книги / Электропитание устройств связи
..pdf- ■ / S r ] * * * - - / ' |
(cos со t — |
cos 0 )2 da>t — |
|||
|
|
|
|
||
7o |
/ я [6 (1 + 0 ,5 cos 29)— 0,75 sin 29[ |
/p |
n |
(6. 12) |
|
m |
sin 0 — 0 cos 0 |
|
m |
|
|
|
|
|
|||
Зависимость |
коэффициента D = f(A) |
.приведена |
на p^c. 6.20, |
где этой кривой соответствует зависимость при q>=0.
Для двухтактных схем выпрямления (мостовых однофазной и трехфазной, схем удвоения и умножения напряжения) действую
щее значение тока вторичной обмотки в V 2 раз больше, чем в однотактных, т. е. / 2 = ]/~ 2 (/0/m)D.
Действующее значение тока первичной обмотки определяется различными соотношениями в зависимости от схемы выпрямления. В двухтактных схемах выпрямления (мостовой однофазной и трех фазной, в схеме удвоения напряжения) ток первичной обмотки отличается от тока вторичной обмотки в коэффициент трансфор мации п, т е. 1\ = 12/пу где n = W\/w2.
В однотактных схемах выпрямления, у которых число фаз вто ричной обмотки равно числу фаз первичной (однополуперйодная схема и трехфазная с выводом нулевой тонки), во вторичной об мотке трансформатора ток протекает в одном направлении и по мимо переменной составляющей содержит постоянную, которой в кривой тока первичной .обмотки нет. Поэтому действующее значе ние така первичной обмотки
Л =(!/«) = т (1о/т)Г&- 1.
В однотактных схемах выпрямления, у которых число фаз вто ричной обмотки вдвое больше, чем число фаз первичной обмотки (двухполупериодная с выводом средней точки, шестифазная с вы водом нулевой точки), число импульсов тока в первичной обмот ке вдвое больше числа импульсов тока вторичной обмотки и, сле
довательно, действующее значение |
тока первичной обмотки в |
V 2 раза больше приведенного тока |
вторичной обмотки, т. е. |
fi= (l/n )fa V 2 = (l/n ) {I0lm )D V2.
Габаритная мощность первичной, вторичной обмоток и транс
форматора |
|
|
|
|
|
|
|
S\ = m\U\I\\ |
5 2 = ^ 2^ 2/21 |
5 Тр = 0,5(5 i+ 5 2). |
|
||
Для всех схем выпрямления среднее |
значение тока |
вентиля |
||||
/ср = /о//я, |
а действующее значение |
тока вентиля определяется вы |
||||
ражением |
(6.12). |
|
|
|
|
и (6Л1), |
Амплитуду тока через вентиль определим из (6.10) |
||||||
полагая |
= 0, т. е. |
|
|
|
|
|
|
j |
/о |
Я ( 1 — CQS 0 ) |
I о р |
|
|
|
вт |
т |
sin 0 — 0 cos 0 |
т |
|
131
где F — параметр, зависящий
от угла отсечки 0 и являющий ся функцией расчетного пара метра А (рис. 6.21).
Если в схеме выпрямления максимальное значение така оказалась больше допустимого для выбранного типа вентиля, то необходимо выбрать вен тиль -с большей допустимой амплитудой тока или вклю чить параллельно несколько вентилей.
Наибольшее обратное на пряжение, которое может быть /приложено к вентилю, зависит от схемы выпрямления. Для
однополупериодной и двухполупериодной с выводом нулевой точки схем выпрямления
Utобр/л ^0 “Ь ^ 2т и0{1 + V2B).
