книги / Теплопередача в скважинах
..pdfТ а б л и ц а 25 Результаты расчетов температуры циркулирующей жидкости в стволе
скважпны глубиной 5000 м и диаметром 300 мм *
Производитель |
Термическое |
Устьевая температура, °С |
Температура на |
||
сопротивление |
|
|
|||
ность промывки, |
стенки труб, |
|
|
забое скважины, |
|
л/с |
м2 •ч •градус |
в нисходящем |
в восходящем |
°С |
|
ккал |
|||||
|
потоке |
потоке |
|
35 |
0,00025 |
40 |
45 |
103 |
|
|
0 |
15 |
95 |
|
- 2 |
0 |
0 |
91 |
70 |
0,00025 |
40 |
49 |
76 |
|
|
0 |
18 |
55 |
|
- 2 |
0 |
3 |
44 |
* Естественная температура пород на глубине 5000 м принята равной 164° С.
полностью расходуется на таяние льда, поэтому температура в ни сходящем потоке остается равной нулю до того момента, когда лед полностью растает.
Задача ставится таким образом, что для каждого интересующего нас момента времени определяется глубина Zо, при которой концен трация М' (в кгс/м) льда в нисходящем потоке снижается до нуля. Это значение глубины вводится в исходные уравнения теплообмена как неизвестное. В интервале движения нисходящего потока от О до глубины Z о процесс теплообмена протекает с фазовым переходом, в отличие от процесса при течении в интервале от Z о до глубины Н забоя. Поэтому необходимо составить две системы уравнений: для пространства 0 ^ Z ^ Zo и Zo ^ Z # . В общем сечении Z = Zo температурные функции сопрягаются. Значение Zо можно найти путем решения неявного уравнения / (Zo) = М' (Zo, Z )= 0 при Z =
= Zo.
Запишем систему дифференциальных уравнений, характеризу ющих нестационарный теплообмен в стволе скважины при промывке
еебуровым раствором со льдом: для участка ствола 0 ^ Z ^ Zo
дМ' |
, |
|
дМ* |
|
|
|
|
|
|
|
dт |
Н- wi |
■dZ |
|
|
|
|
|
|
(VI.l) |
|
dt |
|
Кп dT |
dt<% |
л ^о^п |
( * ! L ) |
|||||
|
• |
|||||||||
для участка ствола |
tlo — 0 |
|
|
.Z?Cppp |
V Ьг J r=R * |
|||||
Z ^ H |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Z |
|
|
|
|
|
|
|
|
dto i i |
Клллd-a x |
dt\ |
W, |
|
|
|
|
|
|
|
дх |
|
77’ .. H2 — h) |
aZ |
|
|
|
|
|
|
|
|
A*' p(>p |
|
|
|
|
|
(VI.2) |
||
dt |
|
|
|
dt\ |
| |
л dp^n |
/ |
dt$ |
\ |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
dZ |
' |
BCpPp |
V |
dr |
) r**R* |
|
141
Вобоих случаях распространение тепла в массиве прилегающих
кскважине горных пород описывается дифференциальным уравне нием теплопроводности
__п |
( д2/з |
_1_ dh \ |
|
(VI.3) |
|
дх |
п \ дг2 ‘ |
г or ) |
* |
||
|
Здесь L — удельная теплота плавления льда; А, В — площадь «живого» сечения соответственно трубного и кольцевого простран ства; tlt о — температура закачиваемой в скважину жидкости.
Краевые условия для поставленной задачи:
при т = 0;
»Z = 0;
—2 0 ;
=Я;
tl = U = t3 = t0 + rZ\
M' = M Q;
1 — ^1,0 \ |
t>2 — |
^2 » |
Щ |
II |
© |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||||
h = |
f * |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
dtz |
> |
n |
” |
1" 1 ( |
^to |
1 |
|
CO |
II |
ro |
CL |
dr |
JL |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«■s- |
|
<>L |
r at; |
\ |
|
|
|
d h |
\ |
. |
--- |
|
||
м < |
ar |
J r. |
, |
- |
4 |
dr |
) r=R |
^2 |
|
||
’ |
|
|
Z |
Z 0; |
Z ^ Z 0.
