книги / Применение постоянных магнитов в электромеханических системах
..pdfГИСТЕРЕЗИСНЫЕ ЭЛЕКТРОДВИГАТЕЛИ ПОВЫШЕННОЙ ИОИртОСШ ДЛЯ ВЫСОКОСКОРОСТНОГО ЭЛШРОПРИВОДА
Науч.со»р.Г:И..ГУРОВ^ канд. техн.наук Зав. лаб.. В. Б. НИКАНОРОВ, д -р техн. неук проф. И.Н.ОРЛОВ, ст.н а уч .сотр . А.П.СЕЛЕЗНЕВ, науч.сотр.В.К.ЩУКИН, науч.сото. Б.А.ЯКОВЛЕВ
Таким важнейшим требованиям к ёлектръдэигателям для высокоско
ростного электропривода ОВЭП), как/ прочность, стабильность и про стота конструкций ротора, в наибольшей степени отвечают синхрон
ные Гистерезисные двигатели (СГД) с безобмоточным ротором в виде цилиндра или диска из магнитотвердого материала. Они широко при меняются вместо асинхронных двигателей (АД), имепцих нестабильные многокомпонентные роторы б-обмоткой, в.маломссшоУ ВЭП гироскопов, центрифуг; шпинделей, турбомолекулярных насосов, .характеризующихся высокими требованиями к разбалансировке ротора..
По сравнению с АД СГД имеют повышенную стабильность частоты
.вращения, более благоприятную для разгона инерционных механизмов механическую характеристику ( момент мело зависит от скольжения);
кроме того,' отсутствуют потери |
в*ротореот основного поля э рабо |
||
чем режиме. Основной недостаток СГД - малый |
и з-за |
больших* |
|
намагничивающих токов -.устраняемся при регулировании |
степени |
||
возбуждения в .процессе разгона |
и рабочем: режиме. Однако |
мощности |
|
современных СГД- (в пределах 70 |
-100 В т). недостаточны для |
ряда облас |
тей применения. Известны единичные попытки' создания .СГД мощностью до 3 кВт [.1,23 с использованием магнитотвердого материала с малой прочностью.
Ниже приведены результаты расчетно-экспериментального анализа возможности повышения предельной мощности СГД при использовании
.отечественных гистерезисных, материалов и оптимизации их конструк ции.
Предельная мощность СГД на валу определяется как
Ргнт ^^йт |
н0 К? |
/ €м |
» |
где { - частота напряжения |
питания; |
бт , / ^ - максимальные |
значения индукции и напряженности петли гистерезиса материала р о -
.тора. с |
коэффициентом выпуклости |
; Ур - объем |
активной черти |
ротора |
на гиотврезисного материала; |
= 0 ,9 -9 ,9 5 |
- злектромаг- |
нк;той-коэффициент* полезного действк |
;• см « 1 |
,1 -2 ,5 - кратность |
|||
ууенькения предельно!? мощности, обусловленного |
влиянием высших |
||||
гармоник. |
|
|
|
|
|
Для наиболее распространенного |
гистерезисного |
сплава - викал- |
|||
лся дт -. 0 ,8 Тл; Нт = 3 4 ,0 1 с 3 А/м; |
Кб * С ,5 - |
0,5 5 ; удельные |
|||
потери на гистерезис |
рг = НтВт |
■ |
15*Ю 'Дж/м3 . Так как викал- |
||
лой выпускают в виде |
ленты и проволоки, то активную часть ротора |
изготавливают либ*з шихтованной из пластиа, либо витой из проволо ки (рис. 1 а ). При этом Ур не превышает 10-40$ объема ротора и его
?ис.1., Варианты роторе. СГД: а) шихтованный ротор;
|
16) массивный цилиндр; вV массивный однокомпонентный |
||||||
увеличение при ‘утолщении пластин уменьшает |
жесткость вала и. .ри |
||||||
тора, что нежелательно для ВЭП. |
|
|
|
||||
Применяемые” |
в последнее время хромокобальтовые сплавы типа. |
||||||
25ХУ15, |
30ХК25 и др. |
обладают высокими гистерезис:шми свойствами: |
|||||
дт до |
1,2 Т е ; |
Нт до |
(50-70)1С3 А/м; кб |
до |
0 ,8 -0 ,8 5 ; |
1*г « |
|
* (48-56)103 Дж/м3 , |
что |
в 3 - 3 ,5 .раза выше, чем у |
эикаллоя. |
Хромо- |
•кобальтовые -сплавы выпускаю? в виде прутка к трубы; что позволяет
изготовлять |
целютовую активную часть (р и с.1 6 ) |
либо однокомпонент |
ные роторы |
(ри сЛ в), выполненные в виде одной |
заготовки с валом |
М. При этом повышается стабильность ротора, уменьшается его-
разбалансировка, |
появляется возможность увеличения Ур в |
1 ,5-3 раза без |
снижения жесткости ротора. В сплошном роторе |
(рисЛ в) меняется характер перемагничивания с пульсационного на эллиптяческий, уменьшается индукция. (для ее сохранения необходимо увеличить объем железа статора), возрастают потери от вихревы* токов и высших гармоник пойя. Учесть в расчете влияние на НЬнт.
