книги / Точность обработки и режимы резания
..pdfния на динамические погрешности, так как обычно он успевает затухнуть до очередного врезания долбяка в заготовку. Динами ческие деформации вызывают специфические по форме погреш ности в продольном направлении зуба, причем искажение фор мы зуба в продольном направлении имеет сложный характер, связанный с переменностью жесткости в начале и конце рабо чего хода долбяка, сложной формой импульса силы резания и переходными процессами. Это приводит к тому, что участок зу ба, где деформация максимальна, не постоянен. Так, экспери ментально найдено, что с увеличением пластичности обрабаты ваемого материала и скорости резания точка максимальной де формации перемещается вдоль зуба и может приходиться на се
редину |
зуба. Вследствие переходного процесса при |
врезании |
|
долбяка |
появляется характерная волнистость, |
которая наряду |
|
с ухудшением чистоты поверхности уменьшает |
пятно |
контакта |
и вызывает переменные по длине зуба погрешности обработки (погрешность профиля, основного шага).
Следует отметить, что наибольшее искажение зубьев в про дольном направлении имеет впадина зуба и меньшее боковая поверхность левого профиля у вершины зуба.
При торцовом фрезеровании
2С0\ |
. Го |
Г с. , в \ i '1 |
|
|
|
arcsin ^1 — - Q - J |
+ arcsin 12 |
Ы + ~D ) - \ 1 • |
T |
__ 60 |
|
т0 — |
6п |
||||
» |
1 |
nz |
м |
пп |
1 щпг |
|
2о =~ 30 ’ 2 — 60 ; z k = z ' + |
|||
Ге = |
z"
1! |
+ |
0,365(0
2 | / |
|
C. |
В \ |
в + Co |
|
) - % ■ ) : t , - * |
V ( ' - p |
D ) |
D ’ |
||
|
где п — частота вращения фрезы; z — число зубьев фрезы; D — диаметр фрезы; В — ширина фрезеруемой поверхности; С0— см.
рис. 27.
Подставляя эти соотношения в ранее полученные зависимо сти (180), (181), можно определить деформацию системы в за висимости от частоты вращения п фрезы (скорости резания), диаметра D и числа зубьев фрезы г, ширины фрезеруемой по верхности В, собственных колебаний /с и степени их затухания |.
На ЭЦВМ «Раздан-2» был проанализирован случай обработ ки при В /D = 1 — полное торцовое фрезерование. Частота вра
щения фрезы п=100-т- 1000 об/мин, (ос= 100 -г- 500 1/с, £= 0,02. Определялась максимальная деформация при г/о=1- Некото рые результаты приведены на рис. 37, 38.
Деформация Утах = |
СьУо, где С* определяется |
по форму |
лам (180), (181) для |
t — tm( 0 < : t m < T ) . Здесь |
tm — время, |
при котором деформация достигает максимума.
|
Г/(/ !■■■■■ |
I |
1 |
* |
* |
л |
|
100 |
200 |
500 |
400 usc.1/c |
||
Рис. 37. Зависимость Сд от числа зубьев |
Рис. 38. |
Зависимость |
Сд |
от |
о>с |
|
фрезы (я = 100 об/мин, £ = 0,02) |
(я = 350 об/мин, |
£ = 0,02) |
|
|
Коэффициент динамичности при торцовом фрезеровании мож но определить по формуле
(191)
2 sin Q0(tm + iT )
1=1
3. ВЛИЯНИЕ РАЗЛИЧНЫХ ФАКТОРОВ НА ДИНАМИЧЕСКИЕ ДЕФОРМАЦИИ СИСТЕМЫ СПИД
Все факторы, влияющие на динамические деформации техноло гической системы при резании, можно разделить на параметры: определяющие величину и характер сил резания; характеризую щие динамические свойства технологической системы; опреде ляющие изменение динамических свойств технологической сис темы с изменением условий резания (параметры процесса ре зания) .