Введем безразмерные переменные
г
1 = н ;
м _ Mi |
т |
ti — (to+rZ) |
• |
|
'«i-i.a.*> = |
------- Г0------ |
*= Ti,0= - ( i + v5);
гн
?= *о
Тогда уравнения (VI.1), (VI.2) и (VI.3) примут следующий вид: для участка ствола £ ^ х
дМ |
, |
дМ |
ш (Т2 ■7"1|0); |
|
|
|
||
д х * |
' |
|
|
|
(VI.4) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для участка |
ствола |
£ ^ |
х |
|
|
|
|
|
9Tl |
‘ |
- 7^ - Lv = a(7,2 + |
7’i); |
|
|
|
||
дх4 |
|
д \ |
|
|
|
|
|
(VI.5) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
= n |
, |
1 |
дтъ \ |
’ |
(VI.6) |
|
|
«9т ” |
|
V dvp |
1] |
д\\ ) |
|
142
где
т = |
А 'я djHt о. |
w1 |
Кл dTH |
, 2лХпН |
ct ■ |
апН |
L w xM o 1 * |
^2 * |
фррСр * |
о = -777;----: |
R2Wt |
||
|
Qcррр * |
|
||||
() — производительность буровых насосов |
|
|
|
|||
|
|
Q = |
= Bw2. |
|
|
|
Перепишем краевые |
условия: |
|
|
|
|
при
при | = 0;
»1 = х,
»5 = 1,
|
|
т * = 0, |
Т г — Т 2 - |
со |
|
О |
|||
М = |
1; |
|
|
|
II |
|
II |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
*3 II |
О. |
ьэ II |
*>3 |
а II |
|
|
|
|
|
|
ю* |
|
|
|
|
||||
Тг = |
П ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
( дТ ч \ |
|
Л |
/ дТ3 |
|
|
|
|
|
|
р V дц ) ц . 1 - Л" V дц L - |
|
|
т' - т>- |
|||||
|
|
дц |
|
) п, 1 |
- К‘ п ( дг\ |
|
Уп=1 ’ |
||
|
|
|
|
т\ = т3. |
|
|
|
|
К уравнениям (VI.4), (VI.5) и (VI.6) применяем преобразование
ОО |
оо |
Лапласа — Карсона 0 = р ( е~Рх*Т, (т*) dx*, N = р |
f ё~*"*М(х*) dx*; |
о |
о |
PN + |
d\ = m (02—01,0); |
|
|
WlP02= a ( 0liO- e 2)+ |
b ( - g - ) 4=1; |
||
p0i + |
+ Y = «(05—0i); |
|
|
^ |
= «(0,-0,*) + ^ |
+ V + 6 |
( ^ - ) ч=1; |
|
„о „ / |
, 1 |
\ |
|
pe^ ==a{ - d W + - ii - ^ r ) > |
(VI.7)
(VI.8)
(VI.9)
где 0£ — изображение функции Ti (т*); N — изображение функции М (т*).
Решение для системы уравнений (VI.8) получено И. М. Асграхан и В. И. Мароном. Поэтому приводим только решение для системы уравнений (VI.7), характеризующих теплообмен при наличии фаго
вого |
перехода |
в нисходящем |
потоке бурового раствора |
(участок |
£ ^ |
х). С этой |
целью второе |
уравнение системы (VI.7) |
с учетом |
соотношения |
|
|
|
143
интегрируем в |
виде |
еа = С0(|)е « , |
|
|
|
||
где |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A = |
u1p + |
< z + b j/ '- £ - / ( p , |
а); |
|
||
Поэтому |
Со(1) = [ |
^ - |
^ |
- | - ж |
] |
е' Л5 + С- |
|
|
|
у — а — ау | |
rtY |
|
|||
|
0, == Cehi- |
(VI. 10) |
|||||
|
U2— - -I |
|
уг |
hn- |
|
||
Постоянную |
интегрирования |
найдем |
из граничного |
условия |
02 = 0J при | = х:
У — а — пух
с = [е ; (£=*)-
Аналогичным путем решаем первое уравнение системы (VI.7)
tf = C0(g)e-rt;
С. = т j (в, - в,,0)о»! Ц - m { [ - ^ в»™> s +
x ( 1 - - i - ) e « j + C ,
тогда
N = m [ - £ - еЛ5 + JL ( -Lz£_ _ 1 L + 1) + JL х
\_h + д |
Г р \ |
h |
№ ' ) ' Р |
|
|
х ( 1 - х ) 5 - ^ ( ' - - г ) ] + с ‘ е- ' ! - |
