книги / Цифровая обработка сигналов в измерительной технике
..pdfний всех напряжений перейти к последовательной дискретизации каж дого из трехв напряжений. В этом случае на входе прибора необходим коммутатор К (рис. 16, б), но зато можно обойтись одноканальным ВУ и одним АЦП..
Основной недостаток измерения симметричных составляющих по «выборочным» значениям тот же, что и других величин,— низкая по мехозащищенность. Поэтому при несинусоидальной форме исследуе мых напряжений или при наличии помех более целесообразно исполь зовать корреляционный ме
тод |
измерения |
квадратур-* |
1. Моменты дискретизации мгновенных значений |
||||||
ных |
составляющих напря |
фазных напряжений при измерении симметричных |
|||||||
составляющих |
|
|
|
|
|
||||
жений, |
входящих в выра |
|
|
|
|
|
|
||
жения (121) — (123). Циф |
|
|
|
Моменты дискретнаа-, |
|||||
|
|
|
ции фазных напряже |
||||||
ровая обработка позволяет |
Симметричные |
состав* |
|
ний, . .в |
|
||||
перейти |
от фазовых сдви |
ляющие |
|
|
|
|
|
||
гов фазных напряжений на |
|
|
|
иА |
ив |
ис |
|||
±120° к |
фазовым сдвигам |
|
|
|
|
|
|
||
нормированных |
гармоник |
Прямая |
|
|
0 |
120 |
240 |
||
на ±120°, например, |
последовательность |
|
|
|
|
||||
|
|
т—1 |
|
|
|
90 |
210 |
330 |
|
U BU)X = |
-=Г Е |
« В ( “ / „ ) X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т 0=0 |
|
Обратная |
|
U V)V |
0 |
240 |
120 |
|
Xsin(ffl/? 4- |
120°); |
|
||||||
|
последовательность |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
90 |
330 |
210 |
Uamy = — S ив (Ц,) X
X cos (<ùtg-— 120°).
Нулевая |
U (0)y |
0 |
0 |
0 |
последовательность |
|
|
|
|
Аналогичные выраже |
90 |
90 |
90 |
ния можно записать и для |
|
|
|
остальных квадратурных составляющих фазных |
напряжений. |
Квад |
ратурные составляющие напряжений прямой, обратной и нулевой по следовательностей определяются по формулам (127), (128).
Структурная схема прибора, поясняющая корреляционный метод измерения симметричных составляющих, совпадает со структурными схемами на рис. 16, а, б при одном отличии: в АУ на первом этапе оп ределяются квадратурные составляющие по алгоритму цифровой кор реляционной обработки [42, 44].
Второй способ предполагает предварительное преобразование трех фазной системы напряжений в двухфазную систему с последующим
измерением |
симметричных составляющих. Поясним |
суть |
способа. |
|
Преобразуем в выражениях (121), (122) а = ë™ |
по формуле Эй |
|||
лера |
|
|
|
|
|
Щ) = (У + jW)l3-, |
ÙiSt = (V - jW ) /3, |
(129) |
|
где Ÿ = ÜA- |
0,5 (Ùs + Üc)] W = |
(/3/2) (ÜB - Üc). |
|
|
В выражениях (129) перейдем к мгновенным значениям и оконча тельно запишем
Щц = {ид (t) — 0,5 [«в (/) -)- ис (/•)] +
+ |
( V m |
[ив (t + |
Tl4) -U c {t + T/4)l}/3; |
|
«(2) = |
[ил (О - |
0,5 [ив (t) + ис (t)] - |
- |
(K3/2) [M B (f + |
Т/4) - мс (H - 774)]}/3. |
Таким образом, напряжения прямой и обратной последовательнос тей можно получить суммированием исходной трехфазной системы на
пряжений и сдвинутых на 90° напряжений |
и въ и с |
с определенными |
||
весовыми коэффициентами. Напряжения |
и(\) |
и |
поступают |
|
затем на вольтметр действующих значений. |
как |
в |
аналоговой, |
так |
Описанный способ можно реализовать |
||||
и в цифровой форме. При цифровой обработке фазовый сдвиг на |
90° |
легко получить смещением на четверть периода моментов дискрети зации [46].