При сбросе нагрузки выпрямленное напряжение повышается до
амплитуды напряжения вторичной |
обмотки U0=U2т и £/0брт= |
|
= 2 U2m=2V2 BUQ. В |
однофазных |
мостовых схемах .выпрямления |
(схема Греца и схема |
Латура) U0сР m — V 2 U 2т— 1,41 ЩВ. |
В трехфазной схеме выпрямления /вентиль находится под об ратным напряжением, равным амплитуде линейного напряжения,
т. е. t/06pm= ]/"3]/~2 £/2 = 2,44 5£/0) в трехфазной мостовой схе ме — t/06pm= 1,22 UQB. В схемах умножения напряжения вентили
находятся под обратным напряжением, равным удвоенному значе
нию амплитуды |
напряжения вторичной обмотки, г. е. |
t/06pm— |
= 2 U2m=^2 UQX.X/A\ |
где £/0хх — выпрямленное* напряжение |
при хо |
лостом ходе; N — число ступеней напряжения. |
|
Для переменной составляющей выпрямленного напряжения на выходе -выпрямителя имеются две параллельные ветви (конденса тор и нагрузка), причем для первой гармоники /переменной состав ляющей емкостное сопротивление конденсатора много меньше со противления нагрузки (хс = 1//жоС<С^н). Поэтому переменная со
ставляющая тока замкнется в основном через конденсатор, и ам плитуду пульсации выпрямленного напряжения можно определить ло амплитуде первой гармоники переменной составляющей тока (Лит), т. е. U0im=Ioimxc = Io\m/nudC, так кж для высших гармоник
сопротивление конденсатора еще меньше, -чем для первой.
Через конденсатор за один /период изменения тока питающей сети проходит тп импульсов тока длительностью 20, следовательно,
амплитуда первой гармоники тока
132
|
|
о |
cos m (otd(ot = 2m |
|
|
|
|
m |
Г. |
U<21 |
J (cos ©^— cos 9). |
||
= — |
|
*2 |
|
|
|
|
A>1m — |
я |
J |
|
|
Гф |
- 0 |
|
|
-e |
|
' |
Подставив значения U2m из (6.11) и выражая емкость конден
сатора С в микрофарадах, после интегрирования и подстановки амплитуды первой гармоники тока определим амплитуду пульса ции напряжения:
ц |
_ Ua |
(sin т 9 cos 8 — т cos т 6 sin 9)106_____ Ц^_ ^ |
|
0Ш |
гфС |
л2 m (т Л— 1) f cos 0 |
гфС |
где Н — коэффициент, зависящий как от угла отсечки 9, так и от
Рис 6 22 |
Зависимость параметра Я от параметра А и угла <р |
|
|
для т= 1 и частот сети 50 и 400 Гц |
|
Коэффициент |
пульсации Kni='U0\mf,U0= Н/гфС. |
Задавшись |
пульсацией напряжения (Km = 0,1-т-0,15 при /= 5 0 Гад |
и Kn=0,05-f- |
|
-т-0,1 при /= 400 |
Гц) и определив по графику Н, можно найти ем |
кость конденсатора, необходимую для получения заданной пуль сации, т. е. С=Н/Кп\Гф.
Внешняя характеристика выпрямителя (,£/0= ,/(/0)) при U\ —
=const позволяет определить изменение выпрямленного напряже ния Af/о, вызванное изменением тока нагрузки, напряжение холо стого хода f/отх, ток короткого замыкания /0кз и внутреннее сопро тивление выпрямителя г0. Так как Uo/,U2m=cosQ и /о/(£/2т/М =
133
Рис 6 23 Зависимость |
параметра Н |
Рис 6 24 |
Зависимость |
параметра Н |
от |
||
от параметра А и угла |
ср |
для т —2 |
.параметра |
А |
и угла |
ср для т = 3 |
ча- |
частот сети 50 н |
400 |
Гц |
стот |
сети 50 и |
400 Гц |
|
|
|
|
|
|
|
= sin0—0 COS0= Y , |
то |
зависи |
|||||||
|
|
|
|
|
|
мость |
COS0= / ( Y ) |
в |
определен |
||||||
|
|
|
|
|
|
ном |
'масштабе |
(представляет |
|||||||
|
|
|
|
|
|
внешнюю |
характеристику |
вы |
|||||||
|
|
|
|
|
|
прямителя |
(рис. 6.26). |
/о = 0 и |
|||||||
|
|
|
|
|
|
При |
холостом ходе |
||||||||
|
|
|
|
|
|
U о = i U охх = |
U 2т> |
П ри |
KOpOTKOiM |
||||||
|
|
|
|
|
|
замыкании |
|
£/0 = 0 |
и |
/окз— |
|||||
|
|
|
|
|
|
= /72 ( U2т/ЯГв) . |
сопротивление |
||||||||
|
|
|
|
|
|
Внутреннее |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
выпрямителя |
можно |
опреде |
|||||||
|
|
|
|
|
|
лить |
из |
внешней |
характери |
||||||
|
|
|
|
|
|
стики |
|
выпрямителя |
|
га= |
|||||
|
|
|
|
|
|
= А£/0/Л/о, |
кпд |
(выпрямителя |
|||||||
|
|
|
|
|
|
П = |
UQIQIQO/(UQIQ + |
Д Р т р |
Н-* |
||||||
|
|
|
|
|
|
+ ДРВ), |
где |
UQ и |
/о— номи |
||||||
Рис |
6 25 Зависимость |
параметра Н |
нальное |
значение выпрямлен |
|||||||||||
ного |
напряжения |
и |
тока; |
||||||||||||
от |
параметра |
А и |
угла |
ф |
для т = 6 |
||||||||||
|
и частот |
сети |
50 и |
400 |
Гц |
ДРТр — потери и трансформа |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
торе; ДРВ—потери в вентилях. |