совокупности всех указанных факторов, на дачном этапе невозможно. Поэтому были* проведены эксперименты на макете СГД 'повышенной мощ-
нрстк по оценке показателей.
Для корректного сопоставления характеристик СГД и ЛД одинако вой, мощности , упрселения- и удешевления исследования макет СГД выполнен на базе, серийного ЛД типа 4Л8СА2УЗ; номинальной мощно стью р2н = 1 ,5 кВт с одной парой полюсов при частоте питания ^ в в 50 Гц. Активная часть ротора изготовлена из сплава 25ХК15 а двух вариантах (СГД1 и СГД2), различающихся толщиной ротора при одина-.
кодом диаметре Нвр * 7,3 см й длине 1р - 7 ,8 |
см и магнитными |
свойствами, Втулка ротора СГД1 имеет толщину |
Ар' = 1,65 см и |
следующие магнитные свойства в точкемаксимальной магнитной прони
цаемости: |
Ь^1 * |
1 ,0 |
Тл; |
/> ^ = 360 А/см; |
относительная остаточная |
|||||
ийдукция |
0 ,6 5 -0 ,7 ; относительная |
коэрцитивная сила |
= |
|||||||
•0,66; |
коэффициент выпуклости |
= 0 ,5 -0 ,5 5 ; |
всвтулке создана |
|||||||
тангенциальная |
текстура.' |
В СГД<ГАр |
= 2 ,6 5 |
см, с магнитными |
||||||
свойствеми: |
1,2 Тл; |
460 А/см; |
= 0,85/0,65 |
|
||||||
«= 0 ,9 /0 ,6 5 ; |
0 ,8 /0 ,4 5 ; во |
втулке |
создана: диаметральная |
тек |
||||||
стура, |
поэтому |
ее магнитные свойства в диаметральном и тангенци |
||||||||
альном направлениях |
различны (. указаны через |
черту для величин |
||||||||
&гуи * Ьф* *<йр). Относительные |
толщины роторов ^ =с10но/с/„р |
|||||||||
составляли |
& * |
0,59 для СГД1, что находится‘на уровне существую |
||||||||
щих СГД, |
у9 = 0,27 |
для СГД2,. т .е . почти |
в 2 |
раза меньше ( |
|
внутренний диаметр втулки ротора).
На СГД1 имитировались предельные магнитные характеристики пр.именяемых в настоящее Время гистерезисных материалов при тради
ционной конструкций ротора.с гистерезисным слоем на немагнитной втулке. Второй ротор по конструкции близок к однокомпонелтному, и на нем определялись предельные возможности СГД , реализуемые при использовании перспективных гистерезисных материалел.
Приведем основные результаты расчетного и экспериментального •анализа двух вариантов СГД. Выявлено, что СГД повышенной мощности конкурентоспособен.с АД, а также магнитоэлектрическими двигателя ми только в режиме перевозбуждения. В экспериментах увеличение степени возбуждения СГД осуществлялось амплитудным методом, т . е . 1 путем снижения напряжения питания в Ни. раз при входе в синхронизм. На рис.2 . представлены электромеханические характеристики СГД2 при перевозбуждении (показатели дляСГД1 по характеру аналогичны).