<V I “ > |
||||
Величину Сг найдем из условия N |
= 1 при |
g = 0 |
|
||
Таким образом, изображения функций температуры и концентра |
|||||
ции льда в нисходящем |
потоке |
определены. |
Значения |
функций |
|
Т1 и N могут быть найдены методом численного обращения преобра |
|||||
зования Лапласа [82]. |
результаты |
расчетов, выполненные на |
|||
В табл. 26 приведены |
ЭЦВМ «Минск-22» для условной скважины глубиной 3100 м и диамет ром 0,28 м. Были приняты следующие исходные данные
Г = 0,036° С/м; |
|
tQ= 13° С; |
|
<f = 0,14 |
м; |
0 = 43,2 |
м3/ч; |
рр = 1350 кг/м3; |
Ср = 0,575- |
|
ккал |
’ #Wn |
= 0,9 ■ |
ккал |
|
р |
|
|
кг • градус |
м • ч • градус ’ |
|||
Сп =0,2 |
ккал |
|
рп = 2250 кг/м3. |
|
|||
к г• градус' |
|
144
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 26 |
|
Расчетная температура в скважине при закачке льда |
|
|||||
|
в колонну бурильных труб |
|
|
|
||
Коэффициент тепло |
Концентра |
|
Длительность циркуляции в циклах |
|
||
передачи между вос |
|
|
|
|
|
|
ходящим и нисходя |
ция льда |
|
|
|
|
|
щим потоками, |
в потоке, |
1 |
2 |
|
|
|
ккал |
кге/м |
|
|
|
||
м2 *ч«градус |
|
— |
— |
1 |
2 |
3 |
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
|
1,41 |
1140 |
1200 |
1280 |
1920 |
3100* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Температура у забоя |
|
||
10 |
|
42,7 |
22,4 |
9,7 |
- |
- |
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
|
2,82 |
1800 |
2300 |
3100 |
3100 |
3100 |
|
|
Температура забоя |
|
|||
|
|
|
|
|||
|
|
32,2 |
8 ,8 |
— |
— |
— |
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
55 |
1,41 |
440 |
420 |
420 |
— |
— |
|
Температура у |
забоя |
|
|||
|
|
|
|
|||
|
|
79,2 |
64,7 |
54,5 |
— |
— |
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
|
1,41 |
320 |
340 |
340 |
360 |
400 |
|
|
Температура у |
забоя |
|
||
|
|
|
|
|||
1 0 0 |
|
91,8 |
80,7 |
72,7 |
59,1 |
52,5 |
|
|
Глубина границы льда |
|
|||
|
|
|
|
|||
|
2,82 |
580 |
620 |
660 |
780 |
900 |
|
|
Температура у забоя |
|
|||
|
|
|
|
|||
|
|
91,0 |
78,8 |
69,5 |
52,4 |
43,3 |
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
400 |
1,41 |
240 |
300 |
380 |
— |
— |
|
Температура у забоя |
|
||||
|
|
|
|
|||
|
|
107,9 |
99,8 |
94,6 |
- |
|
|
|
|
Глубина границы льда |
|
||
790 |
1,41 |
220 |
320 |
460 |
— |
— |
|
Температура у забоя |
|
||||
|
|
|
|
|||
|
|
113,6 |
108,1 |
104,8 |
— |
— |
* Граница льда в кольцевом пространстве. |
|
|
|
|||
10 Заказ 1249 |
|
|
|
|
|
1 45 |
Расчет осуществлен для коэффициентов теплопередачи между нисходящим и восходящим потоками К = 10, 55, 100, 400, 790 для периода циркуляции, соответствующего продолжительности 1/3, 2/3, 1, 2, 3 циклов. Причем для значений К = 10 и 100 принималась концентрация 1,41 и 2,82 кгс/м. В остальных случаях концентрация принималась равной 1,41 кгс/м.
