книги / Прочность конструкций при малоцикловом нагружении
..pdf•мм
№ |
/ 0 2 |
/ 0 s |
/У |
||
Рис. 4.12. Зависимость "г цик |
|||||
лической |
(а, б) |
и |
временной |
||
(в) |
долговечности |
от длитель |
|||
ности термоцикла |
для сплава |
||||
ХН77ТЮР |
|
|
|
||
а’ |
х __ *max = ^50 °С. А — ;шах “ |
||||
= 800 °С, |
о — <тах |
= 850 °С при |
|||
Де = 3 ч- 4 % ;” б) |
О — Де = |
0.5%, |
|||
х — Де = |
0,9%, |
ф |
— Де = |
3,5 |
|
при |
*та х — 800 °С |
|
|
ся ползучести, то накопленное статическое повреждение будет составлять значительную долю от того, которое возникает при повторении полной длительности цикла; вместе с этим за ограни ченное время испытания будет реализовано достаточно большое число циклов. Эти соображения основаны на экспериментальных результатах циклических испытаний жаропрочных материалов при неизотермическом нагружении. На рис. 4.12, а, б для одного из этих сплавов приведены зависимости разрушающего числа циклов N от длительности цикла тц. Как видно, наблюдается закономерное уменьшение N с увеличением тц.
На рис. 4.12, в эти же данные представлены в координатах «длительность цикла — время до разрушения», при этом время (ресурс работы) определено произведением ТцТУ. Форма кривых
показывает, что существует определенный |
диапазон значений |
Тц, при котором общая длительность испытания оказывается на |
|
именьшей при достаточно большом числе |
циклов нагружения. |
Очевидно, что при составлении программы испытаний целесо образно использовать этот режим' нагружения. Длительность вы держки в цикле, наиболее повреждающем материал, изменяется для жаропрочных сплавов в интервале 0,5—5 мин.
Второе обстоятельство, которое необходимо учитывать при выборе режима испытания детали, относится к количественному соотношению долей статического и циклического повреждения. Рассмотрим возможные законы накопления повреждений, пока занные на рис. 4.11, а. Суммарные повреждения материала де
тали как в эксплуатации (а?, а%), так и при испытаниях (а", а%)
101
должны накапливаться по одному и тому же закону при соблю дении одинаковым отношения
(4.28)
На рис. 4.11, а процесс накопления повреждений изображен при испытаниях и эксплуатации лучами Хъ и Xя. Если линия предельного состояния — кривая типа А К 2Ь2В, то повреждение, характеризуемое точками К 2 и Ь2, будет различным, т. е. накоп ленное повреждение зависит от величины X, характеризующей со отношение ах/ах. Для линейного закона накопления поврежде ний (линия АВ) суммарное повреждение для случаев нагружения Xй и Xя является одинаковым и не зависящим от соотношения ве личины статического и циклического повреждения в цикле. По скольку, однако, для большинства жаропрочных сплавов при температурах испытания 700—1000° С наблюдается значительное влияние одного вида повреждения на другой, суммарное повреж дение не определяется линейным законом (см. рис. 4.11, б) и при испытаниях необходимо выполнять условие Xя = Ха.
Возможность определения долговечности в цикловом выра жении с определением только запасов пN без введения в расчет повреждений от длительных статических нагрузок и запасов по времени рассмотрена в гл. 2 и И. Такой расчет предполагает опре деление эквивалентного времени цикла тцэ или использование допущения о предельных характеристиках прочности и пластич ности для конечной стадии исчерпания временного ресурса.
Литература к главе 4
1.Кузнецов Н. Д. Проблемы термоциклической прочности деталей ГТД.— Пробл. прочности, 1978, № 6, с. 3—7.
2.Кузнецов Н. Д ., Цейтлин В. И. Эквивалентные испытания газотурбин ных двигателей. М.: Машиностроение, 1976. 216 с.