Рассмотрим еще один способ измерения симметричных составля ющих, предполагающих предварительное преобразование исходной трехфазной системы напряжений. Для этого, используя выражения (129), запишем действующие значения напряжений прямой и*обратной последовательностей через действующие значения двухфазной системы
напряжений и (t) |
и |
ш (ф |
|
|
U l = |
[У» + W* + 2VW sin (ф„ - |
фш))/9; |
| |
|
К |
= |
[У* + 1У2- 2VW sin (ф„ - |
фш)]/9, |
) |
где фи, — начальные фазы напряжений и (t), w (t) соответственно. Составляющую Vitsin.(ф0 — фш) представим в виде
|
|
VW sin (ф0 - |
ф„) = VyWx- VxWy, |
|
||
где |
Vx - Уc |
o s .Vg = V s |
i |
n WX = W c |
o s Wg^ W sin ^ - |
|
квадратурные |
составляющие |
|
действующих |
значений |
напряжений |
|
V (i) |
и w (/). |
|
|
|
|
|
Учитывая это, выражения (130) запишем так: |
|
|||||
|
= (Vi + VI + W\ + |
W\ + 2VyWx- 2 V xWg)l9; |
1 |
|||
|
V% = |
(Vl + Vl + W\ -f W\ - 2VyWx -f 2VxWy)l9. |
J |
|||
Квадратурные составляющие Vx, Vy и Wx, |
Wg можно определить |
либо по «выборочным» мгновенным значениям, либо корреляционным методом. Упрощенная структурная схема такого измерителя симмет ричных составляющих показана на рис. 16, в 153].
Трехфазное напряжение через трехканальное ВУ подается на пре образователь фаз ПФ, где исходная система напряжений преобразуется
в двухфазную. Напряжения |
v (t) и] ш {/) с помощью АЦП1 и АЦП2 |
подвергаются квантованию в |
т точках периода, задаваемых БУ, и |
коды мгновенных значений этих напряжений поступают в АУ. В АУ происходит цифровая корреляционная обработка кодов мгновенных значений по алгоритмам (119) и (120). Затем по полученным квадратур ным составляющим Vx, Vg и Wx, Wg производится вычисление дей ствующих значений напряжений прямой и обратной последовательнос тей согласно формулам (131). В зависимости от требований, предъяв
ляемых к измерителям несимметрии, эта схема может быть конкрети зирована.
Соотношения (131) можно записать в другом виде:
= 1(Уг ~ |
u g 2 + (У, + |
Wxf y 9; |
(132) |
= [(Vx + |
W f + <y, - |
Wxni9. |
(133)' |
Эти соотношения удобны при малой несимметрии. Действительно, если U(2) мало, т. е. и г « 0, то, как следует из выражения (133), Vx æ
æ —Wg и Vu ^ |
Wx. При этих |
условиях точность вычисления f/<2) |
по формуле (131) |
понижается, |
так как вначале производится возве |
дение в квадрат, а затем вычитание близких чисел, что при округле нии может привести к большим погрешностям. В формуле (133) вначале определяется разность близких величин, которая затем возводится в квадрат. Погрешность округления при этом оказывается меньше. Кроме того, реализация формул (132) и (133) несколько проще, так как в этом случае исключается операция умножения.
ГЛАВА 3
ЦИФРОВЫЕ ФАЗОМЕТРЫ И ЧАСТОТОМЕРЫ
1. ЦИФРОВЫЕ ЧАСТОТОМЕРЫ
СПРЕДВАРИТЕЛЬНЫМ УМНОЖЕНИЕМ ЧАСТОТЫ
Косновным задачам, требующим своего решения в области фазо метрической и частотно-измерительной аппаратуры, следует отнести:
создание прямоотсчетных фазометров и частотомеров в области низких и инфранизких частот, обеспечивающих непосредственный
отсчет фазы и частоты; повышение точности и быстродействия измерений.