Анализируя результаты расчетов, убеждаемся, что технические возможности охлаждения ствола скважины путем добавления в по ток бурового раствора льда большие. Причем с увеличением концен трации льда и длительности промывки эти возможности увеличи ваются. Затруднение теплообмена между восходящим и нисходящим потоками (уменьшение величины К) также способствует охлаждению призабойной зоны скважины.
§ 4. ПРОДУВКА СКВАЖИНЫ ОХЛАЖДЕННЫМ ВОЗДУХОМ II НОРМАЛИЗАЦИЯ РАБОТЫ ДОЛОТА
Весьма перспективен способ бурения скважин с продувкой воз духом. В определенных гидрогеологических и мерзлотных условиях
" А * |
а. |
6 |
* |
В ' Е З 2
Рнс. 64. Распределение температуры в бурильных трубах (1) и кольцевом про странстве (2) скважины диаметром 78 мм (алмазное бурение) при расходе е о з - духа 4 м^/мин, конечной глубине 200 м, продолжительности циркуляции 2 ч
иразличных начальных температурах нагнетаемого в скважину воздуха:
а— 30° С; б — минус 0° С; в — минус 20° С
он обладает рядом преимуществ в сравнении с промывкой забоя водой или глинистым раствором. Метод бурения с продувкой возду хом обеспечивает увеличение механической скорости в 1,5—2 раза
146
по сравнению с промывкой жидкостями и снижение стоимости про ходки 1 м скважин на 25—30%.
Главными причинами, сдерживающими широкое внедрение этого способа, являются затруднения, возникающие при бурении в водоносных горизонтах и горных породах, сцементированных льдом.
При бурении в многолетнемерзлых породах особое значепие приобретает температура подаваемого в скважину воздуха. При про ходке сильно льдистых пород температура циркулирующего воздуха должна быть отрицательной, в противном случае воздух вызывает таяние льда, а образующаяся при этом вода ведет к возникновению сальников и других осложнений. Успешное бурение льдистых пород с продувкой воздухом в любое время года требует применения эффек
тивных |
методов охлажде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ния |
сжатого |
воздуха |
до |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
отрицательных температур |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
при нагнетании его в сква |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
жину. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Наиболее неблагоприят |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ные |
условия |
бурения |
по |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
мерзлым |
породам |
возни |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
кают |
при |
высоких |
поло |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
жительных |
температурах |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
нагнетаемого |
в скважину |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
воздуха, |
|
особенно |
при |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
больших его расходах. Во |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
всех |
случаях, |
кроме того, |
Рис. |
65. |
Холодильник батарейного |
типа: |
||||||||
температура воздуха резко |
1 — фланцы для присоединения холодильника к тру |
|||||||||||||
возрастает |
у |
забоя |
сква |
бопроводу; 2 — краны для спуска конденсата |
||||||||||
жины за счет тепла, от |
|
|
инструмента. При температуре |
|||||||||||
бираемого |
от |
породоразрушающего |
||||||||||||
нагнетаемого |
в колонну |
бурильных |
труб |
воздуха, близкой к тем |
||||||||||
пературе окружающих мерзлых пород, |
само |
распределение |
темпе |
|||||||||||
ратуры |
по |
стволу |
определяется |
теплом, |
генерируемом |
на |
забое |
|||||||
(рис. |
64). |
|
нормализации |
температурного |
режима в |
скважине |
||||||||
Сущность |
при продувке воздухом состоит в том, чтобы ни на одном из участков ствола не происходило растепление горных пород. Гарантией от осложнений, связанных с растеплением, является случай, когда тем пература циркулирующего в скважине воздуха ниже 0° С. Соблюде ние этого условия' возможно лишь при использовании охлажденного воздуха. Однако расчеты показывают, что при малом расходе воздуха или достаточно большой глубине скважины искусственное охлажде ние воздуха может оказаться неэффективным. Причина в том, что создаваемый на поверхности запас холода в процессе интенсивного теплообмена между нисходящим и восходящим потоками затрачи вается на снижение температуры верхних горизонтов и не достигает забоя скважины.
