответствует |
|
кривой Оф(/) (кривая 2 на рис. 3.8), |
т. е. |
|
|
|
К (оо) = |
Ч Up)- |
(3.49) |
140