3.Термопрочность деталей машин/Под ред. И. А. Биргера, Б. Ф. Шорра. М.: Машиностроение, 1975. 455 с.
4.Демьянушко И. В., Биргер И. А. Расчет на прочность вращающихся дисков. М.: Машиностроение, 1978, 247 с.
5.Несущая способность лопаток газовых турбин при нестационарном теп
ловом и силовом воздействии / Г. Н. Третьяченко, Л. В. Кравчук,
Р. И. Куриат и др. Киев: Наук, думка, 1975. 293 с.
6.Дулънев Р . А . , Котов П. И. Термическая усталость металлов. М.: Ма шиностроение, 1980. 200 с.
7.Машинное проектирование двигательных установок летательных аппа ратов (обзор). Т. 4. Авиастроение. М.: ВИНИТИ, 1977. 221 с.
8. Wilkinson К. Fuel economy the next stage.— Flight. Int., 1976, vol. 109,
N 3490, p. 227-236.
9.Конструкционные и жаропрочные материалы для новой техники. М.: Наука, 1978. 344 с.
10.Махутов Н. А. Деформационные критерии разрушения и расчет эле ментов конструкций на прочность. М.: Машиностроение, 1981. 272 с.
11.Гусенков А. П . Прочность при изотермическом и неизотермическом ма лоцикловом нагружении. М.: Наука, 1979. 295 с.
102
12. Тамарин Ю. А . Жаростойкие диффузионные покрытия лопаток ГТД. М.: Машиностроение, 1978. 136 с.
13.Динамика авиационных газотурбинных двигателей/Под ред. И. А. Бир гера, Б. Ф. Шорра. М.: Машиностроение, 1981. 232 с.
14.Биргер И. А., Демъянугико И. В., Темис Ю. М. Долговечность тепло
напряженных элементов машин, — Пробл. прочности, 1975, № 12,
с.9—16.
15.Мансон С. Температурные напряжения и малоцикловая усталость. М.: Машиностроение, 1974. 344 с.
16.Шалин Р. Е., Булыгин И. 77., Голубовский Е. Р. Жаропрочность сплавов для газотурбинных двигателей. М.: Металлургия, 1981. 120 с.
17.Писаренко Г. С., Петренко А . И. Об одной методике испытания турбин лопаток на термоусталость.— Пробл. прочности, 1976, № 6, с. 100—105.
18.Manson S. S. Some useful concepts for the Designer in Treating Cumu lative Fatigue Damage at Elevated Temperatures.— ICM3, Cambridg, En gland, Aug. 1979, vol. 1, p. 13—45.
Глава 5
ПРОЧНОСТЬ НЕСУЩИХ ЭЛЕМЕНТОВ АВИАЦИОННЫХ КОНСТРУКЦИИ ПРИ МАЛОЦИКЛОВОМ НАГРУЖЕНИИ
§1. ОСНОВНЫЕ ПОВРЕЖДЕНИЯ
ИМЕТОДЫ АНАЛИЗА ДОЛГОВЕЧНОСТИ
Проектирование элементов авиаконструкций характеризуется специфическими условиями, особенностью которых являются жесткие требования к весовой эффективности, призванные обес печить заданные летно-технические и экономические параметры летательного аппарата. Стремление к минимизации веса авиакон струкций приводит к максимальному использованию резервов прочности конструкционных материалов и обусловливает высокую напряженность несущих элементов не только в экстремальных ситуациях, но и при нормальной эксплуатации.