В кенотронных выпрямителях мощность потерь в вентиле включает также и мощность, расходуемую на питание накала (£/Нак/нак) вентилей. Потери в вентиле от прямого тока ДРв^0,5/)2/ Ср^/П.
Сопротивление фазы выпрямителя, складывающееся из прямо
го сопротивления |
вентиля |
и |
активного |
сопротивления обмоток |
|
трансформатора |
(Гф = гПр = гТр) |
влияет на |
кпд, |
стабильность вы |
|
прямленного напряжения |
и другие параметры |
схемы выпрямле- |
134
ния. |
При |
|
неизменных |
Cos |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
параметрах |
цепи нагруз |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
1.0 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
ки (Ян и С) увеличение |
0,9 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Гф увеличит |
угол отсечки |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
0, |
понизит |
выпрямленное |
0,8 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
напряжение |
и |
|
его |
пуль |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
сацию |
и |
уменьшит |
|
ам |
0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
плитуду |
тока |
через |
вен |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
тиль. |
|
|
|
|
|
|
|
|
06 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Помимо |
|
активного |
со |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
противления |
фазы Гф |
вы |
0,02 |
0,06 |
0t06 |
, 0,08 |
0,10 |
f g |
|||||||||||
прямитель |
|
обладает |
ин |
О |
|||||||||||||||
|
Рис |
6 26 О бобщ енны е внешние характери |
|||||||||||||||||
дуктивным |
|
сопротивле |
|||||||||||||||||
|
стики |
выпрямителя, |
работаю щ его |
на |
ем |
||||||||||||||
нием |
обмоток |
трансфор |
|||||||||||||||||
|
|
костную |
нагрузку |
|
|
|
|||||||||||||
матора |
|
|
(*K = *2 + *'l = |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
= х2+Х\/я2), |
|
обусловленным |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
iпотоками рассеяния. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
При |
-работе |
выпрямителя |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
на нагрузку емкостного |
харак |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
тера |
в |
случае |
|
отсутствия |
ин |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
дуктивностей рассеяния |
обмо |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
ток |
|
трансформатора |
(Ls = 0) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
работа вентилей |
происходит с |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
отсечкой (рис. 6.27) и ток в |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
фазе |
вторичной |
обмотки |
тран |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
сформатора |
(кривая |
i2 при |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Ls' = 0) |
имеет |
форму |
синусои |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
дального импульса длительно |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
стью 20. При наличии индук |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
тивности рассеяния ток в фа |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
зе |
вторичной |
обмотки |
транс |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
форматора, так же как и в слу |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
чае |
Ls= 0, |
|
возникает |
|
в |
мо |
прямителе, |
работаю щ ем на |
емкость, |
||||||||||
мент |
равенства |
эдс |
вторичной |
||||||||||||||||
при |
учете |
индуктивности |
рассеяния |
||||||||||||||||
обмотки |
и |
выпрямленного |
на |
|
обм оток трансф орм атора |
|
|||||||||||||
пряжения |
(u2 — Uo)> |
т. е. cat= |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
= лх/2—0. Нарастание |
тока |
в этом случае замедляется вследствие |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т |
at |
|
|
|
|
|
|
|
|
эдс |
самоиндукции e s = - L s |
T t |
препятствующей |
изменением |
то |
||||||||||||||
ка. В момент о)£= я/2 + 0 ток i2 не уменьшается до |
0, так как при |
его уменьшении возникает эдс самоиндукции, направленная сог ласно с эдс вторичной обмотки м2, в результате чего длительность работы фазы увеличивается и составляет 20 + р. Индуктивность рассеяния изменяет также форму импульса тока и уменьшает его амплитуду.