Возможности и перспективы создания прямоотсчетных частотоме ров ИНЧ с умножителями частоты связаны с наличием прецизионных, широкодиапазонных и простых умножителей ИНЧ. Принцип действия одного из таких умножителей состоит в сравнении числового эквива лента Nx периода умножаемой частоты fx с последовательно нараста ющим числом импульсов, равным коэффициенту умножения k, при чем шаг нарастания также равен коэффициенту умножения k [21, 22L
Тем самым производится сравнение числа Nx с числом |
N0k (NQ= |
|
= 1, 2, 3, ..., |
NXi ..., 2NX...). Вели в моменты превышения |
числа NJz |
над числом |
Nx формировать каким-либо .образом импульсы, то при |
|
поступлении каждых Nx импульсов из числа N0 будет сформировано |
k импульсов. А если эти импульсы формировать равномерно по периоду TXi то их частота будет в k раз больше частоты fx (Jx = IITX).
Это условие можно выполнить, если тактовую частоту сравнения выбрать равной частоте квантующих импульсов fQпреобразования периода Тх в числовой эквивалент Nx.f В этом случае уравнение пре образования умножителя
/вых = fokJNх•
Можно показать, что временные интервалы между любыми двумя со седними импульсами формируемой последовательности отличаются не больше, чем на период Т0 частоты f0 (f0 = 1/Т0), Это значит, что абсолютная методическая погрешность рассмотренного способа умно жения частоты не превышает периода Т0 квантующей частоты /0; ее - относительное значение
А/вых//вых-- k f x / f 0 . |
(134) |
Рис. 17. Структурные схемы цифрового умножи теля частоты (а) и частотомера с умножением час
атоты (б)-
Увеличением частоты /0эту погрешность можно сделать достаточно малой в широком диапазоне коэффициентов умножения и умножае мых частот. Структурная схема умножителя частоты показана на рис. 17, а [22].
Блок управления БУ служит для формирования строб-импульса, подлительности равного периоду Тхвходной частоты fx, и синхрониза ции работы остальных узлов умножителя. В течение строб-импульса
Тх импульсы частоты /0 с генератора |
образцовой частоты |
ГОЧ посту |
|||
пают в регистр |
Рг на суммирование |
и в сумматор См на |
вычитание. |
||
В результате в |
Рг будет записано число Nx = T J0i а в См — число |
||||
(:21— Nx), где I — разрядность Рг и См. |
|
|
|||
В течение второго и последующих периодов умножаемой |
частоты |
||||
импульсы частоты |
fQпоступают с ГОЧ через БУ на блок |
переноса |
|||
БП1 для ввода в |
См параллельным кодом числа k с блока |
задания |
|||
коэффициентов |
БЗК. С каждым импульсом частоты /0к показаниям |
См добавляется число k до момента его переполнения, наступающего после некоторого числа вводов ръ при котором выполняется условие ргк > Nx. В результате переполнения в См остается число ANx = = (2' - N t + Plk) < Nx.
Импульс переполнения См является выходным импульсом устрой ства и в то же время по цепи обратной связи вводит через БП2 показа
ния Рг в См на вычитание. Показания См станут равными (2/ — Nx + + ANt). Импульсы частоты /0 продолжают вводить в См число, k на суммирование, и описанные процессы в дальнейшем повторяются.
За период Тх на выходе См появится k импульсов переполнения, а' следовательно, при непрерывном поступлении импульсов частоты f0частота выходных импульсов См (умножителя) будет в /враз выше частоты fx. Структурная схема цифрового частотомера с умножением частоты показана на рис. 17, 6.
Сигнал измеряемой частоты Д. поступает на входное устройство ВУу которое, кроме указанных ранее функций обеспечения требуемо го входного сопротивления прибора и масштабирования, служит так же для формирования входных импульсов умножителя частоты УЧ. Выходные импульсы УЧ в те.чение измерительного времени Тю за даваемого формирователем временного интервала ФВИ, поступают на счетчик Сч. Для задания Тп в ФВИ может быть использована пересчетчая схема, на которую поступают импульсы образцовой частоты с генератора, расположенного в УЧ. За,время Ти на Сч поступит число импульсов Nx = kT Jx.