При Аа = 1,42 ток уменьшается в 5 раз, а потребляемая мощность
Рис^2; Энергетические характеристик^ СГД2 при уменьшении нопряяения в синхронном режиме в ни раэ( ^ = 1,3* кВт;
П= 3000 об/мин)
в 3,6. раза, при этом момент |
выхода СГД2 |
из |
синхронизма, |
а следо |
|||
вательно, предельная мощность |
Р^нтС Г^ не |
только не снижается; но |
|||||
дане возрастает/ В таблЛ и 2 приведено |
сравнение |
по моменту выхо |
|||||
да А/д^иэ синхронизма СГД неперевозбужденного и. с |
перевозбуждением |
||||||
(ПСГД) при одном уровне -напряжения. |
Перевозбуждение СГД осущест |
||||||
влялось соответственно для СГДГ уменьшением напряжения с |
и/ф(г)к |
||||||
с 110 Вь а для СГ'ДО |
с ' Уцр(/)= 180 В до-указанного |
в таблицах на |
|||||
пряжения. |
|
|
|
|
|
|
|
Ир табд. I и 2 |
следует, |
что при одном уровне |
напряжения и прИ" |
||||
мерно одинаковой индукции в |
зазора |
(В б ), |
а следовательно, потерях |
||||
в стали статора с увеличением краткости |
изменения напряжения для |
||||||
ПСГД его момент выхода превышает |
|
СГД примерно в В раза для |
|||||
СГД1 (при Кц «= 1,6 7) и в 1,3 раза для 0ГД?;Чпри |
Ки *Л чХ\' |
- Характеристика Двигатель • |
|
Ут * В |
60 |
70 . |
||||||
|
|
100 |
|
.90 |
||||||
|
|
|
. ПО |
|
||||||
0* , |
Тл |
егда |
|
|
|
|
|
0,43 |
0,43 |
0,39 |
|
|
ПСГД1. |
0,66 |
0 ,6 |
: о,53 |
0,16 |
0,4 |
|||
Мдихь н*см |
•СГД1 |
|
155 |
140 |
•115 |
80 |
50 |
|||
|
|
ПСГД1 |
155.. |
163 |
|
163 |
160 |
150 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
|
'Характе |
|
|
|
|
|
У*Ф |
|
, В. |
|
|
Двигатель |
1ВС |
|
170 |
|
1 |
140 |
127 |
|||
ристика. |
|
160 |
|
150 |
||||||
■Вр ,Тя |
|
сгдг |
о',52. |
0,5 |
0,47 |
0,44 |
С,41 |
0,37 |
||
|
|
ПСГД2 |
0,51 |
|
0,40 |
0,47 |
0,44 |
0,41 |
’о,зя |
|
>%кр,Н*см |
сгдг |
428 |
|
408 |
376 |
|
350 |
ЗОВ |
264 |
|
|
|
негде. |
428 ‘ |
471 |
503 |
|
452. |
407 |
ЗС9 |
|
Вчлде благодаря созданйй.ди^етральной Текстуры гистерезисно |
||||||||||
го слоя имеет место реактивность |
|
ротора и М ^х зависит кроме все |
го прочего от условий ввода.в синхронизм: «ем меньше момент нагруз ки при вводе СГД в синхронизм! тем больше М^в/х Р03а^* Тек как разгон некоторых механизмов (ткацких и инструментальных
шпинделей» турбокомпрессоров и турбонасосов, центрифуг и т . д . ) про изводят без нагрузки,.то'запас по полезному моменту в синхронизма при использовании СГД монет быть увеличен более чем я 1 ,5 раза.
Экспериментально установлено, что |
при |
П * ЗСССоб/мин для |
||
ПСГД1 Ргт «= 450 Вт |
Н -см), |
при этом КПД р |
* 77 ,4 $ , |
|
■С951р з 0,7 6 . Для ПСГД2, у которого |
Ур |
в 1 ,5. раза больше и на |
||
20-30% выше жесткость |
магнитного материала, Ргнт *-2 ,3 |
кВт |
||
{Мт = 740 Я*см при максимальном КПД р |
-- 65%, С05(р* 0 ,9 5 . |
' Сравнение характеристик АД (каталожные данные) и ПСГД2 пока
зывает Огабл.З), что ПСГД.не уступает АД с беличьей клеткой по энергетическим характеристикам, имея потенциальные преимущества по прочности н стабильности ротора.