Изменение тока через вентиль во времени определяется из сле дующего уравнения:
Ls, ~ + i a r ф = и ш s i n (/ + т)со — U0,
a t
136
решение которого имеет следующий вид:
i2 = гв = |
1 2212 sin (ш t — ср) — 1 |
+ |
cos — sin fф — |
||||
Гф |
|
cos 0 |
|
cos 0 |
V |
||
|
|
|
|
|
|
ctgф| |
|
- |
f |
+ |
e ) + 1 |
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
m U0 |
COS ф [COS (р |
- ф) — sin (0 -f ф)] + |
|
||||
2л гф |
|
cos 0 |
|
|
|
|
|
л |
|
■ Sin ф |
51п^ф _ _ £ - + e j + |
lj X |
|||
т |
+ |
в + cos 0 |
|
|
|
|
|
X |
— |
|
——+ ejctgip |
|
mV о |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
ЛГф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со Ls , |
|
|
|
|
|
|
|
где c p ^ ^ c t g |
|
|
|
|
|
|
|
~ГФ ’ |
|
|
|
|
|
|
|
При малых углах |
ф |
(ф^'15°) |
индуктивности рассеяния обмо |
ток трансформатора незначительно влияют на параметры выпря мителя и ими можно пренебречь. Влияние индуктивности рассея ния (проявляется в (высоковольтных выпрямителях тем сильнее, чем больше их мощность, в выпрямителях с вентилями, имеющими малое сопротивление в /прямом направлении (германиевые и крем ниевые), при повышенных частотах (400 Гд и выше). Поэтому в выпрямителях небольшой мощности, работающих от сети с час тотой тока 50 Гц, обычно индуктивности рассеяния не учитываются. При достаточно большой мощности или при работе от сети с по вышенной частотой «пренебрежение индуктивностью рассеяния при водит к существенным ошибкам.
Если при отсутствии индуктивностей рассеяния расчетный параметр А является функцией только угла отсечки Л= = f(0), то при наличии индуктивности рассеяния {Ь&ФЩ этот па
раметр становится зависимым не только от угла отсечки, но и от угла ф. Поэтому все коэффициенты В , D, F , Н , определяющие со
отношения для напряжений и токов обмоток трансформатора и вентиля, а также пульсации напряжения становятся зависимыми не только от расчетного параметра Л, но и от угла ф. Зависимо сти коэффициента В, D, F от параметра А для различных значений
угла ф «приведены на рис. 6.19—6.21, а зависимости коэффи циента Я при частоте тока сети 50 и 400 Гц для различного числа
фаз |
— на рис. 6 22—6.25. |
На рис. 6.26 |
приведена обобщен |
ная |
внешняя характеристика |
выпрямителя |
при различных углах |
ф. Если на выходе выпрямителя включен источник эдс, то выпря митель работает подобно случаю нагрузки емкостного характера.