Спектр силовых воздействий на элементы авиаконструкций в течение полетных циклов включает нагрузки различной частоты и амплитуды, что определяет одновременное протекание процес сов мало- и многоцикловой усталости. При анализе полетного комплекса нагрузок (в который входят действующие при дви жении самолета по земле) обычно выделяют цикл земля—воздух— земля (ЗВЗ), представляющий огибающую всей совокупности (рис. 5.1) полетных нагрузок. Для разных элементов конструкций и полетных условий создаваемое этими циклами циклическое по вреждение составляет обычно 30—70% полного повреждения, а не редко и 80—90%. Значительную, а часто определяющую долю циклического повреждения создает малоцикловое нагружение, реализуемое при изменении в полете подъемной силы крыла и дав ления в герметических салоне и кабине при выполнении маневров самолета. Частотный анализ условий эксплуатации показывает,
103
Рис. 5.1. Схема нагружения нижней поверхности крыла транспортного самолета (пунктиром изображен цикл земля—воздух—земля)
1 — набор высоты; 2 — крейсерский полет; з — снижение; 4 ~ наземные нагрузки
что для авиаконструкций характерна комбинация регулярных циклов и случайных нагрузок, причем в целом нагружение эле ментов авиаконструкций существенно нестационарно.
Несущие авиаконструкции изготавливаются, как правило, из высокопрочных материалов, имеющих большую удельную проч ность,— алюминиевых сплавов с аь ^> 400 МПа, титановых спла вов с аь > 900 МПа, сталей с аь > 1600 МПа. Кроме того, для авиаконструкций характерно огромное число концентраторов напряжений. Отверстия под болты и заклепки, а их сотни тысяч в конструкции одного транспортного самолета, сварные швы, вырезы для окон, дверей и люков, переходы толщины и т. и. создают потенциальную опасность усталостного разрушения. Из сказанного следует, что ресурс планера самолетов, по существу, определяется сопротивлением его элементов циклическим на грузкам и деформациям.
В настоящее время при оценке долговечности элементов авиа ционных конструкций применяются методы расчета на усталость по номинальным и локальным напряжениям. При расчете по но минальным напряжениям исходными данными являются кривые усталости типовых элементов. Статистическая обработка резуль татов стендовых и эксплуатационных испытаний самолетов показы вает, что форма кривых усталости различных элементов планера самолета близка к форме кривых усталости полосы с отверстием, которая принята в качестве основного типового элемента.
При этом для обработки исходной реализации нагрузок наибо лее широкое применение получил метод «полных циклов» [1], ко торый, как показала практика, дает лучшие результаты при определении распределения нагрузок.
104
Учет асимметрии нагружения производят с помощью моди фицированной формулы И. А. Одинга, в которой осуществляется приведение напряжений произвольного асимметричного цикла к эквивалентным напряжениям пульсирующего (отнулевого) цикла:
2апа
°«акв |
(2 CT"a) |
(1 |
|
(5 .1) |
|
|
|
|
|
где га = |
<7Птт/аП[пах — коэффициент |
асимметрии, |
аПа, о„ш1п, |
|
оПтах — амплитуда, |
минимальное и |
максимальные |
напряжения |
|
приводимого цикла; |
х0 — характеристика материала. При от |
сутствии кривых усталости, полученных для различной асим метрии нагружения, хс принимается равным 0,5.
Для других типов концентраторов производят пересчет на пряжений, действующих на рассчитываемый элемент, в приведен
ные напряжения |
|
по формуле |
° ”экв |
а |
(5 .2 ) |
где ап и а0исх — теоретические коэффициенты концентрации
напряжений для рассматриваемого элемента и элемента, для ко торого имеется исходная кривая усталости.
При многоосном нагружении общим подходом является пере счет многоосного напряженно-деформированного состояния в одно осное. Например, при двухосном плоском растяжении (сжатии) для определения приведенных напряжений используется формула
(^и)пр = °n i| + K fin tl |
(5 -3 ) |
|
где Ощ, |
— напряжения по 1 и 2 главным осям; K f — эффек |
|
тивный |
коэффициент, учитывающий влияния 2 главного напря |
|
жения. |
При отсутствии |
экспериментальных данных Kf прини |
мается |
равным 1 /а0а, где aCl — коэффициент концентрации для |
|
2 главного напряжения |
в точке, с которой начинается разру |
|
шение. |
|
номинальных эквивалентных напряже |
Кривая усталости в |
ниях' аппроксимируется степенной функцией
10е
N
ат°
пэкв
где N — количество циклов до разрушения или до возникнове ния макротрещины; С и та — характеристики материала.