Коэффициент умножения k и время измерения Тп необходимо вы бирать, исходя из допустимой погрешности дискретности при задан ной минимальной частоте входного сигнала:
уд = \/Nx ^ . 1 lTHkfxми,,, откуда kTu> 1 /у ^хьшп.
Выбор коэффициента умножения k ограничен допустимой погрешнос тью умножения частоты, определяемой формулой (134).
2. ЦИФРОВОЙ ФАЗОМЕТР С ПРОМЕЖУТОЧНЫМ ПРЕОБРАЗОВАНИЕМ ФАЗА—ЧАСТОТА
Преобразование фазы в частоту следования импульсов позволяет в итоге перейти к измерению частоты. Этот вопрос является достаточно новым и поэтому рассмотрим его более подробно. Фазовый сдвиг ф, вы раженный в градусах, определяется соотношением
ср - |
360/Ф/Г, |
(135) |
где £ф — временной интервал, |
соответствующий |
фазовому сдвигу <р; |
Т — период входного сигнала. |
|
|
Пусть необходимо преобразовать фазовый сдвиг <р в пропорциональ
ную ему частоту следования импульсов |
|
/ф= *фЪ |
(136) |
где £ф — коэффициент пропорциональности.
Учитывая, что в цифровых фазометрах с промежуточным времяим-
пульсным преобразованием временные интервалы |
и Г преобразуются |
в числовые эквиваленты яф и ^соответственно, |
соотношение (136) |
можно записать так: |
|
/ф — йфЗбО (/2ф/Л/г). |
|
Умножив числитель и знаменатель этого соотношения на постоянную величину /о (/о — эталонная частота), получим
/ф= МЗбОАфМЗД)],
где Na— количество импульсов, численно равное частоте /0. |
Л Д х |
Если в этом выражении частоту /0 выбрать из условия /0 = |
|
Х360, где kQ— некоторый постоянный' коэффициент, то |
|
/ф= W (V V r). |
(137) |
Из данного выражения следует, что фазовый сдвиг преобразовать в час тоту следования импульсов можно путем умножения выбранной опре
деленным образом эталонной частоты f0 на дробь Лф7(&0АГг)- Таким образом, преобразование фазы в частоту следования импульсов сво дится фактически к умножению эталонной частоты на коэффициент, зависящий от преобразуемого фазового сдвига.
Принцип действия преобразователя фаза—частота рассмотрим по структурной схеме (рис. 18) 127]. В исходном состоянии в регистре Р.г1
записан код пф, а в Рг2 и сумматоре См — код (21— k0Nr), где I— число разрядов Рг2 и См. В процессе работы эти коды переносятся в См посредством блоков переноса БП1, БП2 соответственно: код
Пр — каждым импульсом частоты /с> а К°Д (%‘ —
— k0NT) — каждым выходным импульсом сумма тора.
При поступлении на БП1 kgNr импульсов час тоты /о на выходе См будет сформировано пф им пульсов частоты fv . Поскольку в момент появле ния /-го (i = 1, 2, .... пф) выходного-импульса преобразователя из числа пф в См остается записан ным число at < Пф, то временные интервалы меж-
Рис. 18. Структурная схема преобразователя фаза — частота
ду двумя соседними импульсами преобразователя могут быть равны либо lent (kpNrlthp) + 1] Г0, либо ent (£0Л/г/я<р) Т0.
Если период следования импульсов образцовой частоты Т0выбрать достаточно малым, то период следования выходных импульсов преобра зователя Гф = (^0Л/г/пф)Т0 можно* считать постоянным. Переходя к частоте, получим выражение (137).
