книги / Основы технической термодинамики, термохимии и анализ циклов газотурбинных установок
..pdfвторую камеру сгорания КС2. В КС2 вновь осуществляется процесс сгорания 4-3' с увеличением температуры до той, которая была на выходе из КС1, т.е. Т, = Т '. После КС2 продукты сгорания расширя
ются в турбине низкого давления ТНД до начального давления Р4= Рх и выбрасываются в атмосферу.
Рис. 3.22. Тепловая схема и идеальный цикл установки ГТ-100 «ЛМЗ»
Заметим, что конструктивная схема ГТ-100 ЛМЗ выполнена та ким образом, что валы компрессоров высокого и низкого давления не соединены между собой (это показано на рис. 3.22) и имеют раз-
ную частоту вращения. Но на термодинамическом анализе это не от ражается.
Запишем выражение для работы данного идеального цикла
епомт = ст |
! |
1 - J - |
+ -i |
1- 1 |
(3.102) |
|
t |
р |
Ял J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рл |
n T 2 = |
К |
К |
Рг |
|
|
я л = f ; |
f : я *, |
|
я « = - р - |
|
Р
Общая степень повышения давления в цикле равна nt =—. По-
Р\
скольку Я = Д , Рх = Р2 и Р =Р3, то
|
|
|
Я * | Я * 2 |
~ |
П Т,П Т2 ~ |
П к • |
|
|
|
|
(3.103) |
|
С помощью соотношения (3.103) представим работу цикла |
||||||||||||
(3.102) в функции трех независимых параметров nt , ял и |
|
|||||||||||
ЦТЮ.ПТ = с |
Т, |
1— |
|
|
к'п |
—----1 |
|
|
|
(3.104) |
||
|
|
1 - ^ 1 |
|
- f e -О |
||||||||
/ |
р |
I |
Tl У |
|
|
я1 |
|
я,я |
|
|||
|
|
|
|
|
к У \ |
к2 |
у |
|
|
|
||
Частный максимум работы по ял и при заданном значении опре |
||||||||||||
делится решением уравнений |
> |
|
|
|
|
|
|
|||||
депопт |
|
1 |
|
1 |
ЪрПОЛ Т |
|
|
|
|
|||
—£— |
= С т — |
|
|
=0, |
'т |
= С Т. f К— 1) =о. |
|
|||||
Эл; |
|
р |
3 я;'" |
К* |
) |
К |
р |
| |
я2/" |
у |
|
|
|
|
|
V r i |
|
^ |
к 2 |
|
|||||
Отсюда с учетом соотношений (3.103) получим |
|
|
|
|||||||||
|
|
Я74 я»/»/ = яT2opt = яk\opt = яklopt |
|
|
|
|
(3.105) |
Следовательно, при любом значении nt частный максимум рабо
ты соответствует равенству степеней повышения давления в КНД и КВД и степеней расширения в ТНД и ТВД. Подставим соотношения (3.105) в уравнение (3.104)
(помт=2С Т |
L |
( |
|
|
||
1- wOi/n |
~{<5т |
(3.106) |
||||
ппах |
р I |
|
кУ
Найдем оптимальную общую степень повышения давления, при которой достигается абсолютный максимум работы по всем трем не
зависимым параметрам цикла |
|
|
|
|
|
Ыптопт = 2С |
|
\ |
|||
7Г |
т, = 0 . |
||||
Эл'* |
|
р |
|||
к |
|
|
\ Пк |
|
|
Решив это уравнение относительно |
пк и подставив полученное |
||||
решение в уравнение (3.106), получим |
|
||||
Кп°,пт = |
|
\ l/m |
|
||
|
|
(3.107) |
|||
к opt |
|
|
У |
||
|
|
|
|
||
£По.пт = 2с |
Т ( |
|
(3.108) |
||
tшихтах |
р |
I - |
|
V
Из сопоставления уравнений (3.106) и (3.108) с уравнениями со
ответственно (3.13) и (3.14) для цикла Брайтона при |
TjT{ = const |
|||
видно, что |
|
|
|
|
епо.пт=2( |
если |
по.пт И епопт |
=2(. |
с . (3.109) |
tmux |
t Бр ’ |
Iталmax |
t taux Бр |
Эти результаты объясняются тем, что идеальный цикл ПО+ПТ при частном максимуме работы, когда соблюдаются равенства (3.105), превращается как бы в два цикла Брайтона с одинаковыми относительными параметрами кИ= л(2 и Тг/Тх. Давления в точках 2' и
4' на рис. 3.22 при этом равны (Р2 = Р4), но температуры в этих точ ках в общем случае различны, т.е. Т2' * т' Количество подводи мой в цикле ПО+ПТ теплоты не равно суммарной теплоте, подводи мой в двух циклах Брайтона и поэтому ч"?ти* л, Бр ■
Если же цикл ПО+ПТ соответствует абсолютному максимуму работы и в дополнение к равенствам (3.105), общая степень повыше ния давления определяется уравнением (3.107), то оба параметра со стояния в точках 2' и 4' цикла на рис.3.22 совпадают, т.е. р ' = Р4 и
Т2 =т' Поэтому, естественно совпадают и эти точки. В этом случае
(п. 3.3 и 3.4) можно определить оптимальный путь перехода от к tfmuLx ПРИ соответствующем согласованном изменении па раметров цикла пк, пк1 и пТ1 от их значений, определяемых урав-
неиями (3.105) и (3.107), к тем значениям, которые определяются уравнениями (3.112). Изменение параметров цикла должно обеспе чивать в каждой точке оптимальной зависимости r\nonT=f (£попт)
максимум работы при любом значении КПД и максимум КПД при любом значении работы.