Отметим, что опытный СГД .имеет воздушный зазор 0 ,5 мм, а у
Характеристика |
4А80&УЗ ■ |
• 1ЮГД2 |
(эксперимент) |
||
|
(Но каталогу) |
|
Номинальная мощность, кВт |
■1>5 |
1,48 |
кцд, % |
81 |
80,5. |
СО$(Ц о ,в . |
0,85 |
0,Ь5 |
Полная мощность', кВ*А |
2,18 |
'2 ,1 6 |
Частота вращения,, об/мин |
?850 |
3000 |
Отношение пускового тока |
6,5 |
Б ,4 |
к номинальному |
серийного АД зазор составляет 0,35 мм. Сопоставление.ПСГД с АД с увеличенным воздушным зазором (что желательно при использовании
.АД в ВЭП) или АД с массивным однокомпонентным ротором без -обмотки г имеющим примерно одинаковые с СГД прочностные, свойства, свидетель ствует о -преимуществах ПСГД по энергетическим характеристикам.
В предварительных исследованиях выявлено, что хромокобальто-
вый с плев марки 25ХК15 имеет достаточно высокую прочность (до 6С0у
8С0 МПа) при больших магнитных жесткостях |
( Ит> 350 Л /см ), пре |
|
дел текучести, при этом |
близок к пределу |
прочности на разрыв. Ро |
тор, выполненный из этого сплава, может развивать без банцажиров-
КИ' окружные |
скорости до 25р м /с, а при упрочнении указанного |
сплава и до |
300 м /с. |
Использование оригинальных режимов термомагнитной обработки [ 4 } • позволяет подойти к созданию однокомлононтных роторов СГД(рисДв), в которых в зависимости от функционального назначения элементов
(вал, актирный слой и т « д .) путем локальной термообработки |
ферми-- |
|||
руют разные магнитные'свойства. |
|
|
|
|
Расчетный анализ ПСГД показал, |
что |
его внчргсжичеокиа харак |
||
теристики мало зависят,(не. более 5-7%) |
от |
воздушного зазора |
& в |
|
широком диапазоне его изменения (от |
0,2 |
до 1 мм). Это объясняется |
как относительно большой долей ВДр ротора в общей МДС,. так и ослаб лением влияния:не Маня высших гармоник с- увеличением ^ . При увеличении .зазора снижаются требования к. точности изготовления, уменьшается вероятность касания ротором Ьтатооа пои больших часто тах эрещения/пояблгется возможность дополнительной баДОЯДфОййН ротора, что является важным преимуществом СГД при использовании
их в ВЭП.
Расчетный прогноз характеристик разработанных СГД на частоте вращения п - 6000С об/мин, выполненный с* использованием экспери ментальных данных, полученных при испытаниях на частоте 50 Гц, дал следующие показатели: предельная мощность ЛСГД1 9-10 кВт, максю/яльный КПД р * 9СЯ, _СО$ф = 0 ,9 5; для ПСГ# предельная мощность 4С-46-кВт (при организации соответствующего охлаждения), КЦЦ до 96,35&, а СО$ф в' 0,96 . Указанные энергетические характери стики'близки к аналогичным характеристикам АД'с беличьей клеткой.
Таким образом, использование современных гистерезисных матери алов позволяет создать .перевозбужденные СГД. повышенной мощности для высокоскоростного электропривода, не уступащие по энергети ческим характеристикам АД с беличьей клеткой. Указанные СГД могут быть выполнены с однокомпонентнымротором, имеют лучшие механичес кие свойства, меньший уровень разбалансировки и перспективны для использования в приводах шпинделей, турбомеханизмов и т .д ,
|
|
Л И Т Е Р А Т У Р А |
|
|
■, I. ЗЬбгпоп 6.Я.,ЗасНзоп |
ВаНтап М.А. Рег1огтапсс |
|||
геёьсЫоп 1ог 1агде НуНегзсьз тоЪогз///ЕВЕ Тгапз. |
||||
*ошег Арраг. апс( 5у б*.1977.уи.Щ №6. Р. 1915-1.919. |
||||
2. ЗеЬедкШ Р., РабЬд |
3 АпаЫзе ехрегьтепЬаЬ Зо |
|||
Ьйр'ЬвпУо |
с?е Ьогтепиаз |
с?е тойогез Уе Аъз^егезе, |
||
сьгсид 1егепс1-аь&, ЯгИаз&соз е З'е тсЗъаз ро1епс1аз/1 |
||||
Леи. ЬгазМ. ЪеспоЬ. |
1999. 11, А7*3. Р. |
131-144. |
||
3 . |
' Никаноров |
В .Б ., Селезнев А .П ., |
Яковлев’ Б.А. Повышение тех |
нико-экономических показателей серийных гистерезисных электродвигателей//Иов. вузов. Электромеханика. 19Ь7-. №3 . 0.43-54.,
4. Использование хромокооальтового сплава для роторов гиродвигателей/В.Б.Никаноров, А.П.Селезнев, Б.Л.Яковлев, А .Ё.Дворцов// Межведомственный об.науч.трудов. №80. М.: Мо.ск.эиорг, ин -т. 1986.