10’ |
147 |
Для охлаждения сжатого воздуха в зимний период можно исполь зовать простейшие устройства — холодильники батарейного типа (рис. 65). Их изготавливают из труб диаметром 146, 108 и 73 мм. Для лучшего охлаждения холодильники устанавливают вертикально открыто на воздухе. Удаление масла и влаги из воздуха производится двуадя влагоотделителями, изготовленными из труб диаметром 168 мм.
Однако в летнее время описанные приспособления не обеспечивают достаточного охлаждения воздуха и его осушения, поэтому возникает потребность в использовании холодильных машин.
Радикальным средством нормализации температурного режима шарошечного долота при бурении с продувкой воздухом может слу жить использование специальных каналов для продувки опор (до лота 112Т СКВ). В табл. 27 приведено сопоставление данных, полу ченных на экспериментальном стенде МИНХиГП [83] при бурении с продувкой в граните долотами 1В112Т обычной конструкции и доло тами 112Т СКВ с продувкой опоры через лапу. Полученные данные свидетельствуют о том, что значения максимальной установившейся температуры, измеренной в цапфе долот 112Т СКВ, более чем на порядок ниже по сравнению с температурой долот 1В12Т обычной конструкции, несмотря на то, что общий расход воздуха, протекав шего через продувочные отверстия долот 112Т СКВ, из-за повышен
ных аэродинамических |
сопротивлений был на |
одну треть меньше. |
|||
|
|
|
|
Т а б л и ц а 27 |
|
|
Сведения о температуре работающих долот |
|
|||
|
Осевая |
Скорость |
Производи |
Мощность |
Установив |
Тип долота |
нагрузка на |
вращения |
тельность |
шаяся макси |
|
долото, |
долота, |
продувки |
работающего |
мальная тем |
|
|
к ГС |
об/мин |
воздухом, |
долота, кВт |
пература |
|
|
|
ма/мин |
|
цапфы, °С |
1В112Т |
4000 |
131 |
18 |
4,71 |
350 |
112Т СКВ |
4000 |
131 |
12 |
2,42 |
30 |
1В112Т |
5000 |
131 |
18 |
5,26 |
400 |
112Т СКВ |
5000 |
131 |
12 |
3,10 |
35 |
§ 5. БУРЕНИЕ С ЗАМОРАЖИВАНИЕМ ПРОХОДИМЫХ ПОРОД
Для предупреждения осложнений, связанных с неустойчивостью рыхлых влажных пород и водонапорными горизонтами, а также для обеспечения высокого выхода керна может использоваться предвари тельное или одновременное с процессом бурения замораживание проходимых влажных пород. Смысл замораживания пород при буре нии состоит в искусственном создании на забое ледогрунтовой корки, способной противостоять избыточному давлению бурового раствора, ползучести пород, прорыву пластового флюида и т. д. Указанный эффект может быть достигнут только в том случае, если порода забоя
в любой момент будет оставаться в мерзлом состоянии, т. е. забой: будет опережаться фронтом замораживания.
Впервые искусственное замораживание для ликвидации водо- г роявления водоносных пластов было применено в 1883 г. в Герма нии при проходке шахтного ствола. В Советском Союзе заморажива ние пластов было впервые выполнено в 1928 г. при проходке ствола калийной шахты [178]. Широкое распространение метод заморажи вания пластов получил в СССР при строительстве Московского метро политена и других гидротехнических сооружений.
Способ проходки шахтных стволов в водоносных породах с ис пользованием метода искусственного замораживания горных пород, состоит в следующем. Вокруг контура будущего шахтного ствола бурят несколько замораживающих скважин диаметром не менее 200 мм и глубиной несколько больше необходимого интервала замо раживания. По окончании сооружения этих скважин в колонну об садных труб помещают колонну замораживающих труб, заглушен ную с нижнего конца. В эту колонну опускают питательные трубы диаметром 25—37 мм. Замораживание водоносных пластов осуще ствляется посредством нагнетания под давлением в питательные трубки охлаждающихся растворов (СаС12 или MgCl2), имеющих тем пературу минус 20—25° С. Охлаждение самих хладоагентов осуще ствляется на поверхности холодильными машинами. В результате циркуляции хладоносителя горные породы охлаждаются. Вокруг ствола каждой из замораживающих скважин образуется цилиндр замороженной породы. Со временем цилиндры мерзлой породы сли ваются друг с другом и образуют вокруг будущего ствола шахты сплошную водонепроницаемую мерзлую стенку, служащую надежным экраном от внешних водоносных пластов, что обеспечивает успешную проходку самого шахтного ствола.
