книги / Углеродные адсорбенты и их применение в промышленности
..pdfКак обычно истинное значение адсорбции ( Quott. Z- ) расчитывалось уравнением:
|
v Pr -P*r ( V* - |
V o^c.)/у. |
где |
|||
V - |
объем га за , введенного |
в адсорбер |
|
|||
J)r - |
плотность |
газа |
в |
узле высокого давления |
|
|
О* - |
плотность |
газа |
в |
мертвом пространстве адсорбцион- |
||
■п’ |
ной камеры при давлении опыта |
|
VK - объем адсорбционной камеры
объем и масса адсорбента в камере.
Для определения истинного значения адсорбированного газа при высоких давлениях с достаточной точностью необ ходимо определить плотность газовой фазы в мертвом пространстве адсорбционной камеры.
Для определения мертвого пространства используют как обычно инертный г а з , практически не адсорбируемый испы туемым адсорбентом в условиях опыта. Однако и з-за нера венства коэффициентов сжимаемости и следовательно плот ностей инертного (например, Не ) и используемого в опы тах газов (например, СНц) при высоких давлениях, их объемы в нормальных условиях получаются неравными.
Так например, Бриджман /1 5 / при изучении сжимаемости
водорода, азота, аргона, гелия и аммиака при высоких |
||
давлениях |
выявил,что количество этих газов, выводимых |
|
из одного |
и того же объема отличаются от расчетных объе |
|
мов, получаемых из уравнения идеальных |
газов д и м ер н о , |
|
для азота более,чем в 16, водорода - 9 , |
а для гелия бо |
лее чем в 6 р аз.
Была сделана попытка определить истинное количество адсорбированного газа путем измерения плотности адсор
бированного газа в условиях равновесия /1 6 /. Однако, |
в |
|
этом случае изотерма адсорбции вообще максимума не |
|
|
имела, т .к . плотность адсорбированной |
фазы с ростом |
дав |
ления не имела постоянного значения. |
Поэтому точное |
опре |
деление количества адсорбированного газа путем умноже ния плотности адсорбируемой фазы на ее объем оказалось непригодным.
15-4 350 |
231 |
|
При использовании других методов измерения адсорбции, например, метода непосредственного взвешивания адсорбен та показано,что на результат измерения влияет сила,прило женная к адсорбированной фаз *. В результате проведенных экспериментов установлено,что максимум на изотерме адсорб ции может наблхщаться во всех системах "адсорбент-адсор бат" при условии,что адсорбция проводится при температу рах выше критической температуры адсорбата в достаточно широком диапазоне давления.
В результате обширных теоретических исследований этого уникального явления, Менон /17/ предложил формулу для расчета давления, соответствующего максимальному значению адсорбции на изотерме в зависимости от критических пара метров адсорбируемого вещества (Ткр., Ркр.):
Рmax
где Т - абсолютная температура.
Это уравнение удовлетворительно применимо для опреде ления давления максимальной адсорбции для макропористых адсорбентов. Оно может применяться также для микропорис тых адсорбентов. При этом, расчетное значение максимального давления в зависимости от размеров пор применяемого ад сорбента должно уменьшаться на 30-40 % .
Экспериментальные изотермы адсорбции водорода,азота, окиси углерода,метана,этана,пропана,сероводорода,двуокиси углерода и на угле (С К Ш -Д), силикагеле (КОМ) и на цеоли те СЫ а Х ) цри давлениях до 10 МПа (100 кг/см^), показаны на рис.I.
Во время эксперимента истинное значение адсорбции определялось объемным методом. При этом объем адсорбирован ной камеры, а также мертвый объем системы определялись с помощью гелия и газа, используемого в качестве адсорбтива.
Во втором варианте цри определении мертвого объема шесто адсорбента использовался инертный материал с одинаковшш размерами и формами частиц применяемого адсорбента.
В этом случае наблюдалось значительное отклонение значений измеряемых объемов.
232
at с м ъ/ г
225
200
175-
iso
125
100
75
50
251
дтан-
угольСИТ
1 2 3 0 5 6
D - цголь-СН$Ш--15А°) |
УгольCUT |
*-/УаХ-СОг |
|
ь - Ш - С Щ Ш Ш 0) |
t-3Q0aH |
ь-ЫаХ-НгС |
|
a -M C 2Hs SH |
|||
"A/aX-CMi, |
|
||
|
|
1Ж2-325\3-300У |
1 2 3 0 5 6 |
1 2 3 0 5 6 |
1 |
2 |
3 |
0 |
5 |
6 |
|
|
|
Дабленио.мПа |
|
Рис.1. Изотермы адсорбции газов при высоких давлениях.