Параметры, определяющие величину и характер сил реза ния. Форма импульса силы резания оказывает значительное влияние на динамические деформации. Так, при £ = 0 коэффи циент динамичности для прямоугольного импульса р = 2, для
импульса вида «усеченная полуволна синусоиды» р = 1,77, для симметричного треугольника р = 1,55. Уменьшение нарастающе го участка импульса приводит к увеличению коэффициента ди намичности и уменьшению коэффициента последействия, кото рый характеризует величину колебаний при прекращении дей ствия импульса. Увеличение нарастающего и уменьшение спа дающего участков импульса силы резания приводит к обрат ному результату. Если на точность обработки колебания при
72
выходе зуба инструмента из контакта с заготовкой не влияют, целесообразно увеличивать время нарастания силы резания (строгание, долбление, зубодолбление, зубострогание). Для им пульсов экспоненциального и с наклонным фронтом коэффици ент динамичности изменяется от единицы до двух в зависимо сти от скорости нарастания силы резания при прочих равных условиях. При весьма малой скорости нарастания силы реза ния р, « 1 и ее можно считать приложенной статически.
Из сказанного очевидно, что лишь изменением формы им пульса силы резания, изменением площади срезаемого слоя, заменой встречного фрезерования на попутное, изменением угла наклона винтовой линии зуба фрезы, увеличением угла наклона главной режущей кромки динамические деформации при воз действии одиночных импульсов можно уменьшить почти в два раза, а при повторяющихся импульсах и более. Соответственйо уменьшаются и динамические погрешности обработки. Влияние длительности импульса силы резания можно проследить на ра нее приведенных графиках зависимости коэффициента динамич ности от коэффициента продолжительности воздействия. При неизменной частоте собственных колебаний с увеличением дли тельности импульса (за исключением прямоугольного) скорость нарастания и спада силы резания снижается, что приводит к уменьшению коэффициента динамичности, т. е. динамическое действие сил резания уменьшается. При определенном импульсе коэффициент динамичности с уменьшением длительности им пульса (конечной продолжительности) начинает монотонно уменьшаться, стремясь к нулю, когда система уже не реагирует на динамические воздействия вследствие инерционности процес сов, в ней протекающих.
Изменение периода повторности импульсов силы резания связано с изменением скорости резания и шага между зубьями. При увеличении периода повторности импульсов частота воз мущения уменьшается, импульсы той же длительности повторя ются все реже и при определенном соотношении между (ос и то повторностью импульсов можно пренебречь, считая систему воз мущенной одиночным импульсом. Так как с увеличением шага между зубьями период повторности увеличивается, то для уве личения периода повторности можно использовать фрезы с круп ным шагом. Большие возможности для уменьшения вибраций и повышения точности и производительности обработки заложе ны в применении переменного периода повторности импульсов силы резания, т. е. инструмента с неравномерным шагом между зубьями. При фрезеровании, помимо уменьшения амплитуды колебания силы резания, можно уменьшить вибрации за счет уменьшения частоты колебаний, так как при этом период повтор ности возмущающих воздействий равен одному обороту фрезы.
С увеличением равномерности формообразования колебание сил резания уменьшается, а следовательно, уменьшаются де-
формации технологической системы. Большое значение для по вышения равномерности формообразования имеет стабилизация числа одновременно режущих зубьев. Однако следует отметить, что постоянство суммарной площади срезаемого слоя, как пра вило, не приводит к полной стабилизации деформаций техно логической системы, так как динамическое действие сил реза ния при этом полностью не исключается. Поэтому целесообраз нее рассматривать вопрос не о кинематической (постоянство суммарной площади срезаемого -слоя), а о динамической равно мерности формообразования (уд = const).
Влияние сил резания является весьма сложным и недоста точно исследованным вопросом. Характер сил резания зависит от геометрических параметров инструмента, расположения ин струмента относительно заготовки, длины врезания и перебега, режимов резания.
Параметры технологической системы. Увеличение частот соб ственных колебаний в дорезонансной зоне при повторяющихся импульсах приводит к уменьшению динамических деформаций. С увеличением степени их демпфирования динамические дефор мации также уменьшаются. Значение демпфирования колебаний станет еще более очевидным, если вспомнить, что в случае резо нанса и при переходных процессах возмущающая сила урав новешивается только силами упругости и силами демпфирова ния. Увеличение статической жесткости, особенно тех элемен тов технологической системы, для которых значения динамиче ского коэффициента больше, приводит не только к улучшению статических, но и динамических свойств технологической си стемы.