3.ЦИФРОВЫЕ ФАЗОМЕТРЫ
ИЧАСТОТОМЕРЫ С ВЫЧИСЛИТЕЛЯМИ
Одним из возможных направлений создания прямоотсчетных фа зометров и частотомеров является использование вычислителей гипер болы, которые во многом определяют технические характеристики приборов и сложность их аппаратурной реализации. Схема такого вы числителя показана на рис. 19 [31]. Рассмотрим принцип действия вы
числителя. Пусть в исходном состоянии в вычитающем счетчике |
ВСч |
записано некоторое число (а — 1), a в суммирующем счетчике |
ССч |
и сумматоре См — число (2* — Ь), причем b > а; на вход устройства подается последовательность из х импульсов. Найдем число импульсов на выходе вычислителя, как функцию у = f (х).
Первый выходной импульс вычислителя появится после поступле
ния на |
его вход количества импульсов из последовательности |
х : |
: Д*! = |
Ы(а — 1). К этому моменту в ВСч будет записано число |
а — |
т- 2, а в ССч — число [21 — (Ь + Дхх)].
Второй выходной импульс вычислителя появится при поступлении на его вход очередных кхй импульсов, определяемых соотношением Дх2 = (b + Axj)/(a — 2). В общем случае для текущих значений
7 б
х и у можно записать
Дх= (Ь + х)/(а — у).
Учитывая, что приращение функции А* всегда соответствует единиц* ному приращению функции у (Ау = 1), получаем
Ду/Д* = (а — у)1(Ь + х).
Перейдем в этом выражении к дифференциалам и последующему интег* рированию
у*
=откуда у = а+ 1/(х + Ь).
ОО
Таким образом, функция, воспроизводимая вычислителем, представ ляет собой смещенную гиперболу. Использование описанного вычис лителя гиперболы упрощает задачу синтеза быс
тродействующих измерителей мгновенных |
зна |
чений фазы и частоты. |
|
Для фазометров с промежуточным времяим- |
|
пульсным преобразованием соотношение |
(135) |
приобретает вид |
|
Мр = йф-360(мф/^г), |
(138) |
где ЛГФвыражается в градусах; Лф — коэффици ент передачи прибора.
Рис. 19. Структурная схема вычислителя фазы
Поскольку числовые эквиваленты /гф и NT получают путем запол нения импульсами эталонной частоты соответствующих временных интервалов tq, и Т, формирование кода Л^ф, исходя из наиболее высоко го быстродействия, целесообразно в процессе формирования кодов лф и NT. А так как этот процесс занимает один период входного сиг нала, то время получения ЛГФтакже будет определяться периодом сиг нала.
При определении Л/ф таким способом следует учесть, что на интер
вале текущие значения иф и N T совпадают и поэтому Л^ф = |
360. |
С момента окончания временного интервала /ф код N<p будет умень шаться по гиперболе от некоторого постоянного значения, определяемо го верхней границей возможных значений кода Л^ф. Эту границу мож но определить из следующих соображений. Принимая во внимание, что всегда NT > /гф и # ф ^ Аф 360, для Л^ф можно указать два возможных диапазона изменения в функции яф:
0<:ЛГф.^ й ф 360 при пф>йф 360; при Яф<йф 360.
Таким образом, сравнивая лф и £ф 360, можно определить диапазон,
а следовательно, и верхнюю границу изменения |
Л^фмакс. При яф < |
|||
< *ф 360 принимаем |
ЛГфмакс * яФ, а при |
лф > |
|
360 принимаем |
Л^фиакс = £ф 360, т. е. |
в качестве исходного |
значения |
]УфМакс выбира |
ется меньшее из чисел лф и &ф 360. Структурная схема цифрового фазо-
метра, реализующая описанный способ вычисления |
фазы, |
показана |
|
на рис. 20, а [16]. |
|
временных |
|
Входное |
устройство ВУ предназначено для задания |
||
интервалов |
/ф и Т,- в течение которых импульсы с |
генератора об |
разцовой частоты ГОЧ поступают на счетчик сравнения СчСр, счетчик, памяти СчП и блок регистрации БР по определенному „алгоритму. Счетчик сравнения служит для определения верхней границы N ^ HC и выбора в соответствии с этим режима работы прибора. Для этого в ис
ходном состоянии в него записывается число (21 — Аф 360) и затем в те чение времени *ф в него, а также в СчП и в БР вводится число импуль-
Рнс. 20. Первый (а) и второй (б) варианты структурной схемы цифровых фазо метров с вычислителем
сов ,Пф. Отсутствие импульса переполнения на выходе СчП свидетель ствует о том, что пф < 6Ф360, а появление импульса переполнения — о том, что Лф>Лф360.