0.24:29.
АЛГОРИТМ К ПРОГРАМ’ШЛЯ СИСТЕМА РАСЧЁТА ХАРАКТЕРИСТИК ГИСТЕРЕЗИСНОГО' ДВИГАТЕЛЯ С ПАССИВНЫМ РОТОРОМ
:Науч. сотр. С.Ю. ОСТАНИН, науч; сотр. Б.А.ЯКОВЛЕВ'
Первые гистерезисные двигатёли (ГД) промышленного применения име
ли массивный ротор и были, по современ;шм представлениям, малоэф
фективными и з-за - искажений механической характеристики, вызван ных проявлением зубцовых и обмоточных гармонических составляющих
магнитного поля, обусловленных несовершенством конструкции стато
ра и гелинейкостью гистерезисного слоя (ГС) ротора. .Шихтовка ро тора, стазаая возможной благодаря повышению энергетических хара
ктеристик листовых холодкокртайных материалов типа викаллбй, по |
|
зволила устранить искажения механической характеристики |
и более- |
широко использовать ГД. В настоящее время разработаем |
’ нелисто |
вые 1/еталлокерлмчческие материалы, гистерезисные свойства которых |
не хуже, чем у эккаллоя. На их основе созданы ГД с массивным ро тором, не уступающие ГД с шихтованным ротором по своим характери стикам и, кроме тог о, имеющие повышенный пусковой момент, более техно
логичные и обладающие заметными конструкционными преимуществами. Этим объясняется интерес к использованию ГД с. массивным ротором.
В ГД с шихтованным и в ГД с массивны' роторами могут иметь место неепмметриг. и- несинусоидальность питания л присутствуют выс шие временные и пространственнее гармонические составляющие маг
нитного поля. Помимо этого в ГД с массивным ротором существенно |
||||
проявляются вихревые токи и при проектировании данных: |
ГД необхо- |
|||
дтао учитывать это влияние. |
|
|
||
В[1,2] |
приведены |
описания методов оценки |
влияния на характе |
|
ристики ГД несишетрии |
и несинусоидальности |
напряжения |
питания, |
|
а в [ 3 ] - |
метода оценки влияния на них пространственных |
гармони |
||
ческих состапляяцих мегн;ггного поля. Однако пока не существует |
достаточно надежных и корректных методов учета вихревых токов в ГД с массивным ротором, и их разработка является, весьма акту
альной.
В данной работе в развитий способа исследования ГД с массив
ным ротором, предложенного в [ 4 ] |
, предлагается учитывать' глубину |
|
проникновения электромагнитных |
волн в массив, что позволяет |
уто |
чнить динамические параметры.При этом, в частности, вместо |
с о о т |
|
ношений |
|
|
Н=Нте{ в те/Вт, ) л' |
; |
(X) |
Н=Нще ( &те/ Вт? )п2 , |
(2 ) |
|
где И напряженность магнитного |
поля в |
точке массивного магнит |
ного материала, отстоящей от его |
поверхности на расстоянии 2 ; |
Н’л В— - соответственно напряженность и индукция на поверх-
ности массивного |
магнкгного материала; |
вт{ - индукция в массив- |
|||
ном магнитном |
материале при частоте |
его |
перемагничивения / |
и |
|
определенной ранее напряженности Нщ ; |
/?, |
и |
- показатели |
па |
рабол, аппроксимирующее динамическую кривую намагничивания на |
||||
участках слабого и сильного полей соответственно; |
получены соот |
|||
ношения |
тг/г |
|
|
|
н*нт |
(д те/ вте) п'^ / Ш л Г ^ г 4г |
<з> |
||
|
,0 |
|
|
|
|
яг/2 |
2^2 , |
(4) |
|
Н - |
( дте/Рт?) 5г I |
|
||
где 2. - глубина проникновения электромагнитных волн в массивный |
||||
магнитный материал. |
|
|
|
|
Используя (3 ), |
(4 ), можно более'строго описать |
процессы |
в мас |
|
сивном магнитном материале и, в частности, |
оценить |
искажение |
от-, |
|
раженных электромагнитны/: полн. Г1ри этом ротор ГД рассматривается |
как цилиндрическая втулка с известными электрическими и магнитны
ми свойствами. По |
заданным геометрическим размерам ротора (на |
||||||||