Параметры процесса резания. Влияние параметров процесса резания на частоты собственных колебаний незначительно и на ходится в пределах разброса экспериментальных данных. Так как масса системы и частоты собственных колебаний с измене нием параметров процесса резания неизменны, можно считать, что они оказывают влияние на статическую жесткость системы и степень затухания колебаний. Наибольшее значение имеет влияние параметров процесса резания на затухание колебаний системы при резании, так как очевидно, что изменение относи тельного коэффициента затухания колебаний оказывает большое влияние на динамические деформации системы СПИД. Влияние параметров процесса резания на динамические деформации ана логично их влиянию на виброустойчивость системы СПИД. На пример, характер зависимости амплитуды автоколебаний [33, 36], полученной Л. К. Кучмой, Г Г. Манжос и другими иссле дователями, а также при вынужденных колебаниях в зависи мости от глубины резания совпадает с результатами наших экс периментов, что, несомненно, говорит о наличии единого меха низма влияния глубины резания на величину вынужденных и автоколебаний, которыми являются демпфирующие свойства
74
процесса |
резания |
и |
которые |
|
уменьшаются |
с увеличением ши |
|||
рины срезаемого слоя. |
Следова |
|||
тельно, с |
увеличением |
ширины |
||
срезаемого |
слоя |
относительный |
||
коэффициент |
затухания |
колеба |
||
ний уменьшается. Подтверждени |
||||
ем сказанного является |
экспери |
|||
ментально |
полученная |
зависи |
мость |
логарифмического |
декре |
Рис. |
39. Зависимость логарифми |
||||||||
мента |
затухания |
колебаний от |
||||||||||
ческого декремента затухания ко |
||||||||||||
глубины |
резания |
(рис. 39). Если |
лебаний |
от |
глубины резания |
при |
||||||
принять, |
что |
£0— относительный |
строгании |
образцов |
из стали |
40 X |
||||||
при |
п - |
72 |
дв. |
ход/мин, |
s = |
|||||||
коэффициент |
затухания |
колеба |
= 0,3 |
мм/дв. |
ход, |
/вр = 35 |
мм, |
ний на холостом ходу станка, то |
I д = 50 мм |
||
при резании |
в зависимости |
от |
глубины резания его можно |
представить |
в виде (когда |
прочие параметры постоянны) |
|
« = ? о -Ц О . |
|
|
о 92) |
Влияние других параметров процесса резания на относитель ный коэффициент колебаний (подача, скорость резания) явля ется более сложным, так как они влияют и на параметры им пульсов силы резания, и на динамические свойства системы СПИД.
Г л а в а III
ГИРОСКОПИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ РЕЗАНИИ МЕТАЛЛОВ И ИХ ВЛИЯНИЕ НА КАЧЕСТВО ОБРАБОТКИ 1
Вопросы, связанные с прецессионным движением и гироскопиче ским эффектом, влияющим на качество обработки деталей, неполучили должного освещения в литературе.
На кафедре теоретической и прикладной механики СевероКавказского горно-металлургического института проведены ис следования, связанные с гироскопическими явлениями на фи нишных операциях при точении, растачивании, сверлении и шли фовании с целью изучения качества обработки (точности и ше роховатости обработанной поверхности) при резании конструк ционных сталей и при шлифовании главным образом труднооб рабатываемых материалов.
Результаты исследований, относящихся к гироскопическим явлениям, с целью установления погрешности обработки и вы бора оптимальных режимов резания для получения продукции; высокого качества легли в основу настоящей главы.
1. ПОНЯТИЕ О ПРЕЦЕССИОННОМ ДВИЖЕНИИ И ГИРОСКОПИЧЕСКОМ ЭФФЕКТЕ
Если к оси симметрии гироскопа (волчка) приложена непрерыв но действующая сила, то, согласно известной из механики тео реме Резаля, получается смещение оси в направлении, перпен дикулярном направлению действия приложенной силы — явле ние прецессии (рис. 40). Угловая скорость прецессионного дви жения определяется по формуле
(193)
|
J О) |
|
|
|
|
|
где |
Р — масса |
волчка; а — расстояние |
центра |
тяжести тела |
от |
|
опоры а = OQ; |
J — момент |
инерции волчка |
относительно |
его |
||
оси |
симметрии; |
со — угловая |
скорость |
собственного вращения |
||
тела. |
|
|
|
|
|
Пользуясь теоремой Резаля, определяют угол апрсц переме щения оси симметрии гироскопа
1 Данная глава составлена по работам автора и аспирантов В. И. Вась кова, В. К. Джаджиева и Ю. Д. Кабалоева.