Для нестационарного разрушения момент разрушения опре деляют по гипотезе линейного суммирования повреждений (см. гл. 2—4) на каждом i-режиме с числом циклов нагружения щ!
к
(5 .5 )
i=l N1. ’
105
где d — константа для данного элемента и типа программы испы таний.
Сложная конструкция планера транспортного самолета может быть представлена как совокупность различных элементов, де талей, агрегатов. Значительную часть планера при этом занимают зоны, содержащие большое число единичных концентраторов напряжений типа сварных точек, отверстий, заполненных различ ными крепежными деталями и др. Функции распределения дол говечности единичных концентраторов напряжений принимаются на основе статистической обработки многочисленных опытных данных или исходя из общих положений физики усталости. Если взаимным влиянием единичных концентраторов в зоне можно пренебречь и считать критерием отказа возникновение повреж дения в любом из концентраторов, то функция распределения долговечности зоны, состоящей из к групп концентраторов раз ных типов по й; в каждой группе, запишется так:
к |
|
Рк (М, 0) = 1 - п [1 - Pli {N, 0i)f{, |
(5.6) |
г= 1
где 0 — параметрическое семейство функций распределения.
Возможность применения такого подхода к оценке долговечно сти зоны с большим числом концентраторов была проверена на нескольких примерах, и совпадение расчетных и эксперименталь ных данных позволяет считать этот подход приемлемым. Для оценки взаимного влияния единичных концентраторов и разра ботки критериев повреждения зоны конструкции с многими кон центраторами необходимы соответствующие исследования.
Для учета конструктивного выполнения соединений в уточ ненных методиках расчета используется предположение о том, что величина местных (локальных) напряжений атахл на конту ре нагруженного отверстия [2]
Ф пах к = |
К с и (о п )см "Ь К я (о„)л , |
(5 .7 ) |
где (а„)см, |
(ап)л — номинальные напряжения |
смятия по отвер |
стию и по сечению листа для анализируемого ряда заклепок; Ксм и К л — эффективные коэффициенты перехода от номинальных к местным напряжениям.
Исходя из предпосылки, что долговечность полностью опре
деляется величиной |
CTmaXft независимо от соотношения (о„)см и |
(о „)л , действующие |
на соединение] номинальные напряжения |
можно привести |
к номинальным напряжениям (сгп)л0 в пластине |
с ненагруженным отверстием. Разделив все члены уравнения |
|
(5.7) на (К3)я, |
получим |
(®п)ло = Сем (ип)см “Ь (п„)л. |
(5.6) |
При этом |
|
(^п)ло == ^шах k/К л И Сем == К ск/ К л. |
(5-9) |
106
В общем случае для проведения расчета по данной методике необходимо получение кривых усталости для полосы с ненагруженными отверстиями для однорядного соединения или соеди нения, в котором известна нагрузка, приходящаяся на данный ряд заклепок. Для определения долговечности по известным (^п)ло используют первую кривую, для определения зависимости Ссм от долговечности N необходимы обе кривые. При степенной аппроксимации этих кривых Ссм можно представить в виде
CCM= |WV, |
(5.10) |
где р и у — характеристики материала и типа соединения.