ружный Бн и внутренний 4 ^ диаметры и длина I ), |
удельному эле |
||||||||
ктрическому сопротивлению материала |
р |
, частоте |
пйремггничива- |
||||||
ния материала |
^ |
и свойствам материала ротора на постоянном токе |
|||||||
определяются |
параметры при частоте |
/ |
. Динамическая. кривая нама |
||||||
гничивания разделяется на три зоны |
(слабого, среднего |
и сильного) |
|||||||
полей) |
и для каждой из. зон |
находятся максимальные напряженность |
|||||||
Нт и индукция дт ; фазовая характеристика:петли гистерезиса |
|||||||||
-Щ Г Ь соответственно угол ]Гт |
); |
показатели |
степени парабол, |
||||||
^ п р :оксим1фуюших |
области |
слабого'.(л/ |
) и сильного- ( |
) |
полей; |
||||
магнитная, проницаемость |
• Кроме |
того, находятся характеристи |
|||||||
ки. динамической кривой намагничивания: ‘индукция в роторе |
при час |
||||||||
тоте { |
и определенной ранее максимальной индукции |
|
; расчет |
||||||
ное значение угла гистерезисных потерь |
(и |
соответственно |
|||||||
угол рмр ) ; .напряженность |
поля в зоне |
н а с ы щ е н н а я с р е д н я я |
г-чдукцу.ч в роторе гои напряженности ротора, ргвной напряженности
поля в |
зоне |
н а с ы щ е н и я , ; с и н у с угла гистерезисных потерь динами', |
ческой |
петли |
в зоне насыценив $ьп /л /у (и соответственно угол |
%Гьр{; ) . |
Алгоритм построения динамической кривой намагничивания, |
реализован на Ж 1.
Программа построения динамической кривой намагничивания и уч с:а массивности магниторровгца введена в разработанную ранее
систему, программ расчета ГД. Таким образом, создана программная
система псперочного расчета ГД с шихтованным- и массивным ротором. В последнем случае осуществляется учет влияния вихревых токов на пусковые характеристики ГД.- Блок-схейа алгоритма .поверочного рас чета ГД р массивным ротором представлена на р к сЛ .
Разработанная программная. система испытывалась в ходе вычис лительного эксперимента по исследованию влияния вихревых токов на динамические характеристики материала ротора ГД. Вычислитель ный эксперимент позволил убедиться в качественной и'количествен ной достоверности результатов расчета процессов в массивном ро
торе при наличии вихревых токов; выявить характер влияния часто ты перемагничивания массивных роторов, изготовленных из различных материалов, на их динамические параметры; оценить характер влия ния геаметри-' массивного ротора на его динамические потери.
Для количественной оценки созданной, системы программ выполне
но сравнение расчет.' 1ьгх и экспериментальных характеристик матери ала. Образцы экспериментальной партии изготоглены в форме вту
лок из углеродистой стали и хромокобальтового сплава - наиболее
прпспектпо'ного материала для роторов ГД [5 ] . Все испытания про
водились прл перемагничивянги образцов материала в полях рЧзных
частот в дигппвбпе 2СМ00 Гц. Статические кривые намагничивания материалов, необходимые для расчета частотных зависимостей, полу
чены методом экстраполяции (р и с.2) |
экспериментальных динамических |
|||
свойств материала. |
|
|
|
|
Гп. рис.З приведены статическая |
и динамические кривые намагни |
|||
чивания мас>: илного ротора из |
углеродистой |
стали с Вп * 0,С14 м, |
||
&6н * ^«02 |
м и ^ к 0,С25 |
м. Видно, что |
с*-увеличением частоты { |
|
в точках с |
неизменной .индукцией возрастает ‘напряженность и дина-’ |
чичееиио характеристики смещаются вправо-, это подтверждает пра вильность Прг«ДСТОПЛСНИЯ. физических Процессов.В ЫЛСС.1ВНЫХ магнит ных материалах лри нг линии вихревых токов.. Расхождение экспери ментальных и расчетных ячочший нриг"вечности ррк фиксированной