Из формул (193), (194) видно, что чем больше угловая ско рость со, тем меньше угловая скорость прецессии и угол а Прец-
Прецессионное смещение оси происходит не в направлении ударной силы за время ее действия т, а в направлении ее момен та, т. е. перпендикулярно к направлению действия силы.
Рассмотрим прецессии оси гироскопа под действием силы тя жести Р. Совершенно также определяется прецессия оси гиро
скопа, вызываемая любой другой непрерывно действующей си лой, приложенной к оси гироскопа.
При внешних возмущающих воздействиях на движущийся гироскоп его ось г, кроме прецессионного движения, может со вершать дополнительное нутационное движение. В этом случае из-за пульсационных дрожаний оси z точка, лежащая на оси z,
может двигаться по более сложной кривой, чем показано на рис. 40.
С гироскопическим эффектом приходится считаться во всех случаях, когда ось вращения какой-либо быстро вращающейся части машины со временем изменяет свое направление, что мо жет произойти за счет отжатия опор или прогиба вала. В этом случае проявляющиеся гироскопические моменты и силы вызы вают периодически изменяющееся давление на опоры или под шипники вала.
Рассмотрим случай динамически неуравновешенного ротора. На вал, лежащий на двух подшипниках, насажен круглый диск. Предположим, что плоскость диска не вполне перпендикулярна к оси вала, а наклонена под небольшим углом а и центр тяже сти диска лежит на оси вращения (рис. 41). Движение ротора можно рассматривать как частный случай регулярной прецессии симметричного гироскопа при отсутствии собственного его вра щения; угловая скорость вала со — не что иное, как угловая ско рость этой прецессии.
Численное значение гироскопического момента можно опре
делить по формуле |
(195) |
М = (С — А) о)2sin a cos а |
Рис. 40. Направление прецессионного |
Рис. 41. Схематическое изображение ва |
движения волчка |
ла с диском |
или приближенно |
(в виду малости угла а) |
М = ( С - А ) аЛх, |
(196) |
где С и А — соответственно полярный и экваториальный момен
ты инерции диска.
Гироскопический момент уравновешивается реакциями под шипников. Следовательно, эти реакции образуют пару, лежа
щую в плоскости г; каждая реакция N определяется |
формулой |
N = (C~ ^ (°2a-, |
(197) |
где а — расстояние между подшипниками.
Возьмем численный пример. Обозначим массу диска через Р, его радиус R = 25 см, а = 50 см, а = 1°. Число оборотов вала примем п = 5000 об/мин. Так как полярный момент инерции тонкого диска С приблизительно в два раза больше экватори ального момента инерции А, то можно написать
л _РРг 2g ' А ~ 4д ■
По формуле (197) находим 21Я
4ga
Эти подсчеты показывают, что в данном случае добавочное давление на подшипники от динамической неуравновешенности диска во много раз превосходит статическое давление от собст венного веса. В технике эти вопросы хорошо изучены и широко используются при проектировании машин и приборов.
2. ТОЧЕНИЕ
Качество обработки при точении на станках токарной группы зависит от многих условий, которые были детально исследова ны в гл. I. Здесь рассмотрим с теоретической и эксперименталь ной точек зрения погрешности обработки при чистовом точении заготовки при ее закреплении на станке в центрах (рис. 42). Это наиболее характерный случай чистовой обработки детали при точении.
Если заготовка вращается и ось 0 \ 0 2 остается неподвижной
(при одной степени свободы тела), то прецессионного движения не будет. Если же принять во внимание неодинаковую жесткость опор заготовки и ее прогиб, то из-за смещения осей тела непре менно появится прецессионное движение. В данном случае ось
заготовки 0 \ 0 2 при точении занимает положение 0 [ 0 ’2 (см.