Практика расчетов показала, |
что эта функция слабо зави |
сит от технологии изготовления, |
и поэтому часто достаточная |
точность расчета получается при использовании единой для соединений данного типа зависимости (5.10). В случаях, когда соединения дополнительно нагружаются напряжениями (оп)„ от
изгиба (например, при соединениях внахлест), |
формула (5.8) |
записывается в виде |
|
(°п )л о — С см (о п )см + К ) л + 0 ,5 (<хп )и . |
(5.11) |
Коэффициент 0,5 учитывает различия в эффективных коэф фициентах концентрации напряжений для случая изгиба и одно осного растяжения—сжатия. При комбинированном воздействии нагрузок определение (оп)л0 производится алгебраическим сум мированием соответствующих составляющих напряжений от раз личных сил, причем величины Ссм различаются для случаев рас тяжения—сжатия и сдвига.
Однако расчет на усталость по номинальным напряжениям для высоконагруженных конструкций оказывается недостаточным для обоснования ресурса и необходимо переходить к расчету по мест ным напряжениям и деформациям (см. гл. 2—4).
При расчете авиационных конструкций на малоцикловую проч ность должно быть учтено влияние большого количества нагру зок малой амплитуды с определением местных напряжений и деформаций в диапазоне до 104—10® циклов. В этих условиях при менение таких численных методов расчета напряженно-дсформи рованного состояния, как МКЭ, МКР (см. гл. 8), существенно ограничено из-за большого количества зон концентрации и не обходимого машинного времени и определенное преимущество имеют инженерные методы расчета коэффициентов концентрации
напряжений |
и деформаций на |
контуре отверстий |
или вырезов |
в соответствии с гл. 2, 4, 7, 11. |
|
|
|
Кривые |
деформирования |
стабилизирующегося |
материала |
в случае упругого и неупругого деформирования можно аппрок симировать степенной функцией (см. гл. 11)
(5.12)
(07
где еа, аа — амплитуды деформаций и напряжений; т, С — ха рактеристики материала.
Кривая циклического деформирования по уравнению (5.12) представляет собой геометрическое место вершин петель гисте резиса, центры которых совпадают с началом координат. Мето дика их построения предложена в [3]. Вместо уравнений типа (2.2) кривых малоцикловой усталости при различной асимметрии ис пользуют диаграмму выносливости в степенном виде:
(5.13)
(5.14)
где К р—число полуциклов до появления трещины; атах—максималь ное местное напряжение; те, — характеристики материала.
Диаграммой выносливости называется набор кривых устало сти, в которых асимметрия полуцикла учитывается с помощью понятия эквивалентной деформации. Диаграммы выносливости гладких образцов получают при стационарном жестком нагру жении с учетом изменения деформационных свойств материала [4]. Такие диаграммы нагружения называются полными. Разра ботаны также формальные методы учета нелинейности суммиро вания повреждений путем построения так называемых расчетных диаграмм выносливости, которые получаются из результатов испытания при нестационарном нагружении, характерном для условий эксплуатации рассчитываемого элемента [5]. Сравнение полной и расчетных диаграмм выносливости для сплава Д16Т приведено на рис. 5.3.
Расчет амплитуд местных напряжений оаи деформаций еа в зо нах концентрации производится с помощью модифицированной формулы Нейбера
оаеа = («Рпа)*/Е, |
(5.15) |
где в„а — амплитуда номинальных напряжений в сечении нетто;
а / — эффективный коэффициент концентрации напряжений. Уравнения (5.15) и (5.12) образуют систему относительно аа
и еа, которая решается для каждого полного полуцикла. Выде ление полных полуциклов производится с помощью метода дож девого потока [5].
Уравнения (5.12)—(5.15) используются для определения момен та разрушения по гипотезе (5.5) линейного суммирования повреж дений. Если программа нагружения состоит из повторяющихся блоков, то рассчитываются повреждения только за два первых полета dx и dt и общее количество таких блоков будет
В — 1 — (1 — dj)/d2. |
(5.16) |
Такое упрощение расчета связано с тем, что материал считается быстро стабилизирующимся и повреждения отличаются только
108
Рис. 5.2. |
Схема |
выреза |
||
в |
фюзеляже |
при |
расчете |
|
на |
наддув, |
1, |
1', |
2, 2' — |
шпангоуты
упервых двух блоков,
авсе последующие име ют повреждение, рав ное повреждению во втором блоке. Анало
гичным образом на ос нове предположения о стабильности материа ла можно для сокраще ния времени ренета от казываться от последо вательного расчета полуцикл за полуциклом для одинаковых или подобных блоков.