В 1957 г. в СССР был впервые применен способ борьбы с погло щением промывочной жидкости методом искусственного заморажи вания пласта [27]. Сущность метода состоит в образовании ледогрун тового цилиндра в зоне поглощения посредством испарения в ней жидкого азота.
Жидкий азот спускали в скважину в специальной вакуумированной желонке. Испаряясь, азот замораживал водосодержащие породы поглощающего пласта, образуя прочный непроницаемый ледогрунто вый цилиндр. После частичного оттаивания ствола скважины зонупоглощения цементировали.
Описанный метод применим лишь для борьбы с поглощениями в «холодных» скважинах (с температурой в зоне поглощения не выше 40° С) при давлении столба жидкости не более 200 кгс/см2. Указан ные ограничения объясняются теилофизическими свойствами жидкого азота.
Авторами работы [206] обоснована целесообразность бурения глубоких скважин с промывкой сильно охлажденными жидкостями в разрезах, сложенных сланцами, склонными к набуханию и обвал о- образованию.
149
Весьма |
перспективным |
является бурение глубоких скважин |
|
с замораживанием |
ствола |
при продувке охлажденным воздухом до |
|
минус 60 и |
минус |
120° С |
[26]. Можно полагать, что применение |
упомянутого метода в восточных районах СССР позволило бы избе жать ряд осложнений и значительно улучшить технико-экономиче ские показатели сооружения скважин.
Смысл анализа и расчетов процесса бурения с одновременным замораживанием пород на забое сводится к отысканию условий, при которых будет обеспечена заданная глубина промерзания забоя.
Рассмотрим аналитически упрощенную схему процесса. Для про мораживания грунта на глубину Z с единицы площади забоя следует
отобрать AQ тепла |
|
Л<? = Л<?агр+Д<?1+Л<?2, |
(VI.12) |
где Д(?агр — потери тепла при переходе пластовой воды в лед; A@x — потери тепла мерзлого слоя; AQ2 — потери тепла талого слоя.
Представим уравнение (VI.12) в развернутом виде
Z |
Z |
|
|
AQ = (1 —1|>) wbiq„\ dx + Сп1уп1 \ [ Т агр— Т1(х , т)]dx + |
'Сп,уп2 X |
||
0 |
0 |
|
|
|
ьъ |
\ |
|
х{ f [(^п |
^агр)dx-{- f [Гп- Г 2(я, |
i)\dx , |
(VI.13) |
I 6 |
|
|
|
где ф — пористость горной породы в долях единицы; W — влажность породы в долях единицы; i — льдистость пород после промерзания; доли единицы; б — удельный вес скелета породы в кгс/м3; дл — удельная теплота кристаллизации воды, qл = 80 ккал/кг; х — теку щая координата в м; Тагр — температура агрегатного перехода воды в °С; Ъ — безразмерный коэффициент; bZ — глубина сохране ния естественной температуры (считая от забоя) в м;
индекс «1» относится к мерзлой породе, индекс «2» — к талой. Применим к уравнению (VI.13) следующие граничные условия
(при т > 0 ) : |
Т = Т 3 — температура поверхности забоя |
равна |
|||
при |
х = 0, |
||||
постоянной во времени температуре замораживания; |
|
в по |
|||
при |
х — Z Т х = Т 2 = Тагр — граница фазового перехода |
||||
роде; |
х = bZ |
Т 2 = Тп — граница |
теплового влияния |
скважины |
|
при |
|||||
на массив горных пород. |
|
|
|
||
Выразим распределение температуры по глубине в любой момент |
|||||
времени (т > 0) в виде степенных зависимостей: |
|
|
|||
для |
мерзлой |
зоны |
|
|
|
|
Т,(х, т) = Т3- Т атр[ \ - |
( 4 - ) П‘] + ^ г Р; |
(VI.14) |
||
.для талой зоны |
|
|
|
|
|
|
Т,(х, |
т) = (7’п- Тагр) jl - |
+ т агр. |
(VI. 15) |
150