При определении как объема адсорбционной камеры и мерт вого пространства системы, так и при изучении адсорбции, каждая точка на кривой получалась путем измерения объемов, соответствующих каждому конкретному давлению, т .е . в каж дом опыте снималась лишь одна точка, соответствующая дав лению максимального сжатия.
Как видно образование Рта* на изотерме сорбции с по вышением температуры смещается в область высоких давле
ний |
(рис. 1а), |
а с |
уменьшением размера пор сорбента |
Рта* |
||||
смещается в область |
низких давлений (рис Л б ). Так, напри |
|||||||
мер,если образование |
Ртах |
на изотерме сорбции мета |
||||||
на на силикагель КСМ с диаметром пор, равным |
30 X |
|
||||||
(цри |
Ь - const |
) происходит |
при давлениях |
5 ,8 -6 ,2 МПа, |
||||
то на цеолите |
NaX максимальное значение давления |
на |
||||||
изотерме сорбции |
наблюдается в пределах 2 ,6 -2 ,9 |
МПа. |
||||||
К аналогичным выводам пришли и авторы работ |
/1 6 ,1 8 /. |
Были также сняты изотермы сорбции водорода,азота,
окиси углерода,метана и этана на угле |
марки "СКТМ-Д", а |
|
также двуокиси углерода, |
сероводорода |
и этилмеркалтана |
на цеолите WaX при трех |
температурах |
и давлениях до |
7,0 МПа. Полученные изотермы показаны |
на ри сЛ в и 1г. |
|
Как видно, при высоких давлениях во |
всех опытах изотер |
|
мы адсорбции имеют максимумы. |
|
|
В дальнейших опытах было однозначно |
показано,что с по |
вышением давления в адсорбционной камере истинное значе ние адсорбции заметно уменьшается.
Экспериментальным доказательством снижения истинного значения адсорбции при высоких давлениях является факт проведения адсорбции бензиновых углеводородов из природ ного газа при давлениях 2-5 МПа и проведении процесса десорбции в изотермическом режиме при давлениях 12-14 МПа /1 9 /.
Другим доказательством этого "аномального" явления может служить отбор газового ковденсата из пласта в газо образном состоянии при высоких давлениях, т .к . с паде нием давления в пористой среде (в пласте) происходит так называемая ретроградная конденсация высококипящих угле водородов (Cg+) , приводящая к фазовому переходу этих *
234
углеводородов из газовой в жидкую фазу. В лабораторных условиях это явление изучалось следующим образом. В со суд высокого давления загружалось 100 г песка и 200 мл жидкого пентана. Сосуд имел смотровое окно высокого давления для визуального наблюдения за состоянием жидкой фазы с повышением давления в изотермическом режиме.
Объем газовой фазы над жидкостью составлял примерно 150 мл. При комнатной температуре объемы между частица ми песка были заполнены жидким пентаном.
Изотермическое повышение давления осуществлялось над жидкостью с помощью поршня. С повышением давления выше 5,0-6,0 МПа наблюдалось снижение в сосуде уровня жидкой фазы, а затем в области давления 9,5-11,0 МПа происхо дил полный фазовый переход конденсата из жидкой фазы в газовую.
Далее осуществлялось плавное снижение давления и наблюдалось обратное явление, т .е . опять появилась жид кая фаза в слое, а затем над слоем.
Значит, с повышением давления в двухфазной системе в начале происходит растворение газа в жидкости, а пос ле с повышением давления происходит обратное, так назы ваемое ретроградное испарение, приводящее к фазовому переходу жидкости в газообразную, т .е . полное растворе ние жидкости в газовой фазе.
Аналогичное явление,повидимому, происходит и в про цессах адсорбции веществ при высоких давлениях. Очевид но, при высоких давлениях фазовый переход жидкой, т .е . адсорбированной на поверхности вещества в газовую и , вследствие чего, уменьшение истинного значения адсорбции с ростом давления является причиной образования максиму ма на изотерме сорбции.