Рассмотримэти режимы отдельно. Если «ф < £ф 360, то по оконча нии времени *ф доступ импульсов с ГОЧ в СчСр прекращается, а в СчП и в БР они продолжают поступать на суммирование до пёреполнения СчСр. Импульс переполнения СчСр переносит показания СчП в СчСр на вычитание, уменьшает на единицу показания БР и устанав ливает в режим вычитания СчСр. К этому моменту в СчСр будет вновь
зафиксировано число (2г— 360), а в БР — число (гц,— 1). В даль нейшем импульсы последовательности Мтпродолжают поступать в СчП и Бр для переноса числа (пф — 1) из БР в СчСр на суммирование. Этот
процесс продолжается до момента переполнения СчСр, |
после чего в |
||||
нем будет записано число |
|
|
|
||
|
|
ANÏ — Pi («ф— I)— /гф360 < |
Аф360, |
|
|
где pi — количество переносов числа (Яф — 1). |
|
БР |
|||
Импульс переполнения СчСр списывает единицу с показаний |
|||||
и вводит на вычитание текущее значение М'тчисла N T из СчП в СчСр |
|||||
через |
БП1. В результате в БР будет записано число |
(Пф — 2), |
а в |
||
СчСр число |
ANt — 2‘ — (Nr —- АЛ^). |
NT, т;. |
е. (N’T + |
1), |
|
Очередные |
импульсы последовательности |
||||
(N’T + |
2) ит. д., по-прежнему поступают в СчП и на БП2, но теперь |
уже в СчСр из БР вводится каждым из этих импульсов число (пф — 2).
Импульс переполнения СчСр появится при условии |
рг (яф — 2) |
> N'T — ЛЛ/i, где р2 — количество переносов числа |
(лф — 2). |
В дальнейшем описанные процессы повторяются. По окончании по ступления импульсов последовательности N T в БР будет зафиксиро вано число Л^ф с дискретностью отсчета <2Ф. Если лф > £ф 360, то на выходе СчСр появится импульс переполнения, который осуществит те же операции, что и в предыдущем случае. В результате в СчСр вновь
будет записано число (21— Аф.360), а в Б Р — число (/еф 360 — 1). Блок управления устанавливает такой режим работы прибора, что импульсы с ГОЧ продолжают поступать в СчП на суммирование, а в СчСр на вычитание. К моменту времени £ф в СчСр и СчП будет за
писано число (21— /2ф), а в БР — число (/еф 360 — 1). В этот момент БУ вновь изменяет режим работы прибора и сводит eFo к следующему. Каждый очередной импульс последовательности N T , т. е. (лф + 1), (пф + 2) и т. д., вводит число (йф 360 — 1) из БР в СчСр на суммиро вание. С этого момента работа схемы протекает аналогично режиму лф <1 kfp360.
Рассмотренную структурную схему можно использовать и для измерения частоты [24]. Код частоты Nf входного сигнала связан с кодом его периода N T соотношением Nf = N0/NT, где N0— постояв ная величина, выбираемая из условия обеспечения требуемой точ ности измерения.
Если N0 представить в виде N0 = ab, то |
|
Nf = ab/NT. |
(139) |
Из сравнения соотношений (138) и (139) видно, что они аналогичны, чем подтверждается возможность использования схемы (рис. 20, а) для измерения частоты. Отличие состоит лишь в исходных состояниях счет
чиков прибора: вместо кода 360 в |
СчСр вводится код постоянной а, |
a вместо числового эквивалента лф в |
СчСр, СчП и в БР вводится код |
постоянной Ь.