136
6.6. РАБОТА НА НАГРУЗКУ ИНДУКТИВНОГО ХАРАКТЕРА
При работе многофазного (на примере трехфазной схемы) однотакгного выпрямителя на нагрузку RH, последовательно с кото
рой включен дроссель (рис. 6.28а) с достаточно большой индук-
Рис 6 28 Трехфазное |
выпрямление при работе на |
индуктивную на |
|
грузку |
|
а) схема, б) изменение выпрямленного напряжения |
||
тивностью (m a L ^R n ), |
реакция нагрузки на |
выпрямитель будет |
определяться этой индуктивностью. Если принять индуктивность
дросселя бесконечно большой (L-»-oo), |
то любое приращение то |
||||
ка в дросселе будет индуктировать в |
его |
обмотке |
бесконечно |
||
большую эдс самоиндукции ^es = — L ^ - ' j , |
препятствующую из |
||||
менениям тока |
Следовательно, ток как |
в дросселе, |
так и в наг |
||
рузке i0 не может претерпевать изменений во времени |
|||||
При идеальных вентилях (гщ,=0 и г0бр=°°) |
и трансформаторе |
||||
(VTp = 0 и хТр=0) |
выпрямленное напряжение |
щ, |
как и при работе |
на активную нагрузку, имеет форму огибающей зависимостей эдс
в фазах вторичных обмоток трансформатора |
(рис. 6.286) |
и может |
|
быть представлено гармоническим рядом |
|
|
|
«о = |
= (/„ -f U01mcos matt -f Uo2mcos 2mo)i + • |
• • |
|
|
• • •+ U0kmcoskma>t -f • |
• • |
|
Так как ток в нагрузке го не претерпевает изменений во вре
мени (при /?п= const), то и напряжение на нагрузке постоянно и равно
Uo = Uгт (min) sin (я/m)
Очевидно, что при бесконечно большой индуктивности дрос селя переменная составляющая кривой выпрямленного напряже ния будет приложена к зажимам дросселя Так же как и при ак тивной нагрузке коэффициент пульсации KnK=UokmlU0= = 2/[(kmV-l]
137
Частота основной гармоники выпрямленного напряжения (ча стота пульсации) равна mfc.
Каждая фаза вторичной обмотки трансформатора работает в течение периода один раз и длительность работы фазы состав
ляет |
1 /т часть |
периода. В любой момент работает только одна |
|||
фаза, |
имеющая |
наибольшее положительное напряжение. При |
|||
этом ток в фазе вторичной обмотки трансформатора |
и в венти |
||||
ле неизменен и равен току нагрузки 4, т. е. ток в фазе |
вторичной |
||||
обмотки может |
быть изображен прямоугольником с высотой / 0 и |
||||
основанием 2л/т. |
|
|
|
||
Среднее значение тока в вентиле и в фазе вторичной обмотки |
|||||
трансформатора |
/ ср= /о /т |
и действующее |
значение тока |
||
|
|
= 4 = |
Ildvt = |
lJVm> |
|
Таким образом, коэффициент формы кривой тока вторичной обмотки трансформатора при работе выпрямителя на нагрузку
индуктивного характера Kf = h ! h р = V т . Это выражение показы
вает, что с увеличением числа фаз выпрямления действующее зна чение тока вторичной обмотки трансформатора возрастает при не
изменном среднем значении, так как при |
этом сокращается вре |
мя работы каждой фазы и содержание |
высших гармонических |
в кривой тока увеличивается. Вследствие этого ухудшается ис
пользование трансформатора |
и его габаритная (расчетная) мощ |
|||
ность увеличивается с увеличением числа фаз выпрямления. |
||||
Габаритная мощность вторичной |
обмотки трансформатора |
|||
S2 = m2U<J2= т2—" |
Uo |
|
2,22 |
о» |
|
Vm |
г— . Л |
||
/ 2 т |
sinJL |
|
||
V /72Sin--- |
|
|||
|
т |
|
т |
|
так как в однотактных схемах rri2= m .
Ток в фазе первичной обмотки трансформатора зависит от схе мы соединения обмоток и от числа фаз вторичной и первичной обмоток. При одинаковых числах фаз первичной и вторичной об моток ('/П1= т 2) действующее значение тока фазы первичной об
мотки
Vl-'%
—I .
пtn
Если число фаз вторичных обмоток больше числа фаз первич ных обмоток (т г> т х) в 2, 3 и т. д. раза, то в каждой фазе пер вичной обмотки будет пгг/mi импульсов тока за период и дейст
вующее значение
/ , = (1 /п) У т . 11 т 1 / 2 = (1/n) U o / V n i i ) -
138
В случае (mz=mi) габаритная мощность первичной обмотки
трансформатора
= mJJJi = 2,22 [Vtn— l/(m sin я/m)] P0,
а в случае m2>/ni
Si — 2,22 [J/^m1/(m2 sin |
P0- |
Габаритная мощность первичных обмоток меньше, чем вто ричных, так как при m2= m i кривая тока первичной обмотки не содержит постоянной составляющей, а при m2> m 1 лучше исполь зуются первичные обмотки.