Однако аналитическое решение этой задачи в данном случае ус ложняется наличием трех, а не двух, как ранее, независимых пара метров цикла (при TjTi = const). Поэтому, не приводя достаточно
громоздких выкладок, ограничимся графическим изображением ука занной оптимальной зависимости на рис. 3.23 при 7^/Tj =4,94, где для
сравнения приведены также оптимальные зависимости еще трех циклов — с одним промежуточным охлаждением, с одним промежу точным теплоподводом и цикла Брайтона (для этого цикла зависи мость не оптимальная, а единственная, так как у цикла Брайтона только один независимый параметр пк). Штриховкой показана ори
ентировочная область выбора рациональных параметров приведен ных тепловых схем ГТУ с учетом конкурирующего влияния эконо мичности и работы цикла на технико-экономические критерии, ко торые, как неоднократно отмечалось, выходят за рамки термодина мического анализа. Заметим, что фактически рис. 3.23 содержит также показатели пятой схемы регенеративной, поскольку, как было показано в п. 3.2, термодинамические показатели этой схемы и цикла Брайтона совпадают на основном участке.
Из рис. 3.23 можно сделать два основных вывода.
1. При максимальной работе все циклы обладают примерно оди наковыми термическими КПД. У циклов Брайтона и ПО+ПТ эти КПД равны, у цикла ПО несколько выше, а у цикла ПТ — ниже при мерно на2...3 %.
Рис. 3.23. Сопоставление термодинамических показателей циклов Брайтона, с одним промежуточным охлаждением, с одним промежуточным теплоподводом и с промежуточными охлаждением и теплоподводом:
Т
□ — значение термического КПД обратимого цикла Карно T|f оцк = 1---- - при 7^/7] =4,94;
Гэ
О — значение максимальной работы £f mgx цикла Брайтона при Т3/Т{= 4,94; Д — значение максимальной работы £f max цикла с промежуточным охлаждением при 7^/7| = 4,94; О — значение максимальной работы £{^ цикла с промежуточным теплоподводом при 7^/7j =
= 4,94; X — значение максимальной работы £ цикла с промежуточными охлаждением
итеплоподводом при Т3/Т}= 4,94; 2302? — область оптимальных значений Пк.
2.Термодинамические преимущества цикла ПО+ПТ перед дру гими циклами (например, в пределах заштрихованной области) мож но использовать по-разному — в направлениях преимущественного увеличения либо работы, либо КПД. Так, при равных КПД циклов Брайтона и ПО+ПТ работа последнего вдвое больше. Если же работу цикла ПО+ПТ принять, например, только в 1,5 раза больше макси мальной работы цикла Брайтона, то КПД цикла ПО+ПТ превзойдет КПД цикла Брайтона на 22...28% (относительных).
Таким образом, применение цикла ПО+ПТ позволяет существен но повысить термодинамические показатели.
Вреальных условиях с учетом всех видов потерь в элементах ГТУ термодинамические показатели и оптимальные параметры всех тепловых схем изменяются, разумеется, весьма существенно (работа
иКПД уменьшаются почти вдвое, существенно снижаются потреб ные степени повышения давления). Но результаты сопо ставления реальных тепловых схем простейшей и ПО+ПТ оказыва ются довольно близким к приведенным выше для идеальных циклов.
Основное различие результатов обусловлено тем, что при удво енной работе цикла ПО+ПТ относительное влияние потерь на тер модинамические показатели этого цикла заметно снижается по срав нению с циклом Брайтона. Это положение остается справедливым, несмотря на то, что в схеме ПО+ПТ имеются дополнительные поте ри давления при промежуточном охлаждении воздуха и при теплоподводе во второй камере сгорания.
Внаибольшей степени снижение относительных потерь в цикле ПО+ПТ отражается на внутренних КПД сравниваемых циклов. Так, при максимальных работах внутренние КПД реальных циклов ПО+ПТ и Брайтона неодинаковы, как у идеальных циклов, а КПД цикла ПО+ПТ на 10% относительных выше, но внутренняя работа лишь ненамного больше удвоенной внутренней работы цикла
Брайтона (например, при Г3/Г, =4,94 \ ГтахБ1>=0,36, а |
около |
40%).