рис. 42). Чем больше масса вращающегося тела, скорость и уг ловое перемещение осей в пространстве, тем больше гироскопиче ский эффект и меньше погрешности обработки из-за устойчиво сти оси заготовки, причем наибольшее значение имеет угловая скорость вращения заготовки.
Рис. 42. Положение обрабатываемой де< |
Рис. 43. Силы, действующие на обраба-* |
тали |
тываемую деталь |
В процессе работы ось заготовки, а следовательно, и все те ло имеют сложное движение в пространстве, при котором коор динаты центра тяжести детали (хс, у с, z c) и углы между непод вижными (х, у , г) и подвижными (х и у\ и z\) осями координат
являются функциями времени. В связи с появлением прецесси онного движения заготовка будет обработана с определенной по грешностью. Чтобы установить эту погрешность, надо знать за коны движения оси заготовки и центра тяжести. Так как при точении происходит небольшое отжатие детали, то вполне доста
точно |
выразить движение центра тяжести двумя координата |
ми ус |
и z c . |
Для этого случая обработки (рис. 42 и 43) получим
(198)
Напишем уравнения движения центра тяжести
(199)
Подставляя в уравнения (199) значения координат центра тяжести, получим
Q
( 1*У" + |
З Д |
= |
J y п. вУ1 + |
J y з. бУ2: ] |
|
|
(200) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7 1 (l 2Zl + |
Л*5) = |
Л п. 6*1 + |
Jz 3. 6*2. 1 |
|
|
|
|||
где |
Q — масса детали; jy3. б; /23. б! jUn. о; }ип. б — жесткость цент |
||||||||
ров |
передней и задней |
бабок по направлению осей; |
jyu.eyi и |
||||||
jzп.б2| — реакция |
передней бабки; jy 3. буг и /2п. |
— реакция зад |
|||||||
ней бабки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. 43 |
показано |
расположение |
сил резания и |
реакции |
|||||
в опорах. Уравнение движения детали |
удобно |
находить с по |
мощью закона моментов количества движения, который устанав ливает, что производная по времени от суммы моментов количе ства движения системы (или кинетического момента) относи тельно любой оси или точки равна сумме моментов всех внеш них сил относительно той же точки или оси. Итак
^=
i=i
или в проекциях на оси координат
dG* — y r . |
dGy - v r . |
dGz |
||
dt |
Llx' |
dt |
“ L ir |
dt |
( 201)
( 202)
При определении составляющих кинетического момента возьмем главные оси инерции тела у и z v Ось вращения является одной
из них. Пусть JXt, J у,, JZl — момент инерции относительно ука занных осей. Тогда составляющие кинетического момента G0 на
подвижные оси будут JXlш, Ууд и Jz§, где ш— угловая скорость
тела вокруг оси вращения; (3 и ? — угловые скорости тела отно сительно двух других осей.
Проектируя эти составляющие на направление неподвижных осей, проходящих через мгновенное положение центра тяжести тела С, получим
У.^р.— J уЛ> |
J ХЩ + |
J г,Р- |
|
||||
|
Тогда из закона моментов имеем |
|
|||||
4* ( / , , сор - |
У„т) = |
|
j r (У,,шт + УJ ) |
= |
|||
или |
|
|
|
|
|
|
|
Уд:,0'? |
Уул == |
|
|
(203) |
|||
У.г,шТ + J г,р = |
£ L lz. |
|
|
||||
|
|
|
|||||
|
Подставляя значения р, у, р и у в уравнение (203), получим |
||||||
|
/ |
/ |
/\ |
|
// |
// |
|
Уд |
ЧУ2—>0 |
, г 2—*1 |
6^2? |
||||
|
■ I |
|
J * |
I |
: Z„. б^1 |
||
|
Z <)— z |
|
и |
и |
|
(204) |
|
|
+ J z i -y |
^ |
= - V „ . 6l l + Y 3. 6l2 |
||||
|
|
l |
|||||
|
Уравнения |
(200) |
и |
(204) полностью |
определяют колебание |
обрабатываемой симметричной детали при действии постоянных сил резания. При точении асимметричных заготовок в уравне ния (200) и (204) необходимо ввести центробежную силу инер
ции Jn = — -io2e или ее составляющие по осям у и z — Jny —1
1 Уравнения (203) составлены для случая, когда силы резания проходят через центр тяжести тела.