Габаритная мощность трансформатора 5 Tp= 0 ,5 (.S1 +.S2). Ре
альный выпрямитель обладает внутренним активным сопротивле нием Гф=гПр+/'Тр и индуктивностью рассеяния Ls' обмоток транс форматора (рис. 6.29), которые влияют на работу выпрямителя,
Рис. 6 29. Схема трех |
Рис. 6.30. Временные диаграммы |
||
фазного выпрямите |
выпрямленных |
напряжения и |
то |
ля, работающего на |
ков в фазах вторичных обмоток |
||
индуктивную нагрузку |
многофазного |
выпрямителя |
при |
|
учете внутреннего активного |
со |
|
|
противления |
|
изменяя как величину, так и форму кривой выпрямленного нап ряжения и тока вентиля. Сопротивление выпрямителя Гф, рабо тающего на нагрузку индуктивного характера, так же как и при любом характере нагрузки, снижает выпрямленное напряжение за
139
счет падения напряжения в этом сопротивлении. Кроме того в многофазных схемах выпрямления (при т > 2) за счет внутрен него сопротивления г$ возникает перекрытие фаз, т. е. их одно
временная работа (р-ис. 6.30). Положительные значения ЭДС в фа зах вторичных обмоток оказываются больше выпрямленного на
пряжения по, перекрывая друг друга |
в интервале — (я/2—л/т) ^ |
|
+ (л/2 + л/т) и в течение некоторой |
части периода, соот |
|
ветствующей углу перекрытия фаз у, |
две |
фазы а и b вторичных |
обмоток трансформатора работают одновременно. В фазе а, за
канчивающей работу, ток i a уменьшается за время перекрытия фаз от значения Д0 до 0, а в фазе Ь, вступающей в работу —- уве
личивается от 0 до /о, причем сумма токов двух фаз равна току нагрузки ( ia = ib=z/0) 9 который при бесконечно большой индуктив
ности на выходе выпрямителя неизменен.
При выбранном начале отсчета времени, рис. 6.30 ЭДС в фазах а й в определяется следующими выражениями:
tia= U 2m cos (со t + я/m) и ub= U2тCOS (со t— Jt/m).
Так как вентили в фазах а и в открыты, то напряжение на
выходе выпрямителя в течение части периода, соответствующей
углу перекрытия у, |
равно: |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ио = Не— *ВГФ ^ |
U2тCOS (со t + |
Л/tri) — *вГф И |
|||||||
IIQ |
Ufa |
гвГф ===U2тcos (со t |
л/т) |
ф, |
|
||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«о = 0,5 (ua + |
ub) — 0,5/0гф = и ш cos л/т cos со / — 0 ,5 /^ . |
||||||||
Угол перекрытия фаз может быть определен |
из |
условия со<= |
|||||||
= ±у/2, когда ЭДС фазы а, заканчивающей |
работу |
(или фазы &, |
|||||||
вступающей в работу), |
равна напряжению на фазе b (или на фа |
||||||||
зе а), т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Uт cos (у/2 + |
л/т) = |
Uм cos (у/2 — л/т) — / 0гф, |
|||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin у/2 = |
-----^ |
----- = |
/0тгф |
тгф |
|
|
|||
2я U0 |
2яR a |
|
|
||||||
|
|
2У2т |
|
т |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Выпрямленное |
напряжение |
при |
наличии |
перекрытия фаз |
|||||
|
— ^очч — / 0гф0 |
— ту/8л), |
|
(6.13 |
|||||
где С/охх — выпрямленное напряжение |
при |
холостом ходе. |
При небольших углах перекрытия (у<30° или у<л/6) вычи таемое в скобке выражения (6.13) очень мало (ту/8л) и напря жение на выходе выпрямителя U0^ U Oxx—/огф.
При работе реального многофазного выпрямителя на чисто ак тивную нагрузку за счет внутреннего сопротивления выпрямителя также возникает перекрытие фаз, искажающее форму кривой вы прямленного напряжения.
140