На рис. 2 показано |
гипотетическое изменение плотности |
||
молекул адсорбируемого вещества на поверхности адсор |
|||
бента (Кр.1) и в газовой фазе (Кр.2). |
|
||
Как видно, плотность газа |
в адсорбированной фазе |
||
с повышением давления резко растет, после |
определенного |
||
значения давления ( |
pnw |
) практически |
она становит |
ся постоянной. Другая |
картина наблюдается с плотностью |
235
Рис.2. Зависимость изменения плотностей газа в адсорбированной и газовой фазах от давления.
вещества в газовой фазе. В-начале с ростом давления плот ность газа растет практически прямолинейно (т .е . в облас ти низких давлений фугативность газа равна практически давлению системы), а после определенного значения давле ния в результате изменения коэффициента сжимаемости газа его плотность растет не прямолинейно. По результатам теоретических расчетов и экспериментальных измерений было установлено,что при каком-то значении давления плот ность вещества в газовой фазе приближаемся к плотности газа в адсорбированной фазе.
Максимальной плотностью он обладает на поверхности адсорбента ( ра$ ) , а минимальной - в близости от газо вой фазы ( рг ). При температуре ниже критической газ в адсорбированном пространстве обладает плотностью «рав
ной плотности этого газа в жидком состоянии, а в промежу точной области часть газа находится в жидком, а другая - - в сильно сжатом газовом состоянии. При таком равновес ном состоянии истинное количество адсорбированного ве щества может быть опоеделено с помощью тоавнения.
Отсюда
236
. адсорбция в элементарных ячейках адсорбента. Экспериментальные данные Как-Бэна и Бриттона /X / с
достаточной точностью согласуются с этими выводами, т .е . при малых давлениях, адсорбция растет с ростом давления,
а при очень высоких - |
падает до |
нуля. Графическое изоб |
||
ражение этого |
явления |
показано |
на рис.1 |
(Кр.З). |
Как видно, |
после образования |
Рта* |
истинное значе |
|
ние адсорбции |
с ростом |
давления |
падает до цуля. |
Как известно,вещество в адсорбционном пространстве находится в сильно скатом состоянии и этому сжатию отве чает гидростатическое давление порядка несколько сотен
атмосфер /2 0 / . |
|
ф и изучении |
сжимаемости газов при высоких давлениях |
/15/ зависимость |
Р - V - -Ь в первом приближении может |
быть приблизительно выражена уравнением: |
|
р (V - CL-) = |
а во втором приближении, уравнение изотермы может быть
описано выражением: |
^ consl |
Отсюда видно,что объем .( a-Sp |
) уменьшается с уве |
личением давления. |
|
Анализ полученных данных показал,что цри высоких
давлениях газ со сложными молекулами становится более сжимаемым,чем одноатомный га з .
Это обратное явление можно связать со сжимаемостью атомов или молекул под влиянием высокого давления, т .е. цри высоких давлениях система молекул азота стано вится более сжимаемой,чем система содержащая равное
число атомов гелия, т .к . более сложная молекула азота является одновременно и большей по размерам и заключа ет в себе большую возможность дальнейшего сжатия, нежели простой атом гелия.
Решающим фактором здесь является, повидимому, электрон ная структура оболочки.
Аналогичные явления были выявлены и цри анализе схимаемости систем: водород-аргон и аргон-аммиак.
ф и низких давлениях двухатомный водород подвергает ся сжатию больше,чем атом аргона. Эта сжимаемость исче-
237
эает цри средних давлениях, когда свободное пространст во исчерпано, и выше этих давлений аргон ухе становится более сжимаемым, благодаря наличию свободного простран ства внутри сложной структуры атома аргона, имеющего 18 ядерных электронов,вместо двух у водорода. Так хе можно объяснить сжимаемости аммиака и аргона при высо ких давлениях; молекула аммиака имеет 20 внеядерных
электронов по сравнению с 18 у аргона. Вследствие этого, молекула аммиака менее сжимаема по отношению к аргону при высоких давлениях.