Измерение частоты сводится к следующему. В исходном состоянии
в СчСр записывается число (21— N0), в БР — число NfMlKс, пропор циональное максимальной частоте рабочего диапазона, а показания
СчП нулевые. В .режиме измерения частоты импульсы с |
ГОЧ поступа |
||
ют в течение периода измеряемой частоты через БУ на |
СчП и БП2. |
||
После поступления |
N T импульсов частоты |
/0 в БР оказывается за |
|
фиксированным код |
Nf измеряемой частоты |
}х. В остальном работа |
схемы совпадает с работой выше описанной схемы.
Если допустимо снижение быстродействия прибора до двух перио дов, то его аппаратурную реализацию можно несколько упростить (рис. 20, б). В работе прибора можно выделить два этапа. На первом из них в суммирующий ВСч и вычитающий ССч счётчики вводится NT импульсов. Затем на установочные входы некоторых триггеров ВСч поступает лф импульсов таким образом, что каждый из них вводит в счетчик число £ф 180 на суммирование. Этот процесс, продолжается до; момента переполнения ВСч, после чего в нем будет.зарегистрирова-
но число
ЛЛ4 - 2* — (NT+ A ft,180) < tfr,
где Pi — количество вводов числа &ф180.
Импульс переполнения поступает в БР и на БП для переноса числа N T из ССч в ВСч на вычитание, т. е. в ВСч будет записано
число (21— iVr + ДЛГх). Импульсы последовательности пф продолжа ют вводить в ВСч число £ф180 на суммирование. Очередной им пульс переполнения ВСч появится, когда в него будет введено число импульсов ргкф 180>JVr — &NV В дальнейшем работа прибора пов торяется. После окончания процесса измерения в БР будет зафик сировано число Мр с дискретностью й(ф.
Рассмотренным структурам цифровых измерителей фазы и частоты присущи погрешности, во-первых, характерные для преобразователей время—код, и, во-вторых, вносимые вычислителем гиперболы. Однако погрешность вычисления не превышает единицы младшего разряда числа NT и может быть обеспечена достаточно малой соответствующим выбором частоты /0 квантующих импульсов эталонного генератора.
4. ЦИФРОВОЙ ФАЗОМЕТР СО СМЕЩЕННЫМ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫМ ВРЕМЕНЕМ
При проектировании цифровых фазометров важной задачей являет ся исключение влияния постоянной составляющей. Эта задача достаточ но просто решается в цифровом фазометре со смещенным измеритель ным временем/ф [18]. Принцип действия такого фазометра состоит в том, что фазовые сдвиги исследуемых сигналов измеряют между их перехо дами через максимумы. Для обеспечения непосредственного отсчета в градусах временной интервал /ф между максимумами исследуемых сигналов заполняется импульсами частоты, кратной частоте исследуе мого сигнала / = kfx. Эту частоту можно получить с помощью умно жителей частоты с коэффициентом умножения k (см. гл. 3.1).
.Принцип действия фазометра поясняется структурной схемой и вре менными диаграммами, показанными на рис. 21. Исследуемые сигналы «1 (0 и и2(0 поступают на входные устройства ВУ1 и ВУ2 соответствен но (рис. 21, а). Пусть в общем случае оба сигнала имеют постоянные составляющие любого знака: например иг (Q— положительную состав ляющую U01 (рис. 21, б), иа (0 — отрицательную составляющую Um (рис. 21, в). Входные устройства формируют импульсы в моменты 4.
4, t9, ... и 4 4 &переходов сигналов иг (/) и и2 (/) через нулевые зна чения из отрицательной области в положительную и в моменты 4.
4,... и 4 4 — переходов этих же сигналов из положительной области в отрицательную.
Входные устройства подключены к БУ, в котором происходит де ление временных отрезков 4 — 4. 4 — 4» 4 — 4. и t[ — 4 4 — 4 4 — 4 " пополам и выделение моментов времени 4» 4. 4*
... и 4 4 - 4 - (рис. 21, г). Кроме того, к выходу одного из входных устройств, в данном случае ВУ1, подключен умножитель частоты УЧ
во