В такой методике долговечность при за данных ' программе на
гружения и свойствах материала является однозначной функцией от эффективного коэффициента концентрации напряжений af. Для того чтобы рассчитать элемент конструкции без проведения дополнительных испытаний, в методику было введено пред
положение, что в диапазоне долговечностей |
102—105 полетных |
циклов эффективный коэффициент |
|
af = K faa, |
(5.17) |
где Kf — поправочный коэффициент, зависящий от материала и равный отношению atlaa для полосы с отверстием.
Определение K f производится на основе стандартизованных программ нагружения для рассматриваемого элемента конструк ций.
Так как в ряде случаев определение теоретического коэффи циента концентрации напряжений аа в элементе конструкции достаточно сложно (в том числе и с помощью метода конечных элементов), разработаны приближенные способы определения а а, идущие в запас прочности. При таком подходе а а принимают рав ным:
—произведению коэффициентов концентрации, если один из концентраторов находится в зоне влияния другого;
—сумме коэффициентов концентрации напряжений, если зо на концентрации образована галтелями, лежащими в разных плоскостях;
109
— коэффициенту концентрации напряжений с учетом под крепления выреза, увеличения толщины и уменьшения сечения
взоне выреза.
Впоследнем случае
(XQ — |
исх» |
( 5 .1 8 ) |
где а<1исх — коэффициент |
концентрации напряжений для непод- |
|
крепленного |
(исходного) |
выреза; К 1<2<3 — поправочные коэффи |
циенты, учитывающие отличия концентратора в конструкции от
концентратора, для которого |
был определен а0исх, в зависимости |
|
от толщины (К \), |
подкрепления (К2) и сечения (К 3). |
|
Учет изменения толщины |
производится с помощью коэффици |
|
ента |
|
|
Кг = |
|
(5.19) |
где Sk и S — толщины в зоне концентрации и в области, где за даются номинальные напряжения.
Этот коэффициент вводится в случае, когда повышение тол щины в зоне концентрации напряжений происходит за счет изме нения толщины листа и сделано на расстоянии нескольких ра диусов. Во всех остальных случаях изменение толщины и наличие подкрепляющих элементов в зоне выреза учитываются коэффици ентом
* 2 = П * п ь ! |
(5 .2 0 ) |
г
где K ni — коэффициент подкрепления для i-ro подкрепляющего фактора.
Приближенное |
определение КП{ основано |
на использовании |
параметра P t = |
A-Jid, Sk), представляющего |
собой отношение |
площади подкрепления A t к площади выреза d, |
Sk (обозначения |
|
на рис. |
5.2) и определении уменьшения коэффициента концен |
|
трации |
напряжений при значении параметра P t |
по справочным |
данным. Например, при расчете больших вырезов в фюзеляже на наддув Kni определяется из графика изменения ла для опти мально подкрепленной пластины с отверстием, находящейся в условиях двухосного растяжения [6]. При этом для рассматривае мого подкрепления по параметру P t устанавливается коэффициент aai и коэффициент подкрепления принимают равным
K |
n i = <Хаг/®аисх- |
. |
( 5 .2 1 ) |
|
В |
данном |
случае |
а0исх равно коэффициенту |
концентрации |
напряжений |
при P t = |
0. |
для больших |
|
Поправка |
К 3 на изменение сечения вводится |
вырезов и представляет собой как бы коэффициент для пересчета напряжений брутто в напряжения нетто, используемые в формуле (5.15). При этом для фюзеляжа в качестве сечения нетто прини мается расстояние между шпангоутами 2—2' (рис. 5.2), т. е. счи_
110