При деформации атомов или молекул газов под действием высокого давления внутренняя энергия системы описывает ся уравнением:
|
( f t ^ ( Й р - Р (djf)v |
, где |
Е - |
внутренняя энергия |
|
%- |
время |
|
V - |
объем системы |
|
ЭЕ/
При низких давлениях ( I др )*£ отрицательно. Это объясняется тем,что цри низких давлениях силы притяже ния больше отталкивающих и работа во время уменьшения объема при низких давлениях производится внутренними силами, а при высоких давлениях отталкивающие силы стано
вятся больше сил притяжения и знак ( |
дР |
)v стано |
||
вится положительна!. |
|
|
||
Очевидно,что |
цри абсолютном нуле и атмосферном давлении |
|||
( Ы/ЭР |
)v |
= 0 , т .е . силы притяжения и отталкивания |
||
находятся |
в равновесии. |
|
|
|
Вследствие этого все атомы и молекулы настолько сжаты, |
||||
что их эффективная граница, т .е . область, |
в |
которой от |
талкивающие силы быстро принимают доминирующее значение, сжата меньше,чем до половины объема при абсолютней! нуле. Это является наиболее характерным доказательством необ ходимости учитывать способность атомов или молекул к деформации или невозможности приписать отдельной молеку ле такой "закон действия силы", который был бы независим от воздействия соседних молекул.
238
Анализ полученных данных показал,что наиболее быстрое уменьшение коэффициента сжатия происходит цри низких дав лениях. Причиной этого является то,что при низких давле ниях между молекулами имеются значительные свободные пространства, поэтому они легко сближаются и большая часть сжатия при низком давлении происходит за счет сво бодного пространства, а при высоких давлениях сжимае мость затрудняется вследствие деформации самих молекул.
Работа сжатия ( W ) при постоянной температуре мо жет определяться уравнением:
или же с некоторым приближением может определяться линей
ным уравнением:
\А/ = <&+&Р
(а - отрицательно, в - положительно).
Если молекула подвержена деформации под влиянием вы сокого давления, то последнее не может рассматриваться как проявление двух механизмов, действующих независимо и аддитивно, но между обоими механизмами должно быть взаимодействие.
По мере того, как повышается температура при постоян ном объеме, молекулы сжимаются и часть давления, обуслов ленная силами притяжения и отталкивания, изменяется. Из менение внутренней энергии газа с повышением давления описывается урапыо"”°“
Цри низком давлении второе выражение настолько мало,что им можно пренебречь, преобладающим
является первый член, а т .к . для большинства веществ является положительным,то нормальным
условием является уменьшение внутренней энергии по мере увеличения давления при постоянной температуре. Другими словами, энергии в виде тепла, необходимой для поддер живания вещества в изотермическом состоянии,наделяется больше,чем приложено механической работы. Этому явлению
239
можно дать следующие объяснения. Силы, действующие при обычных условиях между молекулами, являются притягивающи ми, а по мере того, как объем уменьшается, потенциальная энергия сил взаимодействия молекул уменьшается. Однако, процесс не может продолжаться неограниченно долго,когда объем достаточно уменьшится, то начнут преобладать оттал кивающие силы, так что ( Щ дР )t должно в конечном итоге переменить знак на обратный и стать положительным.
Если вещество представляет собой идеальный г а з , т .е . подчиняется уравнению Ван-дер-Ваальса, то изменение дав ления от температуры является функцией только объема.
Здесь давление действует на стенки сосуда и определя ется общим количеством движения молекул, передающимся стенкам сосуда за единицу времени. Это пропорционально кинетической энергии, т .к . каждая ударяющаяся молекула
передает количество движения, равное ir\V |
, а |
число |
ударов при постоянном объеме пропорционально |
V |
, |
т .е . изменение количества движения пропорционально |
mV2 |
Такое объяснение применимо тогда, когда давление носит чисто кинетический характер, а эффективный объем молекул постоянен.
Увеличение кинетической энергии молекул в адсорбцион ном пространстве при высоких давлениях,очевидно,способ ствует отрыву мигрирующих молекул на поверхности адсор бента и его переходу в газовую фазу, т .е . при высоких давлениях энергия, связывающая молекулы с поверхностью адсорбента, становится меньше кинетической энергии этой же молекулы, и это,очевидно, является причиной уменьше ния истинного значения адсорбции с повышением давления в адсорбционной камере.
По-видимоыу, положения, вцдвинутые в данной статье подлежат детальному обсуждению и уточнению, особенно, если данная работа получит свое, развитие в условиях проведения адсорбции некоторых веществ из влажных газо вых смесей при высоких давлениях на адсорбентах с раз личной пористой структурой.
24Q