Таким образом, термодинамические преимущества тепловой схе мы ПО+ПТ в реальных условиях заметно усиливаются. Поэтому реализация по этой тепловой схеме отечественной энергетической установки типа ГТ-100 ЛМЗ было вполне оправданным.
Г л а в а 4.
РЕАЛИЗАЦИЯ ЦИКЛОВ ГТУ В ТЕПЛОВЫХ СХЕМАХ
ПАРОГАЗОВЫХ УСТАНОВОК
В настоящее время, как известно, основу отечественной энерге тики составляют паротурбинные установки (ПТУ) тепловых и атом ных электростанций. В энергосистемах наряду с мощными паротур бинными установками для покрытия пиков электрических нагрузок применяются газотурбинные установки. Однако в настоящее время традиционные ПТУ и ГТУ вытесняются комбинированными парога зовыми установками (ПГУ), обладающими более высокими технико экономическими и экологическими показателями.
Объединение ГТУ и ПТУ в составе комбинированных парогазо вых установок может осуществляться различными способами. Этим способам соответствуют различные тепловые схемы ПГУ, отличаю щиеся, как по составу оборудования, так и по основным технико экономические показателям.
Первые комбинированные парогазовые установки были установ лены в начале пятидесятых годов XX столетия на электростанциях США и Западной Европы. Эти установки имели небольшую мощ ность и, как правило, выполнялись либо по схеме со сбросом отрабо танных газов ГТУ в котел, либо по схеме с подогревом питательной воды в паротурбинном цикле.
Одновременно с развитием энергетических ГТУ совершенствова лись и комбинированные парогазовые установки, в частности повы шались такие их важнейшие показатели, как: термическая эффектив ность и удельная полезная работа.
Особенно интенсивно ПГУ развивались в последние два десятиле тия. К концу двадцатого столетия КПД лучших парогазовых устано вок приблизился к 60 %, а единичная мощность превысила 750 МВт. Поэтому парогазовые установки практически повсеместно признаны наиболее перспективными тепловыми энергетическими установками для электростанций начала двадцать первого века. Доля ПГУ в энер гетике многих стран мира постоянно увеличивается. В Российской Федерации за последнее время, например, введены в строй комбини рованные ПГУ в Санкт-Петербурге на Северо-Западной ТЭЦ, а так же в Калининграде.
4.1. Основные термодинамические показатели парогазовых установок
Комбинированные парогазовые установки различных типов
итепловых схем обладают по сравнению с паро- и газотурбинны ми установками наиболее высокими значениями основных энерге тических показателей.
Воснову всех типов ПГУ положена идея сочетания циклов газо
ипаротурбинных установок, позволяющая использовать теплоту рабочего тела, выходящего из газовой турбины, в паротурбинной установке.
Представляет интерес опеределение предельного значения КПД идеального бинарного цикла при заданных значениях КПД, входя щих в него высоко и низкотемпературных циклов ГТУ и ПТУ, соот ветственно. Схематично эти циклы приведены в координатах Т - S на рис. 4.1. Под идеальным будем понимать такой бинарный цикл, в котором соблюдаются следующие условия: вся отводимая от высо котемпературного цикла теплота используется в качестве подво
димой в низкотемпературном цикле, т.е. q2 = q, ; отсутствует до полнительный теплоподвод к низкотемпературному циклу.
Рис. 4.1. Идеальный бинарный цикл:
1 - высокотемпературный цикл (цикл ГТУ);
2 - низкотемпературный цикл (цикл ПТУ)
Выражения термических КПД циклов 1 и 2 представятся в виде:
7ц = 1—(Чг/Ч|)>
7а — (Ч2/Ч1 )—1 (Ч2/Ч2)-
Из последнего выражения следует:
Яз = 0 -ПлУ\г ■
Общий термический КПД бинарного цикла может быть пред ставлен следующим выражением:
Vti =1-(Ч2/Ч.)=1-0-%ХЧ2/Я|)-
Выражение термического КПД идеального бинарного цикла по сле соотвествующих преобразований представится в виде:
?7,z = 1-0-771, Xl-Va)- |
(4.1) |
Из выражения (4.1) следует, что значение общего КПД бинарно го цикла всегда выше наибольшего из двух значений КПД высоко температурного (?7|,) и низкотемпературного {rj2l) циклов. Даже при сравнительно небольших значениях КПД обоих циклов (Vu=V2t=0.3) значение КПД бинарного цикла составляет приблизи тельно 77,г =0,51.
На рис. 4.2 представлен цикл комбинированной установки, со стоящей из трех, последовательно расположенных по температур ным уровням, циклов.
Рис. 4.2. Цикл комбинированной установки, состоящей из трех циклов